完整版?zhèn)鳠釋W(xué)知識(shí)點(diǎn)總結(jié)

1、第一章傳熱學(xué)與工程熱力學(xué)的關(guān)系：a工程熱力學(xué)研究平衡態(tài)下熱能的性質(zhì)、熱能與機(jī)械能及其他形式能量之間相互轉(zhuǎn)換的規(guī)律，傳熱學(xué)研究過(guò)程和非平衡態(tài)熱量傳遞規(guī)律。b熱力不考慮熱量傳遞過(guò)程的時(shí)間，而傳熱學(xué)時(shí)間是重要參數(shù)。c傳熱學(xué)以熱力學(xué)第一定律和第二定律為基礎(chǔ)。傳熱學(xué)研究?jī)?nèi)容傳熱學(xué)是研究溫差引起的熱量傳遞規(guī)律的學(xué)科,研究熱量傳遞的機(jī)理、 規(guī)律、計(jì)算和測(cè)試方法。熱傳導(dǎo)a必須有溫差b直接接觸c依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子熱運(yùn)動(dòng)而傳遞熱量，不發(fā) _ 生宏觀的相對(duì)位移 d沒(méi)有能量形式的轉(zhuǎn)化熱對(duì)流a必須有流體的宏觀運(yùn)動(dòng)，必須有溫差:b對(duì)流換熱既有對(duì)流，也有導(dǎo)熱；c流體與壁面必須直接接觸；d沒(méi)有熱量形式之間的轉(zhuǎn)

2、化。熱輻射：a不需要物體直接接觸，且在真空中輻射能的傳遞最有效。b在輻射換熱過(guò)程中，不僅有 能量的轉(zhuǎn)換,而且伴隨有能量形式的轉(zhuǎn)化。C只要溫度大于零就有能量輻射。.d物體的輻射能力與其溫度性質(zhì)有關(guān)。.傳熱熱阻與歐姆定律在一個(gè)串聯(lián)的熱量傳遞的過(guò)程中，如果通過(guò)各個(gè)環(huán)節(jié)的熱流量相同，則各串聯(lián)環(huán)節(jié)的 的總熱阻等于各串聯(lián)環(huán)節(jié)熱阻之和（I總=11 + 12，則R總=R1+R2）11第二章Rk h _ F溫度場(chǎng)：描述了各個(gè)時(shí)刻物體內(nèi)所有.各點(diǎn).的溫度分布。12穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng):穩(wěn)態(tài)工作條件下的溫度場(chǎng)，此時(shí)物體中個(gè)點(diǎn)的溫度不隨時(shí)間而變非穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：工作條件變動(dòng)的溫度場(chǎng)，溫度分布隨時(shí)間而變。等溫面:溫度場(chǎng)中同一瞬間相同

3、各點(diǎn)連成的面等溫線：在任何一個(gè)二維的截面上等溫面表現(xiàn)為肋效率：肋片的實(shí)際散熱量e與假設(shè)整個(gè)肋表面.處于肋基溫度 時(shí)的理想散熱量e 0之比接觸熱阻 Rc :壁與壁之間 真正完全接觸，增加了附加的傳遞阻力R t_tB三類邊界條件第一類：規(guī)定了邊界上的 溫度值第二類：規(guī)定了邊界上的熱流密度值第三類：規(guī)定了邊界上 物體與周圍流體間 的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù).h及周圍流體的溫度。導(dǎo)熱微分方程所依據(jù)的基本定理傅里葉定律和能量守恒定律傅里葉定律及導(dǎo)熱微分方程的適用范圍適用于：熱流密度不是很高，過(guò)程作用時(shí)間足夠長(zhǎng)，過(guò)程發(fā)生的空間尺度范圍足夠大不適用的：a當(dāng)導(dǎo)熱物體溫度接近 Ok時(shí)b當(dāng)過(guò)程作用時(shí)間極短時(shí) c當(dāng)過(guò)成發(fā)生的空

4、間尺度 極小，與微觀粒子的平均自由程相接近時(shí)第三章非正規(guī)狀況階段和正規(guī)狀況階段非正規(guī)狀況階段：溫度分布主要受初始溫度分布的控制正規(guī)狀況階段：當(dāng)過(guò)程進(jìn)行到一定深度時(shí)，物體初始溫度的分布的影響逐漸消失，此后不同時(shí)刻的溫度分布主要受熱邊界條件的影響。Bi數(shù)、Fo數(shù)定義及物理意義Bi數(shù)：固體內(nèi)部 導(dǎo)熱熱阻與界面上換熱熱阻之比Bi=&h/入Fo數(shù)：表征非穩(wěn)態(tài)過(guò)程進(jìn)行深度的無(wú)量綱時(shí)間。L換熱時(shí)間F o 集中參數(shù)法定義及應(yīng)用范圍I2 a 邊界熱擾動(dòng)擴(kuò)散到I2面積上所需的時(shí)間答：忽略物體內(nèi)部 導(dǎo)熱熱阻的簡(jiǎn)化分析 方法稱為集中參數(shù)發(fā)。當(dāng)Bi數(shù)很小時(shí)可以采用集中參數(shù)法。第四章導(dǎo)熱問(wèn)題數(shù)值求解的基本思想把原來(lái)在 時(shí)

5、間、空間坐標(biāo)系中連續(xù)的物理量的場(chǎng),如導(dǎo)熱物體的溫度場(chǎng)等， 用有限個(gè)離散點(diǎn) 上的值的集合來(lái)代替,通過(guò)求解按一定方法建立起來(lái)的關(guān)于這些值的代數(shù)方程，來(lái)獲得離散點(diǎn)上被求物理量的值建立控制方程及定斛條件一 確定節(jié)點(diǎn)（區(qū)域離肢化）r設(shè)工溫度場(chǎng)的詵代初值一建&節(jié)點(diǎn)物理量的代數(shù)方程求解代數(shù)方程改進(jìn)初場(chǎng)作業(yè)4-9噲1豐卜土 5 M9卜節(jié)點(diǎn)矢+A -_ (與+ -妙) = 0節(jié)點(diǎn)9；/ MA（攵卄丄乂魚衛(wèi)I 門斗人他討斗 仙】單=與，比、* AyAr 十-吐如0 -4-z節(jié)點(diǎn)10：當(dāng)朋二鄒以上諸式可簡(jiǎn)化為:+幾+ A - （Ax i + g &劭審-Ar/r 仇 -1） - 嚼I節(jié)點(diǎn)1:節(jié)點(diǎn)無(wú)節(jié)點(diǎn)9：T5十4t

6、- r. f. - - 4r. i.,x 加節(jié)點(diǎn)10嚴(yán)第五章對(duì)流傳熱的定義和影響因素流體流經(jīng)固體時(shí)流體與固體 表面之間的熱量傳遞現(xiàn)象。a流體流動(dòng)的起因 b流體有無(wú)相變 c流體的流動(dòng) 狀態(tài)d換熱表面的幾何因素 e流體的物理 性質(zhì)流動(dòng)邊界層：在固體表面 附近流體速度發(fā)生劇烈變化的薄 層稱為流動(dòng)邊界層。熱邊界層：固體表面附近流體溫度發(fā)生劇烈變化的這一薄層稱為溫度邊界層或熱邊界層。 普朗特?cái)?shù)的基本意義Pr數(shù)表征了流動(dòng)邊界層與熱邊界層的相對(duì)大小。從傳熱觀點(diǎn)看，為什么暖氣片一般放在窗戶下面？答窗戶附近的溫度較低，容易和暖氣產(chǎn)生的熱空氣產(chǎn)生空氣對(duì)流，這樣室內(nèi)的溫度能較快 提升（高溫與低溫引起的空氣對(duì)流）溫度

7、同為20攝氏度的水，假設(shè)流動(dòng)速度相同，當(dāng)你將兩只手分別放到水和空氣中，為什么感覺(jué)不同盡管水和空氣的流速和溫度相同，由于水的密度約為空氣的一千倍，而動(dòng)力粘度則相差不大，所以收放入水中的雷諾數(shù)要遠(yuǎn)大于手放入空氣中的雷諾數(shù)，因此手放入水中的努塞爾數(shù) 另一方面水的傳熱系數(shù)比空氣的大。相似分析法、量綱分析法答：相似分析法： 物理現(xiàn)象相似的性質(zhì)；相似準(zhǔn)數(shù)間的關(guān)系；判斷相似的充分必要條件 量綱分析法：在已知相關(guān)物理量的前提下，采用量綱分析獲得無(wú)量綱量。相似原理的基本內(nèi)容1、物理現(xiàn)象相似的性質(zhì);2、相似準(zhǔn)數(shù)間的關(guān)系;3、判斷相似的充分必要條件復(fù)習(xí)題1、9物理量相似是指兩現(xiàn)象在空間相似的前提下，各對(duì)應(yīng)參量在空間

8、的對(duì)應(yīng)點(diǎn)和時(shí)間的對(duì)應(yīng)間隔 上互成比例。Nu :對(duì)流換熱的強(qiáng)弱。Pr：流體動(dòng)量擴(kuò)散能力和熱量擴(kuò)散能力的相對(duì)大小。Gr：浮升力和粘性力的相對(duì)大小反映了自然對(duì)流換熱的強(qiáng)弱。 第七章凝結(jié)傳熱：蒸汽遇冷凝結(jié)并伴隨有相變的對(duì)流傳熱 膜裝凝結(jié)：凝結(jié)液體很好的 濕潤(rùn)壁面 并在壁面上形成膜， 珠狀凝結(jié)：當(dāng)凝結(jié)液體不能很好的 濕潤(rùn)壁面時(shí)，凝結(jié)液體在壁面上形成一個(gè)個(gè)的液珠大容器沸騰的4個(gè)階段：1自然對(duì)流2核態(tài)沸騰3過(guò)渡沸騰4穩(wěn)定膜態(tài)沸騰 膜狀凝結(jié)的影響因素和其傳熱強(qiáng)化影響因素：1、不凝結(jié)氣體 2、管子排數(shù)3、管內(nèi)冷凝4、蒸汽流速5、蒸汽過(guò)熱度 6、液膜過(guò)冷度及溫度分布的非線性傳熱強(qiáng)化：增加尖突物、 及時(shí)排液、減薄液

9、膜厚度沸騰傳熱的影響因素及其強(qiáng)化：影響因素：1、不凝結(jié)氣體 2、過(guò)冷度3、液位高度 4、重力加速度1、管內(nèi)沸騰6、沸騰表面結(jié)構(gòu)強(qiáng)化：1、強(qiáng)化大容器沸騰的 表面結(jié)構(gòu)2、強(qiáng)化管內(nèi)沸騰的表面結(jié)構(gòu)內(nèi)螺紋管，內(nèi)肋管什么是沸騰傳熱的臨界熱流密度？當(dāng)沸騰傳熱達(dá)到臨界熱流密度時(shí)，在什么條件下才會(huì)對(duì) 設(shè)備產(chǎn)生危害？為什么？答：熱流密度的峰值 Qmax被稱為臨界熱流密度。當(dāng)臨界熱流密度一旦超過(guò)峰值t將猛升1000 C,可能導(dǎo)致設(shè)備燒毀。試對(duì)水平管外膜裝凝結(jié)及水平管外膜態(tài)沸騰傳熱的過(guò)程異同第八章熱輻射：由于熱的原因而產(chǎn)生的電磁波輻射稱為熱輻射輻射力：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)，物體的單位表面積向半球空間發(fā)射的所有波長(zhǎng)的能量總和光譜

10、輻射力：?jiǎn)挝惠椛涿娣e半球空間輻射出去的包含波長(zhǎng)入在內(nèi)的單位波長(zhǎng)間隔內(nèi)的輻射能 定向輻射強(qiáng)度：從黑體單位可見(jiàn)面積發(fā)射出去的落到空間任意方向立體角中的能量 普朗特定律：黑體光譜輻射力隨波長(zhǎng)及溫度的變化規(guī)律蘭貝特：黑體輻射能量按空間方向的分布規(guī)律韋恩位移定律:給出份額最大的光譜輻射能的波長(zhǎng)。 斯特凡-玻爾茲曼定律：描述黑體輻射力的定律 黑體：能夠全部吸收各種波長(zhǎng)的輻射能的物體叫做黑體 灰體：熱輻射分析中，光譜吸收比與波長(zhǎng)的無(wú)關(guān)光譜發(fā)射率：實(shí)際物體的光譜輻射力與黑體的光譜輻射力之比 光譜吸收比:物體吸收某一特定波長(zhǎng)的輻射能的百分?jǐn)?shù)第九章角系數(shù)：表面1發(fā)出的輻射能中落到表面 2的百分?jǐn)?shù)有效輻射：?jiǎn)挝粫r(shí)間

11、內(nèi)離開(kāi)表面單位面積.的總輻射能 投入輻射：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)投入到單位面積上的總輻射能 重輻射面遮熱板：插入兩個(gè)輻射傳熱表面之間用以削弱輻射傳熱的薄板輻射傳熱的強(qiáng)化和削弱的方法措施：答：1、控制表面熱阻2、控制表面的空間熱阻 3、使用遮熱板角系數(shù)有哪些特性，這些特性的物理背景是什么答：1、相對(duì)性 2、完整性 3、可加性1. 在兩物體處于熱平衡時(shí)，靜輻射換熱量為零2. 封閉系統(tǒng)中，任一表面發(fā)生的輻射能必全部落在封閉系統(tǒng)各表面上3. 從表面1出發(fā)落到表面2上的總能量，等于落到表面 2上各部分輻射能之和 角系數(shù)是一個(gè)幾何因子是在什么樣的前提下得出的物體表面性質(zhì)及表面溫度均勻，物體輻射服從藍(lán)貝特定律第十章傳熱過(guò)程：熱量從壁面一側(cè)的流體通過(guò)壁面?zhèn)鞯搅硪粋?cè)流體的過(guò)程 肋化系數(shù)：加肋后的總表