不規(guī)則物體的質(zhì)心計算和展示

不規(guī)則物體的質(zhì)心計算和展示第1頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月§1質(zhì)心水平上拋三角板運動員跳水投擲手榴彈其中為質(zhì)點系的總質(zhì)量若令系統(tǒng)總動量質(zhì)點系的整體運動可以等效為一個假想質(zhì)點C的運動。如何確定這個點的位置？第2頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月質(zhì)心(質(zhì)量中心)：質(zhì)點系質(zhì)量分布的平均位置。直角坐標系中，各分量的表達式點C的位矢是質(zhì)點系各質(zhì)點位矢的質(zhì)量加權(quán)平均。例：任意三角形的每個頂點有一質(zhì)量m，求質(zhì)心。xyo（x1,y1）x2對兩質(zhì)點系統(tǒng)，質(zhì)心位置總滿足關(guān)系式：m1d1

=m2d2··×d1d2Cm1m2o第3頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月對質(zhì)量連續(xù)分布的物體，將其分為n個小質(zhì)元直角坐標系中的分量表達式坐標系的選擇不同，質(zhì)心的坐標也不同；密度均勻，形狀對稱的物體，其質(zhì)心在物體的幾何中心處；質(zhì)心不一定在物體上，例如：圓環(huán)的質(zhì)心在圓環(huán)的軸心上。線分布：面分布：體分布：第4頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月例：已知半圓環(huán)質(zhì)量為Ｍ，半徑為Ｒ求：它的質(zhì)心位置？解：建立坐標系如圖,取dl→dm=ldldl=Rd線密度由對稱性質(zhì)心不在物體上，但相對半圓環(huán)位置固定第5頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月例：求半徑為R的半球形球殼的質(zhì)心半球殼的總質(zhì)量為如圖將球殼細分成無數(shù)多細環(huán)，細環(huán)半徑記為r，設(shè)球殼質(zhì)量面密度為s，則其中任一細環(huán)的質(zhì)量為解：根據(jù)對稱性，細環(huán)的質(zhì)心位于y軸。半球殼質(zhì)心的位置第6頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月例：計算如圖所示的面密度σ為恒量的直角三角形的質(zhì)心的位置。解：取如圖所示的坐標系取微元ds=dxdy，質(zhì)量為dm=σds=σdxdy∴質(zhì)心的x坐標為從圖中看出三角形斜邊的方程為同理∴質(zhì)心的坐標為

第7頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月例：半徑為R的大球內(nèi)有一個半徑為R/2的球形空腔，空腔的下部放置了一個半徑為R/4的小球。已知大球和小球的質(zhì)量密度相同。求：系統(tǒng)的質(zhì)心。解：該系統(tǒng)可看成由質(zhì)量分布均勻(無空腔)的大、中、小三個球體組成，它們各自的質(zhì)心分別處于球心處。中球的質(zhì)量為負。大球：中球：小球：設(shè)小球質(zhì)量為m0，則質(zhì)量和質(zhì)心坐標分別為：系統(tǒng)的總質(zhì)量為三個球體可視為質(zhì)量各自集中在質(zhì)心（球心）處的三個質(zhì)點。第8頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月實例第9頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月重心是重力的作用點，質(zhì)心是系統(tǒng)質(zhì)量分布的中心。當物體遠離地球而不受重力作用時，重心這個概念就失去意義，但質(zhì)心卻依然存在。除非重力場均勻，否則系統(tǒng)的質(zhì)心與重心通常不重合。★重心(CenterofGravity)和質(zhì)心(

Center-of-Mass)是兩個不同的概念：★質(zhì)心的運動代表著質(zhì)點系整體的運動，與單個質(zhì)點的運動相同。這正是將實際物體抽象為質(zhì)點模型的實質(zhì)。質(zhì)點系的任何運動一般都可分解為質(zhì)心的運動和相對于質(zhì)心的運動

小線度物體（其上各處相等），質(zhì)心和重心是重合的。

作用在物體上各部分的重力方向平行；重力加速度可以視為常數(shù)。對于地球上體積不太大的物體，重心與質(zhì)心的位置是重合的。但當物體的高度和地球半徑相比較不能忽略時，兩者就不重合了，如高山的重心比質(zhì)心要低一些。第10頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月第11頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月z'ri'x'y'xyzmircri§2質(zhì)心參考系質(zhì)心參考系是固結(jié)在質(zhì)心上的平動參考系。質(zhì)心在其中靜止，一般選取質(zhì)心作為坐標系的原點。質(zhì)心系不一定是慣性系，只有合外力為零時質(zhì)心系才是慣性系。質(zhì)心系中的速度求導從質(zhì)心系中來看，系統(tǒng)總動量=0，零動量參考系動量守恒在討論碰撞及天體運動時經(jīng)常用到質(zhì)心系?？ㄈ?冥衛(wèi)一)和冥王星組成雙星系統(tǒng)，它們的共同質(zhì)心在冥王星表面以外。第12頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月§3質(zhì)心運動定理1、系統(tǒng)的總動量

系統(tǒng)內(nèi)各質(zhì)點的動量的矢量和等于系統(tǒng)質(zhì)心的速度與系統(tǒng)質(zhì)量的乘積········×CmivCvirCrizyxO2、質(zhì)心運動定理

質(zhì)心運動定律：作用在系統(tǒng)上的合外力等于系統(tǒng)的總質(zhì)量與系統(tǒng)質(zhì)心加速度的乘積。與描述質(zhì)點運動的牛頓第二定律在形式上完全相同。整體的運動→單個質(zhì)點的運動。質(zhì)心的運動與內(nèi)力無關(guān)，僅取決于外力，如大力士不能自舉其身。若質(zhì)點系受到的外力的矢量和為零，則質(zhì)心靜止或作勻速直線運動第13頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月oz例：柔繩下落一質(zhì)量m

長度為l

均勻柔繩豎直懸掛，其下端剛剛與地面接觸。今使之自靜止狀態(tài)下落，求：繩下落到所剩的長度為z時，地面對繩的作用力。設(shè)地面對繩子的作用力N，繩子的質(zhì)心加速度

ac

，建立如圖所示坐標系，對整個繩子：未落地部分：質(zhì)量，質(zhì)心的坐標為，解：取整條繩子為研究對象，將柔繩視為質(zhì)點系，采用質(zhì)心運動定理求解。質(zhì)心的坐標：未落地部分+已落地部分整條繩的質(zhì)心坐標為質(zhì)心的速度為質(zhì)心的加速度為第14頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月例：車在船上的運動船長l1，質(zhì)量m1；汽車長l2，質(zhì)量m2。汽車從船尾由靜止開始向船頭運動，到達船頭時恰好相對船靜止，求：由于汽車的運動而使船移動的距離。解：在水平方向上，車和船組成的系統(tǒng)所受外力為零，動量守恒。方法1

用動量守恒定律（略）外力=0，系統(tǒng)質(zhì)心保持靜止方法2

用質(zhì)心的概念m1m2設(shè)初始船和車的坐標分別為x10和x20，根據(jù)質(zhì)心坐標的定義得t0時刻t時刻兩式相減得車的絕對位移為：船移動的距離車的相對位移第15頁，課件共18頁，創(chuàng)作于2023年2月解：考慮彈丸為一系統(tǒng)；爆炸前后系統(tǒng)所受外力沒變，彈丸的質(zhì)心的運動軌跡都在同一拋物線上。取第一塊碎片的落地點為坐標原點，水平向右為正方向，設(shè)m1和m2為兩個碎片的質(zhì)量；設(shè)x1和x2為兩塊碎片落地點距原點的距離；xc為彈丸質(zhì)心距原點的距離。由于x1=0，m1=m2=m即第二塊碎片的落地點的水平距離為碎片質(zhì)心與第一塊碎片水平距離的兩倍。例：設(shè)一個質(zhì)量為2m的彈丸，從地面斜拋出去，到最高點處爆炸成質(zhì)量相等的兩塊碎片。其中一塊碎片豎直自由下落，另一塊碎片水平拋出，它們同時落地。試問第二塊碎片落地點在何處？第16頁，課件共18頁，創(chuàng)作于