§ 3.2平動(dòng)非慣性參考系

1、 5.2 平動(dòng)非慣性參考系12、加速平動(dòng)參照系中質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)微分方程：一、加速平動(dòng)參考系中質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)微分方程：1、非慣性系：凡是有加速度或角速度的參照系。由質(zhì)點(diǎn)的絕對(duì)加速度公式有：P 設(shè)動(dòng)系 相對(duì)靜系S作加速平動(dòng),加速為 ，質(zhì)量為m的質(zhì)點(diǎn)P，絕對(duì)加速度為 ，相對(duì)加速度為 。作用在質(zhì)點(diǎn)上的合外力為 。2由牛頓第二定律：引入慣性力 加速平動(dòng)參照系中質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)微分方程：加速平動(dòng)參考系中作用在質(zhì)點(diǎn)上的合外力平動(dòng)牽連慣性力在研究質(zhì)點(diǎn)相對(duì)平動(dòng)非慣性系的運(yùn)動(dòng)時(shí)，在形式上仍可使用牛頓第二定律，條件是在真實(shí)力之外再加上平動(dòng)牽連慣性力。3m質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)量作用在質(zhì)點(diǎn)上的所有外力的矢量和，稱真實(shí)力，也稱牛頓力。

2、相對(duì)加速度平動(dòng)牽連加速度3、加速平動(dòng)參照系中質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)平衡方程： 當(dāng) ， 時(shí)，質(zhì)點(diǎn)相對(duì)動(dòng)系靜止，處于相對(duì)平衡狀態(tài)，有相對(duì)平衡方程：4表明：加速平動(dòng)參照系中質(zhì)點(diǎn)相對(duì)動(dòng)系靜止時(shí)，作用在質(zhì)點(diǎn)上的牛頓力和平動(dòng)牽連慣性力的矢量和為零。說明： （1）、只有當(dāng)動(dòng)系加速平動(dòng)時(shí)（1）、（2）式才成立； （2）、動(dòng)系加速平動(dòng)可以是直線運(yùn)動(dòng)，也可以是曲線運(yùn)動(dòng)； （3）、 （1）、（2）式是矢量式，使用時(shí)要建立動(dòng)坐標(biāo)系寫成分量式。 （4）、 （1）、（2）式可用于求質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)規(guī)律和力。5方向：與 反向注意: 1、平動(dòng)牽連慣性力：的大?。憾?、慣性力：（1）慣性力是非慣性系中的觀察者為解釋質(zhì)點(diǎn)在非慣性系中的運(yùn)動(dòng)而假想的、虛構(gòu)的；（2）慣性力并非物體之間的相互作用力,不存在施力者, 也不存在反作用力，是由于參照系本身的加速運(yùn)動(dòng)引起的.（3）慣性力只被動(dòng)系中的觀察者所承認(rèn)。6四、解題要點(diǎn)： 1、確定動(dòng)點(diǎn)、動(dòng)系及靜系； 2、建立動(dòng)坐標(biāo)系，寫出質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)加速度的坐標(biāo)表達(dá)式。 3、分析作用在質(zhì)點(diǎn)上的真實(shí)力（重力、彈性力、摩擦力等），并寫成坐標(biāo)形式。 4、分析和計(jì)算慣性力的大小和方向，寫出慣性力的表達(dá)式，畫出受力圖。 5、利用（1）式建立質(zhì)點(diǎn)的相對(duì)運(yùn)動(dòng)微分方程：