大學(xué)物理 第三章 剛體的定軸轉(zhuǎn)動

1、第三章第三章剛體的定軸轉(zhuǎn)動剛體的定軸轉(zhuǎn)動3-0 3-0 第三章教學(xué)基本要求第三章教學(xué)基本要求3-1 3-1 剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理和轉(zhuǎn)動定律剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理和轉(zhuǎn)動定律3-2 3-2 定軸轉(zhuǎn)動的動量矩定理和動量矩守恒定律定軸轉(zhuǎn)動的動量矩定理和動量矩守恒定律一、掌握描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的角位移、角速度和角加速度等概念一、掌握描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的角位移、角速度和角加速度等概念. .二、掌握力對固定轉(zhuǎn)軸的力矩的計算方法，了解轉(zhuǎn)動慣量的概二、掌握力對固定轉(zhuǎn)軸的力矩的計算方法，了解轉(zhuǎn)動慣量的概 念念 (72(72學(xué)時不要求用積分計算轉(zhuǎn)動學(xué)時不要求用積分計算轉(zhuǎn)動慣量慣量) .) .三、理解剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能

2、定理和剛體服從質(zhì)點組的功能轉(zhuǎn)換關(guān)系三、理解剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理和剛體服從質(zhì)點組的功能轉(zhuǎn)換關(guān)系. .四、理解剛體定軸轉(zhuǎn)動定律四、理解剛體定軸轉(zhuǎn)動定律. .五、理解角動量的概念五、理解角動量的概念, , 理解剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量守恒定律理解剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量守恒定律. .七、能綜合應(yīng)用轉(zhuǎn)動定律和牛頓運動定律及質(zhì)點、剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)公式計算質(zhì)點剛體系統(tǒng)七、能綜合應(yīng)用轉(zhuǎn)動定律和牛頓運動定律及質(zhì)點、剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)公式計算質(zhì)點剛體系統(tǒng)的簡單動力學(xué)問題的簡單動力學(xué)問題. .六、會計算力矩的功六、會計算力矩的功 (72(72學(xué)時只限于恒定力矩的功學(xué)時只限于恒定力矩的功) ) 、定軸轉(zhuǎn)動剛體的轉(zhuǎn)動

3、動能和對軸的角動量、定軸轉(zhuǎn)動剛體的轉(zhuǎn)動動能和對軸的角動量. . 八、能綜合應(yīng)用守恒定律求解質(zhì)點剛體系統(tǒng)的簡單動力學(xué)問題八、能綜合應(yīng)用守恒定律求解質(zhì)點剛體系統(tǒng)的簡單動力學(xué)問題. . 明確選擇分析解決質(zhì)點剛體系統(tǒng)力明確選擇分析解決質(zhì)點剛體系統(tǒng)力學(xué)問題規(guī)律時的優(yōu)先考慮順序?qū)W問題規(guī)律時的優(yōu)先考慮順序. . 預(yù)習(xí)要點預(yù)習(xí)要點注意描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)方法注意描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)方法.閱讀附錄閱讀附錄1中矢量乘法中矢量乘法. 力對轉(zhuǎn)軸的力矩如何計算力對轉(zhuǎn)軸的力矩如何計算?領(lǐng)會剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理的意義領(lǐng)會剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理的意義. 注意區(qū)分平動動能和轉(zhuǎn)動動能的計算式注意區(qū)分平動動能和轉(zhuǎn)動動能的

4、計算式. 注意力矩的功的計算方法注意力矩的功的計算方法.轉(zhuǎn)動慣量的定義是什么轉(zhuǎn)動慣量的定義是什么? 轉(zhuǎn)動慣量與哪些因素有關(guān)轉(zhuǎn)動慣量與哪些因素有關(guān)?1.剛體定軸轉(zhuǎn)動定律的內(nèi)容及數(shù)學(xué)表達式如何剛體定軸轉(zhuǎn)動定律的內(nèi)容及數(shù)學(xué)表達式如何? 注意它的應(yīng)用方法注意它的應(yīng)用方法. 剛體剛體：在外力作用下，形狀和大小都不發(fā)生變化的物體（任意兩質(zhì)點間距離：在外力作用下，形狀和大小都不發(fā)生變化的物體（任意兩質(zhì)點間距離保持不變的特殊質(zhì)點組）保持不變的特殊質(zhì)點組）.剛體的運動形式：平動、轉(zhuǎn)動剛體的運動形式：平動、轉(zhuǎn)動 . 平動：剛體中所有點的運動軌跡都保持完全相同平動：剛體中所有點的運動軌跡都保持完全相同. 轉(zhuǎn)動：剛體

5、中所有的點都繞同一直線作圓周運動轉(zhuǎn)動：剛體中所有的點都繞同一直線作圓周運動. 轉(zhuǎn)動分定軸轉(zhuǎn)動和非定軸轉(zhuǎn)動轉(zhuǎn)動分定軸轉(zhuǎn)動和非定軸轉(zhuǎn)動. 轉(zhuǎn)軸不動轉(zhuǎn)軸不動, 剛體繞轉(zhuǎn)軸運動叫剛體的定軸轉(zhuǎn)動；垂直于轉(zhuǎn)軸的平面叫轉(zhuǎn)動平剛體繞轉(zhuǎn)軸運動叫剛體的定軸轉(zhuǎn)動；垂直于轉(zhuǎn)軸的平面叫轉(zhuǎn)動平面面.任意點任意點P繞同一軸作圓周運動。繞同一軸作圓周運動。特點：特點：BABAAB /ABp轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)軸A B BA)()(ttt角位移角位移)(t 角坐標角坐標tttddlim0角速度角速度角加速度角加速度tddxz)(tO 定軸定軸(Oz軸軸)條件下，由條件下，由Oz軸正向俯視，逆時針轉(zhuǎn)向的軸正向俯視，逆時針轉(zhuǎn)向的 取正，順時針取

6、正，順時針取負取負.、中學(xué)的表達式：中學(xué)的表達式：FdM MrF o對對O點的力矩點的力矩 sinFr FrM M作用點作用點P： FFF/只有只有 使剛體繞使剛體繞Z軸轉(zhuǎn)動軸轉(zhuǎn)動F FrMZdFrFMZ sinZM可取正負可取正負：1.力矩方向，沿力矩方向，沿Z軸為正，滿足右手關(guān)系軸為正，滿足右手關(guān)系.2.總力矩總力矩 (代數(shù)和代數(shù)和) ZiZMMzodpZMr F/FF Pz*OFdFrMsinMFrd( :力臂力臂)d 剛體繞剛體繞Oz軸旋轉(zhuǎn)軸旋轉(zhuǎn), O為軸與轉(zhuǎn)動平面的交為軸與轉(zhuǎn)動平面的交點，力點，力 作用在剛體上點作用在剛體上點 P , 且在轉(zhuǎn)動平面內(nèi)且在轉(zhuǎn)動平面內(nèi), 為由點為由點O

7、到力的作用點到力的作用點 P 的位矢的位矢. Fr 對轉(zhuǎn)軸對轉(zhuǎn)軸z的力矩的力矩 F1. 力矩力矩 MsFrFWdcosdd21dMW力矩的功力矩的功2. 力矩作功力矩作功 orvFxvFOxrtFrdddsindFrM設(shè)外力垂直于設(shè)外力垂直于Z軸軸 cosdddiiiirFrFA 2 ii sincos ddsindiiiiiMrFA 000d iiiMAF做做功功當當 000dddMMMAAiiizopiriFi d ddMA 1. 1. 轉(zhuǎn)動動能轉(zhuǎn)動動能2ivim21剛體內(nèi)部質(zhì)量為剛體內(nèi)部質(zhì)量為 的質(zhì)量元的速度為的質(zhì)量元的速度為 imirivniiirm122)(212222211k212

8、121nnmmmEvvvniim1212iv動能為動能為剛體定軸轉(zhuǎn)動的總能量（轉(zhuǎn)動動能）剛體定軸轉(zhuǎn)動的總能量（轉(zhuǎn)動動能）ni2ii)(rm121niiirmJ12定義定義轉(zhuǎn)動慣量轉(zhuǎn)動慣量niiirm12相當于描寫轉(zhuǎn)動慣性的物理量相當于描寫轉(zhuǎn)動慣性的物理量. .2. 2. 轉(zhuǎn)動慣量轉(zhuǎn)動慣量單位：單位：kg m2（千克（千克 米米2）.2k21JE剛體定軸轉(zhuǎn)動動能計算式：剛體定軸轉(zhuǎn)動動能計算式： 對質(zhì)量連續(xù)分布的剛體，任取質(zhì)量元對質(zhì)量連續(xù)分布的剛體，任取質(zhì)量元dm，其到軸的距離為其到軸的距離為r，則，則轉(zhuǎn)動慣量轉(zhuǎn)動慣量mrJd2與平動動能與平動動能2k21vmEniiirmE122k)(21比較轉(zhuǎn)

9、動動能比較轉(zhuǎn)動動能定義式：定義式： iimrJ2當剛體質(zhì)量連續(xù)分布時：當剛體質(zhì)量連續(xù)分布時： mrJd2 lSVmdddd 其中：其中：平動、轉(zhuǎn)動的類比：平動、轉(zhuǎn)動的類比： JJmvmv;21;21221. 轉(zhuǎn)動慣量是轉(zhuǎn)動慣性大小的量度轉(zhuǎn)動慣量是轉(zhuǎn)動慣性大小的量度 (kgm2)2. 轉(zhuǎn)動慣量轉(zhuǎn)動慣量決定決定于剛體對軸的總質(zhì)量及對軸的質(zhì)量分布于剛體對軸的總質(zhì)量及對軸的質(zhì)量分布.3. 同一剛體對不同的軸的轉(zhuǎn)動慣量一般是不相同的同一剛體對不同的軸的轉(zhuǎn)動慣量一般是不相同的.)(2iiimrJ mrJdd2 ：質(zhì)量為：質(zhì)量為m，長為，長為L的均勻細棒對某軸的轉(zhuǎn)動慣量。的均勻細棒對某軸的轉(zhuǎn)動慣量。1.解：

10、解： mxJdd22222121dmLxxLmJLL 2.解：解：20231dmLxxLmJL Oxxmdd xOxmdxL xxd2 xLmxd2)d2(20 LIJ或或：求密度均勻圓盤：求密度均勻圓盤(R、m)對垂直盤面的中心軸的轉(zhuǎn)動慣量對垂直盤面的中心軸的轉(zhuǎn)動慣量.解解：2Rm mrJdd220321d2mRrrJR ：圓環(huán)：圓環(huán)(R1, R2, m)，對垂直盤面的中心軸的轉(zhuǎn)動慣量對垂直盤面的中心軸的轉(zhuǎn)動慣量.解解：)(2122RRm )(21d22221321RRmrrJRR 本題還可以應(yīng)用本題還可以應(yīng)用“負負”質(zhì)量法求解。質(zhì)量法求解。mrRdr質(zhì)量面密度質(zhì)量面密度m1R2Rrrrd2

11、2 rrd例例：組合體的轉(zhuǎn)動慣量：組合體的轉(zhuǎn)動慣量： 1. 勻質(zhì)桿與質(zhì)點球，勻質(zhì)桿與質(zhì)點球， 2 . 勻質(zhì)盤勻質(zhì)盤+勻質(zhì)盤（如滑輪組）勻質(zhì)盤（如滑輪組）解：解：1.22)2(121LmMLJ 2.2222112121RmRmJ 組合體對某定軸的組合體對某定軸的 J，等于各剛體對同一轉(zhuǎn)軸，等于各剛體對同一轉(zhuǎn)軸 J 之之和。和。常見的剛體轉(zhuǎn)動慣量見表常見的剛體轉(zhuǎn)動慣量見表4.1Mm2L2L11, mR22, mRRr)(222rRMJ R2RMJ R2R2MJ R2R2MJ RL22MRJ RL12422MLMRJ 2R52MR2J 2R322MRJ lrrJ02d32/02121d2lrrJl2

12、31ml 設(shè)棒的線密度為設(shè)棒的線密度為 ，取一距離轉(zhuǎn)軸，取一距離轉(zhuǎn)軸 OO 為為 處的質(zhì)量元處的質(zhì)量元 rr,mddrrmrJddd22 求質(zhì)量為求質(zhì)量為m、長為、長為l的均勻細長棒，對通過棒中心和過端點并與棒垂直的兩軸的均勻細長棒，對通過棒中心和過端點并與棒垂直的兩軸的轉(zhuǎn)動慣量的轉(zhuǎn)動慣量.lO Ordrrd2l2lO O2121ml如轉(zhuǎn)軸過端點垂直于棒如轉(zhuǎn)軸過端點垂直于棒 剛體的轉(zhuǎn)動慣量與剛體的剛體的轉(zhuǎn)動慣量與剛體的質(zhì)量質(zhì)量m、剛體的、剛體的質(zhì)量分布質(zhì)量分布和和轉(zhuǎn)軸的位置轉(zhuǎn)軸的位置有關(guān)有關(guān).3. 3. 轉(zhuǎn)動慣量的計算舉例轉(zhuǎn)動慣量的計算舉例4. 4. 部分均勻剛體的轉(zhuǎn)動慣量部分均勻剛體的轉(zhuǎn)動慣

13、量 薄圓盤轉(zhuǎn)軸通過中心與盤面薄圓盤轉(zhuǎn)軸通過中心與盤面垂直垂直221mrJ2r球體轉(zhuǎn)軸沿直徑球體轉(zhuǎn)軸沿直徑522mrJl 細棒轉(zhuǎn)軸通過中心與棒垂細棒轉(zhuǎn)軸通過中心與棒垂直直122mlJl 細棒轉(zhuǎn)軸通過端點與棒垂細棒轉(zhuǎn)軸通過端點與棒垂直直32mlJ 剛體是其內(nèi)任兩質(zhì)點間距離不變的質(zhì)點組，剛體做定軸轉(zhuǎn)動時，質(zhì)點間無相對剛體是其內(nèi)任兩質(zhì)點間距離不變的質(zhì)點組，剛體做定軸轉(zhuǎn)動時，質(zhì)點間無相對位移，質(zhì)點間內(nèi)力不作功，外力功為其力矩的功；并且剛體無移動，動能的變化只位移，質(zhì)點間內(nèi)力不作功，外力功為其力矩的功；并且剛體無移動，動能的變化只有定軸轉(zhuǎn)動動能的變化有定軸轉(zhuǎn)動動能的變化.由質(zhì)點組動能定理由質(zhì)點組動能定理0

14、kkinexEEWW, 0inW0dexMW20k02k21,21JEJE 合外力矩合外力矩對繞定軸轉(zhuǎn)動的剛體所作的功等于剛體轉(zhuǎn)動動能的對繞定軸轉(zhuǎn)動的剛體所作的功等于剛體轉(zhuǎn)動動能的增量增量.得剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理得剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理2022121d0JJMW注意注意: 2. 剛體的定軸轉(zhuǎn)動的動能應(yīng)用剛體的定軸轉(zhuǎn)動的動能應(yīng)用 計算計算.2k21JE1. 如果剛體在運動過程中還有勢能的變化，可用質(zhì)點組的功能原理和機械能轉(zhuǎn)換與如果剛體在運動過程中還有勢能的變化，可用質(zhì)點組的功能原理和機械能轉(zhuǎn)換與守恒定律討論守恒定律討論. 總之，剛體作為特殊的質(zhì)點組，它服從質(zhì)點組的功能轉(zhuǎn)換關(guān)系總之，剛體作為特殊

15、的質(zhì)點組，它服從質(zhì)點組的功能轉(zhuǎn)換關(guān)系.21222121d21JJMW由動能定理：由動能定理：取微分形式：取微分形式：d)21(dd2JJM兩邊除兩邊除dtdtdddJtM由于由于ttdd,dd故得故得JtJMdd 剛體定軸轉(zhuǎn)動定律剛體定軸轉(zhuǎn)動定律：剛體作定軸轉(zhuǎn)動時，：剛體作定軸轉(zhuǎn)動時，合外力矩合外力矩等于剛體的轉(zhuǎn)動慣量與角加等于剛體的轉(zhuǎn)動慣量與角加速度的速度的乘積乘積. . 如果在一個物體系中，有的物體作平動，有的物體作定軸轉(zhuǎn)動，處理此問題如果在一個物體系中，有的物體作平動，有的物體作定軸轉(zhuǎn)動，處理此問題仍然可以應(yīng)用隔離法仍然可以應(yīng)用隔離法. . 但應(yīng)分清哪些物體作平動，哪些物體作轉(zhuǎn)動但應(yīng)分清

16、哪些物體作平動，哪些物體作轉(zhuǎn)動. . 把平動物體把平動物體隔離出來，按牛頓第二定律寫出其動力學(xué)方程；把定軸轉(zhuǎn)動物體隔離出來，按轉(zhuǎn)隔離出來，按牛頓第二定律寫出其動力學(xué)方程；把定軸轉(zhuǎn)動物體隔離出來，按轉(zhuǎn)動定律寫出其動力學(xué)方程動定律寫出其動力學(xué)方程. . 有時還需要利用質(zhì)點及剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)公式補有時還需要利用質(zhì)點及剛體定軸轉(zhuǎn)動的運動學(xué)公式補充方程，然后對這些方程綜合求解充方程，然后對這些方程綜合求解. .例例: :一輕繩跨過一軸承光滑的定滑輪，繩的兩端分別懸有質(zhì)量為一輕繩跨過一軸承光滑的定滑輪，繩的兩端分別懸有質(zhì)量為m1和和m2的物體，滑輪的物體，滑輪可視為均質(zhì)圓盤，可視為均質(zhì)圓盤， 質(zhì)量為質(zhì)

17、量為m，半徑為，半徑為r，繩子，繩子不可伸長而且與滑輪之間無相對滑動不可伸長而且與滑輪之間無相對滑動. .求求物體加速度、滑輪轉(zhuǎn)動的角加速度和繩子的張力物體加速度、滑輪轉(zhuǎn)動的角加速度和繩子的張力. .受力圖如下，受力圖如下，T1Fgm1T2Fa12mm設(shè)設(shè)T2Fgm2aT1Formm1m2JRFRFT1T2amFgm2T22amgmF11T1ra 解解: :得解得解,21)(2112mmmgmmarmmmgmm)21()(2112,21)212(21211mmmgmmmFTmmmgmmmFT21)212(21122221MrJ 2022-6-1631(1)A下滑的加速度;例：已知:如圖,m =

18、2.0kg, R = 0.5 m, k =20N/m,J=7.5kgm2 , =37.不計摩擦. 當彈簧無形變時將A由靜止釋放.求(2)A下滑的最大速率;(3)A下滑的最大距離;A :B :C :kxT 2 JRTT )(21;sin1maTmg 聯(lián)立求解,得:2sm44 . 2xa 解法1:(1)受力分析如圖,取彈簧為原長時物體A位置為原點.當A下滑x 時,有:AmT1mgT1T2B Ra A =37RBCmkOx分析:題目所屬范圍.2022-6-1632(2)當0;0 a時, A的速率maxvv ;ddddxvvtva (也可用駐點法求極值得到)sm2 . 1max v 設(shè):A由靜止釋放沿

19、斜面下滑的最大距離為 S ,則以A,B,C為系統(tǒng),其機械能守恒.得0sin212 mgsks得m2 . 1 s2224 . 221xxv A =37RBCmkOx或EP=02022-6-1633又解(能量微分法):0sin212121222 mgxJmvkx sin)(2mgaRJmkx 可得:2sm44 . 2xa A下滑x時:以原點為勢能零點.以A,B,C,地球,斜面為系統(tǒng),機械能守恒.A =37RBCmkOxEP=00sin2212212212 mgvRvaJvamxvk:ddt 1）系統(tǒng)對軸的轉(zhuǎn)動慣量）系統(tǒng)對軸的轉(zhuǎn)動慣量J是桿的轉(zhuǎn)動慣量是桿的轉(zhuǎn)動慣量J1與小球的轉(zhuǎn)動與小球的轉(zhuǎn)動慣量慣量

20、J2之和之和.o例例: 一根質(zhì)量均勻分布的細桿，一端連接一個大小可以不計的小球，另一端可繞水平一根質(zhì)量均勻分布的細桿，一端連接一個大小可以不計的小球，另一端可繞水平轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動. 某瞬時細桿在豎直面內(nèi)繞軸轉(zhuǎn)動的角速度為某瞬時細桿在豎直面內(nèi)繞軸轉(zhuǎn)動的角速度為 ，桿與豎直軸的夾角為，桿與豎直軸的夾角為 . 設(shè)桿的質(zhì)量為設(shè)桿的質(zhì)量為 、桿長為、桿長為 l，小球的質(zhì)量為小球的質(zhì)量為 .1m2m求：求： 1）系統(tǒng)對軸的轉(zhuǎn)動慣量；）系統(tǒng)對軸的轉(zhuǎn)動慣量； 2）在圖示位置系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動動能；）在圖示位置系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動動能； 3）在圖示位置系統(tǒng)所受重力對軸的力矩）在圖示位置系統(tǒng)所受重力對軸的力矩.gm1gm2解解:

21、l21JJJ22231lmml2231lmm)(2）系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動動能為：）系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動動能為：2k21JE22213121lmm)(3）系統(tǒng)所受重力有桿的中立和小球的重力）系統(tǒng)所受重力有桿的中立和小球的重力.則系統(tǒng)所受重力對軸的力矩的大小為：則系統(tǒng)所受重力對軸的力矩的大小為：21MMMgmlgmsinsin212glmmsin)(2121ogm1l預(yù)習(xí)要點預(yù)習(xí)要點認識質(zhì)點對定點的動量矩的定義，認識質(zhì)點對定點的動量矩的定義， 剛體對轉(zhuǎn)軸的動量矩如何計算剛體對轉(zhuǎn)軸的動量矩如何計算?剛體定軸轉(zhuǎn)動的動量矩定理的內(nèi)容及數(shù)學(xué)表達式是怎樣的剛體定軸轉(zhuǎn)動的動量矩定理的內(nèi)容及數(shù)學(xué)表達式是怎樣的?1.動量矩守恒定律的

22、內(nèi)容及守恒定律的條件是什么動量矩守恒定律的內(nèi)容及守恒定律的條件是什么?1. 質(zhì)點的質(zhì)點的vvmrprL0vr0L0Lrxyzom 質(zhì)量為質(zhì)量為 的質(zhì)點以速度的質(zhì)點以速度 在空間運動，在空間運動，某時刻相對原點某時刻相對原點 O 的位矢為的位矢為 ，質(zhì)點相對于，質(zhì)點相對于原點的角動量原點的角動量mrvrmLsin0v大小大小 的方向符合右手法則的方向符合右手法則.0L單位單位 或或12smkgsJ 質(zhì)點對定點質(zhì)點對定點O的動量矩的動量矩 在某坐標軸在某坐標軸Oz上的投影上的投影 稱為該質(zhì)點對軸稱為該質(zhì)點對軸Oz的動的動量矩量矩. 質(zhì)點作圓運動時，其對過圓心質(zhì)點作圓運動時，其對過圓心O且運動平面垂

23、直的軸且運動平面垂直的軸Oz的動量矩：的動量矩： 0LzL000z0cosLLL或或00zcosLLLmrrmL20sin又又rmv故得故得mrL2z（取正號（取正號LZ與與Oz同向，負號反向）同向，負號反向）z2. 剛體的剛體的JL Oirimiv 剛體作定軸轉(zhuǎn)動時，其內(nèi)所有質(zhì)點都在與軸垂直的平面內(nèi)作圓周運動，剛體剛體作定軸轉(zhuǎn)動時，其內(nèi)所有質(zhì)點都在與軸垂直的平面內(nèi)作圓周運動，剛體對軸的動量矩為其所有質(zhì)點對同一軸的動量矩之和對軸的動量矩為其所有質(zhì)點對同一軸的動量矩之和.niiLL1zrmniii12rmniii12)(J即即L為正，其方向沿為正，其方向沿Oz正向，反之沿正向，反之沿Oz負向負向

24、.對剛體組合系統(tǒng)，總動量矩為各部分對同軸動量矩之和對剛體組合系統(tǒng)，總動量矩為各部分對同軸動量矩之和.剛體所受的外力矩等于剛體角動量的變化率剛體所受的外力矩等于剛體角動量的變化率.121221dLLJJtMtt將上式變形后積分將上式變形后積分動量矩定理動量矩定理: 作用在剛體上的沖量矩等于剛體動量矩的作用在剛體上的沖量矩等于剛體動量矩的增量增量.tJMdd由剛體定軸轉(zhuǎn)動定律由剛體定軸轉(zhuǎn)動定律tLtJMddd)(dLJtMd)(dd21dtttM表示作用在剛體上的合外力矩的時間積累表示作用在剛體上的合外力矩的時間積累, 稱為稱為沖量矩沖量矩.動量矩守恒定律動量矩守恒定律: : 當剛體轉(zhuǎn)動系統(tǒng)受到的

25、當剛體轉(zhuǎn)動系統(tǒng)受到的合外力矩為零合外力矩為零時，系統(tǒng)的動量矩守恒時，系統(tǒng)的動量矩守恒. .若若 ，0 M花樣滑冰花樣滑冰跳水運動員跳水跳水運動員跳水注意注意1. 1. 對一般的質(zhì)點系統(tǒng)，若質(zhì)點系相對于某一定點所受的合外力矩為零時，則此質(zhì)對一般的質(zhì)點系統(tǒng)，若質(zhì)點系相對于某一定點所受的合外力矩為零時，則此質(zhì)點系相對于該定點的動量矩始終保持不變點系相對于該定點的動量矩始終保持不變. .2. 2. 動量矩守恒定律與動量守恒定律一樣動量矩守恒定律與動量守恒定律一樣, ,也是自然界的一條普遍規(guī)律也是自然界的一條普遍規(guī)律. .則則JL常量常量. .：直升機尾部的豎直旋轉(zhuǎn)尾翼：直升機尾部的豎直旋轉(zhuǎn)尾翼moLL

26、0Jmlmlvv0（1 1）0v解：解： 桿和球在豎直方向所受重力和支持力與軸平行，對軸無力矩；桌面及軸皆光滑，桿和球在豎直方向所受重力和支持力與軸平行，對軸無力矩；桌面及軸皆光滑，無摩擦力矩；軸對桿的反作用力過軸也無力矩?zé)o摩擦力矩；軸對桿的反作用力過軸也無力矩. .因此，球與桿在碰撞過程中，所受因此，球與桿在碰撞過程中，所受外力矩為零，在水平面上，碰撞過程中系統(tǒng)角動量守恒外力矩為零，在水平面上，碰撞過程中系統(tǒng)角動量守恒. .即：即：例：在光滑水平桌面上放置一個靜止的質(zhì)量為例：在光滑水平桌面上放置一個靜止的質(zhì)量為m、長為、長為2l、可繞過與桿垂直的光滑軸、可繞過與桿垂直的光滑軸中心轉(zhuǎn)動的細桿中心轉(zhuǎn)動的細桿. .有一質(zhì)量為有一質(zhì)量為m的小球以與桿垂直的速度的小球