磁星超強(qiáng)磁場(chǎng)的物理本質(zhì)

1、磁星超強(qiáng)磁場(chǎng)的物理本質(zhì)第1頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五本項(xiàng)研究探討的問(wèn)題中子星的初始本底磁場(chǎng): 通過(guò)超新星核心坍縮過(guò)程中，由于磁通量守恒:欲探討的問(wèn)題: 磁星(1014-1015 gauss)的物理本質(zhì)?(B(0)為中子星的初始本底磁場(chǎng))。難以獲得通常中子星(1011-1013) gauss的磁場(chǎng)強(qiáng)度。更難以獲得磁星(1014-1015) gauss的磁場(chǎng)強(qiáng)度。通過(guò)計(jì)算，我我己經(jīng)論證:中子星觀測(cè)到的1011-1013高斯的強(qiáng)磁場(chǎng)實(shí)質(zhì)上來(lái)源于中子星內(nèi)超相對(duì)論強(qiáng)簡(jiǎn)并電子氣體 的Pauli順磁磁矩產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)。但是，它不會(huì)導(dǎo)致磁星的超強(qiáng)磁場(chǎng)。第2頁(yè)，共18頁(yè)，2022

2、年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五磁星超強(qiáng)磁場(chǎng)的物理本質(zhì)?己經(jīng)提出的模型:Ferrario & Wickrammasinghe(2005)suggest that the extra-strong magnetic field of the magnetars is descended from their stellar progenitor with high magnetic field core. Iwazaki(2005)proposed the huge magnetic field of the magnetars is some color ferromagnetism of

3、 quark matter. Vink & Kuiper (2006) suggest that the magnetars originate from rapid ratating proto-neutron stars. 我們探討3P2 中子超流體的誘導(dǎo)磁矩產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)。我們計(jì)算發(fā)現(xiàn):磁星超強(qiáng)磁場(chǎng)來(lái)自在原有本底(包括電子Pauli順磁磁化)磁場(chǎng)下，各向異性中子超流體3P2中子Cooper對(duì)的Pauli磁化現(xiàn)象。第3頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五3P2中子超流體的A相1)當(dāng)環(huán)境磁場(chǎng)非常弱時(shí)，平均來(lái)說(shuō)，每個(gè)3P2 中子Cooper對(duì)的自旋投影的分布是 “等概率分

4、布”,稱為 ESP (Equal Spin pair)。在Fermi海深處的中子自旋投影的分布也是 “等概率分布”。它們不呈現(xiàn)有整體磁矩。基本上各向同性, 我們把它稱為3P2 中子超流體的A相（類似于零溫附近液態(tài)3He的A相)。3P2中子超流體內(nèi)，在動(dòng)量空間中Fermi表面附近兩個(gè)動(dòng)量大小相等但方向相反的兩個(gè)中子結(jié)合成一個(gè)3P2 Cooper對(duì)。每個(gè)3P2 中子Cooper對(duì)的自旋 =1, 它在磁場(chǎng)(Z方向)上的投影有三個(gè)分量: Z = -1, 0, +1。對(duì)應(yīng)地具有的磁矩 投影分量分別為 Z = 2 n , 0, -2 n 第4頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五3P2

5、 中子超流體的B相2)在較強(qiáng)磁場(chǎng)下， 3P2 中子超流體偏離“等概率分布” 狀態(tài)，即它的3P2 中子Cooper對(duì)以及位于Fermi海深處的簡(jiǎn)并中子的自旋投影的分布都不是 “等概率分布”, 這時(shí)3P2 中子超流體整體將呈現(xiàn)誘導(dǎo)磁矩,性質(zhì)是各向異性的。其統(tǒng)計(jì)性質(zhì)是同每個(gè)Cooper 對(duì)(Fermi海深處中子)的磁矩能量以及同溫度相關(guān)的。我們稱這種各向異性的狀態(tài)為3P2 中子超流體的B相(類似于零溫附近液態(tài)3He的B相)。第5頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五統(tǒng)計(jì)考慮(1)我們以如下簡(jiǎn)單方法估算:3P2 中子Cooper對(duì)系統(tǒng)可以認(rèn)為是Bose子系統(tǒng)，在低溫下都凝聚在在基態(tài)

6、(E=0)狀態(tài)。每個(gè)3P2 中子Cooper對(duì)具有磁矩 = 2 n= 1.9 10-23 ergs/gauss。在外磁場(chǎng)下，它沿磁場(chǎng)方向具有投影分量分別為為 -Z2n (Z=1,0,-1)。即Z = -1的投影分量是順磁的。在磁場(chǎng)作用下，磁針(磁矩)有著順磁場(chǎng)方向的趨勢(shì),它具有較低的能量值。即它比 Z = 0, 1狀態(tài)有更低的能量。 第6頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五順磁方向與逆磁方向排列的3P2Cooper對(duì)數(shù)目差在(T,B)環(huán)境下, 自身磁矩順磁場(chǎng)與逆磁場(chǎng)方向排列的3P2中子Cooper對(duì)數(shù)目之差為其中，B(1)為中子星在3P2中子超流體出現(xiàn)前的本底磁場(chǎng):B(0

7、) (107-1010) gauss, B(in)(4-6)103 B(0)第7頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五處于3P2 中子Copper 對(duì)的中子數(shù)所占的百分比(動(dòng)量空間中)Fermi球內(nèi)只有在Fermi表面附近, 厚度為殼層內(nèi)的中子才會(huì)結(jié)合成3P2 Cooper對(duì)。它占中子總數(shù)的百分比為:EF(n) 60 MeV, (3P2(n) 0.05 MeV, q 8.7% 處于3P2 Copper 對(duì)狀態(tài)的中子總數(shù)目為: N(3P2(n) = q NA m(3P2(n)/2第8頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五3P2中子Cooper對(duì)的誘導(dǎo)磁矩磁

8、針順磁場(chǎng)與逆磁場(chǎng)方向排列的3P2中子Cooper對(duì)數(shù)目之差為它們導(dǎo)致的誘導(dǎo)磁矩為當(dāng):磁化系數(shù)為第9頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五3PF2 中子超流體的總的誘導(dǎo)磁場(chǎng) :中子星的磁矩同(極區(qū))磁場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系:第10頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五Bin- T 曲線(取=1)第11頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五較高溫近似當(dāng)或當(dāng)中子星內(nèi)部溫度仍然較高時(shí)， T7 2, 這種由各向異性(3P2)超流體內(nèi)產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)遠(yuǎn)低于中子星的本底磁場(chǎng)(主要由相對(duì)論性簡(jiǎn)并電子氣體的Pauli順磁性產(chǎn)生的強(qiáng)磁場(chǎng)。但是，隨著中子星內(nèi)部冷卻，溫

9、度下降，由各向異性(3P2)超流體內(nèi)產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)將逐漸增加。當(dāng)溫度下降到遠(yuǎn)低于T7 2 時(shí)，這種誘導(dǎo)磁場(chǎng)將會(huì)超過(guò)原初本底磁場(chǎng)。第12頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五磁星的物理本質(zhì)B(0) (107-1010) gauss, B(in)(e) 91B(0)B(1) = B(0) + B(in)(e) B(in)(3P2) (1014-1015) 磁星物理圖象:絕大多數(shù)3P2中子Cooper對(duì)的磁矩投影指向都是混亂的,順著磁場(chǎng)方向排列的3P2中子Cooper對(duì)的數(shù)量略微多于逆磁場(chǎng)方向排列的3P2中子Cooper對(duì)的數(shù)量(數(shù)量差為N1) 。正是這微弱的相差，造成了3P2

10、中子超流體的各向異性與誘導(dǎo)磁矩。即中子星的強(qiáng)磁場(chǎng)是由3P2 中子超流體中，偏離ESP狀態(tài)的(數(shù)量約占千分之一) 3P2中子Cooper對(duì)的誘導(dǎo)磁矩造成的(3P2中子Cooper對(duì)的中子總數(shù)只占3P2 中子超流體內(nèi)中子總數(shù)的8.7%)。第13頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五中子星磁場(chǎng)的變化當(dāng)中子星內(nèi)部冷卻到3P2超流體的相變溫度T=2.8108K以后,發(fā)生相變:正常Fermi狀態(tài) 3P2 中子超流狀態(tài)。 這時(shí)中子星磁場(chǎng)會(huì)發(fā)生變化, 這是由于中子3P2 Copper對(duì)的磁矩在外磁場(chǎng)作用下會(huì)逐漸轉(zhuǎn)向順著外磁場(chǎng)方向排列。在溫度較高的條件下，絕大多數(shù)中子3P2Copper對(duì)的磁

11、矩方向排列是混亂的。只有極少數(shù)中子3P2 Copper對(duì)的磁矩順著外磁場(chǎng)方向排列。但是，隨著在中子星冷卻的過(guò)程，它內(nèi)部的溫度下降，順著外磁場(chǎng)方向排列的中子3P2 Copper對(duì)數(shù)量迅速(指數(shù))增長(zhǎng)。當(dāng)溫度下降到T7 2以后, 3P2 中子超流體的這種誘導(dǎo)磁矩產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)超過(guò)它原有的初始本底磁場(chǎng)。隨著中子星的進(jìn)一步冷卻, 兩個(gè)因素使得中子星磁場(chǎng)增長(zhǎng)1) (百分比)愈來(lái)愈多的中子3P2 Copper對(duì)的磁矩方向(在原有的初始本底磁場(chǎng)作用下)轉(zhuǎn)向順磁排列。增強(qiáng)了磁矩，因而增強(qiáng)了誘導(dǎo)磁場(chǎng)。2) 3P2 中子超流區(qū)擴(kuò)大， 3P2 中子超流體的總質(zhì)量不斷增長(zhǎng)(見(jiàn)圖); 第14頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五3P2中子能隙圖(Elgagy et al.1996, PRL, 77, 1428-1431)第15頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月20日，10點(diǎn)23分，星期五脈沖星磁場(chǎng)的增長(zhǎng)隨著在原有3P2 中子超流體區(qū)域(3.31014 (g/cm3) 5.21014)外側(cè)鄰近部分區(qū)域物質(zhì)溫度下降到相應(yīng)的相變溫度時(shí)，該區(qū)域物質(zhì) 正常Fermi狀態(tài) 3P2 中子超流狀態(tài), 因而3P2 中子超流體區(qū)域擴(kuò)大，中子星內(nèi)3P2 中子Cooper對(duì)的總磁矩會(huì)不斷地緩慢(幾乎連續(xù))增長(zhǎng)。它產(chǎn)生的誘導(dǎo)磁場(chǎng)也逐漸增長(zhǎng)。結(jié)論: 它將朝著磁星方向演化。第16頁(yè)，共18頁(yè)，2022年，5月