物理氣體動力學(xué)熱學(xué)

關(guān)于物理氣體動力學(xué)熱學(xué)1第一頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二21、熱力學(xué)第一定律氣體對外作功內(nèi)能變化2、熱容量絕熱過程方程第二頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二33、循環(huán)效率熱循環(huán)系統(tǒng)從高溫?zé)嵩次鼰幔瑢ν庾鞴?，向低溫?zé)嵩捶艧?。制冷循環(huán)系統(tǒng)從低溫?zé)嵩次鼰?，接受外界作功，向高溫?zé)嵩捶艧?。第三頁，共二十一頁，編輯?023年，星期二44、熱力學(xué)第二定律熱量不能自動地從低溫物體傳向高溫物體開爾文表述：

其唯一效果是熱全部轉(zhuǎn)變成功的過程是不可能發(fā)生的克勞修斯表述：5、卡諾定理6、熵第四頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二5《大學(xué)物理輔導(dǎo)》測驗題一、選擇題（5）（B）熱一律解：①卡諾循環(huán)效率②循環(huán)曲線面積相同，說明作功相同。由P-V圖可知，第五頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二6（6）（D）循環(huán)過程吸熱絕熱必須cde過程是壓縮放熱的，所以，必然有放熱的部分。由P-V圖：但必須，所以，必然有吸熱的部分，而且，吸熱大于放熱。第六頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二7熱二律（1）（C）它既違反熱力學(xué)第一定律，也違反熱力學(xué)第二定律。單一熱源吸熱絕熱過程實際情況VP12由熱一律第七頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二8（3）（A）由熱力學(xué)第一定律可以證明理想氣體卡諾循環(huán)的效率（4）（C）可逆的熱力學(xué)過程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過程。凡有摩擦的過程，一定是不可逆過程。第八頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二9（6）（B）PoV1234第九頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二10二、填空題熱二律（2）c---a過程oVo2VoPo2PoVPabc設(shè)e點為系統(tǒng)熵最大點：

直線方程第十頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二11如果壓強隨體積按線性關(guān)系變化（如圖），已知某種單原子理想氣體在A、B兩狀態(tài)的壓強和體積，那么，從狀態(tài)A到狀態(tài)B的過程中：（1）氣體作功A=?

（2）內(nèi)能增量△E=?

（3）傳遞熱量Q=?解(1)氣體作功圖中AB曲線下的面積其他題目第十一頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二12（2）內(nèi)能增量：（3）傳遞熱量：第十二頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二132.有vmoi

理想氣體，作如圖所示的循環(huán)過程acba，其中acb為半圓弧，為等壓過程，。已知氣體的等壓摩爾熱容為，在此循環(huán)過程中氣體和外界交換的熱量為Q。則Q

。（填“>”“<”或“=”）acbVpVaVbpcpaVo解：循環(huán)過程acba等壓過程ab填“<”第十三頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二14求：此過程經(jīng)歷的最高溫度Tmax.3.1mol理想氣體在P~V圖上經(jīng)歷的過程方程為：OPV解：將理想氣體狀態(tài)方程代入過程方程中，得到：（為常數(shù)）由求得極值點：最高溫度：第十四頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二154.1mol氧氣，溫度為300K時,體積為m3。試求下面兩過程中外界對氧氣作功的多少。（1）絕熱膨脹至體積；（2）等溫膨脹至體積后，又等容冷卻至和（1）膨脹后同樣溫度。123V1V2VP解（1）絕熱過程1~3第十五頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二16絕熱過程中外界對氧氣作功（2）等溫過程1~2；等容過程2~3。123V1V2VP第十六頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二175.設(shè)有一單原子理想氣體的循環(huán)過程的V-T圖如圖所示，已知Vc=2Va

，求出循環(huán)的效率。oTVabcVcVaabcVaVcoVP解：將V-T圖變成P-V圖第十七頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二18abcVaVcoVP第十八頁，共二十一頁，編輯于2023年，星期二196.一卡諾熱機低溫?zé)嵩吹臏囟葹?.0（0C），效率為40%，若要將其效率提高到50%，則高溫?zé)嵩礈囟刃杼岣邘锥龋拷猓旱谑彭?，共二十一頁，編輯?023年，星期二207.1mol剛性雙原子分子理想氣體經(jīng)歷某一過程的摩爾熱容量為C=Cv-R，其中，Cv為等容摩爾熱容量，R為普適氣體恒量。求（1）此過程的過程方程；（2）設(shè)初始狀態(tài)為（P1