電磁場(chǎng)基本理論

1、電磁場(chǎng)基本理論第1頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五數(shù)值法： 全貌框圖第2頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五電磁場(chǎng)基本理論 Section1: Maxwells Equations Maxwell基本方程組、力學(xué)關(guān)系、本構(gòu)關(guān)系、邊界條件、電荷與能量守恒定理、 Poyntings定理、介質(zhì)電磁模型、導(dǎo)體電磁模型、等離子電磁模型*問題考慮 ？主要知識(shí)點(diǎn)：第3頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.1 Maxwells EquationsThe quantities D and B are the electric and magnet

2、ic flux densities and are in units ofcoulomb/m2 and weber/m2, or tesla. B is also called the magnetic induction.The quantities and J are the volume charge density and electric current density(charge flux) of any external charges第4頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五The charge and current densities , J may b

3、e thought of as the sources of the electromagnetic fields.The generated electric and magnetic fields are radiated away from these sources and can propagate to large distances to the receiving antennas. Away from the sources, that is, in source-free regions of pace,Maxwells equations take the simpler

4、 form:1.1 Maxwells Equations第5頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.2 Lorentz ForceThe force on a charge q moving with velocity v in the presence of an electric and magnetic field E, B is called the Lorentz force and is given by:Volume charge and current distributions , J are also subjected to forces in the

5、 presence of fields. If J arises from the motion of charges within the distribution , then J = v第6頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五The quantity v f = v E = J E represents the power per unit volume of the forces acting on the moving charges, that is, the power expended by (or lost from) the fields and con

6、verted into kinetic energy of the charges, or heat. It has units of watts/m3. We will denote it by1.2 Lorentz ForceWe will find that electromagnetic energy flowing into a region will partially increase the stored energy in that region and partially dissipate into heat第7頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.

7、3 Constitutive Relations第8頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.3 Constitutive Relations第9頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五In inhomogeneous materials, the permittivity depends on the location within the material:In anisotropic materials, depends on the x, y, z direction and the constitutive relations may be writ

8、ten component-wise in matrix (or tensor) form:In nonlinear materials, may depend on the magnitude E of the applied electric field in the form:1.3 Constitutive Relations第10頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五Materials with frequency-dependent dielectric constant () are referred to as dispersive.1.3 Constitut

9、ive Relations第11頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.4 Boundary ConditionsThe boundary conditions for the electromagnetic fields across material boundaries are given below:第12頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.5 Conservation Laws第13頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.5 Conservation Laws第14頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五

10、第15頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.8 Harmonic Time DependenceThrough the inverse Fourier transform, general solutions of Maxwells equation can be built as linear combinations of single-frequency solutions:第16頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五Some interesting time averages in electromagnetic wave problems ar

11、e the time averages of the energy density, the Poynting vector (energy flux), and the ohmic power losses per unit volume.第17頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.9.1 Simple Models of Dielectrics：電子基本電量；E：電場(chǎng)強(qiáng)度m: 電子質(zhì)量：自諧振頻率；：電場(chǎng)頻率第18頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.9 Simple Models of Dielectrics 第19頁，共25頁，2022年，5

12、月20日，6點(diǎn)37分，星期五ConductorsSince in a metal the conduction charges are unbound, we may take第20頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五1.9.2 Simple Models Conductors第21頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五The steady-state current density results in the conventional Ohms law:Power LossesTo describe a material with both diele

13、ctric and conductivity properties, the concept of effective dielectric constant is used.1.9.2 Simple Models Conductors第22頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)37分，星期五A convenient way to quantify the losses is by means of the loss tangent defined in terms of the real and imaginary parts of the effective dielectric constant:The ohmic loss per uni