化工傳遞過(guò)程 試題與解答 二

一．選擇填空，將正確答案的標(biāo)號(hào)填入括號(hào)內(nèi)。（每空2分例：Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是（層流 。的測(cè)量值。

Dp反映的應(yīng)是置于（氣球）上的氣壓計(jì)D進(jìn)行流體微分能量衡算時(shí)，若采用隨動(dòng)坐標(biāo)，可得到的結(jié)論是流體的（動(dòng)能、位能變化為零。小雷諾數(shù)蠕動(dòng)流求解中（ 慣性力）作用無(wú)關(guān)緊要，可以忽略。小直徑粒子自由沉降時(shí)，粒子所受流體總曳力中（以表面曳力為主。du2依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論，湍流附加應(yīng)力可按（l2 ）式計(jì)算。

uf0.142

max

dy12可知，隨雷諾數(shù)增加，摩擦1ubf（趨于恒定。采用數(shù)值解求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題時(shí)（絕熱ntn

。n1屬于（。A組分通過(guò)靜止的B組分穩(wěn)態(tài)單向擴(kuò)散時(shí)，兩組份的分子擴(kuò)散通量的關(guān)系應(yīng)該是：（J J 。A B若流體與固體壁面之間發(fā)生對(duì)流傳質(zhì)時(shí)，溶質(zhì)從壁面進(jìn)入流體將導(dǎo)致流動(dòng)邊界層厚度（增大 ）（每空2分例：Re2000（正）（正通過(guò)雷諾轉(zhuǎn)換可知時(shí)均速度滿(mǎn)足連續(xù)方程（正）Bi（正Pr1（正）依據(jù)希格比（Higbie）溶質(zhì)滲透模型，溶質(zhì)進(jìn)入旋渦依賴(lài)不穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散。（正）粘性是指流體受到剪切作用時(shí)抵抗變形的能力，其原因是（流體分子間存在吸引力。

i

j

k”的物理意義可以突然理解為計(jì)算質(zhì)量通量的（散度。

x y z描述流體運(yùn)功隨體導(dǎo)數(shù)中局部導(dǎo)數(shù)項(xiàng) 表示出了流場(chǎng)的（不確定）性。分析流體微元運(yùn)動(dòng)時(shí)，在直角坐標(biāo)x-yz角速度z

正比于特征量（uy ux 。x y（1:2（rii

。固體內(nèi)發(fā)生非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)時(shí)，若固體內(nèi)部存在明顯溫度梯度，則可斷定傳熱畢渥準(zhǔn)數(shù)Bi的數(shù)值（大于等于）0.1。8．依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論，湍流傳熱時(shí)，渦流熱擴(kuò)散系數(shù) 可表示h（ l2du。h dy終趨于穩(wěn)定）利用雷諾類(lèi)似求解湍流傳質(zhì)問(wèn)題的前提是假定（Sc1。（每空2分）例：Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是層流（正）3（正4（正）7．采用數(shù)值法求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題時(shí)，若取

k，x2

2 而得到某邊界節(jié)點(diǎn)溫度方程為t' n

n1

c ，則該邊界必為絕熱邊界。（正）0若定義彼克列(PecletPe