物理電磁場(chǎng)學(xué)習(xí)

物理電磁場(chǎng)學(xué)習(xí)第1頁/共100頁引言隱身飛機(jī)是怎么隱身的？隱身大體可以分為三種：1.視覺隱身（或光學(xué)隱身）光線彎曲，透視等。2.紅外隱身紅外輻射屏蔽。3.電磁隱身（或雷達(dá)隱身）外形整體設(shè)計(jì)，涂敷吸波材料，面阻抗加載等。第2頁/共100頁第3頁/共100頁第4頁/共100頁第5頁/共100頁第6頁/共100頁第7頁/共100頁第8頁/共100頁F22隱身戰(zhàn)斗機(jī)第9頁/共100頁第10頁/共100頁例如：水波問題：一個(gè)點(diǎn)源所發(fā)射的電磁波的等相位面是什么樣？第11頁/共100頁1.等相位面：

在某一時(shí)刻，空間具有相同相位的點(diǎn)構(gòu)成的面稱為等相位面。

等相位面又稱為波陣面。2.球面波：等相位面是球面的電磁波稱為球面波。3.平面波：等相位面是平面的電磁波稱為平面電磁波。4.均勻平面波：

任意時(shí)刻，如果在平面等相位面上，每一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度均相同，這種電磁波稱為均勻平面波。一、平面電磁波的概念第12頁/共100頁二、均勻平面波的特性1.均勻平面波滿足一維波動(dòng)方程從麥克斯韋方程出發(fā)：在自由空間：對(duì)第一方程兩邊取旋度，根據(jù)矢量運(yùn)算：則：——磁場(chǎng)的波動(dòng)方程由此得：得：第13頁/共100頁xyzO對(duì)均勻平面波而言，選直角坐標(biāo)系，假設(shè)電磁波沿z

方向傳播，等相位面平面平行于xOy平面。如圖所示：所以：可見：均勻平面波滿足一維波動(dòng)方程。同理可得：——電場(chǎng)的波動(dòng)方程第14頁/共100頁2.均勻平面波是橫電磁波（TEM波）根據(jù)麥克斯韋第一方程:結(jié)論：電場(chǎng)只有Ex

和Ey

分量，說明電場(chǎng)矢量位于xOy平面上?？梢姡篍Z

與時(shí)間t

無關(guān)，說明電場(chǎng)中沒有EZ分量。電場(chǎng)強(qiáng)度可表示為：

第15頁/共100頁結(jié)論：對(duì)傳播方向而言，電場(chǎng)和磁場(chǎng)只有橫向分量，沒有縱向分量，這種電磁波稱為橫電磁波，簡(jiǎn)寫為TEM

波。

根據(jù)麥克斯韋爾第二方程:可見：HZ

與時(shí)間t無關(guān)，不屬于時(shí)變場(chǎng)部分。磁場(chǎng)強(qiáng)度可表示為：

第16頁/共100頁橫電磁波第17頁/共100頁三、平面電磁波在無耗介質(zhì)中的傳播特性對(duì)于隨時(shí)間按正弦變化的電磁場(chǎng)，因子為，因此:其中：稱為角頻率。令：已知電場(chǎng)的波動(dòng)方程為：分解為標(biāo)量方程：1.波動(dòng)方程的解得到：第18頁/共100頁方程：該方程的解為：式中：和為復(fù)常數(shù)。同理：

前向行波后向行波第19頁/共100頁已知：為波的傳播速度。k

又稱為波數(shù)?？梢姡簁反映的是隨著波傳播距離z的增加，波的相位的變化情況，所以k

稱為相位常數(shù)。2.相位常數(shù)k若只考慮前向的單行波，即：——復(fù)數(shù)表示形式在這種表達(dá)形式中隱含了時(shí)間因子。電場(chǎng)：第20頁/共100頁電場(chǎng)的另一種表示形式為：——瞬時(shí)表示形式等相位面方程為：（常數(shù)）相速：等相位面運(yùn)動(dòng)的速度。

對(duì)于無限大、均勻、理想介質(zhì)中的均勻平面波，相速等于波速。

3.相速真空中的光速所以：第21頁/共100頁磁場(chǎng)可由麥克斯韋方程求得：4.介質(zhì)的本質(zhì)阻抗令：稱為介質(zhì)的本質(zhì)阻，有阻抗的量綱。在真空中：若：可見：第22頁/共100頁結(jié)論：與在空間是相互垂直的，在時(shí)間上是同相的，振幅之比為本質(zhì)阻抗。平面波動(dòng)態(tài)演示1點(diǎn)的振動(dòng)演示2平面電場(chǎng)演示3若：若：根據(jù)：第23頁/共100頁5.坡印廷矢量電場(chǎng)能量密度:磁場(chǎng)能量密度:電磁場(chǎng)中任意體積V內(nèi)儲(chǔ)存的總電磁能量為：設(shè)空間某點(diǎn)的電磁能量密度隨時(shí)間的變化率為：(1)坡印廷矢量的概念第24頁/共100頁運(yùn)用矢量恒等式：上式兩邊在給定的體積V內(nèi)積分,有由麥克斯韋方程:可得：第25頁/共100頁由高斯定律得：——坡印廷定理歐姆功率損耗坡印廷矢量：流出單位面積的功率密度。電磁場(chǎng)的瞬時(shí)形式為：（2）瞬時(shí)坡印廷矢量第26頁/共100頁（3）平均坡印廷矢量電磁場(chǎng)的復(fù)數(shù)形式為：式中表示的共軛。第27頁/共100頁例1:

在介質(zhì)中沿方向傳播的均勻平面波電場(chǎng)強(qiáng)度為，求(1)相對(duì)介電常數(shù)；(2)傳播速度；(3)本質(zhì)阻抗；(4)波長(zhǎng)；(5)磁場(chǎng)強(qiáng)度；(6)電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示形式；(7)波的平均功率密度。由電場(chǎng)強(qiáng)度的表達(dá)式可知:解

(1)相對(duì)介電常數(shù)(2)傳播速度為(3)本質(zhì)阻抗為(4)波長(zhǎng)為第28頁/共100頁(5)根據(jù)均勻平面波的電場(chǎng)、磁場(chǎng)和傳播方向滿足右手螺旋法則的規(guī)律，及電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系，可得(7)媒質(zhì)中的平均功率密度是

(6)電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)形式為第29頁/共100頁

四、均勻平面波在有耗媒質(zhì)中的傳播規(guī)律有耗媒質(zhì)也稱為導(dǎo)電媒質(zhì)。1.復(fù)介電常數(shù)和復(fù)本質(zhì)阻抗稱為復(fù)介電常數(shù)。損耗正切：復(fù)介電常數(shù)虛部和實(shí)部的比。損耗角

在理想介質(zhì)中：在有耗媒質(zhì)中：損耗正切代表傳導(dǎo)電流密度和位移電流密度的大小之比。有耗媒質(zhì)中的本質(zhì)阻抗為:復(fù)本質(zhì)阻抗第30頁/共100頁2.相位常數(shù)和衰減系數(shù)有耗媒質(zhì)中的均勻平面波波動(dòng)方程為：式中稱為復(fù)波數(shù)。

令：為傳播常數(shù)得：電場(chǎng)強(qiáng)度：為衰減系數(shù)為相位常數(shù)第31頁/共100頁3.相速和色散現(xiàn)象有耗媒質(zhì)中，波傳播的相速為：電場(chǎng)強(qiáng)度：可以看出：a.由于媒質(zhì)的損耗使波的傳播速度變慢，波長(zhǎng)變短。色散現(xiàn)象:

在有耗媒質(zhì)中，不同頻率的波以不同的相速傳播的現(xiàn)象。色散媒質(zhì)：能發(fā)生色散現(xiàn)象的媒質(zhì)。有耗媒質(zhì)為色散媒質(zhì)。

結(jié)論：b.相速與頻率有關(guān)。第32頁/共100頁電場(chǎng)強(qiáng)度：其對(duì)應(yīng)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為：4.有耗媒質(zhì)中電磁場(chǎng)的表示特點(diǎn)：（1）電場(chǎng)強(qiáng)度和磁電場(chǎng)強(qiáng)度的振幅以因子衰減。（2）電場(chǎng)相位超前磁場(chǎng)。第33頁/共100頁平面波在有耗媒質(zhì)中的傳播瞬時(shí)表達(dá)式分別為：

第34頁/共100頁5.有耗媒質(zhì)中的坡印廷矢量瞬時(shí)坡印廷矢量為：平均坡印廷矢量為：可見：在有耗媒質(zhì)中，隨著傳播距離的增加，平均坡印廷矢量也呈指數(shù)規(guī)律下降。

第35頁/共100頁6.有耗媒質(zhì)的討論得：（1）低損耗媒質(zhì)

在低損耗媒質(zhì)中的相位常數(shù)和相速與無耗介質(zhì)中的近似相同。但確實(shí)存在衰減，而且電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度存在微小的相位差。低損耗媒質(zhì)又稱良介質(zhì)，條件為：第36頁/共100頁高損耗媒質(zhì)也稱為良導(dǎo)體。（2）高損耗媒質(zhì)復(fù)介電常數(shù)為：衰減系數(shù)和相位常數(shù)分別為：復(fù)本質(zhì)阻抗為：若將復(fù)本質(zhì)阻抗表示為：則：稱為表面電阻，為表面電抗相速為：第37頁/共100頁電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為：傳導(dǎo)電流密度為：趨膚深度:電流密度幅值衰減為導(dǎo)體表面上幅值的倍，電磁波所傳輸?shù)木嚯x，即趨膚效應(yīng)：高頻條件下，良導(dǎo)體中的電流絕大部分集中在導(dǎo)體表面附近，這種現(xiàn)象稱為趨膚效應(yīng)。電磁屏蔽原理：根據(jù)趨膚效應(yīng)，利用一定厚度的導(dǎo)體板作成屏蔽罩，將電子設(shè)備保護(hù)起來。第38頁/共100頁五、均勻平面波的極化特性1．波的極化定義

波的極化是指空間某點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度矢量隨時(shí)間的變化規(guī)律。

波的極化用電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的端點(diǎn)在空間隨時(shí)間變化所畫的軌跡來表示。2.

極化的形式（1）線極化：電場(chǎng)強(qiáng)度矢量端點(diǎn)隨時(shí)間變化的軌跡是一條直線。xy第39頁/共100頁（2）圓極化：電場(chǎng)強(qiáng)度矢量端點(diǎn)隨時(shí)間變化的軌跡是圓。（3）橢圓極化：電場(chǎng)強(qiáng)度矢量端點(diǎn)隨時(shí)間變化的軌跡是橢圓。xyxyxyxyxy第40頁/共100頁（1）線極化：假設(shè)空間任意一個(gè)平面波：其中：條件：

與x

軸的夾角為:可見：是不隨時(shí)間變化的。那么合成電場(chǎng)端點(diǎn)的軌跡位于與x

軸夾角為的直線上，構(gòu)成線極化。演示3若電場(chǎng)表示為：——x方向的線極化波演示1——y方向的線極化波演示2第41頁/共100頁（2）圓極化：由兩個(gè)相互垂直的線極化疊加而成。電場(chǎng)表示為：條件：且：右旋圓極化波左旋圓極化波則：演示1演示2

與x

軸的夾角為:可得：第42頁/共100頁（3）橢圓極化波

右旋橢圓極化波左旋橢圓極化波右旋圓極化波左旋圓極化波線極化波短軸縮為零長(zhǎng)短軸相等長(zhǎng)短軸相等對(duì)于一般情況：電場(chǎng)表示為：——橢圓方程xyxyxy第43頁/共100頁3.極化的分解對(duì)任一線極化波，將分解為和兩個(gè)分量:任一線極化波均可分解為兩個(gè)幅值相等，但旋轉(zhuǎn)方向相反的圓極化波。第44頁/共100頁六、均勻平面波對(duì)平面邊界的垂直入射1.概念反射波與折射波的特性由分界面兩側(cè)媒質(zhì)的參數(shù)確定。入射波：投射到分界面上的波。反射波:

從分界面返回，與入射波在同一媒質(zhì)中傳播的波。透射波：進(jìn)入分界面另一側(cè)傳播的波。垂直入射:入射波的傳播方向與分界面的法線平行。第45頁/共100頁2.對(duì)理想導(dǎo)體表面的垂直入射入射波表示為：反射波表示為：在介質(zhì)空間內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)：邊界條件：理想導(dǎo)體表面上電場(chǎng)強(qiáng)度切向分量為零。時(shí)（1）線極化波的垂直入射第46頁/共100頁反射波電場(chǎng)可表示為：相應(yīng)的反射波磁場(chǎng)為：在的空間內(nèi)，合成電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為：瞬時(shí)形式為：第47頁/共100頁當(dāng)時(shí)，即波節(jié)點(diǎn)：在任意時(shí)刻，電場(chǎng)強(qiáng)度的值總為零的點(diǎn)。當(dāng)時(shí)，即波腹點(diǎn)：任意時(shí)刻，電場(chǎng)強(qiáng)度的值為最大的點(diǎn)。駐波：這種波節(jié)點(diǎn)和波腹點(diǎn)位置固定的波稱為駐波。純駐波：節(jié)點(diǎn)處值為零的駐波稱為純駐波。演示第48頁/共100頁平均坡印廷矢量在純駐波情況下，只有電能和磁能的相互交換而無能量傳輸。入射波電場(chǎng)：反射波電場(chǎng)：合成波電場(chǎng)為：（2）圓極化波的垂直入射右旋圓極化波左旋圓極化波純駐波第49頁/共100頁解：

(1)入射波電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)數(shù)形式

V/mrad/m第50頁/共100頁瞬時(shí)表達(dá)式為：(2)反射波電磁場(chǎng)復(fù)數(shù)形式瞬時(shí)表達(dá)式為：復(fù)數(shù)表達(dá)式為：第51頁/共100頁(3)空氣中的合成場(chǎng)復(fù)數(shù)形式瞬時(shí)表達(dá)式為：第52頁/共100頁(4)在空氣中離開界面第一個(gè)電場(chǎng)強(qiáng)度波腹點(diǎn)位于A/m即：得：m(5)在的理想導(dǎo)體邊界上感應(yīng)電流密度為第53頁/共100頁3.對(duì)無限大理想介質(zhì)分界面的垂直入射透射波表示為：入射波表示為：反射波表示為：在處有：根據(jù)邊界條件：第54頁/共100頁則：解得：令：反射系數(shù)：分界面上反射波電場(chǎng)強(qiáng)度與入射波電場(chǎng)強(qiáng)度之比。透射系數(shù)：分界面上透射波電場(chǎng)強(qiáng)度與入射波電場(chǎng)強(qiáng)度之比。

與之間的關(guān)系為：反射波為：透射波為：第55頁/共100頁介質(zhì)1中的合成電磁場(chǎng)分別為：總電場(chǎng)：行駐波演示在分界面處總電場(chǎng)達(dá)到極大值。討論：在分界面處總電場(chǎng)達(dá)到極小值。第56頁/共100頁入射波能量、反射波能量和透射波能量間的關(guān)系

在介質(zhì)1中，平均坡印廷矢量為：在介質(zhì)2中，平均坡印廷矢量為：說明：入射、反射和透射能量三者之間符合能量守恒規(guī)律。無耗介質(zhì)中無能量的損耗：第57頁/共100頁4.對(duì)無限大有耗媒質(zhì)分界面的垂直入射入射波表示為：反射系數(shù)和透射系數(shù)均為復(fù)數(shù)，分別為：反射波為：透射波為：其中：其中：第58頁/共100頁媒質(zhì)1中的平均坡印廷矢量為：其中入射波的平均功率密度為：反射波的平均功率密度為：入射波和反射波交叉耦合引起的平均功率密度為：第59頁/共100頁七、多層介質(zhì)分界面上的垂直入射

在工程實(shí)際中，多層介質(zhì)的應(yīng)用很廣：如雷達(dá)罩、頻率選擇表面、吸波涂層等。入射波反射波透射波第60頁/共100頁介質(zhì)1中的總電磁場(chǎng)為：1.邊界條件法第61頁/共100頁在介質(zhì)2中總電磁場(chǎng)為：在介質(zhì)3中電磁場(chǎng)為：利用界面Ⅰ和Ⅱ處的邊界條件：在處：在處：可以得到、、及和入射波電場(chǎng)的關(guān)系。第62頁/共100頁2.等效阻抗法波阻抗定義：相對(duì)于傳播方向成右手螺旋法則的電場(chǎng)強(qiáng)度與磁場(chǎng)強(qiáng)度正交分量之比?？梢姡涸诰鶆驘o界媒質(zhì)中，波阻抗等于媒質(zhì)的本質(zhì)阻抗。

（1）均勻無界媒質(zhì)情況（2）兩層介質(zhì)情況等效波阻抗定義：在與分界面平行的任何面上，總電場(chǎng)強(qiáng)度與總磁場(chǎng)強(qiáng)度的正交切向分量之比。第63頁/共100頁媒質(zhì)1中任意一點(diǎn)的等效波阻抗為：介質(zhì)1中的合成電磁場(chǎng)分別為：其中：在處，等效波阻抗為：第64頁/共100頁在媒質(zhì)1與媒質(zhì)2的分界面處，反射系數(shù)可表示為：（3）三層介質(zhì)情況在分界面處，等效波阻抗為：

可見：一定厚度的介質(zhì)插入另兩種介質(zhì)中間，可起到阻抗變換作用。第65頁/共100頁

根據(jù)題意，要求則，即上式展開：已知在媒質(zhì)1與媒質(zhì)2的分界面處，反射系數(shù)可表示為解：第66頁/共100頁（1）當(dāng)時(shí)，要求：

對(duì)給定的工作頻率，當(dāng)介質(zhì)層厚度為介質(zhì)的半波長(zhǎng)的整數(shù)倍時(shí)，無反射發(fā)生，因此這種介質(zhì)層稱為半波介質(zhì)窗。得：（2）當(dāng)時(shí)，要求：且得：——四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器得：第67頁/共100頁（4）n+1層介質(zhì)情況入射波反射波透射波第68頁/共100頁在媒質(zhì)1與媒質(zhì)2分界面處，反射系數(shù)為：在第n層媒質(zhì)中，

處，等效波阻抗為：在第n+1

層媒質(zhì)中，

處，等效波阻抗為：在第2層媒質(zhì)中，

處，等效波阻抗為：第69頁/共100頁八、均勻平面波對(duì)平面邊界的斜入射入射面：均勻平面波的傳播方向與分界面法線所構(gòu)成的平面。斜入射:

電磁波的入射方向與分界面的法線有一定夾角的入射方式。分界面入射面1.概念第70頁/共100頁入射角：入射波的傳播方向與分界面法線的夾角。

反射角：反射波的傳播方向與分界面法線的夾角。折射角：透射波的傳播方向與分界面法線的夾角。平行極化波：電場(chǎng)強(qiáng)度平行于入射面的波。垂直極化波：電場(chǎng)強(qiáng)度垂直于入射面的波。分界面入射面第71頁/共100頁2.垂直極化波的斜入射（1）入射波于是：其中：得：電場(chǎng)強(qiáng)度表示為：第72頁/共100頁磁場(chǎng)強(qiáng)度為電場(chǎng)強(qiáng)度為：反射波電場(chǎng)強(qiáng)度為：（2）反射波第73頁/共100頁反射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為：電場(chǎng)強(qiáng)度為：（3）折射波折射波電場(chǎng)強(qiáng)度為：第74頁/共100頁折射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為：介質(zhì)1內(nèi)總的電場(chǎng)強(qiáng)度為：介質(zhì)2內(nèi)總的電場(chǎng)強(qiáng)度為：第75頁/共100頁(4)反射定律在z=0的分界面上，邊界條件為：對(duì)任意x值成立，當(dāng)x=0時(shí)：由于欲使上式對(duì)任意x都成立，則有斯涅耳反射定律:入射角等于反射角。

第76頁/共100頁、分別為均勻平面波在介質(zhì)1和介質(zhì)2中的波速。對(duì)非鐵磁性材料有：該式稱為斯涅耳折射定律。由：得：所以：（5）折射定律第77頁/共100頁(6)反射系數(shù)和折射系數(shù)得：根據(jù)邊界條件，在分界面處，磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)，即：第78頁/共100頁上兩式也稱為垂直極化波的費(fèi)涅耳公式

反射系數(shù)：折射系數(shù)：若利用等效阻抗法推導(dǎo)反射系數(shù)和折射系數(shù)介質(zhì)1的等效波阻抗為：介質(zhì)2的等效波阻抗為：則：第79頁/共100頁例4:一角頻率為的均勻平面波由空氣向理想導(dǎo)體平面斜入射，入射角為，入射電場(chǎng)強(qiáng)度振幅為10V/m，電場(chǎng)矢量和入射面垂直，求：(1)空氣中總的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度；(2)邊界面上的感應(yīng)電流密度；(3)波在空氣中的平均坡印廷矢量。解:

選擇如圖坐標(biāo)系由反射定律可知：

已知：第80頁/共100頁其中：反射波電磁場(chǎng)分別為：入射波電磁場(chǎng)分別為：第81頁/共100頁（1）空氣中總電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為：

請(qǐng)問：總場(chǎng)沿什么方向傳播？相位常數(shù)是多少？相速是多大？x方向傳播第82頁/共100頁

（3）波在空氣中的平均坡印廷矢量：相速為什么大于光速？（2）在的理想導(dǎo)體邊界上，感應(yīng)電流密度為：第83頁/共100頁3.平行極化的斜入射入射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為:入射波電場(chǎng)強(qiáng)度為：反射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為：反射波電場(chǎng)強(qiáng)度為：第84頁/共100頁在媒質(zhì)2中，折射波磁場(chǎng)強(qiáng)度為：折射波電場(chǎng)強(qiáng)度為：根據(jù)分界面上的邊界條件：上兩式也稱為平行極化波的費(fèi)涅耳公式

第85頁/共100頁4.波的全反射現(xiàn)象由折射定律可知：當(dāng)時(shí)，必然有。臨界角如果入射角增大到某個(gè)角度時(shí)，恰好使，則：全反射：當(dāng)時(shí)，介質(zhì)2中沒有透射波的現(xiàn)象。第86頁/共100頁當(dāng)時(shí)，有，此時(shí)不是實(shí)數(shù)角，而是復(fù)數(shù)角。則該式表明：當(dāng)時(shí)，透射波在分界面上沿x方向以行波傳播，而沿z方向按指數(shù)規(guī)律快速衰減。這種在z方向衰減而沿分界面方向傳播的波稱為表面波。討論：第87頁/共100頁5.波的全透射現(xiàn)象全透射：當(dāng)入射波以某一角度入射時(shí)，入射波在分界面處全部透射于第二種媒質(zhì)中，不發(fā)生反射的現(xiàn)象。

（1）對(duì)平行極化波的情況：

布儒斯特角或偏振角若或：第88頁/共100頁（2）對(duì)垂直極化波的情況但由于，因此。結(jié)論：垂直極化波斜入射時(shí)，不可能發(fā)生全透射現(xiàn)象。請(qǐng)問：一圓極化波布儒斯特角斜入射時(shí)，反射波是什么極化方式？折射定律：第89頁/共100頁九、電磁波的應(yīng)用在發(fā)現(xiàn)電磁波不到6年，利用電磁波的技術(shù)，如雨后春筍般相繼問世。無線電報(bào)（1894年）無線電廣播（1906年）無線電導(dǎo)航（1911年）無線電話（1916年）第90頁/共100頁短波通信（1921年）無線電傳真（1923年）電視（1929年）微波通信（1933年）雷達(dá)（1935年）遙控、遙感、衛(wèi)星通信、射電天文學(xué)……它們使整個(gè)世界面貌發(fā)生了深刻的變化。第91頁/共100頁微波通信微波加熱第92頁/共100頁移動(dòng)通信第93頁/共100頁衛(wèi)星通信第94頁/共100頁衛(wèi)星測(cè)控、遙感、微波成像衛(wèi)星地面測(cè)控站第95頁/共100頁射電天文射電望遠(yuǎn)鏡微波武器第96頁/共100頁雷達(dá)系統(tǒng)第97頁/共100頁電磁波頻譜的劃分

頻段波長(zhǎng)范圍頻率范圍極高