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第一章晶體結(jié)構(gòu)（2） （3）（4）六角密積 （5）（021（1-22（2-1aa1aai
32
a3EDFD和OF
FGIH
的指數(shù)（120（131zGFDGFDOIACLxh2kh2k2la(1dhkl(1p95u(r)rm rn0 0 mn0 0試證明彈性模量可 給出r04*N2u(x)
6（1）壓縮系數(shù)k
1g(23、對于
（a）（b）（c）4*N()。式中mN 的色散關(guān)系為cq2和0cq2 .在一維雙原子鏈中，如Mm11
MM2
(1mm
cos2qa)。畫出與q的關(guān)系圖（設(shè)Mm10*設(shè)晶體由N個原子組成，試用德拜模型證 的狀態(tài)密度()。式中m 的截止頻率C3NkC3Nk ) B2VB f0a)，與原子半徑和電荷量不同。這種不同就會引起雜質(zhì)原子附近的晶格發(fā)生畸 后被空位復(fù)合重新進(jìn)入正常晶格位置，其中τ2t=τ+位置變成填隙原子的漫長等待時間τ，所以填隙雜質(zhì)原子的擴散系數(shù)比填4種?？瘴坏臄U散實際是空位附近離子跳到空位位置，原來A+B-A+空位的漂移方向與外電場方向相反。6*.已知銅金屬的密度為8.93g/cm363.54，1000K700K1.65×10-113.43×10－15cm2/s，又知空位鄰近的原子跳0.8eV。1000K700K已知形成一個填隙原子所需要的能量約為4eV，結(jié)算接近1300K時填隙A1203Cr203形成連續(xù)固溶體。MgO—Cr2O3一維周期場中電子的波函數(shù)k(x)應(yīng)當(dāng)滿足 定理若晶格常數(shù)為a電子
(x)sin 3k(x)3 k(x)f(x
（其中為某個確定的函數(shù)試求電子在這些狀態(tài)的
12
2
xna)2，當(dāng)nabxnaba4b為常數(shù)。12E(k)式中a
2
(7coska8
1cos 電子在k的狀態(tài)時的速度平面正六角形晶格（見圖yxO2個對邊的間距yxO1aa1；aai
32倒格子5*證明：應(yīng)用緊束縛方法，對于一維單原子鏈，如只計及最近鄰原子間的相互s態(tài)電子的能帶為E(k)
4Jsin2ka2EminJaE(kv(k和有效質(zhì)量的各個分量ms0E(k)EA4J(coskxacoskya0
ky k1V，N，P2U 其中U3NE0 ：二維電子氣的能態(tài)密度為K5P310U0證
ktln[exp(n2/mkT) F F C2.08T2.57T3mJ/molN
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