廣義奇偶比函數(shù)最終版

1、廣義奇偶比函數(shù)a=0.5是就是標(biāo)準(zhǔn)的奇偶比函數(shù)，此處函數(shù)拓展到任意實(shí)數(shù)此函數(shù)a對(duì)于首項(xiàng)系數(shù)的關(guān)系圖如下：正實(shí)數(shù)區(qū)間a=0.5時(shí)出現(xiàn)系數(shù)函數(shù)峰值其他區(qū)間都小于此值，負(fù)實(shí)數(shù)區(qū)間系數(shù)函數(shù)沒有極大或極小值，原函數(shù)首項(xiàng)為，首項(xiàng)系數(shù)是以a為變量的函數(shù)，原函數(shù)可以寫為以上函數(shù)沒有n=0,這一點(diǎn)，如果我們定義函數(shù)在n=0是值為a,那么函數(shù)數(shù)就變成了偶函數(shù)，以下是從新定義后的函數(shù)在負(fù)數(shù)區(qū)間的圖像此圖為一般在-1019以內(nèi)的函數(shù)基本如此圖類似，-1019.02345591995-1019.329716992區(qū)間函數(shù)形成平行高位震蕩，具體詳見下圖說(shuō)明，而a在-1到正數(shù)區(qū)間基本是單調(diào)增函數(shù)，總之在-2以外的大負(fù)數(shù)區(qū)間

2、它是以2為周期的波函數(shù)。而且不管它震蕩如何強(qiáng)烈，但最后總是衰減到0-1019 以外的負(fù)數(shù)區(qū)間，由于計(jì)算機(jī)的局限性無(wú)法了解它的全貌。，在正實(shí)數(shù)區(qū)間原函數(shù)為單調(diào)增函數(shù)。下面引入一個(gè)特殊函數(shù) a=0.5 是個(gè)周期函數(shù)，以下是的圖像，其振幅值在1到下圖是0.1為單位的單位圖最小單位越小函數(shù)最大振幅越大。因?yàn)樵瘮?shù)在整數(shù)處值為零等不等于無(wú)窮大都對(duì)原函數(shù)無(wú)影響。也可以理解為正負(fù)無(wú)窮大之和，在此處依然可以等于0，函數(shù)的函數(shù)在小數(shù)區(qū)間還需要進(jìn)一步解碼，這樣函數(shù)也隨之得到部分解碼函數(shù)如果展開為a的函數(shù)，它的二次方項(xiàng)系數(shù)為而且由于a=1 時(shí)函數(shù)值為零，它的所有項(xiàng)系數(shù)和一定是0，二次項(xiàng)以后的所有系數(shù)和應(yīng)該是T=1.

3、7632228343519, 在n小于-1 區(qū)間基本上是以a/2為中心對(duì)稱分布的，的振幅是以內(nèi)，a的絕對(duì)值越大，越接近，越小越偏離此值此函數(shù)僅僅在有定義，k小于a時(shí)基本衰減為零。函數(shù)在-1 到負(fù)無(wú)窮基本上接近上述公式。函數(shù)增減幅度巨大。a=m+x,m 為整數(shù)x為小數(shù)部分，在正實(shí)數(shù)區(qū)間（A）(B) 以下是在3個(gè)不同區(qū)間的公式分析（1）（2）（3）N大于2m時(shí)的函數(shù)公式。，值當(dāng)x=0 時(shí)N>2m時(shí)函值為0.函數(shù)僅僅在2m內(nèi)存在定義?，F(xiàn)在要解析的是積函數(shù)的值問(wèn)題。存在峰值振幅，k=int(a/2)時(shí)，現(xiàn)在計(jì)算峰值按（1）式，其峰值為 分母為整數(shù)階乘分子當(dāng)1>x>0時(shí)存在帶小數(shù)的階乘，如此函數(shù)逼近公式如下再通過(guò)階乘計(jì)算相關(guān)值以下是計(jì)算過(guò)程以下引入階乘逼近公式對(duì)于整數(shù) 對(duì)于01間的小數(shù) 對(duì)于大于1的實(shí)數(shù)。N=a+x的階乘由以上計(jì)算，函數(shù)在a為負(fù)實(shí)數(shù)時(shí)，函數(shù)最為復(fù)雜，一般分三種情況即以上的（1）, （2）, （3）取值的不同區(qū)間。當(dāng)然當(dāng)a為整數(shù)時(shí)就不存在（2）,