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1、31 產(chǎn)生算符和消滅算符31-1 定義討論B表象,以單粒子算符B的本征矢量|b為基礎(chǔ)。 一、產(chǎn)生算符a+(b) 首先定義一個(gè)什么粒子都沒有的狀態(tài)|0(真空態(tài)),從而確定了一個(gè)n=0的一維空間R0。定義一個(gè)算符a+(b),用它來得出n=1,2,3,等系統(tǒng)的B表象的基矢: 1高量產(chǎn)生算符和消滅算符稱a+(b)為產(chǎn)生算符。它的意義是:a+(b)作用在一個(gè)n粒子B值確定的狀態(tài)上,所得狀態(tài)是在原狀態(tài)中增加一個(gè)B值為b的粒子。2高量產(chǎn)生算符和消滅算符注意:對(duì)于Bose子和Fermi子,a+(b)算符是不同的。對(duì)于Bose子,b與已有的相同;但對(duì)Fermi子,若b與已有的之一相同,則a+(b)對(duì)態(tài)作用的結(jié)果
2、為零。之一可以3高量產(chǎn)生算符和消滅算符粒子數(shù)n任意的系統(tǒng)的基矢統(tǒng)一用真空態(tài)|0和適當(dāng)?shù)漠a(chǎn)生算符表示出來:在R0空間 在R1空間 在R2空間 在Rn空間 4高量產(chǎn)生算符和消滅算符產(chǎn)生算符作用的次序?qū)τ贐ose子沒有關(guān)系,對(duì)Fermi子則不然。由于新產(chǎn)生的粒子規(guī)定要寫在基矢的最左端,所以對(duì)易關(guān)系:5高量產(chǎn)生算符和消滅算符二、消滅算符a(b) 作為a+(b)的伴算符,a(b)是對(duì)左矢的產(chǎn)生算符:對(duì)易關(guān)系 6高量產(chǎn)生算符和消滅算符也可以寫出將a(b)作用在右矢上,7高量產(chǎn)生算符和消滅算符與任一個(gè)右矢作內(nèi)積,則由30.9式有8高量產(chǎn)生算符和消滅算符上式對(duì)一切左矢成立,于是 可見:1)a(b)把n粒子基矢
3、變成(n-1)粒子基矢,因此a(b)是消滅算符;2)若在則算符a(b)的作用正是去掉這個(gè)粒子得出其余(n-1)個(gè)粒子的態(tài),如沒有粒子處于b態(tài),則a(b)對(duì)此態(tài)的作用結(jié)果為零;態(tài)中有一個(gè)粒子處在b態(tài),9高量產(chǎn)生算符和消滅算符4)可以得到對(duì)易關(guān)系3)若在(Bose子系統(tǒng)),則a(b)的作用是將處于b態(tài)的粒子對(duì)稱地(處于b態(tài)的粒子地位相同,都要去掉)去掉一個(gè),仍得出(n-1)粒子的態(tài)。中有兩個(gè)以上的粒子處于b態(tài)10高量產(chǎn)生算符和消滅算符31-2 占有數(shù)密度算符和總粒子數(shù)算符由產(chǎn)生算符和消滅算符可以造出兩個(gè)算符:這兩個(gè)算符對(duì)任意一基矢的作用是11高量產(chǎn)生算符和消滅算符而最后一步利用了 12高量產(chǎn)生算符
4、和消滅算符可見:1)每一個(gè)n粒子基矢都是N的本征矢量,即對(duì)稱化的n粒子空間Rn是N的本征子空間,本征值是系統(tǒng)的總粒子數(shù)n;2)每一個(gè)基矢也是N(b)的本征矢量,其本征值要看基矢中的bbb等不等于b,若沒有等于b的,本征值為零,若有l(wèi)個(gè)等于b的,則本征值是l個(gè)函數(shù)之和。N是總粒子數(shù)算符,N(b)是占有數(shù)密度算符。13高量產(chǎn)生算符和消滅算符對(duì)易關(guān)系 將此二式積分,可得N與它們的對(duì)易關(guān)系以上四個(gè)對(duì)易關(guān)系對(duì)Bose子和Fermi子都一樣。14高量產(chǎn)生算符和消滅算符31-3 位置表象和表象變換一、位置表象如果取單粒子力學(xué)量B為粒子的坐標(biāo)X(3D運(yùn)動(dòng)時(shí)包括X1,X2,X3三個(gè)算符,它們是一組算符完備組),
5、就可得到對(duì)稱化的位置表象。這一表象中的對(duì)稱化基矢為|n;xxx,它們滿足正交歸一化條件和完備性條件:15高量產(chǎn)生算符和消滅算符由于歷史的原因,習(xí)慣上用表示產(chǎn)生算符表示消滅算符位置表象是連續(xù)表象,產(chǎn)生和消滅算符的作用是16高量產(chǎn)生算符和消滅算符對(duì)稱化基矢可以寫成由產(chǎn)生算符表示的形式:產(chǎn)生算符和消滅算符的對(duì)易關(guān)系是占有數(shù)密度算符與總粒子數(shù)算符是17高量產(chǎn)生算符和消滅算符二、表象變換討論B表象和X表象之間的變換問題。設(shè)X表象是已知的,現(xiàn)用X表象中的量去表示B表象中的量。B表象的對(duì)稱化基矢是(應(yīng)用完全性關(guān)系) 18高量產(chǎn)生算符和消滅算符式中的是由X表象變到B表象的變換矩陣。用X表象產(chǎn)生和消滅算符去表示
6、B表象中的產(chǎn)生和消滅算符:19高量產(chǎn)生算符和消滅算符利用內(nèi)積定理 由于下式顯然滿足下列關(guān)系20高量產(chǎn)生算符和消滅算符故上式右邊各項(xiàng)分別出現(xiàn)一個(gè)Rn空間的完全性關(guān)系,將這些完全性關(guān)系去掉,各項(xiàng)就剩下一重積分了,于是有上式右邊的(n+1)項(xiàng)積分是完全相同的,故得21高量產(chǎn)生算符和消滅算符兩邊取伴算符,得這就是X表象和B表象之間產(chǎn)生算符和消滅算符的關(guān)系,式中只有X和B的單粒子本征矢量的內(nèi)積,它是單粒子表象變換時(shí)的幺正矩陣元。22高量產(chǎn)生算符和消滅算符同樣可以寫出與上面相反的關(guān)系:顯然,若B為動(dòng)量P,這時(shí)則有這非常類似單粒子在x表象的態(tài)函數(shù)與p表象的態(tài)函數(shù)之間的關(guān)系Fourier變換。23高量產(chǎn)生算符
7、和消滅算符31-4 算符的二次量子化一、力學(xué)量G的普遍形式系統(tǒng)的力學(xué)量G可以寫成單體力學(xué)量,如動(dòng)能、在外場(chǎng)中的勢(shì)能等 雙體力學(xué)量,如相互作用勢(shì)能等 三體力學(xué)量,凝聚態(tài)物理和原子核物理 24高量產(chǎn)生算符和消滅算符二、G的二次量子化形式寫成對(duì)稱化的b表象的形式,用完全性關(guān)系作用到G的兩邊,利用上升算符的作用規(guī)律,得25高量產(chǎn)生算符和消滅算符上式積分中的矩陣元中,單體算符項(xiàng)為26高量產(chǎn)生算符和消滅算符雙體項(xiàng)算符為首先,可以把完全消去。27高量產(chǎn)生算符和消滅算符然后,(31.30)式中的n項(xiàng)單體算符項(xiàng)在積分后也是完全相同的,同樣(31.31)式中的n(n-1)/2項(xiàng)積分后也是完全相同的,依次類推。 于
8、是得 28高量產(chǎn)生算符和消滅算符在上式等號(hào)右邊雙體算符的積分中出現(xiàn) 即雙體算符在i處于 態(tài),j處于 態(tài)及i的 態(tài)和j的 之間的矩陣元。未經(jīng)過對(duì)稱化處理 不論i和j取什么值,這一矩陣元是相同的。 29高量產(chǎn)生算符和消滅算符計(jì)算(31.33)式中的積分。先討論單粒子項(xiàng):首先可以進(jìn)行(n-1)重積分,把函數(shù)積掉。然后通過上升算符的作用后,就會(huì)看到式中出現(xiàn)了一個(gè)(n-1)粒子系統(tǒng)基矢的完全性關(guān)系,去掉這個(gè)完全性關(guān)系(因?yàn)樗扔?)就又帶走了(n-1)重積分,最后只剩下兩重積分,即單粒子項(xiàng)為30高量產(chǎn)生算符和消滅算符其余各項(xiàng)也可類似處理,最后得算符G的表示式為這是算符G的二次量子化形式。 31高量產(chǎn)生算
9、符和消滅算符在對(duì)稱化的位置表象中的形式: 32高量產(chǎn)生算符和消滅算符31-5 巨Hilbert空間(Fock空間)對(duì)于全同粒子系統(tǒng),已經(jīng)有了對(duì)稱化的Hilbert空間Rn,其中n是粒子數(shù),可以等于0,1,2,。但是產(chǎn)生算符和消滅算符并不是上述任何一個(gè)空間的算符,它作用于一個(gè)空間中的矢量上,得出的是另一個(gè)空間中的矢量。產(chǎn)生算符作用到Rn中的一個(gè)矢量時(shí),得出的是(n+1)粒子的狀態(tài),即Rn+1中的矢量。同樣,消滅算符則得出一個(gè)Rn-1中的矢量。可見使用產(chǎn)生和消滅算符,就要同Rn以外的空間Rn+1和Rn-1,甚至Rn+2和Rn-2打交道。33高量產(chǎn)生算符和消滅算符現(xiàn)在取R0,R1,R2,等所有粒子數(shù)不同的空間的直和,構(gòu)成一個(gè)大空間RG,稱為巨Hilbert空間或Fock空間 每一個(gè)n粒子空間都是巨Hilbert空間的一個(gè)子空間,每個(gè)子空間都是總粒子數(shù)算符N的本征子空間,本征值就是n。這是簡(jiǎn)并度極高的本征子空間。 34高量產(chǎn)生算符和
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