電磁場(chǎng)與電磁波選擇判斷題

第一章矢量分析1.1矢量的定義和加減法運(yùn)算法則二知Ji二―2也十珂+5$訂百二耳+珂,—40,則務(wù)等于乩.-35tI6al-a7a.c十6a^+a_JL鼻x?匚:D.址-J己知：一2兔+3含—汝，B=ax-3ay-^izf^2-B等于Oa-—3$+65t+azb-3耳+9么c--ax+6ay+azD-?,-4下列哪％場(chǎng)是矢量場(chǎng)？aa.電場(chǎng)■B.磁場(chǎng)UC-溫度場(chǎng)SD.重力場(chǎng)」個(gè)不僅有大小而且有方向的捌理宣稱為矢量匚TOC\o"1-5"\h\zA.V*OB.X二知2二3耳+禺-2心?/二-代+3玄—斗C=4^-2d,.-6^則這三個(gè)矢量可以構(gòu)成三角形…A.7OB.X1.2矢量的乘法運(yùn)算法則己矢口A二一2岔+3ay+5彳?B=ax+、則不冠等于QA.13>B-13OC.5OD.8-一2己知川一一2比十3玄十呂--f3ctv-4cjz則2x5等于°亠27心+13氏+9氏°B—27&-13Q—9兀?Cr—27at-3ay-9az°D'-27ax+3ay-9az標(biāo)量三重積ABxC等于OA?i—i由A.B.C三矢量構(gòu)成的平行六而體的體積由A,B,C三矢量構(gòu)成的平行六面體的表面積C由瓦公構(gòu)成的平行四邊形面積?D'i5?C枸成的平行四邊形面積.下工點(diǎn)積結(jié)果為1的有■A.a□B.■<BC.Aq□D.a「列義積結(jié)果為零的有A-玄扁’B-J嘰c*夭■見(jiàn)51-d仇xaz若A.B.C三矢量在同一平而內(nèi)，下列運(yùn)算正確的是口A-AxBC^]L注j.^xC=lHc-AxBC=CD-A-BxC-Q-牛矢量和-個(gè)單位矢量的點(diǎn)積「其結(jié)果是該矢量在單位矢量方口丄的投影的丈小「>A.2QB.X兩個(gè)矢量的義積，其結(jié)果是這兩個(gè)矢量構(gòu)成的平行惻邊形的面積.eb.x1.3矢量微分元下列k適徴分線兀的義込式錯(cuò)俁的尼-乩直帝坐標(biāo)系下十3認(rèn)十電■?吐柱坐標(biāo)系下山噸I遷卩氏I氐①''■球坐標(biāo)系下（U?氓+丘1刊恣+7?sin^d^cD柱坐標(biāo)系下<bar十閉加、一氐玄下列矢雖微分面兀的表達(dá)武正確的是■比直角坐標(biāo)系下dvdv^■莊柱坐標(biāo)系下向卩血玄I.I亡球坐標(biāo)系下sin<?d/?辻卩和H口球坐標(biāo)系下卜?捌做廿怵元附表達(dá)武匸確闈是■氐直角坐標(biāo)系下dvdj-dzB-柱坐標(biāo)系下閉閔爐上c-球坐折系下況％in燦°正壹坐標(biāo)垂下舛血九dw/Ljd叫

1.4矢量的坐標(biāo)變換將直角坐標(biāo)系下的矢量A=4ax十爲(wèi)轉(zhuǎn)換到圜柱坐新系下表達(dá)式為匸9ar-6az*礙+%在百角坐標(biāo)聚屮.二個(gè)坐標(biāo)力間的單心次量的方向足不變的，稱問(wèn)常矢量.?扎70&■X在圓柱坐標(biāo)系中，除了Z釉方向的單位矢量生是常矢瑩.另外再牛方向的單位天童玄*￡隨著坐標(biāo)（輕）的取直不同，其方向是變化的：■4yOB.X在球坐和弟我三個(gè)坐柿方向的單世矢量缶&心的方向隨普坐標(biāo)（匕申、的恥值不同，其方向是變it的.OaX不同坐抵系下刖兩亍矢雖不能直接進(jìn)行求和運(yùn)尊，需要變換到同-坐標(biāo)系I；進(jìn)折求和運(yùn)算°■A.OB.X

1.5標(biāo)量場(chǎng)梯度的定義與計(jì)算已知標(biāo)量函數(shù)^=2x5y2z?則其梯度表達(dá)式為?AV^=6x2y2zax+4x3yzav+1xyy~a.B,^=3x2y2zax十4*'^&丁十2工弓丁V^=6x2y2zax十2x3yzas十2x3y2az°^<p^6x2y2zax-^-4x3yzay+x3y2az2F到株廈計(jì)算公式iE確的是"直角的系下咕執(zhí)十警廠軟"圓柱坐標(biāo)系不可婦理乞亠孚&十學(xué)乙dr§護(hù)比球坐標(biāo)系下啥裁+珞爲(wèi)十両驚^D圓柱坐標(biāo)系下％軟+簽L牛3對(duì)標(biāo)量場(chǎng)的梯度下列描述止隔的是■比標(biāo)量用也求梯度站果是一個(gè)矢量UB.某點(diǎn)梯度的大小和該點(diǎn)的方向?qū)?shù)大小相等。C.某點(diǎn)梯度的力向是該點(diǎn)所在竽值向的法線方向「0,某點(diǎn)梯哎的大小和該點(diǎn)最大方向?qū)?shù)的大小相等。標(biāo)屋函數(shù)的零值面起互不和童的°

1?61A,-2c,D.2z矢量場(chǎng)屮的帶箭頭的矢線稱為場(chǎng)線，下列描述正確的是A-場(chǎng)線上每…點(diǎn)的切線方向代表了該點(diǎn)場(chǎng)矢量的方向B-場(chǎng)線也表示了場(chǎng)強(qiáng)的大小G場(chǎng)線的疏密反映岀場(chǎng)強(qiáng)的強(qiáng)弱分布□矢量場(chǎng)的場(chǎng)線總是芾箭頭的閉合曲線下列散度計(jì)算公式正確的是A.沖dF直角坐標(biāo)系下口戸=竺+」+竺8xdydzB.圓柱坐標(biāo)系下/戸二丄辿2+丄￡+遲6rrQ(p8zc.球坐標(biāo)系下二丄"X人)+1?61A,-2c,D.2z矢量場(chǎng)屮的帶箭頭的矢線稱為場(chǎng)線，下列描述正確的是A-場(chǎng)線上每…點(diǎn)的切線方向代表了該點(diǎn)場(chǎng)矢量的方向B-場(chǎng)線也表示了場(chǎng)強(qiáng)的大小G場(chǎng)線的疏密反映岀場(chǎng)強(qiáng)的強(qiáng)弱分布□矢量場(chǎng)的場(chǎng)線總是芾箭頭的閉合曲線下列散度計(jì)算公式正確的是A.沖dF直角坐標(biāo)系下口戸=竺+」+竺8xdydzB.圓柱坐標(biāo)系下/戸二丄辿2+丄￡+遲6rrQ(p8zc.球坐標(biāo)系下二丄"X人)+1d（sin吧）1R2dRR拓？~80—RH扁石正交坐標(biāo)系下孫尸二丄hjh^6（認(rèn)FJ|附停?i越”九）

du{du26u3-個(gè)矢量的散度是，個(gè)標(biāo)量。A.B.X1.7矢量場(chǎng)旋度的含定義與計(jì)算矢量文二2x2yar+3xz2ay+4y2zaz在點(diǎn)P(1,1,1)的旋度為°A-2瓦+碼B'dx-f2av+az…2?+氏m心+2@一個(gè)矢量的旋度是一個(gè)新矢量，下列描述正確的是□A-某點(diǎn)旋度的大小為該點(diǎn)的環(huán)量密度B.某點(diǎn)旋度的大小為該點(diǎn)最大的壞量密度&某點(diǎn)旋度的方向?yàn)樵擖c(diǎn)獲得最大環(huán)量密度的面元的法線方向6某點(diǎn)旋度的方向?yàn)樵擖c(diǎn)茯得壞苛密度的而元的法線方向33下.列旋度i卜舉僉式iE確的是33下.列旋度i卜舉僉式iE確的是C.麗叭J?smOa^.球坐標(biāo)系下VxF=—!—C.麗叭J?smOa^.球坐標(biāo)系下VxF=—!—/?_sin0Rsin吧矢量場(chǎng)中的壞量是-個(gè)標(biāo)量，其大小和閉合曲線相對(duì)于場(chǎng)矢量的取向無(wú)關(guān)*qa.y?B.x單元測(cè)試判斷a分）空間某點(diǎn)梯度的大小是該點(diǎn)的最大的方向?qū)?shù).梯度的方向是該點(diǎn)等值面的法線方向。oB.x單選（2分）兩個(gè)非零矢量點(diǎn)積為零，說(shuō)明這兩個(gè)矢量0A.平行B.垂直O(jiān)C.共面OD?相交單選（2分）兩個(gè)非零矢量叉積為零，說(shuō)明這兩個(gè)矢量（）A.平行B.垂直O(jiān)C.共面OD?相交（單選（2分）矢量場(chǎng)中某點(diǎn)的散度是標(biāo)量.其大小是該點(diǎn)的0A.通量密度OB.環(huán)量密度?C.最大的環(huán)量密度CD.最大通雖密度8單選（2分）圓柱坐標(biāo)系中，a方向的面元￡的表達(dá)式為（）A.<1學(xué)1二6,B.d/xtaD.單選（2分）矢量場(chǎng)中某點(diǎn)的旋度是一個(gè)矢量其大小等于該點(diǎn)的0.其方向?yàn)椋ǎ〢+最大環(huán)量，取得雖大環(huán)屋的環(huán)面的法線方向。B.環(huán)量密度，環(huán)面的法線方向。C+蚩大環(huán)量密度，取得壇大環(huán)量的環(huán)面的切線方向aD-最大環(huán)量密度，取得最大環(huán)晝的環(huán)面的法線方向"單選▽分）己知A-2^+^ar4-az4ax-2av-2az互*目垂直*則燈等于TOC\o"1-5"\h\zA.3-34-4第二章電磁學(xué)理論基礎(chǔ)電場(chǎng)的概念及點(diǎn)電荷電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算自由空間有一點(diǎn)電荷位于直角坐標(biāo)系中P'(3,4,0)點(diǎn)，其電量為2庫(kù)倫，則坐標(biāo)原點(diǎn)處的電場(chǎng)強(qiáng)度為TOC\o"1-5"\h\zA.3.2.axav250to0125佛0OB.3.2.ax+a25O^zro125^0〉Qc.2.3.axav\25tt￡q250亦0?OD.2~3axav125磚025O"￡0>存在于電荷周碉，能對(duì)其他電荷產(chǎn)牛作用力的特姝的物質(zhì)稱為電場(chǎng)?？梢?jiàn)電荷是產(chǎn)生電場(chǎng)的源。SA.QB.X單位正電荷在電場(chǎng)小某點(diǎn)受到的作用力稱為該點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度?！鯝.7QB.X庫(kù)倫定律描述的是兩點(diǎn)電荷Z間的作用力的定量計(jì)算。A.7QB.X點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度的大小與點(diǎn)電荷的電量成正比，與電荷源到場(chǎng)點(diǎn)的距離的平方成反比。A.v*B.X塞個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)中，臬點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度為每?點(diǎn)電荷在譚點(diǎn)產(chǎn)譏的電場(chǎng)強(qiáng)度的矢量和.即電場(chǎng)服從疊加厲理°A.QBX連續(xù)分布的電荷源電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算位于才軸和，軸的兩條無(wú)限長(zhǎng)帶電線，其線電荷密度為勺lOin則點(diǎn)P(Q0,4)的電場(chǎng)強(qiáng)度為A-105arV/mB-4陸V/m?C85(i.V/m'-D225反V/m.2位于蠱=1的無(wú)限大均勻帶電面，其面電荷密度為-8nC/mJ-則點(diǎn)尸(0A町的電場(chǎng)強(qiáng)度為A14.4^V/mB--144^V/m?I44^azV/mD--l.44/ra2V/m連續(xù)分布的線電荷.其單位長(zhǎng)度匕所帶的電荷量稱為線電荷密度。A.QB.X連續(xù)分布的面電荷，其單位面積上所帶的電荷量稱為面電荷密度■:A.VQBX連續(xù)分布的體電荷*其單位休積上所帶的電荷G稱為體電荷密度。azQB.X電位的概念與計(jì)算已知某區(qū)域的電位函數(shù)0=璋4‘，則該區(qū)域的電場(chǎng)強(qiáng)度為AE=3置￡帖工+6xy^3ay4-9xy2s2nzEE=3xy2z3ar—6xz3ax—9xy2z2a_?亡￡=—3y2z3ax-6xy^ay—9xy2z2afQD?￡=-3y2ziax+3xyziay-9xy1z1az空間兩點(diǎn)的電位差不僅與兩點(diǎn)所在位置有關(guān)，而且Q積分路徑有關(guān)。QA.<TOC\o"1-5"\h\zB.XJ在電場(chǎng)中，外力將單位正電荷從P點(diǎn)移動(dòng)到A點(diǎn)，該外力所做的功為這兩點(diǎn)之間的電位差。Av*QB.X外力將單位匸電荷從無(wú)努遠(yuǎn)處拿到場(chǎng)域中某點(diǎn)*該外力所做閭功為諄點(diǎn)的也位，丄7OB.X由某點(diǎn)電位為零可知該點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度為零口B.X

由某點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度為窖可知該點(diǎn)的電位為零。A.v*B.X磁場(chǎng)的概念及線電流磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算自由空間，位于芝軸的無(wú)限長(zhǎng)載流線電流為1A.位于點(diǎn)F（0廠4,斗）處的磁感應(yīng)強(qiáng)度為此7.5x10^^B17,5xl0_7aO。，D?0.239ax-0.477^,存在于載流回路或永久磁鐵周圍空間，能對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷施力的特殊物質(zhì)稱為磁場(chǎng)■:az°B.X磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向和磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)的正電荷的作用力的方向一致口A.7B.X磁場(chǎng)中一運(yùn)動(dòng)電荷受到的最大做場(chǎng)力的方向、運(yùn)動(dòng)方向相做感應(yīng)強(qiáng)度的方向二者之間相互垂直，旦滿足右手蟆旋法則。A.VQB.X

磁感應(yīng)強(qiáng)度服從吾加原理。?A?OB.X面電流和體電流磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算下列磁感應(yīng)強(qiáng)度計(jì)算公式正確的杠"*■線電流：養(yǎng)豊J”警空面電流：直二訃l玉許曲‘體電流：B=LD'線電流’B=^\^伽hR~電流密度足矢量°A.OB.X面屯流密度的大小定文為與電流垂直的方向I:單位寬度流過(guò)的屯流大??！其方向與電流的流動(dòng)方向-致CA.OB.X休電流密度的大小定文為。電流垂直的橫截面上單位面積流過(guò)的電流大小.其方向苛山流的流動(dòng)方向-致。?A.V*QB.X

矢量磁位的引入與計(jì)算矢竝融付/和磁感應(yīng)強(qiáng)度￡的關(guān)系是A”B.2?=VB.2?=V*D”A=VB閉合曲面r的磁通量大小閉合曲面r的磁通量大小q磁感應(yīng)強(qiáng)度人小有關(guān)?B.X矢量磁位的方向打電流元的方向?致。B?X2.7安培環(huán)路定律與位移電流2.7安培環(huán)路定律與位移電流1對(duì)于位移電流卜列描述止確的是■幾位移電流不是電荷的定向運(yùn)動(dòng)形成的，它是等效電流■氐當(dāng)空間電場(chǎng)隨時(shí)間發(fā)生變化時(shí)，相當(dāng)于存在位移電流■U位移電流和傳導(dǎo)電流-?樣可以產(chǎn)生磁場(chǎng)位移電流密度—對(duì)全電流定律下列描述正確的是A.全電流定律是指：在真空中*磯場(chǎng)強(qiáng)度日沿任意閉合回路的環(huán)量*等丁該回路所限定的曲面上穿過(guò)的位移電流總和。B.全屯流定律是指：在真空「山磁場(chǎng)強(qiáng)度H沿任意閉合回路的壞盧,等「該回路所限定的曲面上穿過(guò)的傳導(dǎo)肚流和位移電流的總和。?U全電流定律是麥克斯卞方程方程之-、d全電流定律表達(dá)式為jHdl=\pc+~）-ds位移電流是屯荷發(fā)生位移形成的°QA.TOC\o"1-5"\h\zB.X傳導(dǎo)電流足電荷的定向運(yùn)動(dòng)形成的。\o"CurrentDocument"A.>/B.X安培壞路定律是指；在真空中，磁場(chǎng)強(qiáng)度H沿任總閉合冋路的壞謹(jǐn),等于該回路所限d的曲面上穿過(guò)的傳導(dǎo)電流的總和?A.?b.X全電流定律的物理意義］表明磁場(chǎng)不僅由傳導(dǎo)電流產(chǎn)上，也-能由隨時(shí)間變化的電場(chǎng)（即位移電流）產(chǎn)生.A.OB,X2.8電磁感應(yīng)定律可能引起回路中磁通變化的情況有■扎閉合回路靜」I:,閉合回路中的磁場(chǎng)隨時(shí)間是變化的?！龀鲇鈭?chǎng)恒定，閉合回路打曉場(chǎng)發(fā)生和對(duì)運(yùn)動(dòng)Qc.不僅磁場(chǎng)是時(shí)變r(jià)rj：iij且閉含回路與破場(chǎng)發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)。D-施場(chǎng)均勻恒定，面積恒定的閉合回路在磁場(chǎng)中平行于磁場(chǎng)方向運(yùn)動(dòng)D對(duì)法拉第電碩感應(yīng)定律下列抑述正確的有■幾磁場(chǎng)中閉合導(dǎo)體冋路的礴通量笈生變化時(shí).回路中就產(chǎn)生了感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)°B.回路中感應(yīng)電流產(chǎn)主的碗場(chǎng)阻止回路中礒通量的變化“C.回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的大小正比于確通量對(duì)時(shí)間的變化率。5閉合回路中感應(yīng)電動(dòng)熱的正方向和磁場(chǎng)線的止方向Z間滿足右手螺旋關(guān)系。對(duì)由電磁感應(yīng)定律推廣而來(lái)的麥克斯韋方程下列描述正確的是4該方程表達(dá)武護(hù)&二-曙應(yīng)■氐變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)，即電場(chǎng)不僅由電荷源產(chǎn)生”也U由時(shí)變的盤場(chǎng)產(chǎn)生"C.變化的電場(chǎng)產(chǎn)主磁場(chǎng)?！?該方程中積分回路為方程右邊積分面的邊界.電磁場(chǎng)高斯定律及電流連續(xù)性方程對(duì)電場(chǎng)的高斯宦律卜‘列描述止確的是A電場(chǎng)髙斯定律表達(dá)式j(luò)>sD^dS=^prdV■艮穿過(guò)任何閉合曲面的電通量等于該閉合曲面所包圍的總電荷量一c.過(guò)某閉合曲面的電通量等于零，說(shuō)明該閉合曲面所在處的電場(chǎng)必為零口D.穿過(guò)任何閉合曲面的電通盲都為冬。對(duì)磁場(chǎng)的髙斯定律下列描述正確的是A磁場(chǎng)高斯定律表達(dá)式'曲二。IPe適過(guò)任何閉合曲面的磁通量恒為零°g融場(chǎng)中的磯場(chǎng)統(tǒng)總是連續(xù)的?！霰韧ㄟ^(guò)某閉合曲面的磴通董等尸零，但是俺感應(yīng)強(qiáng)度不…定対零。對(duì)電流連續(xù)性方程F列描述正確的是A'電流連續(xù)性方程表達(dá)式6鼻應(yīng)二J叫卩c.從封閉曲面流出的電流，必然等于封閉曲面內(nèi)正電荷的減少率,反之亦然。?D.該方程反映的是屯荷守恒定律「電場(chǎng)線起始于止電荷，終卍于負(fù)電荷a麥克斯韋方程的積分形式及其應(yīng)用卜列麥克斯韋方程表達(dá)式錯(cuò)誤的是=^(Jc+~)dS^D^dS=D.>D.>sB-dS=OA.用麥克斯韋方程的積分畛式岬題時(shí).常和用場(chǎng)的嘉種對(duì)稱性,下列結(jié)呆懈些楚正確的A.無(wú)限快均勻帶電踐.其線電苛密度為g該電場(chǎng)具有軸對(duì)稱性,利臣電場(chǎng)高廝定律求解粵到E=-^-2扛EpB.半徑為口的導(dǎo)體球，帶面電荷密變?yōu)樵撾妶?chǎng)具有中心對(duì)稱性.利用電場(chǎng)奇斯定律求辭得到丘牟■耳(r>o)—半徑為G的導(dǎo)枠柱中逍有電流幾該礎(chǔ)場(chǎng)具有軸對(duì)稱性,利用電磯感應(yīng)定律求桿得到忑=座￡(r>a)2耐D.-半徑為碟的導(dǎo)怵柱，通有電流兒該碗場(chǎng)具有軸對(duì)稱性,

利用電魏感應(yīng)定律求醫(yī)得到直三甩*[r<a)D.2jT￡F麥克斯韋方程的枳分形式適用于-切宏觀的|丄磁規(guī)象■:麥克斯韋方程的微分形式及其應(yīng)用宇囘的體電荷密度為當(dāng)球坐標(biāo)系下的H=^—a宇囘的體電荷密度為當(dāng)球坐標(biāo)系下的H=^—agr空間一點(diǎn)叭2乍）sin^的體電流密度為A.0*日］為A/m’C'laeA/m2D'2兔A/mJ卜列麥克斯韋廳槨表達(dá)式i上珈的是■匕VQ=跖..■d75=0麥克斯書力程的懶分形宣只適用于媒質(zhì)的物fl性質(zhì)不發(fā)生突邏的醫(yī)第三章媒質(zhì)的電磁特性和邊界條件3.1微波爐的工作原理就肢爐中電魁波常川的工作頻率為QA.2.1GHz?B.2.45GHr2.86GHz3.15GH2腎物能亞帯濁加烈的原程A,囚為隹牧1中會(huì)目丈丘的可「仙莉動(dòng)的帶壯粒譏莊吐毬!皺年用卩段牛"恃導(dǎo)現(xiàn)象.B.兇為仗物中含有大罐的育機(jī)分了*在電磁波作JI1T-發(fā)?！拱创^象.怦子龍電碰波的捉率高逮需端「C,因?yàn)槭黎壑泻写髮频目尚郾任锔p，在電褫范年用下，發(fā)牛.了腿化現(xiàn)彖"D.囚為仕物中含有大雖的水骨了-，在電曲被作用下.疫牛了攤化現(xiàn)瓠水刁卜子隨電磁波的煩車髙啦常蕩，可以在說(shuō)滾爐內(nèi)噸川的器血有IB九紙杯B.鞄盤C.塑料盒D.鋁制飯盒

3.2導(dǎo)體的特性鼬電場(chǎng)中的導(dǎo)體達(dá)到靜電平衡狀態(tài)后，以下哪一牛ft質(zhì)是暗俁的A.導(dǎo)休為等時(shí)?B.導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)竝處不箱OG導(dǎo)體表血的電場(chǎng)址處與導(dǎo)悴表面垂直，切向電場(chǎng)為零；C：D.感應(yīng)電荷只井布在導(dǎo)體表面上’導(dǎo)體內(nèi)部感應(yīng)電荷為零■:i.'i尸（一2,44）R'J沖怵七伯I.-廿件外電場(chǎng)￡=4.?,-2環(huán)+3.1^V.ui.IHiJP丸白￡為3J^_V/ni日_8心+11.岔V/mc-0V/m匚013Aza:V/m導(dǎo)庫(kù)的電導(dǎo)率丈小七卜?列哪些兇素有關(guān)Ah電下的遷移率氐自由電子的密度C.外加電場(chǎng)的強(qiáng)憧6壞境溫度含有大量帶電粒子的物質(zhì)就是導(dǎo)體。OA.B.X導(dǎo)體材料在外電場(chǎng)作川|「可以發(fā)牛.傳導(dǎo)現(xiàn)獄.A.VQB.X3.3電介質(zhì)的特性電介質(zhì)根化后，介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度會(huì)OA.增強(qiáng)B.減弱Oc.為零OD不變電介質(zhì)極化后，介質(zhì)內(nèi)的電位移矢量會(huì)增強(qiáng)減弱9c.為零D.不變電介質(zhì)在外電場(chǎng)作用飛’會(huì)發(fā)牛下列哪些變化A,電介戰(zhàn)中會(huì)出現(xiàn)有序禪列的電偶極TB.電仲質(zhì)表面和內(nèi)部出現(xiàn)束紳電荷U電介質(zhì)內(nèi)部的帶電粒了發(fā)生定向移或hD.電介質(zhì)中電場(chǎng)不發(fā)牛.變化卍介城芯一種絕緣村斜■:扎vX

3.4磁介質(zhì)的特性某-倂向同件材料的磁化率^=2.則該材料的蹴導(dǎo)率為A,D.1?AD.1?A0磁介質(zhì)在外碼場(chǎng)作川下.會(huì)陵生下列嘟些變化k磁介質(zhì)中原了磁矩會(huì)轉(zhuǎn)向和外磁場(chǎng)方向相反排列B.就介質(zhì)中原了遵虻會(huì)轉(zhuǎn)向和外磁場(chǎng)方問(wèn)一致排列縫介質(zhì)中腿慝應(yīng)強(qiáng)度胡強(qiáng)D磁介質(zhì)中磁感應(yīng)強(qiáng)滾不變磁介質(zhì)是-種任外磁場(chǎng)作用下能產(chǎn)生磁化的物質(zhì)口B.X3.5電磁場(chǎng)的邊界條件3.5電磁場(chǎng)的邊界條件（一）理想介質(zhì)與理想導(dǎo)體分界面的電場(chǎng)満足的邊界條件有D*-PsB.EB.EU=Q%-Dln=p3D.

2-：'J.恐Q氐汕￡丄衛(wèi)！1界uT包右戲丄l：G-訂J"Dg=D.?…瓦=厶"°%-D嚴(yán)p,°瓦=￡產(chǎn)0理想介肪和理想介陸分界曲的電場(chǎng)満足的邊界糸件有B.C.以=比D.4作兩押材冏的分界面處電場(chǎng)強(qiáng)度的切冋分呈總叢連験的。?A.V"X5在兩種材料的分界面處電位總是連麵的.?A.V*QB,X

3.6電磁場(chǎng)的邊界條件（二）理想介質(zhì)與脛想導(dǎo)樣分界面的磁場(chǎng)滿足的邊界殺件有%"亓XT/】—J-理?yè)?dān)介質(zhì)和導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的鮒場(chǎng)滿足的邊界塞件有A.5,九=Sln-00.理"和理想、介聞分界面的艇場(chǎng)沾足的邊界條件有%=禺%=%=0A/?=44在兩種材料的分界面處磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分雖總是連續(xù)的。B.X第四章靜態(tài)場(chǎng)分析靜態(tài)電磁場(chǎng)的應(yīng)用無(wú)靜態(tài)場(chǎng)的特性及方程電磁學(xué)中的靜態(tài)場(chǎng)包托久靜電場(chǎng)B,電磁披C.恒定電場(chǎng)D.恒定磁場(chǎng)靜態(tài)場(chǎng)的位函敖浦足的方程有A.無(wú)源區(qū)，滿足拉普拉斯方程□氐無(wú)源區(qū)，満足泊松右稈口C.有源區(qū)，滿足拉普拉斯方程6有源X,滿足泊松方程靜屯場(chǎng)是出靜止的屯荷源產(chǎn)牛的，是尤陡有散場(chǎng)?A.v*BX

4恒定電場(chǎng)是由忙i定屯漁產(chǎn)生的,是有旋有哉?qǐng)隹贏.7TOC\o"1-5"\h\zB.X靜態(tài)場(chǎng)的重要原理1對(duì)偶驚珅的吉義是匸如果描述兩種物理鳳象的數(shù)學(xué)方祁.只有相同的號(hào)式*井貝有對(duì)應(yīng)的邊界糸件?那么方秤中貝有冋竽地位的雖的解的數(shù)學(xué)形式也將是相冋的■:女"QB.X在酷朮邊界耶件泊松方理戍拉晉拉斯方程的解是不惟-的aA-7B.X利用■*加原理「在求孵多個(gè)諒產(chǎn)生的場(chǎng)Rt.可以il算每個(gè)源單蝕春在時(shí)產(chǎn)生的場(chǎng).熾扁把這些場(chǎng)進(jìn)行矢量柑肚：丸.VOB.X無(wú)限大導(dǎo)體平面的鏡像境像法的円:論俄?yè)?jù)肖OA.對(duì)偶原理B.唯一性定理Oc.輕加原理OD.口易原理對(duì)于疑像法I；列捕if止踴的是扎銳像電荷愛(ài)規(guī)在待求炳域的邊界以外.B.實(shí)駅電荷和鏡像電荷柞用在邊界處保持原有邊界東件不變。C.將有邊界的不購(gòu)勻空間赴理戎和彷求場(chǎng)城睢捕特杵一較的無(wú)限大溝勻空間.HD.持求場(chǎng)城的場(chǎng)由實(shí)赫電荷和所有說(shuō)愎電荷產(chǎn)生的場(chǎng)柱加得劍-

無(wú)限大電介質(zhì)平面的鏡像1由于介質(zhì)q沒(méi)有訂由電荷■故沒(méi)有境愎電荷「O九W?B.X半無(wú)限大導(dǎo)體平面角域的鏡像1點(diǎn)電荷對(duì)尤限大接地導(dǎo)體角域的鍛像電荷數(shù)雖利箱域夬角的大小有關(guān)"A,QB,X4.7導(dǎo)體球面的鏡像點(diǎn)電荷對(duì)接地導(dǎo)體球面的鏡像電荷與源電荷電量大小和等,電性柑反OA.*/B,X點(diǎn)電荷對(duì)接地和不接地導(dǎo)體球面的鏡像電荷是柑同的匚A.7?B.X4.8導(dǎo)體圓柱面的鏡像4.9分離變量法：直角坐標(biāo)系下的分離變量法在直角坐標(biāo)系下，拉普拉斯方程的解中的本征函數(shù)有HA.常數(shù)或線性函數(shù)B.三角函數(shù).貝塞爾函數(shù)D.雙曲函數(shù)或指數(shù)函數(shù)"離變量法是通過(guò)變量分離，將偏微分方程轉(zhuǎn)換為常微分方程求懈的方法?A?2?B.X分離變量法的理論墾礎(chǔ)是唯?性定理第五章場(chǎng)論和路論的關(guān)系5.1場(chǎng)論和路論的統(tǒng)一關(guān)系場(chǎng)論和路論的關(guān)系是A.矛盾的B.統(tǒng)一的C.無(wú)關(guān)D.場(chǎng)論包含路論路論中基爾霍夫電流定律的物理含文是A.能量守恒團(tuán)B.電荷守恒C.電流在任一節(jié)點(diǎn)處是連續(xù)的D.電位是連續(xù)的路論中基爾霍未電壓定律的物理含義是A.能量守恒B.電荷守恒C.電流在任一節(jié)點(diǎn)處是連續(xù)的d電位是連續(xù)的場(chǎng)磁場(chǎng)理論和亡路理論之汕沒(méi)有任何聯(lián)系°TOC\o"1-5"\h\zOa?B.X電磁場(chǎng)理論是一切宏觀電磁現(xiàn)象所遵循的普遍規(guī)律■A.v*QB.X在電路尺寸遠(yuǎn)小于工作波長(zhǎng)時(shí)，w路理論是由電嵐場(chǎng)理論導(dǎo)出的近似理論?A.CB.X5.2電阻的計(jì)算汁算導(dǎo)體的電阻關(guān)鍵是要il-算導(dǎo)體中的OA.磁場(chǎng)強(qiáng)度B.電場(chǎng)強(qiáng)度OC.電流密度oD.電位分布反映媒質(zhì)導(dǎo)電特性的參數(shù)是OA-介電常數(shù)￡B.電導(dǎo)率”C.磁導(dǎo)率"OD?無(wú)豈阻的大小與下列哪些因素有關(guān)A.電阻材料的電導(dǎo)率B.電阻兩端電壓C.電阻中電流D.電阻的幾何形狀和尺寸微分形式的歐姆定律反映r導(dǎo)電媒質(zhì)中每一點(diǎn)的電場(chǎng)和電流密度的關(guān)弟ob.x在導(dǎo)電媒體中，電流的力向總是和電場(chǎng)強(qiáng)度的方向相反$TOC\o"1-5"\h\zOA.VB.X電阻抬的是導(dǎo)體對(duì)電流的阻礙能力°A.B.X5.3電容的計(jì)算計(jì)算已容器的電容關(guān)鍵是要計(jì)算T容器中的?A.磁場(chǎng)悔度B電場(chǎng)強(qiáng)度Qc.電流密度電位分布電容器是儲(chǔ)心電荷的器件。TOC\o"1-5"\h\zAv*B.X電容是指電容器儲(chǔ)心電荷的能丿入具休指巴容器兩組間單位匚蟲時(shí)電荷的儲(chǔ)匸雖A.VoB.X電容的大小與電容器兩級(jí)間的電壓大小有關(guān)。A,?B.X電容的大小與電容器極板上所帶的電荷量大小有關(guān)?oA.?氐X匚容的大小勺電容器的站構(gòu)形狀、尺寸及填充的介質(zhì)材料參數(shù)有關(guān)A.OB,X電感的計(jì)算：自感的計(jì)算皂感的大小與飛列哪些因素有關(guān)A.線圈的幾何形狀和尺寸B.線圈中電流C.線圈周闔的介質(zhì)參數(shù)D.線圈中的磁通量電感器是把電能轉(zhuǎn)變成磁能儲(chǔ)存起來(lái)的器件■:A.v/OBX電感是線圈中磁通量與產(chǎn)生磁逋量的電流的比值DA.V*oB.X線圈上的電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)在該線圈中的磁通量與該電流的比值稱為自感電感的計(jì)算：互感的計(jì)算互感的大小工下列哪些因素有關(guān)A.線圈的幾何形狀和尺寸B.線圈中電流C.兩線圈的相對(duì)位置D.線圈周圍的媒質(zhì)參數(shù)兩線圈之間的互感是互易的=?A.B.X第1個(gè)線圈I：的電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)，在第2個(gè)線圈中的磁通豆與第1踐圈匕的電流的比值稱為互出第6章平面波傳播特性6.1電磁隱身技術(shù)均勻平面電磁波的概念和特性均角平面波的特點(diǎn)A.等相位面為半面B.滿足一維波動(dòng)方程C.為橫電磁波ZD.電場(chǎng)不變空同隨時(shí)間變化的電場(chǎng)一定可以產(chǎn)生隨時(shí)間變化的隧場(chǎng)°TOC\o"1-5"\h\zA.OB.X空間隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)不一走產(chǎn)生隨時(shí)間變化的電場(chǎng)。A.7B-X只套空間存在電磁場(chǎng)源，必定會(huì)產(chǎn)牛.離開波源以一定速度向外傳播的電磁波。CA.7B.X若電瞰波在半面等相位面匚毎點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度均相冋，或者礒場(chǎng)強(qiáng)屣也和冋，這種電礒波稱対均勻半血'電礎(chǔ)波。?A.B.X對(duì)傳播方向而言，電場(chǎng)和磁場(chǎng)只有橫向分呈T沒(méi)有縱向分呈，弦種電謝披稱為橫電磁玻簡(jiǎn)與為TEXT疲。A.v*QB.X

均勻平面波在無(wú)耗介質(zhì)中的傳播規(guī)律也礒波的柑位與下列哪些因素有關(guān)A.時(shí)間B.相位常數(shù)C.頻率0.空間位置均勻平面波住尤限大血?jiǎng)蛎劫|(zhì)屮傳播時(shí)，波速和相邊扌H竽°TOC\o"1-5"\h\zA.OBX均勻平面波的電場(chǎng)、磁場(chǎng)和傳播方向相互垂直，且滿足右手燃旋法則。A.OB.X均勻半面液在無(wú)限大血?jiǎng)蛎滟|(zhì)中慢播時(shí).電場(chǎng)和磁場(chǎng)的幅直之比只和娩質(zhì)的本質(zhì)忸抗有關(guān)047oX平面電磁波的能量傳遞電磁波的能量是電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能量的總和。A.OB.X

電磁波在無(wú)耗媒質(zhì)中傳播時(shí)役育能吊的損卡氐只育電能和磁能的柑斥轉(zhuǎn)換。TOC\o"1-5"\h\zA.O8.X坡印薙矢量表示的是單位時(shí)間流岀單位面積的電磁能量口A.7OB.X坡印廷定理的實(shí)質(zhì)是能量守恆宦律。A.VOB.X平面波在有耗媒質(zhì)中的傳播規(guī)律在有耗媒質(zhì)中，色散現(xiàn)象指的是不同頻率的電磁波傳播方向不同B.不同頻率的電磁波傳播速度不同Oc.不同頻率的電磁波衰減大小不同■.D.不同頻率的電磁浪表面阻抗不同電磁波住有耗媒質(zhì)屮傳播時(shí)，只有什么特點(diǎn)A.會(huì)發(fā)生能量損耗B.電場(chǎng)和磁場(chǎng)的幅值會(huì)衰減C電場(chǎng)和磁場(chǎng)會(huì)產(chǎn)生相位差D.傳播速度會(huì)變慢在有耗媒質(zhì)中存在伎導(dǎo)巳流，因此有耗媒質(zhì)也稱為導(dǎo)電媒廉TOC\o"1-5"\h\zA.OB.X在髙損耗媒質(zhì)中；電磁波頻率越髙，趨肽深度越大°OA.5/B.X電磁波不能進(jìn)入理想導(dǎo)體中傳播。A.VB.X均勻平面波的極化特性常見(jiàn)的極化類型有A拋物線極化[■B.線極化C.圓極化Q橢圓極化兩列相互垂u的同頻線極化波盤丿川形成新的線極化波的條件相互垂直的線極化波電場(chǎng)振幅相等B.相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位相等C.相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位相反LID.相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位差為90度兩刃相互垂直的同頻線極化波疊丿川形成岡極化波的條件A.相互垂直的線極化波電場(chǎng)振幅相等相互垂亙的線極化波電場(chǎng)相位相等相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位相反D.相互垂立的純極化波電場(chǎng)相位差為90度兩列相互垂直的I司頻線極化波盛血形成橢園極化波的條件A.相互垂直的線極化波電場(chǎng)振幅相等B.相互垂直的線極化波電場(chǎng)振幅不相等□C.相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位相反D.相互垂直的線極化波電場(chǎng)相位差為90度電磁波的極化是扌旨空間某止電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的端山:隨時(shí)間變化的軌跡a?仇wOB.X平面波對(duì)理想導(dǎo)體平面的垂直