工程流體力學(xué)總結(jié)

附件仁ace與GBT190M?2008標(biāo)準(zhǔn)主要差異性分析流體力學(xué)研究流體平衡和運動的力學(xué)規(guī)律、流體與固體間的相互作用。第1章緒論流體—靜力平衡時，不能承受剪切力的物質(zhì)（液體、氣體）流體的主要物理性質(zhì)：易流動性；抗壓不抗拉；邊界影響，流體特性影響；表面力：乂稱面積力，是毗鄰流體或其它物體，作用在隔離體表面上的直接施加的接觸力。它的大小與作用面積成比例。（剪力、拉力、壓力）質(zhì)量力：是指作用于隔離體內(nèi)每一流體質(zhì)點上的力，它的大小與質(zhì)量成正比。（重力、慣性力）流體的平衡或機(jī)械運動取決于：流體本身的物理性質(zhì)（內(nèi)因）作用在流體上的力（外因）理想流體——假想的沒有粘性的流體。|i=0,t=0實際流體一事實上具有粘性的流體。（流體質(zhì)點）乩宏觀尺寸足夠??；b.微觀尺寸足夠大；c.具有一定的宏觀物理量；d.形狀可以任意分割；牛頓通過著名的平板實驗，說明了流體的粘滯性，提出了牛頓內(nèi)摩擦定律。t=P（du/dy）T只與流體的性質(zhì)有關(guān)，與接觸面上的壓力無關(guān)。動力粘度屮反映流體粘滯性大小的系數(shù)，單位：N-s/m'運動粘度V：V=ll/p第2章流體靜力學(xué)流體靜壓強(qiáng)一一作用在流體內(nèi)部單位面積上的力【方向性】總是沿著作用面的內(nèi)法線方向，即垂直于作用面，并指向作用面?！敬笮⌒浴颗c其作用面的方位無關(guān)，只能山該點的坐標(biāo)位置決定，即同一點上各方向的靜圧強(qiáng)大小均相等。流體平衡微分方程Id#d/rd24H計算入的經(jīng)驗或半經(jīng)驗公式"=二7=〒=卸尺（1）層流區(qū)：該區(qū)間入與乙一X. /rd24H計算入的經(jīng)驗或半經(jīng)驗公式"=二7=〒=卸尺（1）層流區(qū)：該區(qū)間入與乙一X. 7沿程損失瓦與速度V的一次方成正比。沿程阻力系數(shù) d=—=4RcX水力光滑管區(qū)：該區(qū)中入仍與Re有關(guān)，與D/r無關(guān)，當(dāng)f./v2z/v2/IO2iO2i4000〈Re<io3H停"麗亜習(xí)聲二麗105<Ra<m6HsF._ 02f.…久c2RA2=K水力光滑口嚴(yán)Q二闊爾布魯克(2)(3)阿.c；蔡西系數(shù).,fJ*I? LK；流量模品K=cA/R水力粗糙管區(qū)：該區(qū)中X與Re無關(guān)，沿程阻力損失h與速度v的2次方成正比，故該區(qū)也稱（4）阻力平方區(qū)。尼古拉茨半經(jīng)驗公式:;=64弗林松公式:非圓形截面均勻紊流的阻力計算（1）利用原有公式：只需將原公式中圓管直徑用當(dāng)量直徑*=-2lfi丄+二L視J（3?7dRevl?充滿流體的圓管：充滿流體的非圓形管道:（2）用蔡西公式計算沿程阻力損失：令 得：2=0.11二（蔡西公式）\0.25丿流量Q2=0.11二（蔡西公式）\0.25丿圓管突然擴(kuò)大處的局部阻力損失令 則 （包爾達(dá)一卡爾那公式）令 則局部阻力損失計算的一般公式能量損失的疊加原則簡單管路：管徑沿程不變、且無分支的管道。一個簡單管路系統(tǒng)，在恒定流條件下自山出流。管路特性（水頭H與流量Q間的關(guān)系）長管一一長管一一以：兩者在計算1（對于長管，I訃算結(jié)果乂沒有多大影響。；水頭聲 印流速水頭在總水頭損失中所占比重?。ā?%）,這。h=咅上匸損失牙丿一2百討員失不能略去）后，計算工作大大簡化。同時，對h-=空短管——局部水頭損失及流速水頭，在左？八二.2?占有相當(dāng)比例05%）,兩者在計算時均不能忽略。（如：水泵吸水管、虹吸管、混凝土壩內(nèi)的壓力泄水管）當(dāng)管路存： m, 2m2底閥等。即使管路很長，局部損失也不能略去h=yh.^yh,= V“一'乙'盤乞站幺力2g串聯(lián)管路:H里驅(qū)矢匸々日守,沁企K仙兀守J仃呂取I