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文檔簡介

反鐵電態(tài)的極化率

2由此得到反鐵電態(tài)的極化率，即再將相關(guān)參量代入到上式得

3

=

C時(shí)的解：因而可以給出A2與溫度的關(guān)系為

4其中

C為相變溫度，或居里溫度。如果在反鐵電態(tài)作用一個(gè)小電場

E，則極化強(qiáng)度的變化為

P=P1+P2，并令以及可得

5如果在順電態(tài)作用一個(gè)小電場

E，這時(shí)極化強(qiáng)度很小，P４項(xiàng)可以忽略不計(jì)。于是得到順電態(tài)時(shí)的極化率為，或

6即

>

C時(shí)其中：為居里-外斯特征溫度

7可見反鐵電體一級相變的

C高于居里-外斯特征溫度

０。其次，由居里溫度上下的極化率表達(dá)式還可看出，在一級相變溫度時(shí)，極化率有限，但不連續(xù)。

8假設(shè)只有系數(shù)A2與溫度有關(guān)，所以相變熱量為其中P=P1=-P2。如果P４以上項(xiàng)可以忽略不計(jì)，則上式可簡化為：

9結(jié)果討論

對于一級相變，居里-外斯特征溫度

0小于相變溫度

C；而對于還是二級相變，居里-外斯特征溫度

0等于相變溫度

C。對于一級相變，其極化率在居里溫度時(shí)有限且不連續(xù)；而對于還是二級相變介電常數(shù)在相變溫度連續(xù)變化。

10PbZrO3從順電態(tài)到反鐵電態(tài)的相變是一級相變，可通過相變熱的表達(dá)式來估計(jì)子晶格的自發(fā)極化強(qiáng)度的大小。因?yàn)镻bZrO3的居里-外斯特征溫度

0=193

C，與相變溫度

C=230

C相差不是很大，可以認(rèn)為相變溫度

C>>

(A42/4A6)。因此相變熱的表達(dá)式又可進(jìn)一步簡化為：

11利用相變熱Q，相變溫度

C以及居里-外斯常數(shù)C，可得子晶格的極化強(qiáng)度P為7.4

104靜庫/（厘米）2，這個(gè)數(shù)值與BaTiO3自發(fā)極化強(qiáng)度差不多相等。

12summaryThestartpointofLandautheory,freeenergySecondorderphasetransition,continuous,nothermalhysteresisFirstorderphasetransition,discontinuous,thermalhysteresisTri-criticalpoi

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