(日本東北大學(xué)固體物理學(xué)課件)分子軌道法

(日本東北大學(xué)固體物理學(xué)課件)分子軌道法タイトバインデイング法

の分子軌道計(jì)算の問題點(diǎn)原子軌道の線形結(jié)合で分子軌道?一電子近似Ｈ、Ｓ行列を原子軌道で作る永年方程式?固有値、固有ベクトルＨ、Ｓ行列の行列要素?ｐ軌道の回転を用いる固有ベクトル?マリケン電荷マリケン電荷と元のＨがつじつまがあっている保証はない。電子電子相互作用は一切考慮されていないタイトバインデイング法ではいろいろな原子を同時(shí)には扱えない。実際の數(shù)値計(jì)算をプログラムで動(dòng)かさないと実感がわかないAB一電子近似で分子軌道計(jì)算の骨格は理解した。しかし計(jì)算物性特論（齋藤）Ｎ個(gè)の電子間のクーロン反発電子の運(yùn)動(dòng)は他の電子の座標(biāo)に依存多電子波動(dòng)関數(shù)（多體問題）Ｎ個(gè)の電子は等価粒子の置換に対しＨは対稱?対稱群多電子波動(dòng)関數(shù)?対稱群の表現(xiàn)１電子関數(shù)の積に近似電子電子相互作用

とパウリの原理電子はお互いに避けあって運(yùn)動(dòng)距離rijが0にならないことパウリの原理（同じ軌道は不可）同じ軌道なら異なるスピン同じスピンなら直交する軌道Ｎ個(gè)のどの２個(gè)の電子を交換しても波動(dòng)関數(shù)が反対稱（逆符號(hào)）エネルギーが最?。ɑ谞顟B(tài)）波動(dòng)関數(shù)の節(jié)あり?反発小or計(jì)算物性特論（齋藤）スレーター行列式多電子波動(dòng)関數(shù)を一電子波動(dòng)関數(shù)の積で近似（一體近似）基底狀態(tài)の変分関數(shù)として行列式の形?スレーター行列式どの２つの電子の座標(biāo)を交換しても符號(hào)が変わる（行列式の性質(zhì)）。以下一電子波動(dòng)関數(shù)は、軌道とスピン関數(shù)の積?スピン軌道N!個(gè)の項(xiàng)?エネルギーの計(jì)算ではほとんどが直交関係で消える。Ｎ個(gè)の數(shù)字の置換JohnSlateror計(jì)算物性特論（齋藤）基底狀態(tài)のエネルギー（１）スレーター行列式のエネルギー期待値一電子の項(xiàng)二電子の項(xiàng)Ｎ個(gè)の置換計(jì)算物性特論（齋藤）基底狀態(tài)のエネルギー（２）一電子の項(xiàng)、二電子の積分にでてくる電子の座標(biāo)は任意p=qは和から除かれる。クーロン積分交換積分クーロン積分：ｐ、ｑの軌道の電子密度から計(jì)算される電子反発交換積分：反対稱性から期待されるクーロン積分の過大評(píng)価分ｐ、ｑのスピン関數(shù)が平行のときだけ積分≠０?パウリの原理ハートリー項(xiàng)フォック項(xiàng)計(jì)算物性特論（齋藤）交換相互作用パウリの原理?同じスピンは同時(shí)占有不可スピンの向きによって生じるエネルギー差?交換相互作用直交する縮重軌道?スピンは平行?Ｓ最大（フント則）HighSpin一つの軌道上の２つのスピン?スピンは反平行（Ｓ＝０）LowSpin直交する軌道のエネルギー差の大小HighSpin（?。─獿owSpin（大）クーロン反発小クーロン反発大行き來(lái)があれば反発も増えるＸいけない平行反平行交換積分≠０交換積分＝０いける交換相互作用計(jì)算物性特論（齋藤）ハートリーフォック計(jì)算（１）

電子電子相互作用で交換相互作用まで考慮した分子軌道計(jì)算

Ｎ個(gè)の電子、Ｎ個(gè)のスピン軌道、１個(gè)のスレーター行列式スレーター行列式に用いる１電子軌道に分子軌道分子軌道は原子軌道の線形結(jié)合エネルギーを最小化するように分子軌道係數(shù)を最適化２電子積分?分子軌道係數(shù)Ｃの４次式Ｃの２次式に近似する。結(jié)合次數(shù)を仮定２次式になった全エネルギーEをＣに関して変分計(jì)算物性特論（齋藤）ハートリーフォック計(jì)算（２）

フォック行列の表式とセルフコンシステントな計(jì)算結(jié)合次數(shù)を仮定?分子軌道係數(shù)Ｃの２次式スレータ行列式の期待値を変分行列の対角化?固有値（１電子エネルギー）、固有ベクトル（分子軌道）結(jié)合次數(shù)の計(jì)算、マリケン電荷の計(jì)算仮定した値になるまで繰り返す?セルフコンシステントな計(jì)算結(jié)果として得られる量Ｎ電子の基底狀態(tài)の全エネルギー（交換相互作用まで考慮）一電子軌道（分子軌道）と一電子エネルギー、結(jié)合次數(shù)、電子電子相互作用全スピンの大きさを変えて全エネルギーを計(jì)算?スピン勵(lì)起狀態(tài)Hartree-Fock-Roothaanの式TB法のＨをＦに変えただけ計(jì)算物性特論（齋藤）ハートリーフォック計(jì)算を越えた計(jì)算電子電子相互作用 クーロン積分まで考慮（ハートリー近似）交換相互作用（平行スピンに対するパウリの原理）まで考慮（ハートリーフォック近似）相関相互作用：上記以外の電子電子相互作用すべて反平行のスピンもお互い避けあって運(yùn)動(dòng)する。反平行のスピンも決して距離が０になることはない。反平行のスピンもクーロン積分だけだと過大評(píng)価。スレータ行列式の１電子軌道の改良（相関を考慮）１電子ポテンシャルを改良（密度汎関數(shù)法、相関を考慮）配置間相互作用（CI法)?変分空間の拡大複數(shù)のスレータ行列式で変分関數(shù)を作る。（電子の仮想勵(lì)起）ハートリー近似計(jì)算物性特論（齋藤）隣接原子間の反平行スピンＨＦ近似?エネルギーの得無(wú)し２次摂動(dòng)論?運(yùn)動(dòng)交換相互作用

超交換相互作用金屬酸化物の磁性Ｘいけない平行交換積分≠０直接交換相互作用?平行スピンが得ＨＦ近似反平行交換積分＝０いける運(yùn)動(dòng)交換相互作用?反平行スピンが得中間狀態(tài)酸素金屬金屬左右の金屬のスピンが反平行のとき金屬のスピンは酸素にいける超交換相互作用?反平行スピンが得酸素金屬金屬酸素スピンは移動(dòng)可能、金屬スピンの得にならない計(jì)算物性特論（齋藤）直交軌道A,Bを持つ原子が２つA,B軌道間にはフント結(jié)合S=1Aのスピンは平行の方がt大二重交換相互作用LaMnO3の磁性：ABABS=1なら移動(dòng)可二重交換相互作用?平行スピンが得MnOLa,Srフェロフスカイト型構(gòu)造highspinフント則(a)LaMnO3(b)La1-xSrxMnO3運(yùn)動(dòng)交換(AF)二重交換(F)Srフント則計(jì)算物性特論（齋藤）分子軌道法のまとめ原子軌道をもちいて分子軌道を表現(xiàn)タイトバインデイング法（一電子近似）ハミルトニアン行列、重なり行列?永年方程式一電子軌道エネルギー、分子軌道行列要素の計(jì)算（ｐ軌道の回転）スレーター?コスター法ハートリー?フォック法（交換相互作用を考慮）変分関數(shù)?スレータ行列式電子電子相互作用の分類クーロン相互作用?ハートリー近似交換相互作用?ハートリー?フォック近似相関相互作用?配置間相互作用法、密度汎関數(shù)法いろいろな交換相互作用?磁性の発現(xiàn)強(qiáng)磁性的?直接交換相互作用（フント則）、二重交換相互作用反強(qiáng)磁性的?運(yùn)動(dòng)交換相互作用、超交換相互作用Ｘいけない平行交換積分≠０計(jì)算物性特論（齋藤）分子軌道法(2)の課題多電子波動(dòng)関數(shù)で、反対稱性をもちいずに１電子波動(dòng)関數(shù)のＮ個(gè)の積の関數(shù)１個(gè)で近似すると、ハートリー項(xiàng)だけがでてくることを示せ。（ハートリー近似）水素分子をスレータ行列式を用いて計(jì)算せよ。水素原子軌道を基底として、Ｓ＝０とＳ＝１の場(chǎng)合を比較せよ。次の用語(yǔ)について勉強(qiáng)し解説せよ。解説では、言葉だけでなく簡(jiǎn)単な式や具體例を示せ。ハイトラー?ロンドン近似、交換ホール、自由電子の交換相互作用、超交換相互作用、二重交換相互作用、一體近似、運(yùn)動(dòng)交換相互作用、配位子場(chǎng)相互作用、ガウス型軌道を用いた積分計(jì)算法、ディ