2022-2023學年高二物理競賽課件:反鐵電態(tài)的極化率_第1頁
2022-2023學年高二物理競賽課件:反鐵電態(tài)的極化率_第2頁
2022-2023學年高二物理競賽課件:反鐵電態(tài)的極化率_第3頁
2022-2023學年高二物理競賽課件:反鐵電態(tài)的極化率_第4頁
2022-2023學年高二物理競賽課件:反鐵電態(tài)的極化率_第5頁
已閱讀5頁,還剩7頁未讀 繼續(xù)免費閱讀

下載本文檔

版權(quán)說明:本文檔由用戶提供并上傳,收益歸屬內(nèi)容提供方,若內(nèi)容存在侵權(quán),請進行舉報或認領(lǐng)

文檔簡介

反鐵電態(tài)的極化率

2由此得到反鐵電態(tài)的極化率,即再將相關(guān)參量代入到上式得

3

=

C時的解:因而可以給出A2與溫度的關(guān)系為

4其中

C為相變溫度,或居里溫度。如果在反鐵電態(tài)作用一個小電場

E,則極化強度的變化為

P=P1+P2,并令以及可得

5如果在順電態(tài)作用一個小電場

E,這時極化強度很小,P4項可以忽略不計。于是得到順電態(tài)時的極化率為,或

6即

>

C時其中:為居里-外斯特征溫度

7可見反鐵電體一級相變的

C高于居里-外斯特征溫度

0。其次,由居里溫度上下的極化率表達式還可看出,在一級相變溫度時,極化率有限,但不連續(xù)。

8假設(shè)只有系數(shù)A2與溫度有關(guān),所以相變熱量為其中P=P1=-P2。如果P4以上項可以忽略不計,則上式可簡化為:

9結(jié)果討論

對于一級相變,居里-外斯特征溫度

0小于相變溫度

C;而對于還是二級相變,居里-外斯特征溫度

0等于相變溫度

C。對于一級相變,其極化率在居里溫度時有限且不連續(xù);而對于還是二級相變介電常數(shù)在相變溫度連續(xù)變化。

10PbZrO3從順電態(tài)到反鐵電態(tài)的相變是一級相變,可通過相變熱的表達式來估計子晶格的自發(fā)極化強度的大小。因為PbZrO3的居里-外斯特征溫度

0=193

C,與相變溫度

C=230

C相差不是很大,可以認為相變溫度

C>>

(A42/4A6)。因此相變熱的表達式又可進一步簡化為:

11利用相變熱Q,相變溫度

C以及居里-外斯常數(shù)C,可得子晶格的極化強度P為7.4

104靜庫/(厘米)2,這個數(shù)值與BaTiO3自發(fā)極化強度差不多相等。

12summaryThestartpointofLandautheory,freeenergySecondorderphasetransition,continuous,nothermalhysteresisFirstorderphasetransition,discontinuous,thermalhysteresisTri-criticalpoi

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽,若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間,僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護處理,對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯,并不能對任何下載內(nèi)容負責。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當內(nèi)容,請與我們聯(lián)系,我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

評論

0/150

提交評論