傳熱學(xué)-常考名詞解釋和簡(jiǎn)答題

1、優(yōu)質(zhì)資料歡迎下載熱阻：反映阻止熱量傳遞的能力的綜合參量。3 簡(jiǎn)述接觸熱阻，污垢熱阻的概念。肋效率：征肋片散熱的有效程度。肋片的實(shí)際散熱量與其整個(gè)傅立葉定律及其表達(dá)式：在導(dǎo)熱的過(guò)程中，單位時(shí)間內(nèi)通兩個(gè)名義上互相接觸的固體表面，實(shí)際上接觸僅發(fā)肋片都處于肋基溫度下得散熱量之比。過(guò)給定截面的導(dǎo)熱量，正比于垂直該截面方向上的變化率生在一些離散的面積元上。在未接觸的界面之間的間隙中常接觸熱阻：在 未接觸的界面之間的間隙常常充滿了空氣，和截面面積，而熱量傳遞的方向則與溫度升高的方向相常充滿了空氣，熱量將以導(dǎo)熱及輻射的方式穿過(guò)這種氣隙與兩個(gè)固體便面完全接觸相比，增加了附加的傳遞阻力，反。層。這種情況與兩固體表

2、面真正完全接觸相比，增加了附加稱為接觸熱阻。 Q= Adt/dx的傳遞阻力，稱為接觸熱阻。換熱器的污垢熱阻：換熱器在運(yùn)行中積起的垢層的導(dǎo)熱阻力，牛頓冷卻公式：對(duì)單位面積有q=h t ；對(duì)于面積為 A換熱器運(yùn)行一段時(shí)間后，換熱面上常會(huì)積起水垢、它所表現(xiàn)出來(lái)的一個(gè)當(dāng)量的熱阻值。491的接觸面： =Ah tm （ m是下標(biāo)）污泥、油污、煙灰之類的覆蓋物垢層。所有這些覆蓋物層都導(dǎo)熱系數(shù)：物體中單位溫度降單位時(shí)間通過(guò)單位面積的導(dǎo)熱量。黑體輻射的四個(gè)基本定律：斯忒藩波爾茲曼定律普表現(xiàn)為附加的熱阻，使傳熱系數(shù)減小，換熱器性能下降。這朗克定律蘭貝特定律維恩定律種熱阻稱為污垢熱阻。熱邊界層及厚度：在對(duì)流傳熱條件

3、下, 主流與壁面之間存在著溫基爾霍夫定律：在給定溫度下，對(duì)于給定波長(zhǎng)，所有物體4 簡(jiǎn)述對(duì)流換熱和傳熱過(guò)程的區(qū)別、表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)( 對(duì)流換度差 , 在壁面附近的一個(gè)薄層內(nèi), 流體溫度在壁面的法線方向上發(fā)生劇烈的變化 , 而在此薄層之外 ,流體的溫度梯度幾乎為零,的比輻射率與吸收率的比值相同，且等于該溫度和波長(zhǎng)下熱系數(shù) ) 和傳熱系數(shù)的區(qū)別。理想黑體的比輻射率。對(duì)流換熱是指流體流過(guò)一個(gè)物體表面時(shí)的熱量傳遞過(guò)此薄層稱為溫度邊界層 .相似原理的基本內(nèi)容及其應(yīng)用：程。定性溫度：定性溫度為流體的平均溫度。Bi 數(shù)： hl/ 入 固體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻與界面上換熱熱阻之比。傳熱過(guò)程是指熱量由壁面一側(cè)的流體通過(guò)壁面?zhèn)?/p>

4、到另汽化核心：加熱表面能產(chǎn)生氣泡的地點(diǎn)。黑度：實(shí)際輻射力 E和同溫度下黑體的輻射力Eb之比Fo數(shù)： a /l 2非穩(wěn)態(tài)過(guò)程的無(wú)量綱時(shí)間，表征過(guò)程進(jìn)行一側(cè)的流體中去的過(guò)程。傳熱過(guò)程包含著三個(gè)環(huán)節(jié)：（1）從的深度。熱流體到壁面高溫側(cè)的熱量傳遞；（ 2 ）從壁面高溫側(cè)到壁面黑體指能吸收投入到其表面上的所有熱輻射能量的物體。Nu數(shù)： hl/ 壁面上的流體無(wú)量綱溫度梯度。低溫側(cè)的熱量傳遞，亦即穿過(guò)固體壁的導(dǎo)熱；（ 3）從壁面低灰體：對(duì)于各種波長(zhǎng)的電磁波的吸收系數(shù)為常數(shù)且與波長(zhǎng)Re數(shù)： ul/v慣性力與粘性力之比的一種度量。溫側(cè)到冷流體的熱量傳遞。無(wú)關(guān)的物體，其吸收系數(shù)介于 0與 1之間的物體。Pr 數(shù)：

5、 p/ =v/a動(dòng)量擴(kuò)散能力與熱量擴(kuò)散能力的一表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)是對(duì)流換熱計(jì)算時(shí)的比例系數(shù)，有效輻射：有效 輻射是指單位時(shí)間內(nèi)離開(kāi)表面單位面積的種度量?？傒椛淠?，記為J。Gr 數(shù)： gl 3 v t/v 2 浮升力與粘性力之比的一種量度。投射輻射：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)從外界投入到物體的單位表面積上的總輻射能。1 熱量傳遞有哪幾種基本方式？它們各自的傳熱機(jī)理是重輻射面：表面溫度未定而凈輻射傳熱量為零的表面。什么？簡(jiǎn)單逆流式換熱器：熱量傳遞有三種基本方式：導(dǎo)熱、對(duì)流和熱輻射。定向輻射強(qiáng)度：從黑體單位可見(jiàn)面積發(fā)射出去的落到空間任意物體各部分間不發(fā)生相對(duì)位移時(shí)，依靠分子、 原子及方向的單位立體角中的能量，稱為定向輻射

6、強(qiáng)度。自由電子等微觀粒子的熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的熱量傳遞稱為導(dǎo)膜狀凝結(jié)：如果凝結(jié)液體很好地潤(rùn)濕壁面，它就在壁面上鋪展h，它不僅取決于流體的物性以及換熱表面的A t形狀、大小與布置，而且還與流速有密切的關(guān)系。傳熱系數(shù)為傳熱過(guò)程計(jì)算時(shí)的比例系數(shù)，k1，其大小不僅取決于傳熱過(guò)程的11h1h2熱（或稱為熱傳導(dǎo)） 。兩種流體的種類，還與過(guò)程本身有關(guān)。成膜，這種凝結(jié)形式就稱為膜狀凝結(jié)。對(duì)流是指由于流體的宏觀運(yùn)動(dòng)，從而流體各部分之間5 簡(jiǎn)述導(dǎo)熱系數(shù)，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)和傳熱系數(shù)之間的區(qū)別。珠狀凝結(jié)：當(dāng)凝結(jié)液體不能很好地潤(rùn)濕壁面時(shí)，凝結(jié)液體在壁發(fā)生相對(duì)位移、冷熱流體相互摻混所引起的熱量傳遞過(guò)導(dǎo)熱系數(shù)是表征材料導(dǎo)熱性能優(yōu)劣的

7、參數(shù)，即是一面上形成以個(gè)個(gè)的小液珠，稱為珠狀凝結(jié)。程。種物性參數(shù)。不同材料的導(dǎo)熱系數(shù)值不同，即使是同一種材熱擴(kuò)散率：定義式為a= / c，它 表示物 體 在 加熱 或 冷 卻 中，物體會(huì)因?yàn)楦鞣N原因發(fā)出輻射能，其中因?yàn)闊岬脑蛄?，?dǎo)熱系數(shù)值還與溫度等因素有關(guān)。溫度趨于均勻一致的能力。這個(gè)綜合物性參數(shù)對(duì)穩(wěn)態(tài)導(dǎo)發(fā)出輻射能的現(xiàn)象稱為熱輻射。自然界中各個(gè)物體都不停表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)是表征對(duì)流換熱強(qiáng)弱的參數(shù)，它不僅取決熱沒(méi)有影響，但是在非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過(guò)程中，它是一個(gè)非常地向空間發(fā)出熱輻射， 同時(shí)又不斷地吸收其他物體發(fā)出的于流體的物性以及換熱表面的形狀、大小與布置，而且還與重要的參數(shù)。熱輻射。 輻射與吸收過(guò)程的綜合

8、結(jié)果就造成了以輻射方式流速有密切的關(guān)系，是取決于多種因素的復(fù)雜函數(shù)。定向輻射強(qiáng)度：指垂直于輻射方向的物體單位表面積在單進(jìn)行的物體間的熱量傳遞輻射換熱。傳熱系數(shù)是表征傳熱過(guò)程強(qiáng)烈程度的標(biāo)尺，其大小位時(shí)間、單位立體角內(nèi)向外發(fā)射出的輻射能量。是一表2 什么叫傳熱過(guò)程？傳熱系數(shù)的定義及物理意義是什不僅取決于參與傳熱過(guò)程的兩種流體的種類，還與過(guò)程本身征物體表面沿不同方向發(fā)射能量的強(qiáng)弱的物理量。么？有關(guān)，如流速的大小，有無(wú)相變等。特征尺寸：在分析計(jì)算中作為依據(jù)的對(duì)換熱有決定意義的尺寸。熱量由壁面一側(cè)的流體通過(guò)壁面?zhèn)鞯搅硪粋?cè)的流體6 簡(jiǎn)述溫度場(chǎng)，等溫面，等溫線的概念。輻射力： 輻射力是指單位時(shí)間內(nèi)物體單位表

9、面積向半球空間所中去的過(guò)程稱為傳熱過(guò)程。物體中存在著溫度的場(chǎng)，稱為溫度場(chǎng)，它是各時(shí)刻物體有方向發(fā)射出去的全部波長(zhǎng)的輻射能的總量，它的常用單位是傳熱系數(shù)，數(shù)值上它等于冷、熱流體間溫壓中各點(diǎn)溫度分布的總稱。W/。t 1 、傳熱面積 A2溫度場(chǎng)中同一瞬間同溫度各點(diǎn)連成的面稱為等溫面。在對(duì)流換熱和表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)：流體經(jīng)過(guò)固體表面時(shí)流體與固體間1 m 時(shí)的熱流量的值，任何一個(gè)二維的截面上等溫面表現(xiàn)為等溫線。的熱量交換。 對(duì)流傳熱基本計(jì)算式牛頓冷卻公式中的比例是表征傳熱過(guò)程強(qiáng)烈程度的標(biāo)尺。傳熱過(guò)程越強(qiáng)， 傳熱系系數(shù)，一般記做 h，以前又常稱對(duì)流換熱系數(shù)，單位是 W/( *K) ，數(shù)越大，反之越小。含義是對(duì)流

10、換熱速率。燒毀點(diǎn)：燃料元件發(fā)生燒毀的位置。7 寫(xiě)出導(dǎo)熱問(wèn)題三類邊界條件的定義及其數(shù)學(xué)描述。（ 1）規(guī)定了邊界上的溫度值，稱為第一類邊界條件。其數(shù)學(xué)描述為：0時(shí)，twf1。對(duì)于穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題， t w 常量。（ 2）規(guī)定了邊界上的熱流密度值，成為第二類邊界條件。其數(shù)學(xué)描述為：0 時(shí) ，tf 2，式中，n 為表面 A 的外法n w線方向。對(duì)于穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題，qw 常量。（ 3）規(guī)定了邊界上物體與周圍流體間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h 及周圍流體的溫度t f，成為第三類邊界條件。其數(shù)學(xué)描述th tw t f為：。在非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱時(shí)，nw式中 h 及 t f 均可為時(shí)間的函數(shù)。8, 導(dǎo)熱系數(shù)為什么和物體溫度有關(guān)？而在實(shí)際

11、工程中為什么經(jīng)常將導(dǎo)熱系數(shù)作為常數(shù)？物體各部分間不發(fā)生相對(duì)位移時(shí)，依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子的熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的熱量傳遞稱為導(dǎo)熱。導(dǎo)熱系數(shù)是表征材料熱性能優(yōu)劣的參數(shù)。而微觀粒子的熱運(yùn)動(dòng)與溫度密切相關(guān)，因此導(dǎo)熱系數(shù)和物體溫度有關(guān)。在實(shí)際工程中，在相當(dāng)?shù)臏囟确秶鷥?nèi)導(dǎo)熱系數(shù)隨物體溫度的變化較小，因此常常將導(dǎo)熱系數(shù)作為常數(shù)。9 什么是形狀因子？如何應(yīng)用形狀因子進(jìn)行多維導(dǎo)熱問(wèn)題的計(jì)算？導(dǎo)熱問(wèn)題中， 兩個(gè)等溫面間導(dǎo)熱熱流量總是可以表示成以下統(tǒng)一的形式：S t1 t2，其中，S 與導(dǎo)熱物體的形狀及大小有關(guān)，成為形狀因子。形狀因子S 是有量綱的物理量，其單位為m 。在多維導(dǎo)熱問(wèn)題中，如已知兩個(gè)等溫面的溫度

12、，計(jì)算出形狀因子，帶入St1 t2 ，即可求得兩個(gè)等溫表面之間的導(dǎo)熱熱流量。19 對(duì)管內(nèi)流和管外流，Re準(zhǔn)則數(shù)中的特性長(zhǎng)度的取法是不一樣的，說(shuō)明其物理原因。選取特征長(zhǎng)度時(shí)，要把所研究問(wèn)題中具有代表性的尺度取為特征長(zhǎng)度。由于管內(nèi)流和管外流的換熱面不同，管內(nèi)流的換熱面為管壁內(nèi)表面，因此取管內(nèi)徑為特征長(zhǎng)度；管外流的換熱面為管壁外表面，因此取管外徑為特征長(zhǎng)度。優(yōu)質(zhì)資料歡迎下載10 簡(jiǎn)述非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的分類及各類型的特點(diǎn)。14無(wú)限大平板和半無(wú)限大平板的物理概念是什么？半無(wú)限根據(jù)物體隨時(shí)間的推移而變化的特性可以將非穩(wěn)態(tài)大平板的概念是如何應(yīng)用在實(shí)際工程問(wèn)題中的？導(dǎo)熱區(qū)分為兩類：物體的溫度隨時(shí)間的推移逐漸趨近于恒

13、所謂無(wú)限大平板是對(duì)實(shí)際物體的一種抽象及簡(jiǎn)化處定的值及物體的溫度隨時(shí)間而作周期性的變化。理。當(dāng)一塊平板的長(zhǎng)度和寬度遠(yuǎn)大于其厚度，因而平板的長(zhǎng)前者物體中的溫度分布存在著兩個(gè)不同的階段。在度和寬度的邊緣向四周的散熱對(duì)平板內(nèi)的溫度分布影響很第一階段里， 溫度分布呈現(xiàn)出主要受初始溫度分布控制的小，以致于可以把平板內(nèi)各點(diǎn)的溫度看作僅是厚度的函數(shù)特性，即在這一階段中物體中的溫度分布受初始溫度分布時(shí)，該平板就是一塊“無(wú)限大”平板。很大的影響。 這一初始階段稱為非正規(guī)狀況階段。當(dāng)過(guò)程所謂半無(wú)限大平板，幾何上是指從x0 的界面進(jìn)行到一定深度時(shí)，物體的初始溫度分布的影響逐漸消開(kāi)始向正的 x 方向無(wú)限延伸的平板失，物

14、體中不同時(shí)刻的溫度分布主要取決于邊界條件和物若一具有有限厚度和均勻初溫的平板，其一側(cè)表面性，此時(shí)非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過(guò)程進(jìn)入到了第二個(gè)階段，即正規(guī)狀的邊界條件突然受到熱擾動(dòng)。當(dāng)擾動(dòng)的影響還局限在表面附?jīng)r階段。近而尚未深入到平板內(nèi)部中去時(shí)，就可有條件地把該平板視后者物體中各點(diǎn)的溫度及熱流密度都隨時(shí)間作周為一“半無(wú)限大平板” 。期性的變化。15對(duì)流換熱是如何分類的？影響對(duì)流換熱的主要物理因素11 簡(jiǎn)述 Bi 準(zhǔn)則數(shù)， Fo 準(zhǔn)則數(shù)的定義及物理意義。有哪些？ 對(duì)流換熱的分類如下所示：Bihl影響對(duì)流換熱的因素主要有以下五個(gè)方面：（ 1 ）流體流動(dòng)的，表征固體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻與其界面起因；（ 2）流體有無(wú)相變； （

15、 3）流體的流動(dòng)狀態(tài)；（4）換熱上換熱熱阻比值的無(wú)量綱數(shù)。表面的幾何因素； （ 5 ）流體的物理性質(zhì)Foa16 速度邊界層和溫度邊界層的物理意義和數(shù)學(xué)定義是什，非穩(wěn)態(tài)過(guò)程的無(wú)量綱時(shí)間，表l2么？ 在固體表面附近流體速度發(fā)生劇烈變化的薄層稱為流征過(guò)程進(jìn)行的深度。動(dòng)邊界層， 又稱速度邊界層。通常規(guī)定達(dá)到主流速度的99 12 Bi0 和 Bi各代表什么樣的換熱條處的距離為速度邊界層的厚度，記為。件？固體表面附近流體溫度發(fā)生劇烈變化的薄層稱為溫Bi/，Bi0時(shí)，度邊界層或熱邊界層，其厚度記為t 。一般以過(guò)余溫度為1/ h/1h幾乎，物體內(nèi)部的導(dǎo)熱熱阻來(lái)流過(guò)余溫度的 99 處定義為可以忽略， 因而任一時(shí)

16、刻物體中各點(diǎn)的溫度接近均勻，并t的外邊界。隨著時(shí)間的推移，逐漸趨近于周圍流體的溫度。17管外流和管內(nèi)流的速度邊界層有何區(qū)別？Bi時(shí)， 1/ h/，表面對(duì)流換熱熱管外流情況下，換熱壁面上的速度邊界層能自由發(fā)阻 1/ h 幾乎可以忽略， 因而過(guò)程一開(kāi)始物體的表面溫度展，不會(huì)受到鄰近壁面存在的限制。變化到周圍流體溫度。隨著時(shí)間的推移，物體內(nèi)部各點(diǎn)的管內(nèi)流情況下，當(dāng)流體從大空間進(jìn)入圓管時(shí)，速度溫度逐漸趨近于周圍流體的溫度。邊界層有一個(gè)從零開(kāi)始增長(zhǎng)直到匯合于管子中心線的過(guò)程。13 簡(jiǎn)述集總參數(shù)法的物理意義及應(yīng)用條件。18什么是特征長(zhǎng)度和定性溫度？選取特征長(zhǎng)度的原則是什忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻的簡(jiǎn)化分析方法稱

17、為集總參么？ 出現(xiàn)在特征數(shù)定義式中的幾何尺度稱為特征長(zhǎng)度。數(shù)法。如果物體的導(dǎo)熱系數(shù)相當(dāng)大，或者幾何尺寸很小，用以決定流體物性參數(shù)的溫度稱為定性溫度?；虮砻鎿Q熱系數(shù)極低，則其導(dǎo)熱問(wèn)題都可能屬于這一類型選取特征長(zhǎng)度的原則為：要把所研究問(wèn)題中具有代的非 穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題 。一般 以式表性的尺度取為特征長(zhǎng)度。h V / A20什么是相似原理？判斷物理現(xiàn)象相似的條件是什么？相似原理在工程中有什么作用？對(duì)于兩個(gè)同類的物理現(xiàn)象，如BiV0.1M 作為容許采用集果在相應(yīng)的時(shí)刻與相應(yīng)的地點(diǎn)上與現(xiàn)象有關(guān)的物理量一一總參數(shù)法的判斷條件，其中M 是與物體幾何形狀有關(guān)對(duì)應(yīng)成比例，則稱此兩現(xiàn)象彼此相似。判斷兩個(gè)同類物理現(xiàn)的無(wú)

18、量綱數(shù)。象相似的條件是： （ 1 ）同名的已定特征數(shù)相等； （ 2）單值性24 對(duì)于實(shí)際凝結(jié)換熱器，有那些方法可以提高膜狀凝結(jié)條件相似。所謂單值性條件，是指使被研究的問(wèn)題能被唯一換熱系數(shù)？ （1 ）排除不凝結(jié)氣體（ 2）使蒸氣流動(dòng)方向地確定下來(lái)的條件， 它包括：（ 1 ）初始條件；（ 2）邊界條件；與液膜向下的流動(dòng)同方向（3）管外側(cè)強(qiáng)化凝結(jié)的表面結(jié)（ 3）幾何條件； （ 4）物理?xiàng)l件。構(gòu)（4 ）管內(nèi)側(cè)采用擾動(dòng)避免液膜厚度不斷增厚相似原理可用來(lái)指導(dǎo)試驗(yàn)的安排及試驗(yàn)數(shù)據(jù)的整理，也可用來(lái)知道?；囼?yàn)。21 Nu ， Re， Pr ， Gr 準(zhǔn)則數(shù)的物理意義是什么？hlNu，是壁面上流體的無(wú)量綱溫度梯

19、度。ulRe，是慣性力與粘性力之比的一種度量。cpPr，是動(dòng)量擴(kuò)散厚度與熱量擴(kuò)散a厚度之比的一種度量。gl 3tGr，是浮升力與粘性力之比的一種2度量。22 簡(jiǎn)述膜狀凝結(jié)和珠狀凝結(jié)的概念。如果凝結(jié)液體能很好地濕潤(rùn)壁面，它就在壁面上鋪展成膜。這種凝結(jié)形式稱為膜狀凝結(jié)。當(dāng)凝結(jié)液體不能很好地濕潤(rùn)壁面時(shí)，凝結(jié)液體在壁面上形成一個(gè)個(gè)的小液珠，稱為珠狀凝結(jié)。23 對(duì)于單根管子，有那些因素影響層流膜狀凝結(jié)換熱？它們起什么作用？ （ 1）不凝結(jié)氣體 ，在靠近液膜表面的蒸氣側(cè)，隨著蒸氣的凝結(jié)，蒸氣分壓力減小而不凝結(jié)氣體的分壓力增大。蒸氣在抵達(dá)液膜表面進(jìn)行凝結(jié)前，必須以擴(kuò)散方式穿過(guò)聚積在界面附近的不凝結(jié)氣體層。因

20、此，不凝結(jié)氣體層的存在增加了傳遞過(guò)程的阻力。同時(shí)蒸氣分壓力的下降，使相應(yīng)的飽和溫度下降，減小了凝結(jié)的驅(qū)動(dòng)力t ，也使凝結(jié)過(guò)程削弱。（ 2）蒸氣流速，蒸氣流速高時(shí)，蒸氣流對(duì)液膜表面會(huì)產(chǎn)生明顯的粘滯應(yīng)力。其影響又隨蒸氣流向與重力場(chǎng)同向或異向、流速大小以及是否撕破液膜等而不同。一般來(lái)說(shuō)，當(dāng)蒸氣流動(dòng)方向與液膜向下的流動(dòng)同方向時(shí)，使液膜拉薄， h 增大；反方向時(shí)則會(huì)阻滯液膜的流動(dòng)使其增厚，從而使 h 減小。（3 ）過(guò)熱蒸氣對(duì)于過(guò)熱蒸氣，只要把計(jì)算式中的潛熱改用過(guò)熱蒸氣與飽和液的焓差，亦可用飽和蒸氣的實(shí)驗(yàn)關(guān)聯(lián)式計(jì)算過(guò)熱蒸氣的凝結(jié)換熱。（ 4）液膜過(guò)冷度及溫度分布的非線性只要用 r代替計(jì)算公式中的r ，就可

21、以照顧到這兩個(gè)因素的影響：rr0.68cp t st w。（ 5）管內(nèi)冷凝，以水平管中的凝結(jié)為例，當(dāng)蒸氣流速低時(shí)，凝結(jié)液主要積聚在管子的底部，蒸氣則位于管子上半部。如果蒸氣流速比較高，則形成所謂環(huán)狀流動(dòng)，凝結(jié)液較均勻地展布在管子四周，而中心則為蒸氣核。隨著流動(dòng)的進(jìn)行，液膜厚度不斷增厚以致凝結(jié)完時(shí)占據(jù)了整個(gè)截面。（ 6）凝結(jié)表面的幾何形狀，用各種帶有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜減薄，以及使已凝結(jié)的液體盡快從換熱表面上排泄掉。這樣可以強(qiáng)化膜狀凝結(jié)換熱。優(yōu)質(zhì)資料歡迎下載25 什么是黑體，灰體？實(shí)際物體在什么樣的條件下可以看成是灰體？吸收比1 的物體叫做絕對(duì)黑體，簡(jiǎn)稱黑體。 在熱輻射分析中，把光譜吸收

22、比與波長(zhǎng)無(wú)關(guān)的物體稱為灰體。對(duì)工程計(jì)算而言，只要在所研究的波長(zhǎng)范圍內(nèi)光譜吸收比基本上與波長(zhǎng)無(wú)關(guān)，則灰體的假定即可成立，而不必要求在全波段范圍內(nèi)為常數(shù)26 物體的發(fā)射率，吸收比，反射比，穿透比是怎樣定義的？發(fā)射率和反射比有何不同？ 實(shí)際物體的輻射力與同溫度下黑體輻射力的比值稱為實(shí)際物體的發(fā)射率，記為。物體對(duì)投入輻射所吸收的百分?jǐn)?shù)稱為該物體的吸收比。物體對(duì)投入輻射所反射的百分?jǐn)?shù)稱為該物體的反射比。投入輻射穿透物體的百分?jǐn)?shù)稱為該物體的穿透比。發(fā)射率是表征實(shí)際物體輻射力的大小。反射比是表征物體對(duì)投入輻射的反射能力的大小。28 物體的發(fā)射率取決于物體本身，而不涉及外部條件。因此，發(fā)射率可看成是物性。 但是吸收比與外界條件有關(guān)。為什么對(duì)于灰體，吸收比也可看成是物性，并等于發(fā)射率？ 按灰體的定義， 其吸收比與波長(zhǎng)無(wú)關(guān)，在一定溫度下是一個(gè)常數(shù)。假設(shè)在某一溫度T 下，一灰體與黑體處于熱平衡， 按基爾霍夫定律TT 。然后，考慮改變?cè)摶殷w的環(huán)境，使其所受到的輻射不是來(lái)自同溫下的黑體輻射， 但保持其自身溫度不變，此時(shí)考慮到發(fā)射率及灰體吸收比的性質(zhì)，顯然仍有TT。所以對(duì)于灰體，一定有。29 簡(jiǎn)述黑體輻射基本定律的物理意義及計(jì)算應(yīng)用。普朗克定律揭示了黑體輻射能按照波長(zhǎng)分布的規(guī)c15律： Ebec2 / T1式