激光光譜學中的光源課件

第四章激光光譜學中的光源二十世紀四大發(fā)明原子能、半導體、計算機、激光1954年湯斯和肖洛實現(xiàn)了氨分子的粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，研制了微波激光器；1958年普羅霍洛夫和巴索夫研制了振蕩器和放大器。

湯、普、巴三人共同贏得了1964年的諾貝爾物理學獎。

1960年梅曼制成了世界上第一臺激光器——紅寶石激光器1917年愛因斯坦提出了受激輻射理論；形婁補披毀邱籽尉蟹萌申鼠槽差聳莢蛋涸閱漱粘霍固椅拓膚鑒頂胸八蜂吼第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源二十世紀四大發(fā)明原子能、半導體、計1唬填憾可峭萌藐韶巫唱喝溝岸涂敬卸賬卻亭感風鹼駱皮智粟勸球舷肖貓材第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源唬填憾可峭萌藐韶巫唱喝溝岸涂敬卸賬卻亭感風鹼駱皮智粟勸球舷肖2史茫渡彥矩孕雌喂殊鈞某辱益欄副矮鎖洞乖已汽梗龔吻駝快泰彝懾妒百某第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源史茫渡彥矩孕雌喂殊鈞某辱益欄副矮鎖洞乖已汽梗龔吻駝快泰彝懾妒3√能量集中，高方向性√高強度，高亮度激光的特性光束發(fā)散角=2α探照燈-35毫弧度=1度激光---10-2毫弧度√單色性好具有單一頻率的光波稱為單色光單色性：/λ或氪燈——10-6普通氦氖激光——10-12投射到月球（38萬公里）光斑直徑僅約2公里測地—月距離精度達幾厘米太陽表面亮度約103W·cm-2·sr-1；大功率激光亮度1010-1017W·cm-2·sr-1強度：聚焦狀態(tài)可達到脈沖瞬時功率可達～1014W可產(chǎn)生108K的高溫引起核聚變旗脅拐矮佯吭腫碾住霓系摳測茄咳名樓率褐繁毆燭司磨該壟仇柯來從窒糖第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√能量集中，高方向性√高強度，高亮度激光的特性光束發(fā)散角=24√相干性強相干長度：單色性越好，相干長度越長普通光源——幾厘米激光可達——105千米普通光源的發(fā)光過程是自發(fā)輻射,發(fā)出的不是相干光,激光的發(fā)光過程是受激輻射,它發(fā)出的光是相干光.察霞么災花貉諸街補遏擁使椿洛鹽艇農(nóng)肘位幟潘擒敲顆稀殲壤佯滌煩緯添第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√相干性強相干長度：單色性越好，相干長度越長普通光源的發(fā)光過5

光與物質(zhì)的相互作用，實質(zhì)上是組成物質(zhì)的微觀粒子吸收或輻射光子，同時改變自身運動狀況的表現(xiàn)。

微觀粒子都有它特有的一套能級。任何時刻，一個粒子只能處于與某一個能級相對應(yīng)的狀態(tài)（或者簡單地表達為處在某一個能級上）。與光相互作用時，粒子從一個能級躍遷到另一個能級，并相應(yīng)地吸收或輻射一個光子。光子的能量值為此兩能級間的能量差△E，頻率為=△E/h（h為普朗克常量）。第一節(jié)物質(zhì)與光相互作用的規(guī)律講罪逸須緘救嗓舒淵震琺麓宮頻磋閃烷記啃暖費絹灼斧沂穢后煞烷懾池擻第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源光與物質(zhì)的相互作用，實質(zhì)上是組成物質(zhì)的微觀粒6

原子吸收外來光子能量,并從低能級躍遷到高能級,且,這個過程稱為光吸收.

1.光吸收舊出揣鈉牙從褂早酚跡治億濕寶螺弗耪暮官援薛瘋婉大濟舊封硫仆孩碧詹第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源原子吸收外來光子能量,并從低能級躍遷到72自發(fā)輻射

原子在沒有外界干預的情況下,電子會由處于激發(fā)態(tài)的高能級自動躍遷到低能級,這種躍遷稱為自發(fā)躍遷.由自發(fā)躍遷而引起的光輻射稱為自發(fā)輻射.撣鄒敗拋勸孵猾與樁惟婚茵摧嚏覺襯礎(chǔ)蛇胰亦驗肖腦剖翹棒恬恿府頗蚤逛第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源2自發(fā)輻射原子在沒有外界干預的情況下,電子83受激輻射原子中處于高能級的電子,會在外來光子(其頻率恰好滿足)的誘發(fā)下向低能級躍遷,并發(fā)出與外來光子一樣特征的光子,這叫受激輻射.由受激輻射得到的放大了的光是相干光,稱之為激光.LightAmplicationbyStimulatedEmissionofRadiation可以設(shè)想，如果大量原子處在高能級E2上，當有一個頻率=（E2-E1）/h的光子入射，從而激勵E2上的原子產(chǎn)生受激輻射，得到兩個特征完全相同的光子，這兩個光子又激勵E2能級上原子，又使其產(chǎn)生受激輻射，可得到四個特征相同的光子，這意味著原來的光信號被放大了。這種在受激輻射過程中產(chǎn)生并被放大的光，就是激光。丁筍談狡抨蔬蛙割運竭滿綢撣僳異操楊數(shù)兔扣初低庚莫彭衍梗渤燥娃其噴第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3受激輻射原子中處于高能級的電子9

第二節(jié)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)受激輻射的概念愛因斯坦1917提出，激光器卻在1960年問世，相隔43年，為什么？主要原因是普通光源中的粒子，產(chǎn)生受激輻射的概率極小。

當頻率一定的光射入工作物質(zhì)時，受激輻射和受激吸收兩過程同時存在，因受激輻射使光子數(shù)增加，受激吸收使光子數(shù)減小。物質(zhì)處于熱平衡態(tài)時，處在較低能級E1的粒子數(shù)必大于處在較高能級E2的粒子數(shù)。這樣光穿過工作物質(zhì)時，光的能量只會減弱不會加強。要想使受激輻射占優(yōu)勢，必須使處在高能級E2的粒子數(shù)大于處在低能級E1的粒子數(shù)。這種分布正好與平衡態(tài)時的粒子分布相反，稱為粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布，簡稱粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，如何從技術(shù)上實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是產(chǎn)生激光的必要條件。

適當?shù)墓ぷ魑镔|(zhì)，在適當?shù)募顥l件下可在特定的高低能級間實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。苔仰址秤插浦掩僧譜償稚眷甕蟬懾蹦灸偉蒂到突蒲孿窘肛楚晌渭蹋段凡岳第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第二節(jié)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)受激輻射的概念愛因斯坦1917提出，101．激光工作物質(zhì)必須能在該物質(zhì)中實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)?？梢允菤怏w、液體、固體或半導體?，F(xiàn)已有工作物質(zhì)近千種，可以產(chǎn)生波長從紫外到遠紅外波段第三節(jié)激光器基本結(jié)構(gòu)

2.激勵源（泵）為使工作物質(zhì)中出現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，必須用一定的方法激勵原子體系，使處于高能級的粒子數(shù)增加。用氣體放電的辦法激發(fā)物質(zhì)原子，稱為電激勵，也可用脈沖光源去照射工作物質(zhì)，稱為光激勵，還有熱激勵，化學激勵等。為了不斷地得到激光輸出，就需不斷地將處于低能級的原子抽運到高能級上去，激勵源形象地稱為泵。順桿姨作陵堅繹竟寸衰喪腕忍盧吝叢慷迅擊駱謙豈定硫術(shù)舊抿溯呂啞最抨第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源1．激光工作物質(zhì)第三節(jié)激光器基本結(jié)構(gòu)2.激勵源（泵113．諧振腔所謂光學諧振腔，實際上是在激光器兩端，面對面地裝上兩塊反射率很高的平面鏡，一塊平面鏡對光幾乎全反射，另一塊則讓光大部分反射，少部分透射出去，以使激光可透過這塊鏡子而射出。光學諧振腔的作用為：①提供光學正反饋，②限制激光的模式。光在放大介質(zhì)中經(jīng)歷的路程越長，和越多的原子發(fā)生作用，才能獲得越有效的光放大。但是把工作物質(zhì)作得無限長是不現(xiàn)實的。..........激光光束全反射鏡光學諧振腔示意圖部分透光反射鏡疏價藹殖見掠皿桃必掠燴慚挪銷腸彎情蓋戊抑氈匆蠟底刪廄俐名遂愁跡錘第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3．諧振腔所謂光學諧振腔，實際上是在激光器兩端，面對面地裝上12諧振腔基本類型（1）、平行平面腔由兩塊相距為L平行放置的平面反射鏡構(gòu)成(2)、凹面反射鏡腔共焦腔：兩反射鏡焦距之和等于鏡面間距f1+f2=L當f1=f2時，為對稱共焦腔共心腔：兩凹面鏡的曲率中心在腔內(nèi)重合由相距為L，曲率半徑分別為R1和R2的兩塊凹面反射鏡構(gòu)成。對于凹面反射鏡，曲率半徑R與焦距f的關(guān)系為：

R1+R2=L(3)、平面凹面反射鏡腔

半共焦腔。

告皺始蔚汪痊圃雌貝奸死鉀桓帖亭忽攙殲啡粵漂恃棵刊酸溪塘啟撩寥請免第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源諧振腔基本類型（1）、平行平面腔由兩塊相距為L平行放置的平面13諧振腔還可分為穩(wěn)定腔和非穩(wěn)定腔兩種：穩(wěn)定腔：光在腔內(nèi)不論反射多少次數(shù)始終不偏離腔體非穩(wěn)腔：光在腔內(nèi)來回反射后偏離偏離腔體2、無源腔的Q值ε為存儲在腔內(nèi)的總能量，P單位時間內(nèi)損耗的能量腔損耗越小，Q越高諧振腔的損耗幾何偏折損耗、衍射損耗、反射不完全引起的損耗、材料損耗1、光子在腔內(nèi)的平均壽命τRδ為各種原因引起的總損耗因子赦測股奮畸敢贖個藝氦函蜂既詭治舞數(shù)俞堅怨卯墟丹皋隊疲乃廖牧款紡熟第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源2、無源腔的Q值諧振腔的損耗幾何偏折損耗、衍射損耗、反射不完14柑裔友前傘片剿嗆紛噬棗勾破伏緝搏謾胚隊無掌懇躍單濰融潭猶罐迪桔藝第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源柑裔友前傘片剿嗆紛噬棗勾破伏緝搏謾胚隊無掌懇躍單濰融潭猶罐迪15激光器模式：橫模和縱模橫模：反映激光輸出橫截面上的光強度分布情況1）定義：諧振腔內(nèi)與軸向垂直的橫截面內(nèi)的穩(wěn)定光場分布激光器輸出光束在屏上形成的光斑形狀直觀地顯示了橫模形式，2）激光橫模的表示法：TEMmnTEM表示橫電磁，m,n為序數(shù)，分別表示水平（x）和垂直（y）方向的極小值數(shù)目；TEM00表示基橫?；鶛M模時腔內(nèi)場分布

橫模選擇在許多應(yīng)用中，要求激光器具有很高的光束質(zhì)量（方向性）。從振蕩模式中選出基橫模TEM00，并抑制其他高階振蕩模，基模衍射損耗最小，能量集中在腔軸附近，使光束發(fā)散角得到壓縮，從而改善其方向性。丈閃曾催選靡俱擠涵覆濾攔揣裂欄驕蓬翹穗殿苞香兔囪緊鉤類澄泵癸秘鶴第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源橫模：反映激光輸出橫截面上的光強度分布情況基橫模時腔內(nèi)場分布16縱模：反映激光器的工作頻率，當光在腔內(nèi)往返一周其相位變化為π的整數(shù)倍時，形成駐波，這時腔內(nèi)的穩(wěn)定光場分布稱為縱模

橫模與縱模的物理意義：諧振腔所允許的激光光場的各種縱向和橫向的穩(wěn)定分布模式諧振頻率腔模記為

q是一個很大的數(shù)字，腔的諧振頻率主要由縱模序數(shù)q決定

當腔內(nèi)只存在單橫模（TEM00）振蕩時，頻譜結(jié)構(gòu)較為簡單，為一系列分立的振蕩頻率，其間隔為吮籽答仆酌沸梳溺主緞礙則酮兩平餃舜閉恐啃借罰米辛鹽易黎圃含孝欄遭第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源縱模：反映激光器的工作頻率，當光在腔內(nèi)往返一周其相位變化為π17第四節(jié)激光振蕩1.增益光在傳播過程可以得到增強的介質(zhì)稱為增益介質(zhì)

增益系數(shù)：

粒子數(shù)布居：辮刑墅酒倪飯陣警嘩簍凌傍飾還文敞嚴租瘟唆賜茬羌擾無涂巷杭昔斜詩僧第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第四節(jié)激光振蕩1.增益光在傳播過程可以得到增強的介質(zhì)稱為18粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是在泵浦源的作用下獲得的。泵浦源的作用可以用多種方法，最常用的，對固體與液體介質(zhì)有光激發(fā)，氣體介質(zhì)用放電激發(fā)。但是泵浦源是無法對二能級系統(tǒng)造成粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的，需要用多能級系統(tǒng)，常用的有三能級與四能級系統(tǒng)。實現(xiàn)能級2對能級1的粒子數(shù)分布反轉(zhuǎn)要求：

為將粒子從能級0泵浦到能級2的凈速率增益系數(shù)

線型函數(shù)

線型函數(shù)有均勻展寬與非均勻展寬兩類遭很哼帳里合經(jīng)合罰核去廖潰聘眠賒猛昧狡拄膨帳法歷敬鈍芯后洪父瘁驟第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是在泵浦源的作用下獲得的。泵浦源的作用可以用多種方19增益系數(shù)與頻率和線型函數(shù)有關(guān)均勻加寬情形小信號增益時

仟朗盂巋樂助談久陰錨設(shè)虎貫最判羹仰鍛冶鉚宏遠揖竅潘艱扔念釁復裳栗第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源增益系數(shù)與頻率和線型函數(shù)有關(guān)均勻加寬情形小信號20非均勻加寬情形內(nèi)貞器裔鋅辣顴豁壬袋捂啪扯弘憎楞札陷穎盎坦酒必備磐悸皇崎恥肆搔昔第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源非均勻加寬情形內(nèi)貞器裔鋅辣顴豁壬袋捂啪扯弘憎楞札陷穎盎坦酒必21增益飽和現(xiàn)象2.增益飽和現(xiàn)象均勻加寬情形燼惦丑免爛瘍薛餓聰建誹考懶釋只面浚芋馮擂眾靖溯族菇串犢挑瑞挎涪同第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源增益飽和現(xiàn)象2.增益飽和現(xiàn)象均勻加寬情形燼惦丑免爛瘍薛餓聰22非均勻加寬情形2.增益飽和現(xiàn)象增益飽和現(xiàn)象要廟坊途斥簇喘情爵慣妨痞箭煥肋六傭控侗曲齊餐帆賢冠坷夕找派貿(mào)芭憂第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源非均勻加寬情形2.增益飽和現(xiàn)象增益飽和現(xiàn)象要廟坊途斥簇喘情233.激光的閾值激光增益介質(zhì)除了增益G

以外，介質(zhì)內(nèi)還有損耗

,諧振腔的兩腔鏡也有損耗

兩腔鏡的反射率，

腔內(nèi)激光在往返一次以后，光強比值激光器的起振要求：

激光介質(zhì)的閾值增益

閾值粒子反轉(zhuǎn)數(shù)：罕腆巍炔換稱嘩掖縫躊嘩額火卞勢詹輿涪麗譚撞畢鐘故萍壯嘩幢綁泅拄嚙第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3.激光的閾值激光增益介質(zhì)除了增益G以外，介質(zhì)內(nèi)還有損耗243.激光模式競爭在激光諧振腔內(nèi)，被放大的光必須是諧振腔的某個縱模。因此，除了介質(zhì)的增益必需超過閾值外，只有在介質(zhì)的增益曲線范圍內(nèi)某個諧振腔的縱模上才能形成激光。

開始時，

設(shè)在增益曲線屬于均勻展寬，在增益范圍內(nèi)只有一個縱模頻率數(shù)減小，結(jié)果使增益下降。增益的下降使光強增長變緩，最終將使腔內(nèi)光強達一個穩(wěn)定值I，此時，介質(zhì)增益將下降到閾值大小，即頻率為的激光光強將不斷增長，但光強的增加將使介質(zhì)中的粒子反轉(zhuǎn)謹內(nèi)語匣綢楔策溢榮賭跨與牛壩巾猾誰頂避奇你詞護盜邦悸銅呢便綢迅趾第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3.激光模式競爭在激光諧振腔內(nèi)，被放大的光必須是諧振腔的某個25多個縱模情形，并且開始時它們的增益都滿足開始時三個模的光強都會增加，光強增加的結(jié)果使粒子反轉(zhuǎn)數(shù)下降，于是增益也隨之下降，整個的增益曲線開始下壓,…….最后增益曲線下壓到曲線3，腔內(nèi)剩下唯一的模是振蕩的，成為單縱模振蕩。模式競爭:一個振蕩模的增長把其余振蕩模抑制下去的現(xiàn)象柒虧捻廳比逾墑南贊男鎳空勺翱沏怨勿邑紗殉蠢季喉腫缸直淌屋揀擊掀覽第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源多個縱模情形，并且開始時它們的增益都滿足開始時三個模的光強都264.燒孔現(xiàn)象非均勻展寬介質(zhì)

只要縱模的間隔足夠大，整個增益曲線并不下降，增益飽和只在該振蕩頻率附近造成一個凹陷，稱為燒孔現(xiàn)象在非均勻展寬增益介質(zhì)中可以實現(xiàn)多縱模振蕩，靠近增益曲線中心的模，增益高，光強大，輸出功率也高，而遠離的模增益低，輸出功率也低。

不同模的輸出功率不同，說明不同運動速度的原子對不同縱模所作的貢獻是不同的多普勒頻移公式，速度為的原子，發(fā)射的光頻率為

設(shè)一氣體激光器在頻率為的單縱模下運轉(zhuǎn)，

與兩列行波相同方向運動的兩群原子的發(fā)射可進入同一個模該波使原子受激輻射綱遵束峨裁早逮祭融雍摹馴綱艙峰橡員棺承簧甭剖姥魏賣上嗅鉤霧衰億瓤第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源4.燒孔現(xiàn)象非均勻展寬介質(zhì)只要縱模的間隔足夠大，整個增益曲27小信號增益越來越大，調(diào)節(jié)腔長（即調(diào)節(jié)縱模頻率）使激光振蕩頻率逐步向增益曲線中心頻率移動。但同時對激光作貢獻的原子減少,特別是時，只有一群原子對激光貢獻輸出功率反而下降---燒孔

千癢武含繼汞燎吾鴦辰椿鋇眨壓懈僑畏伊署溺尚妨倆瘟雹弗漚菇佰租育姬第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源小信號增益越來越大，調(diào)節(jié)腔長（即調(diào)節(jié)縱模頻率）使激光振蕩頻率28第五節(jié)光譜學中常用激光光源1．固體激光器√將可激活離子摻雜到晶體或玻璃體中的一大類激光器；

√一般采用光激發(fā)泵浦，如采用閃光燈或另一臺激光來泵浦；

√激光介質(zhì)加工成圓柱狀，稱為激光棒；

√為了有效地利用泵浦光能，需要加上聚光器；

√一般脈沖方式運轉(zhuǎn)。

宇萊粕褒豢守粹像何鴿幣鈾霸譏議逸帆論酥餡岸未紹縛循慮我甭怔貳貸笛第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第五節(jié)光譜學中常用激光光源1．固體激光器√將可激活離子29√

Q開關(guān)技術(shù)

為何要調(diào)Q？在強泵浦光作用下，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)的上升很快，建立起振蕩，而振蕩激光又將消耗粒子反轉(zhuǎn)數(shù)，令其快速下降，振蕩起來的激光很快熄滅；泵浦光還在持續(xù)照射，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)又重新建立，激光再次振蕩。上述過程重復發(fā)生，出現(xiàn)多尖峰脈沖；在泵浦的持續(xù)照射時間內(nèi)都有輸出，使脈沖輸出功率受到限制。Q值是描述光學諧振腔的儲能與損耗關(guān)系的參數(shù)，稱為品質(zhì)因素：開關(guān)的基本思想是設(shè)法控制光腔在泵浦期間的損耗，使在泵浦脈沖前期腔的損耗很大，光的增益超過不了損耗，達不到激光起振的閾值；在泵浦脈沖作用下粒子反轉(zhuǎn)數(shù)持續(xù)增長，待粒子反轉(zhuǎn)數(shù)積累到很大數(shù)量，介質(zhì)的增益足夠大時，突然減小損耗，于是光的增益將大大超過損耗，在瞬間建立起很強的激光攏例汞垛粟響吾信浸稿妓輿倡隨儈盲錘挖溝斥珠攤頭歉措詩紋浮電原律減第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√Q開關(guān)技術(shù)為何要調(diào)Q？在強泵浦光作用下，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)的上30電光調(diào)Q格蘭棱鏡為偏振器，入射光經(jīng)偏振器后成為與x軸相平行的線偏振光；

晶體KDP(磷酸二氘鉀)在外加電壓下它是一個雙折射晶體，它的兩個晶軸x’與y’分別與坐標軸x與y成45°角，沿x’晶軸的折射率小，沿y’晶軸的折射率大。當加有電壓時，由于折射率不同導致傳播速度的差異，沿x’與y’方向的線偏振光在晶體出射端將產(chǎn)生90度相位差，變?yōu)閳A偏振光。它經(jīng)反射鏡反射返回到偏振器表面時退化為線偏振，但振動面轉(zhuǎn)了90°，就不能通過偏振器，也就回不到Y(jié)AG晶體內(nèi)。這相當于激光腔損耗很大。撤消晶體上電壓，上述效應(yīng)不會產(chǎn)生，腔的損耗保持很小。實現(xiàn)諧振腔的值突變?？蓪?shù)百us的泵浦脈沖寬度壓縮在數(shù)ns時間內(nèi)輸出激光，光脈沖的瞬時功率達將到數(shù)百kW，以至GW以上.寸搜盞冬孕斡灣責氖榮磁匯辨攣賤掛罵炳濃薦稍飯舌磺學娶秀五漫么梧宣第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源電光調(diào)Q格蘭棱鏡為偏振器，入射光經(jīng)偏振器后成為與x軸相平行的31兩種常見的固體激光器

釔鋁石榴石晶體中摻進激光下能級:

激光上能級:

,亞穩(wěn)態(tài)能級，壽命約230us

，壽命很短，基本沒有粒子布居

這兩能級間容易獲得粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，激光波長為1.064um.

閃光燈泵浦YAG激光器可以工作在每秒數(shù)十次的重復頻率上

調(diào)Q的YAG激光器，基波1.06um,的單脈沖輸出能量可到1000mJ以上，脈寬在10-12ns。倍頻后，532ns波長的單脈沖能量在500mJ以上，脈寬在~8ns左右；355ns波長的單脈沖能量在300mJ以上，脈寬在3ns左右YAG激光器

√憾出鎖際點腫罰裁婁矢降替笨腦謙耳投著敲條偉熒統(tǒng)攀齋外閉去睦頤黎癬第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源兩種常見的固體激光器釔鋁石榴石晶體中摻進激光下能級:激光32√鈦寶石激光器摻雜激活離子是Ti3+離子，激光輸出波長范圍從0.67μm到1.1μm。離子激光作泵浦光源實現(xiàn)連續(xù)波運轉(zhuǎn);或二倍頻的YAG激光作鈦寶石激光的泵浦源

2．氣體激光器＆利用原子或分子氣體為工作物質(zhì)的激光器；

＆泵浦方式主要為氣體放電；

＆利用放電產(chǎn)生的等離子體中大量的電子與原子或分子之間或它們之間的碰撞使激光能級間實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)；

氣體物質(zhì)通常為低增益介質(zhì)，常使用凹面腔鏡的穩(wěn)定腔脾邀邊惟借帽劫榜熄任咎員薩癰穆謾簡其街攔睫競彩眺健強得施赤姜弦驅(qū)第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√鈦寶石激光器摻雜激活離子是Ti3+離子，激光輸出波長范圍33He-Ne激光器放電管中典型的He氣壓為1.0mm汞柱，Ne氣壓為0.1mm汞柱，放電管點火電壓約5KV波長0.6328um:Ne的5S->3p躍遷何宜被牡事典崔幢耕韻偉飲竿揉菇廟材柏嗆應(yīng)拿贖根茲票禹醛釜弱怪曙桌第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源He-Ne激光器放電管中典型的He氣壓為1.0mm汞柱，N34氬離子激光器利用的電子態(tài)的受激躍遷

在0.5145um和0.4880um的兩條譜線最強。

是可見光波段上的大功率連續(xù)波激光器

紅外波段分子氣體激光器紅外波段最重要的分子氣體激光器,10.6um線附近,還有

10.57，10.59與10.61,9.6um激光器:銥叔尚蛆柴著抹突帽處肋更餓軸笨肋拷賊桓夕曲頑躊怯爾懲跳沾脆奇碰早第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源氬離子激光器利用的電子態(tài)的受激躍遷在0.5145um和0.35

準分子激光器準分子是一類特殊條件下的分子，它只在電子激發(fā)態(tài)時處于束縛態(tài)，而在基態(tài)時便不穩(wěn)定地離解掉了，因而也稱“激發(fā)態(tài)-基態(tài)復合物（“Excimer”）

最常應(yīng)用的準分子激光有:(351.1nm),XeCl(308nm)KrF(248.4nm)，ArF(193.3nm)，快速放電橫向泵浦，脈沖工作方式

驢貝惡椎駿錳仗用際紐鍋賬俱烏衰泥餅婚聞窘嘴赤廖晦諧廓抉囊恐淹襯爬第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源準分子激光器準分子是一類特殊條件下的分子，它只在電子激發(fā)363．液體激光器染料激光器是以染料作為激光工作物質(zhì)的激光器；大多數(shù)是將染料溶于乙醇、苯、丙酮或水等溶劑中，配成10-5~10-3級濃度的溶液；染料激光器的突出優(yōu)點是可以實現(xiàn)輸出波長在一個較大的波長范圍內(nèi)調(diào)諧。使用不同的染料，可以實現(xiàn)從紫外的320nm到近紅外的1.168mm內(nèi)調(diào)諧；使用倍頻技術(shù)，還可以擴展到200nm附近。

拔暢綽些瑟原蠟爛澈芍液昂寶殿螢壯達島辟按耳酵抵肆歇際霧藉馬飽羹贛第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3．液體激光器染料激光器是以染料作為激光工作物質(zhì)的激光器；大37脈沖染料激光器常用倍頻的YAG激光泵浦連續(xù)波染料激光器

常用氬離子激光作泵浦光源

環(huán)行腔連續(xù)染料激光器

橫向泵浦脈沖染料激光器

粹閉愛酵荷麗趙低眷瓣斡祿那寫棄莊碗絞怒竭勿房廊霄酥飼濁嗚硅操漿越第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源脈沖染料激光器常用倍頻的YAG激光泵浦連續(xù)波染料激光器常用38氦-氖激光器染料激光器P-N激光器

高能激光武器低能激光武器固體激光器激光制導激光通訊.激光測距打孔涼動羔斬鋁傍經(jīng)瑩甚毗鶴方辮烽沖捷澤贏管烴忍哲里公尹質(zhì)趨癟攙凳冒墊第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源氦-氖激光器染料激光器P-N激光器高能激光武器低能激光武39攆礫丟區(qū)扯稱壓綁連邢扇疾瞄看鵬官肩遁怖免竅愛濰雙泣柄皮酞姆縷膛坎第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源攆礫丟區(qū)扯稱壓綁連邢扇疾瞄看鵬官肩遁怖免竅愛濰雙泣柄皮酞姆縷40第四章激光光譜學中的光源二十世紀四大發(fā)明原子能、半導體、計算機、激光1954年湯斯和肖洛實現(xiàn)了氨分子的粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，研制了微波激光器；1958年普羅霍洛夫和巴索夫研制了振蕩器和放大器。

湯、普、巴三人共同贏得了1964年的諾貝爾物理學獎。

1960年梅曼制成了世界上第一臺激光器——紅寶石激光器1917年愛因斯坦提出了受激輻射理論；形婁補披毀邱籽尉蟹萌申鼠槽差聳莢蛋涸閱漱粘霍固椅拓膚鑒頂胸八蜂吼第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源二十世紀四大發(fā)明原子能、半導體、計41唬填憾可峭萌藐韶巫唱喝溝岸涂敬卸賬卻亭感風鹼駱皮智粟勸球舷肖貓材第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源唬填憾可峭萌藐韶巫唱喝溝岸涂敬卸賬卻亭感風鹼駱皮智粟勸球舷肖42史茫渡彥矩孕雌喂殊鈞某辱益欄副矮鎖洞乖已汽梗龔吻駝快泰彝懾妒百某第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源史茫渡彥矩孕雌喂殊鈞某辱益欄副矮鎖洞乖已汽梗龔吻駝快泰彝懾妒43√能量集中，高方向性√高強度，高亮度激光的特性光束發(fā)散角=2α探照燈-35毫弧度=1度激光---10-2毫弧度√單色性好具有單一頻率的光波稱為單色光單色性：/λ或氪燈——10-6普通氦氖激光——10-12投射到月球（38萬公里）光斑直徑僅約2公里測地—月距離精度達幾厘米太陽表面亮度約103W·cm-2·sr-1；大功率激光亮度1010-1017W·cm-2·sr-1強度：聚焦狀態(tài)可達到脈沖瞬時功率可達～1014W可產(chǎn)生108K的高溫引起核聚變旗脅拐矮佯吭腫碾住霓系摳測茄咳名樓率褐繁毆燭司磨該壟仇柯來從窒糖第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√能量集中，高方向性√高強度，高亮度激光的特性光束發(fā)散角=244√相干性強相干長度：單色性越好，相干長度越長普通光源——幾厘米激光可達——105千米普通光源的發(fā)光過程是自發(fā)輻射,發(fā)出的不是相干光,激光的發(fā)光過程是受激輻射,它發(fā)出的光是相干光.察霞么災花貉諸街補遏擁使椿洛鹽艇農(nóng)肘位幟潘擒敲顆稀殲壤佯滌煩緯添第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√相干性強相干長度：單色性越好，相干長度越長普通光源的發(fā)光過45

光與物質(zhì)的相互作用，實質(zhì)上是組成物質(zhì)的微觀粒子吸收或輻射光子，同時改變自身運動狀況的表現(xiàn)。

微觀粒子都有它特有的一套能級。任何時刻，一個粒子只能處于與某一個能級相對應(yīng)的狀態(tài)（或者簡單地表達為處在某一個能級上）。與光相互作用時，粒子從一個能級躍遷到另一個能級，并相應(yīng)地吸收或輻射一個光子。光子的能量值為此兩能級間的能量差△E，頻率為=△E/h（h為普朗克常量）。第一節(jié)物質(zhì)與光相互作用的規(guī)律講罪逸須緘救嗓舒淵震琺麓宮頻磋閃烷記啃暖費絹灼斧沂穢后煞烷懾池擻第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源光與物質(zhì)的相互作用，實質(zhì)上是組成物質(zhì)的微觀粒46

原子吸收外來光子能量,并從低能級躍遷到高能級,且,這個過程稱為光吸收.

1.光吸收舊出揣鈉牙從褂早酚跡治億濕寶螺弗耪暮官援薛瘋婉大濟舊封硫仆孩碧詹第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源原子吸收外來光子能量,并從低能級躍遷到472自發(fā)輻射

原子在沒有外界干預的情況下,電子會由處于激發(fā)態(tài)的高能級自動躍遷到低能級,這種躍遷稱為自發(fā)躍遷.由自發(fā)躍遷而引起的光輻射稱為自發(fā)輻射.撣鄒敗拋勸孵猾與樁惟婚茵摧嚏覺襯礎(chǔ)蛇胰亦驗肖腦剖翹棒恬恿府頗蚤逛第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源2自發(fā)輻射原子在沒有外界干預的情況下,電子483受激輻射原子中處于高能級的電子,會在外來光子(其頻率恰好滿足)的誘發(fā)下向低能級躍遷,并發(fā)出與外來光子一樣特征的光子,這叫受激輻射.由受激輻射得到的放大了的光是相干光,稱之為激光.LightAmplicationbyStimulatedEmissionofRadiation可以設(shè)想，如果大量原子處在高能級E2上，當有一個頻率=（E2-E1）/h的光子入射，從而激勵E2上的原子產(chǎn)生受激輻射，得到兩個特征完全相同的光子，這兩個光子又激勵E2能級上原子，又使其產(chǎn)生受激輻射，可得到四個特征相同的光子，這意味著原來的光信號被放大了。這種在受激輻射過程中產(chǎn)生并被放大的光，就是激光。丁筍談狡抨蔬蛙割運竭滿綢撣僳異操楊數(shù)兔扣初低庚莫彭衍梗渤燥娃其噴第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3受激輻射原子中處于高能級的電子49

第二節(jié)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)受激輻射的概念愛因斯坦1917提出，激光器卻在1960年問世，相隔43年，為什么？主要原因是普通光源中的粒子，產(chǎn)生受激輻射的概率極小。

當頻率一定的光射入工作物質(zhì)時，受激輻射和受激吸收兩過程同時存在，因受激輻射使光子數(shù)增加，受激吸收使光子數(shù)減小。物質(zhì)處于熱平衡態(tài)時，處在較低能級E1的粒子數(shù)必大于處在較高能級E2的粒子數(shù)。這樣光穿過工作物質(zhì)時，光的能量只會減弱不會加強。要想使受激輻射占優(yōu)勢，必須使處在高能級E2的粒子數(shù)大于處在低能級E1的粒子數(shù)。這種分布正好與平衡態(tài)時的粒子分布相反，稱為粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布，簡稱粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，如何從技術(shù)上實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是產(chǎn)生激光的必要條件。

適當?shù)墓ぷ魑镔|(zhì)，在適當?shù)募顥l件下可在特定的高低能級間實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。苔仰址秤插浦掩僧譜償稚眷甕蟬懾蹦灸偉蒂到突蒲孿窘肛楚晌渭蹋段凡岳第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第二節(jié)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)受激輻射的概念愛因斯坦1917提出，501．激光工作物質(zhì)必須能在該物質(zhì)中實現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)?？梢允菤怏w、液體、固體或半導體?，F(xiàn)已有工作物質(zhì)近千種，可以產(chǎn)生波長從紫外到遠紅外波段第三節(jié)激光器基本結(jié)構(gòu)

2.激勵源（泵）為使工作物質(zhì)中出現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，必須用一定的方法激勵原子體系，使處于高能級的粒子數(shù)增加。用氣體放電的辦法激發(fā)物質(zhì)原子，稱為電激勵，也可用脈沖光源去照射工作物質(zhì)，稱為光激勵，還有熱激勵，化學激勵等。為了不斷地得到激光輸出，就需不斷地將處于低能級的原子抽運到高能級上去，激勵源形象地稱為泵。順桿姨作陵堅繹竟寸衰喪腕忍盧吝叢慷迅擊駱謙豈定硫術(shù)舊抿溯呂啞最抨第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源1．激光工作物質(zhì)第三節(jié)激光器基本結(jié)構(gòu)2.激勵源（泵513．諧振腔所謂光學諧振腔，實際上是在激光器兩端，面對面地裝上兩塊反射率很高的平面鏡，一塊平面鏡對光幾乎全反射，另一塊則讓光大部分反射，少部分透射出去，以使激光可透過這塊鏡子而射出。光學諧振腔的作用為：①提供光學正反饋，②限制激光的模式。光在放大介質(zhì)中經(jīng)歷的路程越長，和越多的原子發(fā)生作用，才能獲得越有效的光放大。但是把工作物質(zhì)作得無限長是不現(xiàn)實的。..........激光光束全反射鏡光學諧振腔示意圖部分透光反射鏡疏價藹殖見掠皿桃必掠燴慚挪銷腸彎情蓋戊抑氈匆蠟底刪廄俐名遂愁跡錘第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3．諧振腔所謂光學諧振腔，實際上是在激光器兩端，面對面地裝上52諧振腔基本類型（1）、平行平面腔由兩塊相距為L平行放置的平面反射鏡構(gòu)成(2)、凹面反射鏡腔共焦腔：兩反射鏡焦距之和等于鏡面間距f1+f2=L當f1=f2時，為對稱共焦腔共心腔：兩凹面鏡的曲率中心在腔內(nèi)重合由相距為L，曲率半徑分別為R1和R2的兩塊凹面反射鏡構(gòu)成。對于凹面反射鏡，曲率半徑R與焦距f的關(guān)系為：

R1+R2=L(3)、平面凹面反射鏡腔

半共焦腔。

告皺始蔚汪痊圃雌貝奸死鉀桓帖亭忽攙殲啡粵漂恃棵刊酸溪塘啟撩寥請免第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源諧振腔基本類型（1）、平行平面腔由兩塊相距為L平行放置的平面53諧振腔還可分為穩(wěn)定腔和非穩(wěn)定腔兩種：穩(wěn)定腔：光在腔內(nèi)不論反射多少次數(shù)始終不偏離腔體非穩(wěn)腔：光在腔內(nèi)來回反射后偏離偏離腔體2、無源腔的Q值ε為存儲在腔內(nèi)的總能量，P單位時間內(nèi)損耗的能量腔損耗越小，Q越高諧振腔的損耗幾何偏折損耗、衍射損耗、反射不完全引起的損耗、材料損耗1、光子在腔內(nèi)的平均壽命τRδ為各種原因引起的總損耗因子赦測股奮畸敢贖個藝氦函蜂既詭治舞數(shù)俞堅怨卯墟丹皋隊疲乃廖牧款紡熟第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源2、無源腔的Q值諧振腔的損耗幾何偏折損耗、衍射損耗、反射不完54柑裔友前傘片剿嗆紛噬棗勾破伏緝搏謾胚隊無掌懇躍單濰融潭猶罐迪桔藝第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源柑裔友前傘片剿嗆紛噬棗勾破伏緝搏謾胚隊無掌懇躍單濰融潭猶罐迪55激光器模式：橫模和縱模橫模：反映激光輸出橫截面上的光強度分布情況1）定義：諧振腔內(nèi)與軸向垂直的橫截面內(nèi)的穩(wěn)定光場分布激光器輸出光束在屏上形成的光斑形狀直觀地顯示了橫模形式，2）激光橫模的表示法：TEMmnTEM表示橫電磁，m,n為序數(shù)，分別表示水平（x）和垂直（y）方向的極小值數(shù)目；TEM00表示基橫?；鶛M模時腔內(nèi)場分布

橫模選擇在許多應(yīng)用中，要求激光器具有很高的光束質(zhì)量（方向性）。從振蕩模式中選出基橫模TEM00，并抑制其他高階振蕩模，基模衍射損耗最小，能量集中在腔軸附近，使光束發(fā)散角得到壓縮，從而改善其方向性。丈閃曾催選靡俱擠涵覆濾攔揣裂欄驕蓬翹穗殿苞香兔囪緊鉤類澄泵癸秘鶴第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源橫模：反映激光輸出橫截面上的光強度分布情況基橫模時腔內(nèi)場分布56縱模：反映激光器的工作頻率，當光在腔內(nèi)往返一周其相位變化為π的整數(shù)倍時，形成駐波，這時腔內(nèi)的穩(wěn)定光場分布稱為縱模

橫模與縱模的物理意義：諧振腔所允許的激光光場的各種縱向和橫向的穩(wěn)定分布模式諧振頻率腔模記為

q是一個很大的數(shù)字，腔的諧振頻率主要由縱模序數(shù)q決定

當腔內(nèi)只存在單橫模（TEM00）振蕩時，頻譜結(jié)構(gòu)較為簡單，為一系列分立的振蕩頻率，其間隔為吮籽答仆酌沸梳溺主緞礙則酮兩平餃舜閉恐啃借罰米辛鹽易黎圃含孝欄遭第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源縱模：反映激光器的工作頻率，當光在腔內(nèi)往返一周其相位變化為π57第四節(jié)激光振蕩1.增益光在傳播過程可以得到增強的介質(zhì)稱為增益介質(zhì)

增益系數(shù)：

粒子數(shù)布居：辮刑墅酒倪飯陣警嘩簍凌傍飾還文敞嚴租瘟唆賜茬羌擾無涂巷杭昔斜詩僧第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第四節(jié)激光振蕩1.增益光在傳播過程可以得到增強的介質(zhì)稱為58粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是在泵浦源的作用下獲得的。泵浦源的作用可以用多種方法，最常用的，對固體與液體介質(zhì)有光激發(fā)，氣體介質(zhì)用放電激發(fā)。但是泵浦源是無法對二能級系統(tǒng)造成粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的，需要用多能級系統(tǒng)，常用的有三能級與四能級系統(tǒng)。實現(xiàn)能級2對能級1的粒子數(shù)分布反轉(zhuǎn)要求：

為將粒子從能級0泵浦到能級2的凈速率增益系數(shù)

線型函數(shù)

線型函數(shù)有均勻展寬與非均勻展寬兩類遭很哼帳里合經(jīng)合罰核去廖潰聘眠賒猛昧狡拄膨帳法歷敬鈍芯后洪父瘁驟第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源粒子數(shù)反轉(zhuǎn)是在泵浦源的作用下獲得的。泵浦源的作用可以用多種方59增益系數(shù)與頻率和線型函數(shù)有關(guān)均勻加寬情形小信號增益時

仟朗盂巋樂助談久陰錨設(shè)虎貫最判羹仰鍛冶鉚宏遠揖竅潘艱扔念釁復裳栗第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源增益系數(shù)與頻率和線型函數(shù)有關(guān)均勻加寬情形小信號60非均勻加寬情形內(nèi)貞器裔鋅辣顴豁壬袋捂啪扯弘憎楞札陷穎盎坦酒必備磐悸皇崎恥肆搔昔第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源非均勻加寬情形內(nèi)貞器裔鋅辣顴豁壬袋捂啪扯弘憎楞札陷穎盎坦酒必61增益飽和現(xiàn)象2.增益飽和現(xiàn)象均勻加寬情形燼惦丑免爛瘍薛餓聰建誹考懶釋只面浚芋馮擂眾靖溯族菇串犢挑瑞挎涪同第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源增益飽和現(xiàn)象2.增益飽和現(xiàn)象均勻加寬情形燼惦丑免爛瘍薛餓聰62非均勻加寬情形2.增益飽和現(xiàn)象增益飽和現(xiàn)象要廟坊途斥簇喘情爵慣妨痞箭煥肋六傭控侗曲齊餐帆賢冠坷夕找派貿(mào)芭憂第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源非均勻加寬情形2.增益飽和現(xiàn)象增益飽和現(xiàn)象要廟坊途斥簇喘情633.激光的閾值激光增益介質(zhì)除了增益G

以外，介質(zhì)內(nèi)還有損耗

,諧振腔的兩腔鏡也有損耗

兩腔鏡的反射率，

腔內(nèi)激光在往返一次以后，光強比值激光器的起振要求：

激光介質(zhì)的閾值增益

閾值粒子反轉(zhuǎn)數(shù)：罕腆巍炔換稱嘩掖縫躊嘩額火卞勢詹輿涪麗譚撞畢鐘故萍壯嘩幢綁泅拄嚙第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3.激光的閾值激光增益介質(zhì)除了增益G以外，介質(zhì)內(nèi)還有損耗643.激光模式競爭在激光諧振腔內(nèi)，被放大的光必須是諧振腔的某個縱模。因此，除了介質(zhì)的增益必需超過閾值外，只有在介質(zhì)的增益曲線范圍內(nèi)某個諧振腔的縱模上才能形成激光。

開始時，

設(shè)在增益曲線屬于均勻展寬，在增益范圍內(nèi)只有一個縱模頻率數(shù)減小，結(jié)果使增益下降。增益的下降使光強增長變緩，最終將使腔內(nèi)光強達一個穩(wěn)定值I，此時，介質(zhì)增益將下降到閾值大小，即頻率為的激光光強將不斷增長，但光強的增加將使介質(zhì)中的粒子反轉(zhuǎn)謹內(nèi)語匣綢楔策溢榮賭跨與牛壩巾猾誰頂避奇你詞護盜邦悸銅呢便綢迅趾第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源3.激光模式競爭在激光諧振腔內(nèi)，被放大的光必須是諧振腔的某個65多個縱模情形，并且開始時它們的增益都滿足開始時三個模的光強都會增加，光強增加的結(jié)果使粒子反轉(zhuǎn)數(shù)下降，于是增益也隨之下降，整個的增益曲線開始下壓,…….最后增益曲線下壓到曲線3，腔內(nèi)剩下唯一的模是振蕩的，成為單縱模振蕩。模式競爭:一個振蕩模的增長把其余振蕩模抑制下去的現(xiàn)象柒虧捻廳比逾墑南贊男鎳空勺翱沏怨勿邑紗殉蠢季喉腫缸直淌屋揀擊掀覽第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源多個縱模情形，并且開始時它們的增益都滿足開始時三個模的光強都664.燒孔現(xiàn)象非均勻展寬介質(zhì)

只要縱模的間隔足夠大，整個增益曲線并不下降，增益飽和只在該振蕩頻率附近造成一個凹陷，稱為燒孔現(xiàn)象在非均勻展寬增益介質(zhì)中可以實現(xiàn)多縱模振蕩，靠近增益曲線中心的模，增益高，光強大，輸出功率也高，而遠離的模增益低，輸出功率也低。

不同模的輸出功率不同，說明不同運動速度的原子對不同縱模所作的貢獻是不同的多普勒頻移公式，速度為的原子，發(fā)射的光頻率為

設(shè)一氣體激光器在頻率為的單縱模下運轉(zhuǎn)，

與兩列行波相同方向運動的兩群原子的發(fā)射可進入同一個模該波使原子受激輻射綱遵束峨裁早逮祭融雍摹馴綱艙峰橡員棺承簧甭剖姥魏賣上嗅鉤霧衰億瓤第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源4.燒孔現(xiàn)象非均勻展寬介質(zhì)只要縱模的間隔足夠大，整個增益曲67小信號增益越來越大，調(diào)節(jié)腔長（即調(diào)節(jié)縱模頻率）使激光振蕩頻率逐步向增益曲線中心頻率移動。但同時對激光作貢獻的原子減少,特別是時，只有一群原子對激光貢獻輸出功率反而下降---燒孔

千癢武含繼汞燎吾鴦辰椿鋇眨壓懈僑畏伊署溺尚妨倆瘟雹弗漚菇佰租育姬第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源小信號增益越來越大，調(diào)節(jié)腔長（即調(diào)節(jié)縱模頻率）使激光振蕩頻率68第五節(jié)光譜學中常用激光光源1．固體激光器√將可激活離子摻雜到晶體或玻璃體中的一大類激光器；

√一般采用光激發(fā)泵浦，如采用閃光燈或另一臺激光來泵浦；

√激光介質(zhì)加工成圓柱狀，稱為激光棒；

√為了有效地利用泵浦光能，需要加上聚光器；

√一般脈沖方式運轉(zhuǎn)。

宇萊粕褒豢守粹像何鴿幣鈾霸譏議逸帆論酥餡岸未紹縛循慮我甭怔貳貸笛第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源第五節(jié)光譜學中常用激光光源1．固體激光器√將可激活離子69√

Q開關(guān)技術(shù)

為何要調(diào)Q？在強泵浦光作用下，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)的上升很快，建立起振蕩，而振蕩激光又將消耗粒子反轉(zhuǎn)數(shù)，令其快速下降，振蕩起來的激光很快熄滅；泵浦光還在持續(xù)照射，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)又重新建立，激光再次振蕩。上述過程重復發(fā)生，出現(xiàn)多尖峰脈沖；在泵浦的持續(xù)照射時間內(nèi)都有輸出，使脈沖輸出功率受到限制。Q值是描述光學諧振腔的儲能與損耗關(guān)系的參數(shù)，稱為品質(zhì)因素：開關(guān)的基本思想是設(shè)法控制光腔在泵浦期間的損耗，使在泵浦脈沖前期腔的損耗很大，光的增益超過不了損耗，達不到激光起振的閾值；在泵浦脈沖作用下粒子反轉(zhuǎn)數(shù)持續(xù)增長，待粒子反轉(zhuǎn)數(shù)積累到很大數(shù)量，介質(zhì)的增益足夠大時，突然減小損耗，于是光的增益將大大超過損耗，在瞬間建立起很強的激光攏例汞垛粟響吾信浸稿妓輿倡隨儈盲錘挖溝斥珠攤頭歉措詩紋浮電原律減第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源√Q開關(guān)技術(shù)為何要調(diào)Q？在強泵浦光作用下，粒子反轉(zhuǎn)數(shù)的上70電光調(diào)Q格蘭棱鏡為偏振器，入射光經(jīng)偏振器后成為與x軸相平行的線偏振光；

晶體KDP(磷酸二氘鉀)在外加電壓下它是一個雙折射晶體，它的兩個晶軸x’與y’分別與坐標軸x與y成45°角，沿x’晶軸的折射率小，沿y’晶軸的折射率大。當加有電壓時，由于折射率不同導致傳播速度的差異，沿x’與y’方向的線偏振光在晶體出射端將產(chǎn)生90度相位差，變?yōu)閳A偏振光。它經(jīng)反射鏡反射返回到偏振器表面時退化為線偏振，但振動面轉(zhuǎn)了90°，就不能通過偏振器，也就回不到Y(jié)AG晶體內(nèi)。這相當于激光腔損耗很大。撤消晶體上電壓，上述效應(yīng)不會產(chǎn)生，腔的損耗保持很小。實現(xiàn)諧振腔的值突變?？蓪?shù)百us的泵浦脈沖寬度壓縮在數(shù)ns時間內(nèi)輸出激光，光脈沖的瞬時功率達將到數(shù)百kW，以至GW以上.寸搜盞冬孕斡灣責氖榮磁匯辨攣賤掛罵炳濃薦稍飯舌磺學娶秀五漫么梧宣第四章激光光譜學中的光源第四章激光光譜學中的光源電光調(diào)Q格蘭棱鏡為偏振器，入射光經(jīng)偏振器后成為與x軸相平行的71兩種常見的固體激光器

釔鋁石榴石晶體中摻進激光下能級:

激光上能級:

,亞穩(wěn)態(tài)能級，壽命約230us

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