流體力學(xué)課件

工程流體力學(xué)第三章流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)工程流體力學(xué)第三章流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)1流體力學(xué)課件流體力學(xué)課件流體力學(xué)課件流體力學(xué)課件第三章 流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)§3-1

描述流體運(yùn)動(dòng)的方法§3-2

研究流體運(yùn)動(dòng)的若干基本概念§3-3

流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)性方程第三章 流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)§3-1描述流體運(yùn)動(dòng)的方法§3§3-4

理想流體的運(yùn)動(dòng)微分方程及其積分§3-6

動(dòng)量方程§3-5

伯努利方程第三章 流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)§3-4理想流體的運(yùn)動(dòng)微分方程及其積分§3-6動(dòng)量方第三章 流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)(6學(xué)時(shí))一、本章學(xué)習(xí)要點(diǎn):研究流體運(yùn)動(dòng)的若干基本概念流體的連續(xù)性方程流體運(yùn)動(dòng)微分方程伯努利方程及其應(yīng)用動(dòng)量方程及其應(yīng)用第三章 流體動(dòng)力學(xué)理論基礎(chǔ)(6學(xué)時(shí))一、本章學(xué)習(xí)要點(diǎn):二、本章研究思路理想流體()實(shí)際流體()三、基本理論質(zhì)量守恒定律牛頓第二定律動(dòng)量定理二、本章研究思路理想流體()實(shí)際流體§3-1 描述流體運(yùn)動(dòng)的方法一、拉格朗日方法1.方法概要

著眼于流體各質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)情況，研究各質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)歷程，并通過綜合所有被研究流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)情況來(lái)獲得整個(gè)流體運(yùn)動(dòng)的規(guī)律。2.研究對(duì)象

運(yùn)動(dòng)流體質(zhì)點(diǎn)或質(zhì)點(diǎn)系?！?-1 描述流體運(yùn)動(dòng)的方法一、拉格朗日方法1.方法概要xzyOM（a，b，c）t0（x，y，z）t3.運(yùn)動(dòng)描述位置：xzyOM（a，b，c）t0（x，y，z）t3.運(yùn)動(dòng)加速度：式中：a,b,c為運(yùn)動(dòng)流體質(zhì)點(diǎn)的起點(diǎn)坐標(biāo)a,b,c,t稱為拉格朗日變量流速：加速度：式中：a,b,c為運(yùn)動(dòng)流體質(zhì)點(diǎn)的起點(diǎn)坐標(biāo)a,b,c,

固體運(yùn)動(dòng)常采用拉格朗日法研究，但流體運(yùn)動(dòng)一般較固體運(yùn)動(dòng)復(fù)雜，通常采用歐拉法研究。固體運(yùn)動(dòng)常采用拉格朗日法研究，但流體運(yùn)動(dòng)一般較固體運(yùn)動(dòng)復(fù)雜

著眼于流體經(jīng)過流場(chǎng)中各空間點(diǎn)時(shí)的運(yùn)動(dòng)情況，并通過綜合流場(chǎng)中所有被研究空間點(diǎn)上流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)要素及其變化規(guī)律，來(lái)獲得整個(gè)流場(chǎng)的運(yùn)動(dòng)特性。1.方法概要二、歐拉法流場(chǎng)：充滿運(yùn)動(dòng)流體的空間(流體運(yùn)動(dòng)所有物理量場(chǎng)的總體）。運(yùn)動(dòng)要素：表征流體運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的物理量，如流速、加速度、壓強(qiáng)等。2.研究對(duì)象流場(chǎng)著眼于流體經(jīng)過流場(chǎng)中各空間點(diǎn)時(shí)的運(yùn)動(dòng)情況，并通過綜合3.運(yùn)動(dòng)描述流速場(chǎng)：壓強(qiáng)場(chǎng)：xzyOM（x，y，z）t時(shí)刻若x，y，z為常數(shù)，t為變數(shù)？若t

為常數(shù)，x，y，z為變數(shù)？3.運(yùn)動(dòng)描述流速場(chǎng)：壓強(qiáng)場(chǎng)：xzyOM（x，y，z）加速度場(chǎng)：即加速度場(chǎng)：即式中：x,y,z為流場(chǎng)中空間點(diǎn)的坐標(biāo)x,y,z,t稱為歐拉變量為哈密頓算子符式中：x,y,z為流場(chǎng)中空間點(diǎn)的坐標(biāo)x,y,z,t稱為歐拉變說明：

用歐拉法描述流體運(yùn)動(dòng)時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)的加速度由兩部分組成：

：當(dāng)?shù)丶铀俣然驎r(shí)變加速度，表示通過固定空間點(diǎn)的流體質(zhì)點(diǎn)速度隨時(shí)間的變化率；

：遷移加速度或位變加速度，表示流體質(zhì)點(diǎn)所在空間位置的變化所引起的速度變化率。說明：用歐拉法描述流體運(yùn)動(dòng)時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)的加速§3-2 研究流體運(yùn)動(dòng)的若干基本概念一、恒定流與非恒定流恒定流：

，即運(yùn)動(dòng)要素不隨時(shí)間變化，當(dāng)?shù)丶铀俣葹榱?，如枯水季?jié)的河流。1.定義非恒定流：

，如洪水季節(jié)的河流?！?-2 研究流體運(yùn)動(dòng)的若干基本概念一、恒定流與非恒定流恒定二、一元流、二元流和三元流1.定義如:為一元流動(dòng)為二元流動(dòng)為三元流動(dòng)運(yùn)動(dòng)要素是幾個(gè)坐標(biāo)的函數(shù)，就稱為幾元流動(dòng)。二、一元流、二元流和三元流1.定義如:為一元流動(dòng)為二元流動(dòng)為2.實(shí)際流體力學(xué)問題均為三元流動(dòng).但三元流動(dòng)問題研究較為困難，工程中一般根據(jù)具體情況加以簡(jiǎn)化3.工程流體力學(xué)主要研究一元流動(dòng)三、流線與跡線跡線：同一流體質(zhì)點(diǎn)在不同時(shí)刻的運(yùn)動(dòng)軌跡。

時(shí)間為變量。2.實(shí)際流體力學(xué)問題均為三元流動(dòng).但三元流動(dòng)問題研究較為困難流線：流場(chǎng)中同一時(shí)刻與許多流體質(zhì)點(diǎn)的流速矢量相切的空間曲線。時(shí)間為參變量。u21uu2133u6545u46u流線：流場(chǎng)中同一時(shí)刻與許多流體質(zhì)點(diǎn)的流速矢量相切的空間曲線。2.基本方程流線：跡線：2.基本方程流線：跡線：3.流線的主要性質(zhì)一般情況下，流線不能相交，且只能是一條光滑曲線；流場(chǎng)中每一點(diǎn)都有流線通過，流線充滿整個(gè)流場(chǎng)，這些流線構(gòu)成某時(shí)刻流場(chǎng)內(nèi)的流譜；恒定流動(dòng)時(shí)，流線的形狀、位置均不隨時(shí)間發(fā)生變化，且流線與跡線重合；對(duì)于不可壓縮流體，流線簇的疏密程度反映了該時(shí)刻流場(chǎng)中各點(diǎn)的速度大小。3.流線的主要性質(zhì)一般情況下，流線不能相交，且只能是一條光滑[例1]已知平面流動(dòng)的流速分布為ux=kx

uy=-ky，其中y≥0，k為常數(shù)。試求：①流線方程；②跡線方程。[解]據(jù)y≥0知，流體流動(dòng)僅限于xy半平面內(nèi)運(yùn)動(dòng)要素與時(shí)間t無(wú)關(guān)，流體流動(dòng)為恒定二元流流線方程：積分得：該流線為一組等角雙曲線。[例1]已知平面流動(dòng)的流速分布為ux=kxuy=-k跡線方程：積分得：與流線方程相同，表明恒定流動(dòng)時(shí)，流線與跡線在幾何上完全重合。跡線方程：積分得：與流線方程相同，表明恒定流動(dòng)時(shí)，流線與跡線[例2]已知速度ux=x+t，uy=－y+t求：在t=0時(shí)過（－1，－1）點(diǎn)的流線和跡線方程。解：（1）流線：積分：

t=0時(shí)，x=－1，y=－1

c=0——流線方程（雙曲線）（2）跡線：[例2]已知速度ux=x+t，uy=－y+t解：（1）流線：由t=0時(shí)，x=－1，y=－1得c1=c2=0——跡線方程（直線）（3）若恒定流：ux=x，uy=－y流線跡線注意：恒定流中流線與跡線重合由t=0時(shí)，x=－1，y=－1得c1=c2=0——跡線方四、流管、流束、元流、總流、過流斷面1.流管在流場(chǎng)中通過任意不與流線重合的封閉曲線上各點(diǎn)作流線而構(gòu)成的管狀面。四、流管、流束、元流、總流、過流斷面1.流管在流場(chǎng)中通過任意2.流束流管內(nèi)所有流線的總和。流束可大可小，視流管封閉曲線而定。元流：流管封閉曲線無(wú)限小，故元流又稱微元流束?？偭鳎毫鞴芊忾]曲線取在流場(chǎng)邊界上，總流即為許多元流的有限集合體。2.流束流管內(nèi)所有流線的總和。流束可大可小，視流管封閉曲線而3.過流斷面與流束中所有流線正交的橫斷面。過流斷面一般為曲面，在特殊情況下才是平面。3.過流斷面與流束中所有流線正交的橫斷面。過流斷面一般為曲面五、流量、斷面平均流速1.流量單位時(shí)間內(nèi)通過過流斷面的流體量。常用單位:m3/s或L/s換算關(guān)系:1m3=1000L元流的流量為總流的流量等于所有元流的流量之和，即五、流量、斷面平均流速1.流量單位時(shí)間內(nèi)通過過流斷面的流體量2.斷面平均流速過流斷面上實(shí)際的點(diǎn)流速分布都是不均勻的在工程流體力學(xué)中，為簡(jiǎn)化研究，通常引入斷面平均流速概念2.斷面平均流速過流斷面上實(shí)際的點(diǎn)流速分布都是不均勻的在工程六、均勻流與非均勻流、漸變流1.均勻流即遷移加速度等于零。各流線為彼此平行的直線。2.非均勻流各流線或?yàn)橹本€但彼此不平行或?yàn)榍€。天然河流是典型的非均勻流。六、均勻流與非均勻流、漸變流1.均勻流即遷移加速度等于零。各3.漸變流流線的曲率半徑R足夠大，流線間的夾角β足夠小。天然河流是漸變流的近似。3.漸變流流線的曲率半徑R足夠大，流線間的夾角β足夠小。天然均勻流均勻流非均勻流均勻流非均勻流均勻流非均勻流非均勻流漸變流急變流急變流急變流均勻流均勻流非均勻流均勻流非均勻流均勻流非均勻流非均勻流漸變漸變流過流斷面具有兩個(gè)重要性質(zhì):漸變流過流斷面近似為平面；恒定漸變流過流斷面上即流體動(dòng)壓強(qiáng)近似按流體靜壓強(qiáng)分布。漸變流過流斷面具有兩個(gè)重要性質(zhì):漸變流過流斷面近似為平面；恒七、系統(tǒng)與控制體1.系統(tǒng)包含確定不變的流體質(zhì)點(diǎn)的流體團(tuán)(即質(zhì)點(diǎn)系)

。為拉格朗日法研究流體運(yùn)動(dòng)的研究對(duì)象。2.控制體相對(duì)于某個(gè)坐標(biāo)系而言，有流體流過的固定不變的任何體積。為歐拉法研究流體運(yùn)動(dòng)的研究對(duì)象。七、系統(tǒng)與控制體1.系統(tǒng)包含確定不變的流體質(zhì)點(diǎn)的流體團(tuán)(即質(zhì)§3-3

流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)方程連續(xù)性方程是質(zhì)量守恒定律在流體力學(xué)中的數(shù)學(xué)表達(dá)形式。一、連續(xù)性微分方程取如圖所示微小正交六面體為控制體。分析流進(jìn)、流出控制體的流體質(zhì)量差：§3-3 流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)方程連續(xù)性方程是質(zhì)量守恒定律在流體力x方向:y方向:z方向:據(jù)質(zhì)量守恒定律：x方向:y方向:z方向:據(jù)質(zhì)量守恒定律：即將代入上式，化簡(jiǎn)得：或上式即為流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)性微分方程的一般形式單位時(shí)間內(nèi)流進(jìn)、流出控制體的流體質(zhì)量差之總和等于控制體內(nèi)流體因密度發(fā)生變化所引起的質(zhì)量增量即將代入上式，化簡(jiǎn)得：或上式即為流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)性微分方程的一對(duì)于恒定流，連續(xù)性方程可簡(jiǎn)化為：或不可壓縮流體對(duì)于恒定流，連續(xù)性方程可[例2]假設(shè)不可壓縮流體的流速場(chǎng)為

ux=f(y,z),uy=uz=0試判斷該流動(dòng)是否存在。[解]判斷流動(dòng)是否存在，主要看其是否滿足連續(xù)性微分方程本題滿足故該流動(dòng)存在[例2]假設(shè)不可壓縮流體的流速場(chǎng)為

u二、連續(xù)性積分方程取圖示總流控制體，將連續(xù)性微分方程對(duì)總流控制體積分：二、連續(xù)性積分方程取圖示總流控制體，將連續(xù)性微分方程對(duì)總流控因控制體不隨時(shí)間變化，故式中第一項(xiàng)據(jù)數(shù)學(xué)分析中的高斯定理，式中第二項(xiàng)故連續(xù)性積分方程的一般形式：因控制體不隨時(shí)間變化，故式中第一項(xiàng)據(jù)數(shù)學(xué)分析中的高斯定理，式三、恒定不可壓縮總流的連續(xù)性方程對(duì)于恒定不可壓縮（ρ＝常數(shù)）總流，連續(xù)性積分方程可簡(jiǎn)化為：三、恒定不可壓縮總流的連續(xù)性方程對(duì)于恒定取圖示管狀總流控制體，因其側(cè)面上un=0（為什么？請(qǐng)思考），故有取圖示管狀總流控制體，因其側(cè)面上un=0（為什么？請(qǐng)思考），式中第一項(xiàng)取負(fù)號(hào)是因?yàn)榱魉賣1與dA1的外法線方向相反。應(yīng)用積分中值定理，可得上式即為恒定不可壓縮總流的連續(xù)性方程。說明：流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)性方程是不涉及任何作用力的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程，因此對(duì)實(shí)際流體和理想流體均適用。式中第一項(xiàng)取負(fù)號(hào)是因?yàn)榱魉賣1與dA1的外法線方向相反。應(yīng)用[例3]

已知變擴(kuò)管內(nèi)水流作恒定流動(dòng)，其突擴(kuò)前后管段的管徑之比d1/d2=0.5，則突擴(kuò)前后斷面平均流速之比v1/v2=?[解]據(jù)恒定不可壓縮總流的連續(xù)性方程有[例3]已知變擴(kuò)管內(nèi)水流作恒定流動(dòng)，其突擴(kuò)前后管段的管徑§3-4理想流體的運(yùn)動(dòng)微分方程及其積分一、理想流體的運(yùn)動(dòng)微分方程將歐拉平衡微分方程推廣到理想運(yùn)動(dòng)流體,得§3-4理想流體的運(yùn)動(dòng)微分方程及其積分一、理想流體的運(yùn)動(dòng)上式即為理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程,亦稱歐拉運(yùn)動(dòng)微分方程。二、歐拉運(yùn)動(dòng)微分方程的積分將各項(xiàng)點(diǎn)乘微元線段,得上式即為理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程,亦稱歐拉運(yùn)動(dòng)微分方程。二、歐拉為積分上式,現(xiàn)附加限制條件:恒定流:不可壓縮流體:質(zhì)量力有勢(shì):沿流線積分:為積分上式,現(xiàn)附加限制條件:恒定流:不代入前式,整理得積分上式,得上式即為沿流線成立的伯努利積分式。代入前式,整理得積分上式,得上式即為沿流線成立的伯努利積分式§3-5伯努利方程一、理想流體恒定元流的伯努利方程對(duì)于質(zhì)量力只有重力的情況代入伯努利積分式,得§3-5伯努利方程一、理想流體恒定元流的伯努利方程對(duì)于或或上式即為理想流體恒定元流的伯努利方程(同一流線)S21或或上式即為理想流體恒定元流的伯努利方程(同一流線)S211.伯努利方程的物理意義:單位重量流體所具有的位能。:單位重量流體所具有的壓能。單位重量流體所具有的勢(shì)能。::單位重量流體所具有的動(dòng)能。1.伯努利方程的物理意義:單位重量流體

由此可見,對(duì)于理想流體恒定元流,其單位重量流體的機(jī)械能沿流線是守恒的。:單位重量流體所具有的機(jī)械能。0012由此可見,對(duì)于理想流體恒定元流,其單位重量流體的機(jī)械2.伯努利方程的幾何意義:位置水頭:壓強(qiáng)水頭:流速水頭

由此可見,對(duì)于理想流體恒定元流,其總水頭沿流線是不變的。:測(cè)壓管水頭:總水頭2.伯努利方程的幾何意義:位置水頭:壓強(qiáng)水頭二、實(shí)際流體恒定元流的伯努利方程設(shè)為元流中單位重量流體沿程的機(jī)械能損失，亦稱水頭損失，則據(jù)能量守恒定律，可得上式即為實(shí)際流體恒定元流的伯努利方程0012二、實(shí)際流體恒定元流的伯努利方程設(shè)為元流中單位重為了形象地了解流體運(yùn)動(dòng)時(shí)能量沿程的變化情況定義：測(cè)壓管線坡度總水頭線坡度總水頭線坡度亦稱水力坡度。不難看出，實(shí)際流體；理想流體；均勻流體為了形象地了解流體運(yùn)動(dòng)時(shí)能量沿程的變化情況定義：測(cè)壓管線坡度[例4]

皮托管是一種測(cè)量流體點(diǎn)流速的裝置，它是由測(cè)壓管和一根與它裝在一起且兩端開口的直角彎管（稱為測(cè)速管）組成，如圖所示。測(cè)速時(shí)，將彎端管口對(duì)著來(lái)流方向置于A點(diǎn)下游同一流線上相距很近的B點(diǎn)，流體流入測(cè)速管，B點(diǎn)流速等于零（稱為駐點(diǎn)），動(dòng)能全部轉(zhuǎn)化為勢(shì)能，測(cè)速管內(nèi)液柱保持一定高度。試根據(jù)B、A兩點(diǎn)的測(cè)壓管水頭差，計(jì)算A點(diǎn)的流速[例4]皮托管是一種測(cè)量流體點(diǎn)流速的裝置，它是由測(cè)壓管和[解]

先按理想流體研究，由A至B建立恒定元流的伯努利方程，有故考慮到實(shí)際流體粘性作用引起的水頭損失和測(cè)速管對(duì)流動(dòng)的影響，實(shí)際應(yīng)用時(shí)，應(yīng)對(duì)上式進(jìn)行修正：式中：ξ

稱為皮托管系數(shù)，由實(shí)驗(yàn)確定，通常接近于1.0[解] 先按理想流體研究，由A至B建立恒定元流的伯努利故考三、實(shí)際流體恒定總流的伯努利方程實(shí)際工程中往往要求解決的是總流問題，現(xiàn)將恒定元流的伯努利方程推廣到總流上去上式含有三種類型的積分，即三、實(shí)際流體恒定總流的伯努利方程實(shí)際工程中往往要求解決的是總勢(shì)能的積分動(dòng)能的積分漸變流過流斷面勢(shì)能的積分動(dòng)能的積分漸變流過流斷面式中：稱為動(dòng)能修正系數(shù)，能量損失積分一般流動(dòng)，工程中常取式中：為單位重量流體在兩過流斷面間的平均機(jī)械能損失，通常稱為總流的水頭損失將上述三種類型的積分結(jié)果代入總流積分式，化簡(jiǎn)得式中：上式即為實(shí)際流體恒定總流的伯努利方程適用條件:流體是不可壓縮的，流動(dòng)為恒定的質(zhì)量力只有重力過流斷面為漸變流斷面兩過流斷面間沒有能量的輸入或輸出，否則應(yīng)進(jìn)行修正：上式即為實(shí)際流體恒定總流的伯努利方程適用條件:流體是不可壓縮應(yīng)用恒定總流的伯努利方程解題時(shí)，應(yīng)注意的問題：基準(zhǔn)面、過流斷面、計(jì)算點(diǎn)的選取壓強(qiáng)p的計(jì)量標(biāo)準(zhǔn)式中：H為單位重量流體流過水泵、風(fēng)機(jī)所獲得的能量（取“+”）或流經(jīng)水輪機(jī)失去的能量（取“-”）。應(yīng)用恒定總流的伯努利方程解題時(shí)，應(yīng)注意的問題：基準(zhǔn)面、過流斷[例5]

如圖所示管流，已知H、d、hW，試求通過流量Q。[解]

據(jù)1→2建立總流的伯努利方程，有[例5]如圖所示管流，已知H、d、hW，試求通過流量Q。得討論：在理想流體情況下，hW=0，則在H、d不變情況下，若欲使Q增加，可采取什么措施？得討論：在理想流體情況下，hW=0，則在H、d不變情況下，若[例6]

文丘里流量計(jì)是一種測(cè)量有壓管道中液體流量的儀器，它是由光滑的收縮段、喉管與擴(kuò)散段三部分組成，如圖所示。已知、、（或），試求管道的通過流量Q。[例6]文丘里流量計(jì)是一種測(cè)量有壓管道中液體流量的儀器，[解]

從1→2建立總流的伯努利方程取，則得式中：可據(jù)總流的連續(xù)性方程[解] 從1→2建立總流的伯努利方程取求得將其代入前式，整理得故管道的通過能力測(cè)壓管差壓計(jì)求得將其代入前式，整理得故管道的通過能力測(cè)壓管差壓計(jì)式中：因?qū)嶋H流體存在水頭損失，故實(shí)際流量略小于上式計(jì)算結(jié)果，即式中：為文丘里流量系數(shù)，一般稱為文丘里管系數(shù)式中：因?qū)嶋H流體存在水頭損失，故實(shí)際流量略小于上式計(jì)算結(jié)果，[例7]

如圖所示水流流經(jīng)等徑彎管，已知A、B兩點(diǎn)高差50cm，U形水銀差壓管讀數(shù)=20cm，管流速度m/s，若，試求：

①A、B兩點(diǎn)測(cè)壓管水頭差；②A、B兩斷面間的能量損失。[例7]如圖所示水流流經(jīng)等徑彎管，已知A、B兩點(diǎn)高差50§3-6

動(dòng)量方程一、歐拉型積分形式的動(dòng)量方程據(jù)理論力學(xué)知，質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理為上式是針對(duì)系統(tǒng)而言的，通常稱為拉格朗日型動(dòng)量方程?，F(xiàn)應(yīng)用控制體概念，將其轉(zhuǎn)換成歐拉型動(dòng)量方程?！?-6動(dòng)量方程一、歐拉型積分形式的動(dòng)量方程據(jù)理論力學(xué)知，如圖所示，設(shè)t時(shí)刻系統(tǒng)與控制體（虛線）重合，控制體內(nèi)任意點(diǎn)的密度為ρ、流速為如圖所示，設(shè)t時(shí)刻系統(tǒng)與控制體（虛線）重合，控制體內(nèi)任意點(diǎn)的

t時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量

t+Δt時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量t時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量t+Δt時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量

將t時(shí)刻和t+Δt時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量代入拉格朗日型動(dòng)量方程，整理得上式即為歐拉型積分形式的動(dòng)量方程

式中:為作用在控制體內(nèi)流體上所有外力的矢量和；為控制體內(nèi)流體動(dòng)量對(duì)時(shí)間的變化率；為單位時(shí)間通過全部控制面的動(dòng)量矢量和。將t時(shí)刻和t+Δt時(shí)刻系統(tǒng)的動(dòng)量代入拉格朗日型動(dòng)量方程，整二、恒定不可壓縮總流的動(dòng)量方程對(duì)于恒定不可壓縮總流，歐拉型式中：積分形式的動(dòng)量方程可簡(jiǎn)化為二、恒定不可壓縮總流的動(dòng)量方程對(duì)于恒定故上式即為恒定總流的動(dòng)量方程，其中稱為動(dòng)量修正系數(shù)，一般流動(dòng)β=1.02~1.05，工程中常見流動(dòng)通常取β=1.0故上式即為恒定總流的動(dòng)量方程，其中稱為動(dòng)量修正系數(shù)，一般流動(dòng)

適用條件1流體是不可壓縮的2流動(dòng)是恒定的

應(yīng)用時(shí)應(yīng)注意的問題動(dòng)量方程為矢量方程，應(yīng)用時(shí)必須按矢量規(guī)則進(jìn)行計(jì)算適用條件1流體是不可壓縮的應(yīng)用時(shí)應(yīng)注意的問題動(dòng)量方[例8]

如圖所示矩形斷面平坡渠道中水流越過一平頂障礙物。已知m，m，渠寬m，渠道通過能力，試求水流對(duì)障礙物迎水面的沖擊力F[例8]如圖所示矩形斷面平坡渠道中水流越過一平頂障礙物。已[解]

取圖示控制體，并進(jìn)行受力分析

建立xoy坐標(biāo)系

在x方向建立動(dòng)量方程（?。┦街校篬解] 取圖示控制體，并進(jìn)行受力分析建立xoy坐標(biāo)系在代入動(dòng)量方程，得故水流對(duì)障礙物迎水面的沖擊力代入動(dòng)量方程，得故水流對(duì)障礙物迎水面的沖擊力例：設(shè)有一股自噴嘴以速度v0噴射出來(lái)的水流，沖擊在一個(gè)與水流方向成α角的固定平面壁上，當(dāng)水流沖擊到平面壁后，分成兩面股水流流出沖擊區(qū)，若不計(jì)重量（流動(dòng)在一個(gè)水平面上），并忽略水流沿平面壁流動(dòng)時(shí)的摩擦阻力，試推求射流施加于平面壁上的壓力FP，并求出Q1和Q2各為多少？FP001122V0V2Q2V1Q1Qα001122V0V2Q2V1Q1QFRxy沿y方向列動(dòng)量方程為：例：設(shè)有一股自噴嘴以速度v0噴射出來(lái)的水流，沖擊在一個(gè)與水流對(duì)0-0、1-1斷面列能量方程為：可得：同理有：依據(jù)連續(xù)性方程有：FP001122V0V2Q2V1Q1Qα001122V0V2Q2V1Q1QFRxy沿x方向列動(dòng)量方程為：整理得：所以：對(duì)0-0、1-1斷面列能量方程為：可得：同理有：依據(jù)連續(xù)性方[例9]一水平管道,末端裝一彎形管嘴,轉(zhuǎn)角α=45o,管嘴進(jìn)口直徑dA=0.2m,出口直徑dB=0.1m,出口截面平均流速vB=10m/s,兩截面中心的高度差△z=0.2