計(jì)算化學(xué)基礎(chǔ)1-3

1-2量子力學(xué)基本假定（一）算符理論初步（二）量子力學(xué)三個(gè)基本假定（三）微觀(guān)粒子的運(yùn)動(dòng)規(guī)律

—薛定諤（Schr?dinger）方程（四）電子自旋和保里原理PauliPrinciple（一）算符理論初步函數(shù)算符算符的若干概念相等相加相乘對(duì)易對(duì)易算符計(jì)算等于0么？=-1本征方程、本征函數(shù)和本征值同一個(gè)算符有可能作用于不同的函數(shù)而得到相同的本征值連續(xù)譜和分立譜簡(jiǎn)并度若算符有k個(gè)線(xiàn)性獨(dú)立的本征函數(shù)，它們具有相同的本征值f，則稱(chēng)算符在f值時(shí)是k度簡(jiǎn)并的。線(xiàn)性算符厄米算符算符的若干性質(zhì)厄米算符的本征值是實(shí)數(shù)厄米算符屬于不同本征值的本征函數(shù)相互正交算符的本征函數(shù)的線(xiàn)性組合，一般不是原算符的本征函數(shù)若兩個(gè)線(xiàn)性算符有共同的本征函數(shù)系，則他們可對(duì)易，反之，若可對(duì)易，則它們一定有共同的本征函數(shù)系（二）量子力學(xué)三個(gè)基本假定微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定力學(xué)量和算符的假定力學(xué)量測(cè)定與算符期望值的假定微觀(guān)粒子的微觀(guān)表示——波函數(shù)波動(dòng)力學(xué)矩陣力學(xué)為什么對(duì)同一物理真實(shí)會(huì)有兩個(gè)同樣有效的理論—誰(shuí)對(duì)呢？狄拉克符號(hào)微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定波動(dòng)力學(xué)的簡(jiǎn)單明了，大大超過(guò)了以前的一切形式，代表了量子力學(xué)的巨大進(jìn)步

——玻爾波動(dòng)力學(xué)波函數(shù)表象密度矩陣表象微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定——表示粒子在空間各處幾率分布的函數(shù)叫波函數(shù),它規(guī)定了體系所有性質(zhì)波函數(shù)定態(tài)和非定態(tài)與時(shí)間的關(guān)系是定態(tài)波函數(shù)嗎？表征同一微觀(guān)體系的狀態(tài)和微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定波函數(shù)的物理意義微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定合格波函數(shù)的條件單值連續(xù)；1階導(dǎo)數(shù)連續(xù)平方可積同一物理狀態(tài)微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定態(tài)疊加原理苯的結(jié)構(gòu)量子拍頻態(tài)反應(yīng)控制應(yīng)用波函數(shù)的具體形式是什么？微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定微觀(guān)體系狀態(tài)和波函數(shù)的假定…..…..…..…..…..…..n維右矢與n維左矢相乘n階矩陣ProjectionOperator實(shí)數(shù)復(fù)數(shù)a=a*厄米算符厄米矩陣A=AH厄米算符本征值為實(shí)數(shù)YY*|Y〉共軛轉(zhuǎn)置共軛Hermite力學(xué)量和算符的假定力學(xué)量測(cè)定的假定力學(xué)量測(cè)定的假定其他常見(jiàn)關(guān)系（三）微觀(guān)粒子的運(yùn)動(dòng)規(guī)律——薛定諤（Schr?dinger）方程定態(tài)薛定諤方程含時(shí)間薛定諤方程（四）電子自旋和保里原理量子力學(xué)討論微觀(guān)體系的一般步驟寫(xiě)出體系勢(shì)能函數(shù)的具體表達(dá)式根據(jù)勢(shì)能函數(shù)的具體形式，寫(xiě)出薛定諤方