電磁場與電磁波試題整理

1、V，gD電磁場與電磁波自測試題i.介電常數(shù)為的均勻線性介質(zhì)中，電荷的分布為(v),則空間任一點gV2.1 .線電流Il與12垂直穿過紙面，如圖所示。已知Il1A,試問v2Hd;v右?H.dl0,則12?2 .1;1A1 .鏡像法是用等效的代替原來場問題的邊界，該方法的理論依據(jù)是2 .鏡像電荷；唯一性定理1 .在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的相速隨頻率改變的現(xiàn)象稱為這樣的媒質(zhì)又稱為2 .色散；色散媒質(zhì)Vv.1 .已知自由空間一均勻平面波，其磁場強度為HeyH0cos(tx),則電場強度的萬向為能流密度的方向為2 .(vz；eX1.傳輸線的工作狀態(tài)有能量。_ 三種.其中 狀態(tài)不傳遞電磁2.行波； 駐波； 混

2、合波；駐波1 .真空中有一邊長為目的正六角形，六個頂點都放有點電荷。則在圖示兩種情形 下，在六角形中心點處的場強大小為圖右中=困2 . 0;以與術(shù)1.平行板空氣電容器中，電位鈔二鼠+方'+ " +應(yīng)+%其中a、b、c與d為常數(shù))，則電場強度后=-電荷體密度口 =2.-如r+拉j + 2守6+2力41 .在靜電場中，位于原點處的電荷場中的電場強度也線是一族以原點為中心的線，等位線為一族2 .射；同心圓1 .損耗媒質(zhì)中的平面波,其傳播系數(shù)/可表示為數(shù)復(fù)數(shù)形式，其中表示衰減的為2 .j；）1 .在無損耗傳輸線上，任一點的輸入功率都2并且等于所得到的功率。2 .相同；負載1 .在靜電

3、場中，線性介質(zhì)是指介質(zhì)的參數(shù)不隨而改變，各向同性的線性介質(zhì)是指介質(zhì)的特性不隨面變化的線性介質(zhì)。2 .場量的量值變化；場的方向變化1 .對于只有購斗1）個帶電導(dǎo)體的靜電場系統(tǒng)，取其中的一個導(dǎo)體為參考點，其靜電能量可表示成費_二十QF這里/號導(dǎo)體上的電位叫是指的電荷在/號導(dǎo)體上引起的電位，因此計算的結(jié)果表示的是靜電場的能量的總和。2 .所有帶電導(dǎo)體；自有和互有1 .請用國際單位制填寫下列物理量的單位磁場力尸.磁導(dǎo)率聲2 .N;H/mm士甲a之用a七隼1-U1 .分離變量法在解三維偏微分方程時，其第一步是令伊（乂弘=代入方程后將得到個方程。2 .13/就；3,常微分。1 .用差分法時求解以位函數(shù)為待

4、求量的邊值問題，用階有限差分近似表示用處的設(shè)h=Ax,則正確的差分格式是_郎（耳）一口（$一方）2 .一；后1 .在電導(dǎo)率103s/m、介電常數(shù)£=6%的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強度£=2乂1。-5式1<10”G），則在上2.5丈10川£時刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度上=、位移電流密度4=36網(wǎng)（國=：m1T*F/in）2 .1.41102.場的唯一性定理；未知電荷1.請采用國際單位制填寫下列物理量的單位 電感上，磁通電 H; Wb 1.靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上-其數(shù)學(xué)表達式 為2.位函數(shù)的值；山=21.坡印廷矢量$二它的方向表示 的傳輸方向，它的大小

5、表示單位時間通過與能流方向相垂直的2.電磁能量；單位面積的 1.損耗媒質(zhì)中其電場強度振幅和磁場強度振幅以,因子隨二增大而 2.巴f；減小1.所謂均勻平面波是指等相位面為 2且在等相位面上各點的場強的電磁波。2.平面；相等1.設(shè)媒質(zhì)1介電常數(shù)片）與媒質(zhì)2 （介電常數(shù)為與）分界面上存在自由電荷面密度。，試用電位函數(shù)促寫 出其分界面上的邊界條件A/m2；2.36xlLA/m?1 .終端開路的無損耗傳輸線上，距離終端波腹；距離終端處為電流波的波節(jié)。打二L3,5,n-01；2,2 .4；21.鏡像法的理論根據(jù)是鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替1.圖示填有兩層介質(zhì)的平行板電容器，設(shè)兩極板上半部分的面

6、積為工，下半部分的面積為與，板間距離為d,兩層介質(zhì)的介電常數(shù)分別為邑與之。介質(zhì)分界面垂直于兩極板。若忽略端部的邊緣效應(yīng)，則此平行板電容器的電容應(yīng)為1 .用以處理不同的物理場的類比法，是指當(dāng)描述場的數(shù)學(xué)方式具有相似的和相似的則它們的解答在形式上必完全相似，因而在理論計算時，可以把某一種場的分析計算結(jié)果，推廣到另一種場中去。2 .微分方程；邊界條件1 .電荷分布在有限區(qū)域的無界靜電場問題中，對場域無窮遠處一8）的邊界條件可表示為_即位函數(shù)/在無限遠處的取值為2 .Z0有限值；口1 .損耗媒質(zhì)中的平面波，其電場強度月三邑4歹®*逆'，其中d稱為/稱為2 .衰減系數(shù)；相位系數(shù)1 .在

7、自由空間中，均勻平面波等相位面的傳播速度等于,電磁波能量傳播速度等于。2 .光速；光速1 .均勻平面波的電場和磁場除了與時間有關(guān)外，對于空間的坐標(biāo)，僅與的坐標(biāo)有關(guān)。均勻平面波的等相位面和方向垂直。2 .傳播方向；傳播1 .在無限大真空中，一個點電荷所受其余多個點電荷對它的作用力，可根據(jù)定律和原理求得。2 .庫侖；疊加1.真空中一半徑為a的圓球形空間內(nèi)，分布有體密度為的均勻電荷，則圓球內(nèi)任一點的電場強度vvvvE1er（ra）;圓球外任一點的電場強度E2er（ra）。一222.r/3°；a/3°r；1 .鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的個數(shù)、J口2 .位置；大小1 .一均勻平面

8、波由空氣垂直入射到良導(dǎo)體表面，則其場量衰減為表面值的1/e時的傳播距離稱為該導(dǎo)體的其值等于2（設(shè)傳播系數(shù)j）。2 .透入深度（趨膚深度）；1/1 .電磁波發(fā)生全反射的條件是，波從且入射角應(yīng)不小于2 .光密媒質(zhì)進入光疏媒質(zhì)；臨界角1 .若媒質(zhì)1為完純介質(zhì)，媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體。一平面波由媒質(zhì)1入射至媒質(zhì)2,在分界面上，電場強度的反射波分量和入射波分量的量值L相位2（填相等或相反）。2.相等；相反則該平面波的傳播2 .設(shè)空氣中傳播的均勻平面波，其磁場為"二巴工二口式斕用一卷'十"“）方向為該波的頻率為JV63 .ey;510Hz1 .已知銅的電導(dǎo)率/=5-E?;10

9、5;,相對磁導(dǎo)率其=1,相對介質(zhì)電常數(shù)里=1,對于頻率為三=11田七的電磁波在銅中的透入深度為,若頻率提高，則透入深度將變2 .66mJ、1. 一右旋圓極化波，電場振幅為Eq,角頻率為毋，相位系數(shù)為內(nèi)，沿里傳播，則其電場強度班的瞬時表示為磁場強度必的瞬時表示為2. EE0cos(tz)vxE0sin(tz)vy;H-1°cos(tz)vy-10sin(tz)evx1 .設(shè)一空氣中傳播的均勻平面波，已知其電場強度為*=號"。'。£6Gly項)，則該平面波的磁場強度_=X長為_V182 .exEocos(6102z);1m1201 .在電導(dǎo)率卜=I。'

10、孔、介電常數(shù)*=6跖的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強度E=2xlCT5號irtL)E),則在£=2.5xl。-s時刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度上=位移電流密度上=以=-JxlO-gF/id)036雙2 .1.414102A/m2；2.36107A/m21 .在分別位于耳二0和左二a處的兩塊無限大的理想導(dǎo)體平板之間的空氣中，時變電磁場的磁場強度ff=/皿£"期A/m則兩導(dǎo)體表面上的電流密度分別為J*。=和，=2 .ezcos(tz)；ezcos(tz)1 .麥克斯韋方程組中的”=戶和冼表明不僅要產(chǎn)生電場，而且隨時間變化的也要產(chǎn)生電場。2 .電荷；磁場1.時變電磁場中，根據(jù)方程可

11、定義矢量位總使與三U然達，再根據(jù)方程£=-V（p可定義標(biāo)量位厘，使一；2.1 .無源真空中，時變電磁場的磁場強度S七滿足的波動方程為正弦電磁場（角頻率為口）的磁場強度復(fù)矢量（即相量聲滿足的亥姆霍茲方程為2.2HI2 v2Hv0H2 .在介電常數(shù)為以磁導(dǎo)率為口、電導(dǎo)率為零的無損耗均勻媒質(zhì)中，已知位移電流密度復(fù)矢量（即相量）/二巳一評那么媒質(zhì)中電場強度復(fù)矢量（即相量），=L磁場強度復(fù)矢量（即相量）不=e j zA/mC2jz3 .exev/m；ey2jj201 .在電導(dǎo)率尸=4S/m和介電常數(shù)£=琦的均勻媒質(zhì)中，已知電磁場的電場強度E=/父H2加丹VG,則當(dāng)頻率/=且時間1=媒

12、質(zhì)中位移電流密度的大小與傳導(dǎo)電流密度的/二乂10-。F/m大小相等。（注：367r）2 .7.21010Hz；10（n-）,n0,1,27281 .半徑為3的圓形線圈放在磁感應(yīng)強度8=E（3*+2*的磁場中，且H與線圈平面垂直，則線圈上的感應(yīng)電動勢已=感應(yīng)電場的方向為2v2 .2（3t1）a；e1 .真空中，正弦電磁場的電場強度X3日和磁場強度日以”分別為E區(qū)占=匚網(wǎng)sir(fi3)cos(®t)H反才）=eJcos（pSz）心。那么，坡印廷矢量s（"）平均坡印廷矢量£町=-2 .evz1IE(2sin(z)sin(2t);04,0i.兩個載流線圈的自感分別為4和

13、4，互感為#2,分別通有電流4和4，則該系統(tǒng)的自有能為，互有能為_。1. .21.2,2. Li11L212；MI112221 .在恒定磁場中，若令磁矢位力的散度等于零，則可以得到總所滿足的微分方程_。但若總的散度不為零，還能得到同樣的微分方程嗎_。2 vv2.2AJ；不能1.在平行平面場中，萬線與等M線相互儂(寫垂直、重合或有一定的夾角)1 .恒定磁場中不同媒質(zhì)分界面處，H與君滿足的邊界條件是,或,。vvvvvvv2 .H1tH2tJs；B1nB2n0；1V(fH2)Js；XglBB2)。；7、試題關(guān)鍵字鏡像法1 .圖示點電荷Q與無限大接地導(dǎo)體平板的靜電場問題中，為了應(yīng)用鏡像法求解區(qū)域ALC

14、邑h星嗔L中的電場，基于唯一性定理，在確定鏡像法求解時，是根據(jù)邊界條件(用電位表示)和。土竟.制襁區(qū)域G2 .AB0；0-n1 .鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的大小、和。2 .位置；個數(shù)1 .根據(jù)場的唯一性定理在靜態(tài)場的邊值問題中，只要滿足給定的_一條件，則泊松方程或拉普拉斯方程的解是。2 .邊界；唯一的1 .以位函數(shù)?為待求量的邊值問題中，設(shè)¥9為邊界點方的點函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是指給定2 .f(s)；1 .分離變量法用于求解拉普拉斯方程時，具體步驟是1、先假定待求的由的乘積所組成。2、把假定的函數(shù)代入,使原來的方程轉(zhuǎn)換為兩個或三個常微分方程。解這些方程，并利用給定的邊界條件

15、決定其中待定常數(shù)和函數(shù)后，最終即可解得待求的位函數(shù)。2 .位函數(shù)；兩個或三個各自僅含有一個坐標(biāo)變量的；拉氏方程；偏微分；1 .靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上,其數(shù)學(xué)表達式為。2 .位函數(shù)的值；sf（s）1 .以位函數(shù)5為待求量的邊值問題中，設(shè)外為邊界點土的點函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給定式。2 .一f（S）n1 .鏡像法的理論卞!據(jù)是鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替的分布。2 .場的唯一性定理；求知電荷1 .電源以外恒定電流場基本方程的積分形式是它說明恒定電流場的傳導(dǎo)電流是vvvv2 .蜒dl0,JdS0;連續(xù)的1 .電通密度（電位移）矢量的定義式為刃=；若在各向同性的線性電

16、介質(zhì)三中，則電通密度。與電場強度X的關(guān)系又可表示為用二。vvv2 .oEP；E1 .介電常數(shù)的電導(dǎo)率分別為E”曷及片，芯的兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的交界面，如已知媒質(zhì)2中電流密度的法向分量區(qū)，則分界面上的電荷面密度仃=,要電荷面密度為零，必須滿足條件。1221.122 .J2n，12121 .寫出下列兩種情況下，介電常數(shù)為的均勻無界媒質(zhì)中電場強度的量值隨距離的變化規(guī)律（1）帶電金屬球（帶電荷量為Q）豈=；（2）無限長線電荷（電荷線密度為勺E=。2 .Q/40/；/2r1 .真空中一半徑為a的球殼，均勻分布電荷Q,殼內(nèi)任一點的電場強度二5/"）；殼外任一點的電場強度=弓缶）加。22 .0;Q/4o

17、r1 .電偶極子是指一,寫出表征其特征的物理量電偶極矩的數(shù)學(xué)表達式vv2 .兩個相距一定距離的等量異號的電荷；pqlr1 .矢量場中A圍繞某一點P作一閉合曲面6則矢量A穿過閉合曲面S的通量為；若>0,則流出S面的通量流入的通量，即通量由S面內(nèi)向外，說明S面內(nèi)有。rr、2 .0Ads；大于；擴散；正源1.矢量場的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為,它的結(jié)果為一場。2.AxAyAz；xyz標(biāo)量1 .散度定理的表達式為;斯托克斯定理的表達式為rrrrrrr2 .0AdsAdv;?lAdl(A)dssvs1 .標(biāo)量場的梯度是一場，表示某一點處標(biāo)量場的。2 .矢量；變化率1 .研究一個矢量場，必須研究它

18、的和,才能確定該矢量場的性質(zhì)，這即是。2 .散度；旋度；亥姆霍茲定理1 .標(biāo)量場的梯度的方向為;數(shù)值為。2 .指向標(biāo)量增加率最大的方向或是等值面的法線方向；該方向上標(biāo)量的增加率1 .圖示填有兩層介質(zhì)的平行板電容器，設(shè)兩極板上半部分的面積為s】，下半部分的面積為與，板間距離為d,兩層介質(zhì)的介電常數(shù)分別為弓與員。"二/J介質(zhì)分界面垂直于兩極板。若忽略端部的邊緣效應(yīng)，則此平行板電容器的電容應(yīng)為_一"十/Z2 .-1 .用以處理不同的物理場的類比法，是指當(dāng)描述場的數(shù)學(xué)方式具有相似的和相似的則它們的解答在形式上必完全相似，因而在理論計算時，可以把某一種場的分析計算結(jié)果，推廣到另一種場

19、中去。2 .微分方程；邊界條件1 .電荷分布在有限區(qū)域的無界靜電場問題中，對場域無窮遠處3T的邊界條件可表示為即位函數(shù)仍在無限遠處的取值為2 .視吁=有限值；01 .損耗媒質(zhì)中的平面波，其電場強度后三名曷。*儂、其中a稱為,5稱為02 .衰減系數(shù)；相位系數(shù)1 .在自由空間中，均勻平面波等相位面的傳播速度等于,電磁波能量傳播速度等于0的坐標(biāo)有2 .光速；光速1 .均勻平面波的電場和磁場除了與時間有關(guān)外，對于空間的坐標(biāo)，僅與.關(guān)。均勻平面波的等相位面和方向垂直。2 .傳播方向；傳播1 .在無限大真空中，一個點電荷所受其余多個點電荷對它的作用力，可根據(jù)定律和原理求得。2 .庫侖；疊加1 .真空中一半

20、徑為a的圓球形空間內(nèi)，分布有體密度為的均勻電荷，則圓球內(nèi)任一點的電場強、vv度日er(ra);圓球外任一點的電場強度E2er(ra)。2 22. r/3°a/3°r；1 .鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的個數(shù)、?口2 .位置；大小1 .一均勻平面波由空氣垂直入射到良導(dǎo)體表面，則其場量衰減為表面值的/e時的傳播距離稱為該導(dǎo)體的其值等于0(設(shè)傳播系數(shù)j)o2 .透入深度(趨膚深度)；1/1 .在傳播方向上有磁場分量，但沒有電場分量，這種模式的電磁波稱為波、簡稱為波。2 .橫電；TE1 .求解矩形波導(dǎo)中電磁波的各分量，是以方程和波導(dǎo)壁理想導(dǎo)體表面上所滿足的邊界條件為理論依據(jù)的。2

21、.麥克斯韋（或波動、亥姆霍茲）；電場或磁場1 .波導(dǎo)中，TM波的波阻抗工m;.TE波的波阻抗2 .-;j1 .矩形波導(dǎo)中，TE波的月分量應(yīng)滿足的邊界條件為在不型=3處L在*=D和=占處2 .-Hl0；-H0yy0xx0ybxa1 .矩形波導(dǎo)可以工作在多模狀態(tài)，也可以工作在單模狀態(tài)，而單模的傳輸模式通常是模、這時要求波導(dǎo)尺寸a、b滿足關(guān)系。2 .TE10;a2a,b1.矩形波導(dǎo)的尺寸為日父亂填充空氣，工作模式刃'E普模，設(shè)頻率為三，此時的波阻足e的定義為。計算公式為。2.橫向電場與橫向磁場之比1xH y1 .在矩形波導(dǎo)中，若5=A,則波導(dǎo)中的主模是；若“幼，則波導(dǎo)中的主模是02 .TEi

22、o和TEoi;TE101 .電磁波發(fā)生全反射的條件是，波叢2 .光密媒質(zhì)進入光疏媒質(zhì)；臨界角,且入射角應(yīng)不小于 1.若媒質(zhì)1為完純介質(zhì)，媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體。一平面波由媒質(zhì)1入射至媒質(zhì)2,在分界面上，電場強度的反射波分量和入射波分量的量才目位,（填相等或相反）。2.相等；相反1.已知兩種介質(zhì)的介電常數(shù)分別注、巧,磁導(dǎo)率為%="2=1,當(dāng)電磁波垂直入射至該兩介質(zhì)分界面時，反射系數(shù)T=透射系數(shù)7二1 .設(shè)空氣中傳播的均勻平面波，其磁場即+才網(wǎng)）上餐,則該平面波的傳播方向為，該波的頻率為-V62 .ey；510Hz1 .已知銅的電導(dǎo)率片懿乂11bm,相對磁導(dǎo)率4=1,相對介質(zhì)電常簿=1,對于頻

23、率為底1M曲的電磁波在銅中的透入深度為，若頻率提高，則透入深度將變2 .66m;小1. 一右旋圓極化波，電場振幅為練，角頻率為處，相位系數(shù)城，沿與傳播，則其電場強增的瞬時表示為J場強度日的瞬時表示為2. EE0cos( tz)vxE0sin( tz)ey; HE0-cos(tz)eyEosin( tz)vx1.設(shè)一空氣中傳播的均勻平面波，已知其電場強度城二弓曷c口式6亦10、2冠，則該平面波的磁場強度用=2. ex-E0cos(61082z);1m1201 .在電導(dǎo)率尸三Mn、介電常數(shù)七6昂的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強度乂10-5或由0吊疝，則在£=25xl0"s時刻，媒質(zhì)中的

24、傳導(dǎo)電流密度=位移電流密度=3=3h小師小)"36左2 .1.414102A/m2;2.36107A/m21 .在分別位于和，=3處的兩塊無限大的理想導(dǎo)體平板之間的空氣中，時變電磁場的磁場強度營=今/8式田A的)h/m則兩導(dǎo)體表面上的電流密度分別為=JJ*T二_2 .ezcos(tz);ezcos(tz)VxJT=-1 .麥克斯韋方程組中的M。=戶和那表明不僅要產(chǎn)生電場，而且隨時間變化的也要產(chǎn)生電場。2 .電荷；磁場1 .時變電磁場中，根據(jù)方程可定義矢量位/使與二fx川，再根據(jù)方程可定義標(biāo)量位使3tvvvB2 .gB0;E1 .無源真空中，時變電磁場的磁場強成f）滿足的波動方程為;正

25、弦電磁場（角頻率為G）的磁場強度復(fù)矢量（即相量聲滿足的亥姆霍茲方程為2VH2V2 .2Ho070；2H1 .如圖所示，導(dǎo)體桿最）在磁感應(yīng)強度=穌的均勻磁場中，以KKgKXXXXXX儂乂乂XX速度Y向右平移。設(shè)上口時導(dǎo)體桿弱與cd重合，則在t/時刻，YY工上*mb詠導(dǎo)體桿上的感應(yīng)電動如=方向由。:I:：:'b2 .B0vL;ab1 .在介電常數(shù)為九磁導(dǎo)率為“、電導(dǎo)率為零的無損耗均勻媒質(zhì)中，已知位移電流密度復(fù)矢量（即相量處=12一距A/m那么媒質(zhì)中電場強度復(fù)矢量即相量淖二磁場強度復(fù)矢量（即相量/=2 2jz.jz一.3 .exeV/m;ey2eA/mjyj201 .在電導(dǎo)率S/m和介電常數(shù)

26、”島的均勻媒質(zhì)中，已知電磁場的電場強度八KsiHZ好，V/m,則當(dāng)頻率,二且時間上媒質(zhì)中弓=一kLLF/卬位移電流密度的大小與傳導(dǎo)電流密度的大小相等。（注：希萬）2 .7.21010Hz;10(n-),n0,1,27281 .半徑為臼的圓形線圈放在磁感應(yīng)強度®-凡（$/+21）的磁場中，自區(qū)與線圈平面垂直，則線圈上的感應(yīng)電動加=，感應(yīng)電場的方向為。_2V2 .2（3t1）a;e1 .真空中，正弦電磁場的電場強增和磁場強度3，）分別為耳幅f)=sirij5fe)cos(0t)H66=eJcos(z)siit)VAo那么，坡印廷矢：iSGJ）=平均坡印廷矢量8.=_.2 .ez-fE(2

27、sin(z)sin(2t);04:01 .長直導(dǎo)線通有電流人其周圍的等牝儂位）線的是一系列_,在一處放上一塊薄（厚30）的鐵板（板與導(dǎo)線不連）對原磁場沒有影響。2 .以電流軸線為中心的射線；等磁位面1.試用法拉弟觀點分析以下受力情況長直螺線管空腔軸線處放一圓形載流小線圈，線圈平面與螺<&&&線管軸線垂直。當(dāng)小線圈放在位置1,2）時受到的軸向力最大，方向。V2.2;ez位置】ftS31 .兩個載流線圈的自感分別為&和4,互感為。，分別通有電流4和4,則該系統(tǒng)的自有能兒，互有能紅。MI1I2C1.21.22 .L1I1-L2I2；221 .在均勻磁場4中有一鐵

28、柱，柱中有一氣隙，對于圖%氣隙與平行則g一蒞；%_凡。對于圖b,氣隙與步垂直，則_昆:死人（以上空格內(nèi)填上大于或小于或等于）2 .大于；等于；等于；小于1 .在恒定磁場中，若令磁矢位的散度等于零，則可以得至3所滿足的微分方植。但若用的散度不為零，還能得到同樣的微分方程吆。2 .2A)；不能1 .在平行平面場中，B線與等W線相互填寫垂直、重合或有一定的夾角)2 .垂直1.導(dǎo)磁媒質(zhì)被磁化，除等效為磁化電流對外的效應(yīng)外，也可等效為磁荷對外的效應(yīng)。當(dāng)已知磁介質(zhì)內(nèi)的磁化強度Y后，其束縛磁荷體密度為;束縛磁荷面密度為。VVV2. mgM;mMen(6任也在Fl- B 上,且相國首且(b) 法西方向夏吉d口

29、¥ £ ft不 才但 由市2. b1.恒定磁場中不同媒質(zhì)分界面處,哥與萬滿足的邊界條件是或,。v-V2. H it H 2t Js；BinB2n0 ； n (H 1V V v V VH2)Js； ngBi B2)0;7、試題關(guān)鍵字鏡像法1.圖示點電荷Q與無限大接地導(dǎo)體平板的靜電場問題中，為了應(yīng)用鏡像區(qū)敏1區(qū)域E法求解區(qū)域A中的電場，基于唯一性定理，在確定鏡像法求解時，是根據(jù)邊界條件(用電位表示)2. AB 0；1 .鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的大小、和。2 .位置；個數(shù)1 .根據(jù)場的唯一性定理在靜態(tài)場的邊值問題中，只要滿足給定的條件，則泊松方程或拉普拉斯方程的解是。2 .

30、邊界；唯一的1 .以位函數(shù)羽為待求量的邊值問題中，設(shè)產(chǎn)為邊界點寫的點函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是指給定中二。2 .f(s)；1 .分離變量法用于求解拉普拉斯方程時，具體步驟是1、先假定待求的由的乘積所組成。2、把假定的函數(shù)代入,使原來的方程轉(zhuǎn)換為兩個或三個常微分方程。解這些方程，并利用給定的邊界條件決定其中待定常數(shù)和函數(shù)后，最終即可解得待求的位函數(shù)。2 .位函數(shù)；兩個或三個各自僅含有一個坐標(biāo)變量的；拉氏方程；偏微分；1 .靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上,其數(shù)學(xué)表達式為。2 .位函數(shù)的值；sf(s)1 .以位函數(shù)皆為待求量的邊值問題中，設(shè)彳國為邊界點寫的點函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給

31、定式。2 .f(s)n1 .鏡像法的理論根據(jù)是_。鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替的分布。2 .場的唯一性定理；求知電荷1 .電介質(zhì)的極性分子在無外電場作用下，所有正、負電荷的作用中心不相重合，而形成電偶極子，但由于電偶極矩方向不規(guī)則，電偶極矩的矢量和為零。在外電場作用下,極性分子的電矩發(fā)生使電偶極矩的矢量和不再為零，而產(chǎn)生。2 .轉(zhuǎn)向；極化1.圖示一長直圓柱形電容器，內(nèi)、外圓柱導(dǎo)體間充滿介電常數(shù)席的電介質(zhì)，當(dāng)內(nèi)圓柱導(dǎo)體充電到電N口后，拆去電壓源，然后悻i介質(zhì)+r卜QJ）換成£=其電（年i）的介質(zhì)，則電容器單位長度的電容q將增加幾。-乂倍。而兩導(dǎo)體間的電場強度將是原來電場強度的

32、J倍。2. r；-r1 .電源以外恒定電流場基本方程的積分形式是，它說明恒定電流場的傳導(dǎo)電流是0fVvvV、-2 .蜒dl0,JdS0；連續(xù)的1 .電通密度（電位移）矢量的定義式9=;若在各向同性的線性電介質(zhì)E中，則電通密度D與電場強度四的關(guān)系又可表示9=。VVV2 .oEP；E1.介電常數(shù)的電導(dǎo)率分別為i弓及埼，外的兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的交界面，如已知媒質(zhì)2中電流密度的法向分量石工，則分界面上的電荷面密度b=,要電荷面密度為零，必須滿足條件。1 221.122.J2n；12121 .寫出下列兩種情況下，介電常數(shù)為&的均勻無界媒質(zhì)中電場強度的量值隨距離的變化規(guī)律（1）帶電金屬球（帶電荷量為Q）

33、百二；（2）無限長線電荷（電荷線密度方）E二。一一.2一2 .Q/4or;/2r1 .真空中一半徑為a的球殼，均勻分布電荷Q,殼內(nèi)任一點的電場強感】=0"4;殼外任一點的電場強度/=名缶最02 .0;Q/4or21 .將一個由一對等量異號電荷構(gòu)成的電偶極子放在非勻強電場中，不僅受一個作用，發(fā)生轉(zhuǎn)動，還要受力的作用，使發(fā)生平動，移向電場強的方向。2 .力矩；電偶極子中心1 .電偶極子是指,寫出表征其特征的物理量電偶極矩的數(shù)學(xué)表達式一、一、，一一，vv2 .兩個相距一定距離的等量異號的電荷；Vqdlr1 .矢量場中A圍繞某一點P作一閉合曲面S,則矢量A穿過閉合曲面S的通量為；若,0,則流

34、出S面的通量流入的通量，即通量由S面內(nèi)向外，說明S面同行。rr一2 .0Ads;大于;擴目攵；正源1 .矢量場的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為,它的結(jié)果為二場。2 .A&A在；標(biāo)量xyz1 .散度定理的表達式為;斯托克斯定理的表達式為。rrrrrrr2 .0AdsAdv;?LAdl(A)dssVs1 .標(biāo)量場的梯度是場，表示某一點處標(biāo)量場的。2 .矢量；變化率1 .研究一個矢量場，必須研究它的和,才能確定該矢量場的性質(zhì)，這即是。2 .散度；旋度；亥姆霍茲定理1 .標(biāo)量場的梯度的方向為;數(shù)值為。2 .指向標(biāo)量增加率最大的方向或是等值面的法線方向；該方向上標(biāo)量的增加率1 .距離源r處t時刻的

35、標(biāo)量位是由時刻的電荷密度決定的，故把標(biāo)量位(r,t)稱為。r、2 .tr,滯后位1 .描述天線的參數(shù)有2 .輻射場強、方向性、輻射功率、效率1 .對于是磁偶極子與開槽天線的輻射場，可以利用和電磁學(xué)上的原理來求解。2 .電磁對偶；巴俾涅1 .如圖所示兩個載流線圈，所受的電流力使兩線圈間的距離（）A.擴大；B.縮?。籆.不變2 .B1.真空中兩個點電荷之間的作用力（）A.若此兩個點電荷位置是固定的，則不受其他電荷的引入而改變B.若此兩個點電荷位置是固定的，則受其他電荷的引入而改變C.無論固定與不固定，都不受其他電荷的引入而改變2.A1.真空中有三個點電陽、氏人3帶電荷量+義，6帶電荷皆的,且白仍。

36、要使每個點電荷所受的電場力都為零，則（）A.療電荷位于3、h電荷連線的延長線上，一定與口同號，且電荷量一定大,EB.爐電荷可位于連線的任何處，可正、可負，電荷量可為任意大小C.營電荷應(yīng)位于m、b電荷連線的延長線上，電荷量可正、可負，且電荷量一定要大苧i2.A1 .如圖所示兩個載流線圈，所受的電流力使兩線圈間的距離（）A.擴大；B.縮小；C.不變2 .A1.電流是電荷運動形成的，面電流密度可以表示成（）A，二一；B.75；C.3p2.B1.載有電流？半徑為其的圓環(huán)，置于8二片4的均勻磁場中，線圈所在平面的法線方向4=%,此時線圈（）A受到J方向的力；B.不受力；C.受到一轉(zhuǎn)矩2. C1 .均勻直

37、線式天線陣中，若最大輻射方向發(fā)生在與陣軸線相垂直的方向上，則稱為（）0A.側(cè)射陣；B.端射陣；C.直線陣2. A1 .場點在t時刻對源點（）時刻發(fā)生的變化作出響應(yīng)。（其中r為源點與場點的距離。C為光速）.rrA.t-;B.tC.t2. A1 .均勻直線式天線陣中，若最大輻射方向發(fā)生在陣軸線的方向上，則稱為（）。A.側(cè)射陣；B.端射陣；C.直線陣2. B1 .源點t時刻對場點在（）時刻發(fā)生的變化作出響應(yīng)。（其中r為源點與場點的距離。C為光速）.r-rA.t-;B.tC.t2. B1 .對于電偶極子遠區(qū)場的特點，下述表述錯誤的是（）A.只有E,H分量，TEM波；B.E、H同頻率，同相位；C.波阻抗

38、幽k廠等于媒質(zhì)的本征阻抗。D.輻射功率與sin成正比。2. D1 .下述關(guān)于理想點源天線的描述錯誤的是（）A.是無方向性天線；B.方向圖是一球面；C方向圖為不規(guī)則形狀的曲面。2.C1 .偶極子遠區(qū)場的輻射功率與（）成正比。2A.sin;B.sin；C.1/sin2.1 .對于偶極子天線的遠區(qū)場，表述正確的是（）c.A,西H&c Esin，與無關(guān) 'B.sin，與有關(guān)'一 2 sin與有關(guān)1/sin2. A1 .偶極子天線的遠區(qū)場與（）成正比._ 1-1A. r B. ;C. 2rr2. B1 .偶極子天線的的方向圖因子與（）成正比2A. sin ; B. sin ;C.

39、 1/sin2. A1 .下列關(guān)于電磁對偶性的互換規(guī)則，正確的是（A. E H , H E ;C.2 . C1 .在導(dǎo)波系統(tǒng)中，存在TEM波的條件是A. y+矛0； b.舊 +C.十矛2 . C1.矩形波導(dǎo)中的波導(dǎo)波長,、工作波長和截止波長憶 之間的關(guān)系為（B.2 .C1 .在給定尺寸的矩形波導(dǎo)中，傳輸模式的階數(shù)越高，相應(yīng)的截止頻率（）A.越高；B.越低；C.與階數(shù)無關(guān)2 .A1 .在傳輸TEM波的導(dǎo)波系統(tǒng)中，波的相速度三與參數(shù)相同的無界媒質(zhì)中波的相速度相比，是（）A.更?。籅.相等；C.更大2 .B1 .在傳輸模的矩形空波導(dǎo)管中，當(dāng)填充電介質(zhì)=E電，覃川后，設(shè)工作頻率不變，其波阻抗工立將（）

40、A.變大；B.變??；C.不變2 .B1 .對于給定寬邊旨的矩形波導(dǎo)，當(dāng)窄訓(xùn)增大時，衰減將（）A.變小；B.變大；C.不變2 .A1 .在選擇波導(dǎo)尺寸3'b）時，為保證波導(dǎo)中能傳箱尼】0波，應(yīng)滿足（）A.鼻式2%B.足C.凡M方2 .A1 .矩形波導(dǎo)中傳#FE】。波，若提高工作頻率，則波阻成立工將（）A.變大；B.變小；C.不變2 .B1 .矩形波導(dǎo)（尺寸為3M與中傳】。波，當(dāng)頻率一定時，若將寬邊尺寸增大一倍其相位系數(shù)萬將（）A.變大；B.變??；C.不變2 .A1.矩形波導(dǎo)中，截止頻率最低咫M模是（)TM。模； B. TM 0模；C. TM 口,g'2.C則系統(tǒng)的儲能為1 .兩個

41、載流線圈的自感分別非!和4,互感為#。分別通有電流4和4,陽e二兒二+£二+城）B. 一煙e=1（1十£4+2班上）C. -2.C1 .用有限差分近似表示/處的d0/d設(shè)石二Af,則不正確的式子是（）中（%）一仍（&_啟）（飛+百/2）伊（另一百/2）-仍（用十一爐4一方）AD.V>hh?2 .C1 .損耗媒質(zhì)中的電磁波其傳播速度隨媒質(zhì)電導(dǎo)率7的增大而（）A不變；B.減?。籆.增大2 .B1 .矩形波導(dǎo)（尺寸為旨M上）中傳輸TEio波，當(dāng)頻率一定時，若將寬邊尺寸3增大一倍（變?yōu)樗荆?其截止波長乙將（）A.變大；B.變小；C.不變2 .A1 .在無損耗媒質(zhì)中,電

42、磁波的相速度與波的頻率（）A.成正比；B.成反比；C.無關(guān)2 .C1 .同軸線、傳輸縝）A.只能傳輸TEM波B.只能傳輸TE波和TM波C.既能傳輸TEM波，又能傳輸TE波和TM波2 .C7、試題關(guān)鍵字自感、互感1.兩線圈的自感分別為41和4?,互感為八,若在線圈下方放置一無限大鐵磁平板，如圖所示，則（）A. 、Ae增加,“減小B. 41、蟲和“均增加c41、兒不變，上.增力口2.B1 .在電阻性終端的無損耗傳輸線上，監(jiān)4時（凡為終端負載電阻,在終端（）A.電流最大值；B.電流最小值；C.以上兩條都不是2 .A1 .矩形波導(dǎo)（尺寸為才工上）中傳輸TE】o波，當(dāng)頻率一定時，若將寬邊尺寸增大一倍，其

43、相位系數(shù)力將（）A.變大；B.變?。籆.不變2 .A1 .損耗媒質(zhì)中的平面電磁波其波長兄隨著媒質(zhì)電導(dǎo)率1y的增大，將（）A.變長；B.變短；C.不變2 .B兀/3芍/1 .兩個極化方向相互垂直的線極化波疊加，當(dāng)振幅相等，相位差為力或為時，將形成（）A線極化波；B圓極化波；C.橢圓極化波2 .B1 .均勻平面波由介質(zhì)1垂直入射到理想導(dǎo)體表面時，產(chǎn)生全反射，入射波與反射波疊加將形成駐波，其電場強度和磁場的波節(jié)位置）A.相同；B.相差兄；C.相差"22 .B1.已知一導(dǎo)電媒質(zhì)中平面電磁波的電場強度表示濟"巨旦廣葩's虱的一&89意，則該導(dǎo)電媒質(zhì)可視為（）A.良導(dǎo)體

44、；B.非良導(dǎo)體；C.不能判定2.A1. 一平面電磁波由無損耗媒質(zhì)垂直入射至無損耗媒施的平面分界面上，分界面上的電場強度為最大值的條件是（）A媒質(zhì)2的本征阻抗（波阻抗R大于媒質(zhì)1的本征阻抗工B媒質(zhì)2的本征阻抗（波阻抗自小于媒質(zhì)1的本征阻抗馬C媒質(zhì)2的本征阻抗（波阻注為純虛數(shù)2. A1 .已知一均勻平面波以相位系數(shù)30a/m在空氣中沿后軸方向傳播，則該平面波的頻率為（）45C,xlOJMHz;A.300MHz;B.900MHz；五2 .C1 .已知電磁波的電場強度為磯式如-即一個皿血一儂）,則該電磁波為（）A.左旋圓極化波；B.右旋圓極化波；C.線橢圓極化波2 .A1 .均勻平面波從一種本征阻抗（

45、波阻揄為九的無耗損媒質(zhì)垂直入射至另一種本征阻抗殂的無耗媒質(zhì)的平面上，若用）各，則兩種媒質(zhì)中功率的時間平均勻優(yōu)L的關(guān)系為（）卜-匕、a=Rs；B,心hA匕電；C匕遍<匕也2 .A1.已知一均勻平面波的電場強度振幅為oV/m,當(dāng)上口時，原點處便達到最大值且取向為%,該平面波以相位系數(shù)3。rWm在空氣中沿一彳方向傳播，則其電場強度營可表示為（）6408羔0/10,30向V/m；E.后二曰。8始0<10"+30工）U/mC.tf40QQs(>10afSOjt)V/m打2.B4=%1 .若介質(zhì)1為完純介質(zhì)，其介電常監(jiān)=2穌，磁導(dǎo)率區(qū)二兩，電導(dǎo)率九二0;介您為空氣。平面電磁波由

46、介貝向分界平面上斜入射，入射波電場強度與入射面平行，若入射則介質(zhì)2（空氣）中折射波的折射角9為（）A，；卜%；C-%2 .B1. 一金屬圓線圈在均勻磁場中運動，以下幾種情況中，能產(chǎn)生感應(yīng)電流的是（）A.線圈沿垂直于磁場的方向平行移動B.線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動，轉(zhuǎn)軸與磁場方向平行C一線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動，轉(zhuǎn)軸與磁場方向垂直2. C1.如圖所示，半徑為二的圓線圈處于變化的均勻磁場中，線圈平面與垂YK_XX直。已知S=+則線圈中感應(yīng)電場強度外的大小和方向為/（）人K9工XXXXXA. 2開缶+1詞,逆時針方向B輅"1為順時針方向C,輅升1為逆時針方向2. C1 .已知正弦電磁場的

47、電場強度矢量&&力=/屯的5（配卜®）一弓或由泥一雨則電場強度復(fù)矢量（即相量）為（）A.£二-&一上）已-內(nèi),B. £=（6+j月）已-湃C.2. B1 .已知無源真空中，正弦電磁場的復(fù)矢量（即相人三辱*，。三為產(chǎn)）其中耳，和耳是常矢量，那么一定有（）A.6父小=。和6*3口=0B.4父為=0.C./牌=0?2.C1 .對于載有時變電流的長直螺線管中的坡印廷矢量下列陳述中，正確的是（）A.無論電流增大或減小，5都向內(nèi)B.無論電流增大或減小，S都向外C.當(dāng)電流增大，£向內(nèi)；當(dāng)電流減小時，$向外2. B£2 di :1 .由

48、半徑?jīng)]的兩塊圓形導(dǎo)體板構(gòu)成的平行板電容器，極板間媒質(zhì)的介電常數(shù)左、磁導(dǎo)率爐、電導(dǎo)率為零。當(dāng)電容器充電時，極板間的電場強度變化率潞，則兩極板間距離軸線方（與）處的磁感應(yīng)強度與為（）%Fg2rdT2.B1.比較位移電流與傳導(dǎo)電流，下列陳述中，不正確的是（A.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也是電荷的定向運動B.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也能產(chǎn)生渦旋磁場C.位移電流與傳導(dǎo)電不同，它不產(chǎn)生焦耳熱損耗2. A1 .已知在電導(dǎo)"'=40介電常數(shù)k=8。%的海水中，電場強評"加4由0而V/m=xlO-'F/id）則位移電流密度為（）。36汗:A. X=SOsirflO07T

49、3;）i/m?B. X=2xl01（）costLO9TTf）A/nt3C. E=cos（L007Tt）A/ip22. C1 .自由空間中，正弦電磁場的電場強廉和磁場強度宇分別為E-450對式的-產(chǎn)n）V/mH二弓。衛(wèi)式dot-#9A/m那么，通過e=D平面內(nèi)邊長為=13m和0.15m的方形面積的平均功率為（）A. 2.7 WB. 135 WC. 5.4 W2. B1.導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強度E=穌口修定,則媒質(zhì)中位移電流密度A的相位與傳導(dǎo)電流密原的相位（）穴7VA.相差2;B.相差。；C.相同2. A1 .在無限大被均勻磁化的磁介質(zhì)中，有一圓柱形空腔，具軸線平行于磁化強度,則空腔中點產(chǎn)的非尸與

50、磁介質(zhì)中幀滿足（）B.C. H尸H2. C1 .兩塊平行放置載有相反方向電流線密Mo斗與幾（一尾）的無限大薄板，板間距離為九這時（）_d<<dA.兩板間磁感應(yīng)強度為零。（33）d_dB.兩外側(cè)的磁感應(yīng)強必為零。萬）C.板間與兩側(cè)的步都為零2. B1 .若要增大兩線圈之間的互感，可以采用以下措施（）A.增加兩線圈的匝數(shù)B.增加兩線圈的電流C.增加其中一個線圈的電流2. A1 .在無限長線電流了附近有一塊鐵磁物質(zhì)，現(xiàn)取積分路徑1234,它部分地經(jīng)過鐵磁物質(zhì)，則在以下諸式中，正確的是（）撲4,3或4j3El當(dāng)加晨盧或二馬,4rp肉=十人）（注：V與回路£鏈結(jié)的鐵磁物質(zhì)被磁化后等

51、效的磁化電流2. C1 .若在兩個線圈之間插入一塊鐵板，則（）A.兩線圈的自感均變小B.兩線圈的自感不變C兩線圈的自感均變大2. C1 .下列矢量哪個可能是磁感應(yīng)強誣,式中占為常數(shù)（）h,F=32宅B.F-a（工弓-）C.尹二第隼2. B1 .通有電流？的長直螺線管軸線處，有一半徑為旨的載流環(huán)形小線圈，設(shè)環(huán)面的法線方向與螺線管軸線之間的夾角為此，則（）A.此環(huán)形小線圈受到的轉(zhuǎn)矩將使其與螺線管線圈之間的互贖達到最大值B.此環(huán)形小線圈受到的轉(zhuǎn)矩使其與螺線管線圈之間的互感T等于零C.當(dāng)口二口時，環(huán)形小線圈受到軸向力2. A1 .空氣與磁介質(zhì)（導(dǎo)磁媒質(zhì)）的分界面為無限大平面，有一載流線圈位于磁介質(zhì)內(nèi)部

52、，則該線圈（）A.將受到遠離分界面的斥力B.將受到朝向分界面的吸力C.將不受力。2. A1 .雙惠平面為兩種媒質(zhì)的分界面，已知分界面斕=+,日2二弓十?&,則分界面上有電流線密度為（）A,=1。匕B./=IQc-F4qC.j=10j2.C1. 一半徑為行的圓柱形鐵棒在均勻外磁場中磁化后，棒內(nèi)的磁化強度/口巳，則鐵棒表面的磁化電流密度為（）反/=叫4c/=一身產(chǎn),2. B1.根據(jù)恒定磁場中磁感應(yīng)強度ff、磁場強度"與磁化強度的定義可知，在各向同性媒質(zhì)中（）A.5與日的方向一定一致，M的方向可能與聲一致，也可能與牙相反B.H、，的方向可能與"一致，也可能"相反

53、C.磁場強度的方向總是使外磁場加強。2.A1.1.圖示一點電荷Q與一半徑為a、不接地導(dǎo)體球的球心相距為d（d>a）,則導(dǎo)體球的電位圻（）A.一定為零B.可能與點電荷Q的大小、位置有關(guān)C.僅與點電荷Q的大小、位置有關(guān)2. B1 .以位函數(shù)5為待求量的邊值問題中，設(shè)產(chǎn)、斗、都為邊界點的點函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給定（）C.中+f（s）為？（日用為哥在邊界上的法向?qū)?shù)停2. B1 .以位函數(shù)w為待求量邊值問題中，設(shè)卡e、,、考但都為邊界點s的點函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是指給定）A.以式女2. A。尹仲萼心虛為,在邊界上的法向?qū)?shù)伸2 .A1 .靜電場中電位為零處的電場強度（）A.一定為零;B.一定不為零；C.不能確定2 .C1 .電源以外恒定電流場基本方程的微分形式說明它是（）啟.有散無旋場；B.無散無旋場；匚.無散有旋場2 .B1 .恒定電流場中，不同導(dǎo)電媒質(zhì)交界面上自由電荷面密爐口的條件是（）2 .A1 .試確定靜電場表達二3央+塔，-2向（=+高圮工中，常數(shù)c的值是（）A.匚=2;B.c=3；C.匚=-22 .Ad_1.圖示一平行板電容器內(nèi)，置有兩層厚度各品的介質(zhì)，其介質(zhì)的介電常數(shù)分別羽與弓,且三二”耳。若兩平行板電極外接電壓源的電壓力，試比較圖中點A、點B及點C處電場強度E的大小，并選出正確答案（）。（忽略邊緣效應(yīng)）A. %、一二B.