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文檔簡介

第五章粘性流體的一維流動(dòng)實(shí)際流體都是有精性的。dv,dv=1≠0→r≠0d切向應(yīng)力做功會(huì)消耗機(jī)械能,產(chǎn)生管流的能量損失。管流的能量損失除少數(shù)問題可以用理論方法計(jì)算外,多數(shù)情況需要靠實(shí)驗(yàn)研究來確定。第一節(jié)粘性流體總流的伯努利方程預(yù)備知識(shí):總流-由無限多的微元流束組成的流動(dòng)整體緩變流--流線近乎平行直線的流動(dòng)對于緩變流的有效截面,有2+D=C成立pg急變流-流線非平行直線的流動(dòng)。由于能量方程式(3-44式)形式如下:p(++x+)dA-1yg0(-+0+x+)dA=0g288288內(nèi)能+動(dòng)能+勢能(位置勢能+壓強(qiáng)勢能)=常數(shù)8上式化簡勢能項(xiàng):』/gD(z+MA=/圖(z+82qv—過流截面上的體積流量條件1:不可壓縮流體條件2:緩變流截面動(dòng)能項(xiàng):]7-dA=apg28g動(dòng)能修正系數(shù):a=()3dA真實(shí)動(dòng)能平均流速描述的動(dòng)能有效截面上的平均流速,因?yàn)檎鎸?shí)流速很難測出,故引入平均流速概念。流體微團(tuán)間或者流體與固體壁面間摩擦生熱≡>流體的溫度升高≡>內(nèi)能增大=>體現(xiàn)為機(jī)械能損失用h表示單位重量流體在兩截面間的能量損失內(nèi)能項(xiàng):(∫P8U-dAp(u2-u,dqv=h28qA28P8U-dA)=8p84粘性流體單位重量形式的伯努利方程:P1P22+a1=2a+hpg8方程適用條件:1.流動(dòng)為一維定常流動(dòng);2.流體為粘性不可壓縮的重力流體3.方程的兩過流斷面必須是緩變流截面,而不必顧及兩截面間是否有急變流。動(dòng)能修正系數(shù):取決于過流斷面上的流

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