工程測試理論與方法第一次作業(yè)

精選優(yōu)質文檔-----傾情為你奉上精選優(yōu)質文檔-----傾情為你奉上專心---專注---專業(yè)專心---專注---專業(yè)精選優(yōu)質文檔-----傾情為你奉上專心---專注---專業(yè)工程測試理論與方法第一次作業(yè)判斷題（本大題包括18小題，每小題為一個命題，對于正確的命題，在其后的括號內畫√，對于錯誤的命題，在其后的括號內畫×）1、連續(xù)性方程既適用于理想流體也適用于粘性流體。（）2、流體系統(tǒng)在運動過程中保持質量守恒，但可以與外界有動量和動能交換。（）3、控制體中可以有流體的流入和流出，也可以與外界有力的作用和能量的交換。（）4、不可壓縮流體就是流體微元的密度在流體運動過程中保持不變的流體。（）5、不可壓縮流體就是流體瞬時速度場的散度為零的流體。（）不可壓縮流體就是流體微元的體積相對變化率為零的流體。（）不可壓縮流體就是密度等于常數(shù)的流體。（）密度等于常數(shù)的流體一定是不可壓縮流體。（）不可壓縮流體就是流體密度場均勻的流體。（）不可壓縮流體就是流體密度場定常的流體。（）不可壓縮均質流體的密度場一定為常數(shù)。（）不可壓縮均質流體的密度場一定定常。（）不可壓縮流體定常的密度場一定均勻。（）密度場均勻而且定常的流體一定是不可壓縮流體。（）密度場均勻的流體一定是不可壓縮流體。（）密度場不均勻的流體一定是可壓縮流體。（）密度場定常的流體一定是不可壓縮流體。（）密度場非定常的流體一定是可壓縮流體。（）寫出雷諾輸運定理的表達式。設在時刻的瞬時流場中流體密度的空間分布函數(shù)為，根據(jù)系統(tǒng)質量守恒定律用雷諾輸運定理推導積分和微分形式的流體連續(xù)性方程。用控制體微元分析法推導微分形式的流體連續(xù)性方程。證明流體線微元的隨體導數(shù)流體面微元的隨體導數(shù)流體體微元的隨體導數(shù)設在時刻的瞬時流場中流體密度的空間分布函數(shù)為，流體單位體積的某種物理量的空間分布函數(shù)為，試用雷諾輸運定理和流體連續(xù)性方程證明其在任意控制體上的總量隨時間的變化率為設在時刻的瞬時流場中流體密度的空間分布函數(shù)為，單位體積的流體內能的空間分布函數(shù)為，試用雷諾輸運定理和流體連續(xù)性方程證明其在任意控制體上的內能總量隨時間的變化率為：設在時刻的瞬時流場中流體密度的空間分布函數(shù)為，流體速度場的空間分布函數(shù)為，試用雷諾輸運定理和流體連續(xù)性方程證明系統(tǒng)在任意控制體上的總動量隨時間的變化率為：簡述關于牛頓流體粘性應力本構關系的斯托克斯假設主要內容。寫出流體速度變形率張量寫出流體微元受到的表面力的合力根據(jù)斯托克斯假設，寫出牛頓流體應力本構方程表達式。根據(jù)牛頓流體應力本構方程，寫出粘性系數(shù)為常數(shù)的牛頓流體微元受到的9個表面力分量的表達式根據(jù)牛頓流體應力本構方程，寫出粘性系數(shù)為常數(shù)的牛頓流體微元受到的表面力的合力表達式簡述關于牛頓流體粘性應力本構關系的斯托克斯假設的主要內容。并證明粘性系數(shù)為常數(shù)的牛頓流體微元受到的表面力的合力為：其中，為粘性系數(shù)常數(shù)。根據(jù)牛頓流體粘性應力的本構方程，推導粘性系數(shù)為常數(shù)的不可壓縮流體Navier-Stokes方程的右邊項。為流體熱傳導系數(shù)，證明外界通過控制面由熱傳導傳給流體系統(tǒng)的熱量為：寫出在直角坐標系下的表達式推導流體內能的微分方程，并說明各項的物理意義。證明：=0從Navier-Stokes方程組出發(fā)論述粘性不可壓縮流體運動的St、Fr、Eu、Re等各項動力學相似準則，并解釋其物理意義。河流中水流作用于橋墩的沖擊力主要受重力的影響，因此，設計橋墩的模型實驗應遵循重力相似準則。現(xiàn)有直徑D=0.8米的圓柱形橋墩建在水深H=3.5米的河流中，河水流速V=1.9米/秒，選定模型比尺為1：10在水槽中進行模型實驗，實驗測量到模型所受沖擊力為f=6.8牛頓，水流繞過模型的時間為t=5秒，求：（1）模型橋墩的直徑d和水槽中的水深h；（2）水槽中的流速v；（3）實際橋墩受到的水流沖擊力F和水流繞過橋墩的時間T。設在時刻的瞬時粘性不可壓縮流場中，單位質量流體內能的空間分布函數(shù)為，單位體積流體動能的粘性耗散率為，外界對單位質量流體的熱輻射傳熱為，流體質量密度的空間