工程熱力學(xué)復(fù)習(xí)

1、工 程 熱 力 學(xué) 復(fù)習(xí)第一章第一章 基本概念基本概念第二章第二章 第一定律第一定律第三章第三章 理想氣體的熱力過(guò)程理想氣體的熱力過(guò)程第四章第四章 理想氣體理想氣體的性質(zhì)和過(guò)程的性質(zhì)和過(guò)程第六章第六章 氣體的壓縮過(guò)程氣體的壓縮過(guò)程第七章第七章 氣體動(dòng)力循環(huán)氣體動(dòng)力循環(huán)第八章第八章 （2）水蒸氣動(dòng)力循環(huán)）水蒸氣動(dòng)力循環(huán)熱力學(xué)基本概念和基本理論熱力學(xué)基本概念和基本理論工質(zhì)性質(zhì)工質(zhì)性質(zhì)基本熱力過(guò)程以及應(yīng)用基本熱力過(guò)程以及應(yīng)用第八章（第八章（1）水和水蒸氣的性質(zhì)）水和水蒸氣的性質(zhì)工程熱力學(xué)工程熱力學(xué)第一章基本概念第一章基本概念v熱力系統(tǒng)：熱力系統(tǒng)：人為地分割出來(lái)作為熱力學(xué)分析對(duì)象的有限物質(zhì)系統(tǒng)。v外界

2、：外界：系統(tǒng)周圍物質(zhì)的統(tǒng)稱。v邊界邊界(界面界面)：熱力系與外界的分界面。界面可以是真實(shí)，也可以是虛擬的；可以是固定，也可以是變化（運(yùn)動(dòng)）的。v閉口系統(tǒng)閉口系統(tǒng):與外界無(wú)物質(zhì)交換，又稱控制質(zhì)量。v開口系統(tǒng)開口系統(tǒng):與外界有物質(zhì)交換，又稱控制體積。v絕熱系統(tǒng)絕熱系統(tǒng):與外界無(wú)熱量交換。v孤立系統(tǒng)孤立系統(tǒng):與外界無(wú)能量交換又無(wú)物質(zhì)交換?？梢岳斫獬砷]口+絕熱，但是實(shí)際上孤立系統(tǒng)是不存在的。 有有 無(wú)無(wú)是否傳質(zhì)是否傳質(zhì) 開口系開口系 閉口系閉口系是否傳熱是否傳熱 非絕熱系非絕熱系 絕熱系絕熱系是否傳功是否傳功 非絕功系非絕功系 絕功系絕功系是否傳熱、功、質(zhì)是否傳熱、功、質(zhì) 非孤立系非孤立系 孤立系孤立

3、系v狀態(tài)：狀態(tài)：把系統(tǒng)中某一瞬間表現(xiàn)的工質(zhì)熱力性質(zhì)對(duì)外的宏觀狀況，稱為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡(jiǎn)稱狀態(tài)。v狀態(tài)參數(shù)：狀態(tài)參數(shù)：描述工質(zhì)狀態(tài)特性的一些宏觀物理量稱為工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)。具有以下特征：1.狀態(tài)確定，則狀態(tài)參數(shù)也確定，反之亦然單值函數(shù)。2.狀態(tài)參數(shù)的變化量與路徑無(wú)關(guān)，只與初終態(tài)有關(guān)點(diǎn)函數(shù)。3.其微元差是全微分。常用的狀態(tài)參數(shù)：P、T、V、U、H和S;基本狀態(tài)參數(shù)，需要掌握溫標(biāo)轉(zhuǎn)換壓力測(cè)量（轉(zhuǎn)換基本狀態(tài)參數(shù)，需要掌握溫標(biāo)轉(zhuǎn)換壓力測(cè)量（轉(zhuǎn)換）1 2ab當(dāng)當(dāng) p pbbgpppvbppp當(dāng)當(dāng) p pb表壓力表壓力 pg真空度真空度 Pv注意：只有絕對(duì)壓力才能代表工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)注意：只有絕對(duì)壓力才能代表

4、工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)u 背背壓、表壓、真空度和絕對(duì)壓力壓、表壓、真空度和絕對(duì)壓力如果大氣壓力為83kPa，試求：（1）絕對(duì)壓力為0.15MPa時(shí)的表壓力；（2）真空計(jì)讀數(shù)為70kPa時(shí)的絕對(duì)壓力；（3）絕對(duì)壓力為50kPa時(shí)的真空度； （4）表壓力為0.25MPa時(shí)的絕對(duì)壓力。 解： (1) Pg0.15 - 0.083=0.067 MPa (2) P=83-70=13 kPa (3) Pv=83-50=33 kPa (4) P0.25 + 0.083=0.333 MPa系統(tǒng)在不受外界的影響的條件下，如果宏觀熱力性質(zhì)不隨時(shí)間而變化，這時(shí)系統(tǒng)的狀態(tài)稱為熱力平衡狀態(tài)熱力平衡狀態(tài)，簡(jiǎn)稱平衡狀態(tài)。系統(tǒng)內(nèi)部及

5、系統(tǒng)與外界之間的一切不平衡勢(shì)差（力差、溫差、化學(xué)勢(shì)差）消失是系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)熱力平衡狀態(tài)的充要條件充要條件。平衡與穩(wěn)定平衡與穩(wěn)定：如果系統(tǒng)是在外界作用下保持狀態(tài)不變，則不屬于平衡狀態(tài)，如穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。穩(wěn)定不一定平衡，但平衡一定穩(wěn)定穩(wěn)定不一定平衡，但平衡一定穩(wěn)定。平衡與均勻平衡與均勻：側(cè)重點(diǎn)不一樣，平衡強(qiáng)調(diào)時(shí)間上穩(wěn)定不變，均勻強(qiáng)調(diào)空間各點(diǎn)的參數(shù)值相同。平衡不一定均勻，單相平衡態(tài)則一定均勻平衡不一定均勻，單相平衡態(tài)則一定均勻。v可逆可逆準(zhǔn)平衡過(guò)程無(wú)摩擦和其它任何損耗準(zhǔn)平衡過(guò)程無(wú)摩擦和其它任何損耗sT1s1T12s2T2vp1v1p12v2p221 21qTds2121pdvw第二章第二章 熱力學(xué)第一定律熱力學(xué)

6、第一定律QUWtQHW21WpdV21tWV dp quwtqhw21wpdv21twvdp 第一定律表述第一定律表述 熱是能的一種，機(jī)械能變熱能，或熱能變機(jī)械能的時(shí)候，他們熱是能的一種，機(jī)械能變熱能，或熱能變機(jī)械能的時(shí)候，他們 在相互轉(zhuǎn)變時(shí)能的總量是不變的在相互轉(zhuǎn)變時(shí)能的總量是不變的。（能量守恒）。（能量守恒）外部?jī)?chǔ)存能外部?jī)?chǔ)存能內(nèi)部?jī)?nèi)部?jī)?chǔ)存能儲(chǔ)存能宏觀動(dòng)能：宏觀動(dòng)能：E k = mc2/2宏觀勢(shì)能：宏觀勢(shì)能：E p = mgzUUthUk 平移動(dòng)能平移動(dòng)能轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能振動(dòng)動(dòng)能振動(dòng)動(dòng)能 Tf1UpvTf,2),(vTfU UchUnu系統(tǒng)系統(tǒng)儲(chǔ)存儲(chǔ)存能能總能總能熱力學(xué)能（內(nèi)部?jī)?chǔ)存能）熱力

7、學(xué)能（內(nèi)部?jī)?chǔ)存能）外部?jī)?chǔ)存能外部?jī)?chǔ)存能宏觀動(dòng)能宏觀動(dòng)能宏觀位能宏觀位能E = E k + E p + U對(duì)于準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程：對(duì)于準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程： w = pdv q = du + pdv q = u + pdv閉口系方程解析閉口系方程解析式式WUQ熱熱一律數(shù)學(xué)一律數(shù)學(xué)表達(dá)式表達(dá)式W QU適用任何工質(zhì)、任何過(guò)程適用任何工質(zhì)、任何過(guò)程u 隨物質(zhì)進(jìn)出系統(tǒng)而傳遞隨物質(zhì)進(jìn)出系統(tǒng)而傳遞的能量的能量 (2)推動(dòng)功推動(dòng)功微元體微元體dm 的運(yùn)動(dòng)，需上游工質(zhì)的運(yùn)動(dòng)，需上游工質(zhì)的推動(dòng)以克服系統(tǒng)內(nèi)工質(zhì)的反的推動(dòng)以克服系統(tǒng)內(nèi)工質(zhì)的反力：外界對(duì)系統(tǒng)做了功。力：外界對(duì)系統(tǒng)做了功。 Wf = p A dl = pdV = pvdm

8、 1kg工質(zhì)：工質(zhì)：wf = pv設(shè)微元體在推力設(shè)微元體在推力(p A)作用下移動(dòng)作用下移動(dòng)了了dl ,則：則：推動(dòng)功：推動(dòng)工質(zhì)進(jìn)行宏觀位移所做的功。推動(dòng)功：推動(dòng)工質(zhì)進(jìn)行宏觀位移所做的功。= p v(1)流動(dòng)工質(zhì)本身攜帶的能量：流動(dòng)工質(zhì)本身攜帶的能量：u + c2/2 + g z 開口系開口系pApVdlu 焓焓（Enthalpy)定義：定義： pvuhpVUH單位：?jiǎn)挝唬篔，比焓的單位：，比焓的單位：J/kg焓的說(shuō)明：焓的說(shuō)明： 焓是焓是狀態(tài)量狀態(tài)量, H為廣延參數(shù)為廣延參數(shù) H=U+pV= m(u+pv)= mh, h為比參數(shù)為比參數(shù) 對(duì)流動(dòng)工質(zhì)，焓代表能量對(duì)流動(dòng)工質(zhì)，焓代表能量(內(nèi)能內(nèi)能

9、+推動(dòng)功推動(dòng)功) 對(duì)靜止工質(zhì)，焓不代表能量，理解為狀態(tài)參數(shù)組合對(duì)靜止工質(zhì)，焓不代表能量，理解為狀態(tài)參數(shù)組合 物理意義：焓是物質(zhì)進(jìn)出開口系統(tǒng)時(shí)帶入或帶出的物理意義：焓是物質(zhì)進(jìn)出開口系統(tǒng)時(shí)帶入或帶出的熱力學(xué)能熱力學(xué)能U與與推動(dòng)推動(dòng)功功Wf 之之和，和，是隨物質(zhì)一起轉(zhuǎn)移的能量是隨物質(zhì)一起轉(zhuǎn)移的能量。工程實(shí)際多為開口系，工程實(shí)際多為開口系， u 和和pv同時(shí)出現(xiàn)，同時(shí)出現(xiàn)， h 比比u應(yīng)用更廣。應(yīng)用更廣。iffCVWmgzchmgzchdEQ112112222222此式為開口系能量方程的一般表達(dá)式此式為開口系能量方程的一般表達(dá)式系統(tǒng)儲(chǔ)存能量系統(tǒng)儲(chǔ)存能量的增加量的增加量系統(tǒng)對(duì)外系統(tǒng)對(duì)外做功量做功量系統(tǒng)吸

10、系統(tǒng)吸熱量熱量控制容積系統(tǒng)：控制容積系統(tǒng)：進(jìn)出口物質(zhì)能量差進(jìn)出口物質(zhì)能量差1kg工質(zhì)穩(wěn)定流動(dòng)：工質(zhì)穩(wěn)定流動(dòng)：swzzgcchhq12212212212s12qhcgzw 動(dòng)能動(dòng)能軸功軸功位能位能穩(wěn)穩(wěn)流流能量方程能量方程技術(shù)功技術(shù)功wttwhq流過(guò)開口系流過(guò)開口系1kg流體的穩(wěn)定流動(dòng)的能量方程：流體的穩(wěn)定流動(dòng)的能量方程：開開口口系方程解析系方程解析式式一、動(dòng)力機(jī)：一、動(dòng)力機(jī)：w wi i=-=-h=hh=h1 1-h-h2 2=w=wt t工質(zhì)在其中膨脹，其對(duì)外輸出的凈功等于工質(zhì)進(jìn)出口焓降二、壓氣機(jī)：二、壓氣機(jī)：w wC C=-=-w wi i= =h=hh=h2 2h h1 1= =w wt

11、t工質(zhì)在其中被壓縮，外界對(duì)其做功全部轉(zhuǎn)變?yōu)楣べ|(zhì)焓增。第二章第二章 熱力學(xué)第一定律熱力學(xué)第一定律熱能熱能 機(jī)械能的效率機(jī)械能的效率最大能達(dá)到多少？最大能達(dá)到多少？又與哪些因素有關(guān)？又與哪些因素有關(guān)？第三章第三章 熱力學(xué)第二定律熱力學(xué)第二定律自發(fā)過(guò)程的方向性自發(fā)過(guò)程的方向性自然界的一切自發(fā)過(guò)自然界的一切自發(fā)過(guò)程有方向性程有方向性功量功量摩擦生熱摩擦生熱熱量熱量100%熱量熱量發(fā)電廠發(fā)電廠功量功量40%放熱放熱自發(fā)過(guò)程的反方向過(guò)程并非不自發(fā)過(guò)程的反方向過(guò)程并非不可進(jìn)行，而是要有可進(jìn)行，而是要有附加條件附加條件可逆過(guò)程：可逆過(guò)程：系統(tǒng)經(jīng)歷某一過(guò)程后，若能使系統(tǒng)按原來(lái)路徑逆行回到系統(tǒng)經(jīng)歷某一過(guò)程后，若能

12、使系統(tǒng)按原來(lái)路徑逆行回到初始狀態(tài)，而不留下任何痕跡，則此過(guò)程為可逆過(guò)程。初始狀態(tài)，而不留下任何痕跡，則此過(guò)程為可逆過(guò)程。理解理解：可逆可逆：系統(tǒng)回到初態(tài)，且外界同時(shí)恢復(fù)到初態(tài)。系統(tǒng)回到初態(tài)，且外界同時(shí)恢復(fù)到初態(tài)。實(shí)現(xiàn)可逆過(guò)程的條件：實(shí)現(xiàn)可逆過(guò)程的條件：準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程 + + 無(wú)耗散效應(yīng)無(wú)耗散效應(yīng) = 可逆過(guò)程可逆過(guò)程不平衡勢(shì)差為不平衡勢(shì)差為無(wú)限小無(wú)限小使功變熱的效應(yīng)使功變熱的效應(yīng) (摩摩阻，電阻，非彈性變阻，電阻，非彈性變性，磁阻等）性，磁阻等）耗散效應(yīng)耗散效應(yīng)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程是實(shí)際過(guò)程實(shí)際過(guò)程的的理想化過(guò)程理想化過(guò)程，但并非最優(yōu)過(guò)程，可逆，但并非最優(yōu)過(guò)程，可逆過(guò)程是過(guò)程是最優(yōu)過(guò)程

13、最優(yōu)過(guò)程。u卡諾循環(huán)卡諾循環(huán) 理想可逆理想可逆熱機(jī)熱機(jī)循環(huán)循環(huán) 理想氣體為工質(zhì)理想氣體為工質(zhì) 四個(gè)可逆過(guò)程組成四個(gè)可逆過(guò)程組成 - 一個(gè)可逆熱機(jī)在二個(gè)恒溫?zé)嵩撮g工作一個(gè)可逆熱機(jī)在二個(gè)恒溫?zé)嵩撮g工作高溫?zé)嵩锤邷責(zé)嵩吹蜏責(zé)嵩吹蜏責(zé)嵩礋釞C(jī)熱機(jī) 工作過(guò)程工作過(guò)程1-2 定溫吸熱過(guò)程定溫吸熱過(guò)程, 2-3 絕熱膨脹過(guò)程，對(duì)外作功絕熱膨脹過(guò)程，對(duì)外作功3-4 定溫放熱過(guò)程，定溫放熱過(guò)程，4-1 絕熱壓縮過(guò)程，對(duì)內(nèi)絕熱壓縮過(guò)程，對(duì)內(nèi)作功作功2t,C11TT 卡諾循環(huán)熱效率：卡諾循環(huán)熱效率：u 卡諾定理卡諾定理 定理定理1：在在相同溫度相同溫度的高溫?zé)嵩春拖嗤牡蜏責(zé)嵩吹母邷責(zé)嵩春拖嗤牡蜏責(zé)嵩?之間工作的之

14、間工作的一切可逆循環(huán)一切可逆循環(huán)，其，其熱效率都相熱效率都相 等等，與可逆循環(huán)的，與可逆循環(huán)的種類無(wú)關(guān)種類無(wú)關(guān)，與采用哪種，與采用哪種 工質(zhì)也無(wú)關(guān)工質(zhì)也無(wú)關(guān)。 定理定理2：在同為溫度在同為溫度T1的熱源和同為溫度的熱源和同為溫度T2的冷源的冷源 間工作的間工作的一切不可逆循環(huán)一切不可逆循環(huán)，其熱效率必，其熱效率必小小 于可逆循環(huán)熱效率于可逆循環(huán)熱效率。 理論意義：理論意義： 1）提高熱機(jī)效率的途徑：可逆、提高）提高熱機(jī)效率的途徑：可逆、提高T1，降低降低T2； 2）相同熱源下，提高相同熱源下，提高熱機(jī)效率的極限。熱機(jī)效率的極限。 當(dāng)當(dāng)T1=T2， t,c = 0, 單熱源熱機(jī)不可能實(shí)現(xiàn)單熱源熱

15、機(jī)不可能實(shí)現(xiàn) T1 , T2 0 K, t,c 不可逆不可逆不可能不可能針對(duì)過(guò)程針對(duì)過(guò)程0TQ可逆可逆 “=”不可逆不可逆“ 0，熵增，熵增0adS熵的影響因素有：換熱、不可逆損耗、熵的影響因素有：換熱、不可逆損耗、物質(zhì)流動(dòng)物質(zhì)流動(dòng)熵產(chǎn)：熵產(chǎn)：dSg 不可逆因素不可逆因素（摩擦、溫差傳熱）引起的熵變（摩擦、溫差傳熱）引起的熵變熵流：熵流：熵方程：熵方程：gdSTQdSTQdSf系統(tǒng)與外界交換熱量引起的熵變系統(tǒng)與外界交換熱量引起的熵變gfdSdSdS熱二律表達(dá)式之一熱二律表達(dá)式之一其中：其中：0gdS熵產(chǎn)不可能為負(fù)值熵產(chǎn)不可能為負(fù)值結(jié)論：結(jié)論：熵產(chǎn)是過(guò)程不可逆性大小的度量。熵產(chǎn)是過(guò)程不可逆性大小

16、的度量。第三章第三章 熱力學(xué)第二定律熱力學(xué)第二定律gSTQmsmsS2211熵方程：熵方程： 系統(tǒng)系統(tǒng)熵變熵變 = 流入流入系統(tǒng)熵系統(tǒng)熵-流出流出系統(tǒng)熵系統(tǒng)熵+熵流熵流+熵產(chǎn)熵產(chǎn)熵的影響因素有：換熱、不可逆損耗、熵的影響因素有：換熱、不可逆損耗、物質(zhì)流動(dòng)物質(zhì)流動(dòng)熵產(chǎn)熵產(chǎn)： 不可逆因素不可逆因素（摩擦、溫差傳熱）引起的熵變（摩擦、溫差傳熱）引起的熵變熵流：熵流：系統(tǒng)與外界交換熱量引起的熵變系統(tǒng)與外界交換熱量引起的熵變其中：其中：0gdS熵產(chǎn)不可能為負(fù)值熵產(chǎn)不可能為負(fù)值結(jié)論：結(jié)論：熵產(chǎn)是過(guò)程不可逆性大小的度量。熵產(chǎn)是過(guò)程不可逆性大小的度量。第三章第三章 熱力學(xué)第二定律熱力學(xué)第二定律開爾文普朗克說(shuō)法

17、開爾文普朗克說(shuō)法不可能制造出從單一熱源吸熱、不可能制造出從單一熱源吸熱、使之全部轉(zhuǎn)化為功而不留下其他任何變使之全部轉(zhuǎn)化為功而不留下其他任何變化的循環(huán)工作的熱力發(fā)動(dòng)機(jī)化的循環(huán)工作的熱力發(fā)動(dòng)機(jī)?？藙谛匏拐f(shuō)法克勞修斯說(shuō)法熱不可能自發(fā)地、不付代價(jià)地從熱不可能自發(fā)地、不付代價(jià)地從低溫物體傳至高溫物體。低溫物體傳至高溫物體。孤立系熵增原理：孤立系熵增原理：孤立系的熵只增不減孤立系的熵只增不減 比熱定義比熱定義dqcTVVucTpphcTpVgccR.pVckconstc邁耶公式邁耶公式比熱容比比熱容比( (絕熱指數(shù)絕熱指數(shù)) )，第四章第四章 理想氣體的性質(zhì)和過(guò)程理想氣體的性質(zhì)和過(guò)程1.1.質(zhì)量分?jǐn)?shù)質(zhì)量分

18、數(shù)i、摩爾分?jǐn)?shù)、摩爾分?jǐn)?shù)xi、體積分?jǐn)?shù)、體積分?jǐn)?shù)j i及其轉(zhuǎn)換關(guān)系及其轉(zhuǎn)換關(guān)系2.2.折合摩爾質(zhì)量和折合氣體常數(shù)折合摩爾質(zhì)量和折合氣體常數(shù)3.3.分壓力定律和分體積定律分壓力定律和分體積定律4.4.理想氣體的比熱容、熱力學(xué)能、焓和熵理想氣體的比熱容、熱力學(xué)能、焓和熵?zé)崃W(xué)能、焓和熵是廣延性參數(shù)，具有可加性。熱力學(xué)能、焓和熵是廣延性參數(shù)，具有可加性。理想氣體混合物eqeqeqgMKmolJMRR3145.8,iiiieqMxnMnMippiVV,eqg iiiiig eqMRxMRgpR Tv21VucTT 21phcTT 8 .3 1 4 5gJm o lKRRMMVduc dTpdhc dT

19、理想氣體方程理想氣體方程第四章第四章 理想氣體的性質(zhì)和過(guò)程理想氣體的性質(zhì)和過(guò)程erqdsTv2211grQSSST cncn2211pVs vpvpcn2211VgTsRT vvn2211pgTpscnRTp 第四章第四章 氣體和蒸汽的熱力過(guò)程氣體和蒸汽的熱力過(guò)程定容過(guò)程定容過(guò)程：過(guò)程方程式過(guò)程方程式p,v,Tp,v,T關(guān)系關(guān)系u, h, su, h, s計(jì)算計(jì)算能量交換能量交換V=Constant1212TTpp1212/ln/ln,ppcTTcsTchTcuVVpVTRpvwgt0wTcuqVVn 第四章第四章 理想氣體的熱力過(guò)程理想氣體的熱力過(guò)程定壓過(guò)程定壓過(guò)程：過(guò)程方程式過(guò)程方程式p,

20、v,Tp,v,T關(guān)系關(guān)系u, h, su, h, s計(jì)算計(jì)算能量交換能量交換p=Constant1212TTvv1212/ln/ln,vvcTTcsTchTcuVVpV0twTRvpwgTchqpP0n 第四章第四章 理想氣體的熱力過(guò)程理想氣體的熱力過(guò)程定溫過(guò)程定溫過(guò)程：過(guò)程方程式過(guò)程方程式p,v,Tp,v,T關(guān)系關(guān)系u, h, su, h, s計(jì)算計(jì)算能量交換能量交換T=Constant2112vvpp1221/ln/ln, 0, 0vvRppRshugg)()/ln()/ln(12211112ssTppvpvvTRqwwgtT1n 第四章第四章 理想氣體的熱力過(guò)程理想氣體的熱力過(guò)程定熵過(guò)程

21、定熵過(guò)程：過(guò)程方程式過(guò)程方程式p,v,Tp,v,T關(guān)系關(guān)系u, h, su, h, s計(jì)算計(jì)算能量交換能量交換n0,sTchTcupV0q常數(shù)kpv1 122kkp vp vS12211()nnTpTp12112()nTTvv第四章第四章 理想氣體的熱力過(guò)程理想氣體的熱力過(guò)程多變過(guò)程多變過(guò)程：過(guò)程方程式過(guò)程方程式p,v,Tp,v,T關(guān)系關(guān)系u, h, su, h, s計(jì)算計(jì)算能量交換能量交換)/ln(,12TTcsTchTcunpVTcqn常數(shù)npv1 122nnp vp v 等端點(diǎn)多變指數(shù)等端點(diǎn)多變指數(shù)已知過(guò)程線上兩端點(diǎn)已知過(guò)程線上兩端點(diǎn)（p1,v1）、）、 （p2,v2）：）：nnvpvp

22、2211)ln()ln(1212vvppn適用：初、終參數(shù)計(jì)算適用：初、終參數(shù)計(jì)算多變過(guò)程多變過(guò)程vp實(shí)際過(guò)程實(shí)際過(guò)程120n sTvp0n n n 1n 1n nknk四個(gè)基本熱力四個(gè)基本熱力過(guò)程在p-v,T-s圖上的表示各種特征多變過(guò)程在多變過(guò)程在p-vp-v和和T-sT-s圖上圖上表示表示兩個(gè)極限的壓氣過(guò)程：即兩個(gè)極限的壓氣過(guò)程：即絕熱絕熱壓縮壓縮和和等溫壓縮等溫壓縮。+ +多變壓縮多變壓縮過(guò)程（過(guò)程（1nk1nk），壓），壓縮過(guò)程有熱量傳出，氣體溫度縮過(guò)程有熱量傳出，氣體溫度也有所升高。也有所升高。特點(diǎn)：特點(diǎn)：vpP11P22T2s2nsTP11P22s2n2T壓縮壓縮過(guò)程的過(guò)程的p-

23、v圖和圖和T-s圖圖TnsTnsTCnCsCvvvTTTwww, 2, 2, 2, 2, 2, 2,第六章 壓氣機(jī)的熱力過(guò)程壓縮比壓縮比(compression ratio)12vv32pp定容增壓比定容增壓比(pressure ratio)第七章第七章 氣體動(dòng)力循環(huán)氣體動(dòng)力循環(huán)定容加熱循環(huán)定容加熱循環(huán)絕熱膨脹絕熱膨脹絕熱壓縮絕熱壓縮定容放熱定容放熱絕熱膨脹絕熱膨脹絕熱壓縮絕熱壓縮定容吸熱定容吸熱定容放熱定容放熱定容吸熱定容吸熱2t11111qq 第七章第七章 氣體動(dòng)力循環(huán)氣體動(dòng)力循環(huán)壓縮比壓縮比(compression ratio)12vv32pp定容增壓比定容增壓比(pressure ratio)加熱汽化過(guò)程在加熱汽化過(guò)程在pv圖和圖和Ts圖上可歸納為：圖上可歸納為： 一點(diǎn)：臨界點(diǎn) 二線：飽和水線和飽和蒸汽線； 三區(qū)：過(guò)