大學(xué)物理近代物理習(xí)題課

1、u 斯特藩斯特藩- -玻爾茲曼定律玻爾茲曼定律04d)()(TTMTMBBu 維恩位移定律維恩位移定律Tm=b sJ1063. 6 )1e (2)(3452 hhcTMkThcB u 普朗克黑體輻射公式普朗克黑體輻射公式1u愛因斯坦光電效應(yīng)方程愛因斯坦光電效應(yīng)方程hAEkm00時(shí)為紅限eAeheEUkmaAvmAEhmkm221 hIN 2u康普頓效應(yīng)康普頓效應(yīng)碰撞前后能量和動(dòng)量守恒碰撞前后能量和動(dòng)量守恒能量能量2200mchcmh動(dòng)量動(dòng)量coscos0chmchvsinsin0chmv2sin22sin22200ccmh式中常量式中常量c= =0.00242nm是散射角是散射角 =90 方向

2、上測(cè)得的方向上測(cè)得的波長(zhǎng)改變量，稱為波長(zhǎng)改變量，稱為康普頓波長(zhǎng)康普頓波長(zhǎng)。 cmh03u康普頓效應(yīng)康普頓效應(yīng)4注意：（注意：（1）原子量小的，康普頓散射強(qiáng)，反之，弱。）原子量小的，康普頓散射強(qiáng)，反之，弱。（2）反沖電子的動(dòng)能）反沖電子的動(dòng)能20220)(1cmccvmEk 2021vm 220)(121vcvm 3 光子與自由電子碰撞光子與自由電子碰撞，散射光的波長(zhǎng)移動(dòng)散射光的波長(zhǎng)移動(dòng)光子與束縛電子碰撞，散射光波長(zhǎng)不移動(dòng)光子與束縛電子碰撞，散射光波長(zhǎng)不移動(dòng) hh5u光的波粒二相性光的波粒二相性光子的動(dòng)量光子的動(dòng)量hchmcp光子的質(zhì)量光子的質(zhì)量E=h=mc2光子的能量光子的能量2chm 光波動(dòng)

3、理論中的光強(qiáng)光波動(dòng)理論中的光強(qiáng)I與單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)單位面與單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)單位面積的光子數(shù)積的光子數(shù)N相聯(lián)系相聯(lián)系I=Nh6u德布羅意波假設(shè)德布羅意波假設(shè)71、不考慮相對(duì)論效應(yīng)時(shí)：不考慮相對(duì)論效應(yīng)時(shí)：kmEhmvhmvhP2 hmvmvhEk2 2122 E、m、P 的關(guān)系：的關(guān)系：mPEk22 2、考慮相對(duì)論效應(yīng)時(shí)：、考慮相對(duì)論效應(yīng)時(shí)：20)(1cvvmhPh )(hE動(dòng)動(dòng) E、m、P 的關(guān)系：的關(guān)系：42022cmcPE 總總 hPhE 頻頻率率速速度度 v2202)(1cvhcmhmchE 總總8 1、求波長(zhǎng)為求波長(zhǎng)為 （或頻率為（或頻率為 ）的光子）的光子能量、動(dòng)量、質(zhì)量能量、動(dòng)量、質(zhì)量

4、chmhPhcchmchPh 2 2、電子與光子各具有、電子與光子各具有 =2.0A0 它們的它們的動(dòng)量動(dòng)量、總能量總能量各等于多少？各等于多少？電子的電子的動(dòng)能動(dòng)能等于多少？等于多少？解：電子與光子的解：電子與光子的動(dòng)量動(dòng)量均為：均為：11410323 smkghP總能量總能量eVPcchhE310216 光子光子eVcmcpE542022105120 電子電子問(wèn)題：?jiǎn)栴}：為何為何?102163eVchE 電子電子電子動(dòng)能電子動(dòng)能 (非相對(duì)論性）非相對(duì)論性）kmEh2 eVmhEk737222 電子電子電子電子vhE頻率頻率速度速度 v9202cmmcEk 3、261、（、（1）寫出實(shí)物粒子

5、德布羅意寫出實(shí)物粒子德布羅意波長(zhǎng)波長(zhǎng)與粒子與粒子動(dòng)能動(dòng)能Ek 和和 靜止靜止質(zhì)量質(zhì)量 m0 的關(guān)系的關(guān)系解解2022cmEEhcmvhkk 220ccmEmk 202022cmEcmEEcvkkk 20220)(1cmcvcmEk 解得解得當(dāng)當(dāng) 時(shí)時(shí),20cmEk 202cmEEkk (2)證明證明 時(shí)時(shí),20cmEk ;20kEmh kkEhccmE ,20時(shí)時(shí)202cmEhck 202202,2cmEEcmEkkk kEhc 02mEhk 10(3)計(jì)算動(dòng)能分別是計(jì)算動(dòng)能分別是 0.01 MeV 和和 1GeV 電子的電子的 德布羅意波長(zhǎng)德布羅意波長(zhǎng)對(duì)對(duì) Ek=0.01MeV 的電子的電子

6、, 因因 Ek2moc20510241AEhck u海森伯不確定關(guān)系海森伯不確定關(guān)系24 hpxx2 ypy2 zpzxxph 做數(shù)量級(jí)估算時(shí)也可以用做數(shù)量級(jí)估算時(shí)也可以用:xxp 嚴(yán)禁使用嚴(yán)禁使用2xhxp 11u能量和時(shí)間的不確定關(guān)系能量和時(shí)間的不確定關(guān)系2 tE1213例題：例題：利用不確定關(guān)系式估算氫原子基態(tài)的結(jié)合能和第一利用不確定關(guān)系式估算氫原子基態(tài)的結(jié)合能和第一玻爾半徑。玻爾半徑。解：設(shè)解：設(shè)PPrx ,rhrPPx 2由由remPE02242 remrh0222248 則得到則得到令令 , 0 drdE: , 202min將將其其代代入入上上式式玻玻爾爾半半徑徑 mehreVhm

7、eE 61382024min 基態(tài)結(jié)合能為基態(tài)結(jié)合能為613* EE14解解PPdx2 , PPhPdhPx 2 ;dhP2min 222minmin82mdhmPE JJ1310101003 說(shuō)明電子不可能在原子核內(nèi)說(shuō)明電子不可能在原子核內(nèi)!21431234)1041(10198)1066( d例題：近似估算電子局限在原子核例題：近似估算電子局限在原子核 (d 1.4 10-14m )內(nèi)內(nèi),最最 小允許能量小允許能量 為多少為多少 ? 將此能量與原子核內(nèi)質(zhì)子與中子將此能量與原子核內(nèi)質(zhì)子與中子 的結(jié)的結(jié) 合能合能 (大約大約 10 -13 J)相比較相比較,說(shuō)明什么問(wèn)題說(shuō)明什么問(wèn)題?u一維自由

8、粒子物質(zhì)波的波函數(shù)一維自由粒子物質(zhì)波的波函數(shù))(0)(20)(20eee),(EtpxiEtpxhixtitx u波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋2),(tVWrdd概率密度概率密度：粒子在粒子在t 時(shí)刻在空間時(shí)刻在空間r 處附近單位體積中出現(xiàn)處附近單位體積中出現(xiàn)的概率。的概率。概率波不是任何物概率波不是任何物理量的真實(shí)波動(dòng)。理量的真實(shí)波動(dòng)。15u波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋標(biāo)準(zhǔn)化條件標(biāo)準(zhǔn)化條件：?jiǎn)沃?、連續(xù)、有限。單值、連續(xù)、有限。歸一化條件歸一化條件：實(shí)物粒子存在于空間，總要在空間某處出：實(shí)物粒子存在于空間，總要在空間某處出現(xiàn)，因此粒子在整個(gè)空間出現(xiàn)的總概率應(yīng)該等于現(xiàn)，因此粒子在整個(gè)空間

9、出現(xiàn)的總概率應(yīng)該等于1，即，即 VVt1d),(2r16熟練計(jì)算熟練計(jì)算2),(tr 概率密度的極大、極小值的極大、極小值概率概率?)(212 dxxxxnu薛定諤方程薛定諤方程),(),(),(2),(22trtrUtrmtrti 這就是微觀粒子運(yùn)動(dòng)時(shí)所需滿足的微分方程，稱為這就是微觀粒子運(yùn)動(dòng)時(shí)所需滿足的微分方程，稱為含時(shí)薛定諤方程含時(shí)薛定諤方程，它描述了低速運(yùn)動(dòng)的粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)隨，它描述了低速運(yùn)動(dòng)的粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)隨時(shí)間的變化關(guān)系，反映了微觀粒子運(yùn)動(dòng)的規(guī)律。時(shí)間的變化關(guān)系，反映了微觀粒子運(yùn)動(dòng)的規(guī)律。 u定態(tài)薛定諤方程定態(tài)薛定諤方程0)()(2)(22 rrUEmr 0)()(2)(222 xxU

10、Emdxxd 粒子處于定態(tài)時(shí)，粒子處于定態(tài)時(shí)，它在各處的出現(xiàn)它在各處的出現(xiàn)的概率不隨時(shí)間的概率不隨時(shí)間變化。變化。 17u一維無(wú)限深方勢(shì)阱一維無(wú)限深方勢(shì)阱 axxaxxU, 000)(U(x)oax0)(2d)(d222 xmExx ax 0axxx , 0 0)( 歸一化定態(tài)波函數(shù)歸一化定態(tài)波函數(shù) （本征函數(shù)）（本征函數(shù)）2sin (1,2,3,) 0( )0, ,0nxnxaxaaxa x ，18u一維無(wú)限深方勢(shì)阱中粒子運(yùn)動(dòng)特征一維無(wú)限深方勢(shì)阱中粒子運(yùn)動(dòng)特征 能量量子化能量量子化 能量本征值能量本征值 3 , 2 , 1 ,22222 nmanEn 零點(diǎn)能零點(diǎn)能22212maE22222m

11、anEnn=1 概率分布概率分布19u量子隧道效應(yīng)量子隧道效應(yīng))(221202EUmaeACT貫穿勢(shì)壘的概率貫穿勢(shì)壘的概率（U0 E）貫穿概率與勢(shì)壘的寬度與高度有關(guān)貫穿概率與勢(shì)壘的寬度與高度有關(guān)2021例題：粒子在一維矩形無(wú)限深勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)，其波函數(shù)為例題：粒子在一維矩形無(wú)限深勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)，其波函數(shù)為)0( )sin(2)(axaxnaxn 若粒子處于若粒子處于 n=1 的狀態(tài)的狀態(tài),在在 0a /4區(qū)間發(fā)現(xiàn)該粒子的幾率區(qū)間發(fā)現(xiàn)該粒子的幾率是多少？是多少？ 2sin4121sin2Cxxxdx 解解dxaxaWa 240sin2402sin4122aaxax )(sin2240axdaxaaa 0

12、910)42sin(41422 aaaa提示：提示：22例題：在寬度為例題：在寬度為 a 的一維無(wú)限深方勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)的電子，的一維無(wú)限深方勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)的電子，已知：已知： )(xaxx ,0 0axxanA 0 sina41a43解（解（1）1)(sin202 dxxanAaaA2 （2）axxmEdxxd 0 0)(2)(222由邊界條件可求得由邊界條件可求得22212maE （3）amEh221 （4）n=1 時(shí)，幾率密度：時(shí)，幾率密度： )(sin2)(22axnaxW (4) n=1 及及 n=2時(shí)，幾率密度最大的位置時(shí)，幾率密度最大的位置（5）處在基態(tài)的處在基態(tài)的 粒子，粒子， 在在 和

13、和 范圍內(nèi)的幾率范圍內(nèi)的幾率（6）波函數(shù)圖形波函數(shù)圖形求（求（1）歸一化系數(shù)歸一化系數(shù) A（2）基態(tài)能量基態(tài)能量 （3）基態(tài)德布羅意波長(zhǎng)基態(tài)德布羅意波長(zhǎng)23幾率密度最大的位置：幾率密度最大的位置：)(sin2)(22axnaxW 0)cos(sin40 anaxnaxnadxdW即即令令用倍角公式：用倍角公式： 將將 代入此式：代入此式：0)2sin( xa 3 ,2 , , 02xaaaax23 , ,2 ,0 若若 n=2 可求得可求得 aaaax,43,2,4,0 dxaxaWaa24341sin218180 (6)波函數(shù)圖形波函數(shù)圖形:略略（5）處在基態(tài)的粒子處在基態(tài)的粒子 在在 和和

14、 范圍內(nèi)的幾率范圍內(nèi)的幾率43a)12(1 注意這個(gè)加號(hào)注意這個(gè)加號(hào)1 n0)2sin( xan24關(guān)于玻爾理論關(guān)于玻爾理論1 、三點(diǎn)假設(shè)、三點(diǎn)假設(shè)nEEEE321 , ,knEEh nL 3 , 2 , 1 n2 由由庫(kù)侖力庫(kù)侖力 =向心力向心力量子化條件量子化條件可得可得nnnEvr , ,0202)530(Ananrn eVnnEEn221613 注意注意 （1）各譜線系及頻率計(jì)算）各譜線系及頻率計(jì)算 （2）單位）單位JeV1910611 25狀態(tài)能量狀態(tài)能量：原子系統(tǒng)處于某激發(fā)態(tài)時(shí)所具有的能量：原子系統(tǒng)處于某激發(fā)態(tài)時(shí)所具有的能量所以，某一狀態(tài)的所以，某一狀態(tài)的激發(fā)能量激發(fā)能量 = 該狀

15、態(tài)的該狀態(tài)的狀態(tài)能量狀態(tài)能量基態(tài)能量基態(tài)能量氫氫原子的原子的狀態(tài)能量狀態(tài)能量 氫原子中氫原子中電子的電子的狀態(tài)能量狀態(tài)能量電離能電離能：把某能級(jí)的電子搬到無(wú)限遠(yuǎn)處所需要的能量。數(shù)值上：把某能級(jí)的電子搬到無(wú)限遠(yuǎn)處所需要的能量。數(shù)值上 等于等于狀態(tài)能量的絕對(duì)值狀態(tài)能量的絕對(duì)值結(jié)合能結(jié)合能：將動(dòng)能為零的電子從無(wú)限遠(yuǎn)處移來(lái)和一個(gè)離子：將動(dòng)能為零的電子從無(wú)限遠(yuǎn)處移來(lái)和一個(gè)離子 結(jié)合成基結(jié)合成基態(tài)態(tài) 的原子所放出的能量。數(shù)值上等于的原子所放出的能量。數(shù)值上等于最低能量的絕對(duì)值最低能量的絕對(duì)值例題：電子由能量為例題：電子由能量為 0.85eV 的狀態(tài)躍遷到激發(fā)能為的狀態(tài)躍遷到激發(fā)能為 -10.21eV 的狀

16、態(tài)時(shí)，所發(fā)射光子的能量。的狀態(tài)時(shí)，所發(fā)射光子的能量。eV542 （注意激發(fā)能是基態(tài)躍遷到該激發(fā)態(tài)所需的能量）（注意激發(fā)能是基態(tài)躍遷到該激發(fā)態(tài)所需的能量）eVEx3932110)613( 解解：激發(fā)能為：激發(fā)能為-10.21eV的的狀態(tài)是狀態(tài)是54. 2)39. 3()85. 0( h激發(fā)能量激發(fā)能量：原子從基態(tài)被激發(fā)到某一激發(fā)態(tài)，外界所提供的能量：原子從基態(tài)被激發(fā)到某一激發(fā)態(tài)，外界所提供的能量2654321n-13.6+13.06=-0.54-13.6=-0.54n2n=510) , 5( n例題：處于基態(tài)的氫原子吸收例題：處于基態(tài)的氫原子吸收13.06eV的能量后可激發(fā)到的能量后可激發(fā)到n=

17、？ 的能級(jí)的能級(jí),當(dāng)它躍遷回到基態(tài)時(shí)當(dāng)它躍遷回到基態(tài)時(shí),可能輻射的光譜線有幾條？可能輻射的光譜線有幾條？27 5、質(zhì)量為、質(zhì)量為 m 的衛(wèi)星在半徑為的衛(wèi)星在半徑為 r 的軌道上繞地球運(yùn)動(dòng)線速度為的軌道上繞地球運(yùn)動(dòng)線速度為v（1）假定玻爾氫假定玻爾氫原子理論中關(guān)于軌道動(dòng)量的條件對(duì)于地球衛(wèi)星同樣成立，原子理論中關(guān)于軌道動(dòng)量的條件對(duì)于地球衛(wèi)星同樣成立，證明證明地球衛(wèi)星的軌道半地球衛(wèi)星的軌道半徑與量子數(shù)的平方成正比。即徑與量子數(shù)的平方成正比。即r=kn2 （ k 是常數(shù)）是常數(shù)） ( 2）應(yīng)用（應(yīng)用（1）的結(jié)果求衛(wèi)星軌道和它的下一個(gè)）的結(jié)果求衛(wèi)星軌道和它的下一個(gè)“容許容許”軌道間軌道間 的距離，進(jìn)的距

18、離，進(jìn)一步說(shuō)明在宏觀問(wèn)題中，軌道半徑實(shí)際上可認(rèn)為一步說(shuō)明在宏觀問(wèn)題中，軌道半徑實(shí)際上可認(rèn)為 是是連續(xù)變化連續(xù)變化的。取的。取證明（證明（1）rmvrGmM22 nmvr )(108222mMGmk （2）221)1(knnkrrnn 21)(22)12(nkrnkkn kgm 1 說(shuō)明軌道可以認(rèn)為是連續(xù)變化的說(shuō)明軌道可以認(rèn)為是連續(xù)變化的010)(244211 nnnnrkrrrkgM24106 )(10466mr 22111076kgNmG sJh 341066222)(knMGmnr u氫原子的定態(tài)薛定諤方程氫原子的定態(tài)薛定諤方程0)(42)(0222rreEmr 能量量子化和主量子數(shù)能量量

19、子化和主量子數(shù)n n422220113.6=eV 1,2,38nmeEnnhn 軌道角動(dòng)量量子化和角量子數(shù)軌道角動(dòng)量量子化和角量子數(shù)l1, 2 , 1 , 0 )1( nlllL 軌道角動(dòng)量軌道角動(dòng)量空間取向空間取向量子化和磁量子數(shù)量子化和磁量子數(shù)m ml llmmLllz , 2, 1, 0 28u氫原子的定態(tài)薛定諤方程氫原子的定態(tài)薛定諤方程稱稱為為徑徑向向概概率率密密度度為為概概率率密密度度222)()(),(rRrrPrnl u 自旋角動(dòng)量取向是量子化的，用自旋角動(dòng)量取向是量子化的，用 在外磁場(chǎng)方向的投影在外磁場(chǎng)方向的投影 來(lái)表示來(lái)表示 SSZmL 21 Sm共共 個(gè)值，實(shí)際個(gè)值，實(shí)際

20、2 個(gè)值個(gè)值自旋磁量子數(shù)自旋磁量子數(shù)SZLSm12 SSL29u氫原子的定態(tài)薛定諤方程氫原子的定態(tài)薛定諤方程30)()()(),(lllmlmnlnlmrRr例題：例題：22.13(p243)22.13(p243)3102/242121501( )( )3r aPrRrrrea0/2213001( )3(2)rarRreaa0)(21drrdP0max4ar0/400/04/3ararearer32氫原子（核外電子）的狀態(tài)由一組量子數(shù)表征氫原子（核外電子）的狀態(tài)由一組量子數(shù)表征), 3 , 2 , 1( 6132 neVnEnn.)1, 2 , 1 , 0( )1( nlllLl)2, 1,

21、0( lmmLmllZl )21( ssSZsmmLm n 個(gè)值個(gè)值n 個(gè)值個(gè)值2 個(gè)值個(gè)值主殼層主殼層 個(gè)態(tài)個(gè)態(tài)支殼層支殼層 個(gè)態(tài)個(gè)態(tài)22n)12(2 l33例題：波函數(shù)為例題：波函數(shù)為 則則 表示表示_. (粒子在粒子在 t 時(shí)刻時(shí)刻,在在x 、 y、z附近出現(xiàn)的幾率附近出現(xiàn)的幾率)例題：粒子運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)圖形分別為以下各圖確定粒子例題：粒子運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)圖形分別為以下各圖確定粒子 動(dòng)量的精確度最高的波函數(shù)是哪個(gè)圖動(dòng)量的精確度最高的波函數(shù)是哪個(gè)圖?AB( A )例題：原子內(nèi)電子的量子態(tài)由例題：原子內(nèi)電子的量子態(tài)由 n 、l 、m l 、 m s 四個(gè)量子四個(gè)量子數(shù)表征數(shù)表征.當(dāng)當(dāng) n、l、m

22、l 一定時(shí)一定時(shí), 不同的量子態(tài)數(shù)目為不同的量子態(tài)數(shù)目為_；當(dāng)；當(dāng) n 、 l 一定時(shí)，不同的量子態(tài)數(shù)目為一定時(shí)，不同的量子態(tài)數(shù)目為_；當(dāng)；當(dāng) n 一定時(shí)，不同的一定時(shí)，不同的 量子態(tài)數(shù)目為量子態(tài)數(shù)目為_。2 ),12(2 , 22nl ),(tr * 34 2 )( 2 )(2PhaBRaAaPRhDRPhaC2 )( )(2 )( 例題：例題：光電效應(yīng)和康普頓效應(yīng)都包含有電子與光子的相互光電效應(yīng)和康普頓效應(yīng)都包含有電子與光子的相互作用過(guò)程對(duì)此，在以下幾種理解中，正確的是：作用過(guò)程對(duì)此，在以下幾種理解中，正確的是： （A）兩種效應(yīng)電子與光子組成的系統(tǒng)都服從動(dòng)量守恒和）兩種效應(yīng)電子與光子組成的

23、系統(tǒng)都服從動(dòng)量守恒和 能量守恒能量守恒（B）兩種效應(yīng)都相當(dāng)于電子與光子的彈性碰撞過(guò)程）兩種效應(yīng)都相當(dāng)于電子與光子的彈性碰撞過(guò)程（C）兩種效應(yīng)都屬于電子吸收光子的過(guò)程）兩種效應(yīng)都屬于電子吸收光子的過(guò)程（D）光電效應(yīng)是吸收光子的過(guò)程，而康普頓效應(yīng)則相當(dāng)）光電效應(yīng)是吸收光子的過(guò)程，而康普頓效應(yīng)則相當(dāng) 于光子和電子的彈性碰撞過(guò)程于光子和電子的彈性碰撞過(guò)程例題：如圖，一束動(dòng)量為例題：如圖，一束動(dòng)量為 P 的電子通過(guò)縫寬為的電子通過(guò)縫寬為 a 的狹縫的狹縫，在距離狹縫為，在距離狹縫為 R 處放置一熒光屏，屏上衍射圖樣中央處放置一熒光屏，屏上衍射圖樣中央 最大的寬度最大的寬度 d 等于等于u 原子中電子的運(yùn)

24、動(dòng)狀態(tài)可由四個(gè)量子數(shù)確定。原子中電子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)可由四個(gè)量子數(shù)確定。主量子主量子數(shù)數(shù) n角量子角量子數(shù)數(shù) l磁量子磁量子數(shù)數(shù) ml自旋磁量子自旋磁量子數(shù)數(shù) msu 泡利不相容原理泡利不相容原理u 能量最小原理能量最小原理35u激光產(chǎn)生的原理激光產(chǎn)生的原理u固體的能帶理論：導(dǎo)體、絕緣體、半導(dǎo)體固體的能帶理論：導(dǎo)體、絕緣體、半導(dǎo)體un n型半導(dǎo)體、型半導(dǎo)體、p p型半導(dǎo)體、型半導(dǎo)體、pnpn結(jié)結(jié)3637關(guān)于實(shí)驗(yàn)關(guān)于實(shí)驗(yàn)量子物理中有哪些重要實(shí)驗(yàn)量子物理中有哪些重要實(shí)驗(yàn)?它們分別說(shuō)明了什么問(wèn)題它們分別說(shuō)明了什么問(wèn)題? (1)光電效應(yīng)光電效應(yīng)：說(shuō)明光的波粒二相性，光與物質(zhì)相互作用時(shí)，：說(shuō)明光的波粒二相性，

25、光與物質(zhì)相互作用時(shí)， 其能其能量有不連續(xù)的結(jié)構(gòu)。量有不連續(xù)的結(jié)構(gòu)。（2）康普頓效應(yīng)康普頓效應(yīng)：說(shuō)明光的量子理論是正確的，動(dòng)量守：說(shuō)明光的量子理論是正確的，動(dòng)量守 恒、能量恒、能量守恒在微觀單體過(guò)程中是正確的。守恒在微觀單體過(guò)程中是正確的。（3）氫原子光譜氫原子光譜的實(shí)驗(yàn)規(guī)律：表明了原子光譜是分立的間接反映的實(shí)驗(yàn)規(guī)律：表明了原子光譜是分立的間接反映了原子內(nèi)部結(jié)構(gòu)的不連續(xù)性。了原子內(nèi)部結(jié)構(gòu)的不連續(xù)性。（4）盧瑟福盧瑟福 粒子散射粒子散射實(shí)驗(yàn)：發(fā)現(xiàn)原子的核式結(jié)構(gòu)。實(shí)驗(yàn)：發(fā)現(xiàn)原子的核式結(jié)構(gòu)。（5）夫蘭克夫蘭克赫茲實(shí)驗(yàn)赫茲實(shí)驗(yàn)：證明原子內(nèi)部存在分立的定態(tài)能級(jí)。：證明原子內(nèi)部存在分立的定態(tài)能級(jí)。（6）代維遜代維遜革末實(shí)驗(yàn)革末實(shí)驗(yàn)：證明實(shí)物粒子（電子）的波粒二象性。：證明實(shí)物粒子（電子）的波粒二象性。（7）斯特恩斯特恩蓋拉赫實(shí)驗(yàn)蓋拉赫實(shí)驗(yàn)：證明電子自旋及角動(dòng)量空間量子化。：證明電子自旋及角動(dòng)量空間量子化。例題：例題：20.5 (p181)20.5 (p181)3822221