電磁場基本方程.ppt

1、第二章 電磁場基本方程,本章重點及知識點 恒定電流的電場的基本特性 磁感應強度與磁場強度 恒定磁場的基本方程 磁介質(zhì)中的場方程 自感與互感的計算 磁場能量與能量密度,本章內(nèi)容安排 2.1 靜態(tài)電磁場基本定律和基本場矢量 2.2 法拉第電磁感應定律和全電流定律 2.3 麥克斯韋方程組 2.4 電磁場的邊界條件 2.5 坡印廷定理和坡印廷矢量 2.6 唯一性定理,第二章 電磁場基本方程,2.1 靜態(tài)電磁場基本定律和基本場矢量 2.1.1 庫侖定律和電場強度,兩點電荷間的作用力,其中，K是比例常數(shù)，r是兩點電荷間的距離，r為從q1指向q2的單位矢量。若q1和q2同號，該力是斥力，異號時為吸力。,第二

2、章 電磁場基本方程,比例常數(shù)K與力，電荷及距離所用單位有關。在SI制中，庫侖定律表達為 式中，q1和q2的單位是庫侖(C)，r的單位是米(m)，0是真空的介電常數(shù):,第二章 電磁場基本方程,設某點試驗電荷q所受到的電場力為F，則該點的電場強 度為 由庫侖定律知，在離點電荷q距離為r處的電場強度為,第二章 電磁場基本方程,2.1.2 高斯定理，電通量密度 除電場強度E外，描述電場的另一個基本量是電通量密度D，又稱為電位移矢量。在簡單媒質(zhì)中，電通量密度由下式定義: 是媒質(zhì)的介電常數(shù)，在真空中=0 ，則對真空中的點電荷q有， 電通量為,第二章 電磁場基本方程,通量僅取決于點電荷量q，而與所取球面的半

3、徑無關。根據(jù)立體角概念可知， 當所取封閉面非球面時, 穿過它的電通量將與穿過一個球面的相同，仍為q 如果在封閉面內(nèi)的電荷不止一個，則利用疊加原理，穿出封閉面的電通量總和等于此面所包圍的總電量 1 高斯定理積分形式,第二章 電磁場基本方程,2 高斯定理微分形式 若封閉面所包圍的體積內(nèi)的電荷是以體密度v分布的，則所包圍的總電量為 上式對不同的V都應成立，則兩邊被積函數(shù)必定相等， 于是，,第二章 電磁場基本方程,2.1.3 比奧-薩伐定律，磁通量密度,兩個載流回路間的作用力,r是電流元Idl至Idl的距離，0是真空的磁導率:,第二章 電磁場基本方程,矢量B可看作是電流回路l作用于單位電流元(Idl=

4、1 Am)的磁場力，表征電流回路l在其周圍建立的磁場特性，稱為磁通量密度或磁感應強度。 磁通量密度為B的磁場對電流元Idl的作用力為 運動速度為v的電荷Q表示，,第二章 電磁場基本方程,其中A為細導線截面積，得 對于點電荷q，上式變成 通常將上式作為B的定義公式。點電荷q在靜電場中所受的電場力為qE，因此，當點電荷q以速度v在靜止電荷和電流附近時，它所受的總力為,第二章 電磁場基本方程,2.1.4 安培環(huán)路定律，磁場強度 對于無限長的載流直導線，若以為半徑繞其一周積分B，可得： 在簡單媒質(zhì)中，H由下式定義：,第二章 電磁場基本方程,H為磁場強度，是媒質(zhì)磁導率。在真空中0 ，則 稱之為安培環(huán)路定

5、律。 表明： 磁場強度H沿閉合路徑的線積分等于該路徑所包圍的電流I 計算一些具有對稱特征的磁場分布 因為S面是任意取的，所以必有,第二章 電磁場基本方程,2.1.5 兩個補充的基本方程 1 基本方程一 靜電場中E沿任何閉合路徑的線積分恒為零: 利用斯托克斯定理得 說明： 靜電場是無旋場即保守場 靜電場的保守性質(zhì)符合能量守恒定律，與重力場性質(zhì)相似 物體在重力場中有一定的位能,第二章 電磁場基本方程,2 基本方程二 靜磁場的特性則正好相反， 說明： 自然界中并不存在任何單獨的磁荷，磁力線總是閉合的 閉合的磁力線穿進封閉面多少條，也必然要穿出同樣多的條數(shù) 結果使穿過封閉面的磁通量恒等于零,第二章 電

6、磁場基本方程,2.2 法拉第電磁感應定律和全電流定律 2.2.1 法拉第電磁感應定律 1 定律內(nèi)容 導線回路所交鏈的磁通量隨時間改變時，回路中將感應一電動勢，而且感應電動勢正比于磁通的時間變化率。楞次定律指出了感應電動勢的極性，即它在回路中引起的感應電流的方向是使它所產(chǎn)生的磁場阻礙磁通的變化。 2 定律數(shù)學表達式,第二章 電磁場基本方程,3 定律積分形式 說明： 右邊第一項是磁場隨時間變化在回路中“感生”的電動勢 第二項是導體回路以速度v對磁場作相對運動所引起的“動生”電動勢。,第二章 電磁場基本方程,4 定律微分形式 意義： 隨時間變化的磁場將激發(fā)電場，稱該電場為感應電場，不同于由電荷產(chǎn)生的

7、庫侖電場 庫侖電場是無旋場即保守場 而感應電場是旋渦場，其旋渦源就是磁通的變化,第二章 電磁場基本方程,2.2.2 位移電流和全電流定律,1 微分形式基本方程 2 電荷守恒定律 積分形式,第二章 電磁場基本方程,微分形式 3 微分形式的電流連續(xù)性方程,第二章 電磁場基本方程,4 位移電流密度即J d 應用斯托克斯定理，便得到其積分形式： 說明： 磁場強度沿任意閉合路徑的線積分等于該路徑所包曲面上的全電流。,第二章 電磁場基本方程,2.2.3 全電流連續(xù)性原理 對任意封閉面S有 即 穿過任一封閉面的各類電流之和恒為零。 2.3 麥克斯韋方程組 2.3.1 麥克斯韋方程組的微分形式與積分形式,第二

8、章 電磁場基本方程,麥克斯韋方程組及電流連續(xù)性方程,第二章 電磁場基本方程,四個方程的物理意義 時變磁場將激發(fā)電場 電流和時變電場都會激發(fā)磁場 穿過任一封閉面的電通量等于此面所包圍的自由電荷電量 穿過任一封閉面的磁通量恒等于零 此外， 麥氏方程組中的四個方程并不都是獨立,第二章 電磁場基本方程,2.3.2 本構關系和波動方程 1 本構關系 對于簡單媒質(zhì)，其本構關系為 對于真空(或空氣),第二章 電磁場基本方程,2 媒質(zhì)分類 的媒質(zhì)稱為理想介質(zhì) 的媒質(zhì)稱為理想導體 的媒質(zhì)統(tǒng)稱為導電媒質(zhì) 若媒質(zhì)參數(shù)與位置無關，稱為均勻媒質(zhì)； 若媒質(zhì)參數(shù)與場強大小無關，稱為線性媒質(zhì)； 若媒質(zhì)參數(shù)與場強方向無關，稱為

9、各向同性媒質(zhì)； 若媒質(zhì)參數(shù)與場強頻率無關，稱為非色散媒質(zhì)；反之稱為色散媒質(zhì)。,第二章 電磁場基本方程,3 表中各式變形 利用本構關系，可得 即,第二章 電磁場基本方程,4 波動方程 簡單媒質(zhì)中的有源區(qū)域（ )時， 稱為E和H的非齊次矢量波動方程。其中場強與場源的關系相當復雜，因此通常都不直接求解這兩個方程， 而是引入下述位函數(shù)間接地求解E和H。,第二章 電磁場基本方程,2.3.3 電磁場的位函數(shù) 由表中的麥氏方程組式知B=0。又(A)=0，因而可引入下述矢量位函數(shù)A(簡稱矢位或磁矢位)： 即 而由表中的麥氏方程組式(a)知，,第二章 電磁場基本方程,由于=0，故引入標量位函數(shù)(簡稱標位或電標位

10、): 因A=(A)-2A，上式可改寫為,第二章 電磁場基本方程,電磁場邊界條件,2.4 電磁場的邊界條件 2.4.1 一般情況,第二章 電磁場基本方程,1 E和H的切向分量邊界條件 對此回路應用麥氏旋度方程式，可得 得到E和H的切向分量邊界條件為,第二章 電磁場基本方程,2 D和B的法向分量邊界條件 計算穿出體積元Sh表面的D，B通量時，考慮S很小，則穿出側壁的通量可忽略，從而得 于是有,第二章 電磁場基本方程,電磁場的邊界條件,第二章 電磁場基本方程,3 關于邊界條件的說明 任何分界面上E的切向分量連續(xù) 在分界面上若存在面電流(僅在理想導體表面上存在)，H的切向分量不連續(xù)，其差等于面電流密度

11、；否則，H的切向分量連續(xù) 在分界面上有面電荷(在理想導體表面上)時，D的法向分量不連續(xù)，其差等于面電荷密度；否則，D的法向分量連續(xù) 任何分界面上B的法向分量連續(xù),第二章 電磁場基本方程,2.4.2 兩種特殊情況 理想介質(zhì)是指 即無歐姆損耗的簡單媒質(zhì)。在兩種理想介質(zhì)的分界面上不存在面電流和自由電荷，即,第二章 電磁場基本方程,兩種理想介質(zhì)間的邊界條件,理想介質(zhì)和理想導體間的邊界條件,第二章 電磁場基本方程,2.5 坡印廷定理和坡印廷矢量 2.5.1 坡印廷定理的推導和意義 上式兩端對封閉面S所包圍的體積V進行積分，并利用散度定理，則有,第二章 電磁場基本方程,第二章 電磁場基本方程,其中， 為電場能量密度 為磁場能量密度,2.5.2 坡印廷矢量 代表流出S面的功率流密度，單位是W/m2，其方向就是功率流的方向，它與矢量E和H相垂直，三者成右手螺旋關系。S稱為坡印廷矢量。,第二章 電磁場基本方程,坡印廷矢量,同軸線的功率傳輸