電磁場(chǎng)與電磁波總復(fù)習(xí)解析

ssV1．兩個(gè)矢量的矢量積(叉乘)滿足以下運(yùn)算規(guī)律(B)A.交換律AB=BAB.分配率A(B+C)=AB+ACC.結(jié)合率D.以上均不滿足2.下面不是矢量的是(C)A.標(biāo)量的梯度B.矢量的旋度C.矢量的散度D.兩個(gè)矢量的叉乘3.下面表述正確的為(B)A.矢量場(chǎng)的散度結(jié)果為一矢量場(chǎng)B.標(biāo)量場(chǎng)的梯度結(jié)果為一矢量(具有方向性，最值方向)C.矢量場(chǎng)的旋度結(jié)果為一標(biāo)量場(chǎng)D.標(biāo)量場(chǎng)的梯度結(jié)果為一標(biāo)量4.矢量場(chǎng)的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為(D)5.散度定理的表達(dá)式為(A)體積分化為面積分ssV6.斯托克斯定理的表達(dá)式為(BLLs7.下列表達(dá)式成立的是(C)sV)面積分化為線積分LLssB.(u)=0；D.(u)=0 8.下面關(guān)于亥姆霍茲定理的描述，正確的是(A)(注：只知道散度或旋度，是不能全面反映場(chǎng)的性質(zhì)的)A.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。B.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的散度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。C.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的旋度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。D.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的梯度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。1.描繪物理狀態(tài)空間分布的標(biāo)量函數(shù)和矢量函數(shù)，在時(shí)間為一定值的情況下，它們是唯一矢量場(chǎng)在閉合路徑上的環(huán)流和在閉合面上的通量都是標(biāo)量。(√)為等值面。(√)場(chǎng)的旋度運(yùn)算都是矢量。(√)5.矢量場(chǎng)在閉合路徑上的環(huán)流是標(biāo)量，矢量場(chǎng)在閉合面上的通量是矢量。(×)標(biāo)量6.梯度的方向是等值面的切線方向。(×)法線方向1．某二維標(biāo)量函數(shù)u=y22x,求(1)標(biāo)量函數(shù)梯度u;(2)求梯度在正x方向的投影。解：(1)標(biāo)量函數(shù)的梯度是u=?ue+?ue=2e+2ye?xx?yyxy(2)梯度在正x方向的投影xxyx2．已知某二維標(biāo)量場(chǎng)u(x,y)=x2+y2，求(1)標(biāo)量函數(shù)的梯度；(2)求出通過(guò)點(diǎn)(1,1)處解：(1)標(biāo)量函數(shù)的梯度是u=?ue+?ue=2xe+2ye?xx?yyxy(2)任意點(diǎn)處的梯度大小為u=2x2+y2u=223．已知矢量A=ex+exyz+exy2z，(1)求出其散度；(2)求出其旋度xyz解：(1)矢量的散度是.A=?Ax+?Ay+?Az=1+xz+xy2?x?y?z(2)矢量的旋度是xyzA=xyzA=???=e(2xyzxy)+e(y2z)+eyz?x?y?zxyzxxyzxy2z4．矢量函數(shù)A=x2e+ye+xe,試求(1).A;(2)若在xy平面上有一邊長(zhǎng)為2的xyzii正方形，且正方形的中心在坐標(biāo)原點(diǎn)，試求該矢量A穿過(guò)此正方形的通量。6x6y6z(2)矢量A穿過(guò)此正方形的通量SSzSxyzzSS)1.畢奧—沙伐爾定律(C)(提示該定律沒(méi)有考慮磁化介質(zhì)，是在真空中，以)0A.在任何媒質(zhì)情況下都能應(yīng)用B.在單一媒質(zhì)中就能應(yīng)用C.必須在線性，均勻各向同性媒質(zhì)中應(yīng)用。2.一金屬圓線圈在均勻磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)，以下幾種情況中，能產(chǎn)生感應(yīng)電流的(C)A.線圈沿垂直于磁場(chǎng)的方向平行移動(dòng)B.線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動(dòng)，轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向平行會(huì)導(dǎo)致磁通變化)3.如圖所示，半徑為a的圓線圈處于變化的均勻磁場(chǎng)中，線圈平面與B垂直。已知B=3t2+2t+1，則線圈中感應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)度E的大小和方向?yàn)?C) liS6t4.比較位移電流與傳導(dǎo)電流，下列陳述中，不正確的是(A)A.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也是電荷的定向運(yùn)動(dòng)(提示位移電流是假想電流，為了支持B.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也能產(chǎn)生渦旋磁場(chǎng)C電不同，它不產(chǎn)生焦耳熱損耗5.根據(jù)恒定磁場(chǎng)中磁感應(yīng)強(qiáng)度B、磁場(chǎng)強(qiáng)度H與磁化強(qiáng)度M的定義可知，在各向同性媒0A.B與H的方向一定一致，M的方向可能與H一致，也可能與H相反B.B、M的方向可能與H一致，也可能與H相反C.磁場(chǎng)強(qiáng)度的方向總是使外磁場(chǎng)加強(qiáng)。6.恒定電流場(chǎng)基本方程的微分形式說(shuō)明它是(A)A.有散無(wú)旋場(chǎng)B.無(wú)散無(wú)旋場(chǎng)C.無(wú)散有旋場(chǎng)xyz8.已知電場(chǎng)中一個(gè)閉合面上的電通密度，電位移矢量D的通量不等于零，則意味著該面sA.一定存在自由電荷B.一定不存在自由電荷C.不能確定A.在各種媒質(zhì)中適用B.在各向異性的介質(zhì)中適用C.在各向同性的、線性的均勻的介質(zhì)中適用BHMAB0A.在各種磁介質(zhì)中適用B.只在各向異性的磁介質(zhì)中適用C.只在各向同性的、線性的均勻的磁介質(zhì)中適用1．真空中均勻帶電球體，其電荷密度為p，半徑為a。試求(1)球內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度；(2)球外任一點(diǎn)的電位移矢量。解：解：(1)作半徑為r的高斯球面，在高斯球面上電位移矢量的大小s3pD=re(1分)3rDp電場(chǎng)強(qiáng)度為E=e=3erer(2分)0(2)當(dāng)r>a時(shí)，作半徑為r的高斯球面，根據(jù)高斯定理，有(2分)(2分)3pa3D=e(3分)3r2r2．在真空中，有一均勻帶電的長(zhǎng)度為L(zhǎng)的細(xì)桿，其電荷線密度為T(mén)。求在其橫坐標(biāo)延長(zhǎng)線上距桿端為d的一點(diǎn)P處的電場(chǎng)強(qiáng)度E。P(2分)(2分)解：將細(xì)桿分解為無(wú)數(shù)個(gè)線元，每個(gè)線元都會(huì)產(chǎn)生各自的電場(chǎng)強(qiáng)度，方向都沿e。在離左x00(5分)由電場(chǎng)的疊加，合電場(chǎng)只有e分量，得到x03.一個(gè)球殼體的內(nèi)半徑、外半徑分別為a和b，殼體中均勻分布著電荷，電荷密度為p。試求離球心為r處的電場(chǎng)強(qiáng)度。3011s2ees2ee00023er2r23er2r00zz(2分)(3分)xq0到E3=3er20er(2分)4．設(shè)半徑為a的無(wú)限長(zhǎng)圓柱內(nèi)均勻地流動(dòng)著強(qiáng)度為I的電流，設(shè)柱外為自由空間，求柱內(nèi) 離軸心r任一點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度；柱外離軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。 解：由電流的柱對(duì)稱性可知，柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度大小處處相等，方向?yàn)檠刂琧整理可得柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度H=H=I(r想柱外離軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度也大小處處相等，方向?yàn)檠刂媲邢?，?jj00c整理可得柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度(2分)5．設(shè)無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線與矩形回路共面，(如圖所示)，(1)判斷通過(guò)矩形回路中的磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向(在圖中標(biāo)出)；(2)設(shè)矩形回路的法向?yàn)榇┏黾埫妫笸ㄟ^(guò)矩形回路中的磁通量。解：建立如圖坐標(biāo),通過(guò)矩形回路中的磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向?yàn)榇┤爰坹0c由對(duì)稱性，在整個(gè)區(qū)域磁感應(yīng)強(qiáng)度沒(méi)有x向分量，由對(duì)稱性，在整個(gè)區(qū)域磁感應(yīng)強(qiáng)度沒(méi)有x向分量，6．有一半徑為R的圓電流I，求：(1)其圓心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度B0？(2)在過(guò)圓心的垂線上、與圓心相距為H的一點(diǎn)P，其B？解：(1)在圓環(huán)上取電流微元Idl=IRd0，由畢奧—薩伐爾定律，在圓心O產(chǎn)生的磁感應(yīng)4幾(R2+H2)z4幾(R2+H2)圓心處的總磁感應(yīng)強(qiáng)度0(2)如圖，由畢奧—薩伐爾定律，在圓軸線上P點(diǎn)產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度，RH(R2+H2)osRH(R2+H2)z4幾(R2+H2)(R2+H2)077.正弦交流電壓源u=Usin(Ot)連接到平行板電容器的兩個(gè)極m板上，如圖所示。(1)證明電容器兩極板間的位移電流與連接導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流相等；(2)求導(dǎo)線附近距離連接導(dǎo)線為r處的磁場(chǎng)強(qiáng)度。i=dq=Cdu=Cd[Usin(Ot)]=COUcos(Ot)(2分)cdtdtdtmmu忽略邊緣效應(yīng)時(shí)，間距為d的兩平行板之間的電場(chǎng)為E=，dd則dxx則極板間的位移電流為dSdS?td0mcSdSdS?td0mcS0d(2)以r為半徑作閉合曲線，由于連接導(dǎo)線本身的軸對(duì)稱性，使得沿閉合線的磁場(chǎng)相等，故c穿過(guò)閉合線的只有導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流，故得0m0m0008.在無(wú)源(J=0、p=0)的電介質(zhì)中，若已知電場(chǎng)強(qiáng)度矢量xmm解：由麥克斯韋方程組可知?tx?xy?yz?zxx?tx?xy?yz?zxx對(duì)時(shí)間t積分，得?tyO?txm以上場(chǎng)矢量都滿足麥克斯韋方程，將H和D代入式zez??H??HH??H?zx?zHHz一．選擇題1.下面說(shuō)法正確的是(C)A.靜電場(chǎng)和恒定磁場(chǎng)都是矢量場(chǎng)，在本質(zhì)上也是相同的。(注：一個(gè)為散度場(chǎng)，一個(gè)為旋度場(chǎng))B.泊松方程和拉普拉斯方程都適用于有源區(qū)域。C．由恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱為恒定磁場(chǎng)，恒定磁場(chǎng)是無(wú)散場(chǎng)，因此，它可用磁矢位函數(shù)2.下面說(shuō)法錯(cuò)誤的是(C)A.一般說(shuō)來(lái)，電場(chǎng)和磁場(chǎng)是共存于同一空間的，但在靜止和恒定的情況下，電場(chǎng)和磁進(jìn)行分析。B.按統(tǒng)一規(guī)則繪制出的力線可以確定矢量場(chǎng)中各點(diǎn)矢量的方向，還可以根據(jù)力線的疏密判別出各處矢量的大小及變化趨勢(shì)。C.泊松方程和拉普拉斯方程都適用于有源區(qū)域。(注：拉普拉斯方程適用于無(wú)源區(qū)域)3.電源以外恒定電場(chǎng)基本方程的積分形式是(A)4.靜電場(chǎng)中電位為零處的電場(chǎng)強(qiáng)度(C)(注：電位的零點(diǎn)可以任意選，有意義的是電位差值)A.一定為零B.一定不為零C.不能確定A注：互感與電流無(wú)關(guān))A.增加兩線圈的匝數(shù)B.增加兩線圈的電流C.增加其中一個(gè)線圈的電流6.兩個(gè)載流線圈的自感分別為L(zhǎng)和L，互感為M。分別通有電流I和I，則系統(tǒng)的儲(chǔ)能1212為(C)A.W=LI2+LI2B.W=(LI2+LI2+MIIm211222m2112212C.W=C.W=(LI2+LI2+2MII)(注：C是W=LI2+LI2+MII的變形)m2112212m211222127.鏡像法的理論根據(jù)是(A)A.場(chǎng)的唯一性定理B.庫(kù)侖定律C.迭加原理8.對(duì)于像電荷，下列說(shuō)法正確的是(B)A.像電荷是虛擬電荷，必須置于所求區(qū)域之內(nèi)B.像電荷是虛擬電荷，必須置于所求區(qū)域之外C.像電荷是真實(shí)電荷，必須置于所求區(qū)域之內(nèi)9．對(duì)于處于靜電平衡狀態(tài)的導(dǎo)體，下列說(shuō)法不正確的是(C)A.導(dǎo)體為等位體B.導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)為010.10.如圖所示兩個(gè)平行通以同向的載流線圈，所受的電流力使兩線圈間的距離而(B)A.擴(kuò)大B.縮小C.不變 (注：電流產(chǎn)生的場(chǎng)同向，類似磁鐵的相異的兩極相吸)1.電荷q均勻分布在內(nèi)半徑為a,外半徑為b的球殼部分)。4"4"30130301230ab00jdrb0004"c(b3-a3)2ab4"cb4"c(b3-a3)2ab4"cb00b(外導(dǎo)體厚度可忽略不計(jì))，內(nèi)、外導(dǎo)體間介質(zhì)b(外導(dǎo)體厚度可忽略不計(jì))，內(nèi)、外導(dǎo)體間介質(zhì)流電壓U，如圖2示。0解：(1)在內(nèi)、外導(dǎo)體間加以直流電壓U，電勢(shì)差存在于內(nèi)導(dǎo)體外表面和外導(dǎo)體內(nèi)表面之0即電場(chǎng)強(qiáng)度為E=0(4分)1(內(nèi)導(dǎo)體內(nèi)部沒(méi)有電荷，如果有，在電壓作用下，會(huì)被吸附到內(nèi)導(dǎo)體的外表面)求：(1)求：(1)電纜內(nèi)從r至R各區(qū)域的場(chǎng)強(qiáng)E。(2)單位長(zhǎng)度電(2)假設(shè)單位長(zhǎng)度上內(nèi)導(dǎo)線表面的電荷為q，當(dāng)r>a時(shí)，作半徑為r的高斯球面，根據(jù)高斯定理，有s由000q=00(2分)lnbaUrrrlnba (3)同軸線單位長(zhǎng)度的電容C= (3)同軸線單位長(zhǎng)度的電容C==0U0lnba33．同軸長(zhǎng)電纜的內(nèi)導(dǎo)體半徑為r，外導(dǎo)體半徑為R(外導(dǎo)體厚度可忽略不計(jì))，中間充塞兩層同心介質(zhì)：第一層為電纜中的斜線表示區(qū)分不同的介質(zhì))。在電纜內(nèi)外柱面間加以直流電壓U。。解：(1)假設(shè)單位長(zhǎng)度上內(nèi)導(dǎo)線表面的電荷為q，當(dāng)p>r時(shí)，作半徑為p的高斯球面(注：這里p是半徑，因?yàn)閞已經(jīng)被作為常數(shù)用了)，根據(jù)高斯定理，有spp由r1r'2r2epr'2epr1r'2r2epr'2ep1212=(3分)erer'=(3分)erer'12因此E=Ue(rpr'),(1分)erer'11(1lnr'+1erer'112E=Ue(r'pR)(1分)erer'22(1lnr'+erer'212q2 (2)同軸線單位長(zhǎng)度的電容C==(3分)erer'U(1lnr'erer'212(3)單位長(zhǎng)度電纜中(填充介質(zhì)部分)的電場(chǎng)能WWWjreEpdpjReE22pdp122r112r'22=1ejr'[U]22pdp+1ejR[U]22pdperer'1erer'221r(1lnr'+1lnR)ep22rerer'1erer'21212UlnrU2lnR1erer'2erer'1212e(1lnr'+1lnR1erer'2erer'1212eeU2elnr'+elnelnr'+elnRr0r1=EEE0r1=EEE11U224．在面積為S、相距為d的平板電容器里，填以rr2的斜線表示區(qū)分不同的介質(zhì))。將電容器兩極板接到電壓為U的0直流電源上。求：(1)電容器內(nèi)介質(zhì)和介質(zhì)r1r2解:選取電容器上下板為高斯面，電場(chǎng)強(qiáng)度在兩板區(qū)域，且垂直兩板，假設(shè)上下板的電荷s得電場(chǎng)強(qiáng)度由====r1r1(2分)102SS2r1r2102SS2r1r22USr1r22UE=d(r2),r1r2Ud)r1r2(2分)(2)電容器中的電場(chǎng)能量122r112r22V1V1(5分)r1r2=E2+E2=2r1122r2225.5.同軸長(zhǎng)導(dǎo)線的內(nèi)導(dǎo)體半徑為a，外導(dǎo)體半徑為b(外導(dǎo)體厚度可忽略不計(jì))，內(nèi)導(dǎo)體線上流動(dòng)的電流為I，(1)計(jì)算同軸線單位長(zhǎng)度內(nèi)的儲(chǔ)存的磁場(chǎng)能量；(2)根據(jù)磁場(chǎng)能量求出同軸線單位長(zhǎng)度的電感。解：(1)由電流的柱對(duì)稱性可知，柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度大小處處相等，方向?yàn)檠刂媲邢騟，在ra區(qū)域由安培環(huán)路定律：， c 整理可得柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度H=，BH=，B=0(ra)(1分)柱外離軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度也大小處處相等，方向?yàn)檠刂媲邢颍?220c整理可得柱內(nèi)離軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度B=0(1分)202幾r同軸線單位長(zhǎng)度內(nèi)的儲(chǔ)存的磁場(chǎng)能量120001(2)由W=LI2m22Wb故L=m=02WbBB)1.損耗媒質(zhì)中的電磁波,其傳播速度隨媒質(zhì)電導(dǎo)率的增大而(B)A.不變A.不變122p1()21]2.在無(wú)損耗媒質(zhì)中,電磁波的相速度與波的頻率(D)D11vk3.自由空間中所傳輸?shù)木鶆蚱矫娌?，?C)A.TE波B.TM波C.TEM波D.以上都不是4.電偶極子所輻射的電磁波，在遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)其等相位面為(A)A.球面B.平面C.柱面D.不規(guī)則曲面5.下面說(shuō)法錯(cuò)誤的是(A)的B．對(duì)橫電磁波而言，在波的傳播方向上電場(chǎng)、磁場(chǎng)分量都為0。C．電磁波從一種媒質(zhì)入射到理想導(dǎo)體表面時(shí)，電磁波將發(fā)生全反射。D．對(duì)平面電磁波而言，其電場(chǎng)、磁場(chǎng)和波的傳播方向三者符合右手螺旋關(guān)系。6.兩個(gè)極化方向相互垂直的線極化波疊加，當(dāng)振幅相等，相位差為/2或3/2時(shí)，將形成(B)7.均勻平面波由一介質(zhì)垂直入射到理想導(dǎo)體表面時(shí)，產(chǎn)生全反射，入射波與反射波疊加將形成駐波，其電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)的波節(jié)位置(B)(見(jiàn)課本231面)8.下面說(shuō)法錯(cuò)誤的是(D)A．在無(wú)源區(qū)域中，變化的電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)，變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)，使電磁場(chǎng)以波的形式傳播B.麥克斯韋方程組表明不僅電荷可以產(chǎn)生電場(chǎng)，而且隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)也可以產(chǎn)生電場(chǎng)。C.一般說(shuō)來(lái)，電場(chǎng)和磁場(chǎng)是共存于同一空間的，但在靜止和恒定的情況下，電場(chǎng)和磁場(chǎng)可D導(dǎo)體表面時(shí)，電磁波將發(fā)生全透射。(反)9.下面說(shuō)法錯(cuò)誤的是(D)A波能量傳播速度等于C.所謂均勻平面波是指等相位面為平面，且在等相位面上各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)相等的電磁波。D.在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波傳播速度隨振幅變化的現(xiàn)象稱為色散現(xiàn)象。(頻率)10.對(duì)于載有時(shí)變電流的長(zhǎng)直螺線管中的坡印廷矢量S，下列陳述中，正確的是(C)A.無(wú)論電流增大或減小，S都向內(nèi)B.無(wú)論電流增大或減小，S都向外000yz=0點(diǎn)瞬時(shí)坡印廷矢量8z=0點(diǎn)瞬時(shí)坡印廷矢量4yz=0點(diǎn)瞬時(shí)坡印廷矢量8z=0點(diǎn)瞬時(shí)坡印廷矢量440點(diǎn)的平均坡印廷矢量4lS?t?tlS?t?t二、計(jì)算題(共70分)xyzyzxzxyxyzyzxzxyyxzzyxxzy0yx00y80jejx00x00x00x000E00E000瞬時(shí)坡印廷矢量為0z入8z2入0入入avT0avT0Tz2山00O2.(10分)時(shí)變電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為：E=Ecos(Ot-0),0e0m200em––0電場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表達(dá)式(3分)––H=He-j0m0(2分)av2(3分)av200200e(3分)或者積分計(jì)算(較復(fù)雜，要把時(shí)間標(biāo)出積分)y y00方向沿-z向。(1)波阻抗山山0c0(3分)k100(5)H的大小和方向1nz1nz0xx(6)坡印廷矢量xyxz4.(15分)在自由空間傳播的均勻平面波的電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量為–解(1)平面波的傳播方向?yàn)椋珃方向(2)頻率為f(2)頻率為fk3109Hz(因?yàn)閗2f)00c(3)波的極化方式因?yàn)?3)波的極化方式因?yàn)镋E104,0，故為左旋圓極化xmymxy22(4)磁場(chǎng)強(qiáng)度yxH0eE(ee104jee104yxzzxzy37700(5)平均功率坡印廷矢量SRe[EH*]Re[(e104je104)ej20zav22xy1(e104je104)ej20z]1[(104)2(104)2]eyx2z000zzz入射到理想導(dǎo)體，如圖1所示，該電磁波電場(chǎng)只有x0解：由下列公式cj/，j[1j/()]，cj/crm2c1c，tmrm2c1c，tm2c，EEim2c1cim2c1ciximiyimE(z)eEe1zeEe1z，H(z)eEe1zrxrmximryimtxtmximH(z)eEe2ztyim(1)將代入得到2–HEz0–Ey00(2分)(2分)(1分)x)y理想導(dǎo)體，如圖2所示，該電磁波電場(chǎng)只x0解：由下列公式cj/，j[1j/()]cj/crm2c1c，tmrm2c1c，tm2c，EEim2c1cim2c1ciximiyimE(z)eEe1zeEe1z，H(z)eEe1zrxrmximryimtxtmximH(z)eEe2ztyim(1)將Q=的代入得到反射波電場(chǎng)2–E=Eejbzrxrrx0r(2分)r0因此，反射波電場(chǎng)的表達(dá)式為–E=-Eejbzr