工程力學(xué)應(yīng)力狀態(tài)分析

工程力學(xué)應(yīng)力狀態(tài)分析第1頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月第十三章應(yīng)力狀態(tài)分析

§13–1應(yīng)力狀態(tài)的概念§13–2平面應(yīng)力狀態(tài)分析——解析法§13–3平面應(yīng)力狀態(tài)分析——圖解法§13–4

三向應(yīng)力狀態(tài)簡(jiǎn)介§13–5

復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)力--應(yīng)變關(guān)系（廣義虎克定律）

第2頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§13–１應(yīng)力狀態(tài)的概念一、引言1、鑄鐵與低碳鋼的拉、壓、扭試驗(yàn)現(xiàn)象是怎樣產(chǎn)生的？P鑄鐵壓縮鑄鐵扭轉(zhuǎn)鑄鐵拉伸低碳鋼扭轉(zhuǎn)應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第3頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月三、單元體：?jiǎn)卧w——構(gòu)件內(nèi)的點(diǎn)的代表物，是包圍被研究點(diǎn)的無(wú)限小的幾何體，常用的是正六面體。

二、一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)：

過(guò)一點(diǎn)有無(wú)數(shù)的截面，這一點(diǎn)的各個(gè)截面上應(yīng)力情況的集合，稱為這點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)（StateofStressataGivenPoint）。xyzs

xsz

s

ytxty單元體的性質(zhì)

a、平行面上，應(yīng)力均布；

b、平行面上，應(yīng)力相等。應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第4頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月六、主單元體、主平面、主應(yīng)力：主單元體(Principalbidy)：各側(cè)面上剪應(yīng)力均為零的單元體。主平面(PrincipalPlane)：剪應(yīng)力為零的截面。主應(yīng)力(PrincipalStress

）：主平面上的正應(yīng)力。主應(yīng)力排列規(guī)定：按代數(shù)值大小，s1s2s3xyzsxsysz應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第5頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月單向應(yīng)力狀態(tài)（UnidirectionalStateofStress）：一個(gè)主應(yīng)力不為零的應(yīng)力狀態(tài)。

二向應(yīng)力狀態(tài)（PlaneStateofStress）：一個(gè)主應(yīng)力為零的應(yīng)力狀態(tài)。三向應(yīng)力狀態(tài)（Three—DimensionalStateof

Stress）：三個(gè)主應(yīng)力都不為零的應(yīng)力狀態(tài)。應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第6頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§13–2

平面應(yīng)力狀態(tài)分析——解析法sxtxsyxyzxysxtxsyO應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第7頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月規(guī)定：截面外法線同向?yàn)檎?/p>

ta繞研究對(duì)象順時(shí)針轉(zhuǎn)為正；

a逆時(shí)針為正。圖1設(shè)：斜截面面積為S，由分離體平衡得：一、任意斜截面上的應(yīng)力xysxtysyOsytysxsataaxyOtn圖2應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第8頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月圖1xysxtxysyOsytxysxsataaxyOtn圖2考慮剪應(yīng)力互等和三角變換，得：同理：應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第9頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§13–3

平面應(yīng)力狀態(tài)分析——圖解法對(duì)上述方程消去參數(shù)（2），得：一、應(yīng)力圓（

StressCircle）sytxysxsataaxyOtnxysxtxsyO此方程曲線為圓—應(yīng)力圓（或莫爾圓，由德國(guó)工程師：OttoMohr引入）應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第10頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月建立應(yīng)力坐標(biāo)系，如下圖所示，（注意選好比例尺）二、應(yīng)力圓的畫法在坐標(biāo)系內(nèi)畫出點(diǎn)A(x，x)和B(y，y)

AB與sa

軸的交點(diǎn)C便是圓心。以C為圓心，以AC為半徑畫圓——應(yīng)力圓；sxtxsyxyOnsataaOsataCA(sx,tx)B(sy,ty)x2anD(sa,

ta)應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第11頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月sxtxsyxyOnsataaOsataCA(sx,tx)B(sy,ty)x2anD(sa,

ta)三、單元體與應(yīng)力圓的對(duì)應(yīng)關(guān)系面上的應(yīng)力(，)

應(yīng)力圓上一點(diǎn)(，)面的法線應(yīng)力圓的半徑兩面夾角兩半徑夾角2

；且轉(zhuǎn)向一致。應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第12頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月四、在應(yīng)力圓上標(biāo)出極值正應(yīng)力OCsataA(sx,tx)B(sy,ty)x2a12a0s1s2s3應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論方位角第13頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月三、主應(yīng)力大小及方向應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論xysxtxsyO0第14頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月xysxtxysyO四、最大剪應(yīng)力應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第15頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例2

分析受扭構(gòu)件的破壞規(guī)律。解：確定危險(xiǎn)點(diǎn)并畫單元體求主應(yīng)力及最大剪應(yīng)力txCtyMCxyOtxytyx應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第16頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月破壞分析低碳鋼鑄鐵txty0應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第17頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月s3例3

求圖示單元體的主應(yīng)力及主平面的位置。(單位：MPa)AB

12解：主應(yīng)力坐標(biāo)系如圖AB的垂直平分線與sa

軸的交點(diǎn)C便是圓心，以C為圓心，以AC為半徑畫圓——應(yīng)力圓0s1s2BAC2s0sata(MPa)(MPa)O20MPa在坐標(biāo)系內(nèi)畫出點(diǎn)應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第18頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月s3s1s2BAC2s0sata(MPa)(MPa)O20MPa主應(yīng)力及主平面如圖

102AB應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第19頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月解法2—解析法：分析——建立坐標(biāo)系如圖60°xyO應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第20頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月12345P1P2q例4如圖，已知梁發(fā)生剪切彎曲（橫力彎曲），某截面上M、Q>0，試確定此截面上各點(diǎn)主應(yīng)力大小及主平面位置。解：由梁彎曲應(yīng)力公式：txtyx應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第21頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月21s1s3s33s1s34s1s1s35a0–45°a0stA1A2D2D1COsA2D2D1CA1Ot2a0stD2D1CD1O2a0=–90°sD2A1Ot2a0CD1A2stA2D2D1CA1O應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第22頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§13–4

三向應(yīng)力狀態(tài)簡(jiǎn)介s2s1xyzs31、空間應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第23頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月2、三向應(yīng)力分析彈性理論證明，圖a單元體內(nèi)任意一點(diǎn)任意截面上的應(yīng)力都對(duì)應(yīng)著圖b的應(yīng)力圓上或陰影區(qū)內(nèi)的一點(diǎn)。圖a圖b整個(gè)單元體內(nèi)的最大剪應(yīng)力為：tmaxs2s1xyzs3應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第24頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例4

求圖示單元體的主應(yīng)力和最大剪應(yīng)力。（MPa）解：由單元體圖知：yz面為主面建立應(yīng)力坐標(biāo)系如圖，畫應(yīng)力圓和點(diǎn)1′,得:5040xyz3010(M

Pa)sa（M

Pa）taABCABs1s2s3tmax應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第25頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月§13–5

復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)力--應(yīng)變關(guān)系

——（廣義虎克定律）一、單拉下的應(yīng)力--應(yīng)變關(guān)系二、純剪的應(yīng)力--應(yīng)變關(guān)系xyzsxxyz

x應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第26頁(yè)，課件共29頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月三、復(fù)雜狀態(tài)下的應(yīng)力---應(yīng)變關(guān)系依疊加原理,得:

xyzszsytxsx應(yīng)力狀態(tài)與強(qiáng)度理論第27頁(yè)，課件共2