礦井三分量地震數(shù)據(jù)處理系統(tǒng)

1、.：.；礦井三分量地震數(shù)據(jù)處置系統(tǒng)使 用 手 冊中國礦業(yè)大學北京物探儀器研討室20062多波多分量地震數(shù)據(jù)處置系統(tǒng)- PAGE ii-目 錄 TOC o 1-3 h z u HYPERLINK l _Toc127716140 一 原理 PAGEREF _Toc127716140 h - 1 - HYPERLINK l _Toc127716141 11 地震波動搖方程 PAGEREF _Toc127716141 h - 1 - HYPERLINK l _Toc127716142 12 地震波的構成與描畫 PAGEREF _Toc127716142 h - 2 - HYPERLINK l _Toc

2、127716143 二 運用范圍 PAGEREF _Toc127716143 h - 10 - HYPERLINK l _Toc127716144 三 程序 PAGEREF _Toc127716144 h - 12 - HYPERLINK l _Toc127716145 四 文件 PAGEREF _Toc127716145 h - 13 - HYPERLINK l _Toc127716146 41 新建 PAGEREF _Toc127716146 h - 13 - HYPERLINK l _Toc127716147 42 翻開 PAGEREF _Toc127716147 h - 13 - HY

3、PERLINK l _Toc127716148 43 顯示波形 PAGEREF _Toc127716148 h - 14 - HYPERLINK l _Toc127716149 44 保管 PAGEREF _Toc127716149 h - 14 - HYPERLINK l _Toc127716150 45 另存為 PAGEREF _Toc127716150 h - 14 - HYPERLINK l _Toc127716151 46存為位圖 PAGEREF _Toc127716151 h - 14 - HYPERLINK l _Toc127716152 47 重載當前文件 PAGEREF _T

4、oc127716152 h - 14 - HYPERLINK l _Toc127716153 48 封鎖 PAGEREF _Toc127716153 h - 15 - HYPERLINK l _Toc127716154 49 文件拼接 PAGEREF _Toc127716154 h - 15 - HYPERLINK l _Toc127716155 410 文件識別 PAGEREF _Toc127716155 h - 15 - HYPERLINK l _Toc127716156 411文件轉換 PAGEREF _Toc127716156 h - 16 - HYPERLINK l _Toc1277

5、16157 412 傳送 PAGEREF _Toc127716157 h - 16 - HYPERLINK l _Toc127716158 413 最近文件 PAGEREF _Toc127716158 h - 16 - HYPERLINK l _Toc127716159 414 退出 PAGEREF _Toc127716159 h - 16 - HYPERLINK l _Toc127716160 五 操作 PAGEREF _Toc127716160 h - 17 - HYPERLINK l _Toc127716161 51 顯示 PAGEREF _Toc127716161 h - 17 - H

6、YPERLINK l _Toc127716162 52 縮放 PAGEREF _Toc127716162 h - 17 - HYPERLINK l _Toc127716163 53 顯示風格 PAGEREF _Toc127716163 h - 18 - HYPERLINK l _Toc127716164 54 規(guī)一處置 PAGEREF _Toc127716164 h - 18 - HYPERLINK l _Toc127716165 55設置 PAGEREF _Toc127716165 h - 18 - HYPERLINK l _Toc127716166 56 頭參道參 PAGEREF _Toc

7、127716166 h - 19 - HYPERLINK l _Toc127716167 57選擇顏色表 PAGEREF _Toc127716167 h - 20 - HYPERLINK l _Toc127716168 58 道操作 PAGEREF _Toc127716168 h - 21 - HYPERLINK l _Toc127716169 六 預處置 PAGEREF _Toc127716169 h - 22 - HYPERLINK l _Toc127716170 61 疊加 PAGEREF _Toc127716170 h - 22 - HYPERLINK l _Toc127716171

8、62 抽道集 PAGEREF _Toc127716171 h - 22 - HYPERLINK l _Toc127716172 63 三分量疊加 PAGEREF _Toc127716172 h - 23 - HYPERLINK l _Toc127716173 64 道數(shù)運算 PAGEREF _Toc127716173 h - 24 - HYPERLINK l _Toc127716174 65 時空切除 PAGEREF _Toc127716174 h - 25 - HYPERLINK l _Toc127716175 66 振幅平衡 PAGEREF _Toc127716175 h - 27 - H

9、YPERLINK l _Toc127716176 67 零漂校正 PAGEREF _Toc127716176 h - 28 - HYPERLINK l _Toc127716177 68 二次采樣 PAGEREF _Toc127716177 h - 28 - HYPERLINK l _Toc127716178 69 空間混波 PAGEREF _Toc127716178 h - 28 - HYPERLINK l _Toc127716179 610 數(shù)理統(tǒng)計 PAGEREF _Toc127716179 h - 29 - HYPERLINK l _Toc127716180 611 信號平穩(wěn)化 PAGE

10、REF _Toc127716180 h - 29 - HYPERLINK l _Toc127716181 七 數(shù)據(jù)處置 PAGEREF _Toc127716181 h - 30 - HYPERLINK l _Toc127716182 71 頻譜與FFT PAGEREF _Toc127716182 h - 30 - HYPERLINK l _Toc127716183 72 數(shù)字濾波 PAGEREF _Toc127716183 h - 33 - HYPERLINK l _Toc127716184 73 FK譜濾波 PAGEREF _Toc127716184 h - 35 - HYPERLINK l

11、 _Toc127716185 74 三瞬濾波 PAGEREF _Toc127716185 h - 38 - HYPERLINK l _Toc127716186 75 相關褶積 PAGEREF _Toc127716186 h - 39 - HYPERLINK l _Toc127716187 76 反濾波 PAGEREF _Toc127716187 h - 42 - HYPERLINK l _Toc127716188 77 微積分 PAGEREF _Toc127716188 h - 42 - HYPERLINK l _Toc127716189 78 反褶積濾波 PAGEREF _Toc127716

12、189 h - 42 - HYPERLINK l _Toc127716190 八 工程物探 PAGEREF _Toc127716190 h - 44 - HYPERLINK l _Toc127716191 81 折射波法 PAGEREF _Toc127716191 h - 44 - HYPERLINK l _Toc127716192 82 反射波法 PAGEREF _Toc127716192 h - 45 - HYPERLINK l _Toc127716193 83 手動解析 PAGEREF _Toc127716193 h - 46 - HYPERLINK l _Toc127716194 九

13、工程檢測 PAGEREF _Toc127716194 h - 48 - HYPERLINK l _Toc127716195 91 超前探測 PAGEREF _Toc127716195 h - 48 - HYPERLINK l _Toc127716196 92 樁基檢測 PAGEREF _Toc127716196 h - 51 - HYPERLINK l _Toc127716197 93 彈模計算 PAGEREF _Toc127716197 h - 52 - HYPERLINK l _Toc127716198 94 強度計算 PAGEREF _Toc127716198 h - 53 - HYPE

14、RLINK l _Toc127716199 十 窗口 PAGEREF _Toc127716199 h - 54 - HYPERLINK l _Toc127716200 十一 協(xié)助 PAGEREF _Toc127716200 h - 54 - HYPERLINK l _Toc127716201 111 協(xié)助 主題 PAGEREF _Toc127716201 h - 54 - HYPERLINK l _Toc127716202 122 關于EMS PAGEREF _Toc127716202 h - 54 - HYPERLINK l _Toc127716203 123 顯示封面 PAGEREF _T

15、oc127716203 h - 54 - HYPERLINK l _Toc127716204 十二 附錄 PAGEREF _Toc127716204 h - 55 - HYPERLINK l _Toc127716205 121 頭參類： PAGEREF _Toc127716205 h - 55 - HYPERLINK l _Toc127716206 122 道參類： PAGEREF _Toc127716206 h - 56 -多波多分量地震數(shù)據(jù)處置系統(tǒng) PAGE - 56 -一 原理11 地震波動搖方程彈性介質因部分受力，引起彈性體的位移、形變和應力，以動搖的方式用有限大的速度向遠處傳播，這種

16、動搖就是彈性波應力波。彈性波的構成必需具備兩個條件：外部載荷作用和介質的彈性。地震波就是一種在較小的外力和較短的時間作用下，在介質中激發(fā)出的一種彈性波。彈性波可了解為彈性介質中質點振動的傳播過程。假設質點的振動方向與波的傳播方向平行，這種波稱為縱波；假設質點的質點方向與波的傳播方向垂直，這種波稱為橫波。假設波的等相位面波面為平面，那么稱平面波。簡諧振動引起的波稱為簡諧波。在均勻、各向同性、理想的固體彈性介質中，彈性波的動搖方程為： 1.1.1式中，u在F作用下質點的位移向量； F力向量； 體變系數(shù)， 拉普拉斯算子，。假設位移向量u在x，y，z三個坐標軸的分量為；力向量F在三個坐標軸的分量為，那

17、么1.1.1式用分量表示為： 1.1.2 對1.1.1式兩邊求散度div，由于： 那么1.1.1式變?yōu)椋?整理后得： 1.1.3同樣對1.1.1式兩邊取旋度rot，思索到，那么1.1.1式變?yōu)椋?令，上式可寫為： 1.1.4式1.1.3和式1.1.4右邊分別為divF、rotF，它們分別表示二種不同性質的力，divF表示一種膨脹力，rotF表示一種旋轉力。式1.1.1描畫的是一個只需脹縮的擾動，而式1.1.4描畫的是變形擾動。從場論的觀念分析，位移向量u和力向量F均可用一適宜的位移位和力位來表示，也即任何一個向量場可以用一個標量位的梯度場和一個向量位的旋度場之和來表示，于是u和F可以寫成： 1

18、.1.5式中：和分別為位移場u的標量位和向量位；和分別為力場F的標量位和向量位。把1.1.5式分別代入1.1.3式和1.1.4式，就可以得到用位函數(shù)方式表示的動搖方程，由1.1.3是式得： 1.1.6由1.1.4式得： 1.1.7令 ，式1.1.6和1.1.7可以寫成： 1.1.8上式是在外力F作用下，用位函數(shù)表示的彈性波動搖方程式，解上述這一非齊次方程在數(shù)學上是比較困難的，但在我們討論的問題中，不思索外力作用，只思索介質特性對波的影響，即令力位函數(shù)，這樣1.1.8式變?yōu)椋?1.1.9 1.1.10這里的1.1.9和1.1.10式分別代表著縱波和橫波動搖方程，式中的分別為介質的縱波和橫波傳播速

19、度。12 地震波的構成與描畫121 地震波的構成在外力F的作用下，彈性介質中存在兩種擾動：脹縮力divF的擾動對應，即介質中質點產(chǎn)生了體積應變，體積應變的傳播構成縱波；旋轉力rotF的擾動對應著，介質中質點產(chǎn)生了旋轉形變切應變，切應變的傳播構成橫波。它們都屬于體波。另外，還有沿界面?zhèn)鞑サ拿娌?。圖11 震源激發(fā)產(chǎn)生P7、S26、R67波表示圖趙鴻儒P291 縱波假設在均勻各向同性彈性介質中有一個脹縮點震源作用，思索到球形對稱性，動搖方程1.1.9可用球坐標方式表示成： 1.2.1動搖方程僅與傳播方向r有關，假設令，那么上式變成： 1.2.2這是著名的弦方程式，可用達朗倍爾法解得 1.2.3此處是

20、兩個恣意函數(shù)，假設令這兩個函數(shù)滿足以下條件： 常數(shù)和， 常數(shù)那么描畫了動搖的某種形狀。其中第一項表示動搖隨時間的添加向遠離震源方向傳播，而第二項卻表示隨時間的添加，由遠處向震源方向傳播。前者稱為發(fā)散波，后者稱為會聚波。會聚波不符合起始條件，由于按式常數(shù)，在t0時，總有一動搖在r處滿足此方程，闡明震源未作用之前就曾經(jīng)存在一種動搖，這是物理不可實現(xiàn)的。于是，方程式的解變成： 1.2.4或 (1.2.5)上式闡明，在震源作用終了后，縱波是以波速向遠離震源沿r方向傳播。波的傳播只描畫了動搖的某些特點，由于是一個恣意函數(shù)，還不能給出動搖的任何詳細形狀。欲研討解的性質，需求研討同動搖震源的關系，即討論波的

21、激發(fā)問題。以下免去冗余的數(shù)學推導，只給出解的結果。對于脹縮點震源來說，它的位移解是： 1.2.6這個方程便是在均勻各向同性介質中，脹縮點震源作用下動搖方程的位移解。式中稱為震源強度，它闡明縱波具有以下特點： 縱波是以速度傳播： 當縱波的傳播速度一定時，縱波的質點位移大小主要決議于和震源有關的震源強度函數(shù)及其變化率； 質點位移的大小還同分開震源的間隔 r及有關；振動的強度隨傳播間隔 的增大而反比地減小，在地震勘探中稱為波的球面分散。 由于質點位移的方向同r方向一致，因此縱波質點的振動方向同波傳播方向一致；同時由于縱波質點在一維空間內(nèi)振動，因此縱波是線性極化波。2 橫波討論橫波時與討論縱波的各種假

22、設一樣，僅僅是震源的性質由脹縮力變?yōu)樾D力，這時僅產(chǎn)生橫波。由位移位替代位移位，由橫波速度替代縱波速度，得到： 用與上面同樣的分析方法，最后得到旋轉震源作用力作用下橫波位移的解： (1.2.7)從上式可知橫波具有以下特點： 橫波以速度傳播， 橫波傳播方向上，質點的位移,垂直于傳播方向的和方向上具有位移和，闡明橫波質點的位移方向與其傳播方向正交，橫波是一種線性極化波； 橫波質點位移和由震源強度函數(shù)和其變化率所決議，即橫波主要取決于旋轉激發(fā)力的構成及其變化率。 橫波的強度也隨其傳播間隔 而減小，亦具有球面分散的特性。 根據(jù)縱波和橫波的計算式，可求得縱波與橫波波速之比： 1.2.8由于普通巖石的泊松

23、比，所以與之比約為1.73，這闡明在泊松固體介質中，橫波傳播的較慢。 在液體和氣體內(nèi)部，剪切模量,所以在液體和氣體中沒有橫波； 由和的表達式可以看出，主要測得巖、土物質的縱波速度和橫波速度，就可以計算出楊氏模量、泊松比、剪切模量和體變模量等。用這種方法測得的彈性模量稱為動態(tài)彈性模量。3 面波震源激發(fā)產(chǎn)生地震波，地震波除了在介質體內(nèi)傳播的體波縱波和橫波外，在彈性分界面附近還存在著另一類波，這類波從能量上說只分布在彈性界面附近，因此統(tǒng)稱為面波。其中分布在自在界面的面波最初是由英國學者瑞雷Rayleigh于1887年在實際上確定，稱之為瑞雷面波。在早期地震勘探中，瑞雷面波不斷被看著是一種干擾波，后來

24、人們開發(fā)了瑞雷波勘探技術，獲得了良好的效果。實踐上，瑞雷面波占總激發(fā)能量的2/3，它衰減慢，且攜帶足夠多的地下信息。在均勻半空間中，瑞雷波波速與橫波波速具相關性，它們之間的相關性與巖土的泊松比有關，可近似的表達為： 1.2.9且與振動頻率f無關，即具有非頻散性。成層半空間中，由于各層的彈性性質不一樣，P和SV波在分界面多次反射及干涉也將產(chǎn)生一種廣義瑞雷波，但不同于半空間中的普通瑞雷波，這種廣義瑞雷波是頻散的，即相速度c的大小與振動頻率f有關。瑞雷波傳播的波陣面為一個圓柱體，傳播深度約為一個波長，因此同一波長的瑞雷波傳播特性反映了地質體程度方向的變化情況，不同波長的瑞雷波傳播特性那么反映了不同深

25、度地質體的變化情況。在瞬態(tài)瑞雷波勘探中，可以利用傅氏變換將時間記錄轉換為頻域記錄，對于頻率為 的頻率分量，用互譜法計算相鄰檢波器記錄的相移，那么相鄰道長度內(nèi)瑞雷波的傳播速度可由下式計算： 1.2.10在滿足空間采樣定理的條件下，丈量范圍內(nèi)的平均波速為： 1.2.11在同一測點對一系列頻率求取相應的值就可以得到一條曲線，即所謂的頻散曲線。由：，可將曲線轉換為曲線，曲線的變化就反映了該點介質深度上的變化。沿測線不同點的曲線反映了沿剖面方向上的介量變化特征。不同波長的瑞雷波反映了不同深度的介質特性，由式可知，波長是瑞雷波速度和頻率f的函數(shù)，與成正比，與f成反比。對某一測區(qū)而言，與采集方式和參數(shù)無關，

26、只與介質特性有關，它的頻率特性同地球介質的不均勻性有關，數(shù)值上接近剪切波速度。在自在界面上進展豎向激振時，均會在其外表附近產(chǎn)生瑞雷波。而瑞雷波有三個與工程質量檢測有關的主要特征 :在分層介質中，瑞雷波具有頻散特性 ；在層狀介質中瑞雷波隨著波長或頻率變化而變化，即在層狀介質條件下將導致瑞利波的頻散。 瑞雷波的波長不同，穿透深度也不同 ；瑞雷波能量主要集中在地表下一個波長的范圍內(nèi)，當穿透深度大于一個波長時，瑞雷波的程度和垂直方向的振動都迅速衰減，而傳播速度代表著半個波長 ()范圍內(nèi)介質震動的平均傳播速度。因此，普通以為瑞雷波法的測試深度和波長親密相關。而波長與速度及頻率有如下關系：設瑞雷波的傳播速

27、度為，頻率為，那么瑞雷波的波長為：，當速度不變時，頻率越低，測試深度就越大。 瑞雷波的傳播速度與介質的物理力學性質親密相關。在巖土體中，故可以利用與反射縱波波速結合求解巖層的巖土力學參數(shù)。1.2.2地震波的傳播地震波的運動學是研討波傳播的時間與間隔 的關系。波在彈性介質中產(chǎn)生后，將隨時間的變化向周圍傳播。想象在某一時辰激發(fā)地震波，過了一段時間t，波已傳播一段間隔 ，這時介 圖12 波的傳播表示圖 圖13 視速度定理圖示質中可分成幾個區(qū)域，如圖15所示。在區(qū)波已傳播過去，質點停頓振動，在區(qū)質點正在振動，在區(qū)波還未到達。在與之間的分界面上各質點剛開場振動，我們稱為波在t時辰的波前面。相應地，與之間

28、的分界面那么稱為波尾面。由于動搖在介質空間中隨時間不斷向前推進，因此波前面和波尾面也隨時間不斷向前推移。波前與波尾在地震勘探中都看作是等相位面，通稱波面。根據(jù)波面的外形，可將波分為球面波、平面波等等。當不思索能量傳播時，可以以為波是沿一條途徑從波源傳到所思索的空間點處，然后又沿新的幾何途徑傳向別處。這樣假想的途徑就稱為波射線。波射線與波面成正交。1惠更斯原理在彈性介質中，地震波由波源依次向外傳播，在波前面上的每一個質點，都可以看作是新的波源，而這些小波源發(fā)出的子波波前的包絡面，就是新的波前面。運用惠更斯原理可以闡明波的反射、折射和繞射景象，只需知道某時辰時的波前就可由幾何規(guī)律做出各個不同時辰時

29、的波前位置。2惠更斯菲涅耳原理惠更斯原理只給出了波傳播的幾何形狀，而不能給出波沿不同方向傳播時振動的振幅，菲涅耳補充惠更斯原理以為：在波前面上，為了確定任一點的振動，可將分成許多小面積元 ，每一小面積元 ，都可看成新的震源，一切這些新的點震源，在點的振動振幅和相位的迭加就是點的振動。點振動振幅的大小與面積元 的數(shù)量成正比，與 到點的間隔 成反比，而且還與 的法線和間的夾角有關。越大，引起點振動的振幅越小，在或時，在點的振動強度為零，闡明波不能向后傳播，這個原理是物理地震學解釋反射波的構成和特點的主要實際根據(jù)。3費馬原理費馬原理指出：地震波沿射線傳播的時間和沿其他任何路程傳播的時間比較為最小，亦

30、是波沿游覽時最小的途徑傳播。按照費馬原理，波前到達某一位置的時間是確定的，因此波前的傳播時間可以表示成空間位置的函數(shù)。4視速度定理在上述討論中，我們所說的波的傳播速度是指波沿射線傳播的速度，稱其為真速度。在地震勘探中通常是沿地面進展觀測地下的反射波，這時得到的速度稱為視速度。圖16表示了真速度和視速度的關系。這里用 表示真速度，用 表示視速度。當平面波入射到平面x時，入射角為 ，在 時辰波前AB的A點到達平面x。經(jīng)過 時間波前在 處，這時在x平面上觀測到的速度即為視速度 ，容易看出， 與V的關系為： ，這個關系式即為視速度定理。顯然視速度值總是大于真速度。 5反射和透射對于層狀介質，每一層介質

31、的縱波傳播速度與密度 的乘積 稱為波阻抗或聲阻抗，當?shù)卣鸩ㄈ肷涞讲ㄗ杩共煌膬山橘|之間的分界面時，其能量重新分配。一部分能量穿過界面繼續(xù)向前傳播，稱透射波；而另一部分反射回去，構成反射波；如圖14所示。反射定律指出：反射線位于入射面內(nèi)，且反射角等于入射角。透射定律指出：透射線位于入射面內(nèi)，且入射角的正旋之比等于兩種介質中的波速之比，即： 圖14 入射、反射和透射之間的關系 用一個一致的式子表達，這就是斯奈爾Snell定律，即： 式中，P稱為射線參數(shù)，它是常數(shù)。當入射角 滿足 時，稱 為臨界角，這時透射波將在介質中沿分界面“滑行，當入射角大于 時，在實數(shù)范圍內(nèi)那么不能滿足斯奈爾定律，即會發(fā)生全反

32、射景象。同時根據(jù)惠更斯原理，滑行波在第二種介質沿界面滑行時必將影響和其嚴密接觸的第一種介質，并在第一種介質中激發(fā)新的波，即折射波，也稱首波。圖15 與地震勘探相關的各種波圖15概括了地震波的主要類型，按照波的傳播途徑可將地震波分為直達波、反射波、透射波和折射波等幾種，這里沒有思索介質的各向異性及其引起的波的轉換或分解。設入射波的振幅為 ，反射波的振幅為 ，透射波的振幅為 ，那么入射波、反射波透射波三者振幅之間存在如下關系： (1.1.22) (1.1.23)上式中的R和T分別為反射系數(shù)和透射系數(shù)。假設不思索波在介質中的衰減，那么顯然RT1。在式1.3.1中，假設R0，那么闡明反射波與入射波存在

33、 的相位差，但不影響地震波的振幅。1.2.3 地震勘探地震勘探是地球物理勘探方法簡稱物探法中的一種，物探方法是根據(jù)地質學和物理學的原理，利用電子學和信息論等許多科學技術領域的新技術，建立起來的一種較新的地質勘探方法。它是利用各種物理儀器在地面觀測地殼上的各種物理景象，從而推斷、了解地下的地質構造特點。物探方法之所以能用來查明地下地質構造的特點，主要是由于組成地殼的各種巖石或組成地質構造的各個巖層具有不同的物理性質，因此不同巖石或地層對地面上的物理儀器就有不同的作用。根據(jù)物理儀器丈量的結果，就可以推斷地下地質構造的特點?，F(xiàn)代主要的物探方法有：重力勘探利用巖石的密度差別；磁法勘探利用巖石的磁性差別

34、；電法勘探利用巖石的電性差別；地震勘探利用巖石的彈性差別。在地球物理勘探的各種方法中，地震勘探以其具有較高的準確度、高的分辨力和很大的穿透深度等優(yōu)越性而成為一種最有效的方法。為了闡明這個問題，首先引見地震勘探的根本原理。地震勘探是利用巖石的彈性差別來推斷地下地質構造的一種方法?！暗卣鹁褪堑貏拥囊馑迹卣鹂碧降母具^程是：首先用人工的方法引起地殼振動例如在我國東北平原地域，最常用的方法是打一口10多米深的井，在井內(nèi)放10公斤多的炸藥，利用炸藥爆炸產(chǎn)生的人工地震，根據(jù)勘探目的，沿某一方向布置測線，在測線上設置檢測振動的公用儀器，把這種振動變?yōu)殡娦盘柌⒁砸欢ǖ姆绞接涗浵赂鼽c振動的情況；然后利用記錄下

35、來的資料提取出有意義的信息，最后以各種方式顯示其處置結果并進展地質解釋，如圖16所示。圖16 地震勘探任務表示圖圖17 地震勘探中的各種波地震波的傳播是以地層作為傳輸訊道，載波介質的機制不同，不僅會使波傳播方向、傳播途徑發(fā)生改動，而且會使波的振幅、頻率、相位、衰減程度等物理參數(shù)發(fā)生變化。如當遇到彈性界面時，將發(fā)生反射、折射和透射，如圖17所示，同時構成反射波、折射波和透射波。根據(jù)儀器所采集信息的不同,地震勘探又可分為反射波地震勘探、折射波地震勘探、透射波地震勘探三種根本勘探方法，其中反射波法運用的最普遍。這里以反射波法為例引見地震勘探的根本原理。 反射波地震勘探是根據(jù)在測線的不同位置上提供的反

36、射時間的變化來反映地下地層的構造形狀。如圖18所示在地面一條測線上某點1打井放炮，于是就產(chǎn)生地震波向地下傳播。地震波遇到兩種地層的分界面1例如砂巖和泥巖兩種地層的分界面，就會發(fā)生反射。再向下傳播又遇到兩種巖石的分界面2例如泥巖和石灰?guī)r的分界面，也會發(fā)生反射。在放炮的同時，在地面上用精細的儀器把各地層分界面的反射波引起的振動情況記錄下來。然后根據(jù)地震波從地面開場向下傳播的時辰即爆炸的時辰和地層分界面反射波到達地面的時辰，得出地震波從地面向下傳播到達地層分界面，又反射回地面的總時間t，再用其它方法測定出地震波在巖層中傳播的速度V，利用以下計算公式：就可以得出地層分界面的埋藏深度。圖18 地震勘探原

37、理表示圖 沿著地面上一條測線，一段一段地進展觀測，并對觀測結果進展處置之后，就可以得到籠統(tǒng)地反映地下巖層分界面埋藏深度起伏變化的資料地震剖面圖圖18。在圖上可以看到，地層界面1是程度的。因此在地面各點觀測時，這個分界面的反射波1的傳播時間都一樣。在這些反射波的振動圖上，振幅極大值的連線地震勘探中稱為一個波的同相軸就是一條程度直線，籠統(tǒng)地反映了界面1的形狀。地層界面2是隆起的，所以界面2的反射波的傳播時間在各點就不一樣，在界面埋藏淺的地方，傳播時間短，埋藏深的地方，傳播時間長。這個反射波的同相軸就是彎曲的，與界面2的形狀相對應。在工區(qū)內(nèi)布置多條測線，組成一個測線網(wǎng)，并在每條測線上進展觀測之后，就

38、可以得到該區(qū)地下地層起伏的完好概念。普通的單次剖面可以反映6000米以內(nèi)的深度，在較理想情況下可以分辨幾米的構造起伏。概括地說，所謂地震勘探，就是經(jīng)過人工激發(fā)地震波，然后利用地震勘探儀器接納、記錄波場的數(shù)據(jù)，經(jīng)分析處置后，來推斷地下地質參數(shù)，以查明地下的地質構造的一種物探方法。假設拋開地質意義來看地震勘探過程，那么是一個比較復雜的丈量過程，它包括地震波的激發(fā)與地震數(shù)據(jù)采集、數(shù)據(jù)處置、資料解釋等環(huán)節(jié)。地震勘探儀器就是用于地震勘探數(shù)據(jù)采集的成套設備，是一種典型的數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)。二 運用范圍適用于多波多分量地面地震勘探，多波結合勘察，瑞雷波勘探等。主要運用范圍如下： 礦井物探：相鄰煤層賦存形狀探測，巷

39、道掌子面超前探測，頂?shù)装甯矌r分布及其主要目的層巖性及物理力學特性評價，任務面內(nèi)地質構造精細探測CT成像，槽波勘探，多波結合勘探。 地面淺層地震勘探，建筑工程勘察：覆蓋層厚度的探測，基巖起伏形狀的勘察，巖土體動態(tài)力學參數(shù)的原位勘測，建筑工程地基勘察等。 混凝土構造體的無損檢測，混凝土工程構件的強度評價。樁基無損動態(tài)檢測。地下隱伏構造體洞穴、老窯的探測，下伏地層構造構造探測；利用多波結合勘探求解主要目的層的動態(tài)巖土力學參數(shù)。波速檢層，建筑場地類型劃分，建筑物抗震危險性分析。邊坡穩(wěn)定性調查，峒室圍巖松動圈探測等。江河堤壩密實度探測及其壩基穩(wěn)定性分析等。還廣泛運用于城建、交通、水電、國防、煤炭、冶金、

40、考古、環(huán)保等部門。三 程序主界面運轉程序后出現(xiàn)如圖31所示界面。圖31程序運轉界面主窗口顯示程序名以及當前數(shù)據(jù)文件名菜單欄為程序的一切菜單，本運用闡明就是以菜單為章節(jié)來排版的，各菜單詳見以后的各章節(jié)。工具欄是為一些快捷命令所設置的按鈕，詳見5.1.4。形狀欄是為了顯示一些相關信息而設置的，詳見5.1.5。視圖區(qū)就是繪制數(shù)據(jù)波形以及處置數(shù)據(jù)的區(qū)域。圖31所示中間部分是程序運轉的封面，右下角是程序常駐的LOGO。四 文件 41 新建新建一個空白的數(shù)據(jù)文件，中間顯示“請翻開數(shù)據(jù)文件。42 翻開功能:翻開數(shù)據(jù)文件。點擊“文件主菜單，選中“翻開菜單出現(xiàn)如圖41所示界面。從列表框中選取要處置或查看的數(shù)據(jù)文

41、件，按下“翻開按鈕，那么把選中的文件讀入緩存同時退出對話框并用圖形方式顯示數(shù)據(jù)；假設按下“取消按鈕，那么退出對話框什么都不做。留意：數(shù)據(jù)信息和附加的參數(shù)信息按規(guī)那么存儲在數(shù)據(jù)文件中，所以數(shù)據(jù)文件的構造是固定的，不是所以的數(shù)據(jù)文件都能翻開，也不支持文本數(shù)據(jù)，數(shù)據(jù)文件的后綴普通是REF或KC2，當然也可為恣意后綴，只需是按照商定的規(guī)那么存儲在文件中。圖41翻開文件對話框43 顯示波形封鎖當前文檔所銜接的數(shù)據(jù)文件，然后翻開新文件并顯示在當前文檔中。44 保管保管當前文檔所銜接的數(shù)據(jù)文件，假設此數(shù)據(jù)文件的后綴不是REF或原來的數(shù)據(jù)存儲構造不是最新的REF構造，那么保管后強行附加后綴并以REF構造來組織

42、存儲數(shù)據(jù)。45 另存為以另外一個名字來保管當前文檔所銜接的數(shù)據(jù)文件，保管規(guī)那么同上。46存為位圖把當前所銜接的數(shù)據(jù)文件構成的圖形以位圖格式.BMP保管。點擊菜單“存為位圖后，會出現(xiàn)保管文件對話框，如圖42所示。圖42存為位圖對話框47 重載當前文件從存儲器上重新載入數(shù)據(jù)文件中的參數(shù)和數(shù)據(jù)。只需在翻開后或上一次保管后數(shù)據(jù)有變動才會激活此菜單。48 封鎖封鎖當前數(shù)據(jù)文件，并封鎖當前文檔和視圖。49 文件拼接在當前文件數(shù)據(jù)后面附加另外一個數(shù)據(jù)文件的數(shù)據(jù)，并在當前文檔視圖中顯示在當前圖形的后面。將短文件拼接為一個較長的文件，以便處置對比。留意，拼接的兩個文件必需具有一樣的樣點數(shù)和時間窗長。410 文件

43、識別當某些數(shù)據(jù)文件不是以REF構造或KC2構造存儲，而以特定的規(guī)那么存儲時，也是可以識別出來的。理想的存儲構造：頭參 +道參 + 數(shù)據(jù)* 道數(shù)。用戶文件是指要識別的文件。導出文件是用戶文件被識別后用REF構造保管的數(shù)據(jù)文件，默以為原文件名加上后綴REF，當然他也可以自定義文件名。頭參長度是指數(shù)據(jù)文件頭參所占用的字節(jié)數(shù)，沒有那么為0。道參長度是指數(shù)據(jù)文件中道參所占用的字節(jié)數(shù)，沒有那么為0。文件道數(shù)是指此數(shù)據(jù)文件共有多少道數(shù)據(jù)。采樣點數(shù)是指每道中共有多少個數(shù)據(jù)。采樣間隔是采集時每隔多少時間才去采下一個數(shù)據(jù)。數(shù)據(jù)類型：1表示字節(jié)；2表示16位短整數(shù)；3表示32位浮點數(shù)；5表示32位整數(shù)；8表雙精度型

44、。圖43 文件識別對話框以楊教師的雷達數(shù)據(jù)為例，頭參為256字節(jié)，道參為0字節(jié)，數(shù)據(jù)類型為16位短整數(shù)，其它要以詳細文件來定，根據(jù)文件大小就可以算出文件道數(shù)，只可少于原參數(shù)而不可大過。411文件轉換文件轉換只提供REF構造和KC2構造之間的轉換。REF可轉換為新舊兩種KC2構造，以供其它軟件包處置。412 傳送 用電子郵件方式把當前文件傳送給他人。413 最近文件列出最近翻開的15個數(shù)據(jù)文件。414 退出退出本程序。封鎖一切數(shù)據(jù)文件，去除占用的內(nèi)存。五 操作51 顯示1 網(wǎng)格：能否顯示網(wǎng)格，在顯示的圖形下面畫上網(wǎng)格以對比數(shù)據(jù)。2 標尺：能否顯示標尺，時間的尺寸，采樣點數(shù)與采樣間隔的乘積。3 坐

45、標：能否顯示坐標，每一道數(shù)據(jù)都畫在相應的坐標上。4 工具欄：能否顯示工具欄。如圖51：圖51 工具欄工具欄上的按鈕命令分別為：新建，翻開，另存為，頭參和道參，設置，全屏，刷新，重載，放大，適宜窗口，原比例，減少，關于，協(xié)助 。5 形狀欄：能否顯示形狀欄。如圖52：圖52 形狀欄形狀欄上的信息依次為：命令信息或操作提示，當前數(shù)據(jù)文件，數(shù)據(jù)道數(shù)，最大數(shù)據(jù)值，鼠標當前的位置坐標，指示針所處的道數(shù)，每道數(shù)據(jù)的點數(shù)，采樣間隔，指示針所處的時間，指示針所處的數(shù)據(jù)。6 顛倒坐標：能否顛倒坐標，就是把數(shù)據(jù)從左到右顯示顛倒為從上往下顯示。7 設置：詳見設置。8 工具欄文字：在工具欄的按鈕下顯示文字。9 顯示歷史

46、記錄：能否顯示歷史記錄對話框。10 顯示顏色條：能否顯示顏色條，相對應于顏色文件。52 縮放1 放大：放大所繪圖形。2 減少：減少所繪圖形。3 適宜窗口：把所繪圖形在橫豎兩個方向按一定的比例縮放以適宜視圖區(qū)。4 原比例：按每象素一點繪制圖形。5 全屏顯示：視圖區(qū)充溢桌面。53 顯示風格1 波形顯示：只繪制出輪廓線，而不填充。2 變面積填充：只填充坐標軸和輪廓線上部所圍面積，下部僅繪制輪廓線。3 全面積填充：填充輪廓線與坐標軸所圍成的面積。4 彩色填充：用顏色文件所規(guī)定的顏色從下往下填充輪廓線與坐標軸所圍成的面積。5 彩色條形：用顏色文件所規(guī)定的顏色從左往右填充輪廓線與坐標軸所圍成的面積。6 混

47、合顯示：一切道在同一個坐標上顯示，以不同顏色區(qū)分。7 彩色剖面：當啟用此種顯示方式時，本人把道間距和道高度設為1，不顯示網(wǎng)格，標尺，坐標，在設置對話框內(nèi)自動調整選項也無效。54 規(guī)一處置1 規(guī)一化：做全屏數(shù)據(jù)的一致規(guī)劃，一切道數(shù)據(jù)所繪圖形會放大以適宜道高度所規(guī)定的尺寸。即使某道數(shù)據(jù)偏小，所繪圖形也會充溢道高度所限定的范圍。2 原始數(shù)據(jù)：數(shù)據(jù)偏小的道所繪圖形將顯得難以察看。55設置如圖53所示：邊距是指在視圖區(qū)中繪圖范圍分開四邊的間隔 ，上下左右都應有一定的間隔 ，否那么會緊貼在邊上而不易觀看。道間距是指相鄰兩道之間的間隔 ，等于相鄰兩坐標的間隔 。道高度是指每道數(shù)據(jù)所繪圖的最大范圍。網(wǎng)格寬度是

48、相鄰網(wǎng)格之間的間隔 。尺寬度是目的尺的最小度量。顏色設置只需點擊相應按鈕選取相應顏色即可。波形顏色是數(shù)據(jù)圖形的輪廓線，網(wǎng)格，坐標，標尺相對應本人的顏色，輔線顏色就是指示針的顏色，填充顏色是在變面積填充和全面積填充顯示是填充在輪廓線內(nèi)的單一顏色，在其它各種彩色填充顯示下無效。顯示中的網(wǎng)格，標尺，坐標，顛倒顯示各選項，選中有效。規(guī)一化中兩項只可選其一，規(guī)一化是指全屏規(guī)一即全部數(shù)據(jù)一致規(guī)化，而原始記錄那么不做一致規(guī)化。顯示風格可選取七種不同的風格顯示。時窗中的振幅放大倍數(shù)設置后，所繪圖形能夠會超出道高度所限制的量。自動調整道間距和道高度選項選取中后將不能設置道間距和道高度，而由程序根據(jù)視區(qū)的大小來確

49、定一個適宜的數(shù)值。圖53 設置對話框56 頭參道參如圖54所示：圖54頭參和道參對話框圖中的參數(shù)都是采集時賦予的，普通不需求更改，只作參考處置運用。數(shù)據(jù)文件構造是這樣的：頭參 + 道參 + 數(shù)據(jù)* 道數(shù)，所以頭參只需一個，而道參有多個，每道都有本人的道參。1，頭參文件名是當前數(shù)據(jù)文件在存儲器上所處的目錄和文件名以及后綴名。文件類型共有REF和KC2兩種，但是本程序無論翻開的是何種類型的數(shù)據(jù)文件，在內(nèi)存中是以REF構造組織的，參數(shù)也轉換為REF構造所規(guī)定的，數(shù)據(jù)也轉換為32位浮點數(shù)，所以文件類型都是REF構造，標志為SEGKCE。數(shù)據(jù)類型有短整數(shù)，整數(shù)，浮點數(shù)等等，但本程序把數(shù)據(jù)類型全部轉換為3

50、2位浮點數(shù)。任務分量是指采集時檢波器所能檢測到的三個方向震動數(shù)據(jù)，三個分量有多種組合方式，普通采集時三個分量都要，既此時任務分量的值是3。采集時間和采集地點由于現(xiàn)場任務時的限制，普通還是傳輸?shù)接嬎銠C時更改的。數(shù)據(jù)道數(shù)是指此數(shù)據(jù)文件共有多少道數(shù)據(jù)。測線編號和測點編號都是便于管理和記憶。采樣廷時，系統(tǒng)廷時，表層速度，測試介質，程度指數(shù)，垂直指數(shù)，時間指數(shù)，都是根據(jù)采集當時系統(tǒng)所處環(huán)境所決議的。測試方法為以下值以及對應的意義，0：末知，1：反射，2：反射共偏移，3：單邊折射，4：折射相遇，5：透射，6：面波，7：槽波，8：單邊CT，9：正交CT，10：三邊CT。2，道參選擇道號是一個下拉框列表，一切

51、的道都會列中其中。采樣間隔是指每相隔多少時間就去采集下一個數(shù)據(jù)。采樣點數(shù)是指每道數(shù)據(jù)的總個數(shù)，就是每道采集多少個數(shù)據(jù)。源檢距是指震源到檢波器之間的間隔 。固定增益是由于某道數(shù)據(jù)偏小時采取的一種措施，按一定比例增大數(shù)據(jù)值，以便于繪制圖形。測偏距，介質速度，相對高程，是采集當是系統(tǒng)所處環(huán)境所決議的?？v波初至，橫波初至，分別指縱橫波初次到達檢波器的時間。低截頻率，高截頻率是指采集是濾波的參數(shù)，有時為了使采集的數(shù)據(jù)更合理有效而在采集時就濾掉一些干擾燥聲，當然如今普通都是在計算機上處置的。槽波特征，是指槽波參數(shù)。道能量是指此道的能量值。最大振幅是指此道中最大的數(shù)據(jù)值，包括負的最大值。57選擇顏色表如圖5

52、5所示：道先翻開的是顏色表對話框，第一排有一個按鈕我文本框，點按鈕可以選擇他所需求的顏色表文件，中間顯示的是當前正在運用的顏色表文件所制定的顏色按順序陳列，再下一行是當前運用的顏色文件的闡明和注釋。顏色條中的顏色陳列跟顏色表對話框中的顏色陳列是一致的，都對應于顏色文件中的RGB值圖55 選擇顏色表58 道操作1 刪除道：刪除指定的一道數(shù)據(jù)和道參。2 加空道：在指定的道后面添加一數(shù)據(jù)全為0以及道參默許的道。3 復制道：復制指定的一道數(shù)據(jù)和參數(shù)在某一道后。4 交換道：交換指定兩道的數(shù)據(jù)和參數(shù)。5 挪動道：挪動指定的道數(shù)據(jù)和參數(shù)到另一道后。六 預處置61 疊加對于具有一樣道數(shù)、一樣樣點數(shù)、一樣窗長的

53、文件進展道與道之間的加減運算。1 疊加成單道：把一切道相應時間的數(shù)據(jù)值相加，最后構成一道。2 分段延續(xù)疊加：輸入要延續(xù)疊加的道數(shù)，例如這個值為3，那么每3道疊加一次成為一道，假設總道數(shù)恰在3的倍數(shù)之外，那么最后幾道缺乏也參與一次疊加，其佘類似。3 等源檢距疊加：把當前數(shù)據(jù)文件一切道中源檢距相等的道疊加成一道。4 用戶恣意疊加：根據(jù)用用戶的需求疊加。62 抽道集1 用戶抽道：點擊菜單后會彈出對話框，如圖61所示。圖61 用戶抽道對話框用戶抽道先要求選擇或設定要抽取的道數(shù)據(jù)保管在哪個的文件里，由當前文件開場，假設沒有翻開數(shù)據(jù)文件，那么會先提示能否需求翻開數(shù)據(jù)文件，接著才會出現(xiàn)圖61所示對話框，道號

54、指當前數(shù)據(jù)文件要操作的道號，按下“抽道按鈕那么會把當前數(shù)據(jù)文件中指定道號的數(shù)據(jù)保管下來，假設選中了道號自動加，那么道號會自動加上指定值，按下 “下一個文件按鈕那么會要求選擇另外一個數(shù)據(jù)文件，然后在視圖區(qū)顯示并繼續(xù)抽道抽完道后會提示能否要翻開保管抽取道數(shù)據(jù)的文件。2 自動抽道：一次性選擇多個數(shù)據(jù)文件，然后按一定的規(guī)那么抽取其中的道參和道數(shù)據(jù)。首先要求選擇或設定要抽取的道數(shù)據(jù)保管在哪個的文件里，然后要求選擇數(shù)據(jù)文件，可以同時選中多個，不要漏選，由于操作中不允許增刪，最后會出現(xiàn)如圖62所示對話框。圖62 自動抽道對話框 估計抽第一道所在道號是指想從每個數(shù)據(jù)文件中的哪一道開場抽取，道號之間的間隔是指抽

55、取相鄰兩道的間隔道數(shù)。假設第一道所在道號為a，間隔值為b，那么當b=0表示只抽每個數(shù)據(jù)文件的第a道，b=1表示抽一切數(shù)據(jù)文件的第a道及之后一切道，b=2即抽第a,a+2,a+4.等道。依次類推。3 道逆序：第一道變成最后一道，第二道變成倒數(shù)第二道4 道數(shù)據(jù)逆序：每一道中數(shù)據(jù)以相反次序陳列。5 拼成單道：把一切道相應時間的數(shù)據(jù)值相加。63 三分量疊加1 系數(shù)疊加：點擊菜單后會彈出對話框，如圖63所示圖63 三分量系數(shù)疊加一切的三分量疊加都只能針對于三個任務分量同時采集所構成的數(shù)據(jù)文件，Z分量指縱向上的振動，X，Y分量指橫向上的兩個振動。系數(shù)疊加時各道數(shù)據(jù)乘上相應的比例每三道相加成為一道。2 三分

56、量分別疊加：一切的Z分量疊加成一道，一切的X，Y分量也分別疊加成一道，最后構成三道數(shù)據(jù)。3 三分量等源檢距疊加：一切道中源檢距相等的道X，Y，Z三個分量分疊加。64 道數(shù)運算在處置過程中，添加了數(shù)學表達式的運算，目的為了加強有效信號的能量。1 加常數(shù)：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a加上一個常數(shù)b，即a+b。圖64 道數(shù)運算圖64道數(shù)運算對話框有兩個參數(shù)，道號是指要做運算的道號，多道可用逗號或空格或任何非數(shù)字分開，延續(xù)道用“-銜接，0代表一切道，反復道和大于文件道無效。例如：當前文件共9道，輸入“1，4，3-6，12，那么第1，3，4，5，6道選中。2 乘常數(shù)：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a乘上一個常數(shù)

57、b，即a*b。3 取倒數(shù)：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a取倒數(shù)。4 取絕對值：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a取絕對值 | a |。5 正弦函數(shù)：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a做正弦運算。6 道數(shù)平方：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a取平方值，即。7指數(shù)增益：假設常數(shù)為b，那么在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a乘上，即a*。8 取分貝值：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a變換為20 * 9 道歸一化：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值除以此道的最大值。10 全屏歸一化：在一切道的每一個數(shù)據(jù)值除以此文件的最大值。11 取LN：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a變換為。12 取LOG10：在指定道號的每一個數(shù)據(jù)值a變換為。13 平滑化：對指定道號的道

58、數(shù)據(jù)進展平滑化處置。14 五點三次平滑：采用新算法平滑處置道數(shù)據(jù)。15 逆運算：先對數(shù)據(jù)做一次傅里葉變換，然后取其倒數(shù)，再做一次逆傅里葉變換。65 時空切除1 削波：點擊菜單“削波會出現(xiàn)如圖65所示對話框，要求輸入一個削波百分比a，假設當前數(shù)據(jù)文件的最大數(shù)據(jù)值為m，那么按下“確定后，當前數(shù)據(jù)文件中一切數(shù)據(jù)的值只需是大于a*m/100就會充0。圖65 削波對話框2 初至切除：是將記錄開場部分的直達、淺層折射波等非反射能量切除掉，以免疊加到淺層反射波中去，影響能量的平衡處置。點擊菜單“初至切除會出現(xiàn)如圖66所示初至拾取對話框，這里有兩個參數(shù)，門坎值是指判別起跳點的最小數(shù)據(jù)值，只需當在某一時辰數(shù)據(jù)值

59、即振幅開場大于門坎值時，才會以為此時為曾經(jīng)起跳，根據(jù)有效周期前朔到起跳點或初至點；有效周期為一理想化的大致的周期。圖66 初至拾取對話框3 線性預視切除：點擊菜單“線性預視切除后出現(xiàn)提示“確定后用鼠標選擇兩點畫出一條直線，高切將切掉直線左(上)側，低切將切掉右(下)側，用鼠標確定好一條線后就會在每道數(shù)據(jù)上找出三個點，第二點是直線與坐標軸的交點，第一，三點是離第二點最近的圖形與坐標的兩個交點，然后會出現(xiàn)圖67所示對話框，根據(jù)前面所說的三個點和高低切兩種方式，可以組合出多種切除方法。高切將切掉直線左(上)側，低切將切掉右(下)側，截斷是選擇第二點，圓滑是選擇第一，三點，所以選中圓滑后還要進一步選擇

60、，彈出的對話框中有提示“在圓滑削波時，程序會在坐標和切線的交點的兩邊各拾取點作為圓滑削波的起點，如今根據(jù)需求從兩點中選擇一點：，一切就緒后，按下“確定就可看到效果，不理想的話就要重載數(shù)據(jù)文件了，所以做削波前要先保管好文件以備不測。圖67 線性預視切除4 線性輸入切除：點擊菜單后會出現(xiàn)圖68所示對話框，道號是指要做削波的道號，多道可用逗號或空格或任何非數(shù)字分開，延續(xù)道用“-銜接，0代表一切道，反復道和大于文件道無效。例如：當前文件共9道，輸入“1，4，3-6，12，那么第1，3，4，5，6道選中。時間是采樣點數(shù)與采樣間隔的乘積，在這個范圍之內(nèi)的數(shù)據(jù)將充0。圖68線性輸入切除5 條帶預視切除：點擊