過(guò)程裝備力學(xué)基礎(chǔ)

平面應(yīng)力與平面應(yīng)變問(wèn)題在體力為常數(shù)時(shí)有何特點(diǎn)？若兩個(gè)彈性體具有相同的邊界形狀，受到同樣分布的外力，那就不管兩彈性體材料是否相同，平面應(yīng)力、平面應(yīng)變問(wèn)題，應(yīng)力分量bx、"Txy的分布是相同的（但（TZ、應(yīng)變分量位移分量不一定相同）。換熱器殼程是液體時(shí)會(huì)不會(huì)發(fā)生振動(dòng)：不會(huì)，當(dāng)蒸汽或氣體進(jìn)入殼程形成聲學(xué)駐波，其頻率與漩渦脫落或紊流抖振主頻率一致，會(huì)激發(fā)震動(dòng)邊緣應(yīng)力最大值的位置：不一定在連接邊緣上，可能在連接邊緣的附近。主陣型公式？（只與系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)有關(guān)）厚壁圓筒的自增強(qiáng)處理時(shí)應(yīng)注意什么問(wèn)題：指筒體在使用之前進(jìn)行加壓處理，其壓力超過(guò)內(nèi)壁發(fā)生屈服的壓力，使筒體內(nèi)壁附近沿一定厚度產(chǎn)生塑性變形，形成內(nèi)層塑性區(qū)，而筒體外壁附近仍處于彈性狀態(tài)，形成外層彈性區(qū)。筒體進(jìn)行自增強(qiáng)處理，應(yīng)保證卸載后不發(fā)生反向屈服，即在殘余應(yīng)力狀態(tài)下，筒體內(nèi)壁殘余應(yīng)力的組合不超過(guò)材料的壓縮屈服限。軸對(duì)稱問(wèn)題的條件：在平面問(wèn)題中，如果他的幾何形狀、約束情況及所承受的外載都對(duì)稱于某一軸Z,則所有的應(yīng)力分量、應(yīng)變分量和位移分量也必然對(duì)稱于Z軸，也就是這些分量?jī)H是徑向坐標(biāo)r的函數(shù)，而與B無(wú)關(guān)。薄殼中有切應(yīng)力和正應(yīng)力，只是切應(yīng)力太小將其省略轉(zhuǎn)股自身質(zhì)量引起的應(yīng)力與鼓壁的厚度有無(wú)關(guān)系：轉(zhuǎn)鼓壁自身質(zhì)量產(chǎn)生的離心力引起的周向應(yīng)力與鼓壁的厚度無(wú)關(guān)，而與轉(zhuǎn)鼓材料的密度、圓周速度的平方成正比塑性階段材料的應(yīng)力與應(yīng)變的關(guān)系有何特點(diǎn)？是否一一對(duì)應(yīng)為什么：材料經(jīng)歷塑性變形后，應(yīng)力與應(yīng)變之間不存在單值一一對(duì)應(yīng)關(guān)系，應(yīng)力不僅取決于最終狀態(tài)的應(yīng)變，而旦有賴于加載路徑。應(yīng)力集中現(xiàn)象產(chǎn)生的原因：結(jié)構(gòu)或構(gòu)件承受載荷時(shí)，在其形狀與尺寸突變處所引起應(yīng)力顯著增大的現(xiàn)象。不是由于截面減小而使應(yīng)力增大，而是由于孔的存在，使孔附近的應(yīng)力狀態(tài)和應(yīng)變狀態(tài)完全改變所致。平面應(yīng)力與平面應(yīng)變問(wèn)題的力學(xué)特征與力學(xué)模型：當(dāng)彈性體的一個(gè)方向尺寸很小，如薄板，在板的邊緣有平行于板面并沿板厚均勻分布的的作用力，板面上無(wú)外載作用，因而兩個(gè)板面上的應(yīng)力分量為零，板很薄外力不沿厚度變化，應(yīng)力沿板的厚度又連續(xù)分布,整個(gè)板內(nèi)bz=0、Txz=0、Tyz=0只剩下bx、by、Txy 面應(yīng)力問(wèn)題當(dāng)彈性體的一個(gè)方向尺寸很大，如很長(zhǎng)的圓柱體，在柱形體的表面上，有平行于橫截面而不沿長(zhǎng)度變化的外力，若柱形體無(wú)限長(zhǎng)，則柱形體任意點(diǎn)的應(yīng)力分量、應(yīng)變分量和位移分量都不沿Z方向變化，只是X,Y的函數(shù)。此外，對(duì)稱面在Z方向的位移必須為零。co=0,Txz=0、Tyz=O只剩下bx、cry、bzTxy 平面應(yīng)變問(wèn)題工程結(jié)構(gòu)計(jì)算中，圣維南原理的應(yīng)用條件：如果把物體的一小部分邊界上的面力，變換為分布不同但靜力等效的面力，那么，近處的應(yīng)力分布將顯著改變，但是遠(yuǎn)處所受的影響可以不計(jì)。工程結(jié)構(gòu)計(jì)算中，物體的一小部分邊界上，僅僅知道物體所受的面力的合力，而面力分布方式不明確，無(wú)從考慮這部分邊界上的應(yīng)力邊界條件。轉(zhuǎn)鼓鼓壁的應(yīng)力由那三部分組成：轉(zhuǎn)鼓自身質(zhì)量回轉(zhuǎn)、篩網(wǎng)自身質(zhì)量回轉(zhuǎn)、物料自身質(zhì)量回轉(zhuǎn)產(chǎn)生的離心力引起的應(yīng)力與變形；旋轉(zhuǎn)薄殼應(yīng)力分析的理論在工程中為什么用無(wú)力矩理論就可以計(jì)算：無(wú)力矩理論也稱薄膜理論，假設(shè)壁厚與直徑相比很小，薄殼像薄膜一樣只能承受拉應(yīng)力和壓應(yīng)力，完全不能承受彎矩和彎曲應(yīng)力。在工程實(shí)際中，理想的薄壁殼體是不存在的，但由于彎曲應(yīng)力一般很小，若忽略不計(jì)，其誤差是在工程計(jì)算的允許范圍而計(jì)算方法大大簡(jiǎn)化。錐形圓盤(pán)與等厚度圓盤(pán)那個(gè)更合理？為什么？（錐形）：等厚度圓盤(pán)最大應(yīng)力在內(nèi)孔處，而邊緣附近的應(yīng)力卻比較小，錐形圓盤(pán)各處應(yīng)力處于相同狀態(tài)，這種盤(pán)應(yīng)力分布合理，材料利用充分薄板應(yīng)力計(jì)算中采用哪些基本假設(shè)：薄板是完全彈性的，既符合彈性理論的連續(xù)、均勻和各向同性的假設(shè)；中性面架設(shè)：板彎曲時(shí)，中面保持中性；直法線假設(shè)：不枳壓假設(shè)：薄板各層纖維在變形前后均不相互擠壓。受橫向（軸對(duì)稱均布）載荷的薄板其應(yīng)力分布的特點(diǎn)：板內(nèi)為二向應(yīng)力狀態(tài)，且沿板厚呈線性分布，均為彎曲應(yīng)力；應(yīng)力沿半徑方向的分布與周邊支撐方式有關(guān)；板內(nèi)最大彎曲應(yīng)力與（R/S）的平方成正比。兩種支撐板，最大撓度均在板中心處，若取U=0.3,周邊簡(jiǎn)支板的最大撓度為固支板的4倍。周邊固支圓平板的最大應(yīng)力為板邊緣表面處的頸項(xiàng)彎曲應(yīng)力；周邊簡(jiǎn)支圓平板的最大應(yīng)力為板中心表面處的兩相彎曲應(yīng)力。若取u=0.3周邊簡(jiǎn)支圓平板的最大應(yīng)力為周邊固支的1.65倍。多自由度系統(tǒng)模態(tài)分析法的實(shí)質(zhì)：模態(tài)分析法是用模態(tài)矩陣進(jìn)行一組坐標(biāo)變換，將描寫(xiě)系統(tǒng)原有的坐標(biāo)用一組特定的新坐標(biāo)來(lái)代替，這組新坐標(biāo)就是模態(tài)坐標(biāo)或正則模態(tài)坐標(biāo)。采用了模態(tài)坐標(biāo)就使系統(tǒng)的振動(dòng)方程變?yōu)橐唤M相互獨(dú)立的二階常微分方程組，其中每一個(gè)方程都可以獨(dú)立求解，就像一個(gè)單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)方程式一樣，這就使對(duì)多自由的系統(tǒng)的分析，簡(jiǎn)化成對(duì)若干單自由度系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)分析雙質(zhì)量的彈簧系統(tǒng)第一二主振型圖第一主振型第二主振型第一主振型第二主振型第一主振型第二主振型第一主振型第二主振型圓筒體上開(kāi)橢圓孔，孔如何開(kāi)?邊緣應(yīng)力計(jì)算時(shí)，邊緣應(yīng)力不做詳細(xì)計(jì)算的條件？（需要采取哪些合理的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)）:邊緣應(yīng)力具有局限性、自限性的特點(diǎn)，由于局限性，在設(shè)計(jì)中一般在結(jié)構(gòu)上作局部處理。如改變連接邊緣的結(jié)構(gòu)，邊緣區(qū)局部加強(qiáng)，保證邊緣焊縫質(zhì)量，降低邊緣區(qū)的殘余應(yīng)力，避免在邊緣區(qū)開(kāi)孔。由于自限性，對(duì)由塑性較好的材料制成的容器，除結(jié)構(gòu)上做某些局部處理外，在靜載荷作用下一般不考慮邊緣應(yīng)力的影響。改善后壁圓筒應(yīng)力分布的措施：采用組合圓筒結(jié)構(gòu)或單層厚壁圓筒自增強(qiáng)處理技術(shù)。常用措施有：多層包扎，自增強(qiáng)，雙層熱套組合。等截面塔變截面塔自振頻率的公式和模型：將塔看成是頂端自由，底端剛性固定，質(zhì)量沿塔高連續(xù)分布的懸臂梁。wnl=1.8752J^wn2=4.6942wn3=7.8552昆7mHs對(duì)于變截面塔，把把塔分成n段1 H.3 H.3 ,x\4。旗i虧-津2「；）津inii（廿）換熱器誘震產(chǎn)生什么樣的后果:相鄰管，管與折流板發(fā)生撞擊產(chǎn)生磨損使管和殼體變薄;使管產(chǎn)生突變應(yīng)力，引起管子疲勞產(chǎn)生泄漏；殼程發(fā)生強(qiáng)烈噪聲；增加殼程壓力降。主陣型的正交性（滿足一定的數(shù)學(xué)表達(dá)式和條件）：條件：存在對(duì)質(zhì)量矩陣和剛度矩陣的正交性。{A①}T[M]{A。）}=0 {AG）}T[K]{A①}=0彈性力學(xué)：研究物體在彈性范I韋I內(nèi)由于外載荷作用或物體溫度改變而產(chǎn)生的應(yīng)力、應(yīng)變和位移塑性力學(xué)：研究物體在塑性變形階段的應(yīng)力、應(yīng)變、位移和穩(wěn)定性的學(xué)科，主要任務(wù)是研究物體處于全部或局部塑性狀態(tài)下的應(yīng)力和應(yīng)變規(guī)律。屈服條件：在物體內(nèi)一定點(diǎn)出現(xiàn)塑性變形時(shí)應(yīng)力所滿足的條件。Tresca:材料處于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)時(shí)，當(dāng)六面體上的最大切應(yīng)力達(dá)到某一極限值時(shí)，材料開(kāi)始進(jìn)入塑性狀態(tài)；Mises:材料處于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)時(shí)，當(dāng)八面體上的最大切應(yīng)力達(dá)到一定數(shù)值時(shí)，材料開(kāi)始進(jìn)入塑性狀態(tài)。慣性耦合：系統(tǒng)的質(zhì)量矩陣也可能出現(xiàn)非對(duì)角矩陣，即出現(xiàn)了耦合項(xiàng)，這類耦合相稱為彈性耦合：在剛度矩陣和柔度矩陣中出現(xiàn)耦合項(xiàng)這類耦合稱為。。。臨界轉(zhuǎn)速：發(fā)生共振現(xiàn)象時(shí)的轉(zhuǎn)速稱為該回轉(zhuǎn)系統(tǒng)的臨界轉(zhuǎn)速自