第八章原子吸收光譜分析課件

第八章 原子吸收光譜分析2023/9/221Atomic

Absorption

Spectrometry

,AAS第一節(jié)

原子吸收光譜分析基本原理第二節(jié)

原子吸收分光光度計第三節(jié)

測量條件選擇及定量分析方法第四節(jié)

干擾及抑制第五節(jié)

原子熒光光譜法2023/9/222第一節(jié) 原子吸收光譜分析基本原理一、原子吸收光譜分析概述二、原子吸收基本原理三、譜線輪廓與譜線變寬四、積分吸收和峰值吸收2023/9/223一、原子吸收光譜分析概述2023/9/224定義：原子吸收光譜法是一種基于氣態(tài)的待測元素基態(tài)原子對特征譜線的吸收而建立的一種分析方法。這一方法的發(fā)展經(jīng)歷了3個發(fā)展階段:原子吸收分析法的發(fā)展1.1、 原子吸收現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)3.4.早在19世紀(jì)初，人們就發(fā)現(xiàn)了原子吸收現(xiàn)象。

1802年，W.H.Wollaston伍朗斯頓在研究太陽連續(xù)光譜時，發(fā)現(xiàn)太陽光譜的暗線。但當(dāng)時人們并不能解釋產(chǎn)生這些暗線的原因。1859年Kirchhoff基爾霍夫和Bunson本生在研究堿金屬和堿土金屬的火焰光譜時，發(fā)現(xiàn)Na原子蒸氣發(fā)射的光在通過溫度較低的Na原子蒸氣時，會引起Na光的吸收，產(chǎn)生暗線。根據(jù)這一暗線與太陽光譜中的暗線在同一位置這一事實，證明太陽連續(xù)光譜中的暗線正是大氣圈中的氣態(tài)Na原子對太

陽光譜中Na輻射的吸收所引起的。解釋了暗線產(chǎn)生的原因。2023/9/2251.2、空心陰極燈的發(fā)明盡管原子吸收現(xiàn)象早在19世紀(jì)初就被發(fā)現(xiàn)，但原子吸收現(xiàn)象作為一種分析方法，是從1955年開始的（1955年以前，一直未用于分析化學(xué)，因為原子吸收線為銳線吸收，一般單色器無法獲得。）。這一年，澳大利亞物理學(xué)家Walsh發(fā)表了一篇論文“Application

of

atomic

absorptionspectrometry

to

analytical

chemistry”《原子吸收光譜法在分析化學(xué)中的應(yīng)用》,解決了原子吸收光譜的光源問題，奠定了原子吸收光譜法的基礎(chǔ)，之后迅速發(fā)展。50年代末PE和Varian公司推出了原子吸收商品儀器。2023/9/226火焰原子吸收光譜法流程2023/9/2271.3、電熱原子化技術(shù)的提出1959年里沃夫提出電熱原子化技術(shù)，大大提高了原子吸收的靈敏度。2023/9/2282、原子吸收與分子吸收、原子發(fā)射的比較、原子吸收與分子吸收相同點：都屬吸收光譜，遵守比爾定律。不同點：吸光物質(zhì)狀態(tài)不同（分光光度法：溶液中的分子或離子；AAS:氣態(tài)的基態(tài)原子）；分子吸收為寬帶吸收，而原子吸收為銳線吸收。、原子吸收與原子發(fā)射的比較原子吸收光譜利用的是原子的吸收現(xiàn)象，而原子發(fā)射光譜分析是基于原子的發(fā)射現(xiàn)象，二者是兩種相反的過程。另測定方法與儀器亦有相同和不同之處。2023/9/2293、原子吸收光譜分析的特點原子吸收法，其優(yōu)點如下：靈敏度高：在原子吸收實驗條件下，處于基態(tài)的原子數(shù)目比激發(fā)態(tài)多得多（玻爾茲曼分發(fā)規(guī)律），故靈敏度高。其檢出限可達(dá)10-9

g/ml(某些元素可更高)；選擇性好：譜線簡單，因譜線重疊引起的光譜干擾較小，即抗干擾能力強。分析不同元素時，選用不同元素?zé)?，提高分析的選擇性；2023/9/2210具有較高的精密度和準(zhǔn)確度：因吸收線強度受原子化器溫度的影響比發(fā)射線小。試樣處理簡單。RSD1~2%，相對誤差0.1~0.5%。分析速度快，儀器比較簡單，操作方便，應(yīng)用比較廣?？捎糜?0余種金屬元素和某些非金屬元素的定量測定，應(yīng)用十分廣泛，2023/9/2211缺 點：除了一些先進(jìn)的儀器可以進(jìn)行多元素的測定外，目前大多數(shù)儀器都不能同時進(jìn)行多元素的測定。因為每測定一個元素都需要與之對應(yīng)的一個空心陰極燈(也稱元素?zé)?，一次只能測一個元素。由于原子化溫度比較低，對于一些易形成穩(wěn)定化合物的元素，如W、Ni、Ta、Zr、Hf、稀土等以及非金屬元素，原子化效率低，檢出能力差，受化學(xué)干擾較嚴(yán)重，所以結(jié)果不能令人滿意。非火焰的石墨爐原子化器雖然原子化效率高，檢測限低，但是重現(xiàn)性和準(zhǔn)確性較差。2023/9/22122023/9/2213二、原子吸收光譜分析基本原理2023/9/22141、原子吸收光譜的產(chǎn)生及共振線在一般情況下，原子處于能量最低狀態(tài)（最穩(wěn)定態(tài)），稱為基態(tài)（E

0

=0）。當(dāng)原子吸收外界能量（光子）時，其最外層電子可能躍遷到較高的不同能級上，原子的這種運動狀態(tài)稱為激發(fā)態(tài)。原子吸收光子從基態(tài)躍遷至激發(fā)態(tài)的過程稱為原子吸收。三、譜線輪廓與譜線變寬AAS是基于基態(tài)原子對其共振線的吸收而建立的分析方法。從理論上講，原子的吸收線是絕對單色的，但實際上原子吸收線并非是單色的幾何線，而是有寬度的，大約10-3nm，即有一定輪廓。2023/9/2215由于外界條件及本身的影響，造成對原子吸收的微擾，使其吸收不可能僅僅對應(yīng)于一條細(xì)線，即原子吸收線并不是一條嚴(yán)格的幾何線，而是具有一定的寬度、輪廓，即透射光的強度表現(xiàn)為一個相似于圖示,若用原子吸收系數(shù)Kν隨ν變化的關(guān)系作圖得到吸收系數(shù)輪廓圖：2023/9/2216引起譜線變寬的主要因素有：1、自然寬度在無外界影響下，譜線仍有一定寬度，這種寬度稱為自然寬度，以Δv、Δλ表示。Δλ約相當(dāng)于10-5nm數(shù)量級。根據(jù)量子力學(xué)的Heisenberg測不準(zhǔn)原理，能級的能量有不確定性，ΔE由下式估算：τ-激發(fā)態(tài)原子的壽命；τ越小，寬度越寬。2023/9/22172、多普勒寬度ΔνD2023/9/2218由于原子在空間作無規(guī)則熱運動所導(dǎo)致的，故又稱為熱變寬。Doppler

效應(yīng)是自然界的一個普遍規(guī)律。從一個運動的原子發(fā)射的光，如果運動方向離開觀察者，在觀察者看來，其發(fā)射頻率較靜止原子發(fā)射頻率低，反之，如果向觀察者運動時，則其發(fā)射光的頻率較靜止原子發(fā)射光的頻率高，這一現(xiàn)象稱為Doppler

效應(yīng)。式中，T—熱力學(xué)溫度；M—吸光原子的相對原子量。ν0--為譜線的中心頻率。討論：ΔνD正比于T1/2,故當(dāng)原子化溫度稍有變化時，對譜線寬度影響不大。原子量小的原子，

ΔνD要大一些。在原子吸收中，原子化溫度一般在2000~3000K，ΔνD一般在10-3~10-2

nm，它是譜線變寬的主要因素。2023/9/22193、壓力變寬由于吸光原子與蒸氣中原子或分子相互碰撞而引起的能級稍微變化，使發(fā)射或吸收光量子頻率改變而導(dǎo)致的譜線變寬。根據(jù)與之碰撞的粒子不同，可分為兩類：①共振變寬或赫魯茲馬克變寬：因和同種原子碰撞而產(chǎn)生的變寬—共振變寬或赫魯茲馬克變寬。②勞倫茲變寬ΔvL：因和其它粒子(如待測元素的原子與火焰氣體粒子)碰撞而產(chǎn)生的變寬－勞倫茲變寬，以ΔvL表示。赫魯茲馬克變寬只有在被測元素濃度較高時才有影響。在通常的條件下，壓力變寬起重要作用的主要是勞倫茲變寬。2023/9/22204、自吸變寬由自吸現(xiàn)象而引起的譜線變寬稱為自吸變寬。光源(空心陰極燈)發(fā)射的共振線被燈內(nèi)同種基態(tài)原子所吸收，從而導(dǎo)致與發(fā)射光譜線類似的自吸現(xiàn)象，使譜線的半寬度變大。燈電流愈大，產(chǎn)生熱量愈大，有的陰極元素則較易受熱揮發(fā)，且陰極被濺射出的原子也愈多，有的原子沒被激發(fā)，所以陰極周圍的基態(tài)原子也愈多，自吸變寬就愈嚴(yán)重。2023/9/22215、場致變寬場改變寬主要是指在磁場或電場存在下，會使譜線變寬的現(xiàn)象。若將光源置于磁場中，則原來表現(xiàn)為一條的譜線，會分裂為兩條或以上的譜線(2J+1條，J為光譜線符號中的內(nèi)量子數(shù))，這種現(xiàn)象稱為塞曼(Zeeman)效應(yīng)，當(dāng)磁場影響不很大，分裂線的頻率差較小，儀器的分辨率有限時，表現(xiàn)為寬的一條譜線；光源在電場中也能產(chǎn)生譜線的分裂，當(dāng)電場不是十分強時，也表現(xiàn)為譜線的變寬，這種變寬稱為斯塔克(Stark)變寬。2023/9/2222在影響譜線變寬的因素中，熱變寬和壓力變寬(主要是勞倫茲變寬)是主要的，其數(shù)量級都是10－3nm，構(gòu)成原子吸收譜線的寬度?；鹧嬖踊ㄖ?，ΔvL是主要的，非火焰原子化法中，ΔνD是主要的。譜線變寬，會導(dǎo)致測定的靈敏度下降。2023/9/2223四、積分吸收和峰值吸收1、積分吸收鎢絲燈光源和氘燈，經(jīng)分光后，光譜通帶0.2nm。而原子吸收線半寬度：10-3nm。如圖：若用一般光源照射時，吸收光的強度變化僅為0.5%（0.001/0.2=0.5%）,吸收部分所占的比例很小。靈敏度極差。2023/9/22242、峰值吸收1955年，澳大利亞物理學(xué)家A.Walsh

提出以銳線光源為激發(fā)光源，用測量峰值吸收的方法代替積分吸收，解決了原子吸收測量的難題，使原子吸收成為一種分析方法。銳線光源—發(fā)射線的半寬度比吸收線的半寬度窄的多的光源。銳線光源需要滿足的條件：光源的發(fā)射線與吸收線的ν0一致。發(fā)射線的Δν1/2小于吸收線的Δν1/2。理想的銳線光源——空心陰極燈2023/9/22251、峰值吸收的測量采用銳線光源測定進(jìn)行測定時，情況如圖所示。由Lamber-Beer

定律：2023/9/2226在原子吸收測定條件下，被測元素的濃度c與原子蒸氣中原子總數(shù)保持一定的比例關(guān)系，即此式說明：在一定實驗條件下，吸光度（A）與濃度（c）成正比。所以通過測定A，就可求得試樣中待測元素的濃度（c），此即為原子吸收分光光度法定量基礎(chǔ)。2023/9/2227第二節(jié) 原子吸收分光光度計一、光源二、原子化器三、光學(xué)系統(tǒng)四、檢測系統(tǒng)2023/9/2228原子吸收分光光度計由光源、原子化器、分光系統(tǒng)、檢測系統(tǒng)等幾部分組成?；緲?gòu)造見圖：2023/9/2229一、光源2023/9/2230光源的作用是發(fā)射被測元素的特征共振輻射。對光源的基本要求是：1、發(fā)射的共振輻射的半寬度要明顯小于吸收線的半寬度；2、輻射強度大；3、背景低，低于特征共振輻射強度的1%；4、穩(wěn)定性好，30min之內(nèi)漂移不超過1％；5、噪聲小于0.1％；6、使用壽命長于5A·h。常用的光源是空心陰極燈（Hollow

Cathode

Lamp）。1.空心陰極燈的構(gòu)造：一個帶有石英窗的玻璃管，管內(nèi)充入低壓惰性氣體（Ne、Ar），

低壓氣體放電管。一個陽極：鎢棒（末端焊有鈦絲或鉭片，作用是吸收有害氣體）；一個空心圓柱形陰極：待測元素（由待測元素制成，或?qū)⒋郎y元素襯在內(nèi)壁如低熔點金屬、難加工金屬、活潑金屬采用合金）。2023/9/22312.空心陰極燈的工作原理：當(dāng)空心陰極燈的兩極間施加適當(dāng)電壓時，電子將從空心陰極內(nèi)壁流向陽極，與充入的惰性氣體碰撞而使之電離，產(chǎn)生正電荷，其在電場作用下，向陰極內(nèi)壁猛烈轟擊；使陰極表面的金屬原子濺射出來，濺射出來的金屬原子再與電子、惰性氣體原子及離子發(fā)生碰撞而被激發(fā)，于是陰極內(nèi)輝光中便出現(xiàn)了陰極物質(zhì)和內(nèi)充惰性氣體的光譜。用不同待測元素作陰極材料，可制成相應(yīng)空心陰極燈（有單元素空心陰極燈和多元素空心陰極燈）。2023/9/22323.空心陰極燈的工作條件：空心陰極燈的輻射強度與燈的工作電流有關(guān)。其主要操作參數(shù)是燈電流。燈電流過低，發(fā)射不穩(wěn)定，且發(fā)射強度降低，信噪比下降；但燈電流過大，濺射增強，燈內(nèi)原子密度增加，壓力增大，譜線變寬，甚至引起自吸收，引起測定的靈敏度下降，且燈的壽命縮短。因此在實際工作要選擇合適的燈電流。使用前，一般要預(yù)熱5~20min。優(yōu)缺點：輻射光強度大，穩(wěn)定，譜線窄，燈容易更換。每測一種元素需更換相應(yīng)的燈。2023/9/2233二、原子化系統(tǒng)2023/9/2234原子化系統(tǒng)作用：將試樣中的待測元素轉(zhuǎn)變成氣態(tài)的基

態(tài)原子（原子蒸氣）。原子化是原子吸收分光度光法的關(guān)鍵。實現(xiàn)原子化的方法，可分為：火焰原子化法和非火焰原子化法。1.火焰原子化法火焰原子化裝置包括：霧化器和燃燒器兩部分。燃燒器有全消耗型（試液直接噴入火焰）和預(yù)混合型（在霧化室將試液霧化，然后導(dǎo)入火焰）兩類。目前廣泛應(yīng)用的是后者?；鹧嬖踊ㄖ谐Ｓ玫念A(yù)混合型原子化器結(jié)構(gòu)：2023/9/2235霧化器：作用是將試樣溶液分散為極微細(xì)的霧滴，形成直徑約10μm的霧滴的氣溶膠（使試液霧化）。燃燒器：作用是使氣溶膠原子化。目前多采用“單縫燃燒器”。既可獲得原子蒸氣較長的吸收光程，又可防止回火。2023/9/2236火焰：原子吸收所使用的火焰，只要其溫度能使待測元素離解成自由的基態(tài)原子就可以了。溫度高，則激發(fā)態(tài)原子增加，電離度增大，基態(tài)原子減少，不利于測定。在確保待測元素能充分原子化的前提下，使用較低溫度的火焰比使用較高溫度火焰具有較高的靈敏度。但溫度過低，鹽類不能離解，產(chǎn)生分子吸收，干擾測定?；鹧娴臏囟瓤梢酝ㄟ^燃?xì)夂椭細(xì)獾牧髁考右钥刂啤?023/9/2237按照燃?xì)夂椭細(xì)獗壤煌?，可將火焰分為三類：化學(xué)計量火焰：溫度高，干擾少，穩(wěn)定，背景低，適用于測定許多元素。富燃火焰：還原性火焰，燃燒不完全，測定較易形成難熔氧化物的元素Mo、Cr稀土等。貧燃火焰：火焰溫度低，氧化性氣氛，適用于堿金屬測定。2023/9/22382.石墨爐原子化法石墨爐原子器本質(zhì)就是一個電加熱器，通電加熱盛放試樣的石墨管，使之升溫，以實現(xiàn)試樣的蒸發(fā)、原子化和激發(fā)。石墨爐原子器由石墨爐電源、爐體和石墨管三部分組成。將石墨管固定在兩個電極之間（接石墨爐電源），石墨管具有冷卻水外套（爐體）。石墨管中心有一進(jìn)樣口，試樣由此注入。2023/9/2239石墨爐原子化過程一般需要經(jīng)四步程序升溫完成干燥：在低溫（溶劑沸點）下蒸發(fā)掉樣品中溶劑。灰化：在較高溫度下除去比待測元素容易揮發(fā)的低沸點無機物及有機物，減少基體干擾。高溫原子化：使以各種形式存在的分析物揮發(fā)并離解為中性原子。原子化的溫度一般在2400~3000℃，時間一般為

5~10s。凈化（高溫除殘）：升至更高的溫度，除去石墨管中的殘留分析物，以減少和避免記憶效應(yīng)。2023/9/2240石墨爐原子化法的特點優(yōu)點：有利于易形成難熔氧化物的元素的原子化。取樣量少。通常固體樣品，0.1~10mg，液體樣品1~50μLc.試樣全部蒸發(fā)，絕對靈敏度高。10-9~10-13g。d.測定結(jié)果受樣品組成的影響小。

f.化學(xué)干擾小。缺點：精密度較火焰法差（記憶效應(yīng)）。有背景吸收（共存化合物分子吸收），往往需要扣背景。2023/9/2241三、光學(xué)系統(tǒng)2023/9/2242光學(xué)系統(tǒng)可分為兩部分：外光路系統(tǒng)（或稱照明系統(tǒng)）和分光系統(tǒng)（單色器）。外光路系統(tǒng)（或稱照明系統(tǒng)）：作用是HLP發(fā)出的共振線能正確地通過原子蒸汽，并投射在單色器入射狹縫上。分光系統(tǒng)（單色器）：是將待HLP發(fā)射的未被待測元素吸收的特征譜線與鄰近譜線分開。因譜線比較簡單，一般不需要分辨率很高的單色器。四、檢測系統(tǒng)2023/9/2243主要由檢測器、放大器、對數(shù)變換器、顯示記錄裝置組成。檢測器--------將單色器分出的光信號轉(zhuǎn)變成電信號。如：光電池、光電倍增管、光敏晶體管等。放大器------將光電倍增管輸出的較弱信號，經(jīng)電子線路進(jìn)一步放大。對數(shù)變換器------光強度與吸光度之間的轉(zhuǎn)換。顯示記錄裝置：新儀器配置：原子吸收計算機工作站第三節(jié) 測量條件選擇及定量分析一、測量條件選擇二、定量分析方法三、應(yīng)用實例2023/9/2244一、測量條件選擇2023/9/22451.分析線選擇通常選擇元素的共振線作分析線，可使測定具有較高的靈敏度。但并非在任何情況下都是如此。在分析被測元素濃度較高試樣時，可選用靈敏度較低的非共振線作為分析線，否則，A值太大。此外，還要考慮譜線的自吸收和干擾等問題。2.空心陰極燈電流空心陰極燈的發(fā)射特性取決于工作電流。燈電流過小，放電不穩(wěn)定，光輸出的強度小；燈電流過大，發(fā)射譜線變寬，導(dǎo)致靈敏度下降，燈壽命縮短。選擇燈電流時，應(yīng)在保持穩(wěn)定和有合適的光強輸出的情況下，盡量選用較低的

工作電流。實際工作中，最合適的電流應(yīng)通過實驗確定?？招年帢O燈使用前一般須預(yù)熱10

~

30

min。2023/9/22463.火焰火焰的選擇與調(diào)節(jié)是影響原子化效率的重要因素。選何種火焰，取決于分析對象。對于低溫、中溫火焰適合的元素可使用乙炔-空氣火焰；在火焰中易生成難離解的化合物及難熔氧化物的元素，宜用乙炔-氧化亞氮高溫火焰；分析線在220nm以下的元素，可選用氫氣-空氣火焰?；鹧骖愋瓦x定以后，須通過試驗調(diào)節(jié)燃?xì)馀c助燃?xì)獗壤?，以得到所需特點的火焰。易生成難離解氧化物的元素，用富燃火焰；氧化物不穩(wěn)定的元素，宜用化學(xué)計量火焰或貧燃火焰。合適的燃助比應(yīng)通過實驗確定。2023/9/22474.燃燒器高度燃燒器高度是控制光源光束通過火焰區(qū)域的。由于在火焰區(qū)內(nèi)，自由原子濃度隨火焰高度的分布是不同的，隨火焰條件而變化。因此必須調(diào)節(jié)燃燒器的高度，使測量光束從自由原子濃度大的區(qū)域內(nèi)通過，可以得到較高的靈敏度。2023/9/22485.狹縫寬度狹縫寬度影響光譜通帶與檢測器接收輻射的能量。狹縫寬度的選擇要能使吸收線與鄰近干擾線分開。當(dāng)有干擾線進(jìn)入光譜通帶內(nèi)時，吸光度值將立即減小。不引起吸光度減小的最大狹縫寬度為應(yīng)選擇的合適的狹縫寬。在實驗中，也要考慮被測元素譜線復(fù)雜程度，堿金屬、堿土金屬譜線簡單，可選擇較大的狹縫寬度；過渡元素與稀土元素等譜線比較復(fù)雜，要選擇較小的狹縫寬度。2023/9/2249二、定量分析2023/9/22501.

標(biāo)準(zhǔn)曲線法從測量誤差的角度考慮，A值在0.1~0.8之間，測量誤差最小。為了保證測定結(jié)果的準(zhǔn)確度，標(biāo)準(zhǔn)試樣應(yīng)盡可能與實際試樣接近。標(biāo)準(zhǔn)曲線是否是線性通常受許多因素影響，導(dǎo)致其彎曲的因素主要有：①壓力變寬；②非吸收光的影響；③電離效應(yīng)應(yīng)用外標(biāo)法注意事項：①所配標(biāo)準(zhǔn)溶液的濃度，應(yīng)在A與c成線性關(guān)系的范圍內(nèi)；②標(biāo)準(zhǔn)溶液與試樣溶液應(yīng)用相同的試劑處理；③應(yīng)扣除空白值；④整個分析過程中，操作條件應(yīng)保持不變；⑤由于噴霧效率和火焰狀態(tài)經(jīng)常變動，標(biāo)準(zhǔn)曲線的斜率也隨之變動，因此，每次測定前，應(yīng)用標(biāo)準(zhǔn)溶液對吸光度進(jìn)行檢查和校正。適用于組成簡單、干擾較少的試樣。2023/9/22512.

標(biāo)準(zhǔn)加入法先測定一定體積試液（Cx）的吸光度Ax，然后在該試液中加入一定量的與未知試液濃度相近標(biāo)準(zhǔn)溶液，其濃度為Cs

，測得的吸光度為A，則：通常采用作圖外推法：在4份或5份相同體積試樣中，分別按比例加入不同量待測元素的標(biāo)準(zhǔn)溶液，并稀釋至相同體積，然后分別測定吸光度A。2023/9/2252標(biāo)準(zhǔn)加入法注意事項：①待測元素的濃度與其對應(yīng)A成線性關(guān)系；②至少應(yīng)采用四個點來做外推曲線，加入標(biāo)準(zhǔn)溶液的增量要合適。使第一個加入量產(chǎn)生的吸光度約為試樣原吸光度的1/2；③本法能消除基體效應(yīng)，但不能消除背景吸收的影響；④對于斜率太小的曲線，容易引起較大誤差。當(dāng)試樣基體影響較大，且又沒有純凈的基體空白，或測定純物質(zhì)中極微量的元素時采用。2023/9/2253三、應(yīng)用實例2023/9/2254目前，原子吸收法的應(yīng)用十分廣泛。它是一種成熟的分析方法，而且是微量金屬元素的首選測定方法(非金屬元素可采用間接法測量)。①頭發(fā)中微量元素的測定—微量元素與健康關(guān)系；②水中微量元素的測定—環(huán)境中重金屬污染分布規(guī)律；③水果、蔬菜中微量元素的測定；④礦物、合金及各種材料中微量元素的測定；⑤各種生物試樣中微量元素的測定。第四節(jié) 干擾及其抑制一、光譜干擾及抑制二、物理干擾及抑制三、化學(xué)干擾及抑制四、電離干擾及抑制五、有機溶劑的影響2023/9/2255一、光譜干擾及抑制2023/9/2256與光源有關(guān)的光譜干擾：①待測元素的分析線周圍有鄰近線引起的干擾與待測元素的分析線鄰近的是待測元素的譜線（單色器不能分開）。消除的方法：減小狹縫寬度。與待測元素的分析線鄰近的是非待測元素的譜線（單色器不能分開）。消除的方法：采用單元素?zé)?。②HCL有連續(xù)背景發(fā)射，連續(xù)背景發(fā)射，不僅使測定的靈敏度下降，工作曲線彎曲，當(dāng)共存元素的吸收線處于背景發(fā)射區(qū)時，有可能產(chǎn)生假吸收。消除的方法：遇到此情況，應(yīng)更換燈。光譜重疊干擾原子吸收法中，光譜重疊的幾率小。但個別元素仍可能存在譜線重疊引起的干擾。消除的方法：另選分析線，或分離干擾物。與原子化器有關(guān)的干擾①原子化器的發(fā)射：來自火焰本身或原子蒸氣中待測元素的發(fā)射。消除的方法：對光源進(jìn)行調(diào)制。②背景吸收：原子化過程中生成的氣體分子、氧化物及鹽類等分子或固體微粒對光源輻射吸收或散射引起的干擾。2023/9/2257二、物理干擾及抑制2023/9/22