《電磁場理論》復(fù)習(xí)33

1、電磁場與電磁波概念題匯總1.請寫出B-D形式的場定律的微分形式及其相應(yīng)的邊界條件，并闡明每個方程（包括邊界條件）的物理意義。（20分）答：B-D形式的場定律的微分形式為其物理意義為：(1)式：時變的磁場是電場的渦旋源，可以產(chǎn)生渦旋電場;(2)式：電流和時變的電場是磁場的渦旋源，可以產(chǎn)生渦旋磁場；(3)式：電荷可以產(chǎn)生電場通量，電荷只有正、負(fù)兩種；(4)式：磁場沒有通量源：磁荷；(5)式：當(dāng)空間點(diǎn)上的電荷密度減少時，必有電流密度的凈通量。在介質(zhì)分界面上滿足的邊界條件為其物理意義為：邊界兩邊電場切向分量連續(xù)；邊界上存在面電流時，兩邊磁場切向分量不連續(xù)；邊界上有面電荷存在時，電位移矢量法向分量不連續(xù)

2、；邊界兩邊磁感應(yīng)強(qiáng)度法向分量連續(xù)；電荷守恒定律在邊界上也是成立的。2.寫出簡單媒質(zhì)中關(guān)于正弦律時變場的復(fù)數(shù)形式的場定律。（10分）答：簡單媒質(zhì)中關(guān)于正弦律時變場的復(fù)數(shù)形式的場定律為3.寫出時變電磁場的基本方程，并解釋為什么電磁場的邊值關(guān)系只能從積分形式的麥克斯韋方程組導(dǎo)出？4.寫出坡印廷矢量的定義式及微分形式坡印廷定理，并給出定理的物理解釋。（P286291）答：定義微分形式物理解釋：電磁場在空間某點(diǎn)對運(yùn)動電磁荷所提供的電磁功率密度等于該點(diǎn)電磁場能密度的減少率與外界向這點(diǎn)提供的電磁功率密度之和。積分形式物理解釋：V內(nèi)的電磁荷對電磁場所提供的總功率等于V內(nèi)電磁場能量的增加率與從V內(nèi)流出的電磁功率

3、之和。5.什么是均勻平面波？什么是TEM波？均勻平面波是TEM波嗎？TEM波是均勻平面波嗎？寫出無源自由空間條件下均勻平面波的五個傳播特性。答：等相面與等幅面重合且為平面的電磁波稱為均勻平面波；電場強(qiáng)度和磁場強(qiáng)度矢量在傳播方向上分量為零的電磁波稱為TEM波；均勻平面波是TEM波；TEM波不一定是均勻平面，如均勻柱面波、均勻平面波等都是TEM波。無源自由空間條件下均勻平面波的五個傳播特性（P355）（1）均勻平面波的電場和磁場總是與波的能量傳播方向垂直，即（2）在自由空間，均勻平面波的相速等于自由空間的光速，即（3）在空間任何一點(diǎn)，每一種獨(dú)立均勻平面波解的電場和磁場的波形與相位均相同，它們的數(shù)值

4、之比為一常數(shù)，等于空間波阻抗（4）在空間任何一點(diǎn)，均勻平面波解的電場和磁場彼此垂直，即（5）在自由空間任何一點(diǎn)，均勻平面波的電場能密度和磁場能密度相等，即6.請根據(jù)自由空間中麥克斯韋方程組，分析沿著z方向傳播的均勻平面波滿足的波動方程為，。（P349351）解答：電場和磁場的坐標(biāo)與x，y無關(guān)，即。 （1） （2） （3） （4）考慮到，由式（3）可得（5），即與z無關(guān)。由式（2）可得（6）由于，于是有（7），所以與時間t也無關(guān)。上述推導(dǎo)表明，如果電場存在著z向分量的話，則它只能是一個與空間坐標(biāo)和時間坐標(biāo)都無關(guān)的恒定的均勻場。在討論時變場時，對這樣的恒定場不予考慮。因此可取 （8）同理可得 （9

5、）于是，電磁場為 （10） （11）將式（10）及式（11）代入到式（1）中，有 （12）同理，代入式（2）中，可得 （13）從式（12）和（13）可得出以下兩組微分方程 （14） （15）這說明只與有關(guān)，只與有關(guān)，因此和是等相面與xy平面平行的均勻平面波的兩組獨(dú)立解，由此解得：，。7.什么是均勻平面波？是否是均勻平面波？（10分）答：等相面與等幅面重合且為平面的波稱為均勻平面波。題中所給的電磁波其等幅面為的平面，等相面為的平面，雖然它們都為平面，但并不重合，因而所給的電磁波不是均勻平面波。8.什么是電磁波在媒質(zhì)分界面的全反射現(xiàn)象和全折射現(xiàn)象？什么是臨界角和布儒斯特角？一個任意極化波由空氣斜入

6、射到一介質(zhì)界面，以什么角度入射才能使反射波為線極化波？說明原因。（10分）答：當(dāng)電磁波由光密介質(zhì)入射到光疏介質(zhì)時，由于，根據(jù)斯耐爾定律有。當(dāng)入射角增加到某一個角度時，折射角就可能等于。因此，在時，就沒有向介質(zhì)2內(nèi)傳播的電磁波存在，即發(fā)生全反射現(xiàn)象。在入射角等于某一角度時，反射系數(shù)等于零，這時沒有反射波，只有折射波，這種現(xiàn)象稱為全透射現(xiàn)象或全折射現(xiàn)象。能使的入射角就稱為臨界角。發(fā)射全透射時的入射角稱為布儒斯特角。當(dāng)一個任意極化波由空氣斜入射到一介質(zhì)界面時，以布儒斯特角入射才能使反射波為線極化波。因?yàn)榇饲闆r下兩介質(zhì)的磁導(dǎo)率相同，這時只有平行極化波存在全折射現(xiàn)象，如果任意極化的電磁波以布儒斯特角入射

7、，其平行極化分量發(fā)生全折射，反射波只有垂直極化分量，成為線極化波。9.現(xiàn)用一個環(huán)形天線來接收電磁波，請根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律以及均勻平面波的性質(zhì)，推斷一下環(huán)的擺放與電磁波的傳播方向成什么樣的幾何關(guān)系時接收效果最佳？說明理由。（15分）答：環(huán)天線主要用來接收磁場，根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律，對于確定的時變磁場，環(huán)天線平面與時變磁場垂直時，穿過環(huán)天線的磁通量變化率最大，從而在環(huán)天線上產(chǎn)生較大的電動勢（電壓）；對于均勻平面波，其重要的性質(zhì)之一是它為TEM波，即電場、磁場都與傳播方向垂直，因此為了讓環(huán)天線平面與時變磁場垂直時，則環(huán)天線平面應(yīng)與傳播方向一致，這是天線的接收效果最佳。10.試解釋何為電磁波的趨

8、膚效應(yīng)，產(chǎn)生的原因是什么？你能舉出一個實(shí)際應(yīng)用的例子嗎？（10分）（參見教材P370-372）答：趨膚效應(yīng)：波在良導(dǎo)體中透射深度很小，因此只有良導(dǎo)體表面的一層對波的作用是顯著的，而良導(dǎo)體內(nèi)部對波的作用很小，這種現(xiàn)象就稱為良導(dǎo)體的趨膚效應(yīng)。產(chǎn)生原因：對于良導(dǎo)體，因此有 （1）良導(dǎo)體中的均勻平面波解可以寫為 （2）這是一個沿傳播方向衰減的波，由式（1）可知，衰減常數(shù)a在良導(dǎo)體中是一個很大的正實(shí)數(shù)，因而波在良導(dǎo)體中將很快衰減。對于良導(dǎo)體，由式（1）可得透射深度 （3）波在良導(dǎo)體中透射深度是很小的。實(shí)際應(yīng)用：在主干高壓輸電線路中，可以使用鋼芯鋁線，以達(dá)到輸電線強(qiáng)度、節(jié)省鋁材，而又不降低傳輸效率的目的。

9、使用多股絞合漆包線繞制高頻線圈可以不增加銅材用量而提高線圈Q值。在短波發(fā)射機(jī)上可以用空心銅管繞制線圈，這樣，既可以保證發(fā)射時不增加損耗，節(jié)省銅材，又可以在發(fā)射功率很大、線圈過熱時，在銅管中通水，實(shí)行強(qiáng)制水冷。在高頻電路中，使用鍍銀導(dǎo)線、在微波器件和波導(dǎo)內(nèi)壁鍍銀都可以在使用少量貴金屬條件下，使損耗大大降低。另外，使用工程塑料或玻璃鋼表面金屬化工藝制造天線反射面，使用鋁箔或鍍鋁塑料薄膜制造電磁波散射實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ鸵约皩走_(dá)進(jìn)行干擾的假目標(biāo)，使用金屬板進(jìn)行電磁波屏蔽等，都是基于電磁波在良導(dǎo)體表層的趨膚效應(yīng)的。11.簡述平面電磁波在媒質(zhì)分界面處的反射現(xiàn)象和折射現(xiàn)象滿足的斯耐爾(Snell)定律，并具體說明什

10、么條件下發(fā)生全反射現(xiàn)象，什么是臨界角？給出臨界角的計(jì)算公式。（10分）答： 斯耐爾(Snell)定律：（參見教材P407）（1）反射線和折射線都在入射面內(nèi)。（2）反射角等于入射角，即（3）折射角的正弦值與入射角的正弦值之比等于入射波所在的媒質(zhì)的折射率與折射波所在媒質(zhì)的折射率之比，即式中 全反射現(xiàn)象：（參見教材P419-420）（1）理想導(dǎo)體全反射在電磁波入射到理想導(dǎo)體表面時，由理想導(dǎo)體表面切向電場為零的條件，反射系數(shù)G=±1，稱為理想導(dǎo)體全反射現(xiàn)象。（2）理想介質(zhì)全反射當(dāng)電磁波由光密介質(zhì)入射到光疏介質(zhì)時，由于，根據(jù)斯耐爾定律有。當(dāng)入射角增加到某一個角度時，折射角就可能等于。因此，在時

11、，就沒有向介質(zhì)2內(nèi)傳播的電磁波存在，即發(fā)生全反射現(xiàn)象。能使的入射角稱為臨界角。有北京航空航天大學(xué)20062007學(xué)年第二學(xué)期電磁場理論期末考試試卷（B卷）（2007年 7 月 19 日）學(xué)號： ；姓名： ；成績： 注意事項(xiàng)：1、請不要將答題紙和試卷紙拆開。 2、請?jiān)诖痤}紙和試卷紙上均寫明學(xué)號、姓名。正題：一、寫出簡單媒質(zhì)中關(guān)于正弦律時變場的復(fù)數(shù)形式的場定律。（10分）答：簡單媒質(zhì)中關(guān)于正弦律時變場的復(fù)數(shù)形式的場定律為二、一段長度為同軸電容器由兩個同軸的良導(dǎo)體柱構(gòu)成，其間填充介電常數(shù)為的介質(zhì)，內(nèi)導(dǎo)體半徑和外導(dǎo)體內(nèi)竟分別為a和b (b>a)。1) 內(nèi)外導(dǎo)體間加以直流電壓V（內(nèi)導(dǎo)體為正），忽略

12、邊緣效應(yīng)，求內(nèi)外導(dǎo)體間的電場；2) 根據(jù)求內(nèi)導(dǎo)體表面的面電荷密度，并求該電容器所帶的電荷量；3) 該電容器的電容是多少？用a, b, d和表示. 4) 還可以用1)的結(jié)果通過積分計(jì)算儲存的靜電能，利用公式得到該電容器的電容，試進(jìn)行計(jì)算驗(yàn)證。（20分）答：1)以電容器的軸線為z軸，建立柱坐標(biāo)系。忽略邊緣效應(yīng)，由軸對稱性可知電場只有徑向分量，且只是關(guān)于的函數(shù)，即。在處的柱面上，應(yīng)用高斯定理，可有， ，而于是有2) 3) 4) 5) 可得三、從復(fù)數(shù)形式的麥克斯韋方程組(a) 推導(dǎo)自由空間()磁場復(fù)數(shù)形式波動方程:。提示：。(b) 推導(dǎo)。提示：。（20分）解：a) 方程左邊做運(yùn)算×，有: 由

13、于，于是有 方程左邊做運(yùn)算×，有: 于是, , b) ，于是 四、現(xiàn)用一個環(huán)形天線來接收電磁波，請根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律以及均勻平面波的性質(zhì)，推斷一下環(huán)的擺放與電磁波的傳播方向成什么樣的幾何關(guān)系時接收效果最佳？說明理由。（15分）答：環(huán)天線主要用來接收磁場，根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律，對于確定的時變磁場，環(huán)天線平面與時變磁場垂直時，穿過環(huán)天線的磁通量變化率最大，從而在環(huán)天線上產(chǎn)生較大的電動勢（電壓）；對于均勻平面波，其重要的性質(zhì)之一是它為TEM波，即電場、磁場都與傳播方向垂直，因此為了讓環(huán)天線平面與時變磁場垂直時，則環(huán)天線平面應(yīng)與傳播方向一致，這是天線的接收效果最佳。五、一個真空中電磁波

14、的電場的復(fù)數(shù)形式表達(dá)式為。a) 該電磁波為何種極化(線極化，圓極化或橢圓極化)？b) 寫出其等價的時域表達(dá)式；c) 坡印廷矢量的時間平均值是多少?d) 該電磁波的頻率(Hz)是多少?（15分）答：a) 線極化b) c) 坡印廷矢量的時間平均值是d) ，于是該電磁波的頻率(Hz)是六、試解釋何為電磁波的趨膚效應(yīng)，產(chǎn)生的原因是什么？你能舉出一個實(shí)際應(yīng)用的例子嗎？（10分）（參見教材P370-372）答：趨膚效應(yīng)：波在良導(dǎo)體中透射深度很小，因此只有良導(dǎo)體表面的一層對波的作用是顯著的，而良導(dǎo)體內(nèi)部對波的作用很小，這種現(xiàn)象就稱為良導(dǎo)體的趨膚效應(yīng)。產(chǎn)生原因：對于良導(dǎo)體，因此有 （1）良導(dǎo)體中的均勻平面波解

15、可以寫為 （2）這是一個沿傳播方向衰減的波，由式（1）可知，衰減常數(shù)a在良導(dǎo)體中是一個很大的正實(shí)數(shù)，因而波在良導(dǎo)體中將很快衰減。對于良導(dǎo)體，由式（1）可得透射深度 （3）波在良導(dǎo)體中透射深度是很小的。實(shí)際應(yīng)用：在主干高壓輸電線路中，可以使用鋼芯鋁線，以達(dá)到輸電線強(qiáng)度、節(jié)省鋁材，而又不降低傳輸效率的目的。使用多股絞合漆包線繞制高頻線圈可以不增加銅材用量而提高線圈Q值。在短波發(fā)射機(jī)上可以用空心銅管繞制線圈，這樣，既可以保證發(fā)射時不增加損耗，節(jié)省銅材，又可以在發(fā)射功率很大、線圈過熱時，在銅管中通水，實(shí)行強(qiáng)制水冷。在高頻電路中，使用鍍銀導(dǎo)線、在微波器件和波導(dǎo)內(nèi)壁鍍銀都可以在使用少量貴金屬條件下，使損耗

16、大大降低。另外，使用工程塑料或玻璃鋼表面金屬化工藝制造天線反射面，使用鋁箔或鍍鋁塑料薄膜制造電磁波散射實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ鸵约皩走_(dá)進(jìn)行干擾的假目標(biāo)，使用金屬板進(jìn)行電磁波屏蔽等，都是基于電磁波在良導(dǎo)體表層的趨膚效應(yīng)的。七、簡述平面電磁波在媒質(zhì)分界面處的反射現(xiàn)象和折射現(xiàn)象滿足的斯耐爾(Snell)定律，并具體說明什么條件下發(fā)生全反射現(xiàn)象，什么是臨界角？給出臨界角的計(jì)算公式。（10分）答： 斯耐爾(Snell)定律：（參見教材P407）（1）反射線和折射線都在入射面內(nèi)。（2）反射角等于入射角，即（3）折射角的正弦值與入射角的正弦值之比等于入射波所在的媒質(zhì)的折射率與折射波所在媒質(zhì)的折射率之比，即式中 全反射現(xiàn)象

17、：（參見教材P419-420）（1）理想導(dǎo)體全反射在電磁波入射到理想導(dǎo)體表面時，由理想導(dǎo)體表面切向電場為零的條件，反射系數(shù)G=±1，稱為理想導(dǎo)體全反射現(xiàn)象。（2）理想介質(zhì)全反射當(dāng)電磁波由光密介質(zhì)入射到光疏介質(zhì)時，由于，根據(jù)斯耐爾定律有。當(dāng)入射角增加到某一個角度時，折射角就可能等于。因此，在時，就沒有向介質(zhì)2內(nèi)傳播的電磁波存在，即發(fā)生全反射現(xiàn)象。能使的入射角稱為臨界角。有2008EM期末試卷A答案一、寫出一般物質(zhì)中B-D形式的場定律，并從該方程推導(dǎo)出簡單媒質(zhì)中的場定律。（10分）答： B-D形式的場定律為： 在簡單無源媒質(zhì)中有：, , , . 用場定律變?yōu)椋?（1） （2） （3） （

18、4） 二、有一半徑為R的帶電導(dǎo)體球，其所帶電荷為Q，在其外面有一層厚度為a的均勻簡單介質(zhì)。試求該系統(tǒng)的電場強(qiáng)度分布和極化強(qiáng)度分布。（15分）答：考慮導(dǎo)體球?yàn)槔硐雽?dǎo)電球，其電荷均勻分布在導(dǎo)體球的表面。由高斯通量定理所以 假設(shè)厚度為a的均勻簡單介質(zhì)的介電常數(shù)為，則： 由公式，可以求得極化強(qiáng)度的分布：在時，；在其它位置的極化強(qiáng)度為零。三、寫出瞬時坡印廷矢量的定義式，說明坡印廷矢量的物理意義及其在電磁波傳播中的應(yīng)用。（15分）（10分）解：瞬時的坡印廷矢量定義為： 坡印廷矢量分為瞬時坡印廷矢量和平均坡印廷矢量，他們均是能量守恒的表達(dá)式。只不過瞬時坡印廷矢量代表某一時刻空間某一點(diǎn)電磁能流密度大小值和方向

19、；而平均坡印廷矢量則是指在一個電磁場周期內(nèi)，空間某一點(diǎn)電磁能流密度的大小值和方向。通過坡印廷矢量在某個有向曲面上做積分，可以得到通過空間某曲面的電磁能量，也可以計(jì)算天線的對空間的輻射能量等等。四、什么是均勻平面波？什么是TEM波？均勻平面波是TEM波嗎？TEM波是均勻平面波嗎？寫出無源自由空間條件下均勻平面波的傳播特性。（15分）答：等相面與等幅面重合且為平面的波稱為均勻平面波。TEM波是橫電磁波，即電場方向和磁場方向在一個平面內(nèi)且相互垂直，并與傳播方向垂直。均勻平面波是TEM波，TEM波不一定是均勻平面波。傳播特性：1 均勻平面波是TEM波2在自由空間中，均勻平面波的相速等于自由空間的光速3

20、 在空間任一點(diǎn)，電場和磁場同相，它們的數(shù)值之比為波阻抗4 在空間任一點(diǎn)，電場和磁場彼此垂直5 在空間任一點(diǎn)，電場能密度和磁場能密度相等。五、一個真空中電磁波的電場的復(fù)數(shù)形式表達(dá)式為。a) 該電磁波為何種極化(線極化，圓極化或橢圓極化)？b) 寫出其等價的時域表達(dá)式；c) 坡印廷矢量的時間平均值是多少?d) 該電磁波的頻率(Hz)是多少?（20分）（15分）答：a) 線極化b) =c) 坡印廷矢量的時間平均值是d) ，于是該電磁波的頻率f(Hz)是6、 現(xiàn)有一均勻平面波由空氣垂直入射到理想導(dǎo)體表面（），已知入射波的電場的復(fù)矢量為。請畫出入射波、反射波場量關(guān)系示意圖，寫出該問題適用的邊界條件，并求

21、出反射波的電場和磁場。（15分）答：入射波矢量。其入射場和反射場的圖示如下：該問題使用的邊界條件為邊界兩邊電場的切向分量連續(xù)，即。反射電場；反射磁場7、 已知一個天線上的電流分布，敘述利用磁矢位求解遠(yuǎn)區(qū)輻射場的過程步驟。（15分）（10分）答：1 求。選擇坐標(biāo)系用積分方法算出磁矢位2 求.只取項(xiàng)，。3 求。采用平面波之間的關(guān)系 。八、簡述交變電偶極子輻射場區(qū)劃分及各場區(qū)的特性。（10分）解：交變電偶極子的場區(qū)分為近場區(qū)和遠(yuǎn)場區(qū)。當(dāng)時，為近場區(qū) 在近區(qū)，電場的主要成分是由電偶極子產(chǎn)生的似靜電場，復(fù)數(shù)坡印廷矢量是一個純虛數(shù)，有功功率密度為零，主要成分是束縛場。 3分當(dāng)時，為遠(yuǎn)區(qū)場 遠(yuǎn)區(qū)場主要是輻射

22、場，場的主要部分所攜帶的電磁功率將全部輻射出去，輻射波是TEM波。 2009EM期末試卷A答案一、寫出一般物質(zhì)中B-D形式的場定律，并由此導(dǎo)出簡單媒質(zhì)中無源區(qū)域的電場波動方程。（10分）（提示：）解： B-D形式的場定律為： 4分在簡單無源媒質(zhì)中有：, , , . 用場定律變?yōu)椋?（1） （2） （3） （4） 2分由公式，得對（1）式兩邊做運(yùn)算，左邊=右邊=從而得到波動方程 4分二、設(shè)圓柱電容器的內(nèi)導(dǎo)體半徑為a，外導(dǎo)體半徑b，其內(nèi)一半填充介電常數(shù)為的介質(zhì)，另一半填充介電常數(shù)為的介質(zhì)，如圖所示。當(dāng)外加電壓為時，試求：（1）電容器中的電場強(qiáng)度；（2）單位長度內(nèi)的儲能。（15分）解：解法一（分離變

23、量法）：（1）不妨設(shè)內(nèi)導(dǎo)體電位為,外導(dǎo)體電位為0，按電介質(zhì)不同將求解區(qū)域分為I, II兩塊。對于I區(qū)域，由于不存在自由電荷，所以即同理，在求解區(qū)域均滿足拉普拉斯定理，可用分離變量法求解。邊界條件：根據(jù)邊界條件可設(shè)解的形式為帶入邊界條件，解得從而，有（2）單位長度存儲的電場能為解法二（電場高斯）：（1） 設(shè)內(nèi)導(dǎo)體的外表面上單位長度的電荷量為q，外導(dǎo)體的內(nèi)表面上單位長度的電荷量為-q。取內(nèi)外導(dǎo)體之間一個同軸的單位長度圓柱面作為高斯面，由高斯定律 3分求得 1分已知在兩種介質(zhì)的分界面上電場強(qiáng)度的切向分量必須連續(xù)，即 ，求得 2分內(nèi)外導(dǎo)體之間的電位差為 1分即單位長度內(nèi)的電荷量為 1分 故電容器中的電

24、場強(qiáng)度為 2分（2） 單位長度的電容為 2分電容器中的儲能密度為 3分三、分別寫出瞬時和復(fù)數(shù)坡印廷矢量的定義式，并說明兩者之間的關(guān)系。（10分）解：瞬時的坡印廷矢量定義為： 3分瞬時的坡印廷矢量定義為： 3分瞬時坡印廷矢量的時間平均值等于復(fù)數(shù)坡印廷矢量的實(shí)部， 4分四、寫出無源自由空間條件下均勻平面電磁波的傳播特性。（10分）解：1）均勻平面波的電場和磁場總是與波的能量傳播方向垂直的，也就是有2分由于電磁場總是位于與傳播方向相垂直的等相面內(nèi)，即相對于傳播方向是橫向的，故均勻平面波是一種橫電磁波（TEM波）。2)在自由空間，均勻平面波的相速等于自由空間的光速，即2分3）在空間任意一點(diǎn)，每一種獨(dú)立均勻平面波解的電場和磁場的波形與相位均相同，它們的數(shù)值之比為一常數(shù)，等于空間波阻抗2分4)在空間任何一點(diǎn)，均勻平面波的電場和磁場彼此垂直，即 2分5)在自由空間中任一點(diǎn)，均勻平面波的電場能密度和磁場能密度相等，即2分五、簡述平面電磁波在媒質(zhì)分界面處的反射現(xiàn)象和折射現(xiàn)象滿足的斯耐爾(Snell)定律，并具體說明什么條件下發(fā)生全反射現(xiàn)象，什么是臨界角？（10分） 解：平面電磁波入射到媒質(zhì)分界面處，入射線、反射線、折射線以及入射角、反射角、折射角之間的關(guān)系，服從斯耐爾(Snell)定律：1、反射線和折射線都在入射面內(nèi)。 2分2、反射角等于入射角，即 2分3、折射角的正弦值與入射角的正弦值之比等