電磁波與微波技術(shù)第2章

1、第2章 電磁場(chǎng)的基本理論 電磁場(chǎng)中的基本物理量和基本實(shí)驗(yàn)定律2.1靜電場(chǎng)2.2恒定電場(chǎng)2.3恒定磁場(chǎng)2.4時(shí)變電磁場(chǎng)2.521 電磁場(chǎng)中的基本物理量和基本實(shí)驗(yàn)定律電量的單位是C（庫(kù)侖），基本電荷帶的電量為電荷分布的四種形式：體電荷，面電荷，線電荷，點(diǎn)電荷2.1.1 電荷及電荷密度1. 體電荷分布連續(xù)分布于一個(gè)體積之內(nèi)的電荷，稱(chēng)為體電荷。體電荷密度定義為2. 面電荷分布連續(xù)分布于一個(gè)幾何曲面上的電荷，稱(chēng)為面電荷。面電荷密度定義為 3. 線電荷分布連續(xù)分布于一條線上的電荷，稱(chēng)為線電荷。線電荷密度定義為（長(zhǎng)直導(dǎo)線）4. 點(diǎn)電荷分布當(dāng)某一電荷量被想象地集中在一個(gè)幾何點(diǎn)上時(shí)，這樣的電荷稱(chēng)為點(diǎn)電荷（正，負(fù)

2、點(diǎn)電荷） 2.1.2 電流及電流密度電荷的宏觀定向運(yùn)動(dòng)稱(chēng)為電流。常見(jiàn)的電流：沿著導(dǎo)線流動(dòng) 電流密度矢量1.方向：正載流子運(yùn)動(dòng)方向, 電場(chǎng)方向2.大?。和ㄟ^(guò)垂直于載流子運(yùn)動(dòng)方向的單位面積的電流強(qiáng)度反映流過(guò)單位面積的電流的大小1.體電流分布電荷在某一體積內(nèi)定向運(yùn)動(dòng)所形成的電流為體電流。表示為2.面電流分布電流在厚度可以忽略的薄層內(nèi)流動(dòng)所形成的電流稱(chēng)為面電流。表示為3.線電流分布 電荷在一個(gè)橫截面可以忽略的細(xì)線中流動(dòng)所形成的電流稱(chēng)為線電流。若長(zhǎng)度元 中流過(guò)的線電流為 ，則稱(chēng) 為電流元。 2.1.3 電場(chǎng)強(qiáng)度和庫(kù)侖定律1. 電場(chǎng)強(qiáng)度E 單位正電荷在該點(diǎn)所受的力,即: 式中q為試驗(yàn)電荷的電量，F(xiàn) 為電荷

3、q 受到的作用力。 2.庫(kù)倫定理： 受到 的作用力為：（兩個(gè)點(diǎn)電荷的作用力） 式中為真空中的介電常數(shù)（庫(kù)侖定律）兩個(gè)點(diǎn)電荷之間的相互作用力 點(diǎn)電荷的電場(chǎng)強(qiáng)度：庫(kù)倫定理結(jié)論：電場(chǎng)強(qiáng)度與點(diǎn)電荷的帶電量成正比多個(gè)點(diǎn)電荷在某點(diǎn)產(chǎn)生的電場(chǎng)可以利用疊加原理計(jì)算 體電荷在某點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度 面電荷在某點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度 線電荷在某點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度 22 靜電場(chǎng)靜電場(chǎng)：不隨時(shí)間變化的電場(chǎng)靜止電荷的電荷量不隨時(shí)間變化時(shí)，產(chǎn)生靜電場(chǎng)1. 真空中靜電場(chǎng)方程 1）高斯定理證明：只有一個(gè)點(diǎn)電荷q面元ds對(duì)點(diǎn)電荷P所張的立體角ds/R2整個(gè)球面對(duì)點(diǎn)P所張的立體角為點(diǎn)電荷在閉合面內(nèi)：點(diǎn)電荷在閉合面外：上下抵消，整個(gè)閉合面對(duì)P的立體角為0

4、點(diǎn)電荷在閉合面內(nèi)：點(diǎn)電荷在閉合面外：綜合：高斯定理的積分形式高斯定理的積分形式電荷體密度為1）高斯定理物理含義：電場(chǎng)強(qiáng)度通過(guò)任一封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電量與真空介電常數(shù)之比。2.電場(chǎng)強(qiáng)度在某點(diǎn)的散度等于該點(diǎn)的電荷體密度與真空介電常數(shù)之比2）環(huán)路定理物理意義：1.在靜電場(chǎng)中將單位電荷沿任一閉合路徑移動(dòng)一周，靜電力做功為零靜電場(chǎng)為保守場(chǎng)。2.真空中靜電場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度的旋度處處為零。由此可見(jiàn)，真空中靜電場(chǎng)是有散無(wú)旋場(chǎng)保守場(chǎng)對(duì)任何靜電場(chǎng)，電場(chǎng)強(qiáng)度的線積分都只取決于起點(diǎn)和終點(diǎn)的位置，而與連接起點(diǎn)和終點(diǎn)的路徑無(wú)關(guān)。單位正電荷在電場(chǎng)力的作用下移動(dòng)一個(gè)閉合回路,則電場(chǎng)力對(duì)單位正電荷所作的功為零與

5、重力場(chǎng)一致 高斯定理的簡(jiǎn)單應(yīng)用高斯定理為：+例1：一半徑為 的均勻帶電 的球面，求球面內(nèi)外任意點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度高斯定理：解（1）當(dāng)0rR時(shí):+選取閉合的柱形高斯面對(duì)稱(chēng)性分析：軸對(duì)稱(chēng)解+例2 利用高斯定理求無(wú)限長(zhǎng)線電荷 在任意點(diǎn)P產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度。根據(jù)靜電場(chǎng)的高斯定理：由靜電場(chǎng)的高斯定理有 等號(hào)左邊為+由靜電場(chǎng)的高斯定理有 等號(hào)左邊為高斯面S內(nèi)的總電荷為于是有3）電位、電位梯度電位（標(biāo)量） 選擇場(chǎng)中某點(diǎn)P作為參考零電位點(diǎn),單位正電荷在電場(chǎng)力的作用下，自該點(diǎn)沿任一條路徑移至P點(diǎn)的過(guò)程中電場(chǎng)力作的功1.電場(chǎng)線與等位面一定處處保持垂直。2.等位面分布的疏密程度也可表示電場(chǎng)強(qiáng)度的強(qiáng)弱，（規(guī)定相鄰的等位面之間的

6、電位差保持恒定），那么等位面密集處表明電位變化較快，場(chǎng)強(qiáng)較強(qiáng)。等位面：電位相等的曲面 電場(chǎng)線等位面E2.電位梯度( )電位：大小等于(d/dl)max,方向?yàn)槭筪/dl獲得最大增量的方向的矢量等位面梯度方向電場(chǎng)強(qiáng)度和電位梯度的關(guān)系：1.梯度方向總是垂直于等位面2.電場(chǎng)強(qiáng)度的方向?yàn)殡娢惶荻鹊呢?fù)方向3.梯度的大小等于電場(chǎng)強(qiáng)度的大小梯度方向電荷的宏觀定向運(yùn)動(dòng)稱(chēng)為電流導(dǎo)體中的電荷為自由電荷。4）介質(zhì)極化介質(zhì)中的電荷不會(huì)自由運(yùn)動(dòng)，稱(chēng)為束縛電荷。 極化：在電場(chǎng)作用下，介質(zhì)中束縛電荷發(fā)生位移的現(xiàn)象P：衡量極化程度 實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，大多數(shù)介質(zhì)在電場(chǎng)的作用下發(fā)生極化時(shí)，其極化強(qiáng)度 P 與介質(zhì)中的合成電場(chǎng)強(qiáng)度 E

7、成正比，即式中e 稱(chēng)為極化率，它是一個(gè)正實(shí)數(shù)。 5）電介質(zhì)中的高斯定理在介質(zhì)內(nèi)部，高斯定理變形為：q 為閉合面 S 中的自由電荷 為閉合面S 中的束縛電荷令電位移矢量 ，求得變形為：變形為：介質(zhì)中的高斯定理：令電位移矢量求得：又：物理意義：介質(zhì)中穿過(guò)任一閉合面的電位移的通量等于該閉合面包圍的自由電荷，而與束縛電荷無(wú)關(guān)。介質(zhì)中的高斯定理：積分形式：微分形式：物理意義：介質(zhì)中微分形式的高斯定律表明，某點(diǎn)電位移的散度等于該點(diǎn)自由電荷的體密度。 令 h 0，則線積分 6）兩種介質(zhì)的邊界條件 切向分量變化規(guī)律：1324 etE2E1lh 1 2環(huán)路定理：物理意義：在兩種介質(zhì)形成的邊界上，兩側(cè)的電場(chǎng)強(qiáng)度的

8、切向分量相等，或者說(shuō)，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的。 切向邊界條件：令 h 0 ，則通過(guò)側(cè)面的通量為零，則通量為hSD2D1 1 2en法向分量的變化規(guī)律介質(zhì)中的高斯定律：電位移通過(guò)該圓柱面的通量等于圓柱面包圍的自由電荷，即求得：式中 s 為邊界上存在的表面自由電荷的面密度。通常：兩種介質(zhì)形成的邊界上通常不可能存在表面自由電荷，因此在兩種介質(zhì)的邊界有：物理意義：在兩種介質(zhì)邊界上電位移的法向分量相等，或者說(shuō)，電位移的法向分量是連續(xù)的。 7）介質(zhì)與導(dǎo)體的邊界條件 靜電平衡：當(dāng)孤立導(dǎo)體放入靜電場(chǎng)中以后，導(dǎo)體中自由電子發(fā)生運(yùn)動(dòng)，電荷重新分布產(chǎn)生與原電場(chǎng)方向相反的二次電場(chǎng)，使導(dǎo)體中的合成電場(chǎng)消失為零。孤立

9、導(dǎo)體靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體當(dāng)導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)，自由電荷只能分布在導(dǎo)體的表面上，導(dǎo)體是一個(gè)等位體，導(dǎo)體表面是一個(gè)等位面。導(dǎo)體表面的外側(cè)不可能存在電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量。電場(chǎng)強(qiáng)度必須垂直于導(dǎo)體的表面。介質(zhì)E導(dǎo)體en 靜電屏蔽：封閉的導(dǎo)體腔可以屏蔽外部靜電場(chǎng)的效應(yīng)有空腔的導(dǎo)體：設(shè)空腔導(dǎo)體帶正電荷Q空腔內(nèi)沒(méi)有電荷(導(dǎo)體內(nèi)部和空腔內(nèi)表面上都沒(méi)有凈電荷存在)，電荷只分布在導(dǎo)體外表面 問(wèn)題：會(huì)不會(huì)出現(xiàn)空腔內(nèi)表面分布有等量異號(hào)電荷的情況呢？違背環(huán)路定理（沿任一閉合曲線環(huán)路積分為0）積分不為02.2.4 靜電場(chǎng)的能量在靜電場(chǎng)的作用下，帶正電荷的物體會(huì)沿電場(chǎng)方向發(fā)生運(yùn)動(dòng)，電場(chǎng)力對(duì)它作正功，消耗靜電場(chǎng)自身的能量。帶正電荷的物

10、體在外力作用下由無(wú)限遠(yuǎn)處移入靜電場(chǎng)中，外力必須反抗電場(chǎng)力作功，這部分功將轉(zhuǎn)變?yōu)殪o電場(chǎng)的能量?jī)?chǔ)藏在靜電場(chǎng)中。電場(chǎng)力作功或外力作功與靜電場(chǎng)能量之間的轉(zhuǎn)換-靜電場(chǎng)能量。 設(shè)帶電體的電量 Q 是從零開(kāi)始逐漸由無(wú)限遠(yuǎn)處移入開(kāi)始時(shí)無(wú)電場(chǎng)，移入第一個(gè)微量 dq 時(shí)外力無(wú)須作功當(dāng)?shù)诙€(gè)dq 移入時(shí)，外力必須克服電場(chǎng)力作功。若獲得的電位為 ，則外力必須作的功為 dq ，因此，電場(chǎng)能量的增量為 dq已知帶電體的電位隨著電荷的逐漸增加而不斷升高，可見(jiàn)電位是電量 q 的函數(shù)。 那么當(dāng)電量增至最終值 Q 時(shí)，外力作的總功，也就是電量為 Q 的帶電體具有的能量為：已知孤立導(dǎo)體的電位 等于攜帶的電量 q 與電容 C 之比，

11、 即代入上式，求得電量為Q 的孤立帶電體具有的能量為 對(duì)于各向同性的線性介質(zhì)中：靜電場(chǎng)能量與電場(chǎng)強(qiáng)度平方成正比。能量不符合疊加原理。雖然幾個(gè)帶電體在空間產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度等于各個(gè)帶電體分別產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度的矢量和，但是，其總能量并不等于各個(gè)帶電體單獨(dú)存在時(shí)具有的各個(gè)能量之和。對(duì)于各向同性的線性介質(zhì)中：能量不符合疊加原理。這是因?yàn)楫?dāng)?shù)诙€(gè)帶電體引入系統(tǒng)中時(shí)，外力必須反抗第一個(gè)帶電體對(duì)第二個(gè)帶電體產(chǎn)生的電場(chǎng)力而作功，此功也轉(zhuǎn)變?yōu)殡妶?chǎng)能量，這份能量通常稱(chēng)為互有能，而帶電體單獨(dú)存在時(shí)具有的能量稱(chēng)為固有能。2.2.6 唯一性定理及鏡像法靜電場(chǎng)惟一性定理：當(dāng)邊界上的電位，或?qū)w表面電荷給定時(shí)，空間的靜電場(chǎng)即被惟

12、一地確定。真空中點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度（直接利用庫(kù)倫定律計(jì)算）由于導(dǎo)體表面上分布有感應(yīng)電荷，不能直接用庫(kù)倫定理來(lái)計(jì)算在無(wú)限大導(dǎo)體平面的上半空間，放一點(diǎn)電荷Q。如何計(jì)算空間中觀察點(diǎn)的電場(chǎng)大?。坑命c(diǎn)電荷-q來(lái)代替導(dǎo)體表面上的感應(yīng)電荷，并把它放在原電荷的鏡像位置上，同時(shí)移去導(dǎo)體引言導(dǎo)體靜電平衡OE內(nèi)等 勢(shì) 體AB+AB自由電子定向漂移直流電路中的金屬導(dǎo)體ABVV非等勢(shì)體sI2.3 恒定電場(chǎng)將一塊導(dǎo)體與電源的兩個(gè)極板相連，由于兩個(gè)電極之間始終存在一定的電位差，在導(dǎo)體中形成電場(chǎng)，使電子維持持續(xù)不斷的定向運(yùn)動(dòng)，若外加電壓與時(shí)間無(wú)關(guān)，導(dǎo)體中的電流就是恒定的，導(dǎo)體中的電場(chǎng)也是恒定的，叫做恒定電場(chǎng)。靜電場(chǎng)中電流密

13、度矢量1.方向：正載流子運(yùn)動(dòng)方向, 電場(chǎng)方向2.大小：通過(guò)垂直于載流子運(yùn)動(dòng)方向的單位面積的電流強(qiáng)度反映流過(guò)單位面積的電流的大小電流連續(xù)性方程的積分形式：從閉合曲面流出的電流線的總條數(shù)（從閉合曲面中穿出的總電量）等于體積內(nèi)電荷的減少率。電流連續(xù)性方程的微分形式：恒定電流：要求電荷在空間的分布不隨時(shí)間改變。得出：恒定電場(chǎng)是靜態(tài)的場(chǎng)，源和場(chǎng)都不隨時(shí)間改變與靜電場(chǎng)一樣，為保守場(chǎng)，旋度等于0.恒定電流的基本方程2.3.2 導(dǎo)電媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流金屬導(dǎo)體、電解液或漏電的介質(zhì)中的電流為傳導(dǎo)電流。實(shí)驗(yàn)表明，傳導(dǎo)電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度之間滿(mǎn)足如下關(guān)系電流密度J：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)垂直穿過(guò)單位面積的電荷，其方向?yàn)檎姾傻倪\(yùn)動(dòng)方

14、向,表示電流密度J與該點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度E成正比為導(dǎo)電媒質(zhì)的電導(dǎo)率，值愈大表明導(dǎo)電能力愈強(qiáng)媒 質(zhì)電導(dǎo)率(S/m)媒 質(zhì)電導(dǎo)率(S/m)銀海 水4紫 銅淡 水金干 土鋁變壓器油黃 銅玻 璃鐵橡 膠1）導(dǎo)電媒質(zhì)中的電場(chǎng)的基本方程為物理意義：1. 恒流電場(chǎng)為保守場(chǎng)。2.恒流電場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度的旋度處處為零，無(wú)旋場(chǎng)積分形式物理意義：任何時(shí)刻流入體積內(nèi)的電荷量等于從該體積內(nèi)流出的電荷量。換言之,從包圍此體積的閉合面穿出的J的通量為零。恒定電流場(chǎng)是無(wú)散的。對(duì)于均勻?qū)щ娒嘿|(zhì)，某點(diǎn)的E的散度為0，該點(diǎn)的電荷密度為0，凈電荷只能分布在導(dǎo)電煤質(zhì)的表面應(yīng)指出，導(dǎo)電媒質(zhì)內(nèi)凈電荷密度為0，是指電荷分布達(dá)到穩(wěn)態(tài)的情形。在給導(dǎo)電媒質(zhì)

15、充電時(shí)，開(kāi)始時(shí)是有電荷進(jìn)入導(dǎo)電媒質(zhì)內(nèi)的，但由于電荷的相互排斥作用，它們都向?qū)щ娒劫|(zhì)表面擴(kuò)散，我們稱(chēng)其為暫態(tài)過(guò)程。為弛豫時(shí)間物理意義：在兩種介質(zhì)形成的邊界上，兩側(cè)的電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量相等，或者說(shuō)，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的。 切向邊界條件：2）恒流電場(chǎng)的邊界條件法向邊界條件： 因?yàn)槔硐雽?dǎo)電體內(nèi)部不存在電場(chǎng)，故理想導(dǎo)電體表面不可能存在切向電場(chǎng)，因而也不可能存在切向恒定電流。當(dāng)電流由理想導(dǎo)電體流入一般導(dǎo)電媒質(zhì)時(shí)，電流線總是垂直于理想導(dǎo)電體表面。介質(zhì)E導(dǎo)體en物理意義：在兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的邊界上，電流密度矢量的法向分量連續(xù)。E，J方向相同 2.3.3 恒定電場(chǎng)與靜電場(chǎng)的比擬恒定電場(chǎng)靜電場(chǎng)2.4 恒流磁場(chǎng)

16、雷電后，刀叉帶磁性！I導(dǎo)線通電以后，放在邊上的磁針輕輕轉(zhuǎn)動(dòng)了一下電能生磁定義：恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)。磁場(chǎng)不隨時(shí)間變化恒流磁場(chǎng)1.4.1 磁感應(yīng)強(qiáng)度B運(yùn)動(dòng)電荷在磁場(chǎng)中會(huì)受洛侖茲力。假如,一個(gè)速度為v的電荷q在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)經(jīng)過(guò)該點(diǎn)時(shí),運(yùn)動(dòng)電荷q受到磁場(chǎng)力F可以表示為：FBv零線方向矢量 B 的定義為， 大小為 ，其方向?yàn)榱憔€方向零線方向：垂直于受力方向物理意義：1.真空中磁感應(yīng)強(qiáng)度 B 沿任一閉合有向曲線 l 的環(huán)量等于該閉合曲線包圍的傳導(dǎo)電流強(qiáng)度 I 與真空磁導(dǎo)率 0 的乘積2.恒流磁場(chǎng)是有旋場(chǎng),即在有電流分布的空間任意點(diǎn)磁場(chǎng)強(qiáng)度H的旋度等于該處的電流密度。2.4.1 恒流磁場(chǎng)的基本方程微分形式：1

17、）安培環(huán)路定理：物理意義：磁感應(yīng)強(qiáng)度的散度處處為零,恒定磁場(chǎng)通過(guò)任一閉合面的磁通為0，即磁感應(yīng)線是無(wú)頭無(wú)尾的封閉線。2）磁通連續(xù)性定理：微分形式：B2.4.3媒質(zhì)磁化及邊界條件 磁鐵的原理 ?原子內(nèi)部，電子不停地自轉(zhuǎn)，并繞原子核旋轉(zhuǎn)。電子的這兩種運(yùn)動(dòng)都會(huì)產(chǎn)生磁性。在大多數(shù)物質(zhì)中，電子運(yùn)動(dòng)的方向各不相同、雜亂無(wú)章，磁效應(yīng)相互抵消。普通物質(zhì)磁化后磁偶極矩發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng)磁偶極子的磁矩方向朝著外加磁場(chǎng)方向轉(zhuǎn)動(dòng)，合成磁場(chǎng)增強(qiáng)，這種磁性能稱(chēng)為順磁性。如鋁、錫、鎂、鎢、鉑及鈀等磁偶極子的磁矩方向逆著外加磁場(chǎng)方向轉(zhuǎn)動(dòng)，導(dǎo)致媒質(zhì)中合成磁場(chǎng)減弱，這種磁性能稱(chēng)為抗磁性，如銀、銅、鉍、鋅、鉛及汞等。順磁性抗磁性磁疇：每個(gè)磁

18、疇中原子的磁矩全都向著一個(gè)方向排列。磁鐵的吸鐵過(guò)程就是對(duì)鐵塊的磁化過(guò)程，磁化了的鐵塊和磁鐵不同極性間產(chǎn)生吸引力，鐵塊就牢牢地與磁鐵“粘”在一起了。 磁化后,磁鐵磁 疇鐵、鈷、鎳等鐵磁類(lèi)物質(zhì)磁石在中醫(yī)上的功效：頭目眩暈、耳鳴耳聾、虛喘，煩躁不安，失眠多夢(mèng)原理：磁石所產(chǎn)生的磁場(chǎng)可以調(diào)整人體內(nèi)的陰陽(yáng)離子，因而促進(jìn)血液循環(huán)，以增加血液中的含氧量，提高免疫能力 。外加磁場(chǎng)時(shí)：各個(gè)磁矩重新排列，宏觀的合成磁矩不再為零，這種現(xiàn)象稱(chēng)為磁化。普通物質(zhì)鐵磁質(zhì)描寫(xiě)磁介質(zhì)磁化的程度。磁介質(zhì)中的磁場(chǎng)必須引入磁場(chǎng)強(qiáng)度H來(lái)描寫(xiě),它定義為： 式中0為真空或空氣的磁導(dǎo)率0=410-7亨利/米(H/m)。在各向同性媒質(zhì)中M和H方

19、向相同。整理得磁場(chǎng)強(qiáng)度H m稱(chēng)為媒質(zhì)的磁極化率,它是一個(gè)沒(méi)有量綱的純數(shù)。=0(1+m)稱(chēng)為媒質(zhì)的磁導(dǎo)率。r=1+m稱(chēng)為相對(duì)磁導(dǎo)率。磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定律：（2.139）（2.140）真空中恒定磁場(chǎng)的安培環(huán)路定律:2.4.3 恒定磁場(chǎng)的邊界條件 若分界面上沒(méi)有面電流分布時(shí),則有：12B2H1B1H2en推導(dǎo)過(guò)程與靜電場(chǎng)的情況完全類(lèi)似。結(jié)果如下： 當(dāng)邊界上不存在表面電流時(shí)，磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量和磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量是連續(xù)的2.4.4 恒定磁場(chǎng)的能量2.5 時(shí)變電磁場(chǎng) 隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)稱(chēng)為時(shí)變電磁場(chǎng)。1831年法拉第發(fā)現(xiàn)電磁感應(yīng)定律，得出（隨時(shí)間）變化的磁場(chǎng)可以產(chǎn)生電場(chǎng)。1864年麥克斯韋提出位移電流假說(shuō)，表明（隨時(shí)間）變化的電場(chǎng)可以產(chǎn)生磁場(chǎng)。變化的電場(chǎng)可以產(chǎn)生磁場(chǎng)變化的磁場(chǎng)可以產(chǎn)生電場(chǎng)1.全電流定律恒