激光技術(shù)--藍(lán)信巨答案講解

1、第一章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅,66頁答案2. 在電光調(diào)制器中，為了得到線性調(diào)制，在調(diào)制器中插入一個1/4波片,（1它的軸 向應(yīng)如何設(shè)置為佳？（2若旋轉(zhuǎn)1/4波片，它所提供的直流偏置有何變化？答：（1 .其快、慢軸與晶體主軸x軸成450角（即快、慢軸分別與x?、y?軸平 行。此時，它所提供的直流偏置相當(dāng)于在電光晶體上附加了一個V 1/4的固定偏壓（Ex?和E y?的附加位相差為900 ;使得調(diào)制器在透過率T=50%的工作點上。（2 .若旋轉(zhuǎn)1/4波片,會導(dǎo)致E x?和E y?的附加位相差不再是900;因而它所提 供的直流偏置也不再是V 1/4。當(dāng)然調(diào)制器的工作點也偏離了透過率T=50%的位置。3

2、. 為了降低電光調(diào)制器的半波電壓,采用4塊z切割的KDP晶體連接（光路串 聯(lián)、電路并聯(lián) 成縱向串聯(lián)式結(jié)構(gòu)。試問:（1為了使4塊晶體的電光效應(yīng)逐塊疊加， 各晶體的x和y軸取向應(yīng)如何 ？ （2若 入=0.628卩m。=1.51, 丫 63=23.6 X 112m /V ,計算其半波電壓，并與單塊晶體調(diào)制器比較之。解：（1為了使晶體對入射的偏振光的兩個分量的相位延遲皆有相同的符號，則把晶體x和y軸逐塊旋轉(zhuǎn)90安置，z軸方向一致（如下圖，（2.四塊晶體疊加后，每塊晶體的電壓為：V966106. 2351. 1210628. 0412n 41V 41V 123-663302'2=?=? =- 丫

3、入而單塊晶體得半波電壓為：V3864106. 2351. 1210628. 02n V 123-663302=?=- 丫入與前者相差4倍。4. 試設(shè)計一種實驗裝置，如何檢驗出入射光的偏振態(tài)（線偏光、橢圓偏光和自然 光，并指出是根據(jù)什么現(xiàn) 象？如果一個縱向電光調(diào)制器沒有起偏器，入射的自然光能 否得到光強調(diào)制？為什么？解：（1實驗裝置:偏振片和白色屏幕。a. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片一周，假如有兩次消光現(xiàn)象，則為 線偏振光。b. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片一周，假如光強有兩次強弱變化 （但無消光現(xiàn)象發(fā) 生；則為橢圓偏振光。c. 在光路上放置偏振片和白色屏幕，轉(zhuǎn)動偏振片

4、一周，假如光強沒有變化；則為自 然光（或圓偏振光。區(qū)分二者也不難，只需在偏振片前放置一個四分之一波片（可使 圓偏振光變?yōu)榫€偏振光，可出現(xiàn)a的現(xiàn)象即可。（這里自然光卻不能變成線偏振光（2自然光得不到調(diào)制。原因是自然光沒有固定的偏振方向，當(dāng)它通過電光晶體后沒有固定的位相差；因而不能進行調(diào)制。第一章補充作業(yè)：a. 電光調(diào)制:利用光電效應(yīng)將信息加載于激光的一種物理過程稱之為電光調(diào) 制。激光通過加有電場的晶體，使一個隨時間變化的電信號轉(zhuǎn)變成光信號。即使傳遞的（電信息通過光波的強度、相位變化體現(xiàn)出來。b. 聲光調(diào)制：利用聲電效應(yīng)將信息加載于激光的一種物理過程稱之為聲光調(diào)制。調(diào)制信號是以電信號(調(diào)輻形式作用

5、于電聲換能器上而轉(zhuǎn)化為以電信號形式 變化的超聲場，當(dāng)光波通過聲光介質(zhì)時，由于聲光作用，使光載波受到調(diào)制而成為攜帶”信息的強度調(diào)制波。c. 磁光調(diào)制:利用磁光效應(yīng)把欲傳遞的信息轉(zhuǎn)換成光載波的強度(振幅等參量隨時間的變化。與電光調(diào)制、聲光調(diào)制所不同的是，磁光調(diào)制是將電信號先轉(zhuǎn)換成與之對應(yīng)的交變磁場，由磁光效應(yīng)改變 在介質(zhì)中傳輸?shù)墓獠ǖ钠駪B(tài)，從而達(dá)到改變 光強度等參量的目的d. 直接調(diào)制：是把要傳遞的信息轉(zhuǎn)變?yōu)殡娏餍盘栕⑷氚雽?dǎo)體光源(激光二極管LD或半導(dǎo)體二極管LED ,從而獲得已調(diào)制信號。由于它是在光源內(nèi)部進行的，因此又稱為內(nèi)調(diào)制，它是目前光纖通信 系統(tǒng)普通使用的實用化調(diào)制方法。e. 空間光調(diào)制

6、器:可以形成隨xy坐標(biāo)變化的振幅(或強度透過率A (x , y =A0T (x , y 或者是形成隨坐標(biāo)變化的 相位分布A (x , y =A OTexp i9或者是形成隨坐標(biāo)變化的不同的散射狀態(tài)。顧名思 義,這是一種對光波的空間分布進行調(diào) 制的器件。它的英文名稱是 Spatial Light Modulator(SLM。第2章作業(yè)(激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，103頁1.說明利用調(diào)Q技術(shù)獲得高峰值功率巨脈沖的原理，并簡單說明調(diào)Q脈沖形成 過程中各參量隨時間的變化。答:(1利用調(diào)Q技術(shù)獲得高峰值功率巨脈沖的原理：因為激光物質(zhì)上能級最大粒子反轉(zhuǎn)數(shù)受到激光器閾值的限制，為使上能級積累 大量的粒 子，就可以在

7、激光器開始泵浦初期，設(shè)法將激光器的閾值調(diào)的很高，抑制激光 振蕩的產(chǎn)生，使激光上能級的反轉(zhuǎn)粒子數(shù)大量積累，當(dāng)粒子數(shù)達(dá)到最大時，然后突然調(diào) 低閾值，這樣,積累在上能級的粒子便雪崩式的躍遷到低能級，在極短的時間內(nèi)將能 量釋放出來，就獲得峰值功率極 高的巨脈沖。(2脈沖形成過程中各參量隨時間的變化：以腔內(nèi)損耗突變時記為t =0,在此之前只是準(zhǔn)備了初始粒子數(shù)密度 n i , t=0時,泵浦功率 將耗盡，粒子反轉(zhuǎn)數(shù) n達(dá)到最大值 n i受激光子數(shù)為零，即二i =0經(jīng)過 一段時間受激輻 射占優(yōu)勢時,雪崩過程開始形成，研始急劇增長，開始劇減，這 一過程一直持續(xù)到 n=A n t閾值，此時腔內(nèi)光子數(shù)達(dá)到最大值

8、m。光子在腔內(nèi) 的壽命為t c ,每個光子的能量為h v則激光的峰值功率P m =h vm /2tc (此題畫 出各參數(shù)隨時間變化示意圖然后分析各參數(shù)變化亦可3. 有一帶偏振棱鏡的電光調(diào) Q YAG激光器，試回答或計算下列問題：(1畫出調(diào)Q激光器的結(jié)構(gòu)示意圖，并標(biāo)出偏振鏡的偏振軸和電光晶體各主軸的 相對方向。(2怎樣調(diào)整偏振棱鏡的起偏方向和晶體的相對位置才能得到理想的開關(guān)效果？(3計算 I /4 波長電壓 V 入 /4 (I =25mm , n 0=n e =1.05,3.6 濟0B3=2?m /V。(2欲使偏振器的電光調(diào)Q器件得到理想開關(guān)效果的關(guān)鍵是必須嚴(yán)格使棱鏡的 起偏方向與 電光晶體的x

9、軸或y軸方向一致，這樣才可以保證起偏方向與電光調(diào)制晶體的感應(yīng)主軸x ?軸或y ?軸方向成45度角。在電光晶體加電壓的情況下，調(diào)節(jié) 棱鏡和晶體的相對方位，直到激光不 能振蕩為止。(3兩偏振光出射時的相位差，V n 63302 丫入 n© =?令 2/ n© 得到 4/ 入 V ,(V n V 3123663304/1069987. 9106. 2305. 141006. 1? =?=- 丫入入5當(dāng)頻率f s =40MHz的超聲波在熔凝石英聲光介質(zhì)(n=1.54中建立起超聲場(vs =5.96 X05cm/s時,試計算波長為 入=1.06卩的入射光滿足布拉格條件的入射角B。解:

10、根據(jù)布拉格方程有00231.0/1040/1096. 554. 121006. 122sin 654=?=-s s cm cm f nv n s s s B入入入 B所以:0132. 0=B96.個聲光調(diào)Q器件(L=50mm , H =5mm是用熔融石英材料做成，用于連續(xù) YAG激光器調(diào)Q。已知激光器的單程增益為0. 3,聲光器件的電聲轉(zhuǎn)換效率為40%, 求(1聲光器件的驅(qū)動功率P S應(yīng)為多大？透反鏡全反鏡氙燈電光晶體偏振器偏振鏡的偏振軸和電光晶體各主軸的相對方向(2聲光器件要工作于布拉格衍射區(qū)，其聲場頻率應(yīng)為多少？解:(1聲光介質(zhì)用熔融石英 M W =1/106, YAG激光器的波長為1.0

11、6微米，氦氖 激光器的波長為0.633微米。聲光介質(zhì)中超聲場的尺寸 H =5mm , L=50mm,衍射效率為1 時所需的功率(W M L H P r w s 4. 37126. 12=?=入單程增益為 0.3,聲光轉(zhuǎn)換效率為40%時，聲光器件的驅(qū)動功率(W P 05. 284. 03. 04. 37=?=(2聲光器件要工作于布拉格衍射區(qū)，其聲場頻率的大小應(yīng)該由判據(jù)來定，即L >2L 0。而 L 0=入 s 2/ 入=vs 2/(fs 2所以;f s > 21/2v s /(L 入 1/2> 21/2 X 51505/(50 10-1 X.06 X0-4 1/2> 37

12、MHz第3章作業(yè)(激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，142頁3.有一多縱模激光器縱模數(shù)是1千個,激光器的腔長1.5m，輸出的平均功率為 1w，認(rèn)為各縱模振幅相等。(1試求在鎖模情況下，光脈沖的周期、寬度和峰值功率各是多少？(2采用聲光損耗調(diào)制元件鎖模時，調(diào)制器上加電壓V(t=V m cos( 3 m試問電壓 的頻率是多大？解:(1在鎖模情況下，光脈沖的周期(1011035. 12288s c L T -? =?=每個光脈沖的寬度 11811121.5110( 211000310q s N -T?u=? +?光脈沖的峰值功率是平均功率的2N +1倍,max (21 100011000( P N W =+=?=(

13、2電壓的調(diào)制頻率的一半，與相鄰縱模的頻率間隔相同的時候可實現(xiàn)調(diào)制(以確 保損耗的變化頻率與相鄰縱模的頻率間隔相同，881014. 35.1210314. 3221221?=?=?=T m nw4. 有一摻釹釔鋁石榴石激光器，振蕩線寬(熒光譜線中能產(chǎn)生激光振蕩的范圍 U os=12沐010Hz，腔長L =0. 5m，試計算激光器的參量；(1縱模頻率間隔,(2 u osc 內(nèi)可容納縱模的數(shù)目；(3假設(shè)各縱模振 幅相等,求鎖模后脈沖的寬度和周期，(4鎖模 脈沖及脈沖間隔占有的空間距離。解:(1縱模頻率間隔(1035. 02103288Hz L c q? =? =? u(2 u oS內(nèi)可容納縱模的數(shù)目

14、，1081210' 400310osc q N u?U?二？ (3鎖模后脈沖的寬度12811118.310( 21400310q s N t-U=? +?鎖模后脈沖的周期(103. 31035. 02298s c L T ? =?=(4 鎖模脈沖占有的空間距離 31220.52.510( (21 400c L d c m N c -? =?= t=? +脈沖間隔占有的空間距離 （15. 0221m c L ccT d =?=6.在諧振腔中部L /2處放置一損耗調(diào)制器，要獲得鎖模光脈沖，調(diào)制器的損耗周 期T應(yīng)為多大？每個脈沖的能量與調(diào)制器放在緊靠端鏡處的情況有何差別？答:要獲得鎖模光脈沖

15、，調(diào)制器的損耗周期T應(yīng)為L/C。與調(diào)制器放在緊靠端鏡處相比，每個脈沖的能量約為原來的1/2。第4章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，169頁1.比較激光蕩器和放大器的異同點。答:激光放大器與激光振蕩器基于同一物理過程，即受激輻射的光放大。其主要 區(qū)別是激光放大器（行波沒有諧振腔。工作物質(zhì)在光泵浦的作用下，處于粒子數(shù)翻轉(zhuǎn) 狀態(tài)，當(dāng)從激光振蕩器產(chǎn)生的光脈沖信號通過 它時，由于入射光頻率與放大介質(zhì)的增 益譜線相重合，故激發(fā)態(tài)上的粒子在外來信號的作用下產(chǎn)生強烈的受激輻射。這種輻射疊加在外來光信號上而得到放大，因而放大器能輸出一束比原來激光亮度高得 多的出射光束。另外,為了得到共振放大，要求放大介質(zhì)有足夠的翻轉(zhuǎn)粒

16、子數(shù)和與輸 入信號相匹配的能級結(jié)構(gòu)。3.為什么放大器可以壓窄脈沖寬度 ？它與鎖模壓窄脈寬有什么區(qū)別 ？答:放大器可以壓窄脈沖寬度的原理：以一矩形脈沖為例，當(dāng)矩形脈沖通過放大器 時，脈沖各部位獲得的 增益不同，脈沖的前沿具有最大的增益，而脈沖后面一些部位的 增益則隨著（t-L/c的增加而減小，在（t-L/c等于矩形脈寬處增益最小。在脈沖的前沿 部位，功率是按指數(shù)規(guī)律增加，而在后沿，增益趨向飽 和。結(jié)果就引起脈沖形狀變尖， 寬度變窄。與鎖模壓窄脈寬區(qū)別：鎖模使各縱模相鄰頻率間隔相等即固定為 C/2L,使這些各 自獨立的縱模在時間上同步,它們之間的相位有確定的關(guān)系。多個縱模之間會發(fā)生 功率耦合而不再

17、獨立，每個模的功率是所有振蕩 模提供的，導(dǎo)致輸出一峰值功率高，脈 沖寬度窄的序列脈沖。利用鎖模壓窄脈寬和利用放大器壓窄脈寬的原理不同，另外鎖模技術(shù)利用將能 量壓縮在極短的時間內(nèi)釋放，可獲得極高的峰值功率，能量不一定很大,而放大器得到 的激光既具有高功率又具有高能量。5. 一個 YAG 激光放大器, N 0=6 1017cm -3, c 12=5X -23m 2,對一矩形光脈 沖放大,已知光束截面是0. 5cm 2,光子能量h u =1.86 X-10J，脈寬為10ns能量為50mJ若要求放大到200mJ試 求放大介質(zhì)的長度應(yīng)為多少？解:已知 233192232842012610, 510510

18、, 10, 0.510n m cm m s s m - ct=? =? =? =?可得到初始光子流密度10F初h s 450 10 35.376 1029161019 0.5 10 410 X又因能量放大系數(shù)GT 卩放大E初由公式GE121210 In 1e2 12101e 12n() L將各參數(shù)值帶入上式，可得到 42 5 10 2323 298 23 23 11e2 5105J76 10 101 e5 10 610 Lln29 853761010由上式可得，L=0.07888m第5章作業(yè)（激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，193頁）2分析利用衍射損耗的不同選基模（TEM00的原理。答：在激光器的諧振腔 中

19、有若干個穩(wěn)定的振蕩模，只要某個模的單程增益大于它的損耗，該模式就有可能 被激發(fā)而起振。諧振腔中有兩種不同性質(zhì)的損耗，一種是與橫模階數(shù)無關(guān)的損耗； 另一種是與橫模階數(shù)密 切相關(guān)的衍射損耗，在穩(wěn)定腔中，基模的衍射損耗最小， 隨著橫模階數(shù)的增高，其衍射損耗也逐漸增大。諧振腔對不同階的橫模有不同的衍射損耗的性能是實現(xiàn)橫模選擇的物理基礎(chǔ)，適當(dāng)選擇菲涅爾數(shù)N的值，使之滿足r1 r? (100 cp(GL 1T1門(110 cxp(GL 1兩式則可以實現(xiàn)單橫模選擇的目的?？紤]到模式間的競爭，如果各模式的增益相同，因基模的衍射損耗 最小，因而在模式競增中將占優(yōu)勢。一旦基模首先建立振蕩，就會從激活介質(zhì)中提取能量

20、，而且由于增益飽和效應(yīng)，工作物質(zhì)的增益將隨之降低，當(dāng)滿足條件時，振蕩趨于穩(wěn)定。此時其它橫模將因為不再滿足閾值條件被抑制掉，故激光 器 仍可以單橫模運轉(zhuǎn)。為有效地選擇橫模，還必須考慮兩個問題：一是橫模的鑒別 能力，即基橫模與較高橫模的衍射損耗的差別必須足夠大，這樣才能有效地把兩 個橫模區(qū)分開。另外，衍射損耗在模的總損耗中必須占有重要地位，達(dá)到能與其它非選擇性損耗相比擬的程度。4 釹玻璃激光工作物質(zhì)，其熒光線寬 入924.0nm,折射率n= 1.50,若用短腔法選單縱模，腔長應(yīng)為多 少?解：激光振蕩的 可能縱模數(shù)主要由工作物質(zhì)的增益線寬和諧振腔的縱模間隔決定。如要形成單縱模振蕩則滿足OOcxp(G

21、L 1 q 將 D =24.0 nm，n=1.50帶入上式可得-5 L=1.5 10 m 5. 一臺紅寶石激光器， 腔長L=500 mm，震蕩線寬vD=214x1010Hz，在腔內(nèi)插入F-P標(biāo)準(zhǔn)具選單縱模(n=1)，試求它的間隔d 及平行平板的反射率R。解：(1)如果是單縱模震蕩，則在震蕩線寬內(nèi)只有一縱模，即標(biāo)準(zhǔn)具兩透過率的極大值間隔Dc 2nL 且d1 cD/ 2 vmV因 mi 0 2nd，n=1 則 dc3 1086.2510 3111 10211vD212.410 (2)在標(biāo)準(zhǔn)具的自由光譜區(qū)，vni FM F 2vq而 z c2nL所以，F(xiàn)vmv m v D 2*4101040 cVt

22、2 vq 310 8 2 211L0.5 又因為，1112 22FFi Fp 且R1 R 設(shè) fP 刃，由上2式得R=0.985如果直接用F R 1 R 40得到的結(jié)果是R=0.924 7.為了抑制高階橫模，在一共焦腔的反射鏡處放置一個小孔光闌，若腔長L為1m，激光波長入為632. 8nm。為了只讓TEM00模振蕩，小孔的大小應(yīng) 為多少？(一般小孔直徑等于鏡面上基模光斑尺寸的 3 4倍，即r/ a =或4。解：對 于此種諧振腔，要求r a /(入L=3將r/ a =代入得：r = 0.3 x 3入L1/2 = 0.75細(xì) r/ a =代入得：r = 0.3 x 4入L1/2 =0.8肺m章作業(yè)

23、(激光技術(shù)-藍(lán)信鉅，217頁）1.比較蘭姆凹陷穩(wěn)頻與反蘭姆凹陷穩(wěn)頻的異同點。答：蘭姆凹陷穩(wěn)頻的實質(zhì)是：以譜線的中心頻率u D乍為參考標(biāo)準(zhǔn)，當(dāng)激光振蕩頻率偏離 u D寸，即輸出 一誤差信號T通過伺服系統(tǒng)鑒別出頻率偏移的大小和方向，輸出一直流電壓調(diào)節(jié) 壓電陶瓷的伸縮來控制腔長 一把激光振蕩頻率自動的鎖定在蘭姆凹陷中心處。下 圖示出了激光輸出功率一頻率曲線。反蘭姆凹陷（a增益管增益曲線（b吸收管吸收曲線（c激光器輸出功率曲線 蘭姆 凹陷反蘭姆凹陷穩(wěn)頻即在諧振腔中放入一個充有一個低壓氣體原子（或分子）的 吸收管，它有和激光振蕩頻率 配合很好的吸收線，而且由于吸收管氣壓很低，故 碰撞加寬很小，可以忽略不計吸收線中心頻率的壓力位移也很小