大學(xué)物理課件：第09章 靜電場-02

1、第九章 靜 電 場利用高斯定理求電場強(qiáng)度的步驟3、計算高斯面內(nèi)的電荷,由高斯定理求Ea. 高斯面上場強(qiáng)處處相等，方向與曲面正交或平行。2、根據(jù)對稱性的電場，選取合適的高斯面，計算電場通量。1、根據(jù)電荷的分布分析電場的分布情況。b. 部分高斯面場強(qiáng)處處相等,方向與曲面正交或是平行。(目的是把“E”從積分號里拿出來)合 適：討論討論第九章 靜 電 場(A)高斯面上各點(diǎn)場強(qiáng)均為零(B) 穿過高斯面上每一面元的電場強(qiáng)度通量均為零(C) 穿過整個高斯面的電場強(qiáng)度通量為零(D) 以上說法都不對已知高斯面所包圍的體積內(nèi)電荷代數(shù)和 ，則： 0q內(nèi)SiSeqSE01dS+q-q如圖，點(diǎn)電荷q和-q被包圍在高斯面

2、S內(nèi)則通過該高斯面的電場強(qiáng)度通量式中 為 處的場強(qiáng)。SSdEE0高斯面上各點(diǎn)例題例題第九章 靜 電 場有一邊長為a的正方形平面，在其中垂線上距中心O點(diǎn)a/2處，有一電荷為q的正點(diǎn)電荷，如圖所示，則通過該平面的電場強(qiáng)度通量為： 03q (A) 03q (C) 06q(D) 04q(B)aaa/2oao例題例題ABCDEFGH第九章 靜 電 場球殼球體球面RRoooQQQ1R2R分析均勻帶電球(面、體、殼)的電場，如圖中黑色，帶電Q。rrr電場分布具有球?qū)ΨQ性,方向沿徑向.作同心且半徑為r的球面高斯面解:24rESdES0q204rqE0E204rQE q(高斯面內(nèi)包圍的電荷)Rr 0qQq Rr

3、 Rr 334rqQq 204rQE Rr 304RQrE 0E1Rr 0q2Rr Qq 204rQE 21RrR)3434(313Rrq)(4)(313220313RRrRrQE球面球體球殼例題例題第九章 靜 電 場204RQRrO2r均勻帶電球面E r 關(guān)系曲線0E204rQE Rr 0qQq Rr Rr 334rqQq 204rQE Rr 304RQrE 2r204RQrRrO均勻帶電球體Er 關(guān)系曲線半徑為R的均勻帶電球面的靜電場中各點(diǎn)的電場強(qiáng)度的大小E與距球心的距離r的關(guān)系曲線為：orR21 rE EorR21 rE Eor21 rE ErR21 rE Eo判 斷：第九章 靜 電 場

4、3R2R1RO1Q2Q3Q注意色彩的對應(yīng)r例題例題解：電場分布具有球?qū)ΨQ性， 方向沿徑向。24rESdES作同心且半徑為 r 的球面高斯面0 q1 ) 1 (Rr 21 )2(RrR32 )3(RrR3 )4(Rr )4( 20rE q01E)4( 202rE 1Q)4() (203rE 21QQ )4() (204rE 321QQQ均勻帶電球面如圖所示，分析場強(qiáng)分布。第九章 靜 電 場把一個均勻帶有電荷+Q的球形肥皂泡由半徑r1吹脹到r2，則半徑為R ( )的球面上任一點(diǎn)的場強(qiáng)大小E由 變?yōu)?；204RQ021rRr兩個同心均勻帶電球面，半徑分別為Ra和Rb ( )，所帶電荷分別為Qa和Qb

5、，設(shè)某點(diǎn)與球心相距r，當(dāng) 時，該點(diǎn)的電場強(qiáng)度的大小為：baRR baRrR2041rQQba(A)2041rQQba(B)22041bbaRQrQ(C)2041rQa(D)例題例題第九章 靜 電 場分析均勻帶電無限大平面的電場,電荷面密度為 解：電場分布也應(yīng)有面對稱性，方向沿法向。ESEEEEEESE2ESSdESdESdEs21底底圓柱形高斯面內(nèi)電荷為 Sq由高斯定理得0/2SES 02E結(jié)論:均勻帶電無限大平面電場為常量 若0垂直平面向外;若0垂直平面向里.由對稱性特點(diǎn)作軸線與平面垂直的圓柱形高斯面, 底面積為S, 兩底面到帶電平面距離相同。例題例題第九章 靜 電 場 分析兩個均勻帶電無限

6、大平面的電場01E02E 03E思考：多個均勻帶電無限大平面的電場，怎么計算?02E例題例題第九章 靜 電 場2A區(qū)C區(qū)B區(qū)2ABC設(shè)向右為正0230202302E 022E x例題例題02E EA=EB =EC =兩個平行的“無限大”均勻帶電平面，其電荷面密度分別為 和 ，如圖所示，則A、B、C三個區(qū)域的電場強(qiáng)度分別為： 2第九章 靜 電 場在真空中的靜電場中穿過任一閉合曲面的電通量等于這閉合面所包圍的電量的代數(shù)和除以0SSeeSdEd曲面閉合曲面非閉合曲面電場中穿過某一曲面S的電場線總數(shù),稱為通過該曲面的電場強(qiáng)度通量0iiSqSdE內(nèi)通過垂直于電場方向單位面積電場線的條數(shù)為該點(diǎn)電場強(qiáng)度的大

7、小dSdE閉合曲面高斯面通過高斯面的電通量只與曲面包圍的電荷有關(guān),與外部電荷及內(nèi)部電荷的分布無關(guān)。通過高斯面的電通量與曲面的形狀無關(guān)。兩個無關(guān)電場線的條數(shù)電場強(qiáng)度關(guān)系歸納歸納高斯定理電場強(qiáng)度通量(電通量)第九章 靜 電 場1q3q2q通過高斯面的電通量只與曲面包圍的電荷有關(guān)，與外部電荷及內(nèi)部電荷的分布無關(guān)。通過高斯面的電通量與曲面的形狀無關(guān)。0iiSqSdEr1q2q3q021qqSdES021qqSdES兩個兩個無關(guān)無關(guān)，你記住了嗎？你記住了嗎？兩個無關(guān)強(qiáng)調(diào)強(qiáng)調(diào)第九章 靜 電 場分析無限長均勻帶電直導(dǎo)線圓柱面雙柱面圓柱體圓 筒的場強(qiáng)分布，如圖中黑色所示。其中，相應(yīng)的電荷 線密度為 面密度為

8、體密度為半徑1R2R解：電場分布具有柱對稱性，方向沿徑向。作以無限長帶電體的中心軸為軸的圓柱形高斯面，高為l，半徑為r，(如綠色圖示)直導(dǎo)線圓柱面雙柱面圓柱體圓 筒rlESdESdEs2側(cè)面由高斯定理0qlrqE02rl例題例題第九章 靜 電 場直導(dǎo)線圓柱面雙柱面圓柱體圓 筒rllrqE02q圓柱面01Rr 1Rr lR12lq直導(dǎo)線q雙柱面2Rr 012RrRlR221Rr lRR)(221q圓 筒2Rr 01Rr lRR)(222112RrRlRr)(222q圓柱體1Rr lr21Rr lR21第九章 靜 電 場直導(dǎo)線lrqE02rE021Rr 1Rr 圓柱面lrqE020ErRE011R

9、r 1Rr lrqE02圓柱體02rErRE02122Rr 1Rr 12RrRlrqE02圓 筒0ErRrE02222)(rRRE022212)(雙柱面2Rr 12RrR1Rr lrqE020ErRE02rRRE021)(第九章 靜 電 場+)(211d12ad12兩根相互平行的“無限長”均勻帶正電直線1、2，相距為d，其電荷線密度分別為 和 ，如圖所示，則場強(qiáng)等于零的點(diǎn)與直線1的距離a為12側(cè)視圖俯視圖例題例題第九章 靜 電 場本節(jié)主要內(nèi)容本節(jié)主要內(nèi)容9-4 靜電場的環(huán)路定理1 電場力作功2 靜電場的環(huán)路定理3電 勢 能第九章 靜 電 場電場的另一基本特征是： 我們將從電場力做功入手，導(dǎo)出反

10、映靜電場基本性質(zhì)的另一定理 靜電場環(huán)路定理在電場中移動電荷電場力要做功，表明電場具有能量第九章 靜 電 場回顧變力的功F 質(zhì)點(diǎn)在變力 作用下沿路徑 L 由A點(diǎn)運(yùn)動到B點(diǎn)rd 在路徑任一點(diǎn)P 取一段小位移 , 稱作元位移rd當(dāng)取得很小時，在這小位移內(nèi) 可近似為恒力Frd元位移 內(nèi) 的功可近似用恒力的功的公式來計算FrdFdWrdFcosF 把質(zhì)點(diǎn)沿路徑L 由A 點(diǎn)運(yùn)動到B 點(diǎn)， 作的功記作WBABArdFrdFWdWcosABFrdPL變力作功的基本公式第九章 靜 電 場rbra0q）drr l dEabqdrr1.1 點(diǎn)電荷電場中試驗(yàn)電荷 qo 從 a 點(diǎn)經(jīng)任意路徑到達(dá) b 點(diǎn)。一、靜電場力的

11、功在路徑上任一點(diǎn)取元位移l dl dFdWl dEq0cos0EdlqEdrq0dWWldEqba0baEdrq0場源點(diǎn)荷（第九章 靜 電 場baEdrqW0點(diǎn)電荷的電場rerqE2041barroodrrqqW24)11(4baoorrqq結(jié) 論：試驗(yàn)電荷在點(diǎn)電荷的靜電場中移動時, 電場力對q0做的功僅與試驗(yàn)電荷的電量及路徑的起點(diǎn)和終點(diǎn)位置有關(guān)，而與具體路徑無關(guān)。rbra0qdrr l dEabqdrr）第九章 靜 電 場1.2 點(diǎn)電荷系的電場中設(shè)有點(diǎn)電荷q1qn組成的點(diǎn)電荷系，當(dāng)試驗(yàn)電荷在電場中從A點(diǎn)移到B點(diǎn)時,根據(jù)電場的疊加性nEEEE21電場力對試驗(yàn)電荷q0做功為l dEqWba0l

12、dEql dEql dEqbanbaba02010n21WWW可見, 點(diǎn)電荷系的電場中電場力做的總功也與路徑無關(guān)。niibiaooirrqq1)11(4第九章 靜 電 場)11(4baoorrqqWniibiaooirrqqW1)11(4試驗(yàn)電荷在任意給定的靜電場中移動時，電場力對q0做的功僅與試驗(yàn)電荷的電量及路徑的起點(diǎn)和終點(diǎn)位置有關(guān)，而與具體路徑無關(guān)。靜電場是保守場，靜電場力是保守力。試驗(yàn)電荷在點(diǎn)電荷的靜電場中移動時, 電場力對q0做的功試驗(yàn)電荷在點(diǎn)電荷系的電場移動時, 電場力對q0做的功討論討論第九章 靜 電 場真空中有一點(diǎn)電荷Q，在與它相距為r的a點(diǎn)處有一試驗(yàn)電荷q。現(xiàn)使試驗(yàn)電荷q從a點(diǎn)

13、沿半圓弧軌道運(yùn)動到b點(diǎn)，如圖所示。則電場力對q作功為：24220rrQq(A)22024rrQq(B)rrQq204(C)(D)0abrQqq)11(4baoorrqqWbarrqq11400如圖所示，在電荷為q的點(diǎn)電荷的靜電場中，將一電荷為q0的試驗(yàn)電荷從a點(diǎn)經(jīng)任意路徑移動到b點(diǎn)，電場力所作的功A qrarbabq0例題例題第九章 靜 電 場試驗(yàn)電荷q0在靜電場中沿任意閉合路徑 L 運(yùn)動一周：二、靜電場的環(huán)路定理安 培電場力對q0做的功W=第九章 靜 電 場P1P2L1L2 在閉合路徑L上任取兩點(diǎn)P1、P2，將L分成L1、L2兩段Ll dFWLldEqL0l dEqpp210l dEqpp1

14、20L2L1l dEqpp210電場力做功與路徑無關(guān)，故00l dEqWLl dEqpp210L2L1即 0l dEL 靜電場環(huán)路定理在靜電場中，場強(qiáng)沿任意閉合路徑的線積分(場強(qiáng)的環(huán)流)恒為零。是是保守場保守場或或無旋場無旋場靜電場靜電場第九章 靜 電 場 靜電力的功，等于靜電勢能的增量的負(fù)值：由環(huán)路定理知，靜電場是保守場。 保守場必有相應(yīng)的勢能，對靜電場則為電勢能。 ldEqWBAAB0)(PAPBEEE為了描述保守力做功與路徑無關(guān)的特性,引入一個只與位置有關(guān)的函數(shù), 該函數(shù)就是勢能函數(shù)三、電 勢 能第九章 靜 電 場ldEqWBAAB0)(PAPBEE此式只定義了電勢能差，意味著電勢能與重

15、力勢能相似是一個相對量。為了說明電荷在電場中某一點(diǎn)電勢能的大小，必須選擇一個參考點(diǎn)作為“零電勢能點(diǎn)”選B點(diǎn)為靜電勢能的零點(diǎn)，用“0”表示，則則試探電荷qo 在電場A點(diǎn)的電勢能為ldEqEAA00說 明：0pBE2）靜電勢能的大小是相對的；1）靜電勢能是屬于系統(tǒng)的；3）靜電勢能是狀態(tài)函數(shù)、單值函數(shù).第九章 靜 電 場本節(jié)主要內(nèi)容本節(jié)主要內(nèi)容9-5 電 勢1點(diǎn)電荷電場的電勢2電勢的疊加原理第九章 靜 電 場電 勢（電位）根據(jù)電勢能的定義，試探電荷在電場中從A點(diǎn)移動到B點(diǎn), 靜電場力對它做的功為)(0pApBABEEldEqW一、電勢的定義：)(d 0p0pqEqElEABAB(積分大小與 無關(guān))0

16、q0pqEVBB0pqEVAA0qAEB點(diǎn)電勢點(diǎn)電勢A點(diǎn)電勢點(diǎn)電勢B第九章 靜 電 場ABABl dEVV)(0qEVpAA0qEVpBB)(為參考電勢，可任選BBABAVVldE V令0BVABAldE VlEVVAAd0 點(diǎn)電場中某點(diǎn)的電勢在量值上等于把單位正電荷從該點(diǎn)處經(jīng)過任意路徑移動到零勢點(diǎn)處時電場力所作的功；也等于放在該點(diǎn)處的單位正電荷的電勢能物理意義：第九章 靜 電 場1)電勢也是描述電場性質(zhì)的物理量,與試驗(yàn)電荷q0無關(guān)2)電勢的零點(diǎn)(參考點(diǎn))選取是任意的視分析問題方便而定,參考點(diǎn)不同電勢不同通常的理論計算中,對有限帶電體選無限遠(yuǎn)處為參考點(diǎn)aal dEV實(shí)際應(yīng)用中，取大地、儀器外殼

17、等為電勢的零點(diǎn)。lEVVAAd0 點(diǎn)關(guān)于電勢說明說明第九章 靜 電 場0qEVp電勢能是描述電荷與電場相互作用能量，屬于系統(tǒng)。電勢只由電場決定的。試探電荷為單位電荷時，兩者量值上相等，但物理意義、單位各不相同的。聯(lián)系：3)電勢與電勢能的聯(lián)系和區(qū)別4)電勢的單位：在SI制中, V (伏特)區(qū)別:第九章 靜 電 場二、電勢差 電場中兩點(diǎn)電勢之差沿著電場線方向,電勢降低。BAABVVVABldEBA上式給出了電場中兩點(diǎn)電勢之差：因此當(dāng)任意電荷 q 從A點(diǎn)移到B點(diǎn)時,電場力所作的功為：)(BAABBAABVVqqVldEqW等于單位正電荷從A點(diǎn)處經(jīng)過任意路徑移動到B點(diǎn)處時電場力所作的功第九章 靜 電

18、場qPEl dr1. 點(diǎn)電荷場電勢公式P是點(diǎn)電荷q產(chǎn)生的靜電場中的任一點(diǎn)。 是由點(diǎn)電荷指向場點(diǎn)P的矢徑r選擇無窮遠(yuǎn)處為零電勢點(diǎn)，則P點(diǎn)電勢：因積分路徑是任意的,取沿矢徑方向rdld點(diǎn)電荷的電場rerqE2041ldEVpdrrqr2041rq041；最小， VVq, 00最大， VVq, 00三、電勢迭加原理球?qū)ΨQ標(biāo)量(正負(fù))第九章 靜 電 場iriEP2. 電勢迭加原理由電場強(qiáng)度迭加原理電場中任一點(diǎn)的場強(qiáng)如圖，由 n個點(diǎn)電荷q1、q2 、.qn 組成點(diǎn)電荷系P是電荷系產(chǎn)生的靜電場中的一點(diǎn)是由源電荷 指向場點(diǎn)P的矢徑iriqiiEE是 單獨(dú)存在時產(chǎn)生的場強(qiáng)iqiEiiiierqE204點(diǎn)電荷系

19、的電勢qi第九章 靜 電 場iiiiiierqEE204則P點(diǎn)電勢pldEV piil dE)(ipil dEpiil dEV電勢迭加原理：點(diǎn)電荷系電場中任一點(diǎn)的電勢等于各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時在該點(diǎn)產(chǎn)生的電勢的代數(shù)和iiiiirqVV04iirq04iriEP第九章 靜 電 場如圖，帶電體的電荷是連續(xù)分布的把帶電體看作是由許多個小帶電體 （電荷元）組成，用 dq 表示利用電勢疊加原理，整個連續(xù)帶電體的電勢為將dq 視為點(diǎn)電荷,其電勢為連續(xù)帶電體的電勢rdqdVV04rdqdV04qdqPr第九章 靜 電 場四、電勢的計算(有兩種方法)babaVLdEV這里關(guān)鍵是求場強(qiáng)，求場強(qiáng)的方法： 2、利用電勢

20、疊加原理:rdqV0411、由定義式：（1）用高斯定理（2）場強(qiáng)疊加原理只有對有限帶電體才能選0VdxdqdsdqdvdqA）線分布B）面分布C）體分布積分元第九章 靜 電 場靜電場中某點(diǎn)電勢的數(shù)值等于：(D) 把單位正電荷從該點(diǎn)移到電勢零點(diǎn)外力所作的功(A) 試驗(yàn)電荷q0置于該點(diǎn)時具有的電勢能(B) 單位試驗(yàn)電荷置于該點(diǎn)時具有的電勢能(C) 單位正電荷置于該點(diǎn)時具有的電勢能0qEVpP電場中某點(diǎn)的電勢在量值上等于把單位正電荷從該點(diǎn)處經(jīng)過任意路徑移動到零勢點(diǎn)處時電場力所作的功；也等于放在該點(diǎn)處的單位正電荷的電勢能例題例題第九章 靜 電 場兩塊面積均為S的金屬平板A和B彼此平行放置,板間距離為d

21、 (d遠(yuǎn)小于板的線度),設(shè)A板帶有電荷q1,，B板帶有電荷q2，則AB兩板間的電勢差UAB為：dSqq0212(A)dSqq0214(B)dSqq0212(C)dSqq0214(D)ABq1q2SSdl dEl dEVBAABABdl dEl dEBAl dEBAdxSqqBA0212BAdxSqq0212例題例題第九章 靜 電 場 由高斯定理知，電場分布為解：求一均勻帶電球面的電勢分布 1.當(dāng)r R 時rrdEVRrPOVRrRq041Rrrqo41rq04Rq04ERr 0Rrrqo241例題例題第九章 靜 電 場rORE204RqVrORRq041 r2 r電勢分布曲線場強(qiáng)分布曲線均勻帶

22、電球面：球內(nèi)的電勢等于球表面的電勢。球外的電勢等效于將電荷集中于球心的點(diǎn)電荷的電勢。歸納歸納第九章 靜 電 場如圖所示，半徑為R的均勻帶電球面，總電荷為Q，設(shè)無窮遠(yuǎn)處的電勢為零，則球內(nèi)距離球心為r的P點(diǎn)處的電場強(qiáng)度的大小和電勢為：rQUE04, 0RQUE04, 0rQUrQE0204,4RQUrQE0204,4(A)(B)(C)(D)ORrP例題例題第九章 靜 電 場在真空中，有一帶電荷為Q、半徑為R的均勻帶電球面。試求：（1）球面外兩點(diǎn)間的電勢差；（2）球面內(nèi)兩點(diǎn)間的電勢差；（3）球面外任意點(diǎn)的電勢；（4）球面內(nèi)任意點(diǎn)的電勢。（1）已知球面外一點(diǎn)的場強(qiáng)大小為：204rQEBrrABRoA、

23、B兩點(diǎn)之間的電勢差為：BArrBArdEVVBArrrdrQ204)11(40BArrQ例題例題rAr（2）?0BArrBArdEVV解：（3）?（4）?第九章 靜 電 場解：(1)rerQE2041外barrbaabl dEVVVredrl d)11(44020barrbaabrrQrdrQVVVbaRrPO均勻帶電球體，求：(1)球體外兩點(diǎn)電勢差；(2) 球體內(nèi)兩點(diǎn)電勢差；(3)球體外任意點(diǎn)電勢；(4) 球體內(nèi)任意點(diǎn)電勢。reRQrE3041內(nèi)（2）barrbaabrdrRQVVV304)(82230abrrRQ例題例題第九章 靜 電 場（4）RQVR04 球表面）（，令rVVrrVVRr

24、aaRbb )()(8)(2230RrrRRQVrVR)()3(8)(84)(223022300RrrRRQrRRQRQrV（3）0VVrbb時，取 ）（）（得：RrrQrV04第九章 靜 電 場一均勻帶電細(xì)桿，長為l，其電荷線密度為，在桿的延長線上，P點(diǎn)到桿的一端距離為d，試求P點(diǎn)處的電場強(qiáng)度和電勢。lddlE0420)(4xdldxdElddxxoxyPldEE 0dU)xdl (dx04ldUU0ddlPln4U0例題例題第九章 靜 電 場dldq解：xyoREd(r求半徑為R的均勻帶電圓環(huán)軸線上的電勢分布x利用疊加原理dldqrdlrdqdU004141rqrdlUl004422041

25、Rxq例題例題第九章 靜 電 場dLLRPxo到P點(diǎn)距離P點(diǎn)電勢：22LxrrdqU041RLxLdL0220241)(2220 xxR求半徑為R 的均勻帶電薄圓盤軸線上的電勢分布解：以O(shè)為圓心, 取半徑為LL+dL的細(xì)圓環(huán), 其電荷 dLLdsdq2rrdqdU04例題例題第九章 靜 電 場本節(jié)主要內(nèi)容本節(jié)主要內(nèi)容9-6 電場強(qiáng)度與電勢梯度1等 勢 面2電場強(qiáng)度與電勢梯度第九章 靜 電 場一、等勢面 (電場中電勢相等的點(diǎn)連成的面稱為等勢面)+ + + + + + + + +- - - - - - - - - - 等勢面疏小E 等勢面密E大；E等勢面； 指向電勢降落的方向E等勢面的特點(diǎn)第九章

26、靜 電 場lEqAdd0uqAdd00dA2 q0 在等勢面上移動dl ，電場力做功為求證:0cosdq Elq0沿等勢面移動證明：討論討論E等勢面；E等勢面；)l dE0q第九章 靜 電 場uEPu+duQ二、電勢與電場強(qiáng)度的微分關(guān)系lEqdAd0ldulEdd cosulElddluEldd 電場強(qiáng)度在l 方向的投影等于電勢沿該方向變化率的負(fù)值在直角坐標(biāo)系中：xuExyuEyzuEzlE把點(diǎn)電荷 從 P移到Q，位移 ，電場力做功：ldlEqdcos0uqd0q)(grad)(ukzujyuixuE電場強(qiáng)度等于電勢梯度的負(fù)值第九章 靜 電 場第九章 靜 電 場 電場弱的地方電勢低？電場強(qiáng)的地

27、方電勢高嗎？ 的地方， 嗎 ？0V0E 等勢面上 一定相等嗎 ？E 相等的地方， 一定相等嗎？VEE指向電勢降落的方向 等勢面密E大rqVp04 相等的地方， 一定相等嗎？VE思考思考+ + + + + + + + +- - - - - - - - - - 第九章 靜 電 場第 九 章真空中的靜電場（總（總 結(jié)）結(jié)）第九章 靜 電 場電場強(qiáng)度的幾點(diǎn)說明0qFE方向：方向?yàn)檎姾稍谠擖c(diǎn)所受電場力的方向。大?。?等于單位正電荷在該點(diǎn)所受電場力)0qFE 1、試探電荷線度必須足夠?。烧J(rèn)為正點(diǎn)電荷)所帶電量足夠少（不影響原電場分布)12、電場強(qiáng)度是由產(chǎn)生電場的電荷本身的性質(zhì)所決定的, 與試探電荷無關(guān)。23電場強(qiáng)度是矢量rerqqF20214庫侖定律場強(qiáng)疊加原理iniiiierqE1204rqqerdqEdE204第九章 靜 電 場siqSdE0a.高斯定理反映了靜電場是有源場這一基本性質(zhì)。 b. 高斯定理為計