磁電式壓電式傳感器

1、磁電式壓電式傳感器第1頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五二、壓電材料的壓電常數(shù) 以下討論忽略外界附加電場、力場的作用和溫度、磁場的影響。 1.石英晶體的壓電方程及壓電常數(shù)矩陣 石英晶體是一種各向異性的（壓電材料）介質，按X0切型的正六面體，在三維直角坐標系內的力 電作用狀態(tài)如圖所示：X0切型石英晶體切片的力 電分布xzF3(1)F2F1F4F6F5(3 )(2)(1)(3)(2)i j = d i j Fj i =1、2、3 j =1、2、3、4、5、6yF1F3分別為沿 x、y、z 軸的正應力（或應力分量）， F4F6分別為繞 x、y、z軸的切向應力， 13分別是 x

2、、y、z 表面由于壓電效應而產生的電荷面密度。其壓電方程為：由此可見，di j 是矩陣di j上的元素。第2頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五右旋石英晶體取負號；左旋石英晶體取正號。壓電常數(shù)矩陣壓電方程的矩陣表示第3頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五2.壓電陶瓷的壓電方程及壓電常數(shù)矩陣 實驗表明，鈦酸鋇壓電陶瓷的壓電方程及壓電常數(shù)矩陣為：(沿Z 軸極化)在Z 軸方向上存在d31、d32、d33(x、y、z三個方向的壓電效應)，當x、y、z 三個方向的應力相等均為F 時(如在液體中)：壓電方程的矩陣形式d 3稱為體積壓縮壓電常數(shù)。第4頁，共53頁，

3、2022年，5月20日，10點27分，星期五三、壓電效應的物理機制與表面電荷計算 1.物理機制 石英晶體：如圖示，晶體內部正負離子的偶極矩在外力的作用下由于晶體的形變而被破壞，導致使晶體的電中性被破壞，從而使其在一些特定的方向上的圖 5-3 晶片上電荷極性與受力方向的關系(a )(b )(c )(d )晶體表面出現(xiàn)剩余電電荷而產生的。由于壓電常數(shù)矩陣中只有d11、d12、d14、d25、d26不為零，并且d14、d25、d26需要切向應力作用往往不便利用，所以通常只利用d11、d12 =- d11兩個相關的應力方向和這兩個壓電常數(shù)。不受力圖 5-2 石英晶體壓電模型第5頁，共53頁，2022年

4、，5月20日，10點27分，星期五 壓電陶瓷： 壓電陶瓷的壓電效應機理與石英晶體大不相同，未經極化處理的壓電陶瓷材料是不會產生壓電效應的。壓電陶瓷經極化處理后，剩余極化強度會使與極化方向垂直的兩端出現(xiàn)束縛電荷（一端為正，另一端為負），由于這些束縛電荷的作用在陶瓷的兩個表面吸附一層來自外界的自由電荷，并使整個壓電陶瓷片呈電中性。當對其施加一個與極化方向平行或垂直的外壓力，壓電陶瓷片將會產生形變，片內束縛電荷層的間距變小，一端的束縛電荷對另一端異號的束縛電荷影像增強，而使表面的自由電荷過剩出現(xiàn)放電現(xiàn)象。當所受到的外力是拉力時，將會出現(xiàn)充電現(xiàn)象。圖5-5束縛電荷和自由電荷排列示意圖自由電荷自由電荷電

5、極束縛電荷第6頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 2.表面電荷計算由i j =di j Pj ，兩邊同乘以產生電荷表面的面積S，得 Qi j = Si j =Sdi j Pj，當i = j 時， Qi = di i Fj (作用力垂直于產生電荷的表面時) ，如對于石英晶體 F （F = S P）平行于 x 軸為Fx 時， Qx = d11 Fx ；如對于鈦酸鋇， F 平行于 Z軸為FZ 時, QZ = d33 FZ 。若i j ，如石英晶體若i =1， j =2 , F 平行于 y 軸為Fy 時,在與 x 軸垂直的表面上產生的電荷, Qx y = d12 Sx Py，

6、兩種壓電材料的特點 石英晶體：居里點溫度高（高達573），穩(wěn)定性好，無熱釋電現(xiàn)象。但壓電常數(shù)小，成本高。 壓電陶瓷：壓電常數(shù)大，成本低。但居里點溫度低，穩(wěn)定性不如石英晶體，有熱釋電現(xiàn)象，會給傳感器帶來熱干擾。利用熱釋電現(xiàn)象特性可以制作熱電傳感器，如紅外探測。與 x 軸垂直的表面的面積1 x ； 2 y 3.常用壓電材料 壓電晶體（單晶體）：石英；鈮酸鋰等。 壓電陶瓷：鈦酸鋇；鋯鈦酸鉛系列（PZ系列）等。 壓電半導體和高分子壓電材料（含壓電薄膜）等。第7頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五圖 5-7 等效電路( a )( b )導電層2.2.2 壓電傳感器的等效電路和測量電

7、路一、等效電路 壓電傳感器的基片結構如圖5-7(a)，幾何形狀有圓片、方片、圓柱、圓筒等形狀，在基片的兩個相互絕緣(產生電荷)的表面鍍有導電金屬膜(如銀膜)并焊接一對電極而成。由于壓電傳感器的基片一般具有較大的介電常數(shù)，電極間的距離也不大，所以壓電傳感器可以等效為一只電容器。 根據高頻電子線路的知識我們知道，石英晶體的交流等效回路是LCR電路，存在兩個諧振頻率：串聯(lián)諧振頻率S 和并聯(lián)諧振頻率P 。當S 時阻抗特性為容性； S T0 產生原因：金屬導體兩端的溫度不同，則其自由電子的濃度亦不相同，溫度高的一端濃度較大（動能較大，大于逸出功的電子數(shù)目較多），因此高溫端的自由電子將向低溫端擴散，高溫端

8、失去電子帶正電，低溫端得到多余的電子帶負電，從而形成溫差電勢差：當這兩種金屬構成回路，兩端的溫度分別為T、T0時則兩端的電勢差為：湯姆遜系數(shù)第23頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 總溫差熱電勢 根據經典電子論，總溫差熱電勢應為接觸電勢與溫差電勢之和。ab賽貝爾（Seebeck）效應ABT0T總溫差熱電勢T T0第24頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 幾點討論 如果組成熱電偶的兩個電極的材料相同，即使是兩結點的溫度不同也不會產生熱電勢。 組成熱電偶的兩個電極的材料雖然不相同，但是兩結點的溫度相同也不會產生熱電勢。 由不同電極材料A、B組成的熱電

9、偶，當冷端溫度 T0 恒定時，產生的熱電勢在一定的溫度范圍內僅是熱端溫度 T 的單值函數(shù)。第25頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五二、熱電偶的基本定律 1.中間導體定律 將由A、B兩種導體組成的熱電偶的冷端（T0端）斷開而接入的三種導體C后，只要冷、熱端的T0 、T 保持不變，則回路的總熱電勢不變。T T0ABT0TT0Cab 此定律具有特別重要的實用意義，因為用熱電偶測溫時必須接入儀表(第三種材料)，根據此定律，只要儀表兩接入點的溫度保持一致(T0 )儀表的入就不會影響熱電勢。而且A、B結點的焊接方法也可以是任意的。第26頁，共53頁，2022年，5月20日，10點2

10、7分，星期五 2.參考電極定律（標準電極定律） 如果兩種導體A、B分別與第三種導體C所組成的熱電偶所產生的熱電勢是已知的，則這兩種導體所組成的熱電偶的熱電勢也是已知的，且證明： 根據此定律，可以便于給出所有熱電偶材料的有關參數(shù)（與標準電極C間的aAC、bAC），方便熱電偶電極的選配。第27頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五第28頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 3.連接導體與中間溫度定律 在熱電偶回路中，如果電極A、B在熱端（溫度為 T ）相連接，而在溫度較低的一側分別與導線A|、B|相連接，接點溫度均為Tn， A|、B|在冷端（溫度為T0 ）

11、相連接，則回路的總熱電勢將等于熱電偶的A、B的熱電勢AB(T ，Tn )與連接導線在(Tn 、T0 )下的熱電勢A|B| (Tn，T0 )的代數(shù)和，即：證明：由于：第29頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五所以：證畢。 利用這一特點可以允許熱電偶的冷端不受T0=0的限制而成為自由端(溫度可為任意的Tn T )，測得AB(T ，Tn )后，可以用另一個已知的電動勢A|B| (Tn，T0 )來修正 由于Tn可測得，所以A|B| (Tn，T0 ) 也是已知的，可以方便使用。因為在很多測量現(xiàn)場，T0=0的條件不能得到很好的滿足，利用此規(guī)律，只要Tn可測得就可以進行精確測溫。第30

12、頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五第31頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五三、工業(yè)熱電偶的結構 1結構 工業(yè)用熱電偶是要進行封裝保護的處理的，普通型工業(yè)用熱電偶的封裝形式如圖6-5所示。主要有熱電極（熱電偶電極），絕緣材料，保護套管和接線盒等組成。為了便于安裝，在保護套管上一般還設有安裝法蘭盤。 2常用熱電偶 可以根據測溫范圍將熱電偶分為高溫型和常溫型兩大類；也可以根據組成熱電偶的材料將熱電偶分為普通金屬熱電偶和貴金屬熱電偶兩大類。一般情況下，高溫型熱電偶大多是由貴金屬材料構成的。同時貴金屬熱電偶的性能比較穩(wěn)定，常常用來作為基準來使用。而普通金屬

13、熱電偶雖然溫差電系數(shù)比較大，但由于存在高溫氧化等原因，測溫范圍一般都比較小。如康銅 銅熱電偶的一次項溫差電系數(shù)可達40.86510-6 V/，但由于二次項溫差電系數(shù)達7.6610-8 V/，切與一次項的溫差電系數(shù)符號相反，所以當測溫范圍超過533.5后，熱電勢便不再是溫度的單值函數(shù)了。第32頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五1.測量電路基本原理 根據中間導體定律，把第三種電極C換成毫伏表及其連接線，并保持C及C的兩個結點溫度一致且為T0，就可以測量溫度T了。此時在一定的溫度范圍內，熱電勢為的T單值函數(shù)。如右上圖所示，當容器內充滿冰水混合液時，T0=0。 2.單點測溫的基

14、本電路 如右下圖所示。在實際應用中，由于測量儀表常常要遠離被測量的場所，即從熱電偶到測量儀表的連線（如圖中的C、D）較長。而熱電偶的材料A、B往往是貴金屬，所以連接導線通常不采用與熱電偶相同的材料。雖然只要保證測量儀表、連接導線和連接導線與熱電偶的結點溫度相同（T0），測量儀表和連接導線就不會對測溫產生任何影響，這種等溫條件實際中是難以滿足的。圖6-6A測溫原理示意圖2.3.2 熱電偶測量電路第33頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 兩種解決辦法： C、D采用相同的導線來連接。使用中，只要保證連接導線與熱電偶的兩個連接點的溫度均為T1，測量儀表及儀表與連接導線結點的溫度

15、均為T0，此時測得的溫差熱電勢為。（證明留給同學們做） C、D使用“補償導線” 來連接。要求補償導線的冷端溫差熱電勢特性與熱電偶的冷端溫差熱電勢特性相同，即，此時測得的溫差熱電勢為，相當于將熱電偶的冷端延長到了T0端?？梢岳弥虚g溫度定律證明。 3兩點間溫度差的測量 圖6-7所示的是一種測量兩個溫度T1、T2之差的實用電路。要求使用兩只完全相同的熱電偶，配用相同的連接導線，按圖6-7的結線方式連接，即可測得兩個熱電勢之差，從而得到它們的溫度差。儀表讀數(shù):第34頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 4測量儀表 由于熱電偶的熱電勢較小，對測量儀表的要求相應較高，不能使用內阻并

16、不太高的普通電壓表。所以實驗室中常用電位差計來測量熱電偶的熱電勢（電位差計在補償狀態(tài)下內阻為無窮大）；工業(yè)現(xiàn)場一般可用自動補償式電位差計或數(shù)字式儀表，目前數(shù)字式電壓表的內阻可達109以上，可認為內阻是無窮大的，并具有放大功能，目前已獲得廣泛的應用。雖然利用中間溫度定律來對自由端溫度進行補償?shù)姆椒ū容^繁瑣，但由于其補償精確，在計算機技術普及的今天，是可以輕而易舉地實現(xiàn)。 熱電偶的溫差熱電勢很小，如銅 康銅熱電偶的熱電勢靈敏度在0附近約為0.039mV/，在25附近為0.041mV/，所以當需要對此電勢進行放大時，放大器的輸入失調電壓和輸入失調電壓的漂移必須很小才行，否則將會引入較大的測溫誤差。所

17、以放大器的器件應使用特殊元件。第35頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五斬波穩(wěn)零高精度運算放大器IC7650的主要性能指標：（典型值） 失調電壓：0.5V 失調電壓溫漂：0.01V/ 失調電壓時漂：0. 1V/M 輸入阻抗：1012 開環(huán)增益：120dB高精度低漂移運算放大器OP07的主要性能指標：（典型值） 失調電壓：10V 失調電壓溫漂：0. 1V/ 失調電壓時漂：0. 2V/M 輸入阻抗：8107 開環(huán)增益：110dB 1403為精密電壓基準源(8腳，現(xiàn)較少使用)。在本圖中分別調節(jié)W2 和W1使： 設：AD590的溫度靈敏度為KP ， 則： 即可。第36頁，共53頁

18、，2022年，5月20日，10點27分，星期五2.4 光電式傳感器 光電式傳感器是以光電效應為基礎，將光信號轉換成電信號的傳感器。光電式傳感器由于反應速度快，能實現(xiàn)非接觸測量，而且精度高、分辨力高、可靠性好，加之半導體光敏器件具有體積小、重量輕、功耗低、便于集成等優(yōu)點，因而廣泛應用于軍事、宇航、通信、檢測與工業(yè)自動控制等各個領域中。 2.4.1 光電效應及器件 根據愛因斯坦的光子假說：光是一粒一粒運動著的粒子流，這些光粒子稱為光于。每一個光子具有一定的能量其大小等于普朗克常數(shù)h乘以光的頻率。所以不同頻率的光子具有不同的能量。光的頻率越高，其光子能量就越大。當具有一定能量的光子作用到某些物體上轉

19、化為該物體中一些電子的能量而產生電效應，這種現(xiàn)象稱為光電效應。 光電效應一般分為外光電效應、光電導效應和光生伏特效應三類。后兩類又稱為內光電效應，根據這些效應可制成不同的光電轉換器件(或稱光敏元件)。 第37頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五一、外光電效應 光線照射在某些物體上，而使電子從這些物體表面逸出的現(xiàn)象稱為外光電效應，也稱光電子發(fā)射，逸出的電子稱為光電子。 光照射在物體上可以看成一連串具有一定能量的光子轟擊這些物體。根據愛因斯坦假設：一個光子的能量只能傳遞給一個電子，因此單個光子把全部能量傳給物體中的一個自由電子。使自由電子的能量增加h。這些能量一部分用作電子逸

20、出物體表面的逸出功A，另一部分變電子的初動能。即 1當光子能且大于選出功時，才會有光電子發(fā)射出來，才會產生外光電效應；當光了能量小于逸出功時，不能產生外光電效應；當光子的能量恰好等于逸出功時，光電子的初速度0，可以產生此光電子的單色光頻率為0，則。式中0為該物質產生光電效應的最低頻率，稱其為紅限頻率。顯然，如果入射光的頻率低與于紅限頻率，不論入射光的強度有多大，也不會使物質發(fā)射光電子。而對于高于紅限頻率入射光，即使是光線很弱也會產生光電子。 2當入射光的頻譜成分不變時，光電流與入射光的強度成正比。 3由于電子逸出時具有一定的初動能可以形成光電流，為使光電流為零需加反向電壓才能使其截止。第38頁

21、，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五二、外光電效應的器件 1光電管及其結構 根據外光電效應制成的光電管類型很多，最典型的是真空光電管。也有充氣光電管，但由于線性不好在傳感器中用得較少。真空光電管的結構如圖7-2所示，它由一個陰極K和一個陽極A構成，共同封裝在一個真空玻璃泡內，陰極K和電源負極相聯(lián)，一個陽極A 通過負載電阻同電源正極相接，因此管內形成電場。當光照射陰極時、電子便從陰極逸出，在電場作用下被陽極收集，形成電流I，該電流及負載R L上的電壓將隨光照強弱而變化，從而實現(xiàn)了光信號轉換為電傳號的目的。 第39頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 2真

22、空光電管的伏安特性 真空光電管的伏安特性曲線如圖7-3所示，其飽和光電流與入射光的強度成正比（已在物理實驗課中獲得驗證）。 教材中的伏安特性曲線遺漏了反向區(qū)。陽極飽和光電流入射光的強度陽極飽和光電流與入射光強度的關系第40頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 3光電倍增管 當入射光很微弱時，光電管產生的光電流很小，不易檢測，這時常用光電倍增管對光電流放大以提高靈敏度。如圖7-5所示。在光電管的陰極與陽極之間安裝若干個倍增極D1、D2、Dn，就構成了光電倍增管。 光電倍增管的工作原理建立在光電發(fā)射和二次發(fā)射的基礎之上。工作時倍增極電位是逐級增高的，當入射光照射光電陰極K時，

23、立刻有電子逸出，逸出的電子受到第一倍增極D1正電位作用，使之加速打在D1倍增極上，產生二次電子發(fā)射。同理D1發(fā)射的電子在D2更高正電位作用下，再次被加速打在D2極上，D2又會產生二次電子發(fā)射，這樣逐級前進，直到電子被陽極A收集為止。通常光電倍增管的陽極與陰極間的電壓為10002500V，兩個相鄰倍增電極的電位差為50100V，其靈敏度比普通真空光電管高幾萬到幾百萬倍，因此在很微弱的光照下也能產生很大的光電流。第41頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五三、光電導效應和光生伏特效應 物體受光照射后，其內部的原子釋放出電子并不逸出物體表面，而仍留在內部，使物體的電阻率發(fā)生變化或

24、產生光電動勢的現(xiàn)象稱為內光電效應。前者稱為光電導效應，后者稱為光生伏打效應。半導體材料在光線作用下電導率增加的現(xiàn)象就是光電導效應。 1光敏電阻 光敏電阻是一種用光電導材料制成的沒有極性的光電元件，也稱光導管。它基于半導體光電導效應工作。由于光敏電阻沒有極性，工作時可加直流偏壓或交流電壓。當無光照時，光敏電阻的阻值(暗電阻)很大。電路中電流很小。當它受到一定波長范圍的光照射時，其阻值(亮電阻)急劇減小，電路中電流迅速增加，用電流表可以測量出電流。根據電流值的變化，即可推算出照射光強的大小。 暗電阻、亮電阻 光敏電阻未受光照時的阻值稱為暗電阻，受強光照射時的阻值稱為亮電阻。暗電阻越大，亮電阻越小靈

25、敏度越高。第42頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏電阻的伏安特性如圖7-8所示。在一定光照下，所加的電壓越高，電流越大；在一定的電壓作用下，入射光的照度越強，電流越大，但并不一定是線性關系。 光敏電阻的光譜特性 如圖7-10所示。對于不同波長的光，光敏電阻的靈敏度是不同的。在選用光電器件時必須充分考慮到這種特性。 光敏電阻的響應時間和（調制）頻率特性光電器件的響應時間反映它的動態(tài)特性。響應時間越短，表示動態(tài)特性越好。對于采用調制光的光電器件，調制頻率的上限受相應時間的限制。光敏電阻的響應時間一般為10-110-3s,光敏二極管的響應時間約210-5s。第43頁，共

26、53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏電阻的溫度特性 隨著溫度的升高，光敏電阻的暗電阻和靈敏度都要下降，溫度的變化也會影響光譜特性曲線。硫化鉛光敏電阻等光電器件隨著溫度的升高光譜響應的峰值將向短波方向移動，所以紅外探測器往往采取制冷措施。 2光敏二極管和光敏三極管 光敏二極管 半導體光敏二極管與普通二極管相比，有許多共同之處，它們都有一個PN結，均屬單向導電性的非線性元件。光敏二極管一般在負偏壓情況下使用，它的光照特性是線性的，所以適合檢測等方面的應用。光敏二極管在沒有光照射時，反向電阻很大 ，反向電流(暗電流)很小(處于載止狀態(tài))。受光照射時，結區(qū)產生電子 空穴對，在結電

27、場的作用下，電子向N區(qū)運動、空穴向P區(qū)運動而形成光電流,光敏二極管的光電流I與照度之間呈線性關系。第44頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏三極管的結構與原理 光敏三極管是一種相當于在基極和集電極之間接有光電二極管的普通三極管。在正常工作情況下，此二極管應反向偏置。因此，不管是P-N-P還是N-P-N型光敏三極管，一般用基極 集電極結作為受光結。當集電極加上相對于發(fā)射極為正電壓且基極開路時，基極 集電極結處于反向偏壓下，它的工作機理完全與反偏壓的光敏二極管相同。這里，入射光子在基區(qū)及收集區(qū)被吸收而產生電子 空穴對，形成光生電壓。由此產生的光生電流由基極進入發(fā)射極，從

28、而在集電極回路中得到一個放大了的信號電流。因此，從這點可以更明確地說，光敏三極管是一種相當于將基極集電極光敏二極管的電流加以放大的普通晶體管放大器。第45頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏三極管的光譜特性 與光敏電阻類似，光敏三極管也存在最佳靈敏度的峰值波長。硅管的峰值波長約為900nm，鍺管的峰值波長約為1500nm。由于鍺管的暗電流比硅管大，因此鍺管的性能較差。故在可見光或探測赤熱狀態(tài)物體時，一般都選用硅管；但對紅外線進行探測時，則采用鍺管較合適。 光敏三極管的伏安特性 光敏三極管在不同的照度下的伏安特性與一般晶體管在不同的基極電流時的輸出特性類似。因此，只要

29、將入射的強度看作是三極管的基極電流ib，就可將光敏三極管看成一般的晶體管。光敏三極管不僅能把光信號變成電信號、而且輸山的電信號較大。第46頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏三極管的光照特性 光敏三極管的光照特性如圖7-24所示。它給出了光敏三極管的輸出電流I和照度之間的關系。它們之間呈近似線性關系。當光照足夠大(幾千勒克斯)時，會出現(xiàn)飽和現(xiàn)象。因而在大照度時，光敏三極管不能作線性轉換元件，但可以作開關元件使用。 光敏三極管的溫度特性 溫度特性反映了光敏三極管的暗電流及光電流與溫度的關系。從曲線看,溫度變化對光電流和暗電流都有影響,對暗電流的影響更大。所以精密測量時

30、,電子線路中應采取溫度補償措施,否則將會導致輸出誤差。第47頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五 光敏三極管的（調制）頻率特性 光敏三極管的頻率特性曲線如圖7-26所示。光敏三極管的頻率特性受負載電阻的影響，減小負載電阻可以提高頻率響應。一般來說。光敏三極管的頻率響應比光敏二極管差。對于鍺管，入射光的調制頻率要求在5000Hz以下，硅管的頻率響應要比鍺管好。實驗證明，光敏三極管的截止頻率和它的基區(qū)厚度成反比關系。如果要求截比頻率高，那么基區(qū)就要薄；但基區(qū)變薄，光電靈敏度將降低，在制造時要適當兼顧兩者。第48頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星期五4. 光

31、電池 光電池是根據光生伏特效應制成的將光能直接轉變成電能的一種器件。其種類繁多，早期出現(xiàn)的有氧化亞銅光電池，因轉換效率低已很少使用。 目前應用較多的是硒光電池和硅光電池。曬光電池因光譜特性與人眼視覺很相近，頻譜較寬，故多用于曝光表、照度計等分析、測量儀器。硅光電池與其它半導體光電池相比，不僅性能穩(wěn)定，還是目前轉換效率最高(達到17)的幾乎接近理論極限的一種光電池。此外，還有薄膜光電池、紫光電池、異質結光電池等。薄膜光電池是把硫化鎘等材料制成薄膜結構，以減輕重量、簡化陣列結構，提高抗輻射能力和降低成本。紫光電池是把硅光電池的PN結減薄至結深為0.20.3m，光譜響應峰值移到600nm左右，來提高短波響應，以適應外層空間使用。 異質結光電池利用不同禁帶寬度的半導體材料做成異質PN結，入射光幾乎全透過寬禁帶材料一側，而在結區(qū)窄禁帶材料中被吸收，產生電子 空穴對。利用這種“窗口”效應提高入射光的收集效率，以獲得高于同質結硅光電池的轉換效率，理論上最大可達30，但目前因工藝尚未成熟，轉換效率仍低于硅光電池。 第49頁，共53頁，2022年，5月20日，10點27分，星