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激光器的工作原理是利用受激輻射實(shí)現(xiàn)光放大的結(jié)果。具體來(lái)說(shuō),一個(gè)光子和一個(gè)擁有E2能級(jí)電子的原子相互作用,產(chǎn)生一個(gè)與原光子同頻率、同相位、同傳播方向的第二個(gè)光子,同時(shí)電子從E2->E1。這個(gè)過(guò)程就是受激輻射。在激光器中,增益介質(zhì)是光子的產(chǎn)生場(chǎng)所,泵浦源實(shí)現(xiàn)光放大的能量輸入,而諧振腔則幫助激光在增益介質(zhì)中多次通過(guò),實(shí)現(xiàn)更多的能量的提?。ǜ吡炼龋瑫r(shí)諧振腔也可以約束激光的震蕩方向(方向性好)。此外,激光器可以產(chǎn)生單?;蚨嗄<す狻?】。在諧振腔內(nèi),只要滿足的電磁波亥姆霍茲方程(一個(gè)描述電磁波的橢圓偏微分方程,以德國(guó)物理學(xué)家亥姆霍茲的名字命名。其基本形式涉及到的物理量包括波數(shù)k,振幅A以及哈密頓算子?。)就可以存在,而亥姆霍茲方程的本征解【2】不止一個(gè),這時(shí)候就會(huì)有基模(高斯光束)和高階模【3】的概念。當(dāng)激光器同時(shí)震蕩產(chǎn)生多個(gè)模式時(shí),就稱為多模運(yùn)轉(zhuǎn)。高斯光束是激光器運(yùn)轉(zhuǎn)效率最高時(shí)的一種輸出狀態(tài)?!?】單模激光器和多模激光器的區(qū)別主要在于激光輸出模式:?jiǎn)文<す馄鞯妮敵龉馐J街兄挥幸粋€(gè)模式,而多模激光器的輸出光束模式中有多個(gè)模式。單模激光指的是激光能量在二維平面上的單一分布模式,而多模激光指的是多個(gè)分布模式疊加在一起而形成的空間能量分布模式在焊接應(yīng)用上:如果需要深熔焊,適合使用單?;蛘呱倌#?yàn)閱文T谄唇由钊酆?、疊焊、角焊等方面有優(yōu)勢(shì),高能量密度更容易打出熔深。而多模則適合淺層焊接,平整度好,焊縫能量均勻,也可以避免母材熔點(diǎn)過(guò)低帶來(lái)的焊縫中心燒蝕、穿孔等質(zhì)量損失。在切割應(yīng)用上:?jiǎn)文<す馄鞯睦w芯較細(xì),光束質(zhì)量?jī)?yōu)于多模,能量分布呈高斯分布,中間能量密度領(lǐng)先高,三維圖是一個(gè)尖圓的山峰狀。多模激光器的纖芯相比粗一些,光束質(zhì)量相比單模要差一些,能量分布相比單模光斑平均一些,三維圖像一個(gè)倒扣的杯子。針對(duì)不同厚度的材料切割,單模和多模的優(yōu)勢(shì)各不相同。在切割薄板時(shí),單模的切割速度比多模高20%,而在切割2mm厚的板材時(shí),速度優(yōu)勢(shì)逐步下降,從3mm開(kāi)始,多模激光器的速度和效果的優(yōu)勢(shì)就非常明顯地體現(xiàn)出來(lái)。【2】亥姆霍茲方程是一個(gè)描述波動(dòng)現(xiàn)象的基本偏微分方程,其形式為其中φ
是電勢(shì)或磁場(chǎng)等物理量,k
是波數(shù),?2
是拉普拉斯算子。該方程的本征解即為在特定邊界條件下滿足亥姆霍茲方程的解,通常需要結(jié)合具體的邊界條件來(lái)確定。對(duì)于無(wú)限大均勻空間中的平面波,例如電磁波,該方程的通解為正弦和余弦函數(shù)形式的波動(dòng)函數(shù),其波數(shù)k是任意實(shí)數(shù)。對(duì)于有限空間或具有特定邊界條件的問(wèn)題,需要根據(jù)具體問(wèn)題來(lái)求解亥姆霍茲方程,以得到滿足邊界條件的本征解。常用的求解方法包括分離變量法、有限差分法、有限元法等數(shù)值方法或解析近似方法,具體應(yīng)用需要根據(jù)問(wèn)題特點(diǎn)來(lái)選擇。【3】在光學(xué)中,基模和高階模是描述光束在傳播過(guò)程中振幅和相位分布的數(shù)學(xué)模式。這些模式是在使用波函數(shù)描述光束時(shí)所采用的形狀,其中基模是最低階的模式,而高階模是更高階的模式?;#卜Q為高斯光束或基函數(shù),是一種描述光束的數(shù)學(xué)模式,具有最簡(jiǎn)單的振幅和相位分布。高斯光束的振幅分布呈高斯函數(shù)形式,即中心區(qū)域最大,向外逐漸減小至零。相位分布則是線性變化的,從中心向外逐漸增加?;T谠S多實(shí)際應(yīng)用中都很重要,例如在激光技術(shù)、光學(xué)通信和光學(xué)顯微鏡等領(lǐng)域。高階模是比基模更高階的模式。它們具有更為復(fù)雜的振幅和相位分布,并且具有更多的節(jié)點(diǎn)和相位跳躍。高階模在某些特定應(yīng)用中可能更為
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