空調(diào)負(fù)荷計(jì)算理論與方法1.

1、空調(diào)負(fù)荷計(jì)算理論與方法第3章 平壁的不穩(wěn)定傳熱 諧波法所引進(jìn)的有關(guān)平壁不穩(wěn)定傳熱概念是有用的，其最重要的有乎壁傳熱的衰減和延遲、蓄熱特性等，它們的物理意義比較明確、直觀，已為大家所熟悉。但是六十年代以來，對(duì)負(fù)荷計(jì)算提出了更加精確的要求，計(jì)算內(nèi)容亦由周期情況下的不穩(wěn)定傳熱發(fā)展到所謂的動(dòng)態(tài)負(fù)荷計(jì)算，這使原來的一些前提，如邊值為諧量的假定等已不適合于新方法，需要進(jìn)一步研究。31平壁熱力系統(tǒng)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱

2、力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)311 平壁熱力系統(tǒng)的數(shù)學(xué)模型與傳遞函數(shù)312空氣邊界層的傳遞矩陣考慮一個(gè)平壁系統(tǒng)(多層或單層的均質(zhì)平壁)312空氣邊界層的傳遞矩陣312空氣邊界層的傳遞矩陣32反應(yīng)系數(shù)法n 反應(yīng)系數(shù)法是由加拿大的Stephen son和Mitalas在六十年代末和七十年代初提出的，他們把平壁作為一個(gè)熱力系統(tǒng)，引進(jìn)控制論的方法后，得到的一種新的空調(diào)負(fù)荷計(jì)算方法。321概述反應(yīng)系數(shù)法對(duì)擾量的分解主要采用單位三角波函數(shù)或單位矩形波函數(shù)這兩種波形的函數(shù)都可以由單位階躍函數(shù)來構(gòu)成，所以單位階躍函數(shù)是更基本的擾量形

3、式，另兩種擾量可以看作是它的導(dǎo)出形式。 在空調(diào)負(fù)荷計(jì)算中，我們關(guān)心的是流經(jīng)平壁的熱流變化情況。反應(yīng)系數(shù)法是用反應(yīng)系數(shù)計(jì)算平壁的傳熱量，反應(yīng)系數(shù)可以由反應(yīng)函數(shù)得到，所以下面就來討論反應(yīng)函數(shù)的概念。反應(yīng)函數(shù)應(yīng)的定義為：當(dāng)平壁的一個(gè)表面溫度保持不變，另一個(gè)表面上作用了一個(gè)單位溫度擾量時(shí)，平壁表面的熱流變化就稱作這個(gè)擾量的反應(yīng)函數(shù)。單位階躍擾量所引起的表面熱流變化，叫單位階躍反應(yīng)函數(shù)或基本反應(yīng)函數(shù)類似地可以有單位三角波反應(yīng)函數(shù)或單位矩形波反應(yīng)函數(shù)，兩者也可統(tǒng)稱為導(dǎo)出反應(yīng)函數(shù)。 321概述反應(yīng)函數(shù)顯然只是時(shí)間t的函數(shù)，因?yàn)檫@個(gè)熱流變化是對(duì)平壁表面而言的。所以空間座標(biāo)取定為： xO，和xl這兩個(gè)不同空間座標(biāo)的熱流是不一樣的。如圖34(d)所元擾量作用在乎壁x=o一側(cè)，對(duì)這個(gè)直接受擾量作用的表面來說，它在擾量作用下吸收熱量而引起熱流變化的，稱之為吸熱反應(yīng)。如果這個(gè)吸熱反應(yīng)是由單位階躍擾量所引起的，那么表示這個(gè)熱流變化的反應(yīng)函數(shù)就叫作單位階躍吸熱反應(yīng)函致或叫基本吸熱反應(yīng)函數(shù)，記作Xu(t)。在xl表面熱流的變化是因?yàn)槠奖诘膫鳠岫?/p>