單相短路電流計(jì)算

-.z替代定理在任意具有唯一解的電路中，*支路的電流為ik，電壓為uk，則該支路可以用獨(dú)立電壓源uk，或者獨(dú)立電流源ik來(lái)等效替代，如以下圖所示。替代后的電路和原電路具有一樣的解。圖1.1疊加定理由全部獨(dú)立電源在線(xiàn)性電阻電路中產(chǎn)生的任一電壓或電流，等于每一個(gè)獨(dú)立電源單獨(dú)作用所產(chǎn)生的相應(yīng)電壓或電流的代數(shù)和。注意點(diǎn)：〔1〕只適用于線(xiàn)性電路；〔2〕一個(gè)電源作用，其余電源為零，如電壓源為零即電壓為零——>短路，電流源為零即電流為零——>開(kāi)路；〔3〕各回路電壓和電流可以疊加，但功率不能疊加。3、三相系統(tǒng)及相量圖的應(yīng)用3.1交流變量正常的電力系統(tǒng)為三相系統(tǒng)，每相的電壓和電流分量均隨著時(shí)間作正弦變化，三相間相互角偏差為120°，比方以A相為基準(zhǔn)，A相超前B，B相超前C各120°，就構(gòu)成正序網(wǎng)絡(luò)，如下式所示：以A相為例，因?yàn)槿呛瘮?shù)sin是以360°〔或2π〕為周期變化，所以隨著時(shí)間t的流逝，當(dāng)值每增長(zhǎng)360°〔或2π〕時(shí)，電壓ua就經(jīng)過(guò)了一個(gè)周期的循環(huán)，如以下圖所示：圖3.1如上圖，t代表時(shí)間，代表t=0時(shí)刻的角度〔例如上圖中ua當(dāng)t=0時(shí)位于原點(diǎn)，即代表〕，表示角速度即每秒變化多少度。例如電網(wǎng)的頻率為50Hz，每秒變化50個(gè)周期，即變化50*360°或者50*2π。此處360°和2π僅是單位制的不同，分別為角度制和弧度制，都是代表一個(gè)圓周；值得注意的是用360°來(lái)分析問(wèn)題更加形象，而2π為國(guó)際單位制中的標(biāo)準(zhǔn)單位，計(jì)算時(shí)更通用。3.2向量的應(yīng)用用三角函數(shù)分析問(wèn)題涉及較為繁瑣的三角函數(shù)計(jì)算，圖3.1的正弦波形圖可表示出不同周期分量的峰值和相差角度，但使用圍有限。為此，利用交流分量隨時(shí)間做周期變化，且變化和圓周關(guān)系密切的特點(diǎn)，引入向量如下，方便交流分量的加減乘除計(jì)算：圖3.2上圖中黃色箭頭表示A相電壓ua，用長(zhǎng)度表示電壓峰值，與實(shí)軸的夾角代表t=0時(shí)刻的角度〔設(shè)t=0時(shí)刻角度為〕，Ua隨著時(shí)間變化以角速度繞0點(diǎn)做圓周運(yùn)動(dòng)。任一時(shí)刻t=t1時(shí)，Ua在虛軸上的投影就是Ua的瞬時(shí)值。正常的電力系統(tǒng)為三相正序系統(tǒng)，眾所周知A相超期B相120°，B相超期C相120°，所以在3.2圖中逆著旋轉(zhuǎn)方向120°和240°分別畫(huà)出B、C相電壓的向量。雖然圖3.2僅能t=0時(shí)刻各向量的值，但考慮到在頻率一致的系統(tǒng)中各電壓、電流的分列轉(zhuǎn)速是一樣的，各向量的相對(duì)角度位置是固定不變的，所以在t=0的時(shí)刻圖中對(duì)各向量進(jìn)展計(jì)算結(jié)果也是以速度轉(zhuǎn)動(dòng)。同時(shí)，多數(shù)工程計(jì)算僅要求計(jì)算各電壓電流分量的峰值、有效值或各電氣量間的相對(duì)關(guān)系，因此用t=0時(shí)刻的向量圖進(jìn)展分析具有普遍意義。3.3向量加減圖3.3如上圖，向量相加遵循平行四邊形法則，向量相減遵循三角形法則〔相減后向量指向被減數(shù)〕。4、對(duì)稱(chēng)分量法4.1對(duì)稱(chēng)分量法的概念任意不對(duì)稱(chēng)的三個(gè)相量可以分解為三組相序不同的對(duì)稱(chēng)分量疊加而成。如圖4.1，正負(fù)零序分量分別用紅、藍(lán)、綠三個(gè)顏色表示。零序分量中ABC三相相位完全一樣，負(fù)序分量ABC三相的相互位置關(guān)系剛好與正序相反A滯后B，B滯后C均為120°。通過(guò)數(shù)學(xué)的方式可以證明：任意一個(gè)不規(guī)則三相的分量〔以下圖中粉色局部〕肯定可以分解為三個(gè)規(guī)則的正、負(fù)、零三個(gè)分量疊加而成。證明過(guò)程有興趣可以看相關(guān)教材，這里關(guān)鍵是記住這個(gè)結(jié)果：圖4.14.2對(duì)稱(chēng)分量法的應(yīng)用下面就以簡(jiǎn)單的系統(tǒng)接線(xiàn)進(jìn)展分析，如圖4.2為有發(fā)電機(jī)〔即電源〕、變壓器和線(xiàn)路組成的回路，其中A相線(xiàn)路發(fā)生單相接地故障，我們可以等效為A相通過(guò)阻值為零的電阻接地，B、C相通過(guò)阻值為∞的電阻接地。單相短路和三相短路不同，由于其不對(duì)稱(chēng)，不能同計(jì)算三相對(duì)稱(chēng)短路電流一樣簡(jiǎn)單地取一相分析即可代表三相。對(duì)此，我們需利用前面講到的替代定理、對(duì)稱(chēng)分量法和疊加定理將復(fù)雜的不對(duì)稱(chēng)電路等效成簡(jiǎn)單的對(duì)稱(chēng)電路：圖4.2根據(jù)替代定理，三個(gè)電阻可以用三個(gè)電壓源來(lái)替代，當(dāng)然三個(gè)電壓源均為未知數(shù)，如圖4.3：圖4.3圖4.3的回路除電壓源Uda、Udb和Udc外均為對(duì)稱(chēng)的，假設(shè)用對(duì)稱(chēng)分量法將不對(duì)稱(chēng)的分量分解成三個(gè)對(duì)稱(chēng)的分量，如圖4.4：圖4.4如圖4.4表示的電氣回路，總共含12個(gè)電壓源，Ufa〔bc〕和Uda〔bc〕1為正序電源，Uda〔bc〕2為負(fù)序電源，Uda〔bc〕0為零序電源。對(duì)此逆向使用疊加定理，將回路分解成三個(gè)回路，如圖4.5、4.6和4.7：圖4.5正序回路圖4.6負(fù)序回路圖4.7零序回路經(jīng)分解，一個(gè)不對(duì)稱(chēng)的回路分解成三個(gè)對(duì)稱(chēng)的回路，這樣對(duì)三個(gè)對(duì)稱(chēng)的回路即可從單相角度出發(fā)考慮，簡(jiǎn)化問(wèn)題。例如，按圖4.2，該初設(shè)回路是A相發(fā)生短路，這樣分別計(jì)算出三個(gè)分解回路中Ida1、Ida2和Ida0，將三個(gè)相量相加即可求成A相對(duì)地短路時(shí)的入地電流。值得重復(fù)強(qiáng)調(diào)的是，疊加定理中，*一分解支路中不表達(dá)的電壓源以短路處理，例如發(fā)電機(jī)的等效電壓源為正序，在零負(fù)序回路中不表達(dá)，以短路處理。對(duì)4.5~4.7的回路簡(jiǎn)化為單相回路〔以A相為例〕如圖4.8：圖4.8三個(gè)分解回路單相化分析進(jìn)一步簡(jiǎn)化如下：圖4.9零、負(fù)序回路將阻抗相加以簡(jiǎn)化回路，得出零序阻抗*0和負(fù)序阻抗*2，這既是我們常說(shuō)的系統(tǒng)零序阻抗和系統(tǒng)負(fù)序阻抗，可見(jiàn)系統(tǒng)零〔負(fù)〕序阻抗和短路點(diǎn)位于何處關(guān)系密切。正序回路的簡(jiǎn)化則利用戴維南定理，將短路點(diǎn)左側(cè)局部等效成一個(gè)電壓源和一個(gè)電阻，只不過(guò)這個(gè)正序回路比擬簡(jiǎn)單，無(wú)其它分支，等效電源源利用原發(fā)電機(jī)電壓即可，正序阻抗*1采用各阻抗相加。4.3針對(duì)單相接地短路進(jìn)展分析從圖4.9中看，未知量為Uda1、Uda2、Uda0、Ida1、Ida2和Ida0，算上三相共18個(gè)。量為:各阻抗值*1、*2、*0，電壓UD(0)，Uda1、Udb1、Udc1的相互關(guān)系，即A超前B，B超前C均為120°Uda2、Udb2、Udc2的相互關(guān)系，即A滯后B，B滯后C均為120°Uda0、Udb0、Udc0的相互關(guān)系，即三者完全相等因?yàn)锳相短路，所以Uda1+Uda2+Uda0=0由以上條件列出幾個(gè)方程求解，求解過(guò)程有興趣可自行看教程學(xué)著推導(dǎo)，不難計(jì)算。工程中關(guān)鍵是記住以下結(jié)果,非常重要：〔指的都是相量〕結(jié)合圖4.9的三個(gè)回路，不難推導(dǎo)出Uda1、Uda2、Uda0三個(gè)值。這樣可分別通過(guò)圖4.8求出整個(gè)電網(wǎng)任何一點(diǎn)的電壓或電流值的三序分量，然后相加即可得知該電網(wǎng)在單相接地短路時(shí)刻任一點(diǎn)的實(shí)際電壓或?qū)嶋H電流。至于兩相短路、*些相斷線(xiàn)運(yùn)行等情況請(qǐng)自行查詢(xún)教材，能看懂推導(dǎo)過(guò)程最好，最重要是知道幾個(gè)重要結(jié)果，知道如何運(yùn)用。5、設(shè)備、導(dǎo)體在各序網(wǎng)下的阻抗值圖4.4的簡(jiǎn)化電網(wǎng)接線(xiàn)圖所含的設(shè)備有發(fā)電機(jī)、變壓器和架空線(xiàn)路〔或電纜〕，在正序回路下它們的阻抗值計(jì)算方法同計(jì)算三相短路電流中的方法。發(fā)電機(jī)在正負(fù)零序下的阻抗值均不一樣，計(jì)算比擬復(fù)雜，一般考慮有廠(chǎng)家提供。架空線(xiàn)〔或電纜〕的負(fù)序阻抗同正序阻抗，零序阻抗和正序阻抗差異較大，將在過(guò)電壓與絕緣配合階段詳述。且線(xiàn)路的阻抗值較小，對(duì)網(wǎng)絡(luò)分析影響不大，有興趣可先查詢(xún)工具書(shū)。變壓器的正序阻抗和負(fù)序阻抗一樣，其零序阻抗的計(jì)算是不對(duì)稱(chēng)回路分析的重點(diǎn)，本局部針對(duì)其詳細(xì)論述。5.1安培環(huán)路定律電流產(chǎn)生磁場(chǎng)，如圖5.1，i為無(wú)限長(zhǎng)導(dǎo)體中流過(guò)的電流，B為磁感應(yīng)強(qiáng)度，也叫磁通密度，磁感應(yīng)強(qiáng)度與電流關(guān)系式為〔按右手螺旋方向〕，μ為磁導(dǎo)率。磁場(chǎng)強(qiáng)度乘以圓周路徑等于圓周中穿過(guò)的電流值。〔此處與傳統(tǒng)電磁場(chǎng)中不同，避開(kāi)了磁場(chǎng)強(qiáng)度H不談，簡(jiǎn)化以方便理解，有興趣可查詢(xún)電磁場(chǎng)〕圖5.1對(duì)于一個(gè)空芯的繞組，其過(guò)電流產(chǎn)生的磁通如圖5.2所示，按右手螺旋方向往空間發(fā)散。圖5.25.2變壓器磁路分析如圖5.3為一臺(tái)單相變壓器的簡(jiǎn)圖，高壓繞組匝數(shù)為N1，接至交流電壓源u，低壓繞組匝數(shù)為N2，斷開(kāi)運(yùn)行。通過(guò)高壓繞組的電流為i，上下壓繞組均纏繞在鐵芯上。容易看出，圖5.3是在圖5.2的根底上增加一個(gè)穿過(guò)繞組的環(huán)形鐵芯，在鐵芯的另一側(cè)繞一個(gè)開(kāi)斷的線(xiàn)圈。圖5.2單相變壓器簡(jiǎn)圖對(duì)于加了鐵芯之后的磁場(chǎng)分布，可分析如下：電流i是產(chǎn)生磁場(chǎng)的源頭，可以理解為磁壓，磁場(chǎng)感應(yīng)B〔又叫磁通密度〕可以理解為磁壓i在空間中任一點(diǎn)引起的磁流密度。在此我們可發(fā)現(xiàn)磁場(chǎng)和電場(chǎng)有高度的相似性，圖5.2中可理解為磁場(chǎng)以空氣為媒介，磁流在空氣中發(fā)散；圖5.3參加鐵芯后，由于鐵芯的磁導(dǎo)率μ遠(yuǎn)高于空氣〔或者理解為磁阻小得多〕，類(lèi)似于電場(chǎng)里的短路一般，磁流根本都集中到了鐵芯中，環(huán)形鐵芯形成了一個(gè)磁流回路，設(shè)鐵芯的截面不變，均為A，那任一點(diǎn)的磁流密度根本不變，即鐵芯中任一點(diǎn)的B值都相等。假設(shè)鐵芯周長(zhǎng)為D，因?yàn)锽值在鐵芯中保持不變，可將復(fù)雜的積分式子簡(jiǎn)化為。這里值得注意的是因?yàn)楦邏豪@組匝數(shù)為N1，相當(dāng)于有N1個(gè)電流i穿過(guò)，因此磁壓用N1*i表示。然后進(jìn)展如下推導(dǎo)：磁通密度〔磁流密度或磁感應(yīng)強(qiáng)度〕將磁通密度乘以截面積就得到磁通〔類(lèi)似于電流密度乘面積得到電流〕，即磁通根據(jù)物理學(xué)上的楞次定律，變化的磁場(chǎng)可以感應(yīng)出電場(chǎng)，所以鐵芯中的磁通在每一匝繞組中產(chǎn)生的電壓為，在高壓繞組中產(chǎn)生的電壓總數(shù)為，其中積分里只有電流i為交流變量，其它均為常數(shù)，因此。在一個(gè)穩(wěn)態(tài)電路中，高壓繞組上感應(yīng)的電壓u1應(yīng)該等于電源電壓u，同時(shí)引入大家很熟悉的公式，很容易發(fā)現(xiàn)電感，可見(jiàn)電感L和匝數(shù)平方、磁路的磁導(dǎo)率μ、磁路截面成正比，和磁路長(zhǎng)度D成反比。再看低壓繞組N2，因?yàn)橥ㄟ^(guò)上下壓繞組的磁通一樣，因此磁通在低壓繞組每匝上產(chǎn)生的電壓也是，因此低壓繞組上產(chǎn)生的總電壓，不難看出u1：u2=N1：N2，即電壓比等于匝數(shù)比。5.3變壓器負(fù)載分析上面變壓器低壓側(cè)斷開(kāi)，現(xiàn)考慮低壓側(cè)接入一個(gè)阻抗Z，由于低壓側(cè)有感應(yīng)電壓u2，低壓側(cè)通過(guò)電流i2，根據(jù)楞次定律，i2產(chǎn)生的電流將削弱原低壓側(cè)斷開(kāi)狀態(tài)下鐵芯中的磁通密度B，接著鐵芯中磁通在高壓側(cè)的感應(yīng)電壓u1將降低，使u1小于電源電壓u，使高壓側(cè)電流i增大，彌補(bǔ)低壓側(cè)電流i2引起的磁通密度降低。圖5.3單相變壓器負(fù)載簡(jiǎn)圖由此得到一個(gè)結(jié)論：變壓器負(fù)載情況下，高壓側(cè)電流i可以分成兩個(gè)局部，一局部用于產(chǎn)生鐵芯中的磁通密度，使鐵芯兩側(cè)的線(xiàn)圈產(chǎn)生感應(yīng)電壓，用i0表示，由于這局部電流用于維持磁場(chǎng)，故稱(chēng)為勵(lì)磁電流，同時(shí)這電流等于空載下的高壓側(cè)電流，所以這個(gè)也稱(chēng)為空載電流；另一局部用于抵消低壓側(cè)電流i2產(chǎn)生的反向磁通密度，用i1表示。i=i0+i1低壓側(cè)的電流i2由投入到負(fù)荷Z決定，i2=u2/Z，從上文中的式子可以看出電流和其所產(chǎn)生的磁通密度的關(guān)系，i1產(chǎn)生的磁通密度B和i2產(chǎn)生的互相抵消，根據(jù)式子可以看出。從式子，變壓器高壓側(cè)繞組N1值大，硅鋼片磁導(dǎo)率μ極大，所以正常帶負(fù)荷的情況下變壓器中i0的值遠(yuǎn)小于i1，因此在帶負(fù)載時(shí)i0值可忽略不計(jì)，讓i=i1，這樣就得到我們常說(shuō)的變壓器兩側(cè)的電流比和匝數(shù)成反比。等效回路和漏抗的介紹。。。5.4三相變壓器上節(jié)介紹了單相變壓器在負(fù)載和空載下的電路分析，在電網(wǎng)中常見(jiàn)的三相變壓器中，電路將根據(jù)變壓器三相繞組間的連接方式分為多種形式。三相變繞組接線(xiàn)方式常見(jiàn)的可分為Y，Yn和Δ。對(duì)正序回路而言，無(wú)論什么接線(xiàn)都可以三相看出獨(dú)立的3個(gè)單相來(lái)分析，對(duì)這方面不再贅言；變壓器屬靜止設(shè)備，負(fù)序和正序回路根本一致，也可以看出3個(gè)獨(dú)立單相。因此本節(jié)主要針對(duì)零序回路進(jìn)展分析。5.4.1零序回路中高壓側(cè)為Y和Δ接線(xiàn)圖5.4中可以看出，無(wú)論是Y還是Δ接線(xiàn)，接在一個(gè)零序的三相電壓上，由于三相電壓完全一樣，電流無(wú)回路，相當(dāng)于高壓側(cè)斷路，零序回路開(kāi)斷。圖5.45.4.2零序回路高壓側(cè)為Yn接線(xiàn)，低壓側(cè)為Y接線(xiàn)如圖5.5，高壓側(cè)中性點(diǎn)接地，勵(lì)磁電流i0可以流過(guò)，但低壓側(cè)沒(méi)有形成回路，無(wú)法流過(guò)電流i2。圖5.5對(duì)于三相獨(dú)立的鐵芯，由于勵(lì)磁阻抗很大，導(dǎo)致勵(lì)磁電流i0很小可以忽略，相當(dāng)于斷路。對(duì)于三相四柱〔或五柱〕式鐵芯，磁場(chǎng)在鐵芯中仍然有通路，磁通根本被控制在鐵芯中，勵(lì)磁阻抗大，i0同樣很小可忽略，仍然相當(dāng)于斷路。對(duì)于三相三柱式鐵芯，零序下三相電流產(chǎn)生的磁通方向一致，在三