光纖傳輸原理與基本特性

關(guān)于光纖傳輸原理與基本特性第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3光纖傳輸特性光信號(hào)經(jīng)光纖傳輸后要產(chǎn)生損耗和畸變(失真)，因而輸出信號(hào)和輸入信號(hào)不同。對(duì)于脈沖信號(hào)，不僅幅度要減小，而且波形要展寬。產(chǎn)生信號(hào)畸變的主要原因是光纖中存在色散。損耗和色散是光纖最重要的傳輸特性。損耗限制系統(tǒng)的傳輸距離，色散則限制系統(tǒng)的傳輸容量。

第2頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3光纖傳輸特性1.3.1光纖的損耗光纖的損耗在很大程度上決定了系統(tǒng)的傳輸距離。在最一般的條件下，在光纖內(nèi)傳輸?shù)墓夤β蔖隨距離z的變化，可以用下式表示習(xí)慣上光纖的損耗用下式計(jì)算，用dB／km來表示，式中，是損耗系數(shù)。設(shè)長度為L(km)的光纖，輸入光功率為，根輸出光功率應(yīng)為

第3頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.1光纖的損耗1.損耗機(jī)理

1)吸收損耗.(原子缺陷、雜質(zhì)非本征吸收、原子本征吸收)臨界曲率半徑3)輻射損耗(彎曲)2)散射損耗.（瑞利散射、波導(dǎo)散射、非線性散射）第4頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.1光纖的損耗2.在路光纖損耗譜下圖是單模光纖的損耗譜，圖中示出各種機(jī)理產(chǎn)生的損耗與波長的關(guān)系，這些機(jī)理包括吸收損耗和散射損耗兩部分。

0.010.050.50.11510501000.81.01.21.41.61.8瑞利散射紫外吸收波導(dǎo)缺陷實(shí)驗(yàn)紅外吸收損耗/（dB·km–1）第5頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3光纖傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬

1.色散分類色散(Dispersion)是在光纖中傳輸?shù)墓庑盘?hào)，由于不同成分的光的時(shí)間延遲不同而產(chǎn)生的一種物理效應(yīng)。材料色散和波導(dǎo)色散總稱為色度色散或波長色散色散一般包括

模式色散、材料色散、波導(dǎo)色散和偏振色散。第6頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬1.色散分類（模式色散、材料色散、波導(dǎo)色散和偏振色散）模式色散（模間色散）：

在多模光纖中，由于不同模式的時(shí)間延遲（群速度）不同而產(chǎn)生的，它取決于光纖的折射率分布，并和光纖材料折射率的波長特性有關(guān)。材料色散（色度色散）：

由于光纖的折射率隨波長而改變，以及模式內(nèi)部不同波長成分的光(實(shí)際光源不是純單色光)，其時(shí)間延遲不同（群速度）而產(chǎn)生的。這種色散取決于光纖材料折射率的波長特性和光源的譜線寬度。第7頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬1.色散分類（模式色散、材料色散、波導(dǎo)色散和偏振色散）波導(dǎo)色散（色度色散

）：

由于導(dǎo)波模具有不同的波長而導(dǎo)致的群速度不同引起的色散（不是常數(shù)），與波導(dǎo)效應(yīng)有關(guān)，即波導(dǎo)結(jié)構(gòu)參數(shù)與波長有關(guān)而產(chǎn)生的，它取決于波導(dǎo)尺寸和纖芯與包層的相對(duì)折射率差。偏振色散：

實(shí)際應(yīng)用的單模光纖由于存在少量的不對(duì)稱性，使得兩個(gè)偏振模的群時(shí)延不同而形成的色散。模內(nèi)色散：發(fā)生在單個(gè)模式中的色散，與波長有關(guān)的色度色散是材料色散和波導(dǎo)色散之和。第8頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬2、群時(shí)延——光纖單位長度傳播的延遲時(shí)間3、色散系數(shù)——描述光纖色散程度定義為：?jiǎn)挝皇?ps/nm·km第9頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬4、時(shí)延差與色散系數(shù)的關(guān)系

光信號(hào)中，傳播速度最慢的頻率成分的傳輸時(shí)延與傳播速度最快的頻率成分的傳輸時(shí)延之差稱為時(shí)延差。時(shí)延差越大，脈沖展寬越嚴(yán)重，因此常用時(shí)延差表示光纖色散的程度。時(shí)延差：材料色散系數(shù)：在光源譜寬范圍內(nèi)，D一般為常數(shù)，則單位長度的時(shí)延差為:第10頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬4、時(shí)延差與色散系數(shù)的關(guān)系波導(dǎo)色散歸一化傳播常數(shù)在多模光纖中，波導(dǎo)色散比材料色散小的多，可以忽略。在單模光纖中，波導(dǎo)色散常數(shù)為：波導(dǎo)色散引起的單位長度的群時(shí)延為:解出第11頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.2光纖的色散和帶寬4、時(shí)延差與色散系數(shù)的關(guān)系

模間時(shí)延差（階躍光纖）

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性

為有效群折射率。當(dāng)時(shí)，脈沖展寬最小。多模漸變折射率分布光纖單位長度的脈沖展寬（近似估算）第12頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.2光纖的色散和帶寬5、色散、帶寬和脈沖展寬色散對(duì)光纖傳輸系統(tǒng)的影響，在時(shí)域和頻域的表示方法不同。如果信號(hào)是模擬調(diào)制的，色散限制帶寬(Bandwith)；如果信號(hào)是數(shù)字脈沖，色散產(chǎn)生脈沖展寬(Pulsebroadening)。所以，色散通常用3dB光帶寬或脈沖展寬表示。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性式中分別為模間色散、材料色散和波導(dǎo)色散所引起的脈沖展寬。用脈沖展寬表示時(shí)，光纖色散可以寫成第13頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬5、色散、帶寬和脈沖展寬光纖帶寬的概念來源于線性非時(shí)變系統(tǒng)的一般理論。如果光纖可以按線性系統(tǒng)處理，其輸入光脈沖功率和輸出光脈沖功率的一般關(guān)系為當(dāng)輸入光脈沖時(shí)，輸出光脈沖，式中為函數(shù)，稱為光纖沖擊響應(yīng)。沖擊響應(yīng)的傅里葉(Fourier)變換為第14頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬

5、色散、帶寬和脈沖展寬模擬信號(hào)色散限制帶寬(Bandwith)，通常用3dB光帶寬表示或一般，頻率響應(yīng)隨頻率的增加而下降，這表明輸入信號(hào)的高頻成分被光纖衰減了。受這種影響，光纖起了低通濾波器的作用。將歸一化頻率響應(yīng)下降一半或減小3dB的頻率定義為光纖3dB光帶寬，由此得到第15頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬5、色散、帶寬和脈沖展寬一般，光纖不能按線性系統(tǒng)處理，但如果系統(tǒng)光源的頻譜寬度比信號(hào)頻譜寬度大得多，光纖就可以近似為線性系統(tǒng)。光纖傳輸系統(tǒng)通常滿足這個(gè)條件。光纖實(shí)際測(cè)試表明，輸出光脈沖一般為高斯波形，設(shè)高斯脈沖半極大全寬度(FWHM)3dB光帶寬為式中，為均方根(rms)脈沖寬度。對(duì)上式進(jìn)行傅里葉變換，代入公式得到第16頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬5、色散、帶寬和脈沖展寬3dB光帶寬、均方根（rms）脈沖寬度、脈沖半極大全寬度(FWHM)定義如下圖

輸入脈沖輸出脈沖tPi（t）≈δ（t）H1（f）=1ff3dB0—3光纖10lgH（f）/dB11/e1/21/22σΔτtPo（t）=h（t）H2（f）=Hf）第17頁,共47頁，2024年2月25日，星期天第一章光纖傳輸原理和傳輸特性1.3.2光纖的色散和帶寬5、色散、帶寬和脈沖展寬輸入脈沖一般不是函數(shù)。設(shè)輸入脈沖和輸出脈沖為高斯函數(shù)，其均方根（rms）脈沖寬度分別為和，頻率響應(yīng)分別為和，根據(jù)傅里葉變換特性得到

由此得到，信號(hào)通過光纖后產(chǎn)生的脈沖展寬或和分別為輸入脈沖和輸出脈沖的FWHM。第18頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3光纖傳輸特性

1.3.3光纖雙折射及偏振特性實(shí)際光纖難以避免的形狀不完善或應(yīng)力不均勻，必定造成折射率分布各向異性，使兩個(gè)偏振模具有不同的傳輸常數(shù)

1）定義歸一化雙折射系數(shù)：2）拍長：

3）偏振色散：兩個(gè)正交模式在光纖中傳播單位長度的時(shí)延差為

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第19頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.3光纖雙折射及偏振特性

產(chǎn)生雙折射原因——凡使光纖介質(zhì)出現(xiàn)光學(xué)各向異性的物理因素都將使光纖產(chǎn)生雙折射。①單模光纖截面橢圓度②單模光纖應(yīng)力、應(yīng)變③單模光纖彎曲④單模光纖扭曲⑤外場(chǎng)引起（電光、磁光、彈光效應(yīng)等）保偏光纖①高雙折射光纖：比較大，相位不匹配，兩個(gè)正交模弱耦合。②低雙折射光纖：減小纖芯的剩余應(yīng)力，降低各向異性。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第20頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗

使用過程中的彎曲，以及光纖耦合損耗是主要損耗。一、彎曲引起的損耗1、宏彎曲多模光纖：臨界半徑第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第21頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗一、彎曲引起的損耗2、宏彎曲單模光纖：當(dāng)時(shí)，臨界半徑可用下式表示，誤差小于10％臨界半徑第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第22頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗

3、多模光纖的微彎曲損耗理論分析表明，一般情況下，微彎只能使相鄰模式之間產(chǎn)生損耗。相鄰模式之間傳播常數(shù)差值越大，耦合越強(qiáng)烈，微彎損耗也越大，而且和光纖微彎形狀密切相關(guān)。例如：微彎損耗

為微彎空間頻率第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第23頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗

3、多模光纖的微彎曲損耗結(jié)論：（1）光纖微彎空間頻率（微彎周期），損耗最大（2）光纖損耗譜在處的主衰減峰的譜寬，主衰減峰兩側(cè)還有次級(jí)大出現(xiàn)。（3）損耗與微彎振幅成正比。對(duì)傳感器應(yīng)用有利。（4）損耗與微彎總長度L成正比。

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第24頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗

3、單模光纖的微彎曲損耗

為歸一化徑向變量為標(biāo)量場(chǎng)分布第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第25頁,共47頁，2024年2月25日，星期天

1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗二、光源與光纖耦合損耗

光源與光纖連接時(shí)，為獲得最佳耦合效率，主要考慮兩者的特性參量相互匹配問題。

光纖：纖芯直徑、數(shù)值孔徑、截止波長和偏振特性

光源：發(fā)光面積、發(fā)光角分布、光譜特性、輸出功率及偏振特性通用光源為半導(dǎo)體激光器和半導(dǎo)體發(fā)光二極管，耦合方式分為直接耦合和透鏡耦合。顯然采用透鏡耦合效率更高。采用直接耦合時(shí)，半導(dǎo)體激光器優(yōu)于半導(dǎo)體發(fā)光二極管，因?yàn)樽园l(fā)輻射光發(fā)射的方向性差。半導(dǎo)體發(fā)光二極管與多模光纖直接耦合的最大效率為第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第26頁,共47頁，2024年2月25日，星期天

1.3.4外界因素引起的光纖系統(tǒng)的損耗

二、光纖與光纖耦合損耗

多模光纖之間連接時(shí)，為獲得最佳耦合效率，在同種類光纖中，主要考慮以下幾方面問題：

1、軸偏離對(duì)耦合損失影響

2、兩光纖端面之間的間隙對(duì)耦合損失影響

3、兩光纖軸之間的傾斜對(duì)耦合損失影響

4、光纖端面不完整對(duì)耦合損失影響在不同種類光纖中，主要考慮：1、光纖芯徑2、折射率不同單模光纖之間連接時(shí)，也是考慮：軸偏離、軸傾斜、端面間隙和不同種類光纖引起的損耗。光纖和透鏡耦合主要考慮數(shù)值孔徑的匹配和透鏡的像差。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第27頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)

在光纖通信系統(tǒng)中，光纖中的非線性效應(yīng)，一方面引起傳輸信號(hào)的附加損耗，通信之間的串話，信號(hào)頻率的移動(dòng)；另一方面又可以被用來開發(fā)新型器件，如激光器、放大器、調(diào)制器等。光孤子通信就是利用光纖中的非線性效應(yīng)克服色散的影響，壓縮后的脈沖已達(dá)到6fs(飛秒)的窄脈沖，使通信速率極大提高，傳輸距離極大延長。因此要了解和掌握光纖非線性效應(yīng)的基本原理及應(yīng)用。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第28頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)

一、非線性效應(yīng)任何介質(zhì)（如玻璃光纖）對(duì)光功率的響應(yīng)都是非線性的。由于光注入光纖介質(zhì)產(chǎn)生了電偶極子，電偶極子反過來與光波會(huì)產(chǎn)生相互調(diào)制的相互作用。在光功率小時(shí)引起小的振蕩即線性響應(yīng)，在光功率大時(shí)振蕩產(chǎn)生非線性響應(yīng)。電偶極子的極化強(qiáng)度P與光場(chǎng)E的關(guān)系為式中,為真空中的電介常數(shù)；是介質(zhì)的電極化率，為系統(tǒng)二階非線性系數(shù)，為三階非線性系數(shù)。對(duì)于各向同性介質(zhì)如光纖，第二項(xiàng)是正交的，因而該項(xiàng)消失，第三項(xiàng)引起的非線性效應(yīng)很大，它常稱為克爾效應(yīng)，主要有兩類：一類是由于光纖的折射率隨輸入光功率的變化引起的，另一類是由散射產(chǎn)生的。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第29頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)

當(dāng)光纖中光功率保持低電平時(shí)，玻璃光纖的折射率一直為常數(shù)。當(dāng)光纖中的光功率提高后，光纖的折射率受到傳輸信號(hào)光強(qiáng)度的調(diào)制而發(fā)生變化。非線性折射率波動(dòng)效應(yīng)可分為三大類：自相位調(diào)制(SPM)、交叉相位調(diào)制(XPM)以及四波混頻(FWM)。在光強(qiáng)度調(diào)制系統(tǒng)中，當(dāng)光信號(hào)與聲波或光纖材料中振動(dòng)的分子相互作用時(shí)，會(huì)散射光并把能量向更長的波長轉(zhuǎn)移。非線性受激散射可分為布里淵散射和拉曼散射兩種形式。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第30頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)（一）非線性折射

兩個(gè)最廣泛的應(yīng)用是自相位調(diào)制(SPM)和交叉相位調(diào)制(XPM)1、自相位調(diào)制(SPM)——光脈沖自身引起相位變化，導(dǎo)致光脈沖頻譜展寬。當(dāng)有一光波信號(hào)在光纖中傳輸時(shí)，其相位隨距離而變化，方程為第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第31頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)

前一項(xiàng)是線性相移，后一項(xiàng)為非線性相移。如果輸入的光信號(hào)是強(qiáng)度調(diào)制，則非線性相移引起相位調(diào)制，這種效應(yīng)稱為自相位調(diào)制(SPM)。

SPM的相位調(diào)制能夠產(chǎn)生新的頻率，同時(shí)展寬了光脈沖的頻譜，在波分復(fù)用系統(tǒng)中如果這種調(diào)制現(xiàn)象較嚴(yán)重，展寬的光譜會(huì)覆蓋到相鄰的信道。另外,自相位調(diào)制能帶來好處，它能夠與光纖的正色散作用,從而暫時(shí)壓縮傳輸?shù)墓饷}沖。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第32頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)2、交叉相位調(diào)制(XPM/CPM)

交叉相位調(diào)制(XPM/CPM)準(zhǔn)確地講是與自相位調(diào)制產(chǎn)生方式相同的另一種非線性效應(yīng)。然而自相位調(diào)制是光脈沖對(duì)自身相位的影響，交叉相位調(diào)制是用來描述光脈沖對(duì)其他信道信號(hào)光脈沖相位的影響，僅在多信道系統(tǒng)中才發(fā)生。

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第33頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)

2、交叉相位調(diào)制(XPM/CPM)

第一項(xiàng)為自相位調(diào)制，第二項(xiàng)為交叉相位調(diào)制（產(chǎn)生頻譜不對(duì)稱展寬），可以利用此效應(yīng)制作“光克爾開關(guān)”。

相位調(diào)制主要影響相干技術(shù)解調(diào)系統(tǒng)，對(duì)直接檢測(cè)、非相干調(diào)制、幅度調(diào)制傳輸系統(tǒng)影響不嚴(yán)重。

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第34頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)（二）受激非彈性散射

1、受激喇曼散射（SRS）——介質(zhì)中分子振動(dòng)對(duì)入射光（泵浦光）的調(diào)制當(dāng)一個(gè)強(qiáng)光信號(hào)在光纖中引發(fā)了分子共振時(shí)，產(chǎn)生喇曼非線性效應(yīng)，這些分子振動(dòng)調(diào)制信號(hào)光后產(chǎn)生了新的光頻（正向傳播），除此之外還將放大新產(chǎn)生的光。斯托克斯波反斯托克斯波分子振動(dòng)頻率。在室溫下，大部分新產(chǎn)生的頻率都處于光載波的低頻區(qū)。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第35頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)喇曼增益與閾值

為喇曼增益系數(shù)（）為泵浦波光強(qiáng)喇曼散射閾值泵浦功率為：纖芯有效面積光纖有效作用長度

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第36頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)喇曼增益與閾值超低損耗單模光纖預(yù)測(cè)泵浦到斯托克斯波的轉(zhuǎn)換效率很高，一階斯托克斯波足夠強(qiáng)時(shí)，還可以再產(chǎn)生二階斯托克斯波

應(yīng)用：光纖喇曼激光器光纖喇曼放大器

影響：各信道之間串話，單信道系統(tǒng)閾值功率大于光源入纖功率，不會(huì)產(chǎn)生嚴(yán)重影響。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第37頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)（二）受激非彈性散射

2、受激布里淵散射（SBS）

當(dāng)一個(gè)窄線寬、高功率信號(hào)沿光纖傳輸時(shí)，將產(chǎn)生一個(gè)與輸入光信號(hào)同向的聲波，此聲波波長為光波長的一半，且以聲速傳輸。理解非線性布里淵效應(yīng)的一個(gè)簡(jiǎn)單方法是將聲波想象為一個(gè)把入射光反射回去的移動(dòng)布拉格光柵，由于光柵向前移動(dòng)，因此反射光經(jīng)多普勒頻移到一個(gè)較低的頻率值。對(duì)于工作于1.55μm的二氧化硅光纖，布里淵頻偏約為11GHz，且決定于光纖中的聲速，反射光線寬，還取決于聲波的損耗，它可在幾十至幾百兆赫茲的范圍內(nèi)變動(dòng)。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第38頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)布里淵增益與閾值為布里淵增益系數(shù)布里淵散射閾值泵浦功率為：對(duì)于窄脈沖，因其頻譜較寬，很高，可以忽略布里淵散射。對(duì)于一般情況，例如

第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第39頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)應(yīng)用：光纖布里淵激光器光纖布里淵放大器

影響：

1）因閾值較低，一旦光信號(hào)達(dá)到閾值，大部分能量將轉(zhuǎn)化成反向傳輸?shù)乃雇锌怂股⑸涔?，減少信號(hào)功率，反饋給激光器，使其工作不穩(wěn)定。解決辦法：加寬輸入信號(hào)的頻帶寬度，增大閾值。

2）有利的應(yīng)用：低的閾值功率，提供了布里淵放大，利用與信號(hào)傳輸相反方向注入連續(xù)泵浦，補(bǔ)償傳輸損耗，延長傳輸距離。窄線寬可用于選擇放大載波，不放大調(diào)制邊帶，基本原理與外差檢測(cè)類似。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第40頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)(三)參量放大（四波混頻FWM）當(dāng)有三個(gè)不同波長的光波同時(shí)注入光纖時(shí)，由于三者的相互作用，產(chǎn)生了一個(gè)新的波長或頻率，即第四個(gè)波，新波長的頻率是由入射波長組合產(chǎn)生的新頻率。這種現(xiàn)象稱為四波混頻效應(yīng)。四波混頻效應(yīng)能夠?qū)⒃瓉砀鱾€(gè)波長信號(hào)的光功率轉(zhuǎn)移到新產(chǎn)生的波長上，從而對(duì)傳輸系統(tǒng)性能造成破壞。在波分復(fù)用系統(tǒng)中，混合產(chǎn)生的新波長會(huì)與其他信號(hào)信道的波長完全一樣，嚴(yán)重地破壞信號(hào)的眼圖并產(chǎn)生誤碼。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第41頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5光纖的非線性效應(yīng)(三)參量放大（四波混頻FWM）第四個(gè)波的頻率是由入射波長組合產(chǎn)生的新頻率要有顯著的四波混頻現(xiàn)象發(fā)生，必須滿足頻率和波矢匹配，即滿足相位匹配條件。組合為的形式，相位匹配條件相對(duì)容易滿足，而其它組合不易發(fā)生。雖然四波混頻的閾值比喇曼散射低，但長距離光纖中，喇曼散射占優(yōu)，因?yàn)椴灰妆３炙牟ɑ祛l的相位匹配條件。第一章光纖傳輸原理和傳輸特性第42頁,共47頁，2024年2月25日，星期天1.3.5