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1、注意:(1) 對任意閉合曲面而言,11-4 磁場中的高斯定理和安培環(huán)路定理,微分形式,表示不存在磁單極,(2) 不一定為0,一、磁場的高斯定理(Gauss theorem magnetic field),例1、兩平行載流直導線,過圖中矩形的磁通量,解:I1、I2在A點的磁場,l,如圖取微元,二、安培環(huán)路定理(Amperes circulation theorem),二、安培環(huán)路定理(Amperes circulation theorem),1. 安培環(huán)路定理的表述,恒電流磁場中,磁感應強度沿任意閉合環(huán)路的積分等于此環(huán)路所包圍的電流代數(shù)和的 0倍。,表達式,符號規(guī)定:穿過回路 L 的電流方向與

2、L 的環(huán)繞方向服從右手關系的,I 為正,否則為負。,不穿過回路邊界所圍面積的電流不計在內(nèi)。,設閉合回路 為圓形回路( 與 成右螺旋),載流長直導線的磁感強度為,2. 安培環(huán)路定理的證明:無限長直電流的磁場,若回路繞向化為逆時針時,則,對任意形狀的回路,與 成右螺旋,電流在回路之外,多電流情況,以上結果對任意形狀的閉合電流(伸向無限遠的電流)均成立.,安培環(huán)路定理,安培環(huán)路定理,即在真空的穩(wěn)恒磁場中,磁感應強度 沿任一閉合路徑的積分的值,等于 乘以該閉合路徑所包圍的各電流的代數(shù)和.,問 1) 是否與回路 外電流有關?,2)若 ,是否回路 上各處 ? 是否回路 內(nèi)無電流穿過?,與環(huán)路繞行方向成右旋

3、關系的電流對環(huán)流的貢獻為正,反之為負。,2)選擇在垂直于導線平面內(nèi)圍繞電流的任意閉合路徑,3)閉合路徑不包圍電流,4)閉合路徑不在垂直于電流的平面內(nèi),5)空間存在多個長直電流時,成立條件:穩(wěn)恒電流的磁場,場中任一閉合曲線 安培環(huán)路(規(guī)定繞向),環(huán)路上各點總磁感應強度(包含空間穿過 , 不穿過 的所有電流的貢獻),穿過以 為邊界的任意曲面的電流的代數(shù)和.,注意:,安培環(huán)路定理揭示磁場是非保守場(無勢場,渦旋場),磁場沒有保守性,它是 非保守場,或無勢場,電場有保守性,它是 保守場,或有勢場,電力線起于正電荷、 止于負電荷。 靜電場是有源場,磁力線閉合、無自由磁荷 磁場是無源場,二 安培環(huán)路定理的

4、應用舉例,例1 求長直密繞螺線管內(nèi)磁場,解 1 ) 對稱性分析螺旋管內(nèi)為均勻場 , 方向沿軸向, 外部磁感強度趨于零 ,即 .,無限長載流螺線管內(nèi)部磁場處處相等 , 外部磁場為零.,2 ) 選回路 .,磁場 的方向與電流 成右螺旋.,當 時,螺繞環(huán)內(nèi)可視為均勻場 .,例2 求載流螺繞環(huán)內(nèi)的磁場,2)選回路 .,解 1) 對稱性分析;環(huán)內(nèi) 線為同心圓,環(huán)外 為零.,令,例3 無限長載流圓柱體的磁場,解 1)對稱性分析,2)選取回路,的方向與 成右螺旋,例4 無限長載流圓柱面的磁場,解,三、安培環(huán)路定理的應用,當場源分布具有高度對稱性時,利用安培環(huán)路定理計算磁感應強度,1. 無限長載流圓柱導體的磁

5、場分布,分析對稱性,電流分布軸對稱,磁場分布軸對稱,已知:I、R 電流沿軸向,在截面上均勻分布,的方向判斷如下:,作積分環(huán)路并計算環(huán)流,如圖,利用安培環(huán)路定理求,作積分環(huán)路并計算環(huán)流,如圖,利用安培環(huán)路定理求,結論:無限長載流圓柱導體。已知:I、R,討論:長直載流圓柱面。已知:I、R,電場、磁場中典型結論的比較,練習:同軸的兩筒狀導線通有等值反向的電流I, 求 的分布。,已知:I、n(單位長度導線匝數(shù)),分析對稱性,管內(nèi)磁力線平行于管軸,管外靠近管壁處磁場為零,2.長直載流螺線管的磁場分布,計算環(huán)流,利用安培環(huán)路定理求,已知:I 、N、R1、R2 N導線總匝數(shù),分析對稱性,磁力線分布如圖,作積分回路如圖,方向,3.環(huán)形載流螺線管的磁場分布,計算環(huán)流,利用安培環(huán)路定理求,練習:如圖,螺繞環(huán)截面為矩形,外半徑與內(nèi)半徑之比,高,導線總匝數(shù),求:,通過截面的磁通量,解:,已知:導線中電流強度 I 單位長度導線匝數(shù)n,分析對稱性,磁力線如圖,作積分回路如圖,ab、cd與導體板平行,4.無限大載流導體薄板的磁場分布,計算環(huán)流,板上下兩側為均勻磁場,利用安培環(huán)

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