大學(xué)物理波動光學(xué)總結(jié)(共9頁)

1、 大學(xué)物理學(xué)波動光學(xué)(gungxu)的學(xué)習(xí)總結(jié) （北京航空航天大學(xué) 儀器(yq)科學(xué)與光電工程學(xué)院131715班 北京(bi jn) 100191）摘要：文章就大學(xué)物理學(xué)中的波動光學(xué)中的核心部分包括干涉，衍射，偏振部分的知識做了梳理， 并就對推動波動光學(xué)理論建立的光學(xué)實驗做了總結(jié)性的介紹和研究。關(guān)鍵詞：波動光學(xué) 干涉 衍射 偏振 實驗19世紀初，人們發(fā)現(xiàn)光有干涉、衍射、和偏振等現(xiàn)象。例如，在日常生活中?？煽吹皆谔柟獾恼找?，肥皂泡或水面的油膜上會呈現(xiàn)出色彩絢麗的彩色條紋圖樣；又如，讓點光源發(fā)出的光通過一個直徑可調(diào)的圓孔，在孔后適當位置放置一屏幕，逐漸縮小孔徑，屏幕上上會出現(xiàn)中心亮斑，周圍為明

2、暗相間的圓環(huán)形圖案等等。這些現(xiàn)象表明光具有波動性，用幾何光學(xué)理論是無法解釋的。由此產(chǎn)生了以光是波動為基礎(chǔ)的光學(xué)理論，這就是波動光學(xué)。19世紀60年代，麥克斯韋建立了光的電磁理論，光的干涉，衍射和偏振現(xiàn)象得到了全面說明。本文將從光的干涉衍射和偏振來討論光的波動性以及波動光學(xué)中的經(jīng)典實驗。光的干涉光波定義光波是某一波段的電磁波，是電磁量E和H的空間的傳播.光的干涉定義滿足一定條件的兩束(或多束)光波相遇時，在光波重疊區(qū)域內(nèi)，某些點合光強大于分光強之和，在另一些點合光強小于分光強之和，因而合成光波的光強在空間形成強弱相間的穩(wěn)定分布，稱為光的干涉現(xiàn)象，光波的這種疊加稱為相干疊加，合成光波的光強在空間形

3、成強弱相間的穩(wěn)定分布稱為干涉條紋，其中強度極大值的分布稱為明條紋，強度極小值的分布稱為暗條紋.相干條件表述兩束光波發(fā)生相干的條件是:頻率相同，振動方向幾乎相同，在相遇點處有恒定的相位差.4.光程差與相位差定義兩列光波傳播到相遇處的光程之差稱為光程差;兩列光波傳播到相遇處的相位之差稱為相位差.5.雙光束干涉強度公式表述在滿足三個相干條件時，兩相干光疊加干涉場中各點的光強為式子(sh zi)中，相位差保持(boch)恒定，若則6.楊氏雙縫千涉實驗(shyn)實驗裝置與現(xiàn)象如圖1所示，狹縫光源S位于對稱軸線上，照明相距為a的兩個狹縫和，在距針孔為D的垂軸平面上觀察干涉圖樣，裝置放置在空氣(n=1)中

4、，結(jié)構(gòu)滿足.在近軸區(qū)內(nèi)，屏幕上的是平行、等間距的明暗相間的直條紋，屏幕上P點的光程差為相應(yīng)明暗紋條件是 干涉條紋的位置是式中，整數(shù)k稱為干涉級數(shù)，用以區(qū)別不同的條紋.7.薄膜干涉(gnsh)實驗裝置如圖2所示，擴展單色光源照射到薄膜上反射光干涉的情況(qngkung)，光源發(fā)出的任一單條光線經(jīng)薄膜上下兩個面反射后，形成兩條光線、，在實驗室中可用透鏡將它們(t men)會聚在焦平面處的屏上進行觀察，在膜的上下兩個表面反射的兩束光線和的光程差為二、光的衍射1.光的衍射現(xiàn)象定義一束平行光通過一狹縫K，在其后的屏幕上將呈現(xiàn)光斑，若狹縫的寬度比波度大得多時，屏幕E上的光斑和狹縫完全一致，如圖3 Ca)所

5、示，這時可成光沿直線傳播的;若縫寬與光波波長可以相比擬時，在屏幕E上的光斑亮度雖然降低，但光斑范圍反而增大，如圖3 Cb)所示的明暗相間的條紋，這就是光的衍射現(xiàn)象，稱偏離原來方向傳播的光為衍射光.2.惠更斯一菲涅耳原理表述任何時刻波面上的每一點都可以作為子波的波源，從同一波面上各點發(fā)出的子波在空間相遇時，可以相互疊加產(chǎn)生干涉.3.菲涅耳衍射與夫瑯禾費衍射定義光源到障礙物，或障礙物到屏的距離為有限遠，這類衍射稱為菲涅爾衍射:光源到障礙物，以及障礙物到屏的距離都是無限遠，這時入射光和衍射光均可視為平行光，這類衍射稱為夫瑯禾費衍射.三、光的偏振(pin zhn)1.光的偏振(pin zhn)性定義光

6、波是電磁波，其電矢量稱為光矢量，在垂直于傳播方向的平面內(nèi)，光矢量E可能(knng)具有的振動狀態(tài)(矢量端點的軌跡)，稱為光的偏振態(tài).光矢量的振動方向與光傳播方向所組成的平面稱為振動面.2.偏振光定義振動方向具有一定規(guī)則的光波，稱為偏振光。若一束光的光矢量E只沿一個固定的方向振動，稱這種光為線偏振光，線偏振光的振動面固定不動，故又稱為平面偏振光;若一束光的E矢量按一定頻率旋轉(zhuǎn)，其矢端沿著一圓形軌道運動，稱這種光為圓偏振光;與圓偏振光類似，若E矢量末端沿著一橢圓形軌道運動，稱這種光為橢圓偏振光。3.部分偏振光定義如果一束光的光矢量在垂直于傳播方向的各個方向上都有分布，各個振動之間沒有固定的相位關(guān)系

7、，但沿某方向的振動總比其他方向更占優(yōu)勢，稱這種光為部分偏振光。4.偏振片與馬呂斯定律表述某些晶體物質(zhì)對入射光在某個方向的光振動分量有強烈的吸收，而對與該方向垂直的分量卻吸收很少，使之能夠通過晶體，具有這種特性的晶體稱為“二向色性”物質(zhì).把允許通過的光振動方向稱為偏振化方向，既透光軸.將具有該性質(zhì)的晶體制成獲取線偏振光的器件，稱為偏振片.當一束線偏振光通過偏振片時，透射光的強度是式中，為入射線偏振光的強度，為入射線偏振光的振動方向與偏振片的偏振化方向之間的夾角，這個規(guī)律稱為馬呂斯定律.5.反射與折射時的偏振布儒斯特定律表述當自然光以一定入射角入射到兩種透明介質(zhì)的界面上時，反射光和折射光都是部分偏

8、振光，其中，反射光中垂直于入射面的振動分量占主導(dǎo)地位，折射光中平行于入射面的振動分量占主導(dǎo)地位，當入射角是某一特定角度時，反射光變成垂直于入射面的振動方向的線偏振光，該特定角度稱為布儒斯特角.布儒斯特角由布儒斯特定律(dngl)決定，即布儒斯特角滿足如下(rxi)關(guān)系:式中，和分別為入射空間(kngjin)和折射空間的折射率.6.波片表述表面與光軸平行的晶體薄片稱為波片，當一束光正入射于波片時，具有相同的相位，由于它們的傳播速度不同，使之通過波片后產(chǎn)生一定的光程差.式中，d為波片的厚度，對應(yīng)的相位差是若使d滿足o光和e光在通過波片后產(chǎn)生的相位差，則此波片稱為該波長的1/4波片;若相位差為（或光

9、程差為/2)，稱為該波長的半波片.7.偏振光的干涉 實驗裝置及現(xiàn)象如圖4所示，在兩個偏振化方向成一定角度的偏振片之間插入一個波片，當自然光入射時，先用一個起偏器使自然光變成線偏振光.線偏振光進入波片后，投射光形成偏振方向相互垂直的口光和e光，再經(jīng)過檢偏振器，使。光和e光變?yōu)橥较虻恼駝樱詽M足偏振光的干涉條件，形成干涉條紋。四、推動波動光學(xué)發(fā)展的重要實驗17 世紀, 胡克和惠更斯創(chuàng)立了光的波動說.這一時期, 人們還發(fā)現(xiàn)了一些與光的波動性有關(guān)的光學(xué)現(xiàn)象,例如格里馬爾迪首先發(fā)現(xiàn)光遇障礙物時將偏離直線傳播, 他把此現(xiàn)象起名為“衍射” .胡克和玻意耳分別通過實驗觀察到現(xiàn)稱之為牛頓環(huán)的干涉現(xiàn)象.這些發(fā)現(xiàn)

10、成為波動光學(xué)發(fā)展史的起點.在隨后的一百多年間, 牛頓的“微粒說” 與惠更斯的“波動說”構(gòu)成了關(guān)于光的兩大基本理論, 并由此而產(chǎn)生激烈的爭議和探討, 科學(xué)家們就光是波動還是微粒這一問題展開了一場曠日持久的拉鋸戰(zhàn).因牛頓在學(xué)術(shù)界的權(quán)威和盛名, “ 微粒說” 一直占據(jù)著主導(dǎo)地位,波動說則不為多數(shù)人所接受.直到進入19 世紀后,人們發(fā)現(xiàn)光有干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象, 這些事實都對光的波動說提供了重要的實驗依據(jù), 從而極大地推動了波動光學(xué)的發(fā)展.1、楊氏雙縫實驗(shyn)楊氏雙縫實驗(shyn)是楊(T .Young)最早以明確形式確立光波疊加原理, 用光的波動性解釋干涉現(xiàn)象的一個實驗, 從而揭開了波動

11、光學(xué)復(fù)興的序幕.楊氏實驗示意圖如下圖 所示, 根據(jù)惠更斯原理, 認為(rnwi)雙縫S1和S2 是兩個發(fā)射子波的波源, 它們都是從同一個光源S 而來并位于同一個子波波面, 故它們的相位總是相同而能構(gòu)成相干光源.由下圖 , 若雙縫間距離為d , 縫屏到光屏EE間距為D , 光屏上任一點P 到雙縫的距離為r1 、r2 , 從S1 和S2 所發(fā)出的光, 到達P 的波程差是= r2 -r1 d sin 式中表示PO 對雙縫中點的張角.若光程差等于波長整數(shù)倍, 即k =0 , 1 , 2 , P 點為明紋.若光程差等于半波長的奇數(shù)倍, 即2 k =0 , 1 , 2 , P 點為暗紋.通常能觀察到干涉條

12、紋的情況下總是很小,則故光屏上各級亮紋離中心O 的距離為 k =0 , 1 , 2 , 兩相鄰(xin ln)亮條紋或暗條紋的間距都是x =Dd ,且干涉條紋(tio wn)都是等間距分布的.楊氏雙縫實驗為光的波動(bdng)學(xué)說提供了有力的實驗依據(jù), 它導(dǎo)致人們對光的波動理論普遍接受.同時, 楊氏雙縫實驗還以極簡單的裝置和極巧妙的構(gòu)思把普通光源變成相干光源, 即滿足了頻率相同、相位差恒定, 存在相同的振動分量.在此以后的菲涅爾雙面鏡、雙棱鏡、洛埃鏡等都是以楊氏雙縫實驗為原型設(shè)計出來的.因此楊氏雙縫實驗在波動光學(xué)發(fā)展史上乃至物理學(xué)史上都占有非常重要的地位.2 夫瑯禾費單縫衍射實驗衍射和干涉一樣

13、, 也是波動的重要特征之一.波在傳播過程中遇到障礙物時, 能夠繞過障礙物邊緣前進, 這種偏離直線傳播的現(xiàn)象稱為波的衍射.但是因為光波的波長太短, 只有幾百納微米, 因此要想實現(xiàn)光波的衍射比起機械波的衍射要難得多, 所以在一個相當長的時期內(nèi), 光能夠發(fā)生衍射的觀點根本不被人們所接受, 光的波動說也就欠缺了說服力.夫瑯禾費單縫衍射實驗有力地證明光的波動性.平行光通過狹縫產(chǎn)生的衍射條紋定位于無窮遠, 稱做夫瑯禾費單縫衍射.如下圖所示, 根據(jù)菲涅爾半波帶理論, 設(shè)單縫的寬度為a , 在平行單色光的垂直照射下, 位于單縫所在處的波陣面AB 上各點發(fā)出的子波沿各個方向傳播, 位于兩條邊緣衍射線之間的光程差

14、為=BC = asin式中表示衍射角即波衍射后沿某一方向傳播的子波波線與平面衍射屏法線之間的夾角.根據(jù)菲涅爾半波帶理論, 當適合 k =1 , 2 ;3 , 暗紋 k =1 , 2 , 3 , 明紋中央明條紋的半角寬度,當1 很小時有3 泊松亮斑實驗(shyn)在人類探索光的本性的進程中, 泊松亮斑實驗是波動光學(xué)發(fā)展史上具有重大意義的一個經(jīng)典實驗, 在很大程度上推動了波動光學(xué)的進一步發(fā)展.1818 年, 法國科學(xué)院組織了一次懸賞征文活動,競賽評獎委員會的本意是希望通過這次征文, 鼓勵用微粒理論解釋衍射現(xiàn)象, 以期取得微粒理論的決定性勝利.然而, 出乎意料的是, 不知名的學(xué)者菲涅耳卻按照波動說深

15、入地研究了光的衍射.當時, 泊松是光的波動說的極力反對者, 他按照菲涅耳的理論計算了光在圓盤后的影的問題, 發(fā)現(xiàn)在一定條件(tiojin)下,在不透明的圓板的陰影中心有一個亮斑, 這就是著名的“泊松亮斑”, 如下圖所示.泊松認為這是十分荒謬的, 于是就聲稱駁倒了光的波動理論(lln).但后來菲涅耳在實驗室觀察到了這個亮點, 這樣, 泊松的計算公式反而有力地支持了光的波動學(xué)說, 使光的波動理論在這場競賽中, 贏得了新的輝煌的勝利.4 塞曼效應(yīng)試驗塞曼效應(yīng)被譽為繼X 射線(1895 年發(fā)現(xiàn))之后物理學(xué)最重要的發(fā)現(xiàn)之一, 1902 年塞曼因這一發(fā)現(xiàn)與洛倫茲共享諾貝爾物理學(xué)獎.19 世紀初, 光的波動

16、說獲得很大成功, 逐漸得到人們公認.但是當時人們把光波看成像機械波, 需要有傳播的媒介, 曾假設(shè)在宇宙空間充滿一種特殊物質(zhì)“以太” .而且,“以太” 應(yīng)具有以下性質(zhì):一是有很大的彈性(甚至像鋼一樣);二是有極小的密度(比空氣要稀薄得多 以至我們根本不能用實驗探測它的存在).這種神秘的“以太” 存在嗎?這個問題到目前為止, 甚至還在小范圍的爭執(zhí)之中.但是, 各種證明“以太” 存在的實驗都被認為是失敗的, 這就使光的機械波學(xué)說陷入了困境.這時, 有一些新的事實促使人們?nèi)ミM一步探索光的本性的神秘面紗.1862 年法拉第做了最后一次實驗, 試圖發(fā)現(xiàn)磁場對放在磁場內(nèi)的光源發(fā)出的光線的影響, 但結(jié)果是否定

17、的, 因為他用的儀器還不夠靈敏, 不能探測到這種微細的效應(yīng).30 年后, 當時還是青年的塞曼, 從閱讀法拉第的實驗計劃受到啟發(fā),他用更精密的儀器重新做實驗, 發(fā)現(xiàn)了塞曼效應(yīng).這個實驗證明了光具有電磁本性, 同時也對原子物理的研究有著重要的貢獻.塞曼效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)使人類對光的認識更加深化,認識范圍更加擴大.光具有波動性、光的電磁本性逐漸被人們所公認.這種理論在光學(xué)史上起著特殊重要的作用.五、波動光學(xué)學(xué)習(xí)(xux)感想通過對波動光學(xué)部分學(xué)習(xí)，我真切的感受到了光學(xué)的奧秘和無限的研究價值之所在。在這之前，一直是幾何光學(xué)給予我最直接的對于光學(xué)的印象，這種印象是我對光學(xué)并沒有產(chǎn)生多大的興趣。接觸和學(xué)習(xí)了波動光

18、學(xué)部分的內(nèi)容和知識之后，我感受到了光變化萬千的本質(zhì)(bnzh)。作為一種電磁波，光的波動性質(zhì)使其具有了諸如干涉，衍射，偏振的性質(zhì)，這些性質(zhì)隨著科技不斷的進步，測量工具的日益進步逐漸為人類所了解熟悉，到應(yīng)用。這些應(yīng)用體現(xiàn)在現(xiàn)代科學(xué)技術(shù)中的各個方面，例如。長度的精密測量，光譜學(xué)的測量與分析，光測彈性研究，晶體結(jié)構(gòu)的分析等。隨著激光技術(shù)的發(fā)展，全息照相技術(shù)，集成光學(xué)，光通信等新技術(shù)也先后建立起來，開拓了光學(xué)研究和應(yīng)用的全新領(lǐng)域。其中，在基礎(chǔ)理論方面也包括了對波動光學(xué)的再認識和新內(nèi)容。如傅里葉光學(xué)、相干光學(xué)和信息處理以及在強激光下的非線性光學(xué)效應(yīng)。我們不難發(fā)現(xiàn)，波動光學(xué)由于其對科學(xué)的測量手段的高度依賴性，它的研究和實際價值的開發(fā)是有巨大潛力的。參考文獻：1吳百詩. 大學(xué)(dxu)物理學(xué) J 北京：高等教育出