均勻傳輸線的多媒體課件

1、 分布參數(shù)電路的概念分布參數(shù)電路的概念 均勻傳輸線的概念均勻傳輸線的概念 均勻傳輸線方程及其正弦穩(wěn)態(tài)解均勻傳輸線方程及其正弦穩(wěn)態(tài)解 行波、入射波、反射波的概念行波、入射波、反射波的概念 均勻傳輸線的副參數(shù)、特性阻抗的概念均勻傳輸線的副參數(shù)、特性阻抗的概念 終端接特性阻抗的均勻傳輸線終端接特性阻抗的均勻傳輸線第十章 均勻傳輸線10-1 . 分布參數(shù)電路分布參數(shù)電路1. 集總參數(shù)電路集總參數(shù)電路 如果線路的幾何尺寸遠遠小于電磁波長如果線路的幾何尺寸遠遠小于電磁波長,則該段電則該段電路可以不考慮空間各點相對于激勵源的空間推遲效應(yīng)。路可以不考慮空間各點相對于激勵源的空間推遲效應(yīng)。此時電路可按此時電路可

2、按“集總參數(shù)電路集總參數(shù)電路”處理。處理。svlt98105 . 2103/75. 0/ m538105 . 1102/103 如果它工作在如果它工作在 的條件下，對應(yīng)的條件下，對應(yīng)的波長為：的波長為：Hzf3102 例如，一對長例如，一對長 的傳輸線，電磁波從一的傳輸線，電磁波從一端到另一端需要：端到另一端需要：ml75. 0msT5 . 0 周期為：周期為： 電磁波從一端傳播到另一端的時間電磁波從一端傳播到另一端的時間 相對于電相對于電磁波的周期磁波的周期T T 可以忽略不計?？梢院雎圆挥嫛 線上各個點的相位可以看作是相同的，在同一線上各個點的相位可以看作是相同的，在同一時刻沿線各點的電

3、壓電流分布是相同的。此時電路時刻沿線各點的電壓電流分布是相同的。此時電路可按可按“集總參數(shù)電路集總參數(shù)電路”處理。處理。 集總參數(shù)電路是由所謂集總參數(shù)電路是由所謂“集總集總”元件組合構(gòu)成元件組合構(gòu)成的，的，“集總集總”元件是指任何時刻流入端子電流等于元件是指任何時刻流入端子電流等于流出端子電流的二端元件，例如電阻、電感、電容流出端子電流的二端元件，例如電阻、電感、電容等元件皆為等元件皆為“集總集總”元件。元件。 本課程前面各章討論的均屬于本課程前面各章討論的均屬于“集總集總”參數(shù)電參數(shù)電路，這種電路不需要研究電路的空間特性。路，這種電路不需要研究電路的空間特性。 如果線路的幾何尺寸與電磁波長可

4、比，該電路的空如果線路的幾何尺寸與電磁波長可比，該電路的空間推遲效應(yīng)不能忽略，此時必須考慮電路參數(shù)的分布間推遲效應(yīng)不能忽略，此時必須考慮電路參數(shù)的分布特性，采用特性，采用“分布參數(shù)電路分布參數(shù)電路”進行研究。進行研究。 如果如果剛才的傳輸線的剛才的傳輸線的工作頻率是工作頻率是 對應(yīng)波長為對應(yīng)波長為: :Hzf8102 m5 . 1102/10388 線的長度等于波長的一半，電磁波從一端傳到另一線的長度等于波長的一半，電磁波從一端傳到另一端要用二分之一周期的時間，端要用二分之一周期的時間，線的兩端相位相差線的兩端相位相差 2. 分布參數(shù)電路分布參數(shù)電路 可見線上各點相位不但與時間有關(guān)，還與坐標有

5、關(guān)可見線上各點相位不但與時間有關(guān)，還與坐標有關(guān),就是說沿線電壓和電流的分布不但是時間的函數(shù)也是坐就是說沿線電壓和電流的分布不但是時間的函數(shù)也是坐標的函數(shù)。標的函數(shù)。 分布參數(shù)電路分布參數(shù)電路中，物理量的變化將與空間概念相關(guān)，中，物理量的變化將與空間概念相關(guān)，即設(shè)想電路是由無窮小的長度元對應(yīng)的一段段參數(shù)組合即設(shè)想電路是由無窮小的長度元對應(yīng)的一段段參數(shù)組合而成。而成。為此引入為此引入“分布參數(shù)電路分布參數(shù)電路”的概念。的概念。10-2. 均勻傳輸線及其方程均勻傳輸線及其方程 最典型的傳輸線，是由在均勻媒質(zhì)中放置的兩根最典型的傳輸線，是由在均勻媒質(zhì)中放置的兩根平行直導體構(gòu)成的，其通常的形式如下：平行

6、直導體構(gòu)成的，其通常的形式如下：（a）兩線架空線）兩線架空線（b）同軸電纜）同軸電纜（c）二芯電纜）二芯電纜（d）一線一地傳輸線）一線一地傳輸線 為了計及沿線電壓與電流的變化，必須認為導線為了計及沿線電壓與電流的變化，必須認為導線的每一元段（無限小長度的一段）上，具有無限小的的每一元段（無限小長度的一段）上，具有無限小的電阻和電感；在線間則有電容和電導。于是構(gòu)成電阻和電感；在線間則有電容和電導。于是構(gòu)成傳輸傳輸線的分布參數(shù)模型。線的分布參數(shù)模型。1、 均勻傳輸線均勻傳輸線 電流在導線周圍形成磁場。變動的磁場電流在導線周圍形成磁場。變動的磁場 兩線之間構(gòu)成的電容會有兩線之間構(gòu)成的電容會有通過。通

7、過。 兩線間絕緣不夠理想會有兩線間絕緣不夠理想會有通過通過。 在傳輸線中，電流在導線的電阻中引起了在傳輸線中，電流在導線的電阻中引起了 若單位長度上傳輸線的電阻電感及單位長度導線若單位長度上傳輸線的電阻電感及單位長度導線間的電容電導沿線處處相等，則稱為間的電容電導沿線處處相等，則稱為。 在實際中，傳輸線不可能是均勻的，但為了便于在實際中，傳輸線不可能是均勻的，但為了便于分析起見，通常忽略造成不均勻的因素而把實際的傳分析起見，通常忽略造成不均勻的因素而把實際的傳輸線當作均勻傳輸線。以后的討論都局限于均勻傳輸輸線當作均勻傳輸線。以后的討論都局限于均勻傳輸線。線。來線回線l0lx2、均勻傳輸線參數(shù)、

8、均勻傳輸線參數(shù)原參數(shù)原參數(shù)： 由傳輸線的幾何結(jié)構(gòu)、介質(zhì)參數(shù)確定的量。由傳輸線的幾何結(jié)構(gòu)、介質(zhì)參數(shù)確定的量。傳輸線原參數(shù)：傳輸線原參數(shù)： 、 、 、兩根導線每單位長度電阻。（兩根導線每單位長度電阻。（/m ,/m ,/km/km）兩根導線每單位長度電導。（兩根導線每單位長度電導。（S/m , S/kmS/m , S/km）兩根導線之間每單位長度電感。（兩根導線之間每單位長度電感。（H/m ,H/km)H/m ,H/km)兩根導線之間每單位長度電容。（兩根導線之間每單位長度電容。（F/m ,F/kmF/m ,F/km） 對于均勻傳輸線原參數(shù)來說，沿線對于均勻傳輸線原參數(shù)來說，沿線 、 、 、分別處

9、處相等。分別處處相等。3、均勻傳輸線的方程、均勻傳輸線的方程 均勻傳輸線上各處電壓均勻傳輸線上各處電壓 和電流和電流 不僅是不僅是時間時間的函數(shù)，的函數(shù)，而且也是而且也是空間空間的函數(shù)。如果將均勻傳輸線的函數(shù)。如果將均勻傳輸線始端始端（電源（電源端）作為計算距離的端）作為計算距離的起點起點。這樣任意處。這樣任意處A的電壓的電壓 和和 ，就都是該處離開傳輸線始端的距離就都是該處離開傳輸線始端的距離 的函數(shù)。也就是說，的函數(shù)。也就是說，電壓電壓 和電流和電流 既是時間既是時間 的函數(shù)，也是距離的函數(shù)，也是距離 的函數(shù)。的函數(shù)。設(shè)在傳輸線上的A處沿線增加的方向取極短的一段距離AB其長度為。由于這一段

10、的長度極其故在這一段電路內(nèi)可以參數(shù)的于是得到如圖所示的集總參數(shù)等效電路，而無限多個這種小段的級聯(lián)就組成整個傳輸線。 由于在由于在dx微段內(nèi)已經(jīng)用集總參數(shù)電路來等效代替，微段內(nèi)已經(jīng)用集總參數(shù)電路來等效代替，就可以根據(jù)基爾霍夫兩定律來列寫方程了。就可以根據(jù)基爾霍夫兩定律來列寫方程了。dxxuu 如果圖中如果圖中 處的線間電壓為處的線間電壓為 、電流為、電流為由于由于 距距的距離為的距離為，故，故 處的線間電壓、處的線間電壓、 處的電流應(yīng)為處的電流應(yīng)為 因為電壓因為電壓 、電流、電流 是時間是時間 和距離和距離 的函數(shù)，所以對的函數(shù)，所以對一定的時間一定的時間 來說，電壓來說，電壓、電流、電流 沿沿

11、 正方向（圖中是由正方向（圖中是由左到右）的增加率分別為左到右）的增加率分別為 、 。xu xi dxxii0)()()(00 dxxuutidxLidxRutiLiRxu00tidxLidxRdxxu)()(00 由于電流由于電流 流過流過長度內(nèi)的電阻長度內(nèi)的電阻 和電感和電感 時產(chǎn)生電壓降，故根據(jù)基爾霍夫電壓定律有時產(chǎn)生電壓降，故根據(jù)基爾霍夫電壓定律有dxR0dxL00)()()(00 dxxuutdxCdxGdxxuudxxiii2200200)()(dxtxuCtudxCdxxuGudxGdxxi 由于由于dx長度內(nèi)線間漏電導長度內(nèi)線間漏電導和線間電容和線間電容 的存在，的存在，故根據(jù)

12、基爾霍夫電流定律有故根據(jù)基爾霍夫電流定律有dxC0dxG0tuCuGxi00 略去上式中二階無限小略去上式中二階無限小2)(dx)110(0000 tuCuGxitiLiRxu均勻傳輸線均勻傳輸線的微分方程的微分方程10-3. 均勻傳輸線的正弦穩(wěn)態(tài)解均勻傳輸線的正弦穩(wěn)態(tài)解 tuCuGxitiLiRxu00001.均勻傳輸線均勻傳輸線方程的相量形式方程的相量形式 在均勻傳輸線正弦穩(wěn)態(tài)情況下，式在均勻傳輸線正弦穩(wěn)態(tài)情況下，式(10-1) 寫成相量寫成相量形式：形式：jt令)(),()(),(xItxixUtxudxdx令)210(000000 UYUCjUGdxIdIZILjIRdxUd 為均勻傳

13、輸線單位長為均勻傳輸線單位長度的阻抗度的阻抗0Z 為均勻傳輸線單位長為均勻傳輸線單位長度的導納度的導納0YIYZdxUdYdxIdUYZdxIdZdxUd0002200022 將上式的兩端對將上式的兩端對x求一次導數(shù)，得求一次導數(shù)，得2. 方程的解方程的解002YZ 令)310(0222222 IdxIdUdxUd UYdxIdIZdxUd00對x求導二階常系數(shù)線二階常系數(shù)線性微分方程性微分方程)410(21 rxrxeAeAU 該二階常系數(shù)線性微分方程的該二階常系數(shù)線性微分方程的通解為通解為)510(21 xCxCeZAeZA )(2100 xxeAeAZY )(210 xxeAeAZ dx

14、UdZI01 0000000000000)(CjGLjRYZZZjCjGLjRYZC Z ZC C具有電阻的量綱，叫做傳輸線的波阻抗或特性具有電阻的量綱，叫做傳輸線的波阻抗或特性復阻抗復阻抗(wave impedance)(wave impedance)。)610(2121 rxCrxCrxrxeZAeZAIeAeAU均勻傳輸線均勻傳輸線正弦穩(wěn)態(tài)解正弦穩(wěn)態(tài)解 是一個無量綱的復數(shù)，叫做傳輸線的傳播常數(shù)是一個無量綱的復數(shù)，叫做傳輸線的傳播常數(shù)（propagation coefficient）。）。 來線回線l0lxX=0+_1U1I3. 方程的定解方程的定解（1 1）如果始端的電壓相量）如果始端的

15、電壓相量 和電流相量和電流相量 已知。已知。1U1I211211AAIZAAUC )(21)(21112111IZUAIZUACC 即當即當 x = 0 時，有：時，有： ，則，則11,IIUU xCxCeZAeZAI 21 rxrxeAeAU21 將其代入式將其代入式（10-6），得到傳輸線上距始端為），得到傳輸線上距始端為x處處的線間電壓相量的線間電壓相量 及線路電流相量及線路電流相量 為為:UI)710()(21)(21)(21)(2111111111 xCCxCCxCxCeIZUZeIZUZIeIZUeIZUU )810(1111 xchIxshZUIxshZIxchUUCC 雙曲線函

16、雙曲線函數(shù)形式數(shù)形式利用雙曲線函數(shù)利用雙曲線函數(shù))(21)sinh()(21)cosh(xxxxeexeexlchIlshZUIlshZIlchUUCC 112112 如果傳輸線的長度為如果傳輸線的長度為 l ，則其終端的電壓相量，則其終端的電壓相量 和電流相量和電流相量 為：為：2U2I來線回線l0lxX=l+_2U2I（2 2）如果終端的電壓相量）如果終端的電壓相量 和電流相量和電流相量 已知已知2U2IlClClleZAeZAIeAeAU 212212 lClCeIZUAeIZUA )(21)(21222221 即當即當 x = l 時，有：時，有： ，則，則22,IIUU xCxCeZ

17、AeZAI 21 rxrxeAeAU21 將其代入式將其代入式（10-6），得到傳輸線上距始端為），得到傳輸線上距始端為x處處的線間電壓相量的線間電壓相量 及線路電流相量及線路電流相量 為為:UI)910()(21)(21)(21)(21)(22)(22)(22)(22 xlCxlCxlCxlCeIZUeIZUIeIZUeIZUU )1010(2222 xshZUxchIIxshIZxchUUCC 雙曲線函雙曲線函數(shù)形式數(shù)形式 令：令： ，即，即 為均勻傳輸線終端到為均勻傳輸線終端到 處的距離，則處的距離，則xlx xx,/075. 00kmR ,/1075. 8,/1028. 19030km

18、FCkmHL 0G 例例 某三相超高壓傳輸線的單相等效參數(shù)如下：某三相超高壓傳輸線的單相等效參數(shù)如下： 傳輸線的長度為傳輸線的長度為300km，傳輸線終端線電壓為傳輸線終端線電壓為220kV，負載功率為負載功率為300MW，功率因數(shù)為，功率因數(shù)為0.98（感性），工作（感性），工作頻率為頻率為50HZ。求始端電壓和電流及傳輸效率。求始端電壓和電流及傳輸效率。 解解: 傳輸線單位長度的阻抗和導納分別為：傳輸線單位長度的阻抗和導納分別為：kmjLjRZ/43.79409. 01028. 1314075. 03000 可以忽略不計，可以忽略不計， 29. 57 .3859010749. 243.79

19、409. 0600YZZC1360072.841006. 19010749. 243.79409. 0 kmYZ kmSjCjGY/9010749. 21075. 8314069000 從而傳輸線的傳播系數(shù)和從而傳輸線的傳播系數(shù)和特性特性阻抗分別為：阻抗分別為： 、 計算如下：計算如下：lch lsh lleelch 212155. 09509. 00092. 09509. 01513. 04615. 01605. 04894. 0 jjjlleelsh 212188.84313. 03118. 00279. 0)1513. 04615. 0(1605. 04894. 0 jjj3167. 0

20、02926. 030072.841006. 13jl 3025. 09229. 09712. 03209. 09788. 01.0315.183167. 002926. 015.183167. 002926. 0jeeeejeeeejjljjl kVUUUlAA127322030222 98. 0arccoscos32222 lAUPIkA 48.118304. 048.1198. 02203300 以終端以終端A相負載相電壓為參考相量相負載相電壓為參考相量: 由公式可得始端相電壓和相電流為：由公式可得始端相電壓和相電流為：kV77.3018488.84313. 029. 57 .38548.

21、118304. 055. 09505. 0127 lshZUlchIICAAA 221 kA45. 3775. 088.84313. 029. 57 .38512755. 09509. 048.118304. 0 lshZIlchUUCAAA 221 1111cos3 IUPl MW9 .35322.34cos775. 07 .3183 %77.849 .35330012 PP 輸入功率為輸入功率為傳輸效率為傳輸效率為22.3445. 377.301 始端功率因數(shù)角為始端功率因數(shù)角為kVUUl7 .3181843311 始端的線電壓為始端的線電壓為 例例 上例中，如維持始端電壓不變，而將終端開

22、路，上例中，如維持始端電壓不變，而將終端開路，試求終端電壓及始端電流。試求終端電壓及始端電流。 解解: 輸電線終端開路時，輸電線終端開路時，I2=0,則則lchUlshZIlchUUACAAA 2221 9509. 0 lch 所以所以因因kVlchUUAA5 .1939509. 018412 終端線電壓終端線電壓kVUUAl2 .3355 .1933322 可見輸電線終端開路（空載）時的電壓要比有負可見輸電線終端開路（空載）時的電壓要比有負載時的電壓大得多，而且比始端電壓還要高。載時的電壓大得多，而且比始端電壓還要高。 終端開路時，終端開路時，始端電流為始端電流為 kAlshZUICAA15

23、71. 031. 07 .3855 .19321 lshZUlshZUlchIICACAAA 2221 11)-(10 2121 IIeZAeZAIUUeAeAUxCxCxx 由均勻傳輸線方程解的一般形式（由均勻傳輸線方程解的一般形式（10-6）可知，）可知，傳輸線上任何處的電壓相量傳輸線上任何處的電壓相量U和電流相量和電流相量I都可以看成都可以看成是由兩個分量所組成，即是由兩個分量所組成，即: 10-4 . 均勻傳輸線的行波和副參數(shù)均勻傳輸線的行波和副參數(shù)1、行波、行波 本節(jié)討論均勻傳輸線方程正弦穩(wěn)態(tài)解的物理意義。本節(jié)討論均勻傳輸線方程正弦穩(wěn)態(tài)解的物理意義。 電壓相量分量電壓相量分量 和和

24、的參考方向與的參考方向與 的參考的參考方向一致，電流相量分量方向一致，電流相量分量 的參考方向與的參考方向與 的參考方的參考方向一致，向一致， 的參考方向與的參考方向與 的參考方向相反。的參考方向相反。 U UU III I(1)正向電壓行波正向電壓行波 )(|11)(1)(1111xeAeeAeeAeAUxxjxxjjx )1210()sin(2),(11 xteAtxux A1和和 都是復數(shù)，令都是復數(shù)，令 ， ,則則11111 AeAAj j 由此可知：由此可知： 在傳輸線上某一固定點處在傳輸線上某一固定點處，電壓，電壓 將隨時間將隨時間作正弦變化，其振幅為作正弦變化，其振幅為 ；而線上

25、所有各點處，；而線上所有各點處，電壓隨時間電壓隨時間 作正弦變化，只是它們的振幅和初相不同作正弦變化，只是它們的振幅和初相不同。112xeA u 對于某一固定時刻對于某一固定時刻 ，電壓，電壓 將沿線按減幅正將沿線按減幅正弦規(guī)律分布，各點的振幅為弦規(guī)律分布，各點的振幅為 （由于（由于 ，所，所以隨著以隨著x 的增加，的增加， 的振幅按指數(shù)規(guī)律減小）。的振幅按指數(shù)規(guī)律減?。?uxeA 120 u111xt )()(1111xxtt 當經(jīng)過時間當經(jīng)過時間 后，這點的相位已不再是后，這點的相位已不再是 ，而相，而相位角是位角是 的點變?yōu)榈狞c變?yōu)?，即：，即： xx 1t 于是有于是有 設(shè)傳輸線上某

26、一點，在設(shè)傳輸線上某一點，在 時這點電壓的時這點電壓的相位角為相位角為1xx 1tt 由此得由此得0 xt 即即tx )()(1111111xxttxt 由于由于 的幅角只能在的幅角只能在0 09090 之間，因此，實部之間，因此，實部和虛部和虛部 都是正值。即都是正值。即 總是正的，故知傳輸線上相總是正的，故知傳輸線上相位角永遠保持為的點的位置隨著時間的增長而向位角永遠保持為的點的位置隨著時間的增長而向增加的方向移動。增加的方向移動。 xx 移動速度是移動速度是13)-(10 lim0 txvt 這個速度叫做行波的相位速度，簡稱相速。它等這個速度叫做行波的相位速度，簡稱相速。它等于同相點移動

27、的速度。于同相點移動的速度。這樣，在不同的時刻，就有不同位置的分布曲這樣，在不同的時刻，就有不同位置的分布曲線，形成一個向線，形成一個向 增加的方向移動的波。增加的方向移動的波。 u隨著時間的增長，不斷向某一方向傳播的波叫做隨著時間的增長，不斷向某一方向傳播的波叫做行波行波。沿線分布曲線沿線分布曲線 u行波的波長用表示，它是同一瞬間，相位差行波的波長用表示，它是同一瞬間，相位差 的相鄰兩點間的距離。即的相鄰兩點間的距離。即: 211 xtxt故故 2 ）（141022T 即在一個周期的時間內(nèi)，行波所行進的距離正好是即在一個周期的時間內(nèi)，行波所行進的距離正好是一個波長。一個波長。將將 代入上式，

28、得代入上式，得 / 上述電壓行波上述電壓行波 的行進方向是由傳輸線的始端指的行進方向是由傳輸線的始端指向負載，所以叫做正向行波。向負載，所以叫做正向行波。 u(2)反向電壓行波反向電壓行波 )1510()sin(2),(22 xteAtxux )(|22)(2)(2222xeAeeAeeAeAUxxjxxjjx 可見可見 也是一個行波。也是一個行波。 和和 相比，有兩點不同：相比，有兩點不同： u u u 由于其振幅中含有由于其振幅中含有 而不是而不是 ，故隨著，故隨著x的的增增加，其振幅增大。加，其振幅增大。xe xe 由于其相位中含有由于其相位中含有 而不是而不是 ，故，故t增加時，增加時

29、，x x x 0)()(11211121 xtxxttxt 為負值，即傳輸線上相位角保持為常數(shù)的點的位置隨著為負值，即傳輸線上相位角保持為常數(shù)的點的位置隨著時間的增長而向時間的增長而向x減小的方向移動。所以叫做反向行波。減小的方向移動。所以叫做反向行波。沿線分布曲線沿線分布曲線 u由于由于 ，所以傳輸線上各處的電壓可以，所以傳輸線上各處的電壓可以看成是由正向電壓行波與反向電壓行波相疊加而成?？闯墒怯烧螂妷盒胁ㄅc反向電壓行波相疊加而成。 uuu 和和 的相速和波長都相同，都是沿傳播方向逐的相速和波長都相同，都是沿傳播方向逐漸減幅的行波，只不過二者行進的方向相反。漸減幅的行波，只不過二者行進的方

30、向相反。 u u(3)正向電流行波和正向電流行波和反向電流行波反向電流行波)(|11)(1)(1111cxCxjxCxjjCjxCxeZAeeZAeeZeAeZAIcc )1610()sin(2),(11 cxCxteZAtxi )(|22)(2)(2222cxCxjxCxjjCjxCxeZAeeZAeeZeAeZAIcc )1710()sin(2),(22 cxCxteZAtxi 它們的瞬時值表達式為它們的瞬時值表達式為11)-(10 2121 IIeZAeZAIUUeAeAUxCxCxx 由于由于 ，所以傳輸線上各處的電流可以，所以傳輸線上各處的電流可以看成是由正向電流行波與反向電流行波相

31、疊加而成?？闯墒怯烧螂娏餍胁ㄅc反向電流行波相疊加而成。 iii 同理可知，同理可知， 為正向電流行波，為正向電流行波， 為反向電流行波。為反向電流行波。 i i 電流行波電流行波 、 和電壓行波和電壓行波 、 的相速和波長的相速和波長都相同，都是沿傳播方向逐漸減幅的行波。都相同，都是沿傳播方向逐漸減幅的行波。 u u i i 由式（由式（10101111）可以看出：可以看出：CCZUIZUI 故故 、 在各點的振幅分別等于同一點在各點的振幅分別等于同一點 、 的的振幅除以振幅除以 ， 、 在各點的相位分別比同一點在各點的相位分別比同一點 、 的相位滯后的相位滯后 。 u u i i i i

32、u uCZc 2、副參數(shù)、副參數(shù)（1）傳播系數(shù)）傳播系數(shù)00YZ j 衰減系數(shù)相位系數(shù) 可知決定于均勻傳輸線的原參數(shù)和電源的頻率，可知決定于均勻傳輸線的原參數(shù)和電源的頻率，而與傳輸線的長度及負載無關(guān)。而與傳輸線的長度及負載無關(guān)。 的虛部的虛部決定了行波的傳播速度，同一瞬間，決定了行波的傳播速度，同一瞬間，沿行波傳播方向相隔單位距離的兩點，后一點的相位比沿行波傳播方向相隔單位距離的兩點，后一點的相位比前一點滯后前一點滯后 弧度，所以弧度，所以 叫做相位系數(shù)。叫做相位系數(shù)。 的實部的實部決定了行波的振幅在傳播中的衰減程決定了行波的振幅在傳播中的衰減程度，度，沿行波傳播方向相隔單位距離的兩點，后一點的振沿行波傳播方向相隔單位距離的兩點，后一點的振幅衰減為前一點的幅衰減為前一點的 ，所以所以 叫做衰減系數(shù)。叫做衰減系數(shù)。 e（2）特性阻抗（波阻抗）特性阻抗（波阻抗）CjCCeZYZZ 00 特性阻抗特性阻抗 等于傳輸線上同一點的同向的電壓行等于傳輸線上同一點的同向的電壓行波相量與電流行波相量之比。波相量與電流行波相量之比。 的模的模 等于同一點的等于同一點的同向的電壓行波相量