工程流體力學習題解析楊樹人

工程流體力學習題解析楊樹人)工程流體力學習題解析楊樹人)105/110PAGE105工程流體力學習題解析楊樹人)工程流體力學習題解析楊樹人)工程流體力學目錄第一章流體的物理性質 1一、學習引導 1二、難點分析 2習題詳解 3第二章流體靜力學 5一、學習引導 5二、難點分析 5習題詳解 7第三章流體運動學 13一、學習引導 13二、難點分析 13習題詳解 16第四章流體動力學 22一、學習引導 22習題詳解 24第五章量綱分析與相似原理 34一、學習引導 34二、難點分析 34習題詳解 36第六章粘性流體動力學基礎 40一、學習引導 40二、難點分析 40習題詳解 42第七章壓力管路孔口和管嘴出流 50一、學習引導 50二、難點分析 50習題詳解 51主要參考文獻 59第一章流體的物理性質一、學習引導 1．連續(xù)介質假設 流體力學的任務是研究流體的宏觀運動規(guī)律。在流體力學領域里，一般不考慮流體的微觀結構，而是采用一種簡化的模型來代替流體的真實微觀結構。按照這種假設，流體充滿一個空間時是不留任何空隙的，即把流體看作是連續(xù)介質。 2．液體的相對密度 是指其密度與標準大氣壓下4℃純水的密度的比值，用δ表示，即 3．氣體的相對密度是指氣體密度與特定溫度和壓力下氫氣或者空氣的密度的比值。4．壓縮性在溫度不變的條件下，流體的體積會隨著壓力的變化而變化的性質。壓縮性的大小用體積壓縮系數(shù)βp表示，即5．膨脹性指在壓力不變的條件下，流體的體積會隨著溫度的變化而變化的性質。其大小用體積膨脹系數(shù)βt表示，即6．粘性流體所具有的阻礙流體流動，即阻礙流體質點間相對運動的性質稱為粘滯性，簡稱粘性。7．牛頓流體和非牛頓流體符合牛頓內摩擦定律的流體稱為牛頓流體，否則稱為非牛頓流體。8．動力粘度牛頓內摩擦定律中的比例系數(shù)μ稱為流體的動力粘度或粘度，它的大小可以反映流體粘性的大小，其數(shù)值等于單位速度梯度引起的粘性切應力的大小。單位為Pa·s，常用單位mPa·s、泊（P）、厘泊（cP），其換算關系：1厘泊(1cP)=1毫帕斯卡·秒(1mPa.s)

100厘泊(100cP)=1泊(1P)

1000毫帕斯卡·秒(1mPa·s)=1帕斯卡.秒(1Pa·s)9．運動粘度流體力學中，將動力粘度與密度的比值稱為運動粘度，用υ來表示，即其單位為m2/s，常用單位mm2/s、斯（St）、厘斯（cSt），其換算關系： 1m2/s＝1×106mm2/s＝1×104St=1×106cSt 1St=100cSt 10．質量力作用在每一個流體質點上，并與作用的流體質量成正比。對于均質流體，質量力也必然與流體的體積成正比。所以質量力又稱為體積力。重力、引力、慣性力、電場力和磁場力都屬于質量力。11．慣性力（1）慣性系和非慣性系如果在一個參考系中牛頓定律能夠成立，這個參考系稱作慣性參考系，牛頓定律不能成立的參考系則是非慣性參考系。（2）慣性力在非慣性坐標系中，虛加在物體上的力，其大小等于該物體的質量與非慣性坐標系加速度的乘積，方向與非慣性坐標系加速度方向相反，即12．表面力表面力作用于所研究的流體的表面上，并與作用面的面積成正比。表面力是由與流體相接觸的流體或其他物體作用在分界面上的力，屬于接觸力，如大氣壓強、摩擦力等。二、難點分析1．引入連續(xù)介質假設的意義有了連續(xù)介質假設，就可以把一個本來是大量的離散分子或原子的運動問題近似為連續(xù)充滿整個空間的流體質點的運動問題。而且每個空間點和每個時刻都有確定的物理量，它們都是空間坐標和時間的連續(xù)函數(shù)，從而可以利用數(shù)學分析中連續(xù)函數(shù)的理論分析流體的流動。 2．牛頓內摩擦定律的應用（1）符合牛頓內摩擦定律的流體稱為牛頓流體，否則稱為非牛頓流體。常見的牛頓流體包括空氣、水、酒精等等；非牛頓流體有聚合物溶液、原油、泥漿、血液等等。（2）靜止流體中，由于流體質點間不存在相對運動，速度梯度為0，因而不存在粘性切應力。（3）流體的粘性切應力與壓力的關系不大，而取決于速度梯度的大?。唬?）牛頓內摩擦定律只適用于層流流動，不適用于紊流流動，紊流流動中除了粘性切應力之外還存在更為復雜的紊流附加應力。 3．流體粘度與壓力和溫度之間的關系流體的粘度與壓力的關系不大，但與溫度有著密切的關系。液體的粘度隨著溫度的升高而減小，氣體的粘度隨著溫度的升高而增大。 4．流體力學中質量力的表示形式流體力學中質量力采用單位質量流體所受到的質量力f來表示，即或其中：X、Y、Z依次為單位質量流體所受到的質量力f在x、y、z三個坐標方向上的分量。 5．流體力學中表面力的表示形式流體力學中表面力常用單位面積上的表面力來表示。這里的pn代表作用在以n為法線方向的曲面上的應力?？蓪n分解為法向應力p和切向應力τ，法向分量就是物理學中的壓強，流體力學中稱之為壓力。 6．粘性應力為0表現(xiàn)在以下幾種情況 絕對靜止、相對靜止和理想流體。習題詳解【1－1】500cm3的某種液體，在天平上稱得其質量為0.453kg，試求其密度和相對密度。【解】【1－2】體積為5m3的水，在溫度不變的條件下，當壓強從98000Pa增加到4.9×105Pa時，體積減少1升。求水的壓縮系數(shù)和彈性系數(shù)?！窘狻坑蓧嚎s系數(shù)公式【1－3】溫度為20℃，流量為60m3/h的水流入加熱器，如果水的體積膨脹系數(shù)βt=0.00055K-1，問加熱到80℃后從加熱器中流出時的體積流量變?yōu)槎嗌伲俊窘狻扛鶕?jù)膨脹系數(shù)則 習題1-4圖油δuyx【1－4】圖中表示浮在油面上的平板，其水平運動速度為u習題1-4圖油δuyx【解】根據(jù)牛頓內摩擦定律 rz習題1-5圖rz習題1-5圖u【1－5】已知半徑為R圓管中的流速分布為式中c為常數(shù)。試求管中的切應力τ與r的關系。【解】根據(jù)牛頓內摩擦定律 則 第二章流體靜力學一、學習引導 1．相對靜止流體整體對地球有相對運動，但流體質點之間沒有相對運動即所謂相對靜止。 2．靜壓力在靜止流體中，流體單位面積上所受到的垂直于該表面的力，即物理學中的壓強，稱為流體靜壓力，簡稱壓力，用p表示，單位Pa。 3．等壓面 在充滿平衡流體的空間里，靜壓力相等的各點所組成的面稱為等壓面。 4．壓力中心總壓力的作用點稱為壓力中心。 5．壓力體 是由受力曲面、液體的自由表面（或其延長面）以及兩者間的鉛垂面所圍成的封閉體積。 6．實壓力體 如果壓力體與形成壓力的液體在曲面的同側，則稱這樣的壓力體為實壓力體，用（+）來表示； 7．虛壓力體 如果壓力體與形成壓力的液體在曲面的異側，則稱這樣的壓力體為虛壓力體，用（-）來表示。二、難點分析1．靜壓力常用單位及其之間的換算關系 常用的壓力單位有：帕(Pa)、巴(bar)、標準大氣壓(atm)、毫米汞柱(mmHg)、米水柱(mH2O)，其換算關系為：1bar=1×105Pa；1atm=1.01325×105Pa；1atm=760mmHg；1atm=10.34mH2O；1mmHg=133.28Pa；1mH2O=9800Pa。由此可見靜壓力的單位非常小，所以在工程實際中常用的單位是kPa(103Pa）或MPa(106Pa)。 2．靜壓力的性質（1）靜壓力沿著作用面的內法線方向，即垂直地指向作用面；（2）靜止流體中任何一點上各個方向的靜壓力大小相等，與作用方向無關；（3）等壓面與質量力垂直。 3．流體平衡微分方程的矢量形式及物理意義該方程的物理意義：當流體處于平衡狀態(tài)時，作用在單位質量流體上的質量力與壓力的合力相平衡。其中：稱為哈密頓算子，，它本身為一個矢量，同時對其右邊的量具有求導的作用。 4．靜力學基本方程式的適用條件及其意義。 （1）其適用條件是：重力作用下靜止的均質流體。 （2）幾何意義：z稱為位置水頭，p/ρg稱為壓力水頭，而z＋p/ρg稱為測壓管水頭。因此，靜力學基本方程的幾何意義是：靜止流體中測壓管水頭為常數(shù)。（3）物理意義：z稱為比位能，p/ρg代表單位重力流體所具有的壓力勢能，簡稱比壓能。比位能與比壓能之和叫做靜止流體的比勢能或總比能。因此，流體靜力學基本方程的物理意義是：靜止流體中總比能為常數(shù)。5．流體靜壓力的表示方法絕對壓力：；相對壓力：（當pab＞pa時，pM稱為表壓）；真空壓力：（當pab＜pa時）。 6．等加速水平運動容器和等角速旋轉容器中流體自由液面方程的應用（見習題詳解） 7．畫壓力體的步驟（1）將受力曲面根據(jù)具體情況分成若干段；（2）找出各段的等效自由液面；（3）畫出每一段的壓力體并確定虛實；（4）根據(jù)虛實相抵的原則將各段的壓力體合成，得到最終的壓力體。 習題詳解題2－1圖HABCpah1h2h3h題2－1圖HABCpah1h2h3h4空氣空氣D【解】題2－2圖題2－2圖paCpa30cm10cmhAB水水銀【2－2】如圖所示的U形管中裝有水銀與水，試求：(1)A、C兩點的絕對壓力及表壓力各為多少？(2)求A、B兩點的高度差h？【解】(1)(2)選取U形管中水銀的最低液面為等壓面，則水油H水油Hph1h2R題2－3圖【2－3】在一密閉容器內裝有水及油，密度分別為ρw及ρo，油層高度為h1，容器底部裝有水銀液柱壓力計，讀數(shù)為R，水銀面與液面的高度差為h2，試導出容器上方空間的壓力p與讀數(shù)R的關系式?！窘狻窟x取壓力計中水銀最低液面為等壓面，則得 【2－4】油罐內裝有相對密度為0.7的汽油，為測定油面高度，利用連通器原理，把U形管內裝上相對密度為1.26的甘油，一端接通油罐頂部空間，一端接壓氣管。同時，壓力管的另一支引入油罐底以上的0.4m處，壓氣后，當液面有氣逸出時，根據(jù)U形管內油面高度差△h=0.7m來計算油罐內的油深H=?p00.4mp壓力氣體題2－4圖△hp00.4mp壓力氣體題2－4圖△hH得A··B1m△h題2－5圖【2－5】圖示兩水管以U形壓力計相連，A、BA··B1m△h題2－5圖【解】選取U形管內水銀最低液面為等壓面，設B點到水銀最高液面的垂直高度為x，則得TTHHpadoyx'dDCPyDyCdL題2－6圖【2－6】圖示油罐發(fā)油裝置，將直徑為d的圓管伸進罐內，端部切成45°角，用蓋板蓋住，蓋板可繞管端上面的鉸鏈旋轉，借助繩系上來開啟。已知油深H=5m，圓管直徑d=600mm，油品相對密度0.85，不計蓋板重力及鉸鏈的摩擦力，求提升此蓋板所需的力的大??？（提示：蓋板為橢圓形，要先算出長軸2b和短軸2a，就可算出蓋板面積A=πab）?！窘狻糠治鋈鐖D所示 以管端面上的鉸鏈為支點，根據(jù)力矩平衡其中可得hBHH0.4myhBHH0.4myCoyDyDP題2－7圖【解】分析如圖所示，由公式可知，水深h越大，則形心和總壓力的作用點間距離越小，即D點上移。當D點剛好位于轉軸時，閘門剛好平衡。 即得 BBR=1m油水H0.5m0.5m1.9mAo汞H等效自由液面o'AxyCC(－)h*=pB/ρogPxPZθP題2－8圖【2－8】有一壓力貯油箱（見圖），其寬度（垂直于紙面方向）b=2m，箱內油層厚h1=1.9m，密度ρ0=800kg/m3，油層下有積水，厚度h2=0.4m，箱底有一U型水銀壓差計，所測之值如圖所示，試求作用在半徑R=1m的圓柱面AB上的總壓力（大小和方向）?！窘狻糠治鋈鐖D所示，首先需確定自由液面，選取水銀壓差計最低液面為等壓面，則由pB不為零可知等效自由液面的高度曲面水平受力 曲面垂直受力則【2－9】一個直徑2m，長5m的圓柱體放置在圖示的斜坡上。求圓柱體所受的水平力和浮力。60°水H1mABC60°水H1mABCDAxF題2－9圖（－）BC段和CD段水平方向的投影面積相同，力方向相反，相互抵消，故圓柱體所受的水平力圓柱體所受的浮力HH水油ABC水的等效自由液面Ax1Ax2(+)(-)h*=poB/ρwg題2－10圖【2－10】圖示一個直徑D=2m，長L=1m的圓柱體，其左半邊為油和水，油和水的深度均為1m。已知油的密度為ρ=800kg/m3，求圓柱體所受水平力和浮力?！窘狻恳驗樽蟀脒厼椴煌后w，故分別來分析AB段和BC段曲面的受力情況。 AB曲面受力 BC曲面受力則，圓柱體受力（方向向上）1.0m1.0m0.5m1.0m（＋）（－）題2－11圖【2－11】圖示一個直徑為1.2m的鋼球安裝在一直徑為1m的閥座上，管內外水面的高度如圖所示。試求球體所受到的浮力。【解】分析如圖所示，圖中實壓力體（＋）為一圓柱體，其直徑為1.0m 【2－12】圖示一盛水的密閉容器，中間用隔板將其分隔為上下兩部分。隔板中有一直徑d=25cm的圓孔，并用一個直徑D=50cm質量M=139kg的圓球堵塞。設容器頂部壓力表讀數(shù)pM=5000Pa，求測壓管中水面高x大于若干時，圓球即被總壓力向上頂開？【解】分析如圖所示，圖中虛壓力體（－）為一球體和圓柱體體積之和xyxyh*=pM/ρg等效自由液面(－)(－)題2－12圖則 ※【2－13】水車長3m，寬1.5m，高1.8m，盛水深1.2m，見圖2-2。試問為使水不益處，加速度a的允許值是多少。圖2－13圖zya圖2－13圖zya1.8m·B1.2m·B得 第三章流體運動學一、學習引導 1．穩(wěn)定流動 如果流場中每一空間點上的所有運動參數(shù)均不隨時間變化，則稱為穩(wěn)定流動，也稱作恒定流動或定常流動。 2．不穩(wěn)定流動 如果流場中每一空間點上的部分或所有運動參數(shù)隨時間變化，則稱為不穩(wěn)定流動，也稱作非恒定流動或非定常流動。 3．跡線流體質點在不同時刻的運動軌跡稱為跡線。 4．流線 流線是用來描述流場中各點流動方向的曲線，在某一時刻該曲線上任意一點的速度矢量總是在該點與此曲線相切。 5．流管 在流場中作一條不與流線重合的任意封閉曲線，則通過此曲線上每一點的所有流線將構成一個管狀曲面，這個管狀曲面稱為流管。 6．流束和總流充滿在流管內部的流體的集合稱為流束，斷面無窮小的流束稱為微小流束。管道內流動的流體的集合稱為總流。 7．有效斷面 流束或總流上垂直于流線的斷面，稱為有效斷面。 8．流量 單位時間內流經(jīng)有效斷面的流體量，稱為流量。流體量有兩種表示方法，一是體積流量，用Q表示，單位為m3/s；另一種為質量流量,用Qm表示，單位為kg/s。 9．控制體 是指根據(jù)需要所選擇的具有確定位置和體積形狀的流場空間，控制體的表面稱為控制面。二、難點分析1．拉格朗日法和歐拉法的區(qū)別 （1）拉格朗日法著眼流體質點，設法描述出單個流體質點的運動過程，研究流體質點的速度、加速度、密度、壓力等描述流體運動的參數(shù)隨時間的變化規(guī)律，以及相鄰流體質點之間這些參數(shù)的變化規(guī)律。如果知道了所有流體質點的運動狀況，整個流體的運動狀況也就知道了。 （2）歐拉法的著眼點不是流體質點，而是空間點，即設法描述出空間點處的運動參數(shù)，研究空間點上的速度和加速度等運動參數(shù)隨時間的變化規(guī)律，以及相鄰空間點之間這些參數(shù)的變化規(guī)律。如果不同時刻每一空間點處流體質點的運動狀況都已知道，則整個流場的運動狀況也就清楚了。 2．歐拉法表示的加速度或其中：（1）表示在同一空間點上由于流動的不穩(wěn)定性引起的加速度，稱為當?shù)丶铀俣然驎r變加速度；（注：對于同一空間點，速度是否隨時間變化）（2）表示同一時刻由于流動的不均勻性引起的加速度，稱為遷移加速度或位變加速度。（注：對于同一時刻，速度是否隨空間位置變化）（3）稱為質點導數(shù)。 3．流動的分類（1）按照流動介質劃分：牛頓流體和非牛頓流體的流動；理想流體和實際流體的流動；可壓縮流體和不可壓縮流體的流動；單相流體和多相流體的流動等。（2）按照流動狀態(tài)劃分：穩(wěn)定流動和不穩(wěn)定流動；層流流動和紊流流動；有旋流動和無旋流動；亞聲速流動和超聲速流動等。（3）按照描述流動所需的空間坐標數(shù)目又可劃分為：一元流動、二元流動和三元流動。 4．跡線方程的確定 （1）跡線的參數(shù)方程 （2）跡線微分方程 5．流線方程的確定 流線微分方程 6．流線的性質（1）流線不能相交，但流線可以相切；（2）流線在駐點（u=0）或者奇點（u→∞）處可以相交；（3）穩(wěn)定流動時流線的形狀和位置不隨時間變化；（4）對于不穩(wěn)定流動，如果不穩(wěn)定僅僅是由速度的大小隨時間變化引起的，則流線的形狀和位置不隨時間變化，跡線也與流線重合；如果不穩(wěn)定僅僅是由速度的方向隨時間變化引起的，則流線的形狀和位置就會隨時間變化，跡線也不會與流線重合；（5）流線的疏密程度反映出流速的大小。流線密的地方速度大，流線稀的地方速度小。 7．系統(tǒng)的特點（1）系統(tǒng)始終包含著相同的流體質點；（2）系統(tǒng)的形狀和位置可以隨時間變化；（3）邊界上可有力的作用和能量的交換，但不能有質量的交換。 8．控制體的特點（1）控制體內的流體質點是不固定的；（2）控制體的位置和形狀不會隨時間變化；（3）控制面上不僅可以有力的作用和能量交換，而且還可以有質量的交換。 9．空間運動的連續(xù)性方程或 （1）穩(wěn)定流動或 （2）不可壓縮流體或 根據(jù)是否滿足上述方程可判斷流體的可壓縮性。 10．流體有旋、無旋的判定上式的矢量形式為流體力學中，把的流動稱為無旋流動，把的流動稱為有旋流動。習題詳解【3－1】已知流場的速度分布為u=x2yi-3yj+2z2k（1）屬幾元流動？（2）求（x,y,z）=（3,1,2）點的加速度？【解】（1）由流場的速度分布可知流動屬三元流動。 （2）由加速度公式得故過（3,1,2）點的加速度其矢量形式為：【3－2】已知流場速度分布為ux=x2，uy=y2，uz=z2，試求（x,y,z）=（2,4,8）點的遷移加速度？【解】由流場的遷移加速度得 故過（2,4,8）點的遷移加速度L12題3－3圖【3－3】有一段收縮管如圖。已知u1=8m/s，u2L12題3－3圖【解】由已知條件可知流場的遷移加速度為其中：則2點的遷移加速度為【3－4】某一平面流動的速度分量為ux=-4y，uy=4x。求流線方程。【解】由流線微分方程得解得流線方程【3－5】已知平面流動的速度為，式中B為常數(shù)。求流線方程?！窘狻坑梢阎獥l件可知平面流動的速度分量代入流線微分方程中，則解得流線方程【3－6】用直徑200mm的管輸送相對密度為0.7的汽油，使流速不超過1.2m/s，問每秒最多輸送多少kg？【解】由流量公式可知則【3－7】截面為300mm×400mm的矩形孔道，風量為2700m3/h，求平均流速。如風道出口處截面收縮為150mm×400mm，求該處斷面平均流速。【解】由流量公式可知則如風道出口處截面收縮為150mm×400mm，則【3－8】已知流場的速度分布為ux=y+z，uy=z+x，uz=x+y，判斷流場流動是否有旋？【解】由旋轉角速度可知故為無旋流動。【3－9】下列流線方程所代表的流場，哪個是有旋運動？（1）2Axy=C（2）Ax+By=C（3）Alnxy2=C【解】由流線方程即為流函數(shù)的等值線方程，可得 （1）速度分布 旋轉角速度 可知故為無旋流動。 （2）速度分布 旋轉角速度可知故為無旋流動。 （3）速度分布 旋轉角速度可知 故為有旋流動。【3－10】已知流場速度分布為ux=-cx，uy=-cy，uz=0，c為常數(shù)。求：（1）歐拉加速度a=？；（2）流動是否有旋?（3）是否角變形?（4）求流線方程?！窘狻浚?）由加速度公式得 （2）旋轉角速度可知 故為無旋流動。 （3）由角變形速度公式可知為無角變形。 （4）將速度分布代入流線微分方程解微分方程，可得流線方程第四章流體動力學一、學習引導 1．動能修正系數(shù) 是總流有效斷面上單位重力流體的實際動能對按平均流速算出的假想動能的比值。 2．水力坡降沿流程單位管長上的水頭損失稱為水力坡降，用i表示，即 3．揚程泵使單位重力液體增加的能量通常稱為泵的揚程，用H來表示。二、難點分析 1．理想流體伯努利方程 （1）適用條件理想不可壓縮流體，質量力只有重力，單位重力流體沿穩(wěn)定流的流線或微小流束流動。（2）幾何意義z、p/ρg以及兩者之和的幾何意義分別表示位置水頭、壓力水頭和測壓管水頭，u2/2g稱為速度水頭。三者之和稱為總水頭。因此，伯努利方程的幾何意義是：沿流線總水頭為常數(shù)。（3）物理意義z、p/ρg分別稱為比位能和比壓能，u2/2g表示單位重力流體所具有的動能，稱為比動能。因此，伯努利方程的物理意義是：沿流線總比能為常數(shù)。2．實際流體沿微小流束的伯努利方程式式中：——流線或微小流束上1、2兩點間單位重力流體的能量損失。3．實際流體總流的伯努利方程式中：a1、a2――為動能修正系數(shù)，工程中常取1；v1、v2――分別為總流1、2斷面的平均流速；――為1、2兩斷面間單位重力流體的能量損失。適用條件是：穩(wěn)定流；不可壓縮流體；作用于流體上的質量力只有重力；所取斷面為緩變流斷面。4．實際流體伯努利方程的幾點注意事項（1）實際流體總流的伯努利方程不是對任何流動都適用的，必須注意適用條件；（2）方程式中的位置水頭是相比較而言的，只要求基準面是水平面就可以。為了方便起見，常常取通過兩個計算點中較低的一點所在的水平面作為基準面，這樣可以使方程式中的位置水頭一個是0，另一個為正值；（3）在選取斷面時，盡可能使兩個斷面只包含一個未知數(shù)。但兩個斷面的平均流速可以通過連續(xù)性方程求得，只要知道一個流速，就能算出另一個流速。換句話說，有時需要同時使用伯努利方程和連續(xù)性方程來求解兩個未知數(shù)；（4）兩個斷面所用的壓力標準必須一致，一般多用表壓；（5）方程中動能修正系數(shù)α可以近似地取1。5．畫水頭線的步驟（1）畫出矩形邊線；（2）據(jù)各斷面的位置水頭畫出位置水頭線，位置水頭線也就是管線的軸線；（3）根據(jù)水頭損失的計算結果畫出總水頭線，總水頭線一定要正確地反映出水力坡度的變化情況，注意：變徑管、漸縮管和漸擴管總水頭線的畫法；（4）再依據(jù)壓力水頭的大小畫出測壓管水頭線。注意以下兩點，一是測壓管水頭線與總水頭線的高差必須能夠反映出流速水頭的變化情況，二是測壓管水頭線與位置水頭線之間的高差必須能夠正確地反映出壓力水頭的變化情況；（5）給出必要的標注。6．帶泵的伯努利方程在運用伯努利方程時，如果所取兩個計算斷面中一個位于泵的前面，另一個位于泵的后面，即液體流經(jīng)了泵，那么就必須考慮兩個斷面之間由于泵的工作而外加給液體的能量，此時的伯努利方程為 7．泵的有效功率泵的有效功率與和泵軸功率之比稱為泵效，用η泵表示，即電動機的效率η電 8．應用動量方程的步驟 （1）選取控制體； （2）建立坐標系（一般選取出口方向為x方向） （3）分析受力； （4）分別列x、y方向的動量方程并求解。習題詳解【4－1】直徑d=100mm的虹吸管，位置如附圖中所示。求流量和2、3的壓力。不計水頭損失。題4－1題4－1圖12345m2md····得，則選取1、2點所在斷面列伯努利方程，以過1點的水平線為基準線（v2=v4）得選取1、3點所在斷面列伯努利方程，以過1點的水平線為基準線（v3=v4）得題4－2圖水uδ題4－2圖水uδ=0.8△h油1122【解】選取如圖所示1－1、2－2斷面列伯努利方程，以水管軸線為基準線同時，選取U形測壓管中油的最高液面為等壓面，則【4－3】圖示為一文丘里管和壓力計，試推導體積流量和壓力計讀數(shù)之間的關系式。當z1=z2時，ρ=1000kg/m3，ρH=13.6×103kg/m3，d1=500mm，d2=50mm，H=0.4m，流量系數(shù)α=0.9時，求Q=？【解】列1－1、2－2所在斷面的伯努利方程、以過1－1斷面中心點的水平線為基準線。題4－3題4－3圖d1Hρm汞mmd2QZ1Z2水平基準線1122選取壓力計中汞的最低液面為等壓面，則又由、，得所以【4－4】管路閥門關閉時，壓力表讀數(shù)為49.8kPa，閥門打開后，讀數(shù)降為9.8kPa。設從管路進口至裝表處的水頭損失為流速水頭的2倍，求管路中的平均流速。題4－4圖題4－4圖paH1122當管路打開時，列1－1和2－2斷面的伯努利方程，則得【4－5】為了在直徑D=160mm的管線上自動摻入另一種油品，安裝了如下裝置：自錐管喉道處引出一個小支管通入油池內。若壓力表讀數(shù)為2.3×105Pa，吼道直徑d=40mm，T管流量Q＝30l/s，油品的相對密度為0.9。欲摻入的油品的相對密度為0.8，油池油面距喉道高度H=1.5m，如果摻入油量約為原輸量的10%左右，B管水頭損失設為0.5m，試確定B管的管徑。題4－5題4－5圖B11223344 其中得 列3－3和4－4自有液面的伯努利方程，以4－4斷面為基準面，則其中、，代入上式，得27mm【4－6】一變直徑的管段AB，直徑dA=0.2m，dB＝0.4m，高差h=1.0m，用壓力表測得pA=70kPa，pB=40kPa，用流量計測得流量Q=0.2m3/s。試判斷水在管段中流動的方向。AB題4－6圖【解】列AB題4－6圖則故流動方向為A-B。【4－7】泄水管路如附圖所示，已知直徑d1=125mm，d2=100mm，d3=75mm，汞比壓力計讀數(shù)h=175mm，不計阻力，求流量和壓力表讀數(shù)。p1p112233△h題4－7圖又由（即）可得、、列壓力表所在斷面和出口斷面的伯努利方程可得【4－8】如圖所示，敞開水池中的水沿變截面管路排出的質量流量Qm=14kg/s，若d1＝100mm，d2＝75mm，d3＝50mm，不計損失，求所需的水頭H，以及第二段管段中央M點的壓力，并繪制測壓管水頭線。d3d3d1Hd2M題4－8圖112233測壓管水頭線其中、得列M點所在斷面2－2和3－3斷面的伯努利方程，則得【4－9】由斷面為0.2m2和0.1m2的兩根管子組成的水平輸水管系從水箱流入大氣中：eq\o\ac(○,1)若不計損失，（a）求斷面流速v1及v2；（b）繪總水頭線及測壓管水頭線；（c）求進口A點的壓力。eq\o\ac(○,2)計入損失：第一段的水頭損失為流速水頭的4倍，第二段為3倍，（a）求斷面流速v1及v2；（b）繪制總水頭線及測壓管水頭線；（c）根據(jù)所繪制水頭線求各管段中間點的壓力?！窘狻浚?）列自有液面和管子出口斷面的伯努利方程，則得又由得列A點所在斷面和管子出口斷面的伯努利方程，則H=4mH=4mAv1v2A1=0.2m2A2=0.1m2題4－9圖總水頭線（不計損失）總水頭線（計損失）測壓管水頭線測壓管水頭線得（2）列自有液面和管子出口斷面的伯努利方程，則由得、細管斷中點的壓力為： 粗管斷中點的壓力為：【4－10】用73.5×103W的水泵抽水，泵的效率為90％，管徑為0.3m，全管路的水頭損失為1m，吸水管水頭損失為0.2m，試求抽水量、管內流速及泵前真空表的讀數(shù)。27m2m27m2m真空表題4－10圖得H=30m又由 得列最低自由液面和真空表所在斷面的伯努利方程，則得故真空表的度數(shù)為26.62kPa?！?－11】圖示一管路系統(tǒng)，欲維持其出口流速為20m/s，問水泵的功率為多少？設全管路的水頭損失為2m，泵的效率為80％。若壓水管路的水頭損失為1.7m，則壓力表上的讀數(shù)為若干？19m1m19m1m壓力表D1=2cmD1=1cm題4－11圖其中v1＝20m/s得H=42.4m又由得列壓力表所在斷面和出口斷面的伯努利方程，則其中v2A2＝v1A1得【4－12】圖示離心泵以20m3/h的流量將相對密度為0.8的油品從地下罐送到山上洞庫油罐。地下油罐油面壓力為2×104Pa，洞庫油罐油面壓力為3×104Pa。設泵的效率為0.8，電動機效率為0.9，兩罐液面差為40m，全管路水頭損失設為5m。求泵及電動機的額定功率（即輸入功率）應為若干？40m40m題4－12圖【解】列兩油罐液面的伯努利方程，則得又由 得 、【4－13】輸油管線上水平90°轉變處，設固定支座。所輸油品δ=0.8，管徑d=300mm，通過流量Q=100l/s，斷面1處壓力為2.23×105Pa。斷面2處壓力為2.11×105Pa。求支座受壓力的大小和方向？yθyθRF1122題4－13圖xRxRy 列x方向動量方程其中得 列y方向動量方程其中得y60°pAABpB題4－14圖oxRRyRxF【4－14】水流經(jīng)過60°漸細彎頭AB，已知y60°pAABpB題4－14圖oxRRyRxF【解】選取A和B斷面及管壁圍成的空間為控制體，建立如圖所示坐標系。 列x方向動量方程其中pA可由列A斷面和B斷面的伯努利方程得、、得列y方向動量方程得，則【4－15】消防隊員利用消火唧筒熄滅火焰，消火唧筒出口直徑d=1cm，入口直徑D=5cm。從消火唧筒設出的流速v=20m/s。求消防隊員手握住消火唧筒所需要的力（設唧筒水頭損失為1m）？題4－15圖D題4－15圖DFdyxoR2211列x方向的動量方程其中p1可由列1－1和2－2斷面的伯努利方程求得又由、得 【4－16】嵌入支座的一段輸水管，如圖所示，其直徑由D1=0.15m變化為D2=0.1m。當支座前端管內壓力p=4×105Pa，流量Q=0.018m3/s，求該管段中支座所受的軸向力？MMv1v2D2D1題4－16圖yx1122R【解】取1－1、2－2斷面及管壁圍成的空間為控制體，建立如圖所示坐標系。列x方向即軸向動量方程其中p1可由1－1和2－2斷面的伯努利方程求得又由、、、得 αF題4－17圖xαF題4－17圖xyo【解】建立如圖所示坐標系 （1）列x方向的動量方程其中則（2）若葉片以12m/s的速度后退，其流體相對葉片的速度v=7.8m/s，代入上式得。 第五章量綱分析與相似原理一、學習引導 1．量綱 是指物理量的性質和種類。量綱公式為 2．基本量綱和導出量綱量綱是相互獨立的，不能由其它量綱導出的量綱稱為基本量綱。其它物理量的量綱可由這些基本量綱按照其定義或者物理定律推導出來，稱為導出量綱。 3．無量綱量 若某物理量的量綱表示為[x]=[L0T0M0]=[1]，則稱x為無量綱量，也稱純數(shù)。 4．量綱和諧原理一個正確、完整地反映客觀規(guī)律的物理方程中，各項的量綱是一致的，這就是量綱和諧原理，或稱量綱一致性原理。5．相似準數(shù)與相似準則在兩個動力相似的流動中的無量綱數(shù)稱為相似準數(shù)，例如雷諾數(shù)。作為判斷流動是否動力相似的條件稱為相似準則。二、難點分析 1．無量綱數(shù)的特點（1）無量綱數(shù)沒有單位，它的數(shù)值與所選用的單位無關。（2）在兩個相似的流動之間，同名的無量綱數(shù)相等。如Re，常用無量綱數(shù)作為流動是否實現(xiàn)粘性的相似判據(jù)。（3）在對數(shù)、指數(shù)、三角函數(shù)等超越函數(shù)運算中，都必須是對無量綱來說的，而對有量綱的某物理量取對數(shù)是無意義的。 2．量綱分析方法的應用 （1）瑞利法 （2）π定理瑞利法對涉及物理量的個數(shù)少于5個的物理現(xiàn)象的是非常方便的，對于涉及五個以上（含5個）變量的物理現(xiàn)象雖然也是適用的，但不如π定理方便。 3．相似原理 （1）幾何相似 指兩個流動對應的線段成比例，對應角度相等，對應的邊界性質（指固體邊界的粗糙度或者自由液面）相同。 （2）運動相似 是指兩個流動對應點處的同名運動學量成比例。（3）動力相似是指兩個流動對應點上的同名動力學量成比例。即4．相似準則 （1）重力相似準則 作用在流體上的合外力中重力起主導作用，此時有其中：稱為弗勞德數(shù)，其物理意義是慣性力和重力的比值。（2）粘性力相似準則 作用在流體上的合外力中粘性力起主導作用，此時有其中：稱為雷諾數(shù)，其物理意義是慣性力與粘性力的比值。 （3）壓力相似準則作用在流體上的合外力中壓力起主導作用，此時有其中：Eu=p/ρv2稱為歐拉數(shù)，其物理意義是壓力與慣性力的比值。5．雷諾模型要求原型和模型的雷諾數(shù)相等，即Rep=Rem。一般來講，設計完全封閉的流場內的流動（如管道、流量計、泵內的流動等）或物體繞流（潛水艇、飛機和建筑物的繞流等）的實驗方案設計，應采用雷諾模型。6．弗勞德模型要求原型和模型的弗勞德數(shù)相等，即Frp=Frm。一般來講，設計與重力波有關（如波浪理論、水面船舶興波阻力理論、氣液兩相流體力學等）的實驗方案設計，應采用弗勞德模型。習題詳解【5－1】試用量綱分析法分析自由落體在重力影響下降落距離s的公式為s＝kgt2，假設s和物體質量m、重力加速度g和時間t有關?！窘狻繎萌鹄ǎ?）分析物理現(xiàn)象，假定 （2）寫出量綱方程或 （3）利用量綱和諧原理確定上式中的指數(shù)解得回代到物理方程中得【5－2】檢查以下各綜合數(shù)是否為無量綱數(shù)：（1）；（2）；（3）；（4）；（5）?！窘狻?（1）展開量綱公式為有量綱量。 （2）展開量綱公式為有量綱量。（3）展開量綱公式為有量綱量。 （4）展開量綱公式為有量綱量。 （5）展開量綱公式為無量綱數(shù)。【5－3】假設泵的輸出功率是液體密度ρ，重力加速度g，流量Q，和揚程H的函數(shù)，試用量綱分析法建立其關系。 【解】利用瑞利法，取比重γ=ρg（1）分析物理現(xiàn)象，假定 （2）寫出量綱方程或 （3）利用量綱和諧原理確定上式中的指數(shù)解得回代到物理方程中得【5－4】假設理想液體通過小孔的流量Q與小孔的直徑d，液體密度ρ以及壓差有關，用量綱分析法建立理想液體的流量表達式。【解】利用瑞利法（1）分析物理現(xiàn)象，假定 （2）寫出量綱方程或 （3）利用量綱和諧原理確定上式中的指數(shù)解得回代到物理方程中得【5－5】有一直徑為D的圓盤，沉沒在密度為ρ的液池中，圓盤正好沉于深度為H的池底，用量綱分析法建立液體作用于圓盤面上的總壓力P的表達式?！窘狻坷忙卸ɡ恚?）分析物理現(xiàn)象 （2）選取H、g、ρ為基本量，它們的量綱公式為，，其量綱指數(shù)的行列式為所以這三個基本物理量的量綱是獨立的，可以作為基本量綱。 （3）寫出5－3＝2個無量綱π項， （4）根據(jù)量綱和諧原理，可確定各π項的指數(shù)，則， （5）無量綱關系式可寫為或 總壓力 【5－6】用一圓管直徑為20cm，輸送υ=4×10-5m2/s的油品，流量為12l/s。若在實驗室內用5cm直徑的圓管作模型試驗，假如采用（1）20℃的水，（2）υ=17×106m2/s的空氣，則模型流量各為多少時才能滿足粘滯力的相似？【解】依題意有Rep＝Rem，或（1）查表可知20℃的水的運動粘度為1.007×10-6m2/s，由此可得 （2）若為空氣，則【5－7】一長為3m的模型船以2m/s的速度在淡水中拖曳時，測得的阻力為50N，試求（1）若原型船長45m，以多大的速度行駛才能與模型船動力相似。（2）當原型船以上面（1）中求得的速度在海中航行時，所需的拖曳力（海水密度為淡水的1.025倍。該流動雷諾數(shù)很大，不需考慮粘滯力相似，僅考慮重力相似。）【解】欲保持重力相似應維持弗勞德數(shù)相等，即或 （1）所以有 （2）由同名力相似可知則有第六章粘性流體動力學基礎一、學習引導1．沿程阻力與沿程水頭損失 流體沿均一直徑的直管段流動時所產(chǎn)生的阻力，稱為沿程阻力?？朔爻套枇σ鸬哪芰繐p失，稱為沿程水頭損失，用hf表示。2．局部阻力與局部水頭損失流體流過局部管件時所產(chǎn)生的阻力，稱為局部阻力?？朔植孔枇λ牡哪芰糠Q為局部水頭損失，用hj表示。3．濕周過流斷面上流體與固體邊壁接觸的周界長度。4．水力半徑將過流斷面面積A與濕周長χ的比值稱為水力半徑，以Rh表示，即 水力半徑愈大，流體流動阻力愈小；水力半徑愈小，流體的流動阻力愈大。5．水力粗糙管當時，即管壁的粗糙凸出部分有一部分或大部分暴露在紊流區(qū)中流體流過凸出部分，將引起漩渦，造成新的能量損失，管壁粗糙度將對紊流流動產(chǎn)生影響。在流體力學中，這種情況下不可再將管壁看做是光滑的，這種管稱為“水力粗糙管”6．水力光滑管當時，即層流底層完全淹沒了管壁的粗糙凸出部分，層流底層以外的紊流區(qū)域完全感受不到管壁粗糙度的影響，流體好像在完全光滑的管子中流動一樣。在流體力學中，可將這種情況下的管壁看做是光滑的，這種管稱為“水力光滑管”。二、難點分析1．影響管路阻力的斷面要素（1）過流斷面面積A，其值越大內部阻力Fi越小，其值越小內部阻力Fi越大；（2）濕周χ，其值越大外部阻力F0越大，其值越小外部阻力F0越小；（3）管壁的粗糙程度，通常用管道內壁上粗糙突起高度的平均值來衡量其大小，稱為絕對粗糙度，用△來表示。絕對粗糙度與管徑的比值稱為相對粗糙度。2．水力半徑圓管的水力半徑為其中：d為圓管直徑。矩形截面渠道的水力半徑為其中：b為渠寬，h為水深。井筒環(huán)形截面的水力半徑為其中：D為外管內徑，d為內桿外徑。3．流體在非圓形管道中流動時流態(tài)的判別（1）先求出水力半徑Rh；（2）根據(jù)水力半徑求當量直徑De＝4Rh（阻力相同的圓管直徑即為該非圓管的當量直徑）；（3）根據(jù)雷諾數(shù)判別其流態(tài)4．N-S方程的應用（1）平行平板間的純剪切流；（2）平行平板間的泊謖葉流；（3）平行平板間的庫特流；（4）圓管層流速度分布、流量、最大流速、平均流速和切應力。5．圓管層流沿程水頭損失式中為圓管層流的沿程阻力系數(shù)或水力摩阻系數(shù)。6．圓管紊流的沿程水頭損失（即確定沿程阻力系數(shù)）（1）尼古拉茲實驗曲線的應用；（2）經(jīng)驗公式；（3）莫迪圖的應用――適用于工業(yè)管道；7．局部阻力系數(shù)（1）突然擴大或 （2）突縮管（3）管道銳緣進出口及習題詳解【6－1】用直徑為100mm的管路輸送相對密度為0.85的柴油，在溫度20℃時，其運動粘度為6.7×10-6m2/s，欲保持層流，問平均流速不能超過多少？最大輸送量為多少？【解】預保持層流，Re≤2000即則【6－2】用管路輸送相對密度為0.9，粘度為0.045Pa·s的原油，維持平均速度不超過1m/s，若保持在層流的狀態(tài)下輸送，則管徑最大不能超過多少？【解】預保持層流，Re≤2000即其中則 【6－3】相對密度為0.88的柴油，沿內徑100mm的管路輸送，流量為1.66l/s。求臨界狀態(tài)時柴油應有的粘度為若干？【解】根據(jù)臨界狀態(tài)時即 得 【6－4】用直徑D=100mm管道，輸送流量為10l/s的水，如水溫為5℃。試確定管內水的流態(tài)。如果該管輸送同樣質量流量的石油，已知石油的相對密度ρ=850kg/m3，運動粘滯系數(shù)為1.14×10-4m2/s，試確定石油的流態(tài)。【解】查表（P9）得水在溫度為5℃時的運動粘度為1.519×10-6m2/s。根據(jù)已知條件可知故為紊流。 因該管輸送同樣質量流量的石油，其體積流量為則故為層流?！?－5】沿直徑為200mm的管道輸送潤滑油，流量9000kg/h，潤滑油的密度ρ=900kg/m3，運動粘度系數(shù)冬季為1.1×10-4m2/s，夏季為3.55×10-5m2/s，試判斷冬夏兩季潤滑油在管路中的流動狀態(tài)?！窘狻坑衫字Z數(shù)可知冬季為層流。夏季為層流。【6－6】管徑400mm，測得層流狀態(tài)下管軸心處最大速度為4m/s，求斷面平均流速？此平均流速相當于半徑為若干處的實際流速？【解】由圓管層流速度分布公式平均流速為最大流速的一半，可知平均流速同時可得令可得【6－7】運動粘度為4×10-5m2/s的流體的直徑d＝1cm的管徑以v=4m/s的速度流動，求每米管長上的沿程損失。 【解】由雷諾數(shù)流動狀態(tài)為層流，則【6－8】水管直徑d＝250mm長度l＝300m，絕對粗糙度△=0.25mm。設已知流量Q=95l/s，運動粘度為1×10-6m2/s，求沿程損失?！窘狻坷字Z數(shù)相對粗糙度 查莫迪圖（P120）得【6－9】相對密度0.8的石油以流量50l/s沿直徑為150mm，絕對粗糙度△=0.25mm。的管線流動，石油的運動粘度為1×10-6m2/s，試求每km管線上的壓降（設地形平坦，不計高差）。若管線全程長10km，終點比起點高20cm，終點壓強為98000Pa，則起點應具備的壓頭為若干？【解】（1）雷諾數(shù)相對粗糙度 查莫迪圖（P120）得又由得 （2）列起點和終點的伯努利方程得題6－10圖h【6－10】如圖所示，某設備需潤滑油的流量為Q=0.4cm3/s，油從高位郵箱經(jīng)d＝6mm，l=5m管道供給。設輸油管道終端為大氣壓，油的運動粘度為1.5×10-4m2/s，求沿程損失是多少？油箱液面高h題6－10圖h【解】雷諾數(shù)流動狀態(tài)為層流，則列輸油管道終端和自由液面的伯努利方程得 【6－11】為了測量沿程阻力系數(shù)，在直徑0.305m、長200km的輸油管道上進行現(xiàn)場實驗。輸送的油品為相對密度0.82的煤油。每晝夜輸送量為5500t。管道終點的標高為27m,起點的標高為152m。起點壓降保持在4.9MPa，終點壓強為0.2MPa。油的運動粘滯系數(shù)為2.5×10-6m2/s。試根據(jù)實驗結果計算沿程阻力系數(shù)λ值。并將實驗結果與按經(jīng)驗公式所計算的結果進行對比。（設絕對粗糙度△=0.15mm）?！窘狻浚?）根據(jù)實驗結果計算沿程阻力系數(shù)列起點和終點的伯努利方程式，則又 其中，則得 （2）按經(jīng)驗公式計算（P120） 雷諾數(shù)因所以其流動狀態(tài)為水力光滑，則沿程阻力系數(shù)（查表6-2）為【6－12】相對密度為1.2、粘度為1.73mPa·s的鹽水，以6.95l/s的流量流過內徑為0.08m的鐵管，已知其沿程阻力系數(shù)λ=0.042。管路中有一90°彎頭，其局部阻力系數(shù)ζ=0.13。試確定此彎頭的局部水頭損失及相當長度?！窘狻浚?）由局部水頭公式（2）相當長度令，即，則可得【6－13】圖示的給水管路。已知L1=25m，L2=10m，D1=0.15m，D2=0.125m，，λ1=0.037，λ2=0.039，閘門開啟1/4，其阻力系數(shù)ζ=17，流量為15l/s。試求水池中的水頭H。題6－13圖H題6－13圖HL1L2其中故 【6－14】圖示兩水箱由一根鋼管連通，管長100m，管徑0.1m。管路上有全開閘閥一個，R/D＝4.0的90°彎頭兩個。水溫10℃。當液面穩(wěn)定時，流量為6.5l/s，求此時液面差H為若干？設△=0.15mm。題6－14圖H題6－14圖H由雷諾數(shù)其中10℃時水相對粗糙度查莫迪圖得故【6－15】如圖所示有一定位壓力水箱，其中封閉水箱液面上的表壓強p=0.118MPa，水由其中流出，并沿著由三個不同直徑的管路所組成的管路流到開口容器中。H1＝1m，H2＝3m，管路截面積A1＝1.5A3，A2＝2A3，A3＝0.002m2。試確定水的流量Q。【解】設第三段管路的速度為v3，由連續(xù)性方程可知v2=0.5v3，v1=0.67v3題6－15題6－15圖H2H1pA2A1A3列兩液面的伯努利方程，因管路較短，僅考慮局部水頭，則解得【6－16】圖示一管路全長l＝30m，管壁粗糙度△=0.5mm，管徑d＝20cm，水流斷面平均流速v=0.1m/s，水溫為10℃，求沿程水頭損失。若管路上裝有兩個節(jié)門（開度均為1/2），一個彎頭（90°折管）進口為流線型，求局部水頭損失。若流速v=4m/s，l=300m，其它條件均不變時，求沿程及局部水頭損失。 【解】(1)10℃時水的，則題6－16圖題6－16圖因故 (2) 查莫迪圖得第七章壓力管路孔口和管嘴出流一、學習引導1．壓力管路液體充滿整個過流斷面，在一定的壓差作用下流動的管路，稱為壓力管路，也稱有壓管路。2．長管局部水頭損失和流速水頭在能量方程中所占的比重較小，以致在計算中可以忽略不計的壓力管路。3．短管局部水頭損失和流速水頭在能量方程中所占的比重較大，以致在計算中不能忽略的壓力管路。4．水擊現(xiàn)象由于某種原因引起管內液體流速突然變化時，例如迅速開關閥門，突然停泵等，都會引起管內壓力突然變化，這種現(xiàn)象叫做水擊現(xiàn)象。5．收縮系數(shù)收縮斷面的面積Ac與孔口的斷面面積A的比值6．流速系數(shù)流速系數(shù)是實際流速和理想流速之比，即φ=v實/v理7．流量系數(shù)流量系數(shù)是實際流量與理想流量之比，即8．管嘴在孔口上接一段長度L=(3～4)D（D為孔口直徑）的短管，稱為管嘴。二、難點分析1．長管的沿程水頭損失2．串、并聯(lián)管路的特點（1）串聯(lián)管路①各節(jié)點處，流進和流出的流量平衡。②全段的總水頭損失為各段水頭損失的總和，即（2）并聯(lián)管路①各并聯(lián)管內流量的總和等于自A點流入各管的總流量，即②各并聯(lián)管內的水頭損失相等，即3．孔口出流的水力計算4．淹沒出流的水力計算5．管嘴出流的水力計算6．圓柱形外管嘴的正常工作，必須滿足兩個條件（1）最大真空度不能超過7米，即H=7/0.74=9.5m；（2）L=(3～4)D。習題詳解題7－1圖3m17mζ1ζ2ζ3ζ5ζ4l1d1l2d2H【7－1】如圖所示為水泵抽水系統(tǒng)，已知l1=20m，l2=268m，d1=0.25m，d2=0.2m，ζ1=3，ζ2題7－1圖3m