電位移介質(zhì)中的高斯定理復(fù)習(xí)

一、孤立導(dǎo)體的電容如圖，孤立球體的電勢(shì)為（與q無(wú)關(guān)）實(shí)驗(yàn)表明：對(duì)于孤立導(dǎo)體有（常數(shù)）定義：?jiǎn)挝唬悍ɡ璅§12.2電容電容器返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)物理含義：導(dǎo)體升高單位電勢(shì)所加電量。H2OH2OH2O單位：輔助單位：微法微微法例：求一半徑為R的金屬導(dǎo)體球的電容。+++++++++qUR若C=1法拉，則R=9109m>>R地球可見(jiàn)：電容是由導(dǎo)體本身決定的，與帶電的多少及是否帶電無(wú)關(guān)。返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)--------++++++++++++++復(fù)習(xí):引出了極化強(qiáng)度矢量:可以證明：S一）介質(zhì)中的高斯定理SSS（1）式+（3）式令：稱為電位移矢量得介質(zhì)中的高斯定理介質(zhì)中的高斯定理：穿出某一閉合曲面的電位移矢量的通量等于這個(gè)曲面所包圍的“自由電荷”的代數(shù)和。注意：1）是一個(gè)輔助量，場(chǎng)的基本量仍是場(chǎng)強(qiáng)2）是關(guān)系的普遍式。對(duì)各向同性的介質(zhì)：令：稱為相對(duì)介電常數(shù)，稱為介電常數(shù)，則：3）的單位為庫(kù)侖/米2介質(zhì)中的高斯定理：穿出某一閉合曲面的電通量等于這個(gè)曲面所包圍的“自由電荷”的代數(shù)和除以介質(zhì)的介電常數(shù)+++++++++++++++++q+等勢(shì)面’-’-------0-0可以證明：當(dāng)均勻介質(zhì)充滿場(chǎng)所在的空間或均勻電介質(zhì)表面為等勢(shì)面時(shí)，則有：導(dǎo)體§12.4靜電場(chǎng)的能量把一個(gè)帶電體系帶電Q的過(guò)程設(shè)想為不斷地把dq從無(wú)窮遠(yuǎn)處搬移到帶電體上的過(guò)程，則一、帶電體系的能量對(duì)于平板電容器故返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)故++++----AB+q-qu電源作功（外力作功）為電勢(shì)能的增量.對(duì)平板電容器,充電完畢,兩極板間的電勢(shì)差為U，極板上的電量為Q

任意時(shí)刻，極板間的電勢(shì)為u,極板上的電量為q，將dq從B板移至A板，則電源作功為由于電源作功等于電容器貯存的電場(chǎng)能（電勢(shì)能），即：

電源作功A=靜電場(chǎng)具有的能量W返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)對(duì)于平板電容器二、電場(chǎng)的能量將平行板電容器公式變形：提出電場(chǎng)能量密度概念(單位體積中的電場(chǎng)能量)一般地,推廣到任意電場(chǎng)(非均勻,交變場(chǎng)).返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)RQ返回本章目錄下一頁(yè)上一頁(yè)計(jì)算某一空間體積內(nèi)電場(chǎng)能量的方法（1）用高斯定理求分布;