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文檔簡介
1、關(guān)于平面問題的有限元法第一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月將連續(xù)體變換為離散化結(jié)構(gòu) 將連續(xù)體劃分為有限多個(gè)、有限大小的單元, 并使這些單元僅在節(jié)點(diǎn)處連結(jié)起來,構(gòu)成所謂“離散化結(jié)構(gòu)”。3.1 結(jié)構(gòu)的離散化第二張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月離散化要注意:1.單元形狀的選擇: 平面問題的單元,按其幾何特性可分為兩類:以三節(jié)點(diǎn)三角形為基礎(chǔ);以任意四邊形為基礎(chǔ)。 較高精度的三角形等參數(shù)單元; 運(yùn)用非常廣泛的四邊形等參數(shù)單元。這兩類都可以增加節(jié)點(diǎn)也構(gòu)成一系列單元:首選三角形單元和等參數(shù)單元。第三張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月2.對(duì)稱性的利用 利用結(jié)構(gòu)和載荷的對(duì)稱性:如結(jié)構(gòu)
2、和載荷都對(duì)于某軸對(duì)稱,可以取一半來分析;若對(duì)于x軸和y軸都對(duì)稱,可以取四分之一來分析。3.單元的劃分原則 通常集中載荷的作用點(diǎn)、分布載荷強(qiáng)度的突變點(diǎn)、分布載荷與自由邊界的分界點(diǎn),支承點(diǎn)都應(yīng)取為節(jié)點(diǎn)第四張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月單元的形狀和尺寸可以根據(jù)要求進(jìn)行調(diào)整。對(duì)于重要或應(yīng)力變化急劇的部位,單元應(yīng)劃分得小些;對(duì)于次要和應(yīng)力變化緩慢的部位,單元可劃分得大些;中間地帶以大小逐漸變化的單元來過渡。單元的劃分原則 單元數(shù)量要根據(jù)計(jì)算精度和計(jì)算機(jī)的容量來決定。在保證精度的前提下,盡可能減少單元數(shù)量。不要把不同厚度或不同材料的區(qū)域劃分在一個(gè)單元里。第五張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022
3、年6月單元的劃分原則 根據(jù)誤差分析,應(yīng)力及位移的誤差都和單元的最小內(nèi)角正弦成反比,所以單元的邊長力求接近相等。即單元的三(四)條邊長盡量不要懸殊太大。第六張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月4.節(jié)點(diǎn)的編號(hào)應(yīng)盡量使同一單元的節(jié)點(diǎn)編號(hào)相差小些,以減少整體剛度矩陣的半帶寬,節(jié)約計(jì)算機(jī)存儲(chǔ)。上圖,節(jié)點(diǎn)順短邊編號(hào)為好。第七張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.2 三角形常應(yīng)變單元的位移模式和形函數(shù)首先以平面單元中最基本的三節(jié)點(diǎn)三角形單元為例,介紹有限元法。單元分析的步驟可表示如下:節(jié)點(diǎn)位移內(nèi)部各點(diǎn)位移應(yīng)變應(yīng)力節(jié)點(diǎn)力 單元分析分為四步求出相鄰各量之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系,綜合起來,得出由節(jié)點(diǎn)位移求節(jié)點(diǎn)
4、力的轉(zhuǎn)換關(guān)系: 單元?jiǎng)偠染仃囄灰颇J降诎藦垼琍PT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月1.位移模式單元的若干個(gè)節(jié)點(diǎn)有基本未知量,即位移模式: 單元內(nèi)任一點(diǎn)的位移表達(dá)式,假定為坐標(biāo)的簡單函數(shù)。反映單元的位移分布形態(tài),是單元內(nèi)的插值函數(shù)。在節(jié)點(diǎn)處等于該節(jié)點(diǎn)位移。位移模式可表示為:N為形態(tài)矩陣(形函數(shù)矩陣) 第九張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月平面問題每個(gè)節(jié)點(diǎn)位移分量有兩個(gè),所以整個(gè)單元有6個(gè)節(jié)點(diǎn)位移分量,即6個(gè)自由度。單元節(jié)點(diǎn)位移列陣:第十張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月三角形單元有6個(gè)自由度,內(nèi)部任一點(diǎn)的位移是由6個(gè)節(jié)點(diǎn)位移分量完全確定的,位移模式中應(yīng)含有6個(gè)待定系數(shù),所以位移模
5、式可取為:位移函數(shù)一般用多項(xiàng)式來構(gòu)造。位移模式: 單元內(nèi)任一點(diǎn)的位移表達(dá)式,假定為坐標(biāo)的簡單函數(shù)。反映單元的位移分布形態(tài)。第十一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月在彈性體內(nèi),位移變化非常復(fù)雜。有限元法將整個(gè)彈性體分割成許多小單元,在每個(gè)單元內(nèi)采用簡單的函數(shù)來近似表達(dá)單元的真實(shí)位移,將各單元連接起來,便可近似表達(dá)整個(gè)彈性體的真實(shí)位移函數(shù)。這種化整為零、化繁為簡的方法,正是有限元法的精華。第十二張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月假設(shè)節(jié)點(diǎn)i,j,m的坐標(biāo)分別為(xi,yi),(xj,yj),(xm,ym)2.形函數(shù)第十三張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月聯(lián)立求解左邊3個(gè)方程,
6、得:其中A為三角形單元的面積注意:為了使得出的面積值不為負(fù)值,節(jié)點(diǎn)i,j,m的次序必須是逆時(shí)針。至于將那個(gè)節(jié)點(diǎn)作為起始點(diǎn)i則沒有關(guān)系。第十四張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月同理,求解右邊的三個(gè)方程,得到a4,a5,a6,解得:i,j,m輪換整理后得:第十五張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月其中Ni,Nj,Nm是坐標(biāo)的線性函數(shù),反應(yīng)了單元的位移形態(tài),稱為形(狀)函數(shù)。第十六張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月寫成矩陣形式式中:I 二階單位陣,N 形函數(shù)矩陣第十七張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.三角形面積坐標(biāo)定義:在三角形內(nèi)任一點(diǎn)P,向三個(gè)角點(diǎn)(節(jié)點(diǎn))連線,將
7、原三角形分割成三個(gè)子三角形,設(shè)子三角形的面積分別是:Ai,Aj,Am,則:即面積坐標(biāo)定義為子三角形與原三角形面積之比;記為:P(Li,Lj,Lm)。第十八張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月面積坐標(biāo)的性質(zhì):1.Li,Lj,Lm中只有兩個(gè)是獨(dú)立的。2.三角形三個(gè)角點(diǎn)處3.三條邊上i-j:Lm=0 j-m:Li=0 m-i:Lj=0 形心處:推論:三角形內(nèi)一條平行于三角形任一邊的直線上的各點(diǎn),具有相同的與該邊對(duì)應(yīng)的坐標(biāo)值。第十九張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月面積坐標(biāo)與直角坐標(biāo)的轉(zhuǎn)換:(i,j,m)(i,j,m)因此:即三角形面積坐標(biāo)就是三角形相應(yīng)的形函數(shù)。第二十張,PPT共五十九
8、頁,創(chuàng)作于2022年6月所以,位移模式也可以用面積坐標(biāo)表示為:(i,j,m)將面積坐標(biāo)的表達(dá)式:寫成矩陣形式:求逆得:第1行展開為面積坐標(biāo)性質(zhì)1,第2行和第3行展開即為局部的面積坐標(biāo)和整體直角坐標(biāo)的關(guān)系:第二十一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月例 題下圖為一平面應(yīng)力的直角三角形單元,直角邊長均為a,厚度為t,彈性模量為E,泊松比=0.3,求形函數(shù)。第二十二張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月1.單元應(yīng)變應(yīng)變矩陣為常量,單元內(nèi)應(yīng)變是常數(shù)3.3 單元?jiǎng)偠染仃嚨诙龔垼琍PT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月2.單元應(yīng)力S稱為應(yīng)力轉(zhuǎn)換矩陣應(yīng)用平面應(yīng)力問題的彈性矩陣:第二十四張,PPT
9、共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月 應(yīng)變矩陣為常量,單元內(nèi)應(yīng)力也是常數(shù),相鄰單元的應(yīng)變與應(yīng)力將產(chǎn)生突變,但位移是連續(xù)的。第二十五張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月 能量轉(zhuǎn)換與守恒定律,是自然界基本的運(yùn)動(dòng)規(guī)律之一。實(shí)功原理:處于平衡狀態(tài)的可變形固體,在受外力作用而變形時(shí)外力對(duì)其相應(yīng)的位移所做的功(實(shí)功),等于積蓄在物體中的應(yīng)變能(實(shí)應(yīng)變能)。能量法的優(yōu)點(diǎn):與坐標(biāo)系的選擇無關(guān),因而應(yīng)用極為廣泛。能量法與數(shù)學(xué)工具變分法的結(jié)合,導(dǎo)出虛位移(虛功)原理,使得用數(shù)學(xué)分析的方法解決力學(xué)問題的理論得到發(fā)展而更趨完善。3.虛位移(功)原理第二十六張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月單元節(jié)點(diǎn)力列陣:單
10、元節(jié)點(diǎn)虛位移列陣:節(jié)點(diǎn)力在虛位移所做的功:簡寫為:4.單元?jiǎng)偠染仃嚨诙邚垼琍PT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月單元虛應(yīng)變:單元內(nèi)應(yīng)力在虛應(yīng)變上所做的功(虛應(yīng)變能):其中:t為單元厚度單元應(yīng)力:第二十八張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月單元?jiǎng)偠染仃噆e取決于單元的大小、方向和彈性常數(shù),而與單元的位置無關(guān),即不隨單元或坐標(biāo)軸的平行移動(dòng)而改變。對(duì)于三角形常應(yīng)變單元:單元?jiǎng)偠染仃嚍閷?duì)稱矩陣。第二十九張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月例 題下圖為一平面應(yīng)力的直角三角形單元,直角邊長均為a,厚度為t,彈性模量為E,泊松比=0.3,求單元?jiǎng)偠染仃?。第三十張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于20
11、22年6月理論力學(xué)中質(zhì)點(diǎn)、質(zhì)點(diǎn)系(剛體)的虛位移原理;材料力學(xué)中桿件的虛位移原理。彈性力學(xué)中的虛位移(虛功)原理:在外力作用下處于平衡狀態(tài)的變形體,當(dāng)給與該物體微小位移時(shí),外力總虛功在數(shù)值上等于變形體的總虛應(yīng)變能。虛:微小的、任意的、可能的,變分的思路實(shí)功是力在自己產(chǎn)生位移上所做的功,虛功是力在別的(人為的)因素產(chǎn)生的位移上做的功。所謂”虛“并不是虛無,而是可能、虛設(shè)的意思?!疤摗钡谋磉_(dá):虛位移(虛功)原理:第三十一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.4 單元位移函數(shù)的選擇原則三角形常應(yīng)變單元簡單,精度較差,要提高精度:1.增加單元數(shù)目和節(jié)點(diǎn)數(shù)目;2.采用更高精度的單元。FEM中的一
12、系列工作,都是以位移模式為基礎(chǔ)的。所以當(dāng)單元趨于很小時(shí),即x, y0時(shí),為了使FEM之解逼近于真解,即為了保證FEM收斂性,位移模式應(yīng)滿足下列條件:1. 位移模式必須能反映單元的剛體位移。單元位移包含兩部分:本單元的形變引起的位移;其他單元的形變引起的位移,即剛體位移。在位移函數(shù)中,常數(shù)項(xiàng)即提供剛體位移。2. 位移模式必須能反映單元的常量應(yīng)變。單元應(yīng)變包含兩部分:變量應(yīng)變和常量應(yīng)變。位移函數(shù)的一次項(xiàng)提供常量應(yīng)變。當(dāng)單元0時(shí),單元中的位移和應(yīng)變都趨近于基本量剛體位移和常量位移。 第三十二張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3. 位移模式應(yīng)盡可能反映位移的連續(xù)性 使相鄰單元之間的位移保持連續(xù)
13、,即受力后,相鄰單元在公共邊界上,即既不互相脫離,也不互相嵌入。使相鄰單元在公共節(jié)點(diǎn)處具有相同的位移。使單元內(nèi)部的位移保持連續(xù)。位移函數(shù)取坐標(biāo)的單值連續(xù)函數(shù)。滿足條件1、2的單元,稱為完備單元;滿足條件3的單元,稱為協(xié)調(diào)單元。第三十三張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月常采用“帕斯卡三角形”來選取位移模式代數(shù)多項(xiàng)式的形式。第三十四張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月按照帕斯卡三角形選擇位移模式的原則:1.多項(xiàng)式的階次及項(xiàng)數(shù),由單元的節(jié)點(diǎn)數(shù)目和自由度數(shù)目來決定。保證多項(xiàng)式中的待定系數(shù)同單元的自由度數(shù)目相一致,以避免在確定待定系數(shù)時(shí)增加困難。2.當(dāng)高次多項(xiàng)式只選取一部分項(xiàng)時(shí),應(yīng)遵循“對(duì)
14、稱性”原則,即取其最高次中的位置對(duì)稱的相應(yīng)項(xiàng),以保證在各坐標(biāo)軸方向上具有相同的精度。3.應(yīng)滿足完備性和協(xié)調(diào)性要求。第三十五張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3節(jié)點(diǎn)三角形單元:6節(jié)點(diǎn)三角形單元:4節(jié)點(diǎn)四邊形單元:第三十六張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.5 整體分析 結(jié)構(gòu)的整體分析是將離散后的所有單元通過節(jié)點(diǎn)連接成原結(jié)構(gòu),進(jìn)行分析。 分析過程是將所有單元平衡方程組集成整體平衡方程,引進(jìn)邊界條件后求解整體節(jié)點(diǎn)位移向量。整體平衡方程:F=KK為整體剛度矩陣設(shè)彈性體被劃分為N個(gè)三角形單元和n個(gè)節(jié)點(diǎn),則結(jié)構(gòu)就有2n個(gè)自由度。K2n2n第三十七張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月
15、整體剛度矩陣的組裝:例:求下面結(jié)構(gòu)的整體剛度矩陣解:1)結(jié)構(gòu)離散,單元和節(jié)點(diǎn)編碼用三角形單元把該結(jié)構(gòu)分成4個(gè)單元,6個(gè)節(jié)點(diǎn)節(jié)點(diǎn)兩種編碼:一是節(jié)點(diǎn)總碼;二是節(jié)點(diǎn)局部碼,每個(gè)三角形單元的三個(gè)節(jié)點(diǎn)按逆時(shí)針方向的順序各自編碼為i,j,m。單元1:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼1,2,3單元2:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼2,5,3單元3:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼5,6,3單元4:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼2,4,5第三十八張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月2)分別寫出各個(gè)單元的分塊剛度矩陣:單元1:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼1,2,3單元2:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼2,5,3單元3:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼5,6,3單元4:節(jié)點(diǎn)號(hào)碼2,4,53)組裝整體剛度矩陣?yán)脝卧謮K矩陣中,各子塊的節(jié)點(diǎn)和單元信息,直接把單元?jiǎng)?/p>
16、度的各元素送入總體剛度矩陣的相應(yīng)行列上,并同總體剛度矩陣該元素的已有值相加?!皩?duì)號(hào)入座”第三十九張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月組裝一般規(guī)則:1)當(dāng)Krs中r=s時(shí),該點(diǎn)被哪幾個(gè)單元所共有,則整體剛度矩陣中的子矩陣Krs就是這幾個(gè)單元的剛度矩陣中的子矩陣Krse的相加。2)當(dāng)Krs中rs時(shí),若rs邊是組合體的內(nèi)邊,則整體剛度矩陣中的子矩陣Krs就是共用該邊的兩相鄰單元?jiǎng)偠染仃囍械淖泳仃嘖rse的相加。3)當(dāng)Krs中r和s不同屬于任何單元時(shí),整體剛度矩陣中的子矩陣Krs=0 。第四十張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月整體剛度矩陣的性質(zhì):1)整體剛度矩陣是對(duì)稱矩陣。2)整體剛度矩
17、陣每一個(gè)元素的物理意義:3)整體剛度矩陣的主對(duì)角線上的元素總是正的。4)整體剛度矩陣是一個(gè)奇異陣。只有排除剛體位移后,K才是正定的,其逆矩陣才存在。在 F=K中,令節(jié)點(diǎn)1在x方向的位移u1=1,而其余節(jié)點(diǎn)位移均為0,則:第四十一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月5)整體剛度矩陣是一個(gè)稀疏陣。離散后結(jié)構(gòu)的任一節(jié)點(diǎn),只和與它相連的元素發(fā)生聯(lián)系,所以K存在大量的零元素,而非零元素往往分布在主對(duì)角線的附近。帶形矩陣半帶寬:在半個(gè)斜帶形區(qū)域內(nèi),每行具有的元素個(gè)數(shù),用d表示。半帶寬d=(相鄰節(jié)點(diǎn)碼的最大差值+1)2第四十二張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月半帶存儲(chǔ):利用帶形矩陣的特點(diǎn)和矩陣
18、的對(duì)稱性,計(jì)算機(jī)中可以只存儲(chǔ)上半帶的元素。在同一網(wǎng)格中,如果采用不同的編碼方式,則相應(yīng)的半帶寬也可能不同。應(yīng)采取合理的節(jié)點(diǎn)編碼方式(使相鄰節(jié)點(diǎn)碼盡可能小),以便得到最小的半帶寬,從而節(jié)約計(jì)算機(jī)存儲(chǔ)容量。不同的編碼方式,相鄰節(jié)點(diǎn)的最大差值分別為4,6,8,半帶寬分別為10,14,18。第四十三張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.6 等效節(jié)點(diǎn)載荷計(jì)算根據(jù)有限元法的思想,所有有關(guān)的量都要轉(zhuǎn)換為節(jié)點(diǎn)的量。結(jié)構(gòu)所受的載荷也必須轉(zhuǎn)換為等效的節(jié)點(diǎn)載荷。整體剛度方程中的載荷列陣F,是由彈性體全部單元等效節(jié)點(diǎn)力集合而成,而單元的等效節(jié)點(diǎn)力,是由作用在單元上的集中力、表面力和體積力分別移植到節(jié)點(diǎn)上,再逐
19、點(diǎn)加以合成求得。第四十四張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月第四十五張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月1.單元自重:下面用上述公式計(jì)算幾種常用載荷作用下的等效節(jié)點(diǎn)力。三角形單元i,j,m的厚度為t,重度為,面積為A,則體積力:節(jié)點(diǎn)力為:由形函數(shù)的性質(zhì)得:則:受自重載荷作用下的等效節(jié)點(diǎn)力為單元重量的1/3。第四十六張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月2.均布面力:三角形單元i,j,m的ij邊上作用有均勻的分布力,集度為:單元節(jié)點(diǎn)力為:由形函數(shù)性質(zhì):把作用于ij邊上的均布面力按靜力等效平均分配到該邊兩端的節(jié)點(diǎn)上。第四十七張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.線性分布面力
20、:三角形單元i,j,m的ij邊上作用有三角形分布表面力設(shè)j點(diǎn)表面力為0,i點(diǎn)集度為:4.集中力:集中力G作用與ij邊上作用總載荷的2/3分配給i點(diǎn),1/3分配給j點(diǎn)。第四十八張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月整體剛度矩陣的奇異性,可以通過引入邊界約束條件來排除彈性體的剛體位移,以達(dá)到求解的目的。引用邊界條件后,待求節(jié)點(diǎn)未知量的數(shù)目和方程的數(shù)目可相應(yīng)的減少。3.7 約束條件的處理引入節(jié)點(diǎn)位移最常用的方法有以下兩種:計(jì)算機(jī)常用的方法是,以某種方法引入已知的節(jié)點(diǎn)位移(包括零約束位移),而保持非常原有的數(shù)目不變,只是修正K和F中的某些元素,以避免計(jì)算機(jī)存儲(chǔ)做大的變動(dòng)。第四十九張,PPT共五十九
21、頁,創(chuàng)作于2022年6月設(shè)已知u1=1,u2=3,則若已知節(jié)點(diǎn)i在y方向位移vi,則令K中的元素K(2i)(2i)為1,第2i行和第2i列的其余元素都為零。F中的第2i個(gè)元素則用位移vi的已知值代入,F(xiàn)中的其他各行元素都減去節(jié)點(diǎn)位移的已知值與原來K中這行的相應(yīng)元素的乘積。若已知節(jié)點(diǎn)i在x方向位移ui,則令K中的元素K(2i-1)(2i-1)為1,第2i-1行和第2i-1列的其余元素都為零。F中的第2i-1個(gè)元素則用位移ui的已知值代入,F(xiàn)中的其他各行元素都減去節(jié)點(diǎn)位移的已知值與原來K中這行的相應(yīng)元素的乘積。1. 化1置0法第五十張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月2. 乘大數(shù)法將K中與已知節(jié)點(diǎn)位移相關(guān)的主對(duì)角線元素乘上一個(gè)計(jì)算機(jī)可接受的充分大的數(shù),同時(shí)將F中的對(duì)應(yīng)元素?fù)Q上已知節(jié)點(diǎn)位移與對(duì)角線元素及同一個(gè)大數(shù)的乘積。設(shè)已知u1=1,u2=3,則第五十一張,PPT共五十九頁,創(chuàng)作于2022年6月3.8 有限元分析的實(shí)例有限元法的解題過程2.結(jié)構(gòu)的離散化。包括單元?jiǎng)澐?、?jié)點(diǎn)和單元編號(hào)、節(jié)點(diǎn)坐標(biāo)計(jì)算。3.等效節(jié)點(diǎn)力的計(jì)算。按單元逐個(gè)進(jìn)行分析,計(jì)算體積力、表面力和集中力的等效節(jié)點(diǎn)力,進(jìn)行疊加,得到每個(gè)單元的等效節(jié)點(diǎn)力載荷。對(duì)每個(gè)節(jié)點(diǎn),所有環(huán)繞該節(jié)點(diǎn)的單元
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