西電電磁場(chǎng)作業(yè)

1、 科 目：電磁場(chǎng)與電磁波基礎(chǔ) 1.“場(chǎng)”的概念是哪位科學(xué)家首先提出？（1850，M.Faraday），搜索資料詳細(xì)敘述。早在1849年3月19日的實(shí)驗(yàn)日記中，法拉第寫道：“這種力（重力）肯定同電磁盒其他力有一種實(shí)驗(yàn)關(guān)系”后來(lái)，在皇家學(xué)院的演講大廳里，他把鈾、鉍、鐵等各種金屬球從房頂上掉下來(lái)，掉到鋪在地面的墊子上，看它們?cè)谥亓ψ饔孟聲?huì)不會(huì)產(chǎn)生電，結(jié)果是否定的。他又把試驗(yàn)物體作高頻振蕩，結(jié)果仍是否定的。直到1859年，已是68高齡，他還爬上泰晤士河畔滑鐵盧大橋附近的一座高塔里（倫敦當(dāng)時(shí)所能找到的最高高度），把一個(gè)200磅重的鉛球從塔頂上吊下來(lái)，吊繩長(zhǎng)達(dá)165英尺，法拉第把鉛球從塔頂放電，然后降到底

2、，又從塔底吊上頂，結(jié)果都是否定的，重復(fù)多次亦未出現(xiàn)所期望的結(jié)果。所以說(shuō)法拉第首先提出了“場(chǎng)”的概念，認(rèn)為在電荷的周圍存在著由它產(chǎn)生的電場(chǎng)，處在電場(chǎng)中的其他電荷受到的作用力就是這個(gè)電場(chǎng)給予的。但當(dāng)時(shí)并未受到重視。忽視法拉第統(tǒng)一場(chǎng)思想可能有如下理由：法拉第場(chǎng)概念雖經(jīng)麥克斯韋等發(fā)展，但本人不可能理解；當(dāng)時(shí)的場(chǎng)概念只實(shí)證地限于電磁方面，他只是哲學(xué)地認(rèn)為存在于其他方面，因此他的思想至多是“泛場(chǎng)論”，始終是思辨的（這一點(diǎn)實(shí)際上也否定了其“場(chǎng)論”的科學(xué)性）。當(dāng)時(shí)尚未發(fā)現(xiàn)強(qiáng)、弱相互作用，無(wú)所謂統(tǒng)一場(chǎng)。未在理論上提出明確的統(tǒng)一場(chǎng)概念。他的一系列實(shí)驗(yàn)室十分粗糙而失敗的。2. 編制程序繪制電偶極子的電場(chǎng)與電位3D和

3、2D空間分布圖。Matlab源程序如下電勢(shì)分布模擬：q=1; d=2; e0=8.*10.-12; x=-3:0.1:3; y=-3:0.1:3; x,y=meshgrid(x,y); z=q.*(1./sqrt(y-1).2+x.2)-1./sqrt(y+1).2+x.2)./(4*pi*e0); mesh(x,y,z);圖像：電場(chǎng)分布，源程序如下：q=1;d=2; e0=8.*10.-12; x=-3:0.1:3; y=-3:0.1:3; x,y=meshgrid(x,y); z=q.*(1./sqrt(y-1).2+x.2+0.01)-1./sqrt(y+1).2+x.2+0.01)./

4、(4*pi*e0);contour(x,y,z);px,py=gradient(z);holdonstreamslice(x,y,px,py,k)圖像：3.證明金屬導(dǎo)體內(nèi)的電荷總是迅速擴(kuò)散到表面，弛豫時(shí)間？證明：將代入電流連續(xù)性方程，考慮到介質(zhì)均勻，有 由于代入式得：所以任意瞬間的電荷密度為：其中是t=0時(shí)的電荷密度，式中具有時(shí)間的量綱，稱為導(dǎo)電介質(zhì)的弛豫時(shí)間或時(shí)常數(shù)，它是電荷密度減少到其初始值的所需的時(shí)間，由上式可見電荷按指數(shù)規(guī)律減少，最終流至并分布于導(dǎo)體的外表面。4.設(shè)計(jì)計(jì)算機(jī)程序繪制無(wú)耗、無(wú)界、無(wú)源簡(jiǎn)單煤質(zhì)中的均勻平面電磁波傳播的三維分布圖（動(dòng)態(tài)、靜態(tài)均可）均勻平面波(靜態(tài))模擬程序如下

5、:t=0:pi/50:4*pi;x=0*t;figure(1)plot3(t,x,sin(t),k-,t,sin(t),x,r-)gridon,axissquareaxis(04*pi-11-11)運(yùn)行結(jié)果如下:5.靜電比擬法的2D與3D應(yīng)用：3D應(yīng)用：圖示扇形金屬片沿厚度，兩弧面間，兩直邊間的電電導(dǎo)。已知金屬的電導(dǎo)率為。在上下平面加電壓U。S=則C=所以G=E(r)=ar Q= 則：C=所以:G= C= G=2D應(yīng)用：無(wú)限長(zhǎng)的平行雙線傳輸線距離為D，導(dǎo)線半徑為d，D遠(yuǎn)大于d。若導(dǎo)線周圍介質(zhì)漏電，電導(dǎo)率為，求單位長(zhǎng)兩導(dǎo)線間的電阻。6.編制計(jì)算機(jī)程序，動(dòng)態(tài)演示電磁波的極化形式。對(duì)于均勻平面電磁波

6、，當(dāng)兩個(gè)正交線極化波的振幅與初相角滿足不同條件時(shí)，合成電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的模隨時(shí)間變化的矢端軌跡。解：源程序w=1.5*pi*10e+8;z=0:0.05:20;k=120*pi;fort=linspace(0,1*pi*10e-8,200)e1=sqrt(2)*cos(w*t-pi/2*z);e2=sqrt(2)*sin(w*t-pi/2*z);h1=sqrt(2)/k*cos(w*t-pi/2*z);h2=-sqrt(2)/k*sin(w*t-pi/2*z);subplot(2,1,1)plot3(e1,e2,z);xlabel(x);ylabel(y);zlabel(z);title(

7、電場(chǎng)強(qiáng)度矢量);gridonsubplot(2,1,2)plot3(h2,h1,z);xlabel(x);ylabel(y);zlabel(z);title(電場(chǎng)強(qiáng)度矢量);gridonpause(0.1);end運(yùn)行結(jié)果：7.設(shè)計(jì)計(jì)算機(jī)程序繪制良導(dǎo)體中均勻平面電磁波傳播的三維分布圖（動(dòng)態(tài)、靜態(tài)均可），以及場(chǎng)強(qiáng)隨集膚深度的變化規(guī)律。圖像：代碼：z=0:pi/30:6*pi;x=zeros(1, 181);y=zeros(1, 181);alpha=0.03;E0=0.5;H0=0.3;Ex=E0*exp(-alpha*z).*sin(z);Hy=H0*exp(-alpha*z).*sin(z)

8、;figure(1);plot3(Ex, z, y,r,LineWidth,2);hold on;x1=0.5*ones(1,21);y1=zeros(1,21);z1=0:20;plot3(x1,z1,y1,b-,LineWidth,2);plot3(x, z, Hy,b);x2=zeros(1,21);y2=0.3*ones(1,21);plot3(x2,z1,y2,b-,LineWidth,2);grid on;set(gca,ydir,reverse,xaxislocation,top);xlabel(Ex(V/m);zlabel(Hy(A/m);ylabel(z(m);legend(

9、Ex, Hy);figure(2);delta=0:0.001:1;E=0.5*exp(-1./delta);plot(delta,E);xlabel(m);ylabel(E(V/m);title(場(chǎng)強(qiáng)隨集膚深度變化關(guān)系曲線)8.沿z向分布無(wú)限長(zhǎng)線電荷等距置于x=0平面兩側(cè)，距離d，線密度分別為l ，-l，求解電位且繪制等位面方程。仿照點(diǎn)電荷的平面鏡像法，可知線電荷的鏡像電荷為-l，位于原電荷的對(duì)應(yīng)點(diǎn)。以原點(diǎn)為參考點(diǎn)。得線電荷l電位為同理得鏡像電荷-l的電位：任一點(diǎn)（x,y）的總電位用直角坐標(biāo)表示為其等位面方程為m為常數(shù)，方程可化為該方程表示圓心在（x0,y0），半徑為R0的一族圓每給定一個(gè)m

10、（m0），對(duì)應(yīng)一個(gè)等位圓，此圓電位是現(xiàn)用MATLAB畫出不同m值時(shí)的等位圓圖，設(shè)d=1，l=1.6程序如下： X,Y=meshgrid(-1.5:0.01:1.5,-0.5:0.01:0.5);fi=1.6e-19/(4*pi*8.854e-12).*log(X+1).2+Y.2)./(X1).2+Y.2);m=sqrt(X+1).2+Y.2)./(X-1).2+Y.2);c,h=contour(X,Y,fi,k); clabel(c,h); hold on grid on xlabel(Y) ylabel(X) 運(yùn)行結(jié)果：9.求置于無(wú)限大接地平面導(dǎo)體上方距導(dǎo)體面h處的點(diǎn)電荷q的電位，繪制電位

11、分布圖；并求解、繪制無(wú)限大接地平面上感應(yīng)電荷的分布圖。 利用鏡像法，可以將無(wú)限平面導(dǎo)體改換成一個(gè)鏡像電荷，坐標(biāo)是(0, 0, -h)，電量為-q，在z0的任意點(diǎn)(x, y, z)，新系統(tǒng)的電勢(shì)與原本系統(tǒng)的電勢(shì)完全相同；而且滿足邊界條件導(dǎo)體的電位為零。在空間直角坐標(biāo)系中，電位可表示為無(wú)線大平面導(dǎo)體的感應(yīng)電荷密度(x,y)為代碼：clearq=1;h=2;eps=1/(36*pi)*10(-9);x=-3:0.1:3;y=-3:0.1:3;x,y=meshgrid(x,y);z=q.*(1./sqrt(y-h).2+x.2+0.01)-1./sqrt(y+h).2+x.2+0.01)./(4*pi*eps); rou=q*h./(x.2+y.2+h2).(3/2);figure(1);contour(x,y,z,100);px,py=gradient(z);streamslice(x,y,-px,-py,k)axis(-3 3 0 3);xlabel(x);yl