第三章 聚合物的流變性

1、什么是流變學(xué)？什么是流變學(xué)？ 當(dāng)高聚物熔體和溶液（簡稱流體）在受外力當(dāng)高聚物熔體和溶液（簡稱流體）在受外力作用時(shí)，既表現(xiàn)粘性作用時(shí)，既表現(xiàn)粘性流流動(dòng)，又表現(xiàn)出彈性形動(dòng)，又表現(xiàn)出彈性形變變，因此稱為高聚物流體的流變性或流變行為。因此稱為高聚物流體的流變性或流變行為。 第三章第三章 流動(dòng)與形變流動(dòng)與形變?nèi)芤杭徑z溶液紡絲塑料的擠出、吹塑、注射、澆注塑料的擠出、吹塑、注射、澆注工業(yè)中工業(yè)中的應(yīng)用的應(yīng)用 當(dāng)溫度當(dāng)溫度T T 高于非晶態(tài)聚合物的高于非晶態(tài)聚合物的T Tf f 、晶態(tài)聚合晶態(tài)聚合物的物的T Tm m時(shí)，聚合物變?yōu)榭闪鲃?dòng)的粘流態(tài)或稱熔時(shí)，聚合物變?yōu)榭闪鲃?dòng)的粘流態(tài)或稱熔融態(tài)，形變隨時(shí)間發(fā)展，并且

2、不可逆。熱塑性融態(tài)，形變隨時(shí)間發(fā)展，并且不可逆。熱塑性聚合物的加工成型大多是利用其熔體的流動(dòng)性聚合物的加工成型大多是利用其熔體的流動(dòng)性能。這種流動(dòng)態(tài)也是高聚物溶液的主要加工狀能。這種流動(dòng)態(tài)也是高聚物溶液的主要加工狀態(tài)。態(tài)。3.1 聚合物的流變性質(zhì)聚合物的流變性質(zhì)結(jié)構(gòu)特點(diǎn)高聚物的流動(dòng)行為是高聚物分子運(yùn)動(dòng)的表現(xiàn)，反映了高聚物的組成、結(jié)構(gòu)、分子量及其分布等結(jié)構(gòu)特點(diǎn)。對(duì)高聚物熔體和溶液體系的流變性能分析，必須既考慮其粘性流動(dòng)（不可逆形變），也必須考慮其彈性變形（可逆形變）；同時(shí)還需考慮高聚物鏈結(jié)構(gòu)的不均一性（如分子量分布和支化），分散體系的不均勻性（如顆粒大小、填料的不均一性）；高聚物在加工過程中有化

3、學(xué)降解和熱氧降解等等；以及形變的不均勻性、溫度的不均勻性等等。是一個(gè)十分復(fù)雜的體系流變行為影響最終產(chǎn)品的力學(xué)性質(zhì)分子結(jié)晶、取向排列加工過程中流動(dòng)場(chǎng)薄膜和纖維等的力學(xué)性質(zhì)（3）熔體流動(dòng)時(shí)伴隨高彈形變?nèi)垠w流動(dòng)時(shí)伴隨高彈形變：因?yàn)樵谕饬ψ饔茫阂驗(yàn)樵谕饬ψ饔孟?，高分子鏈沿外力方向發(fā)生伸展，當(dāng)外力消失后，下，高分子鏈沿外力方向發(fā)生伸展，當(dāng)外力消失后，分子鏈又由伸展變?yōu)榫砬?，使形變部分恢?fù)，表現(xiàn)分子鏈又由伸展變?yōu)榫砬剐巫儾糠只謴?fù)，表現(xiàn)出彈性行為出彈性行為（1）粘度大，流動(dòng)性差粘度大，流動(dòng)性差: 這是因?yàn)楦叻肿渔湹牧鲃?dòng)這是因?yàn)楦叻肿渔湹牧鲃?dòng)是通過鏈段的相繼位移來實(shí)現(xiàn)分子鏈的整體遷移，是通過鏈段的相繼位移

4、來實(shí)現(xiàn)分子鏈的整體遷移，類似蚯蚓的蠕動(dòng)類似蚯蚓的蠕動(dòng)（2）不符合牛頓流動(dòng)規(guī)律不符合牛頓流動(dòng)規(guī)律：在流動(dòng)過程中粘度隨：在流動(dòng)過程中粘度隨切變速率的增加而下降（剪切變?。┣凶兯俾实脑黾佣陆担羟凶兿。┚酆衔锶垠w流動(dòng)特點(diǎn)聚合物熔體流動(dòng)特點(diǎn)3.2 牛頓流體和非牛頓流體牛頓流體和非牛頓流體 1、牛頓流體：、牛頓流體：v剪切形變剪切形變 ， 剪切應(yīng)力剪切應(yīng)力v切變速率切變速率v牛頓流動(dòng)定律：牛頓流動(dòng)定律： v牛頓流體：水、甘油、高分子稀溶液。牛頓流體：水、甘油、高分子稀溶液。v牛頓粘度牛頓粘度(絕對(duì)粘度絕對(duì)粘度)：反映液體流動(dòng)阻力，單位：反映液體流動(dòng)阻力，單位PaSv凡流動(dòng)行為符合牛頓流動(dòng)定律的流體，稱

5、為牛頓流體。牛頓流體的粘度凡流動(dòng)行為符合牛頓流動(dòng)定律的流體，稱為牛頓流體。牛頓流體的粘度僅與流體分子的結(jié)構(gòu)和溫度有關(guān)，與切應(yīng)力和切變速率無關(guān)。僅與流體分子的結(jié)構(gòu)和溫度有關(guān)，與切應(yīng)力和切變速率無關(guān)。dydxAF)s( )()(1-dydvdtdxdyddydxdtddtd高聚物流體高聚物流體彈性：分子鏈構(gòu)象不斷變化彈性：分子鏈構(gòu)象不斷變化粘性：流動(dòng)中分子鏈相對(duì)移動(dòng)粘性：流動(dòng)中分子鏈相對(duì)移動(dòng) 非牛頓流體非牛頓流體非牛頓流體的流變行為用冪律方程表示非牛頓流體的流變行為用冪律方程表示K, n = const.2、非牛頓流體、非牛頓流體稠度指數(shù)稠度指數(shù)K和流動(dòng)指數(shù)和流動(dòng)指數(shù)n流動(dòng)指數(shù) n 亦稱非牛頓指數(shù)

6、非牛頓指數(shù)，表示該種流體與牛頓流體的偏差程度nK.n=1, 牛頓流體n與1相差越大，偏離牛頓流體的程度越強(qiáng)n 1, 膨脹性流體n 1, 假塑性流體表觀粘度表觀粘度const.anK.表觀粘度與形變速率有關(guān)表觀粘度與形變速率有關(guān)非牛頓流體非牛頓流體v許多液體包括聚合物的熔體和濃溶液，聚合物分許多液體包括聚合物的熔體和濃溶液，聚合物分散體系散體系(如膠乳如膠乳)以及填充體系等并不符合牛頓流以及填充體系等并不符合牛頓流動(dòng)定律，這類液體統(tǒng)稱為動(dòng)定律，這類液體統(tǒng)稱為非牛頓流體非牛頓流體。賓漢賓漢流體：需要最小切應(yīng)力。如油漆、瀝青。流體：需要最小切應(yīng)力。如油漆、瀝青。假塑性流體：切力變稀，大多數(shù)聚合物熔體

7、。假塑性流體：切力變稀，大多數(shù)聚合物熔體。膨脹性流體：切力變稠，膠乳、懸浮體系等。膨脹性流體：切力變稠，膠乳、懸浮體系等。（非牛頓流體粘度變化）定義表現(xiàn)粘度（非牛頓流體粘度變化）定義表現(xiàn)粘度a。v表現(xiàn)粘度隨時(shí)間變化：表現(xiàn)粘度隨時(shí)間變化：觸變體：觸變體：隨隨t而增加而減小；內(nèi)部物理結(jié)構(gòu)的破而增加而減小；內(nèi)部物理結(jié)構(gòu)的破壞；膠凍，油漆、有炭黑的橡膠。壞；膠凍，油漆、有炭黑的橡膠。觸凝體：觸凝體：隨隨t而增加而增大；某種結(jié)構(gòu)的形成。而增加而增大；某種結(jié)構(gòu)的形成。（飽和聚酯少見）（飽和聚酯少見） 剪切應(yīng)力與剪切速率的關(guān)系剪切應(yīng)力與剪切速率的關(guān)系假塑性流體假塑性流體膨脹性流體膨脹性流體表觀粘度和剪切速率

8、的關(guān)系表觀粘度和剪切速率的關(guān)系假塑性流體假塑性流體膨脹性流體膨脹性流體假塑性流體和膨脹性流體假塑性流體：假塑性流體：粘度隨剪切速率或剪切應(yīng)力粘度隨剪切速率或剪切應(yīng)力的增加而下降的流體的增加而下降的流體(大部分聚合物熔體是假大部分聚合物熔體是假塑性流體塑性流體)。WHY： 用纏結(jié)理論解釋。用纏結(jié)理論解釋。膨脹性流體：膨脹性流體：粘度隨剪切速率或剪切應(yīng)力粘度隨剪切速率或剪切應(yīng)力的增加而上升的流體。的增加而上升的流體。 WHY： 用體積膨脹用體積膨脹理論來解釋。理論來解釋。聚合物的粘性流動(dòng)表觀粘度和剪切速率的關(guān)系表觀粘度和剪切速率的關(guān)系 0 第一牛頓區(qū)第一牛頓區(qū)冪律區(qū)（假塑區(qū)）冪律區(qū)（假塑區(qū)）第二牛

9、頓區(qū)第二牛頓區(qū)實(shí)際聚合物熔體分三個(gè)區(qū)域?qū)嶋H聚合物熔體分三個(gè)區(qū)域 1、第一牛頓區(qū)、第一牛頓區(qū)低切變速率，曲線的斜率低切變速率，曲線的斜率n1，符合牛頓流動(dòng)定律。，符合牛頓流動(dòng)定律。該區(qū)的粘度通常稱為該區(qū)的粘度通常稱為零切粘度零切粘度 ，即切變速率，即切變速率的粘度。的粘度。2、假塑性區(qū)、假塑性區(qū)(非牛頓區(qū)非牛頓區(qū))流動(dòng)曲線的斜率流動(dòng)曲線的斜率nt *: 黏性形變?yōu)橹黟ば孕巫優(yōu)橹?tTf極性極性剛性剛性恒定時(shí)，EcMMWLF parametersPolymerC1C2Tg, KNR16.753.6200IR16.6104202PS14.550.4373PU15.632.6238PEMA17.665

10、.5335Universal constants17.4451.6ggTTTTCTTCg21log適用范圍：適用范圍：TgTg+100 WLF 方程方程3.4.2 剪切速率剪切速率 1naKlog1loglognK第一牛頓區(qū)第二牛頓區(qū)假塑區(qū)lgan = 1n = 1lgn 10alglgaq 多數(shù)高分子的表觀粘多數(shù)高分子的表觀粘度隨剪切速率的增加度隨剪切速率的增加而下降，是進(jìn)行粘度而下降，是進(jìn)行粘度調(diào)節(jié)的重要手段調(diào)節(jié)的重要手段q 柔性大的高分子一般柔性大的高分子一般剪切敏感性高剪切敏感性高Universal flow curve of polymers溫敏性和切敏性高分子溫敏性和切敏性高分子q

11、 柔性大的高分子一般剪柔性大的高分子一般剪切敏感性高切敏感性高, 如如PEq 極性大、剛性大的高分子極性大、剛性大的高分子一般溫度敏感性高一般溫度敏感性高,如如PC, PMMA2.42.22.01.8234CellulosePSPMMAPCPEPOMPVC1/T 103 (K1)loga (Pas)0123234lgChloride polyetherPEPSCellulosePCloga (Pas)(s1)3.4.3 分子量和分子量分布分子量和分子量分布M cwMMcwMM5 . 1110wMK4 . 320wMKlog0wMlogcM臨界纏結(jié)臨界纏結(jié)分子量分子量 PolymerMc (g/

12、mol)PE3500PP7000PS35000PVC6200PMMA30000PVAc25000PAN1300PB6000PI10000PET6000PA-65000PC300021eMRT線型聚合物出現(xiàn)高彈平臺(tái)的臨界分子量線型聚合物出現(xiàn)高彈平臺(tái)的臨界分子量ecMM32粘度的分子量依賴性的解釋粘度的分子量依賴性的解釋分子量分子量M大大，分子鏈越長，鏈段數(shù)越多，要這么多，分子鏈越長，鏈段數(shù)越多，要這么多的鏈段協(xié)同起來朝一個(gè)方向運(yùn)動(dòng)相對(duì)來說要難些。的鏈段協(xié)同起來朝一個(gè)方向運(yùn)動(dòng)相對(duì)來說要難些。此外，分子鏈越長，分子間發(fā)生纏結(jié)作用的幾率大，此外，分子鏈越長，分子間發(fā)生纏結(jié)作用的幾率大，從而流動(dòng)阻力增大

13、，從而流動(dòng)阻力增大，粘度增加。粘度增加。6 . 110wKMWhen MMc4 . 330wKM分子量和分子量分布的影響分子量和分子量分布的影響loglogWide MWDNarrow MWDloglogHigh MWLow MWRubber：200000PlasticsFiber：20000擠出注塑吹塑3.4.4 分子鏈結(jié)構(gòu)分子鏈結(jié)構(gòu)分子間作用力分子間作用力 鏈剛性鏈剛性 支化支化纏結(jié)點(diǎn)纏結(jié)點(diǎn) 粘度粘度 鏈段長度鏈段長度 短支鏈短支鏈長支鏈長支鏈纏結(jié)點(diǎn)纏結(jié)點(diǎn) 纏結(jié)點(diǎn)纏結(jié)點(diǎn) 粘度粘度 粘度粘度 3.4.5 熔體結(jié)構(gòu)熔體結(jié)構(gòu)乳液法乳液法PVC懸浮法懸浮法PVC初級(jí)粒子未熔融初級(jí)粒子未熔融初級(jí)粒子

14、已熔融初級(jí)粒子已熔融160200 C 200 C粘度粘度低低粘度粘度高高3.4.6 共混共混相容體系相容體系2211logloglog22111ww實(shí)例：實(shí)例：PVC/ACR，PPO/PS相形態(tài)相形態(tài)粘度粘度不相容體系不相容體系均相均相非均相（多相）非均相（多相）海海-島結(jié)構(gòu)島結(jié)構(gòu)粘度粘度低低互鎖結(jié)構(gòu)互鎖結(jié)構(gòu)粘度粘度高高VitonEPDM聚氟彈性體外潤滑劑?!3.4.7 填充填充f5 . 210填充體系的粘度高分子的粘度填料的體積分?jǐn)?shù)脹塑性流體的形成脹塑性流體的形成密堆積層流 3.5 q 高分子粘流過程中伴隨著可逆的高彈形變，這是高分子高分子粘流過程中伴隨著可逆的高彈形變，這是高分子熔體區(qū)別于

15、低分子液體的重要特征之一熔體區(qū)別于低分子液體的重要特征之一q 高分子熔體的流動(dòng)是各鏈段運(yùn)動(dòng)的總結(jié)果，在外力作用高分子熔體的流動(dòng)是各鏈段運(yùn)動(dòng)的總結(jié)果，在外力作用下，高分子鏈順流動(dòng)方向取向，外力消失后，鏈要重新下，高分子鏈順流動(dòng)方向取向，外力消失后，鏈要重新蜷曲起來，因而整個(gè)形變要恢復(fù)一部分蜷曲起來，因而整個(gè)形變要恢復(fù)一部分q 彈性效應(yīng)的表現(xiàn)彈性效應(yīng)的表現(xiàn)q 韋森堡效應(yīng)，包軸現(xiàn)象韋森堡效應(yīng)，包軸現(xiàn)象q 擠出脹大（離模膨脹效應(yīng)）擠出脹大（離模膨脹效應(yīng)）q 不穩(wěn)定流動(dòng)不穩(wěn)定流動(dòng)q 入口效應(yīng)入口效應(yīng)3.5.1 法向應(yīng)力差法向應(yīng)力差1.流動(dòng)方向，法向應(yīng)力流動(dòng)方向，法向應(yīng)力 112.與層流平面垂直方向，法向

16、應(yīng)力與層流平面垂直方向，法向應(yīng)力 223.與與1、2垂直的方向，法向應(yīng)力垂直的方向，法向應(yīng)力 33112233牛頓流體牛頓流體33221122111N33222N第一法向應(yīng)力差第一法向應(yīng)力差第二法向應(yīng)力差第二法向應(yīng)力差聚合物熔體聚合物熔體01N02N2233110211N0222N3.5.2 韋森堡效應(yīng)，包軸現(xiàn)象韋森堡效應(yīng)，包軸現(xiàn)象小分子流體小分子流體聚合物流體聚合物流體q 當(dāng)軸在液體中旋轉(zhuǎn)時(shí)，離軸越近的地方剪切速率越大，故當(dāng)軸在液體中旋轉(zhuǎn)時(shí)，離軸越近的地方剪切速率越大，故法向應(yīng)力越大，相應(yīng)地，高分子鏈的彈性回復(fù)力越大，從法向應(yīng)力越大，相應(yīng)地，高分子鏈的彈性回復(fù)力越大，從而使熔體沿軸向上擠，形

17、成包軸現(xiàn)象而使熔體沿軸向上擠，形成包軸現(xiàn)象3.5.3 擠出脹大（巴拉斯效應(yīng)）擠出脹大（巴拉斯效應(yīng)）擠出脹大現(xiàn)象擠出脹大現(xiàn)象q ?？兹肟谔幜骶€收斂，在流動(dòng)?？兹肟谔幜骶€收斂，在流動(dòng)方向產(chǎn)生速度梯度，因而高分方向產(chǎn)生速度梯度，因而高分子熔體在拉力下產(chǎn)生拉伸彈性子熔體在拉力下產(chǎn)生拉伸彈性形變，當(dāng)口模較短時(shí)，這部分形變，當(dāng)口模較短時(shí)，這部分形變來不及完全松弛掉，出口形變來不及完全松弛掉，出口模時(shí)要回復(fù)模時(shí)要回復(fù)q 熔體在口模中流動(dòng)時(shí)有法向應(yīng)熔體在口模中流動(dòng)時(shí)有法向應(yīng)力差，由此產(chǎn)生的彈性形變?cè)诹Σ睿纱水a(chǎn)生的彈性形變?cè)诔隹谀：笠惨貜?fù)出口模后也要回復(fù)0maxDDB 脹大比脹大比die3 3. .5 5.

18、4 .4 不穩(wěn)定流動(dòng)（熔體破裂）不穩(wěn)定流動(dòng)（熔體破裂）鯊魚皮形鯊魚皮形波浪形波浪形竹節(jié)形竹節(jié)形螺旋形螺旋形不規(guī)則破裂不規(guī)則破裂Unstable flowq現(xiàn)象現(xiàn)象q 波浪波浪q 鯊魚皮鯊魚皮q 竹節(jié)竹節(jié)q 螺旋螺旋q 不規(guī)則破碎不規(guī)則破碎ABCq解釋解釋q 高彈湍流：高切變速率下，當(dāng)高彈形變的儲(chǔ)能超過高彈湍流：高切變速率下，當(dāng)高彈形變的儲(chǔ)能超過克服粘滯阻力的流動(dòng)能量時(shí)產(chǎn)生的不穩(wěn)定流動(dòng)克服粘滯阻力的流動(dòng)能量時(shí)產(chǎn)生的不穩(wěn)定流動(dòng)q 熔體在管壁的滑移（熔體在管壁的滑移（B 處）處）q 熔體流經(jīng)管道死角（熔體流經(jīng)管道死角（A、C 處）處）q v（1）LDPE型型v對(duì)于對(duì)于LDPE型熔體，其應(yīng)力主要集中在

19、型熔體，其應(yīng)力主要集中在口模入口區(qū)口模入口區(qū)，且入口區(qū)的流線呈典型的喇叭形收縮，在口模死角且入口區(qū)的流線呈典型的喇叭形收縮，在口模死角處存在渦流或環(huán)流，如圖所示。當(dāng)處存在渦流或環(huán)流，如圖所示。當(dāng)r較低時(shí)，流動(dòng)是較低時(shí)，流動(dòng)是穩(wěn)定的，死角處的渦流也是穩(wěn)定的，對(duì)擠出物不產(chǎn)穩(wěn)定的，死角處的渦流也是穩(wěn)定的，對(duì)擠出物不產(chǎn)生影響，但是，當(dāng)生影響，但是，當(dāng)rrcrit，入口區(qū)出現(xiàn)強(qiáng)烈的拉伸，入口區(qū)出現(xiàn)強(qiáng)烈的拉伸流，造成的拉伸形變超過熔體所能承受的彈性形變流，造成的拉伸形變超過熔體所能承受的彈性形變極限，強(qiáng)烈的應(yīng)力集中效應(yīng)使流道內(nèi)的流線斷裂，極限，強(qiáng)烈的應(yīng)力集中效應(yīng)使流道內(nèi)的流線斷裂，使死角區(qū)的環(huán)流乘機(jī)進(jìn)入主

20、流道而混入口模。主流使死角區(qū)的環(huán)流乘機(jī)進(jìn)入主流道而混入口模。主流線斷裂后，應(yīng)力局部下降，又會(huì)恢復(fù)穩(wěn)定流動(dòng)，然線斷裂后，應(yīng)力局部下降，又會(huì)恢復(fù)穩(wěn)定流動(dòng)，然后再一次集中彈性形變能，再一次流線斷裂。這樣后再一次集中彈性形變能，再一次流線斷裂。這樣交替輪換，主流道和環(huán)流區(qū)的流體輪番進(jìn)入口模。交替輪換，主流道和環(huán)流區(qū)的流體輪番進(jìn)入口模。兩種形變歷史和攜帶能量完全不同的流體，擠出時(shí)兩種形變歷史和攜帶能量完全不同的流體，擠出時(shí)的彈性松弛行為也完全不同，引起口模出口處擠出的彈性松弛行為也完全不同，引起口模出口處擠出物的無規(guī)畸變。物的無規(guī)畸變。 v(2)HDPE型型v對(duì)于對(duì)于HDPE型熔體，流動(dòng)時(shí)的應(yīng)型熔體，流

21、動(dòng)時(shí)的應(yīng)力集中效應(yīng)主要不在口模入口區(qū)，力集中效應(yīng)主要不在口模入口區(qū)，而是發(fā)生在而是發(fā)生在口模內(nèi)壁附近口模內(nèi)壁附近，口模，口模入口區(qū)不存在死角循環(huán)。低入口區(qū)不存在死角循環(huán)。低r時(shí)，時(shí)，熔體流過口模壁，在壁上無滑移，熔體流過口模壁，在壁上無滑移，擠出過程正常。當(dāng)擠出過程正常。當(dāng)r增高到一定增高到一定程度，由于模壁附近的應(yīng)力集中程度，由于模壁附近的應(yīng)力集中效應(yīng)突出效應(yīng)突出 ，此處的流線會(huì)發(fā)生斷裂，又因?yàn)閼?yīng)力集中，使，此處的流線會(huì)發(fā)生斷裂，又因?yàn)閼?yīng)力集中，使熔體貯能大大增加，當(dāng)能量累積超過熔體與模壁之間的摩熔體貯能大大增加，當(dāng)能量累積超過熔體與模壁之間的摩擦力的擦力的P能承受的極限時(shí)，將造成熔體沿模壁

22、滑移，熔體能承受的極限時(shí)，將造成熔體沿模壁滑移，熔體突然增速，同時(shí)釋放出能量，釋能后的熔體再次與模壁粘突然增速，同時(shí)釋放出能量，釋能后的熔體再次與模壁粘著，從而再集中能量，再發(fā)生滑移，這種過程周而復(fù)始，著，從而再集中能量，再發(fā)生滑移，這種過程周而復(fù)始，造成聚合物熔體在模壁附近時(shí)滑時(shí)粘，表現(xiàn)在擠出物上呈造成聚合物熔體在模壁附近時(shí)滑時(shí)粘，表現(xiàn)在擠出物上呈現(xiàn)出竹節(jié)狀或套錐形的有規(guī)畸變。現(xiàn)出竹節(jié)狀或套錐形的有規(guī)畸變。3.5.5 入口效應(yīng)入口效應(yīng)v入口效應(yīng)入口效應(yīng): :聚合物流體在管道入口端因截面變小出聚合物流體在管道入口端因截面變小出現(xiàn)收斂流動(dòng)，使壓力降突然增大的效應(yīng)?，F(xiàn)收斂流動(dòng)，使壓力降突然增大的效應(yīng)。v入口端產(chǎn)生壓力降的原因：入口端產(chǎn)生壓力降的原因：v（1 1）分子鏈產(chǎn)生的強(qiáng)烈拉伸變形和剪切變形引起）分子鏈產(chǎn)生的強(qiáng)烈拉伸變形和剪切變形引起大分子鏈構(gòu)象重排，能量以彈性應(yīng)變能儲(chǔ)存大分子鏈