常規(guī)壓力對采用非牛頓學流體潤滑的光滑碟片

附錄1中文譯文常規(guī)壓力對采用非牛頓學流體潤滑的光滑碟片表面的作用摘要：為了研究與分析非牛頓學流體在潤滑光碟表面時常規(guī)壓力所產(chǎn)生的影響，包含這個常規(guī)作用力的一個修正的瑞諾德公式被建立。公式中對于第一常規(guī)壓力不同的表述源自于瑞林-埃里克森第二流體定律和流體沖力公式。光碟表面潤滑的結(jié)果被計算從而用在了的瑞諾德分析公式之中。在持久穩(wěn)定的薄層潤滑作用之下，常規(guī)的壓力和負載受到正常速度的限制，因此在計算中可以直接省略。當光滑流體的高度變化或者潤滑膜的厚度下降時，常規(guī)的速度下降，故此此時需要在計算中考慮到第一常規(guī)壓力的不同所產(chǎn)生的影響。關鍵詞：非牛頓學流體、第一常規(guī)壓力差分、磁性數(shù)據(jù)存儲系統(tǒng)。介紹正如德布魯尼和波致所說的那樣，一個非牛頓潤滑是在磁性記錄系統(tǒng)中用來避免干燥接觸。事實已經(jīng)證明了通過引入非牛頓學流體以高的剪切速度進行切向潤滑是可以達到在光滑的覆蓋表面之下顯著降低壓力的形成的效果。為了能夠明確說明非牛頓學流體在主要碟片表面的潤滑作用，李旺龍?zhí)峁┝艘粋€平均瑞諾德公式并且指出幕律流體的流動影響效率在負荷能力方面比表面粗糙度更加明顯。非牛頓流體的性能在對磁性光碟表面進行潤滑時是重要的影響因素。常規(guī)壓力作用是非牛頓學流體的特性。許多研究結(jié)果都證明了在許多潤滑中常規(guī)壓力的作用都有明顯的增加，第一常規(guī)壓力差分比第二常規(guī)壓力差分更加明顯。常規(guī)壓力的作用在潤滑中需要被分析，第一常規(guī)壓力差分的計算方法也需要去研究。在這篇論文中，第一常規(guī)壓力差分是一種具有可伸縮性的非牛頓流體，就像麥克斯韋爾流體，都源自于被建立的包含常規(guī)壓力的潤滑公式。數(shù)字思想被用在計算光碟表面的潤滑作用之中。第一常規(guī)壓力的解釋第一常規(guī)壓力來源于瑞林-埃里克森流體公式（1）。式中，是壓力，是剪切壓力的張量，是剪切速率的張量，是流體粘質(zhì)系數(shù)，是黏彈性流體的第二定律系數(shù)，是由材料的時間衍生出來的。公式（1）適用于隨機等同系統(tǒng)。在這篇論文中，卡特森等同系統(tǒng)被拋出在外，不以考慮。在等同系統(tǒng)中的非牛頓流體的微觀單位在圖1中已經(jīng)給出，（x,y,z）是修正等同系統(tǒng)中用來計算用的，（z,y,x）是參考等同系統(tǒng)而（1，2,3）是下面等同系統(tǒng)中適用于微觀單位的。被定義為經(jīng)下等同系統(tǒng)的微觀單位的角速度。這樣的話，角速度的微觀單位就是。Figure1.Maxwellmicrounitinthecoordinatesystems下面的等同系統(tǒng)（1，2,3）是一個剛性的卡特森等同系統(tǒng)。等同的起源被定義在了微觀單位上，隨著單位的移動和轉(zhuǎn)動而進行等同的移動和轉(zhuǎn)動。下列等同的方向經(jīng)常和剪切速度的張量的方向是一致的。采用普哥理論，材料時間的起源應該可以被瑞林-埃里克森剪切速度和朱漫協(xié)方差衍生公式推導出來，在下列等同系統(tǒng)中，新的張量被表示為從而出現(xiàn)在公式（2）中，并且它還可以有在任意的等同系統(tǒng)中。是該方向上的速度。當潤滑是理想的粘性流體的時候，下列等同系統(tǒng)中的主要軸的方向與相對等同系統(tǒng)中的主要壓力軸的方向是一致的。這就意味著并且第一常規(guī)壓力方差也是零。材料時間的衍生在圖（2）中被定義為下列等同系統(tǒng)。如果材料時間的衍生是相對等同的話，下列等同系統(tǒng)中的微觀單位的角度就應該被添加進來。

土州=東用輜+鹿矚③=-P而+-^14號肆心習-S餐-黑％]+4明理A〔4）從公式（4）中我們可以得出，常規(guī)壓力可以用公式（5）來表示。在公式（5）中，是液體的粘性。公式右邊的第二項表示出了粘性對于常規(guī)壓力的作用。第三項表示出了第一常規(guī)壓力方差的作用。在公式（6）中得到了表達。是緩和時間，是粘性方差。第四項表示出了第二常規(guī)壓力方差的作用。通常人們認為第二常規(guī)壓力方差的作用遠遠小于第一常規(guī)壓力方差，第四項是一個省略項，第一常規(guī)壓力方差在公式（7）中表示出來了。在潤滑中，潤滑膜的厚度遠遠小于其它的尺寸。比較占有支配地位的粘性和粘性變化率而言，在公式（7）中都被忽略了，第一常規(guī)壓力方差被簡化成了公式（8）?？偟膩碚f，第一常規(guī)壓力方差的定義如下式所示:膈f總的來說，第一常規(guī)壓力方差的定義如下式所示:膈f三比詞-戒是下列相對等同的粘性角度，是由非牛在公式（8）中，是緩解時間，頓學流體的彈性所引起的，被認為是微觀單位的黏彈性的自然頻率。因此，第一常規(guī)壓力方差被表示為公式（9）.是下列相對等同的粘性角度，是由非?！?Q

是第一常規(guī)壓力方差的功能，通過公式（9）和（10）,它可以表示為公式（11）。15（炬華仲-兀孚-2S再<11）涯甲瑞諾德公式中包含第一常規(guī)壓力方差為了分析第一常規(guī)壓力在潤滑中的作用，一個修正模式包含了第一常規(guī)壓力方差的瑞諾德公式首先在穩(wěn)定的薄片狀潤滑的條件下被建立起來。在主要光碟表面的潤滑，隨機相似系統(tǒng)中的剪切力和常規(guī)壓力在等同轉(zhuǎn)化之后的表達式正如公式（12）所示。寸炒噩理（1-）公式（12）來源于等同的改變，另一個公式表達出了來自于動量公式之中的壓力之間的關系，如公式（13）所示：在實際的潤滑條件下，公式（13）被簡化為一些最基本的假設，動量公式變成了公式（14）所示的形式。（1）慣性力和外力不被考慮時，（2（2）流體不能夠被壓縮，（3）被忽略了。（3）被忽略了。和主要流體比較而言從公式（）和公式（）可知，一個修正的瑞諾德公式出現(xiàn)了并且被表示成為公式（15）的樣式。在公式（15）中，是壓力，是表面速度，是潤滑膜的厚度，是常規(guī)潤滑膜的運動速度。是相對量。簡單的幾何學示意圖如圖2所示。1=0.4046,10-^b1=0.4046,10-^b=0.6S6*10-3mb0=S..=SOUradU=10fti*Figure2.Slidergeometry日，尸印cf..cuLrchI,-&1「廣",(15)疽面京一三石京云一說疽檐煩一』應"）偵(15)潤滑的數(shù)學結(jié)果在這一部分中，數(shù)學思想被用于潤滑結(jié)果的計算之中?；诮Y(jié)果而言，對受壓力物體的第一常規(guī)壓力方差及其負載能力都得到分析。用到的分析公式在公式（16）中都已經(jīng)給出了。在公式（16）中，無量綱的參數(shù)都說明如下。為了簡化計算，在穩(wěn)定的薄片潤滑中，其他因素諸如溫度等都被認為是一個常量。超放松理論在這里被應用。4.1在穩(wěn)定的薄片潤滑中的數(shù)學結(jié)果非牛頓流體的第一常規(guī)壓力方差將作用在壓力輪廓及其負載能力。在b/2的中間部分的壓力分布已表示在圖3中。是潤滑中的無量綱壓力，并不受第

一常規(guī)壓力方差的影響。而是在第一常規(guī)壓力方差作用之下的無量綱壓力。圖4反映出了負載能力。在圖4中，是在第一常規(guī)壓力方差作用之下的無量綱負載能力，是不受第一常規(guī)壓力方差的影響的無量綱負載能力。是牛頓學流體的無量綱負載能力。p=pUl,馬=17叩,M=rj『彷,炬fiOrv=Uv.從圖3和圖4顯示的結(jié)果我們可經(jīng)得出，在常規(guī)壓力的作用之下潤滑時壓力和負載能力都有所增加。但是增加量并不是很明顯。所以在潤滑計算的過程中可以忽略常規(guī)壓力的影響和作用。在實際潤滑之中，第一常規(guī)壓力方差的作用是增加負載能力，因此，忽略第一常規(guī)壓力方差是一個安全的設計思想。圖3.受壓力作用的物體中第一常規(guī)壓力差分的作用圖4.第一常規(guī)壓力對負載能力的作用從圖4中，我們可以發(fā)現(xiàn)負載能力的變化是由粘性的變化所導致的。例如，在麥克斯韋爾流體潤滑中，不同的粘性主要是由剪切速度所造成的。粘性的變化是影響潤滑作用的主要因素，第一常規(guī)壓力方差的作用是在小范圍內(nèi)增加負載能力。第一常規(guī)壓力方差的作用受到了兩個因素的影響。一個是材料的力學性能。從公式（11）中我們可以看出，第一常規(guī)壓力方差的決定性因素是自然頻率和非牛頓學流體的緩解時間。同時，速度的微分受到了剪切速度的影響。另一個因素是常規(guī)速度。在公式（16）中，約第一常規(guī)壓力方差的功能受到了常規(guī)速度的約束。通常在理論分析中，常規(guī)速度考慮的很少，與理論速度相比，通常也可以被忽略。常規(guī)速度減弱了第一常規(guī)壓力方差的作用。例如，在計算中被使用的變量，無量綱第一常規(guī)壓力方差的數(shù)值是-36，但是計算得出的實際速度卻連0.0021都不到，所以在公式（