化工原理課件流動(dòng)流體

化工原理課件流動(dòng)流體第1頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月1.2.1流量與流速

1、流量

單位時(shí)間內(nèi)流過管道任一截面的流體量。

qv；單位：m3/s。

qm；單位：kg/s。對(duì)可壓縮的流體，qv＝f（P，T）。

2、流速

單位時(shí)間內(nèi)在流動(dòng)方向上流過的距離，流速u，單位：m/s流體質(zhì)點(diǎn)在同一截面上各點(diǎn)速度不等。管壁處為零，中心最大。流量體積流量質(zhì)量流量（1）點(diǎn)流速第2頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月（2）體積流速（3）質(zhì)量流速平均流速按流量相等原則：因?yàn)閝v＝f(T,P),故體積流量隨壓力和溫度發(fā)生變化,故對(duì)氣體通常采用質(zhì)量流速。流量與流速的關(guān)系為：

單位時(shí)間流過單位面積的質(zhì)量流量G。單位kg/(m2.s)。第3頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月對(duì)于圓形管道，——管道直徑的計(jì)算式生產(chǎn)實(shí)際中，管道直徑應(yīng)如何確定？重點(diǎn)在于流速的選擇，應(yīng)使設(shè)備費(fèi)＋操作費(fèi)＝最小φ89×4mm管道直徑的表示：外徑管壁厚費(fèi)用u設(shè)備費(fèi)總費(fèi)用操作費(fèi)u最佳第4頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月液體種類及狀況常用流速范圍/m/s

水及低粘度液體1.5－3自來水（3×105Pa）1－1.5水高粘度液體0.5-1.0低壓氣體8－15壓力較高的氣體15－25飽和水蒸氣（0.8Mpa）40－60飽和水蒸氣（0.3Mpa）20－40過熱水蒸氣30－50

某些流體在管道中常用的流速范圍密度小，流速取大；易沉淀，流速不宜取大；粘度小，流速取大；大流量，長(zhǎng)距離，得考慮年操作費(fèi)＋年折舊費(fèi)為最小第5頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月qv由生產(chǎn)任務(wù)指定，關(guān)鍵在于流速的選擇：u↓，d↑，操作費(fèi)↓，設(shè)備費(fèi)↑u↑，d↓，操作費(fèi)↑，設(shè)備費(fèi)↓∴適宜的流速按總費(fèi)用最低的原則選取，但經(jīng)濟(jì)衡算非常復(fù)雜，故常通過經(jīng)驗(yàn)值選擇。見表1-1管徑計(jì)算步驟：1.據(jù)經(jīng)驗(yàn)值選擇一適宜的流速u；2.計(jì)算管內(nèi)徑d；3.圓整，按照管子規(guī)格選用具體的管路。管子規(guī)格表示方法為φ?qǐng)A管外徑×壁厚。4.核算流速是否在經(jīng)驗(yàn)范圍內(nèi)第6頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月管路計(jì)算示例例:以7m3/h的流量輸送自來水，試選擇合適的管路。解：1.據(jù)經(jīng)驗(yàn)值，選擇流速u=1.2m/s2.計(jì)算管內(nèi)徑d3.查附錄(熱軋無縫鋼管)，選擇管子規(guī)格為φ57×5mm的管路。4.核算流速：

ub=qv/A=4qv/(πd2)=4×7/(3600×π×0.0472)=1.12m/s流速在1～1.5m/s范圍內(nèi)，故管路選擇合適。第7頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月1.2.2連續(xù)性方程在穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中，對(duì)直徑不同的管段做物料衡算衡算范圍：截面1-1’與截面2-2’間衡算基準(zhǔn)：?jiǎn)挝粫r(shí)間

流體流動(dòng)三大守恒定律：動(dòng)量守恒能量守恒連續(xù)性方程質(zhì)量守恒柏努利方程

第8頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月如果把這一關(guān)系推廣到管路系統(tǒng)的任一截面，有：若流體為不可壓縮流體

——一維穩(wěn)定流動(dòng)的不可壓縮流體的連續(xù)性方程

物料衡算：輸入量－輸出量＝累積量而對(duì)連續(xù)穩(wěn)定操作：累積量＝0，故第9頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月對(duì)于圓形管道，表明：qv一定,流速與管徑的平方成反比。思考：

如果管道有分支，則穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)的連續(xù)性方程又如何？第10頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

解：管1的內(nèi)徑為123b3a附圖1－3則水在管1中的流速為管2的內(nèi)徑為由連續(xù)性方程，則水在管2中的流速為管3a及3b的內(nèi)徑為又水在分支管路3a、3b中的流量相等，則有即水在管3a和3b中的流速為［例1－3］如附圖所示，管路由一段φ89×4mm的管1、一段φ108×4mm的管2和兩段φ57×3.5mm的分支管3a及3b連接而成。若水以9×10－3m3/s的體積流量流動(dòng)，且在兩段分支管內(nèi)的流量相等，試求水在各段管內(nèi)的速度。第11頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月流體無粘性,在管道內(nèi)作穩(wěn)定流動(dòng)。質(zhì)量流量qm，管截面積A。取一微管段dx，質(zhì)量dm。作用此微管段的力沿X方向有：

1.2.3能量衡算方程式(2).作用于重心的重力在X方向分力為：gsinθdm；

dm=ρAdx，

gsinθdm=gρAsinθdx

而sinθdx＝dzgsinθdm=gρAsinθdx==gρAdz柏努利方程式的推導(dǎo)理想流體推導(dǎo)(1).作用于兩端的總壓力：pA，－(p+dp)A；第12頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

x方向合力：pA－(p+dp)A－gρAdz＝－Adp－gρAdz

流進(jìn)微管段流速u，流出流速（u＋du），因此動(dòng)量的變化速率為：ma=m(du/dt)=Gdu＝ρAudu根據(jù)動(dòng)量原理，作用于微管段流體上的力的合力等于液體的動(dòng)量變化的速率ρAudu＝－Adp－gρAdz化簡(jiǎn)得對(duì)不可壓縮流體，ρ為常數(shù)，對(duì)上式積分得

上式稱為理想液體單位質(zhì)量柏努利方程式。

J/Kg第13頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月同理，對(duì)上式變形為：m這稱為單位重量的理想流體的柏努利方程式還可以進(jìn)一步變形：pa這稱為單位體積的理想的柏努利方程式第14頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月思考：

如果管道有分支，則穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)的理想流體的柏努利方程式又如何？單位質(zhì)量的柏努利方程式:Et1=Et2+Et3是否成立?如不成立,正確的應(yīng)該如何?第15頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月2.實(shí)際流體穩(wěn)態(tài)流動(dòng)的機(jī)械能衡算

——柏努利方程式J/kg因?qū)嶋H流體具有粘性，在流動(dòng)過程中必消耗一定的能量。根據(jù)能量守恒原則，這些消耗的機(jī)械能轉(zhuǎn)變成熱能，此熱能不能用于流體輸送，只能使流體的溫度略微升高。從流體輸送角度來看，這些能量是“損失”掉了，稱為能量損失。（1）.以單位質(zhì)量1kg流體為衡算基準(zhǔn),對(duì)實(shí)際流體：粘度不為0，修正為：第16頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月（2）.以單位重量1N流體為衡算基準(zhǔn)。將上式各項(xiàng)除以g,則得:外加壓頭靜壓頭動(dòng)壓頭位頭壓頭損失m適用條件：不可壓縮、連續(xù)、均質(zhì)流體、等溫流動(dòng)第17頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月Pa（3）.以單位體積1m3流體為衡算基準(zhǔn)。將上式各項(xiàng)乘以流體密度ρ,則：其中，為輸送設(shè)備（風(fēng)機(jī)）對(duì)流體1m3所提供的能量（全風(fēng)壓），是選擇輸送設(shè)備的（風(fēng)機(jī)）重要的性能參數(shù)之一。第18頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月3、柏努利方程式的討論1）適用條件：不可壓縮、連續(xù)、均質(zhì)流體、等溫流動(dòng)2）柏努利方程式表明：理想流體做穩(wěn)定流動(dòng)，沒有外功加入時(shí)，任意截面上單位質(zhì)量流體的總機(jī)械為一常數(shù)。3）對(duì)于實(shí)際流體，在管路內(nèi)流動(dòng)時(shí)，應(yīng)滿足：

上游截面處的總機(jī)械能大于下游截面處的總機(jī)械能。

第19頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月4）流體流動(dòng)過程中所獲得或消耗的能量We和Σhf：We：輸送設(shè)備對(duì)單位質(zhì)量流體所做的有效功，

Ne：?jiǎn)挝粫r(shí)間輸送設(shè)備對(duì)流體所做的有效功，即功率5）當(dāng)體系無外功，且處于靜止?fàn)顟B(tài)時(shí)流體的靜力平衡是流體流動(dòng)狀態(tài)的一個(gè)特例6）柏努利方程的幾何意義：流體在管道流動(dòng)時(shí)的壓力變化規(guī)律第20頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月第21頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

用簡(jiǎn)單的實(shí)驗(yàn)進(jìn)一步說明。當(dāng)關(guān)閉閥時(shí)，所有測(cè)壓內(nèi)液柱高度是該測(cè)量點(diǎn)的壓力頭，它們均相等，且與1-1截面處于同一高度。

當(dāng)流體流動(dòng)時(shí)，若∑hf=0（流動(dòng)阻力忽略不計(jì)），不同位置的液面高度有所降低，下降的高度是動(dòng)壓頭的體現(xiàn)。

如圖1-10中2-2平面所示。

柏努利方程式實(shí)驗(yàn)演示圖1-10理想流體的能量分布第22頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

當(dāng)有流體流動(dòng)阻力時(shí)流動(dòng)過程中總壓頭逐漸下降，如圖1-11所示。結(jié)論：

不論是理想流體還是實(shí)際流體，靜止時(shí)，它們的總壓頭是完全相同。

流動(dòng)時(shí)，實(shí)際流體各點(diǎn)的液柱高度都比理想流體對(duì)應(yīng)點(diǎn)的低，其差額就是由于阻力而導(dǎo)致的壓頭損失。

實(shí)際流體流動(dòng)系統(tǒng)機(jī)械能不守恒，但能量守恒。圖1-11實(shí)際流體的能量分布1.2.4.3柏努利方程式實(shí)驗(yàn)演示第23頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月7）柏努利方程的不同形式

a)以單位重量的流體為衡算基準(zhǔn)[m]

位壓頭，動(dòng)壓頭，靜壓頭、

壓頭損失

He：輸送設(shè)備對(duì)流體所提供的有效壓頭第24頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月b)若以單位體積流體為衡算基準(zhǔn)靜壓強(qiáng)P可以用絕對(duì)壓強(qiáng)值代入，也可以用表壓強(qiáng)值代入[pa]8）對(duì)于可壓縮流體的流動(dòng)，當(dāng)所取系統(tǒng)兩截面之間的絕對(duì)壓強(qiáng)變化小于原來壓強(qiáng)的20%，仍可使用柏努利方程。式中流體密度應(yīng)以兩截面之間流體的平均密度ρm代替。第25頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月1.2.4柏努利方程式的應(yīng)用

1、應(yīng)用柏努利方程的注意事項(xiàng)

1）作圖并確定衡算范圍根據(jù)題意畫出流動(dòng)系統(tǒng)的示意圖，并指明流體的流動(dòng)方向，定出上下截面，以明確流動(dòng)系統(tǒng)的衡標(biāo)范圍。2）截面的截取兩截面都應(yīng)與流動(dòng)方向垂直，并且兩截面的流體必須是連續(xù)的，所求得未知量應(yīng)在兩截面或兩截面之間，截面的有關(guān)物理量Z、u、p等除了所求的物理量之外，都必須是已知的或者可以通過其它關(guān)系式計(jì)算出來。第26頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月3）基準(zhǔn)水平面的選取所以基準(zhǔn)水平面的位置可以任意選取，但必須與地面平行，為了計(jì)算方便，通常取基準(zhǔn)水平面通過衡算范圍的兩個(gè)截面中的任意一個(gè)截面。如衡算范圍為水平管道，則基準(zhǔn)水平面通過管道中心線，ΔZ=0。4）單位必須一致在應(yīng)用柏努利方程之前，應(yīng)把有關(guān)的物理量換算成一致的單位，然后進(jìn)行計(jì)算。兩截面的壓強(qiáng)除要求單位一致外，還要求表示方法一致。第27頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月2、柏努利方程的應(yīng)用1）確定流體的流量

例：20℃的空氣在直徑為800mm的水平管流過，現(xiàn)于管路中接一文丘里管，如本題附圖所示，文丘里管的上游接一水銀U管壓差計(jì)，在直徑為20mm的喉徑處接一細(xì)管，其下部插入水槽中?？諝饬魅胛那鹄锕艿哪芰繐p失可忽略不計(jì)，當(dāng)U管壓差計(jì)讀數(shù)R=25mm，h=0.5m時(shí)，試求此時(shí)空氣的流量為多少m3/h?當(dāng)?shù)卮髿鈮簭?qiáng)為101.23×103Pa。第28頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月分析：求流量qv已知d求u直管任取一截面柏努利方程氣體判斷能否應(yīng)用？第29頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月解：取測(cè)壓處及喉頸分別為截面1-1’和截面2-2’截面1-1’處壓強(qiáng)：截面2-2’處壓強(qiáng)為：流經(jīng)截面1-1’與2-2’的壓強(qiáng)變化為：第30頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月在截面1-1’和2-2’之間列柏努利方程式。以管道中心線作基準(zhǔn)水平面。由于兩截面無外功加入，We=0。能量損失可忽略不計(jì)Σhf=0。柏努利方程式可寫為：

式中：Z1=Z2=0

P1=3335Pa（表壓），P2=-4905Pa（表壓）第31頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月化簡(jiǎn)得：由連續(xù)性方程有：第32頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月聯(lián)立(a)、(b)兩式第33頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月2）確定容器間的相對(duì)位置例：如本題附圖所示，密度為850kg/m3的料液從高位槽送入塔中，高位槽中的液面維持恒定，塔內(nèi)表壓強(qiáng)為9.81×103Pa，進(jìn)料量為5m3/h，連接管直徑為φ38×2.5mm，料液在連接管內(nèi)流動(dòng)時(shí)的能量損失為30J/kg(不包括出口的能量損失)，試求高位槽內(nèi)液面應(yīng)為比塔內(nèi)的進(jìn)料口高出多少？第34頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月分析：解：

取高位槽液面為截面1-1’，連接管出口內(nèi)側(cè)為截面2-2’,并以截面2-2’的中心線為基準(zhǔn)水平面，在兩截面間列柏努利方程式：高位槽、管道出口兩截面u、p已知求△Z柏努利方程第35頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月式中：Z2=0；Z1=?

P1=0(表壓)；P2=9.81×103Pa(表壓）由連續(xù)性方程∵A1>>A2,We=0，∴u1<<u2,可忽略，u1≈0。將上列數(shù)值代入柏努利方程式，并整理得：第36頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月3）確定輸送設(shè)備的有效功率

例：如圖所示，用泵將河水打入洗滌塔中，噴淋下來后流入下水道，已知道管道內(nèi)徑均為0.1m，流量為84.82m3/h，水在塔前管路中流動(dòng)的總摩擦損失(從管子口至噴頭進(jìn)入管子的阻力忽略不計(jì))為10J/kg，噴頭處的壓強(qiáng)較塔內(nèi)壓強(qiáng)高0.02MPa，水從塔中流到下水道的阻力損失可忽略不計(jì)，泵的效率為65%，求泵所需的功率。第37頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月第38頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月分析：求NeNe=Weqm/η求We柏努利方程P2=?塔內(nèi)壓強(qiáng)整體流動(dòng)非連續(xù)截面的選??？

解：取塔內(nèi)水面為截面3-3’，下水道截面為截面4-4’，取地平面為基準(zhǔn)水平面，在3-3’和4-4’間列柏努利方程：第39頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式得：計(jì)算塔前管路，取河水表面為1-1’截面，噴頭內(nèi)側(cè)為2-2’截面，在1-1’和2-2’截面間列柏努利方程。第40頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月式中：第41頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月將已知數(shù)據(jù)代入柏努利方程式泵的功率：第42頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月4)管道內(nèi)流體的內(nèi)壓強(qiáng)及壓強(qiáng)計(jì)的指示例1：如圖，一管路由兩部分組成，一部分管內(nèi)徑為40mm，另一部分管內(nèi)徑為80mm，流體為水。在管路中的流量為13.57m3/h，兩部分管上均有一測(cè)壓點(diǎn)，測(cè)壓管之間連一個(gè)倒U型管壓差計(jì)，其間充以一定量的空氣。若兩測(cè)壓點(diǎn)所在截面間的摩擦損失為260mm水柱。求倒U型管壓差計(jì)中水柱的高度R為多少為mm?第43頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月分析：求R1、2兩點(diǎn)間的壓強(qiáng)差柏努利方程式解：取兩測(cè)壓點(diǎn)處分別為截面1-1’和截面2-2’，管道中心線為基準(zhǔn)水平面。在截面1-1’和截面2-2’間列單位重量流體的柏努利方程。式中：z1=0，z2=0u已知第44頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月代入柏努利方程式：第45頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月因倒U型管中為空氣，若不計(jì)空氣質(zhì)量，P3=P4=P第46頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

例2：水在本題附圖所示的虹吸管內(nèi)作定態(tài)流動(dòng)，管路直徑?jīng)]有變化，水流經(jīng)管路的能量損失可以忽略不計(jì)，計(jì)算管內(nèi)截面2-2’,3-3’,4-4’和5-5’處的壓強(qiáng)，大氣壓強(qiáng)為760mmHg，圖中所標(biāo)注的尺寸均以mm計(jì)。分析：求P求u柏努利方程某截面的總機(jī)械能求各截面P理想流體第47頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月

解：在水槽水面1－1’及管出口內(nèi)側(cè)截面6－6’間列柏努利方程式，并以6－6’截面為基準(zhǔn)水平面式中：P1=P6=0（表壓）

u1≈0代入柏努利方程式第48頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月u6=4.43m/su2=u3=……=u6=4.43m/s取截面2-2’基準(zhǔn)水平面,z1=3m，P1=760mmHg=101330Pa對(duì)于各截面壓強(qiáng)的計(jì)算，仍以2-2’為基準(zhǔn)水平面，Z2=0，Z3=3m，Z4=3.5m，Z5=3m第49頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月（1）截面2-2’壓強(qiáng)（2）截面3-3’壓強(qiáng)第50頁，課件共57頁，創(chuàng)作于2023年2月（3）截面4-4’壓強(qiáng)（4）截面5-5’壓強(qiáng)從計(jì)算結(jié)果可見：P2>P3>P4

，而P4<P5<P